Morse函数与非紧流形之加边
【国家自然科学基金】_morse理论_基金支持热词逐年推荐_【万方软件创新助手】_20140802
2010年 序号 1 2 3 4 5 6 7 8
科研热词 非共振 时滞微分方程 振动激发 周期解 动量迁移散射截面 分子碰撞 morse理论 h_2分子
推荐指数 1 1 1 1 1 1 1 1
2011年 序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39
2011年 科研热词 推荐指数 morse理论 5 拉普拉斯场 2 多分辨率表示 2 四边形重新网格化 2 边值问题 1 语音识别 1 莫斯指数 1 第一原理 1 离散morse理论 1 电子密度 1 球高斯分布极化势 1 物理化学 1 热流棘齿 1 热导率 1 热传导 1 极大值原理 1 摩斯码 1 振动激发 1 拓扑 1 强关联规则 1 弹性系数 1 广义离散梯度 1 广义离散morse函数 1 密度泛函势 1 存在性 1 哈密顿系统 1 周期解 1 变号解 1 变压式皮肤听声器 1 原子间相互作用势 1 动量迁移散射截面 1 临界群 1 临界点 1 临界参数 1 临界位势 1 sobolev-hardy空间 1 morse晶格 1 lusternik-schnirelman定理 1 h2分子碰撞 1
推荐指数 2 2 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1
2014年 序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25
2014年 科研热词 离散梯度向量场 离散morse函数 最优化 外电场 势能函数模型 运动声源 能量重心法 瞬时频率估计 畸变 爆破分析morse理论 校正方法 时域信号 故障诊断 插值拟合 扩展问题 密度聚类 多普勒畸变 多普勒效应 声源信号 单纯复形 列车轴承 q-曲率流 delaunay三角剖分 ch分子 bh分子 推荐指数 2 2 2 2 2 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1
monge—ampére方程边值问题的多解
monge—ampére方程边值问题的多解Monge—Ampère方程是一个非线性偏微分方程,常用于描述凸函数的性质。
它的边值问题是一个经典的数学问题,研究了其中的多解性质。
在本文中,我们将探讨Monge—Ampère方程边值问题的多解性质。
首先,我们来定义Monge—Ampère方程的边值问题。
假设Ω是一个有界开集,u是定义在Ω上的一个二次连续可微函数。
我们考虑下面的非线性偏微分方程:det(D^2u) = f(x), x ∈Ω,u = g(x), x ∈∂Ω,其中D^2u是Hessian矩阵,det(D^2u)是其行列式,f(x)是已知函数,g(x)是边界条件。
这个方程描述了u的Hessian矩阵的行列式等于给定函数f(x),同时边界上的值等于给定函数g(x)。
首先,我们考虑方程的存在性。
对于一般的函数f(x)和g(x),Monge—Ampère方程的边值问题可能没有解。
这是由于方程的非线性性质导致的。
然而,当f(x)和g(x)满足一定的条件时,方程的解是存在的。
具体的存在性定理可以通过正则化方法证明。
接下来,我们来讨论方程的唯一性。
对于一般的函数f(x)和g(x),Monge—Ampère方程的边值问题可能有多个解。
这是由于方程的非线性性质导致的。
事实上,我们可以构造出一些例子来说明这一点。
例如,考虑一个二维平面上的圆形区域Ω,边界条件为u(x,y) = x^2 + y^2。
我们可以选择不同的函数f(x)来满足边界条件。
对于f(x) = 4,方程的解是唯一的,即u(x,y) = x^2 + y^2。
然而,对于f(x) = 8,方程的解不再唯一。
事实上,我们可以构造出无穷多个解,如u(x,y) = x^2 + y^2 + h(x,y),其中h(x,y)是任意的二次连续可微函数。
这个例子表明,Monge—Ampère方程边值问题可以有多个解。
morse势参数
Morse势参数1. 引言Morse势是一种常见的量子力学势能函数,它在原子物理、分子物理、固体物理等领域有广泛的应用。
Morse势参数是描述Morse势的重要指标,对于研究分子结构、光谱数据以及化学反应动力学等具有重要意义。
本文将介绍Morse势的基本概念和数学表达式,并详细阐述Morse势参数的物理意义和计算方法。
同时,还将探讨Morse势在不同领域中的应用以及未来的发展方向。
2. Morse势简介Morse势是由美国物理学家Philip M. Morse于1929年提出的一种模型,用于描述分子中原子之间相互作用的势能函数。
它是一种解析形式非常简洁、易于计算和处理的函数。
Morse势可以表示为以下形式:V(r)=D e(1−e−a(r−r e))2其中,V(r)表示距离为r时系统中两个原子之间的相互作用势能;D e表示最小能量点对应的深度;r e表示最小能量点对应的平衡距离;a是一个与分子特性相关的常数。
Morse势具有以下特点:•在r=r e处存在一个极小值点,对应于原子之间的平衡距离;•势能在r=r e附近呈现抛物线形状,越远离平衡位置,势能增加得越慢;•势能在r=∞时趋于零。
3. Morse势参数Morse势参数是指用来描述Morse势形状和性质的一组物理量。
常见的Morse势参数包括:3.1. 势阱深度(D e)势阱深度是指最低点对应的能量值,表示两个原子之间相互作用的最强力。
它是描述分子稳定性和键强度的重要参数。
通常以波数(cm^-1)为单位表示。
3.2. 平衡距离(r e)平衡距离是指两个原子之间相互作用最稳定时的距离。
它反映了分子内部结构的特征,并且对于化学反应速率和光谱数据具有重要影响。
通常以安培(Angstrom)为单位表示。
3.3. 力常数(k)力常数是描述Morse势曲线陡峭程度的参数,它与分子的振动频率密切相关。
力常数越大,势能曲线越陡峭,分子振动频率越高。
通常以波数/安培(cm^-1/Angstrom)为单位表示。
近代数学简介
讨论偏微分方程边值问题的提法 ,以及定解条件的类型和选取原 则。
03
求解方法与应用
介绍分离变量法、积分变换法、 有限差分法等求解方法,并举例 说明其在实际问题中的应用。
动力系统与混沌理论
1 2
动力系统基本概念
介绍动力系统的定义、相空间、轨道、平衡点等 基本概念。
