Homology of equivariant vector fields

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希尔伯特类域

希尔伯特类域

希尔伯特类域希尔伯特类域是数论中十分重要的研究对象,常常被用于研究代数数论中的一些基本问题,如高斯求和、李级数等。

本文将从希尔伯特类域的定义、性质和应用等方面给出一个综合的介绍。

首先,我们来看看希尔伯特类域的定义。

一个数域F的希尔伯特类域H(F)是由所有模1的非零正定二次型Q(x,y)组成的集合。

其中模1的意思是指,对于任意(x,y)∈Z²,都有x和y不全为零时,Q(x,y)≠0。

希尔伯特类域H(F)的元素可以表示为二次型的等价类,即Q~(x,y),其中两个二次型Q~和Q是等价的,当且仅当它们在F中同构。

接下来,我们来探讨一下希尔伯特类域的性质。

首先,H(F)是一个加法群,其中加法定义为(Q~₁+Q~₂)(x,y)=Q~₁(x,y)+Q~₂(x,y)。

此外,H(F)还是一个乘法半群,其中乘法定义为(Q~₁Q~₂)(x,y)=Q~₁(x,y)Q~₂(x,y)。

希尔伯特类域H(F)还有一个重要的性质,即H(F)是由F中所有不同的素理想附加到R上得到的。

也就是说,如果P是F中的一个素理想,那么对于任意一个整数a∈P的补集F^×,都存在唯一一个二次型Q~(x,y)∈H(F)满足Q~(x,y)≡a(mod P),其中F^×是F中的可逆元的集合。

最后,我们来看看希尔伯特类域的应用。

它常常被用于研究代数数论中一些基本的问题,如高斯求和、李级数等。

例如,在高斯求和中,我们需要计算一个关于F_p的指数形式的和。

这个和可以转化为一个希尔伯特类域上的积分,从而可以通过希尔伯特类域的方法求解。

此外,在李级数的计算中,我们需要用到一些特殊的代数数性质,而这些性质又可以通过希尔伯特类域的研究得到更深刻的理解。

总体来说,希尔伯特类域是数论中一种重要的研究对象,它在代数数论中有着广泛的应用。

通过对希尔伯特类域的深入研究,我们可以更好地理解一些基本的数学概念和理论,为数论的发展做出更多的贡献。

本原复反射群的自同构群的开题报告

本原复反射群的自同构群的开题报告

本原复反射群的自同构群的开题报告
本原复反射群是群论中的一个重要概念,是对称群和欧几里得空间中的复反射群的推广。

其自同构群是指由该群自身对自身的映射构成的群。

本文将探讨本原复反射群的自同构群的研究现状和未来发展方向。

一、本原复反射群和自同构群的基本概念
本原复反射群是指由欧几里得空间中的所有基本向量的线性组合、称为根向量,所生成的离散子群。

而自同构群是指一个群对自身的自同构映射所构成的群。

二、本原复反射群的自同构群的研究现状
研究本原复反射群的自同构群,是群论中的一个重要课题。

过去几十年来,许多数学家对此进行了深入探讨,提出了不少重要结论。

例如,根据E. Artin的研究,对于一个n维本原复反射群,其自同构群可以表示为一组置换群的积,其中每个置换群都是一个本原复反射群的自同构群的子群。

而根据G. Lusztig的研究,对于一个本原复反射群,其自同构群可以表示为一个插入群的交叉积。

三、未来本原复反射群的自同构群研究的发展方向
虽然本原复反射群的自同构群已经得到了广泛的研究,但是还有不少问题值得深入探讨。

未来的研究可以从以下几个方向展开:
1、研究更广泛的本原复反射群,以及它们的自同构群的普适性质。

2、将本原复反射群的自同构群与种类丰富的代数组合和表示论连结起来,为代数组合和表示论的研究提供更深入的支持。

3、利用组合几何和离散几何的技术,研究本原复反射群的自同构群在几何上的意义和应用。

综上所述,本原复反射群的自同构群是群论中的一个重要课题,已经得到了广泛的研究,并具有广泛的应用价值。

未来的研究可以进一步深入并与其他领域的研究相结合,为数学的发展做出更大的贡献。

麦克斯韦方程和规范理论的观念起源

麦克斯韦方程和规范理论的观念起源

麦克斯韦方程和规范理论的观念起源*2014-11-12收到†email:************************杨振宁1,2著汪忠1,† 译DOI:10.7693/wl20141201(1清华大学高等研究院北京100084)(2香港中文大学物理系香港沙田)早在法拉第的“电紧张态(electrotonic state)”和麦克斯韦的矢量势(vector potential) 概念中,规范自由度(gauge freedom)的存在就已经不可避免。

