瞬态热晕效应的数值分析

合集下载

瞬态统计能量分析法中动态响应误差分析

瞬态统计能量分析法中动态响应误差分析瞬态统计能量分析法（Transient Statistical Energy Analysis，简称TSEA）是一种常用的动态响应分析方法。

它能够通过计算系统中的能量传递与损耗来分析系统的动态响应。

在响应分析中，误差分析是非常重要的一部分，本文将对TSEA中的动态响应误差进行分析。

TSEA是一种基于有限元法（FEM）和统计能量分析法（SEA）的方法，用于分析复杂、大规模的动态系统。

在TSEA中，系统的能量变化可以通过一个RLC电路网络来建模，该网络包含了所有与系统动态响应相关的传递路径和损耗路径。

根据能量传递和损耗路径的不同，TSEA将传递路径分为结构传递路径和压力传递路径，将损耗路径分为内部损耗路径和界面损耗路径。

在TSEA分析中，误差来源主要来自两方面：模型误差和计算误差。

模型误差是由于对系统建模时所做的假设和简化造成的误差。

例如，当将某个结构建模成一个均匀材料时，忽略了材料内部的复杂结构，从而可能导致模型误差。

计算误差是由于计算方法及其参数设置引起的误差。

例如，将时间步长设置过大可能会导致计算误差。

根据TSEA的特点，动态响应误差主要来自于模型误差。

因此，在进行TSEA分析之前，应仔细分析建模过程中的每一个假设和简化，并评估它们对分析结果的影响。

如果在建模和分析过程中遇到问题，就应该适时调整模型并重新进行分析。

另外，在进行TSEA分析时还需要注意计算误差。

计算误差的大小取决于所用的计算方法及其参数设置。

对于TSEA，计算误差主要来自于时间步长的设置和数值积分方法的选择。

如果时间步长过大，将导致计算结果的精度下降。

因此，在进行TSEA分析时，应该根据实际需要选择合适的时间步长，并考虑使用高精度数值积分方法，以提高计算结果的精度。

总之，在进行TSEA分析时，动态响应误差分析是非常重要的。

了解误差来源及其影响对于提高分析结果的精度和可靠性至关重要。

因此，在分析过程中应注意模型误差和计算误差，并加以控制和减小误差的影响，以获得更准确的分析结果。

飞机蒙皮红外辐射的瞬态温度场分析

qa =λa
Ta n
,
wo
(4)
式中 , λa是蒙皮外气流的导热系数 ;Ta是蒙皮外高速流动的可压缩、粘性气流的非稳态湍流对流换热
温度场 .该气动对流换热的守恒方程通用形式为 :
(ρaτ)+div(ρav) =div(Гgrad )+s , (5)
式中 , ρa、v分别是气流密度与速度 , 是通用变量 ,
∑ hAns(Tf -Tns)+ RDns, jεnsAns(T4j -T4ns) =0 , (8) j
式中 , Ti、Tns分别是蒙皮体单元 Vi与面单元 Ans的温
度 ;Ai是 Vi的外表面面积 ;Tk是与 Vi相邻的蒙皮单
元温度 ;Tl是与 Ans接触的舱内物体单元温度 ;Tj是与 Ans发生辐射换热的舱内表面单元 Aj的温度 ;Di, k、
2 数值求解
采用图 1所示的离散方式 , 将蒙皮沿厚度方向
划分为体单元 V1 与面单元 Ans, 则式 (1)～ (3)可转化为如下关于 Ti、Tns的热网络方程 :
∑ ρcViddTτi =
Di, k(Tk -Ti)+Ai(qa +qr wo) ,
k
(7)
∑ Dns, i(Ti -Tns)+ Dns, l(Tl -Tns)+ l
用转化为蒙皮体元节点热网络方程中的源项 .
舱内物体、气流与蒙皮的传热作用直接与蒙皮
内导热耦合 , 构成蒙皮内表面单元的热网络方程
(8), (7)、(8)两式耦合迭代求解 .
采用蒙特卡罗法计算式 (8)中的辐射传递系数 RDns, j及式 (6)中的 qr s、qin与 Xi, e.采用 FLUENT软件