稳定性与分叉
域论和伽罗瓦理论
域的定义与性质
解释域的封闭性、加法和乘法运算律 、单位元和逆元等基本特点,以及子 域、扩域和域扩张等概念。
伽罗瓦理论
阐述伽罗瓦群、伽罗瓦对应和伽罗瓦 扩张等核心概念,揭示域论与群论之 间的深刻联系,探讨伽罗瓦理论在解 决方程根式可解性等问题中的应用。
05
微分方程与动力系统
常微分方程
近代数学简介
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目录
• 引言 • 分析学 • 拓扑学 • 抽象代数 • 微分方程与动力系统 • 数学在其他学科中的应用 • 近代数学发展趋势与挑战
01
引言
近代数学定义
01
近代数学:指17世纪至19世纪中 叶的数学,也称为古典数学向现 代数学过渡的时期。
02
分析、代数、几何等学科的兴起 :标志着近代数学的开始。
定义与分类
介绍常微分方程的基本定义,包括一阶、高阶、线性、非线性等 类型。
初值问题与解的存在性
讨论常微分方程初值问题的提法,以及解的存在性与唯一性定理。
求解方法与应用
介绍分离变量法、齐次方程、一阶线性方程等求解方法,并举例说 明其在实际问题中的应用。
偏微分方程
01
定义与分类
介绍偏微分方程的基本定义,包 括椭圆型、抛物型、双曲型等类 型。
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自动控制原理毕业设计
自动控制原理毕业设计篇一:自动控制原理课程设计报告自动控制原理课程设计专业:设计题目:控制系统的综合设计班级:自动化0943学生姓名:XXX学号:指导教师:分院院长: XXX教研室主任: XX电气工程学院目录第一章课程设计内容与要求分析 ................................................ . (1)1.1设计内容................................................. ...................................................11.2 设计要求 ................................................ (1)1.3 Matlab软件 ................................................ . (2)1.3.1基本功能 ................................................ .. (2)1.3.2应用 ................................................ (3)第二章控制系统程序设计................................................. .. (4)2.1 校正装置计算方法................................................. (4)2.2 课程设计要求计算................................................. (4)第三章利用Matlab仿真软件进行辅助分析................................................. . (6)3.1校正系统的传递函数 ................................................ . (6)3.2用Matlab仿真 ................................................ . (6)3.3利用Matlab/Simulink求系统单位阶跃响应 (10)3.2.1原系统单位阶跃响应................................................. (10)3.2.2校正后系统单位阶跃响应................................................. .. (11)3.2.3校正前、后系统单位阶跃响应比较 ................................................123.4硬件设计................................................. . (13)3.4.1在计算机上运行出硬件仿真波形图 ................................................14课程设计心得体会 ................................................ . (16)参考文献 ................................................ ................................................... (18)第一章课程设计内容与要求分析1.1设计内容针对二阶系统W(s)?Ks(s?1),利用有源串联超前校正网络(如图所示)进行系统校正。
突变理论及其应用_丁庆华
动,直至铁渣被吸净,此外还需要清除铜渣:在
虽然稀金、亚金、钛金肉眼观察与黄金十分
金按我国传统习惯和目前制定的标准可分 砂金中混入洞渣的现象比较普遍。检验前首先 接近。但是使用硝酸点在这些金属表层再加上
两大种六小类,即生金(砂金、岩金),熟金(清色 在砂金中点上适量硝酸,如果出现绿色烟雾或 食盐,该金属便会经过化学反应被轻易的腐蚀
验部门应依据国家标准对饰品进行化学方法检
1.2.2K 金:指由黄金、铜、银、锌等金属混合
3.1.2 烧浓金:用盐二成,红土八成混合后盛 验,具体环节应注意以下两个方面:
而成的合金。每 K 金的金含量约 4.16%。按国际 在罐内,然后将 70%左右成色的条、宝、锭、镯
(1)钻屑取样,这种方法适用于金属与杂质
相空间由 1 个状态变量及 2 个控制变量构成
数学工具来描述。三百年来,建立数学模型一个最 态点附近,连续变化能够引起不连续的结果,此时 的三维空间。
常用方法是牛顿和莱布尼创立的微积分。像力学、 将退化的定态点称为奇点。(3)吸引子。吸引子是
平衡曲面由 V(' x)=4x3+2ux+v=0 决定,称为突
金、K 金、足金、千足金)。
“砂金”变绿,即可证明在砂金中混入了一定量 掉。用 X 光光谱检验法也可进行精确的检验。
1.1 生金
的铜。此时必须全部熔化砂金,再对砂金成色进
3.2 包金、贴金、镀金的鉴定