它如何演化成为一个支撑粒子物理标准模型的对称原理?这里有一段值得叙说的故事。

人们常说,继库仑(Charles Augustin de Cou- lomb)、高斯(Carl Friedrich Gauss)、安培(AndréMarie Ampère)、法拉第(Michael Faraday) 发现了电学和磁学的四条实验定律之后,麦克斯韦(James Clerk Maxwell)引入了位移电流,在他的麦克斯韦方程组中实现了电磁学的伟大综合。

这种说法不能说是错的,但它并没有道出微妙的几何和物理直觉之间的关联,而正是这种关联促使场论在19 世纪取代了超距作用的概念,也正是它带来了20 世纪粒子物理中非常成功的标准模型。

1 19 世纪的历史1820 年奥斯特(Hans Christian Oersted,1777—1851)发现电流能使其附近的小磁针偏转。

这一发现使整个欧洲科学界大为振奋,带来的结果之一是安培(1775—1836) 关于“超距作用(action at a* 原文已发表于Physics Today,2014 年11 月刊,第45—51 页distance)”的成功理论。

在英格兰,法拉第(1791—1867)也因为奥斯特的发现而激动不已,但他缺乏足够的数学训练,所以无法理解安培的工作。

在1822 年9 月3 日写给安培的一封信中,法拉第叹息道:“很不幸,我不具备足够的数学知识,也不具备自如地进行抽象推理的能力。

费根鲍姆常数的计算

费根鲍姆常数的计算

i f (y2==x)exit e nd do e nd do i f (s>0)exit e nd do p ause e nd p rogram fgbmr
计算后得到最大的两个控制参数值为:3.5546400914609 和3.56667009115699 第二步
p rogram fgbma i mplicit n one r eal*8::a(2)=(/3.5546400914609,3.56667009115699/),r,x,x1,x2,y1,ran i nteger*4::time,i,j,k,m,x0 x0=time() o pen(1,file='output1.txt') o pen(2,file='output2.txt') d o i=1,2 r=a(i) x1=ran(x0) d o j=1,500000 x2=r*x1*(1-x1) x1=x2 e nd do m=0 y1=x2 d o k=1,100000 x2=r*x1*(1-x1) x1=x2 i f((abs(x2-0.5)>=0.00001).and.(abs(x2-0.5)<0.05))then
从图1周期分岔过程中可以看出若考察相邻两个分岔点之间的控制参数之间的距离?rr??r费根鲍姆发现当n?1n?1nn很大时前面两个分岔点的控制参数之间的距离是后面两个分岔点控制参数之间的距离倍即
费根鲍姆常数的计算
符维成
摘要:本文借助数值的方法计算了 Logistic 映射的费根鲍姆常数. 关键词:Logistic 映射;费根鲍姆常数;李雅普诺夫指数 引言: 确定性非线性系统中混沌现象的发现是 20 世纪继相对论,量子力学之后的 第三次物理学中的革命. 内在随机性是混沌的本质 ,无特征尺度是分形的研究对 象[1].由于随机性的存在, 非线性系统表现出对初值的敏感依赖性和系统状态的 长期不可预测性.那么这种随机性和不可预测性是不是就等于杂乱无章,无规律 可循呢?这个答案是否定,混沌不等于混乱,它还是有一些普遍的规律的.美国 康奈尔大学的物理学家费根鲍姆证明了在 Logistic 映射中发现的通向混沌的道 路——费根鲍姆道路——在向混沌转变的过程中的标度行为决定于两个普适常 数即费根鲍姆常数.费根鲍姆常数的存在反映了混沌演化过程中的有序性.[2]在 混沌理论中,菲根鲍姆常数也是一个重要内容.费根鲍姆,发现了被誉为“本世 纪最伟大”的发现------在倍周期分岔现象中更深层次的规律-----从而揭示出 系统从有秩序转向混沌的秘密.本文就 Logistic 映射计算费根鲍姆常数.