瞬态传热模型公式推导过程

瞬态传热模型公式推导过程
瞬态传热模型是用来描述物体在时间上温度变化的模型。

推导
瞬态传热模型的过程涉及到热传导方程和一些基本热学原理。

首先，我们从热传导方程出发，热传导方程描述了热量在物体内部的传递。

对于一维情况，热传导方程可以写作：
ρc∂T/∂t = ∂/∂x(k∂T/∂x)。

其中ρ是物质密度，c是比热容，T是温度，t是时间，x是空
间坐标，k是热导率。

这个方程描述了温度随时间和空间的变化关系。

接下来，我们可以利用适当的边界条件和初始条件来解这个方程。

边界条件描述了物体与外界的热交换情况，初始条件则描述了
初始时刻物体的温度分布情况。

一般情况下，瞬态传热问题的解并不容易得到解析解，需要借
助数值方法进行求解。

常用的数值方法包括有限差分法、有限元法等。

在实际应用中，瞬态传热模型的推导过程还会涉及到热辐射、对流传热等其他因素的影响。

这些因素会进一步丰富和复杂化瞬态传热模型的推导过程。

综上所述，推导瞬态传热模型的过程涉及到热传导方程的建立和求解，以及对边界条件和初始条件的考虑。

同时，实际应用中还需要考虑其他因素对热传导的影响，这些因素会进一步丰富和复杂化模型的推导过程。

聚焦序列脉冲激光大气传输热晕效应的数值分析-中国力学学会

基金项目：国家973项目课题；中科院合肥物质科学研究院物质计算中心资助课题作者简介：冯晓星（1981— ），硕士,从事激光大气传输热晕效应及其数值模拟计算的研究；合肥1125信箱，E －mail ：fengxiaoxing81@ 。

用于激光推进的脉冲激光大气传输热晕效应的数值分析冯晓星，范承玉，王英俭，乔春红（中国科学院安徽光学精密机械研究所大气光学中心，合肥 230031）摘要：利用激光大气传输4维程序对序列脉冲激光大气传输热晕效应进行了数值计算和分析。

对于均匀大气路径上聚焦传输序列脉冲激光进行数值仿真计算得到，风场渡越时间内的脉冲数Np 在2－6之间有利于传输；然后又对实际大气模式下序列脉冲激光进行了数值计算，得到定义的平均脉冲数P N 可以在一定情况对序列脉冲激光进行初步定量分析。