凡由矿山或江河里开采出来、未经熔化提 行检验。除此之外,用银或铜镀金仿造砂金的现
3.2.1 包金,以饰品为多,器皿较少,指在产
1 突变理论的产生
的势函数来研究突变现象的。系统势函数通过系 流形 M 在 u-v
突变理论的数学渊源是常微分方程三要素: 统状态变量 X={x1,x2,…,xm} 和外部控制参量 U= 平面上的投影。
monge—ampére方程边值问题的多解
monge—ampére方程边值问题的多解蒙古安珀方程(简称M-A方程)是一个重要的非线性偏微分方程。
它被广泛应用于物理、化学和数学等领域中,其中边值问题是研究表面形状和孔隙结构问题的重要方法。
多解一个中心的概念,被认为是M-A方程解的特点之一。
本文将简要介绍M-A方程的基本概念和上述概念在解决边值问题中的应用。
M-A方程是蒙古安珀提出的关于地质物理学问题的一个重要基础,它是以拉普拉斯表示形式发展而来。
它结合了动量守恒和能量守恒,可以有效地用于描述物体处于不变状态时的动力学特性。
M-A方程具有非线性特点,从而使它在处理复杂地质问题时具有不可替代的优势。
M-A方程对寻找边值问题具有重要价值,并且被认为是解边值问题的一种有效途径。
M-A边值问题不仅可以求解通用的非线性偏微分方程,还可以求解多解的情况。
关于多解,我们可以进一步把它理解为多个解的存在,使得系统可以从一个状态转变到另一个状态,而无需对物理量本身的参数做出任何重大变化。
在解决M-A边值问题时,多解是经常遇到的,并且这被认为是常见的解决方案之一。
为了有效地求解M-A方程边值问题,研究者们采用了多种技术来解决这类问题。
其中,最常用的技术之一是采用具有多解特性的函数,以便有效地求解相应的非线性问题。
其中,最常用的方法之一是基于非线性特性的函数。
这种函数可以利用它具有多解特性,以及适当地调整参数来有效地求解M-A方程边值问题。
它可以有效控制不同参数和条件,从而获得不同的解。
此外,还有很多其他技术可用于求解M-A方程边值问题,如非线性数值方法、精确数值方法、变步长数值方法等。
这些技术可以有效地处理M-A方程边值问题,从而求得满足系统要求的解。
综上所述,蒙古安珀方程边值问题的多解是一个重要的概念,可以有效求解M-A方程的非线性偏微分问题。
它可以利用多解的性质,以及合理的参数调整,从而有效求解相关的边值问题。
此外,还有很多其他技术可以被应用到M-A方程边值问题中,以获得满足系统要求的解。
从欧拉示性类到Morse理论
从欧拉示性类到Morse理论贺正需崔贵珍沈良拓扑是现代数学的一个很大的分支,近代数学可以说基本上是围绕拓扑发展的。
有人作过统计,说获得菲尔兹奖的人中有二分之一是作拓扑研究的,当然这个统计有争议,但即使没有这么多,至少也有三分之一的人是在拓扑领域的,剩下的二分之一和三分之一之间,有一部分人可以说是作拓扑,也可以说是分析或者别的领域,所以说,这个理论对现代数学的影响确实很大。
这个理论的教父就是18世纪最伟大的数学家欧拉,他所作的贡献遍布整个数学的领域。
我今天要讲的是示性类和Morse理论,因为那时拓扑还处于萌芽阶段,所以问题都比较简单,你们绝对能听懂.欧拉当时的研究是从多面体开始的,我们今天也从多面体开始讲。
1 欧拉示性类1.1 多面体1.2 欧拉示性类定义设多面体的顶点数为V、边数为E、面数为F。
χ=V―E+F为多面体的欧拉示性类。
亏格为0的多面体都是单连通的,这个现象就是欧拉定理:定理任何单连通多面体的欧拉示性类等于2:χ=V―E+F=2.这个定理是整个拓扑学奠基的一个定理。
因为凸多面体都是单连通的,所以我们有推论:推论对于任何凸多面体,其欧拉示性类等于2。
对于有亏格的多面体,我们也有结论:定理对于亏格为g的多面体,其欧拉示性类为2—2g.1.3 对拓扑学的影响拓扑是上个世纪才形成的一个学科,简单地说,拓扑研究的就是像欧拉示性类这样的量,它是连续变化中的不变量,并且我们还可以考虑将这种量推广到高维的情形,如对n 维流形,我们有定义:χ=A0一Al+A2一A3+……+(一1)n An,其中A0=顶点数,A1=边数,A2=面数,A3=三维多面体数,…欧拉示性类是拓扑学的一个基本概念,对现代数学,理论物理等学科的发展起了关键作用。
1.4 应用作为欧拉示性类的一个有趣的应用,我们来证明一个古典的定理:定理除了前面提到的五种正多面体外,不存在第六种单连通的正多面体。
这个定理的证明可以用几何的方法,但最好的证明我认为是用拓扑的方法,因为它不用考虑角度,多面体可以放在任何空间,比如说双曲空间中也是不存在第六种正多面体的,下面这个证明对于任何空间的多面体都是成立的。
monge—ampére方程边值问题的多解
monge—ampére方程边值问题的多解monge—ampére方程是一个非线性椭圆型偏微分方程,它在几何学、物理学和数学中都有广泛的应用。
对于给定的边界条件,monge—ampére方程的解并不唯一,这是一个非常有趣和重要的问题。
monge—ampére方程的一般形式为:det(D^2u) = f(x, u, Du)其中,u是未知函数,D^2u是它的Hessian矩阵,f是已知的函数,x是自变量,Du是u的梯度。
我们考虑一个特定的边值问题,即给定边界条件:u|∂Ω = g其中,Ω是一个有界开集,∂Ω是Ω的边界,g是已知的函数。
首先,我们需要定义monge—ampére方程的解。
对于给定的边界条件,如果存在一个函数u满足monge—ampére方程和边界条件,那么u就是该边值问题的解。
然而,monge—ampére方程边值问题的解并不唯一。
这是由于monge—ampére方程是一个非线性方程,它的解取决于边界条件和方程中的非线性项。
当边界条件和非线性项变化时,方程的解也会发生变化。
为了说明这一点,我们考虑一个简单的例子。
假设我们有一个二维的边值问题,即Ω是一个矩形区域,边界条件为u|∂Ω = 0。
我们可以选择不同的非线性项f来求解方程。
当f为常数时,方程的解是唯一的,即u(x, y) = 0。
然而,当f为非常数时,方程的解就不再唯一。
例如,当f(x, y) = x^2 + y^2时,方程的解可以是u(x, y) = x^2 + y^2。
这个例子表明,monge—ampére方程边值问题的解取决于边界条件和非线性项的选择。
不同的边界条件和非线性项会导致不同的解。
此外,monge—ampére方程边值问题的多解现象也与方程的性质有关。
monge—ampére方程是一个非线性椭圆型方程,它具有一些特殊的性质,如凸性和可解性。
连续框架下二维标量场Morse-Smale复形分割