粗糙集理论中关于等价关系的下﹑上近似描述的唯一性

粗糙集理论中关于等价关系的下﹑上近似描述的唯一性

粗糙集理论中关于等价关系的下﹑上近似描述的唯一性作者:薛多凯来源:《电脑知识与技术》2010年第19期摘要:在粗糙集理论中任一集合X的在关系R下的下﹑上近似是两个集合,该文提出了在这两种集合中,只有当R为等价关系时,这两个集合才相等,并给予了相应的论证。

关键词:下近似;上近似;等价关系;粗糙集中图分类号:TP311文献标识码:A 文章编号:1009-3044(2010)19-5305-02粗糙集(rough sets ,RS)理论是20世纪80年代初由波兰科学家Pawlak提出的[1]。

粗糙集理论是一种新型的处理模糊和不确定知识的数学工具。

目前已经在人工智能、知识与数据发现、模式识别与分类、故障检测等方面得到了较为成功的应用。

粗糙集理论是建立在分类机制的基础之上的,不可区分关系的概念是粗糙集理论的基础。

信息系统S由论域U和S等价关系集R构成,表示成S=(U,R),不可区分关系ind(A)是信息系统S上的一个等价关系,它是R上全部等价关系的交集。

信息系统S所表示的知识可理解为:对论域U划分的结果。

不可区分关系的等价类构成了信息系统表示的知识的最小粒度,这个粒度内的对象不可区分。

正是由于知识的粒度性,造成使用已有知识不能精确地表示某些概念。

为此,在不可区分关系基础上定义了上下近似,使粗糙集理论能够有效地逼近这些概念。

设X是U任意一子集[2],R是U上的等价关系,则有R*(X),R*(X)称为X的R-下近似和上近似。

下近似和上近似也可以写成下面的等价形式:([x]R表示元素x在R下的等价类)1 论证在非等价关系的粗糙集中[2]有类似定义:U是论域,R是U上的关系(R?哿U×U),Rs(x)表示元素x在R下的后继邻域,如下apr Y,apr Y称为Y的R-下近似和上近似。

那么我们是否可以仿照等价关系中定义X的R-下﹑上近似而定义现举一个反例来说明例1:其中U={a,b,c},Rs(a)={a,b}, Rs (b)={c}, Rs (c)={b},选取Y={a,c},则Y*1={a,c},Y*2={a,b} 显然不等。

代数中常用英语词汇

代数中常用英语词汇

(0,2) 插值||(0,2) interpolation0#||zero-sharp; 读作零井或零开。

0+||zero-dagger; 读作零正。

1-因子||1-factor3-流形||3-manifold; 又称“三维流形”。

AIC准则||AIC criterion, Akaike information criterionAp 权||Ap-weightA稳定性||A-stability, absolute stabilityA最优设计||A-optimal designBCH 码||BCH code, Bose-Chaudhuri-Hocquenghem codeBIC准则||BIC criterion, Bayesian modification of the AICBMOA函数||analytic function of bounded mean oscillation; 全称“有界平均振动解析函数”。

BMO鞅||BMO martingaleBSD猜想||Birch and Swinnerton-Dyer conjecture; 全称“伯奇与斯温纳顿-戴尔猜想”。

B样条||B-splineC*代数||C*-algebra; 读作“C星代数”。

C0 类函数||function of class C0; 又称“连续函数类”。

CA T准则||CAT criterion, criterion for autoregressiveCM域||CM fieldCN 群||CN-groupCW 复形的同调||homology of CW complexCW复形||CW complexCW复形的同伦群||homotopy group of CW complexesCW剖分||CW decompositionCn 类函数||function of class Cn; 又称“n次连续可微函数类”。

Cp统计量||Cp-statisticC。

布尔迪厄学术人(Homo

布尔迪厄学术人(Homo

布爾迪厄《學術人》(Homo Academicus)導讀黃庭康南華大學社會學研究所布爾迪厄的《學術人》一書是他其中一部主要的教育社會學作品。

該書的法文版於一九八四年出版。

四年後英文版面世,由Polity Press出版。

布氏《學術人》一書以法國高等教育體系為研究對象,內容涉及不同等級學校教授與學生的出身背景、大學與階級再製、大學內部的權力關係、高等教育的再製(reproduction)模式、以及教授們的政治行為等。