关键词：激光大气传输序列脉冲风场渡越时间数值计算中图分类号： TN012 文献标识码： A随着激光技术的飞速发展，激光在许多方面的应用越来越受到重视。

由于高功率激光的研制成功和进一步发展，激光推进技术是当今的一个热点研究方向。

而且最能够实现激光推进技术是高功率脉冲激光，所以脉冲激光在大气中传输的效应分析是其中一个关键部分。

高功率激光在大气中传输时，受到湍流效应和热晕效应的影响，导致激光光束质量的严重退化，热晕效应严重时还限制其到达目标上的最大激光功率密度。

由于激光大气传输湍流效应的研究已比较成熟，因此，需要重点研究用于激光推进的脉冲激光大气传输的热晕效应。

目前关于连续激光大气传输时产生的热晕效应的研究已经建立起比较完善的理论模型和数值模拟方法。

基于激光推进技术等方面要求，脉冲激光大气传输热晕效应对靶平面的影响需要进行详细的研究，数值仿真是其中一个重要的手段。

由于短脉冲激光热晕效应为t -3热晕效应，激光脉冲宽度越短热晕效应越小，所以可以采用序列短脉冲来提高激光大气传输的效率。

对于序列短脉冲激光大气传输，脉冲本身还受到自聚焦、大气击穿等效应影响，它们限制了脉冲的峰值功率。

生物质旋转锥反应器的瞬态传热有限元模拟分析

ｃｎｓｅａｅｔｅｉｆｅｅｏｆｔｅｔｃｎｃｉ，ｃｎｖｃｉｎａｏｕｄａｙｃｎｉｉｓｔｔｋｅｉｕａｉｎｏｎｔｒｎｉｎｔｈｅｔｔａｓｅｒ — ｏｉｒｔｈｎｕｎｃｄｌｈｅｈａｏｄｕｔｏｎｏｅｔｏｎｄｂｎｒｏｄｔｏｎＩａｓｓｍｌｔｏｈｅｔａｓｅａｒｎｆｒｐｏｃｓｏｆｔｏｅｃｏｙｆｎｔｌｍｅｔｓｆｗａｅＡＮＳ，ａａｙｅｏｔｔｎｏｒｎｓｎｔｈａｒｎｓｒｔｍｐｅａｕｒｅｄｄｓｒｂｕｉｎａｉｅｓｈｅｃｎｅｒａｔｒｂｉｅｅｅｎｏｔｒｉＹＳｎｌｚｓｒａｉｇｃｎｅＳｔａｉｅｔｔａｆｅｅｅｒｔｅｆｌｉｔｉｔｏｔｄｆｉ－ｆｒｎｉｓａｉａｅｈｅｅｔｔｍｅ，ｖｌｔｓｔｅｍｏｄｌＳｒｌａｉｔｈｏｈｔｏｍｐｒｓｎｗｉｃｕｌｔｍｐｅａｕｅｄｅｅｉｂｌｔｒｕｇｈｅｃｉｙａｏｔａｔａｅｉｈｒｔｒ，ｗｈｉｈｐｏｉｓａｎｅｍｅｈｏｏｏａｉｏｃｒｖｄｅｗｔｄｆｒｒｔｔｎｇｃｎｅｒａｔｒＳｏｔｍｉａｉｎｄｅｉｎａｄｖｒｕａａｕｆｃｕｒｎｎｄｌｙｈｏｄｔｏｒｔｅｆｒｈｒａａｙｉｏｏａｉｇｃｎｈｒｍｌｓｒｓｅｃｏｐｉｚｔｏｓｇｎｉｔｌｍｎａｔｉｇａａｓｔｅｆｕｎａｉｆｈｕｔｅｎｌｓｓｆｒｔｔｎｏｅｓｔｅａｔｅｓｏｎ
中图分类号：Ｔ３Ｐ９文献标识码：Ａｄｉ０３６／．ｓ．０２６７．０００．０ｏ：．９ｉｎ１０ — ６３２１．０８１９ｓ４

气溶胶所致稳态热晕效应的数值计算

０，０＜Ｖ＜１，
１≤ Ｖ６６，＜
＋ｏ８，．６
ｇ＋Ｏｂ
．
６≤
＜９，
（）２
９，８
９≤ Ｖ６＜１２，
＋１１．５，１＜ｖ＜ｌＯ２￣Ｏ．
当激光作用时间大于热传导特征时间时，溶胶吸收产生的热晕效应可等效于大气均匀吸收热晕，气气即
Ｉ，＝（ｙ）ｐａ— ｐ（ｙ）ｚ，ｅ｛ｚＤｘｌｘ，，ｏｘ～ｅ一
如下：
ｆｆ，
（３）
式中；为大气吸收系数；ａａ为光斑半径；为传播距离；量纲参量Ｄ标志着热畸变的程度．表示式无Ｄ
１气溶胶粒子等效吸收系数
通常使用下面的依据能见度的经验公式ｌ来计算气溶胶的衰减系数＿３］
一一 ■ （
一
（）１
式中：为大气能见度（ｍ）ａ为波长修正因子，与能见度有关．不同能见度情况下，取值为ｋ；且在ａ的
２１Ｏ０年１月２
ＤＥＣ．２ＯＯ１
气溶胶所致稳态热晕效应的数值计算
马春林程菊，瑞科，杨
（．阴师范学院，江苏淮安２３０；．安电子科技大学理学院，安７０７）１淮２３０２西西１０１
一３
当激光束在大气中向靶目标传输时，部分能量将被大气中的分子和气溶胶粒子吸收，导致光束的功率减弱，传播到目标上的光强减小；重要的是大气吸收使得光束传输通道的大气加热，更光束形状发生畸变，产生热晕效应，一步增加光束的发散并减小靶目标处的光强．进热晕效应的决定因素，主要是大气分子和气溶胶吸收系数、风速以及激光功率ｌ．＿】］