连续框架下二维标量场Morse-Smale复形分割一、引言A. 研究背景和意义B. 相关工作综述C. 论文研究内容二、Morse-Smale复形及其构建A. Morse理论简介B. Morse-Smale复形的定义C. 复形构建算法及其优化三、基于二维标量场的Morse-Smale复形分割算法A. 基本思想B. 算法流程C. 分割结果的评估与可视化四、实验与分析A. 实验设计和数据采集B. 比较分析和结果展示C. 实验分析和讨论五、结论与展望A. 主要研究成果和贡献B. 讨论与分析C. 进一步工作的展望注:Morse-Smale复形是指一种基于Morse理论的拓扑数据结构,能够将数据中的局部极值点及其连接关系表示成一个拓扑空间。
二维标量场是指在二维平面上每个点都有唯一一个标量值的数据。
Morse-Smale复形分割算法是指通过对Morse-Smale复形的分析,将二维标量场分成若干个连通部分的算法。
第一章节:引言A. 研究背景和意义在现代科技快速发展的时代,数据已经成为我们生活和工作中不可或缺的一部分。
然而,如何从海量的数据中提取出有价值的信息,成为了一个重要的问题。
其中,数据的可视化和分割是两个重要的任务,为实际应用提供了有力的支持。
在数据分割方面,Morse-Smale复形分割算法作为一种基于Morse理论的分析方式,已经被广泛应用于多个领域,如物理学、地质学、生物学、计算机科学等。
其主要是利用局部极值点及其连接关系构建Morse-Smale复形,通过拓扑分析实现数据分割。
B. 相关工作综述目前,Morse-Smale复形的构建和分割已经有了很多重要进展。
其中,基于输入数据自适应局部特征的构造方法和基于Gaussian核函数的复杂度优化方法等成为了当前的研究热点和难点。
在分割算法方面,人们利用Morse-Smale复形的一些拓扑特性来分析和描述数据中的局部结构信息,并将分割结果应用于各种领域。
微分流形课程基本内容
微分流形课程基本内容一、流形的基本概念:流形的定义和基本例子,子流形,切空间和切丛,光滑函数、光滑映射及切映射。
要求了解球面、环面、射影空间等基本例子,并了解一维、二维流形的分类。
要求了解浸入(immersion)、嵌入(embedding)、淹没(submersion)和微分同胚的概念。
二、正则性、奇异性及其应用:正则点和正则值,临界点和临界值,Sard定理,Morse引理,Thom横截性定理。
要求了解映射度的概念,并能运用正则值的概念验证某些空间是流形。
三、光滑向量场和可积性定理:光滑向量场及其奇点的定义,Lie括号,积分曲线和动力系统,Euler-Poincare公式,Frobenius可积性定理。
四、 Lie群和Lie 群作用初步:Lie群和Lie代数的定义和基本例子,单参数子群,指数映射,Lie群在流形上的作用,基本向量场,齐性空间等。
要求能够验证一些常见的矩阵群为Lie群并计算它们的Lie代数,并对一些低维Lie群的流形结构较为熟悉。
要求能将一些常见流形写成齐性流形。
五、微分形式和积分:微分形式和外积的定义和性质,外微分,内积,Lie 导数,Cartan公式,de Rham上同调,Poincare对偶,Laplace算子,Hodge理论初步,定向和微分形式的积分,带边流形和Stokes定理。
要求掌握单位分解的技巧,要求了解外微分和Stokes定理的古典形式。
要求能够计算常见流形和二维流形的上同调环。
六、 Riemann 几何初步:Riemann度量,Levi-Civita联络,Christoffel符号,Rieman曲率,截曲率,常截曲率流形的模型。
要求能够从给定的Riemann度量计算Riemann曲率。
要求对向量丛的概念和张量运算较为熟悉。
微分流形课程预备知识最基本要求:多元微积分,线性代数,常微分方程。
需要用到:点集拓扑学,抽象代数,复变函数论,曲线曲面的微分几何。
微分流形相关课程和后续课程微分流形参考书目∙第一节,微分流形概念的引入:Riemann在哥廷根大学讲演的英译本可见M.Spivak, A Comprehensive Introduction to Differential Geometry, Vol. II.,Publish or Perish, Berkeley, 1979.∙第二节,关于Morse理论,可参看J. Milnor, Morse theory.∙第三节,引进tangent space和1-form时采用了代数几何中的做法,可参看R. Hartshorne, Algebraic geometry.其中用到局部化等代数方法,可参看M.Atiyah and I.G.Mcdonald, Commutative Algebra.∙第四节、第五节,可参看Brocker and Janich, Introduction to differential topology.关于Frobenius integrablity theorem, 可参看F. Warner, Foundations of differentiable manifolds and Lie groups.∙第六节、第七节,可参看F. Warner, Foundations of differentiable manifolds and Lie groups.∙第八节,可参看微分流形的知识为进一步学习现代数学和物理提供了准备知识。
2021年基于网格特征临界点的三维工程模型检索算法
基于网格特征临界点的三维工程模型检索算法随着计算机辅助设计(Computer Aided Design,CAD)技术和三维图形硬件的不断发展,专业化CAD软件在工业中得到了广泛使用。
三维工程模型已成为工程分析和生产制造的基础,是现代工程企业产品数据事实上的标准,为工程信息的构建、分析和重用提供了新的手段,大大提高了设计和制造的效率。
由于产品结构越来越复杂,产品类型不断增加,需要设计的模型越来越多,造成工程三维模型 ___式的增长。
统计显示,在产品设计中只有20%的零部件是需要全新设计的,40%可以从现有设计中直接得到,剩下的40%可以从现有设计中修改得到;75%的新设计都需要参考已有的设计和知识口]。
现今许多企业正在建立企业内部的三维工程模型数据库,方便了产品 ___人员及时有效地获得所需的三维模型,加快了产品 ___的步伐。
在客户需求多样化的今天,有效检索并重用已有的三维模型及相关设计知识已成为实现产品快速研发、提高企业竞争力的重要手段。