《學術人》一書的價值可以分為幾方面。

首先,傳統上教育社會學一般以中、小學為研究的對象。

就是研究大學,焦點也偏重於學生,極少深入剖析教授。

這是教育社會學發展的一大遺憾,因為高等教育的教研人員扮演文化生產及再製(cultural production and reproduction)的重要角色,對他們認識不足有礙我們對教育與權力的了解。

《學術人》一書填補教育社會學的這一個重要的空白,也打破了不少我們對大學的迷思。

1其次,布爾迪厄與不少晚近的教育社會學學者一樣,都注意到教育體系的矛盾性格---它一方面灌輸保守的意識型態、維持不平等的社會現狀;但同時又鼓吹批判、懷疑既有的權力關係(Apple, 1985; Carnoy and Levin, 1985)。

《學術人》一書的其中一大貢獻就是以布爾迪厄之前發展出的資本(capital)、場域(field)、生存心態(habitus)、及策略(strategy)等概念解釋大學這矛盾的性格。

布氏以各類型大學教授所擁有的資本、在場域所占的位置、他們的生存心態、及由此而衍生的策略解釋為何有些教授傾向保守、有些教授思想離經叛道。

此外,《學術人》一書亦豐富了關於教育體系相對自主性(relative autonomy)的討論。

自從鮑爾斯與堅迪斯(Samuel Bowles and Herbert Gintis)於一九七六年出版《資本主義美國的學校教育》(Schooling in Capitalist America)後,批判取向的教育社會學學者一直為了對抗符應理論(correspondence theory)而討論教育體系的相對自主性(Apple, 1979, 1985, 1993; Bernstein, 1986, 1996; Girous, 1983; Willis, 1977)。

莱维飞行、混沌映射和自适应t分布 蜣螂算法

莱维飞行、混沌映射和自适应t分布 蜣螂算法

莱维飞行、混沌映射和自适应t分布是蜣螂算法中的三个重要概念。

莱维飞行是一种随机过程,描述了在随机游走过程中,每一步的长度和方向都遵循某种概率分布。

在蜣螂算法中,莱维飞行用于模拟蜣螂在搜寻食物时所走的路径,通过不断随机游走,可以寻找更好的食物来源。

混沌映射是一种非线性动力学系统中的映射关系,具有对初值敏感的特点。

在蜣螂算法中,混沌映射用于模拟蜣螂在移动过程中的行为,使得蜣螂能够根据当前环境进行灵活的移动和决策。

自适应t分布是一种概率分布函数,用于描述在复杂系统中数据的分布情况。

在蜣螂算法中,自适应t分布用于描述蜣螂在不同环境下的行为特征,帮助蜣螂更好地适应环境变化。

蜣螂算法是一种模拟自然界中蜣螂行为的优化算法,通过模拟蜣螂的移动、搜寻和合作等行为,可以解决许多优化问题。

莱维飞行、混沌映射和自适应t分布是蜣螂算法中的三个关键技术,它们共同作用,使得蜣螂算法具有很好的全局优化能力。

homothetic数学

homothetic数学

homothetic数学
在数学中,homothetic是一个用来描述两个图形之间的相似性
的术语。

当一个图形可以通过缩放和平移来变换成另一个图形时,
我们可以说这两个图形是homothetic的。

具体来说,如果存在一个
比例因子k和一个平移向量,使得一个图形通过乘以k的比例因子
和平移向量的变换可以变成另一个图形,那么我们称这两个图形是homothetic的。

在平面几何中,homothetic变换可以用来描述两个图形之间的
相似性。

如果两个图形是homothetic的,那么它们的形状是相似的,只是尺寸不同。

这个概念在几何学和拓扑学中都有重要的应用。

在线性代数中,homothetic变换也可以用矩阵来表示。

一个矩
阵A对向量x进行homothetic变换,相当于对向量x进行线性变换
后再乘以一个比例因子。

这种变换在向量空间中有着重要的作用,
可以用来描述空间中的拉伸和压缩。

总之,homothetic是一个描述图形相似性和尺寸变换的重要数
学概念,它在几何学、线性代数和拓扑学等领域都有着重要的应用。

希望这个回答能够满足你对homothetic的疑问。

正则化逻辑回归 牛顿定理python-概述说明以及解释

正则化逻辑回归 牛顿定理python-概述说明以及解释

正则化逻辑回归牛顿定理python-概述说明以及解释1.引言1.1 概述概述部分的内容可以按照以下方向进行撰写:概述部分主要介绍正则化逻辑回归和牛顿定理的基本概念。