有关于高强瞬态发热器热流性分析

有关于高强瞬态发热器热流性分析摘要：文章主要从髙强瞬态发热器基本假设出发，分别阐述了高强瞬态发热器的密闭爆发器实验，以及髙强瞬态发热器的敞口温度测试实验，旨在与广大同行共同探讨学习。

关键词：高强瞬态；发热器；热流性；实验一、髙强瞬态发热器基本假设高强瞬态发热器在整个运行使用过程中，工作性能的核心指标为：高强瞬态发热器在10ｓ以内，外壁温度能够达到1000℃，并保证结构方面强度安全。

因此设计过程中围绕这一核心指标进行设计。

1.燃烧室燃烧室是存放发热剂的部件，燃烧室壳体是经过切削加工制成圆柱体外壳。

端口以内螺纹与泄压室组件相连。

2.发热剂点火发热剂从上到下成分ＬＴＮＲ、硼硝酸钾、硼铬酸钡、装药量已知。

主装发热剂采用某高强瞬态发热剂，共125.4ｇ，能量为5.85ｋＪ／ｇ。

发热剂采用单根管状装药，直径CP38.5ｍｍ，高度为56.3ｍｍ，要与燃烧室大小衔接较好。

3.点火口点火口用薄铁皮冲压制成小圆柱体盒，盒体内装有点火发热剂和电点火具，电点火具连接绝缘导体，绝缘导线穿过泄压室和发热器外盖，与外界连通，用以接电。

4.泄压室泄压室在工作过程中主要起到泄压的作用。

通过点火口点燃点火发热剂之后，点火发热剂燃烧后生成发热剂气体和燃烧颗粒冲破电点火具的底壳垂直往下喷射高温气体，顺着发热剂的外表面流动，并迅速使发热剂的表面燃烧，产生大量高温燃烧产物。

燃烧产物通过下泄压口流向泄压室，再通过上泄压口高速向外喷射。

通过热传导，热对流和热辐射等方式，使高强瞬态发热器迅速升温。

二、高强瞬态发热器的密闭爆发器实验1.高强瞬态发热器工作过程简介点火发热剂区域和外界直接连接两根点火头，点火头一旦被引燃，进一步引燃燃烧室内部区域。

发热剂点燃后高强瞬态发热器温度急速上升，其具体工作过程为：在体枳为19.039ｃｍ３的点火区域内填充点火发热剂，Ｍ过点火头引燃点火发热剂区域内装好的发热剂，产生高温气体进而引燃燃烧室内部的高强瞬态发热剂。