传统的检索方式是将CAD模型中附带的文件名、零部件数量或内容等信息作为关键词进行检索,这种方法相对简单易行,但已不能满足日益增长的检索需求 [z]。
许多学者采用基于图(graph)的方法对模型进行检索[3q],并将其应用于基于实例的产品设计中。
他们将零件本身的结构特征(如几何、 ___精度特征等)、工艺特征(如外圆、内孔、平面、槽等)及其相互间的关系提取出来用有向图表示,进而通过子图同构来检索需要的模型。
这种方法有效地利用了零件自身的信息,与领域知识关联紧密。
但前提是必须对模型进行特征识别,才能准确提取出模型的特征信息。
由于不同商业CAD系统内部三维模型表示方法以及建模方式不同,阻碍了CAD系统问的产品数据交换和模型共享。
目前的通用 ___特征识别算法不稳定,特征识别只能针对某种CAD系统单独进行二次 ___,工作量大,且缺乏通用性和一般性。
况且子图同构算法是NP难问题,一旦零件复杂,对应的有向图急剧膨胀,检索效率将大大降低。
基于广义离散Morse理论的强关联规则挖掘
” 的一个不相交的集合 。集合中的单元满足 : ) 川’∈V= y( = ad f =0 ) = n V() > 1
利用从单元 指 向单元 的箭头表示这个配对 ,如果单
元 a不属于任何配对 ,则有 ’6= 。 ,c 0 () 路径 是单元 a 0’ “ l l ” 6 , ’ , ( , c 的一 nP …, , 个交替序 列 ,这 些单元满足 :
( ) ,如果正规部分 R不是一个 临界部分 ,则该根 1 否则 O 节点和与它相 关联 的环或非正规超链接配对 。
沿边界黏结到单元复形 。 上得到单元复形 。依此类推,
可得到单元复形 。 ( 超图 ‘ 一个超图是一个序偶(, , 3 ) : J ⅣL 其中, ) Ⅳ为节点;
#{‘ ‘ V一 ’
p: ) ( ) ’, ≥, )=0
3 1散梯度向量域 . . 2 1
虽然定义在 单元复形上 的离散 Mo e r 函数反映了单元复 s 形的一些属性,但是有关单元复形的拓扑信息更多地存在于
(c ol f aa e n n cn misS ad n r l nv ri ,ia 50 4 C ia Sh o n gme t dE o o c,h o gNoma U iesy J n20 1 , hn ) oM a n t n
。
[ bt As na]F rh o l o rn — sc t n l i n , t d s r oe h h o su t a e mp x n r sc o t ae d o e rb m s o g s i i e r n g a h o s w i nt c clc l a at n a b s a t p e f t a o a o r sa i o me o i p p d c c r s l o e o t n i d a n
微分几何中的Morse理论
微分几何中的Morse理论微分几何是数学中的一个重要分支,它研究的是在某个空间中定义的曲线、曲面等几何对象的性质和变化规律。
而Morse理论是微分几何中的一个重要工具和方法,它通过研究某些特殊的函数的正、负梯度流线来刻画空间的拓扑性质。
本文将介绍Morse理论的基本概念、应用和发展历程。
一、Morse理论的基本概念1.1 Morse函数Morse函数是Morse理论的核心概念之一,它是一种特殊的光滑函数,满足在其临界点处的Hessian矩阵是非奇异的。
Morse函数的研究对象通常是紧致流形上的光滑函数。
1.2 拓扑不变量Morse函数的一个重要应用是通过临界点的索引来计算拓扑不变量。
拓扑不变量是指那些在拓扑意义下保持不变的性质,它们能够帮助我们研究和刻画流形的拓扑特征。
Morse理论通过计算Morse函数的临界点的索引,可以得到流形的Betti数、Euler数等拓扑不变量。
二、Morse理论的应用2.1 流形的同伦类型和同胚类型Morse理论可以用来研究流形的同伦类型和同胚类型。
通过计算Morse函数的临界点的索引,可以判断流形是否同胚于某个具体形式的流形,或者在同胚的意义下,刻画流形的几何结构。
2.2 流形的纤维丛结构Morse理论还可以用来研究流形的纤维丛结构。
在纤维丛理论中,Morse函数可以作为纤维丛的截面函数,通过研究Morse函数的临界点,可以刻画纤维丛的拓扑性质和结构。
三、Morse理论的发展历程Morse理论最早由数学家Morse于20世纪30年代提出,并在之后的几十年中得到了广泛的应用和发展。
随着研究的不断深入,人们发现Morse理论不仅在微分几何中有着重要地位,而且在数学的其他领域,如代数拓扑、数论等方面也有广泛的应用。
总结:Morse理论是微分几何中的一个重要工具和方法,通过研究Morse函数的临界点的索引来刻画空间的拓扑性质。
它在流形的同伦类型、同胚类型和纤维丛结构的研究中发挥着重要作用。
莫尔斯定理问题回答
莫尔斯定理莫尔斯定理是描述流形的拓扑不变量的一个基本定理。
在数学、物理学和工程学等领域都有着重要的应用。
下面我将简要介绍莫尔斯定理的相关概念和原理,以及其应用场景。
莫尔斯函数是指在一个流形的局部范围内定义的、满足特定性质的光滑函数。
这个函数可以把流形划分为多个不同的小区域,每个小区域内的点具有相同的函数值。
根据这些小区域的不同特征,我们可以把流形分为若干个等价类。
这些等价类之间的联系被称为鞍点。
莫尔斯函数的鞍点是指函数的局部极值点和严格拐点。
这些点可以把流形划分为若干个不同的拓扑类型,每种拓扑类型可以由一个或多个鞍点来表示。
这些鞍点的个数和位置是流形的拓扑不变量。
莫尔斯定理指出,任何一个拓扑等价的流形都可以经过一个连续变形,变成一个只有局部非平凡的莫尔斯函数提供的拓扑信息的复形。
这个复形中每个顶点对应一个鞍点,它的每个边对应两个顶点间的连线或两个鞍点间的连线。
这样,我们就可以用莫尔斯函数的局部极值点和严格拐点来描述一个复杂的流形的拓扑结构。
莫尔斯定理不仅对流形的拓扑结构起重要作用,在应用中也具有广泛的用途。
例如,它可以应用于计算机图形学中的几何建模和形状识别;在机器学习中,它可以用于数据聚类和特征提取;在物理学中,它可以用于描述粒子运动的拓扑结构等。
总体而言,莫尔斯定理是一个描述流形拓扑结构的基本定理,具有广泛的应用价值。
对于研究几何学、拓扑学、计算机图像处理、机器学习和物理学等领域的研究人员来说,深入理解和掌握莫尔斯定理是非常有必要的。
闭合电路的欧姆定律课件
电压为纵轴,建立路端电压U与电流I的U-I
图象,图线与纵轴的交点、与横轴交点(纵坐
标从零开始)、斜率的绝对值的物理意义各是
什么?