首先,对于正则化逻辑回归,可以简要介绍逻辑回归算法的基本原理和应用领域。

逻辑回归是一种广泛应用于分类问题的机器学习算法,其主要思想是通过拟合一个逻辑函数来预测样本的分类结果。

然而,在某些情况下,逻辑回归模型可能会出现过拟合或欠拟合的问题,为了解决这些问题,正则化逻辑回归引入了正则化项,并通过调整正则化参数来控制模型的复杂度。

其次,对于牛顿定理,可以简要介绍牛顿法的基本思想和应用背景。

牛顿法是一种用于求解方程或最优化问题的迭代数值方法,其本质是利用函数的二阶导数信息来逼近函数的零点或极值点。

牛顿法在求解非线性优化问题时具有快速收敛速度和高精度的特点,因此在机器学习和数据分析领域得到了广泛的应用。

最后,可以简单描述一下本文的结构和目的。

本文将详细介绍正则化逻辑回归和牛顿定理的原理和实现方法,并使用Python编程语言来实现相关算法。

通过本文的阐述,读者将能够全面了解正则化逻辑回归和牛顿定理的工作原理以及如何使用Python编写相应的代码。

此外,本文还将总结正则化逻辑回归和牛顿定理在实际问题中的应用,并展望其未来的发展方向。

概述部分的撰写应该简洁明了,概括地介绍正则化逻辑回归和牛顿定理的基本概念,并承接引入后续的正文部分。

1.2 文章结构本文将介绍正则化逻辑回归和牛顿定理的基本概念和原理,并使用Python进行实现。

文章结构如下:2. 正文:2.1 正则化逻辑回归:- 2.1.1 概念- 2.1.2 正则化概念- 2.1.3 正则化逻辑回归原理2.2 牛顿定理:- 2.2.1 概念- 2.2.2 牛顿定理原理2.3 Python实现:- 2.3.1 正则化逻辑回归的Python实现步骤- 2.3.2 牛顿定理的Python实现步骤3. 结论:3.1 总结3.2 展望在正文部分,我们将详细介绍正则化逻辑回归和牛顿定理的相关概念和原理,以及它们在实际问题中的应用。