高强瞬态发热剂引燃后释放大量能量，以热传导，热对流，热辐射等传热方式将整个高强瞬态发热器迅速升温，从而使外壁迅速达到所需温度。

不同强度分布激光水平传输稳态热晕效应的数值模拟

不同强度分布激光水平传输稳态热晕效应的数值模拟吴书云;李新阳;罗曦【摘要】采用数值模拟的方法,以高斯光束、平顶光束、有中心遮拦的平顶光束为例,研究了激光在均匀大气传输过程中产生的稳态热晕效应.详细分析了发射功率、传输距离、光束直径、横向风速四种参数对热晕效应的影响,得到了以上三种光束的斯特列尔比和峰值偏移量随广义热畸变参数N的变化关系.数值仿真结果表明,在其他参数一致的情况下,发射功率越大、传输距离越长,热晕效应越强;而光束直径和横向风速的增加会减小热晕效应;不同激光强度分布对热晕效应的影响不同.在同样广义热畸变参数N的条件下,高斯光束的热晕效应最严重,平顶光束次之,空心光束的热晕效应最小.%The horizontal propagation steady-state thermal blooming effects of laser beams with different intensity distributions, such as Gaussian beam, flat-top beam, and flat-top beam with center obscuration, have been investi-gated by numerical simulation. The impacts of the output power, the propagation distance, the beam diameter, and the wind velocity vertical to the propagation direction on the steady-state thermal blooming have been discussed for the above mentioned three kinds of beams. Furthermore, the steady-state thermal blooming induced Strehl ratio degradation and peak intensity offset versus the generalized thermal distortion parameter N after long-path hori-zontal propagation of laser beams with above mentioned three types of intensity distributions have been derived. The simulation results show that, for certain other parameters, the greater output power or longer propagation dis-tance will induce the stronger thermal blooming, and the increment of the launchdiameter or the convection wind velocity vertical to the propagation direction will weaken the thermal blooming oppositely. Furthermore, for laser beams with different intensity distributions, the impacts of the thermal blooming on the propagation are so different. Under the same generalized thermal distortion parameter N, the thermal blooming effect on the Gaussian beam is the most serious, followed by the flat-top beam, and flat-top beam with center obscuration is the smallest.【期刊名称】《光电工程》【年(卷),期】2018(045)002【总页数】13页(P48-60)【关键词】激光传输;稳态热晕;强度分布;数值模拟【作者】吴书云;李新阳;罗曦【作者单位】中国科学院自适应光学重点实验室,四川成都 610209;中国科学院光电技术研究所,四川成都 610209;中国科学院大学,北京 100049;中国科学院自适应光学重点实验室,四川成都 610209;中国科学院光电技术研究所,四川成都 610209;中国科学院自适应光学重点实验室,四川成都 610209;中国科学院光电技术研究所,四川成都 610209【正文语种】中文【中图分类】TN249激光在大气中传输时会与大气分子和大气中的微小颗粒发生相互作用，产生一系列线性和非线性效应。

数字散斑瞬态高温测试技术方案设计

第一章绪论之马矢奏春创作1.1 研究目的和意义在工程实际中，由于工件和设备的各种运动，使得设备之间发生了许多非稳态导热现象。

热力设备的启动，停机，变工况，突然冷却等，使设备发生了瞬态高温。

若瞬态温度太高，则会由于过大的热应力而损坏部件，因此对瞬时温度的检测和控制变得极其重要。

传统的温度探测器多是使用热-电的方法，而由热到电的过程需引入电阻、电感、电容等元件，这样温度的发生和探测之间会发生时间延迟，而且引入电路的过程可能会导致原温度场频率发生变更，同时一些机械的探测需要无接触性探测。

另外，在很多情况下，当温度达到，甚至超出一定极限时，传统的温度传感器会失去探测能力。

因此，传统的温度传感器遇到了很大的挑战，实现瞬态高温的实时、非接触性检测具有重大的意义。

散斑干涉丈量技术是60年代末由J. M.Burch 和J. T. To kardki首先提出的一种光学丈量技术, 具有非接触、丈量精度高、对环境的防震要求低、可在明光下操纵、能进行全场丈量等特点, 因而广泛应用于光学粗糙概况的变形丈量和无损检测。

随着计算机技术、电子技术和数字图像处理技术的发展, 形成了电子散斑干涉丈量技术( electronic speckle pattern interferometry, 简称ESPI)，它具有实时处理信息、实时显示干涉条纹、快速方便、对工作环境的防震要求低并可以实现条纹自动化丈量等优点。

另外由散斑干涉模型可以知道，温度与弹性模量，等温压缩系数，体胀系数等有关系，而弹性模量等的丈量时一个复杂的过程，如果本系统能非常完美地解决高温的测试，那么我们可以将本实验扩展为对弹性模量，等温压缩系数和体膨胀系数的丈量，即本系统对其它物理量的研究也有重要意义。