图4
图线与纵轴的交点表示电源的电动势;图线与横轴的交点表示短路电
流;图线斜率的绝对值表示电源的内阻,即 r=|ΔΔUI |.
1.路端电压与负载的关系
(1)路端电压的表达式:U= E-Ir .
2.路端电压与电流的关系图象(图5)
图5 (1)U轴截距表示 电源电动势 ,纵坐标从零开始时,I轴截距等于__短__路__电__流__.
ΔU (2)直线 斜率的绝对值 等于电源的内阻,即内阻r=_|_Δ__I _| .
一、闭合电路欧姆定律的应用
闭合电路欧姆定律的几种表达形式 (1)电流形式:I=R+E r,说明电流与电源电动势成正比,与电路的总电阻成反比. (2)电压形式:E=Ir+IR或E=U内+U外,表明电源电动势在数值上等于电 路中内、外电压之和. (3)能量形式:qE=qU外+qU内,是能量转化本质的显现. (4)功率形式:IE=IU外+IU内或IE=IU外+I2r. 说明:I=R+E r或 E=IR+Ir 只适用于外电路是纯电阻的闭合电路;E=U 外+U 内
闭合电路的欧姆定律
一、闭合电路的欧姆定律 如图1为闭合电路的组成.
图1 (1)在外、内电路中,沿着电流方向,各点电势如何变化? 在外电路中沿电流方向电势降低;在内电路中沿电流方向电势升高.
(2)若电源电动势为E,电路中的电流为I,在t时间内非静电力做功多少? 内外电路中产生的焦耳热分别为多少?它们之间有怎样的关系?
EIt I2rt I2Rt EIt=I2Rt+I2rt
(3)闭合电路的电流I与电动势E、外电阻R和内电阻 r的关系怎样?
Morse理论
Mo’ersi lilun莫尔斯理论(卷名:数学)Morse theory微分拓扑的一个重要分支。
通常是指两部分内容:一部分是微分流形上可微函数的莫尔斯理论,即临界点理论;另一部分是变分问题的莫尔斯理论,即大范围变分法。
确切地说,假设ƒ是n维微分流形M上的实值可微函数,ƒ的临界点p是指梯度向量场grad ƒ的零点,即在局部坐标下使得的点。
ƒ的全部临界点的性态与流形M本身的拓扑结构有密切的关系,探索这些关系就是临界点理论的主要任务。
例如,著名的莫尔斯不等式就是这样一种关系:M0≥R0M1-M0≥R1-R0,……M k-M k-1+…±M0≥R k-R k-1+…±R0,……M n-M n-1+…±M0=R n-R n-1+…±R0,式中R k是n维闭流形M的k维模2贝蒂数,即同调群h k(M,Z2)的秩,M k是M上非退化函数ƒ的指数为k的临界点的个数。
这里说ƒ是非退化函数,是指ƒ的任何临界点p均非退化,即在局部坐标下ƒ在p处的黑塞矩阵之秩为n;这个矩阵的负特征值的个数称为临界点p的指数。
莫尔斯不等式是H.M.莫尔斯本人在20世纪20年代建立的基本结果,后来有了远为一般的结果。
例如,考虑图1中环面M关于水平切面V的高度函数ƒ:M→R,其中p,q,r,s是ƒ的四个非退化临界点,其指数分别为0,1,1,2,因为可以适当选择局部坐标,使得在p的邻近ƒ=ƒ(p)+x2+y2(旋转抛物面),在q的邻近ƒ=ƒ(q)-x2+y2(鞍面),在r的邻近ƒ=ƒ(r)-x2+y2(鞍面),在s的邻近ƒ=ƒ(s)-x2-y2(旋转抛物面)。
命不难看出,当α由小变大经过各个临界值时,Mα的同伦型发生表中所列的变化。
可见,当α从小变大经过指数为λ的临界点时,Mα的同伦型变化相当于粘上一个λ维胞腔,从而整个环面M的同伦型相当于由一个0维胞腔、两个一维胞腔以及一个二维胞腔组成的CW复形,这样就把M的同伦型与ƒ的临界点的性态联系起来了。
morse指标定理
morse指标定理Morse指标定理Morse指标定理是数学分析中的一个重要定理,它是由美国数学家Marston Morse在20世纪30年代提出的。
该定理在研究流形的拓扑性质方面起到了重要的作用,并且在数学和物理学的研究中有着广泛的应用。
Morse指标定理是关于流形上的光滑函数的性质的定理。
在研究流形上的函数时,我们常常关注函数的临界点和鞍点,这些点对于函数的极值和拓扑结构的分析非常重要。
Morse指标定理给出了函数的临界点的一种分类方法,通过计算临界点的Morse指标,我们可以判断函数的拓扑性质。
我们需要了解什么是Morse函数。
在数学中,Morse函数是指在流形上局部非退化的光滑函数。
换句话说,Morse函数的所有临界点都是非退化的,即函数在临界点处的Hessian矩阵的行列式不为零。
Morse函数具有一些重要的性质,比如可以通过它们的临界点研究流形的拓扑结构。
Morse指标定理的核心内容是关于函数的临界点的稳定指标和不稳定指标。
稳定指标和不稳定指标分别是临界点的正负特征值的个数。
具体来说,对于一个临界点,我们可以计算其Hessian矩阵的特征值,正特征值的个数称为稳定指标,负特征值的个数称为不稳定指标。
根据Morse指标定理,任意两个具有相同稳定指标和不稳定指标的Morse函数是同伦等价的,即它们可以通过连续变形互相转化而不改变它们的拓扑结构。
通过Morse指标定理,我们可以将流形上的函数分类为若干个等价类。
每个等价类中的函数具有相同的稳定指标和不稳定指标,它们在流形上具有相同的拓扑性质。
这种分类方法使得我们能够更好地理解流形的拓扑结构,并且可以应用于很多领域。
比如在物理学中,Morse指标定理被广泛应用于研究势能函数和粒子的运动轨迹,它帮助我们理解粒子在势能场中的运动规律。
除了理论上的研究,Morse指标定理也在实际问题中发挥着重要作用。
比如在图像处理中,我们可以将图像看作是一个函数,通过计算图像中的临界点的Morse指标,可以实现图像的分割和特征提取。
MATLAB函数介绍
MATLAB函数介绍MATLAB是一种高级技术计算软件和编程语言,广泛应用于科学、工程和工业领域。
它提供了许多内置函数和工具箱,用于各种数学、统计、数据分析、图像处理、控制系统设计、信号处理等任务。
下面介绍一些常用的MATLAB函数:1. abs(:用于计算复数的绝对值。
对于实数,它返回实数的绝对值。
2. sin(、cos(、tan(:用于计算三角函数的值。
它们分别计算正弦、余弦和正切函数的值。