《2024年关于多分量海森堡铁磁链模型的研究》范文

《2024年关于多分量海森堡铁磁链模型的研究》范文

《关于多分量海森堡铁磁链模型的研究》篇一一、引言铁磁学是物理学中研究磁性材料及其性质的学科,而海森堡铁磁链模型是其中一种重要的理论模型。

随着科学技术的发展,对于磁性材料的研究已经深入到多分量、多能级等微观层面,这促使我们研究多分量海森堡铁磁链模型。

该模型不仅有助于理解磁性材料的物理性质,还能为新型磁性材料的研发提供理论支持。

本文将探讨多分量海森堡铁磁链模型的相关研究,分析其理论框架、数值模拟及实验验证等方面。

二、多分量海森堡铁磁链模型的理论框架多分量海森堡铁磁链模型是一种描述磁性材料中自旋相互作用的量子力学模型。

该模型考虑了自旋的多个分量,使得对铁磁链中电子相互作用的分析更为复杂。

理论上,我们首先假设系统中电子自旋的空间位置以及自旋分量的相对大小。

根据海森堡相互作用原理,电子之间的交换作用能为经典能量与量子力学算符的乘积,其相互作用势场可以用一系列复杂的矩阵表示。

通过分析这些矩阵,我们可以得出铁磁链中自旋相互作用的基本规律。

三、数值模拟在研究多分量海森堡铁磁链模型时,我们采用数值模拟的方法进行深入分析。

通过计算机模拟铁磁链中的自旋运动和电子间的相互作用,我们可以直观地观察到自旋分量的运动规律以及其相互作用的强度和方向。

此外,我们还可以通过改变模型参数(如自旋分量的数量、电子间的交换作用强度等),来研究这些参数对铁磁链性质的影响。

这些数值模拟结果为理解多分量海森堡铁磁链模型的物理性质提供了重要的依据。

四、实验验证为了验证多分量海森堡铁磁链模型的正确性,我们进行了相关实验。

首先,我们制备了具有特定自旋分量的磁性材料样品,并测量了其磁学性质。

然后,我们通过调整外部磁场和温度等参数,观察了自旋分量的变化和相互作用过程。

实验结果表明,多分量海森堡铁磁链模型能够较好地描述磁性材料中自旋的相互作用和运动规律。

此外,我们还通过对比实验数据与数值模拟结果,进一步验证了模型的正确性。

五、结论本文研究了多分量海森堡铁磁链模型的理论框架、数值模拟及实验验证等方面。

高阶范畴论 卢里

高阶范畴论 卢里

高阶范畴论卢里高阶范畴论是数学中的一个分支,主要关注于范畴的范畴,以及更高维度的范畴结构。

卢里(Jacob Lurie)是该领域的一位杰出的数学家,他在高阶范畴论方面做出了卓越的贡献。

以下是关于高阶范畴论和卢里的一般介绍:1. 高阶范畴论概述:定义:高阶范畴论是一种推广传统范畴论的数学理论,它处理更高维度的范畴结构。

在高阶范畴论中,对象仍然是拓扑空间、映射等,但箭头之间的关系更为复杂,可以涉及更高阶的关联性。

应用领域:高阶范畴论的应用领域广泛,包括代数拓扑学、代数几何学、数学物理学等。

它为理解复杂的代数结构和几何空间提供了一种强大的工具。

2. Jacob Lurie简介:背景与教育:Jacob Lurie,生于1977年,是美国数学家,现为普林斯顿大学教授。

他在哈佛大学获得博士学位,导师为世界著名的数学家Michael Hopkins。

研究方向:Jacob Lurie的研究主要集中在代数拓扑学、代数几何学和高阶范畴论等领域。

他在高阶范畴论方面的深刻见解和创新性的工作使他成为该领域的杰出领军人物。

3. 主要贡献:∞-范畴理论:Lurie引入了∞-范畴理论,这是高阶范畴论的一种特殊情形,允许箭头之间的关系一直升级到∞阶。

这种理论框架为数学家提供了更灵活的工具,用于研究复杂的代数结构。

(∞,1)-范畴:Lurie还引入了(∞,1)-范畴的概念,这是一种具有弱等价性的∞-范畴。

这种范畴理论为代数几何学和拓扑学中的问题提供了强有力的工具。

4. 影响与展望:学术影响:Jacob Lurie的工作对数学界的影响深远,他的研究为高阶范畴论领域的发展提供了新的方向和理念。

他的著作被广泛引用,成为该领域的标志性贡献之一。

未来展望:高阶范畴论作为一个不断发展的领域,仍然面临许多深刻的问题和挑战。

未来的研究方向可能涉及更高阶的范畴理论,以及与其他数学分支的更紧密的联系。

结论:高阶范畴论以其深刻的理论和广泛的应用领域,成为现代数学中一个备受关注的研究领域。

计算分岔规范型和普适开折的同调方法

计算分岔规范型和普适开折的同调方法

计算分岔规范型和普适开折的同调方法彭国俊;陈潮填【摘要】应用同调方法研究分岔规范型和普适开折的显式计算.对于Z2对称的double-zero分岔,给出了同调方程,导出了规范型的显式计算公式,建立了计算普适开折的线性代数方程,并以一个修改的van der Pol系统为例,说明了该方法在分岔分析上的优势.【期刊名称】《吉林大学学报(理学版)》【年(卷),期】2013(051)005【总页数】6页(P783-788)【关键词】double-zero分岔;规范型;普适开折;同调方法【作者】彭国俊;陈潮填【作者单位】广东技术师范学院计算机科学学院,广州510665;广东技术师范学院计算机科学学院,广州510665【正文语种】中文【中图分类】O175.140 引言考虑如下向量场:(1)其中:x∈n,n≥2;α∈2;f: n×2→n充分光滑.向量场(1)在变换x→-x下保持不变,当α=α* 时有平衡点x=0,f的Jacobi矩阵J在(x,α)=(0,α*)处非零并且有二重零特征值.文献[1-4]给出了向量场(1)的规范型和普适开折如下:其中:当n=2时,ω=x;当n>2时,ω为限制在分岔中心流形上的状态变量.关于式(3)的分岔结构,可参考文献[5-6].一般的参数向量场(1)可约化为规范型(2),必须要求分岔是非退化的,而进一步可约化为普适开折(3)并且遍历其所有分岔结构,还要求分岔是横截的.目前,对于非对称情形的规范型已有一些显式计算结果[7-10],而对于对称情形的规范型尤其是普适开折的显式计算还未见文献报道.为计算方便及显式地检验非退化条件,本文采用如下规范型和普适开折:容易验证,采用如下线性坐标和时间变换:可将式(4),(5)分别化为式(2),(3),因此它们的分岔结构分别是强拓扑等价的,式(5)的分岔结构也易由式(3)获得.当时,它们相空间的轨道方向正好相反.1 规范型的计算公式当考虑规范型时,分岔参数取临界参数值,即α=α*.由向量场(1)的对称性,可将其展开为如下形式:(6)其中:A=J(0,α*);多线性函数其余项类似.定理1 设向量场(1)相应于double-zero分岔的规范型为式(4),则其系数计算公式如下:其中:qi和pi(i=1,2)分别是矩阵A和AT的广义特征向量,且满足:Aq1=0, Aq2=q1, ATp2=0, ATp1=p2,(9)(10)证明:假设此临界情形时的中心流形如下:x=H(ω), H: 2→n.(11)将式(11)代入式(6),根据临界中心流形的不变性可得如下同调方程:(12)由向量场(1)的对称性,H可以表示为如下形式:(13)根据Fredholm择一性定理,存在向量qi和pi满足条件(9)和(10),且任何属于A的临界特征空间的向量y都有唯一表示:y=ω1q1+ω2q2,其中:将式(13)代入式(12),并比较两端项的系数,当i+j=1时,得如下奇异线性方程:0=Ah10,h10=Ah01.