本文在充分利用ESPI优点的基础上，应用CCD通过图像收集卡把散斑图像酿成一种完全数字化的图像，而且借助于计算机程序对变形或位移前后散斑图求相关运算而实现计量。

这样，本系统即解脱了传统高温丈量的缺乏，又实现了高温测试的进一步的创新。

瞬态热线法测量导热系数及误差分析

很小的范围内, 甚至可以忽略不计。
2 测量装置工作原理瞬态热线法是一种用于测量流体( 包括液体、气体) 导
热系数的方法, 具有速度快、精度高的特点。由于瞬态热线
法测量液体和气体的导热系数时, 测量时间极短, 能够成功避免自然对流的影响, 且热线既作加热器又作温度计, 免去
了复杂的装置结构, 所以是目前公认最精确的方法之一。
r 4
2
t
)
( 6)
E1( x ) 为指数积分, 由下式求得:
E1( x) =
0 x
e
-
y
y
dy
=
-
- 1nx + 0( x 2)
( 7)
式中, 是欧拉常数( 其值为 0 5772157 ) 。当线源
的半径为 r0, 假定 r = r 0 处, 线源表面与液体具有相同的
温度
T
(
r
0,
t)
,
且4r
2
t
电桥, 如图 1。通过稳压电源给 Wheatstone 电桥突然加电压, 热线在电压的作用下温度 T 随时间上升, 而热线的电
阻 Rw 又随温度的上升而增加, 那么由电桥电压 Vb 就能
14
计量与测试技术 2011 年第 38 卷第 5 期
得出温度T 与时间 t 的关系。
Rw = ( Vb + R3i 2) / i 1
IH
54 7 54 9 54 4 54 7 54 9 54 7 54 8
VL
52 8 52 6 53 53 1 53 1 52 9 53 3
IL
56 5 56 7 56 8 57 57 1 57 3 57 5
( 2) 控制器单点接触性能测试见表 5。