3. sqrt(:用于计算一个非负实数的平方根。
4. log(、log10(:用于计算自然对数和以10为底的对数。
5. exp(:用于计算自然常数e的幂次方。
6. max(、min(:用于计算向量或矩阵中的最大值和最小值。
7. sum(:用于计算向量或矩阵中的元素之和。
8. mean(:用于计算向量或矩阵的均值。
9. median(:用于计算向量或矩阵的中位数。
10. sort(:用于对向量或矩阵的元素进行排序。
11. reshape(:用于改变矩阵的维度。
可以将一个矩阵重新排列为其他形状。
12. size(:用于获取矩阵的大小。
返回一个包含矩阵行数和列数的向量。
13. length(:用于获取向量的长度。
返回向量中元素的个数。
14. linspace(:用于在指定的间隔内生成均匀间隔的向量。
15. rand(:用于生成均匀分布的随机数。
16. imread(:用于读取图像文件。
返回一个包含图像像素值的矩阵。
17. imshow(:用于显示图像。
可以将图像像素值矩阵转换为可视化的图像。
18. imresize(:用于改变图像的大小。
可以对图像进行缩放或放大。
19. filter(:用于进行滤波处理。
可以对信号进行平滑、降噪或频域滤波。
20. fft(:用于进行快速傅里叶变换。
可以将信号从时域转换到频域。
21. ifft(:用于进行逆向傅里叶变换。
可以将信号从频域转换回时域。
22. tf(:用于创建传递函数对象。
2022-2023学年高二物理竞赛课件:电流逻辑函数的代数变化与化简法
3.2逻辑函数的卡诺图化简法
教学基本要求: •理解最小项的基本概念 •掌握卡诺图化简逻辑函数。
重点、难点: 卡诺图、卡诺图化简逻辑函数规则 作业: P121 3.2.2
3.2.1 逻辑函数的最小项及其性质
(1)最小项:如果一个函数的某个乘积项包含了函数的 全部变量,其中每个变量都以原变量或反变量的形式出现,且 仅出现一次,则这个乘积项称为该函数的一个标准积项,通常 称为最小项。
4 变量卡诺图
最与最 小最上 项下面 也面一 是一行 相行的 邻的最 的相小
应项
两个相邻最小项可以合并消去一个变量
ABC ABC AB (C C ) AB
ABCD ABCD ACD
逻辑函数化简的实质就是相邻最小项的合并
电流逻辑函数的代数变化与化 简法
电流逻辑函数的代数变化与化简法
把逻辑函数的输入、输出关系写成与、 或、非等逻辑运算的组合式,即逻辑代数 式,又称为逻辑函数式,通常采用“与或” 的形式。
比如:F ABC ABC ABC ABC ABC
若表达式的乘积项中包含了所有输入变 量的原变量或反变量,则这一项称为最小 项,上式中每一项都是最小项。
将真值表中函数值为0的那些最小项相加,便可得到 反函数的最小项表达式。
每个4变量的最小项有4个最小项与它相邻
项最最 也右左 是列列 相的的 邻相最 的应小
最项 小与
AB
CD
00 01 11 10
00 m0 m4 m12 m8
01 m1 m5 m13 m9
Hale Waihona Puke 11 m3m7m15 m11
10 m2
m6
m14 m10
Y A BC
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363Vol.36,No.3 19935ACTA MATHEMATICA SINICA May,1993 Morse*1(310027)M n bM.M Morse Morse M M MorseM MMorse Morse h-Riemann(ideal boundary)([1] ).[2]L.Siebenmann n≥6n-Siebenmann[2]L.S.Husch T.M.Price[3],G.O’Brien[4],T. W.Tucker[5]T.Chapman L.Siebenmann[6],Morse§1.h−M(C∞)n-bM.N n-i:M→N x∈M x i(x)M N i:M→N N−M⊂bN,M N M V=bN−bM M(missing boundary).1.1M n-bM.MM h-N0N1M V0=bN0−bM V1=bN1−bM.V i N i C i,i=0,1.C0=α(V0×[0,1]),*1990513129036α:V0×(−ε,1]→N0x∈V0α(x,1)=x;C1=β(V1×[0,1]),β:V1×(−ε,1]→N1x∈V1β(x,1)=x;V0=α(V0×1) V1=β(V1×1).N1−(N0−α(V0×(0,1]))N1C1⊂N1−(N0−α(V0×(0,1])).α(V0×[12,1))⊂β(V1×[0,1)).W=N1−(N0−α(V0×[0,1])),bW=α(V0×0) β(V1×1).(W,α(V0×0),β(V1×1))h-H:W×I→WH(x,t)=α(y,t),t∈[0,12],x=α(y,s)∈α(V0×[0,t]);=x,t∈[0,12],x/∈α(V0×[0,t]);=β(z,r+2(t−12)(1−r)),t∈[12,1],x=α(y,s)∈α(V0×[0,12])α(y,12)=β(z,r)∈β(V1×[0,1]);x=β(z,r)∈β(V1×[0,1])−α(V0×[0,12]),H H0=id r=H1:W→β(V1×1)β(V1×1)β(V1×1)Wα(V0×0)W F:W×I→WF(x,t)=β(y,1−2t),t∈[0,12],x=β(y,s)∈β(V1×[1−2t,1]);=x,t∈[0,12],x/∈β(V1×[1−2t,1]);=α(z,r−2(t−12)r),t∈[12,1],x=β(y,s)∈β(V1×[0,1])β(y,0)=α(z,r)∈α(V0×[0,12]);x=α(z,r)∈α(V0×[0,12])−β(V1×[0,1]).(invertible cobordism)([7]2)h-1.2n=3,4M MS.Smale h-[8].1.3M V0n≥5,M W h(π1V0)([9])3Morse291 [7,p.250].