不妨令h10=q1,h01=q2.当i+j=3时,得将式(14)两端左乘可得式(7).由式(15)两端左乘可得又由式(14)两端左乘有于是可得式(8).证毕.若进一步有c30c21≠0,则对应的double-zero分岔是非退化的,即余维2的.2 普适开折的计算公式此时,参数α在临界值α*附近扰动.引入Δ=α-α*,由向量场(1)的对称性,将其展开为如下形式:(16)其中:A和C如前及其他参数类似.定理2 设向量场(1)相应的double-zero分岔是非退化的,且具有普适开折(5).将原始参数与开折参数间的关系表示为η=V-1(Δ),并进一步采用如下平方逼近:(17)则线性项系数a和b由如下线性代数方程的解唯一给出:二次项系数c,d和e由如下线性代数方程的解唯一给出:其中hijkl(i+j=1,k+l=1)是如下奇异线性代数方程的任意解:证明:假设参数依赖的中心流形如下:x=H(ω,η), H: 2×2→n.(30)将式(30)代入式(16),根据此时参数依赖中心流形的不变性,可得如下同调方程:由向量场(1)的对称性,H可以表示为如下形式:(32)将式(32)代入式(31),并比较两端项的系数,可得如下奇异线性方程:根据Fredholm择一性定理,上述奇异线性方程都是可解的.先考虑线性项系数的解.将式(33),(34)两端左乘可分别得式(18),(19);将式(33),(34)两端左乘则有(43)(44)合并方程(43),(44)即得方程(28).将方程(43),(44)分别代入式(35),(36),并用左乘所得方程,即有式(20),(21).而用左乘式(35),(36),合并后则可得方程(29).再考虑二次项系数的解.将式(37)~(39)两端左乘可分别得式(22)~(24).再将式(40)~(42)两端左乘可分别得:而将式(37)~(39)两端左乘分别有将方程(48)~(50)分别代入式(45)~(47),并消除h10kl(k+l=2),即得方程(25)~(27).于是确定了参数变换Δ=V(η),从而可求得普适开折参数η=V-1(Δ).分岔的横截性条件为如果向量场(1)的double-zero分岔是非退化和横截的,则当分岔参数α在α*附近扰动时,普适开折(5)对不同的c30(Δ)和c21(Δ),其分岔图和相图的拓扑结构都与c30=c30(0)和c21=c21(0)时相同.3 应用实例考虑如下改变的van der Pol振子[7]:(51)容易验证:系统(51)是Z2对称的.当r>0,且参数时,系统(51)的Jacobi矩阵在平衡点x=0处为其特征值为λ1,2=0和满足式(9),(10)的4个广义特征向量为其中:s和t为任意非零实数.多线性函数C,A1,C1和A2按下式计算:C1=A2=0.由式(7),(8),立即可得规范型系数因此,当m≠-n,m+n≠r(m-n)时,分岔是非退化的.扰动参数如下:由式(18)~(21)直接可得线性项系数先将这些线性系数代入式(28),(29),再将所解得的hijkl(i+j=k+l=1)代入式(22)~(27),可得二次项系数的解:令并代入Δ=V(η),比较两端系数最终可得开折参数的表示如下:横截性满足,因为因此,当m≠-n,m+n≠r(m-n)时,δ和β可以作为分岔参数,使系统(51)产生完整的double-zero分岔.取(m,n,r)=(-2,-1,1),根据文献[6],对应的分岔为异宿情形,计算可得如图1所示的分岔曲线:图1 系统(51)在(δ,β,m,n,r)=(-1,1,-2,-1,1)附近以(δ,β)为分岔参数的分岔曲线Fig.1 Bifurcation curves of system (51) at (δ,β,m,n,r)=(-1,1,-2,-1,1) with bifurcation parameter (δ,β)参考文献【相关文献】[1] Khorozov E I.Versal Deformations of Equivariant Vector Fields in the Case of Symmetry of Order 2 and 3 [J].Transactions of Petrovski Seminar,1979,5(1):163-192.[2] Carr J,Sanders J A,Van,Gils S A.Nonresonant Bifurcations with Symmetry [J].SIAM Journal on Mathematical Analysis,1987,18(3):579-591.[3] Knobloch E,Proctor M R E.Nonlinear Periodic Convection in Double-Diffusive Systems [J].Journal of Fluid Mechanics,1981,108(1):291-316.[4] 唐云.对称性分岔理论基础 [M].北京:科学出版社,2000.[5] Guckenheimer J,Holmes P J.Nonlinear Oscillations,Dynamical Systems,and Bifurcations of Vector Fields [M].New York:Springer,1983.[6] Chow S N,LI Cheng-zhi,WANG Duo.Normal Forms and Bifurcation of Planar Vector Fields [M].Cambridge:Cambridge University Press,1994.[7] Kuznetsov Y A.Practical Computation of Normal Forms on Center Manifolds at Degenerate Bogdanov-Takens Bifurcations [J].International Journal of Bifurcation and Chaos,2005,15(11):3535-3546.[8] PENG Guo-jun,JIANG Yao-lin,LI Chang-pin.Bifurcations of a Holling-Type Ⅱ Predator-Prey System with Constant Rate Harvesting [J].International Journal of Bifurcation and Chaos,2009,19(8):2499-2514.[9] Carrillo F A,Verduzco F,Delgado J.Analysis of the Takens-Bogdanov Bifrucation on a m-Parameterized Vector Fields [J].International Journal of Bifurcation and Chaos,2010,20(4):995-1005.[10] PENG Guo-jun,JIANG Yao-lin.Practical Computation of Normal Forms of the Bogdanov-Takens Bifurcation [J].Nonlinear Dynamics,2011,66(1/2):99-132.。