瞬态热应变

瞬态热应变
瞬态热应变是指在材料受热时，短暂的热应变现象。

当材料受热时，由于温度的变化，材料的尺寸也会发生相应的变化，这种变化叫做热应变。

瞬态热应变通常是指在短时间内发生的热应变。

瞬态热应变的大小可以通过热应变系数来描述，热应变系数是材料受热1摄氏度温度变化时，单位长度的尺寸变化量。

瞬态热应变在工程和材料研究中具有重要的应用。

例如，在高温环境下，材料的热膨胀会导致结构变形和应力集中，影响结构的稳定性和性能。

通过研究材料的瞬态热应变特性，可以优化设计和预测材料的热膨胀行为。

瞬态热应变的计算方法可以使用线性热应变理论或非线性的材料本构模型来描述。

在实际应用中，瞬态热应变可以通过实验测试获得，并且可以通过数值模拟和分析来进一步研究和预测材料的瞬态热应变行为。

瞬态法测量塞贝克系数

瞬态法测量塞贝克系数
瞬态法是一种测量材料热传导性质的实用技术，可以用于测量材料的热传导系数、热阻、热容等参数，其中塞贝克系数是非常关键的一个参数。

塞贝克效应是指在外加热力作用下，导体内部会产生电势差。

此效应是由于不同材料
的电子不同，导体中自由电子的热运动将导致电子的能量和位置的变化。

当外部温度变化时，导体中的自由电子将从高温区向低温区运动，这种电子流动将产生电势差，这就是塞
贝克效应。

而塞贝克系数就是衡量导体在热力作用下产生电势差的参数。

瞬态法测量塞贝克系数的基本原理是，样品先被加热，然后在热源去除后，测量样品
中的温度变化和电势变化。

实验中需要先用热源加热样品使样品内部形成恒定的温度梯度，并测量不同位置的温度变化。

然后移除热源，在恒定温度的背景下，测量样品中的电势变化。

这样可以根据温度和电势的变化曲线，利用傅里叶热传导方程算出塞贝克系数。

采用
瞬态法可以减少加热时间，避免测量中的热损失，同时可以方便地测量样品中的温度分布
和电势分布，使测量结果更为精确。

需要注意的是，在实际测量中，需要避免影响测量结果的一些因素。

例如，在测量中
需要保证样品中的温度梯度是恒定的且不受外界因素影响；还需要防止电磁干扰影响测量
结果。

此外，对于不同材料，需要考虑其对应的温度范围和电势变化范围，以便确定合适
的测量方案。

总体上说，瞬态法是一种高精度、非接触测量方法，可以用于测量材料的热传导和电
学性质。

瞬态法测量塞贝克系数在材料科学、电子工程等领域具有广泛应用前景，为相关
领域的研究提供了有力的支持。

瞬态温度响应曲线

瞬态温度响应曲线概述瞬态温度响应曲线是指物体在受到突发温度变化时，温度的变化过程所绘制出的曲线。

这个曲线对于理解物体的热传导、热惯性等性质非常重要。

本文将从物理背景、实验方法、曲线分析和应用等方面全面介绍瞬态温度响应曲线。

物理背景瞬态温度响应曲线是基于热传导理论的。

热传导是指物质内部热量从高温区域向低温区域的传递过程。

物质的温度分布会受到热传导的影响，当物体受到突发温度变化时，会有一定的热传导过程导致温度变化。

瞬态温度响应曲线能够反映物体对温度变化的响应速度和传热特性。

实验方法实验装置进行瞬态温度响应曲线实验需要一些基本的实验装置，包括温度探头、温度计、加热源和数据采集系统等。

实验步骤1.在实验装置上选择一个物体，可以是一个金属棒或者其他导热物体，预先确定好该物体的初始温度。

2.将温度探头固定在物体的一侧，确保其与物体的接触良好。

3.在实验开始前，将加热源打开，使其向物体施加一个突发温度变化。

4.同时开始记录物体的温度变化情况，可以使用温度计进行实时测量，也可以使用数据采集系统进行数据记录。

5.持续记录物体的温度变化，直到温度稳定恢复到初始温度。

曲线分析响应时间瞬态温度响应曲线中的一个重要参数是响应时间。

响应时间指的是物体从初始温度到达最终稳定温度所需要的时间。

响应时间越短，表示物体对温度变化的敏感度越高。