§2.MorseM,M Morse M MbM MorseM M M Morseµ(M)M MorseMorse MorseM.W.Hirsch[10]Morse MorseMorseM bM.M M=M∪{∗},∗M M{∗}MGδUrysohn([11]),f:M→[0,1]f−1(0)=bM f−1(1)=∗.ε:M→[0,1)ε(x)=12min{f(x),1−f(x)}.f Mε-{∗}→{1},g:M→[0,1].g M M g−1(0)=bM g−1(1)=∗.[12]Theorem3.1.2g M12ε-Mh:M→[0,1]h−1(0)=bM h−1(1)=∗.h2.1M bM.f:M→[0,1],(a)f(b)f M(c)f(d)f−1(0)=bM f−1(1)=∗.2.1M Morse M Morseµ(M)M Morse2.2M 2.1M=φbM=φ,µ(M)≥1.M=φbM=φM Morse2.3M k nµ(M)≥k.D1,...,D k n–S n k n–Σ0=S n Σj=Σj−1−{Int(D j)},j=1,...,k,...→H q(Σj)→H q(Σj−1)→H q(Σj−1,Σj)∂→H q−1(Σj)→...29236H q(Σj−1,Σj)≈H q(D j,bD j),j>10→H n(Σj−1,Σj)→H n−1(Σj)→H n−1(Σj−1)→0,j>1βn−1(Σj)=βn−1(Σj−1)+1,βn−1(Σ1)=0βn−1(Σ2)=1.βn−1(Σk)=k−1.MΣk,βn−1(M)=k−1.Morse M Morseβλ(M)≤Cλ,λ=0,1,...,n.µ(M)≥k.2.4M n-{p i}p.µ(M)=∞.2.5K S n Cantor M=S n−K.M n-µ(M)=∞.2.4 2.52.6M(fake cell),µ(M)>1.f M MorseM§3.Mµ(M)MMMorse3.1M MM N.f:N→[0,1]Morse f−1(0)=bMf−1(1)=bN−bM. 2.1.N fM M g:M→[0,1]g|M=f|M g(∗)=1.g M Morse MM M M Morse f.a f0<a<1.M a=f−1[0,a]L a=f−1(a).M a Mn L a M(n−1)bM a=bM L a.3.2a0<a<1f f−1[a,1)L a×[a,1).3Morse293 a<b<1b,[13]Theorem3.4f−1[a,b]L a×[a,b].b→1f−1[a,1)∼=L a×[a,1).3.3a f−1[a,1]∗L a C(∗,L a).3.1. 3.2,f−1[a,b)∼=L a×[a,b)∼=L a×[a,1)∼=f−1[a,1).M b=f−1[0,b]M=f−1[0,1)M3.1.2.4 2.5µ(M)<+∞,M M2.4M 2.5[1]Ker´e kj´a rt´o,B.,Vorlesungen uber Topologie I,Springer-Verlag,Berlin,1923.[2]Siebenmann,L.,The Obstruction to Finding a Boundary for an Open Manifold of Dimension Greater thanFive,Ph.D.Thesis,Princeton University,1965.[3]Husch,L.S.and Price,T.M.,Finding a boundary for a3-manifold,Ann.of Math.,91(1970),223—235.[4]O’Brien,G.,The missing boundary problem for smooth manifolds of dimension greater than or equal to six,Topology and its Applications,16(1983),303—324.[5]Tucker,T.W.,Non-compact3-manifolds and the missing-boundary problem,Topology,13(1974),267—273.[6]Chapman,T. A.and Siebenmann,L.,Finding a boundary for a Hilbert cube manifold,Acta Math.,137(1976),171—208.[7]Stallings,L.,On infinite processes leading to differentiability in the completment of a point,Differential andCombinatorial Topology,Princeton University Press,Princeton,1965.[8]Smale,S.,On the structure of manifolds,Amer.J.Math.,84(1962),387—399.[9]Cohen,M.M.,A Course in Simple Homotopy Theory,Springer-Verlag,New York,1970.[10]Hirsch,M.W.,On imbedding differentiable manifolds in euclidean spaces,Ann.of Math.,73(1961),566—571.[11]Dugundji,J.,Topology,Allyn and Bacon,Inc.,Boston,1966.[12]Hirsch,M.W.,Differential Topology,Springer-Verlag,New York,1976.[13]Milnor,J.,Lectures on the h-Cobordism Theorem,Princeton University Press,Princeton,1965.。