暂态过程瞬态温度响应曲线中的暂态过程是指温度在响应变化过程中，从初始温度到最终稳定温度之间的变化过程。

暂态过程既包括温度上升的过程，也包括温度下降的过程。

通过对暂态过程的分析，可以了解物体的热惯性和热传导特性。

稳态过程瞬态温度响应曲线中的稳态过程是指物体温度稳定在某个数值之后，不再发生变化的过程。

稳态过程可以反映物体对温度变化的最终适应状态。

应用瞬态温度响应曲线在许多领域中都有重要的应用价值。

1. 材料研究：通过瞬态温度响应曲线的分析，可以对材料的导热性能进行评估，进而优化材料的热传导特性。

1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。

强激光在大气中传输时．受到各种线性效应和非线性会效应的影响。当激光功率很高时，气本身的性质由于激光大的作用发生变化，质变化后的大气反过来又影响激光束本性身，就是非线性效应【这】１。由于激光束的部分能量被大气吸收
Ｎｕｍｅｉａｎｌｓｓｏｒｎｓｅｔｔｒａｏｍｉｇｒｃｌａａｙｉｆｔａｉｎｈｅｍｌｂｌｏｎ
ＪＹａＩｎ
（ｃｏｌｆＥｅｇｎｅｄｇＹｌｎｅｓｙＹｌ１００Ｃｉ）ＳｈｏｎｒＥ＃ｎｅｎ，ｕｉＵｉｒｉ，ｕｎ７９０，ｈｎｏｙｎｖｔｉａ
所引起的非线性热畸变，热晕效应：现在实际可行的激即对光武器而言，度一般为１３ｃ，此范围内，主要的强０ Ⅱ 在Ｗ／最
并用Ｓｎ】ｒ（利：（【＋ｒ，Ｖｒ器）ｆ）ＩＩ＝ｒ ‘ Ｊ一）ｒｌ
第１９卷第１３期
Ｖｏ．９１１
Ｎｏ１．３
电子设计工程
ＥｌｃｒｎｃＤｅｉｎＥｎｉｅｒｎｅｔｏｉｓｇｇｎｅｉｇ
２１０１年７月
Ｊ１２１ｕ．０１
瞬态热晕效应的数值分析
姬妍（林学院能源工程学院，西榆林７９０）榆陕１００
Ａｂｔａｔｓｒｃ：Ｂａｅｎｐｒｕｂｔｎｔｅｒ，ｒｎｉｎｅｍａｌｏｎｆｏｈｃｌｍａｅｎｃｓｄＧｕｓａｓｒｂａｕｄｒｓｄｏｅｔｒａｉｏｙｔａｓｅｔｈｒｌｏｍｉｇｏｔｏｌｔｄａｄｆｕｅａｓｉｎｌｅｅｍｎｅｏｈｔｂｂｉｏａ
摘要：据微扰理论。别对准直渡束和聚焦波束在短脉冲、根分长脉冲情况下的瞬态热晕效应进行了计算和分析。结果表明，冲越短，束和大气的相互作用时间远小于形成热透镜效应的时间时，晕效应越弱．脉光热因此短脉冲可以有效降低
４４４＋∽ 】ｒ－ｅａ）０
这就是准直波束短脉冲热晕效应
Ｋｗｏｄｔａｓｅｔｈｒａｌｍｉｇｃｌｍａｅａｓｉｎｌｓｒｅｍ；ｏｕｅａｓｉｎｌｓｒｂａｓｏｕｓ；ｏｇｐｌｅｒｓ：ｒｎｉｎｅｌｂｏｎ；ｏｉｔｄｇｕｓａｅａｆｃｓｄｇｕｓａｅｅｍ；ｈｒｐｌｅｌｎｕｓｔｍａｂａｔ
热晕效应；冲越长，晕效应越强，脉热当脉冲宽度远大于流体力学时间时，长脉冲热晕的结果趋向于稳态热晕的结果。
关键词：态热晕效应；直波束；焦波束：脉冲；长脉冲瞬准聚短中图分类号：Ｐ１Ｔ３２文献标识码：Ａ文章编号：１７ — ２６２１）３０ｌ — ３６４６３（０１１ — ｌ００
ｌｎｅａｅｈｄｏｙａｃｔ，ｅｅｅｔｆｏｇｕｓｏｓｏｔａｆｔｔｎｒｅａｌｏｎｏｇｒｈｎｔｙｒｄｎｍｉｍｅｔｆｃｎｌｅｇｅｔａｉａｙｔｒｌｏｍｉｇ．ｔｈｉｈｏｌｐｔｈｏｓｏｈｍｂ
ｃｒｕｔｎｅｏｎｕｓｎｈｒｕｓｒａｃｌｔｄａｄａａｙｉ．ｈｓｌｓｏａｅｓｏｅｅｐｌｅｉａｂａｏｉｍｓｃｆｏｇｐｌｅａｄｓｏｔｌｗｅｅｃｌｕａｅｎｎｌｓＴｅｒｕｔｈｗｓｈｔｈｒｒｈｕｓ，ｅｍｆｃａｌｐｅｓｅｔｔｈｔｔｓｌｈｎｔｓｈｒｃｉｇｅｃｔｅｉｅｎｒｅｓａｒｎｎｅ，ｅｗｅｋｒｈｒａｌｏｎ，ｈｒｐｌａｉｔｄａｍｏｐｅｅａｔａｈｏｈｒｎｔｇａｎｉｍｅｂｉｇｆｓｎｆｍｉｇｌｓｓｈａｅｅａｌｔｈｏｅｔｔｍｌｏｍｉｇｏｓｏｔｕｓｃｎｂｓｅｅｅｔｅｙｒｄｃｅａｌｏｎ，ｎａｅｌｎｅｅｐｌｅｉｔｅｓｒｎｅｅｍａｌｏｎｗｅｉｔｆｈｕｓｒｆｃｉｌｅｕｅｔｒｌｏｍｉｇａｄｔｔｈｇｒｈｕｓ，ｈｔｇｒｒｌｏｍｉｇｈｎｗｄｈｏｅｐｌｅｉｆｖｈｍｂｈｔｏｔｓｏｈｔｂ，ｔｓａ