社会生物学 范数

社会生物学 范数

在社会生物学中,范数(Norm)是指一种社会规范或行为准则,用于规范和引导个体在社会群体中的行为。

范数在社会生物学中是一种行为规范化的机制,通过社会学习和社会交流来传递和维持。

范数可以是社会群体共同认可的道德、道德或行为规则,用于指导个体在特定社会环境中的行为选择。

范数可以涵盖各种方面,如道德价值观、社会规范、行为期望等。

范数有助于维持社会秩序和协作,促进社会群体的稳定和发展。

在社会生物学中,范数的形成和传递通常通过社会学习和社会化过程来实现。

个体通过观察和模仿他人的行为,通过社会交流和反馈来逐渐学习和内化社会规范和行为准则。

范数的传递可以通过正式和非正式的社会化机制,如家庭、学校、社会团体等。

范数在社会生物学中起着重要的作用,它们不仅指导个体的行为,还对社会群体的结构和功能产生影响。

范数有助于维持合作、减少冲突、促进协作和共同利益的实现。

同时,范数也可能受到个体的违背和变异,从而引发社会动态和行为变化。

非阿贝尔规范场

非阿贝尔规范场

非阿贝尔规范场非阿贝尔规范场(Non-Abelian gauge field)是量子场论中的一个基本概念,用于描述非阿贝尔规范对称性的相互作用。

它是规范群的场论表示,包括弱力和强力相互作用的基本理论。

阿贝尔规范场是指规范群为阿贝尔群的规范场理论,例如电磁场就是一个阿贝尔规范场。

阿贝尔群的元素之间的乘法是可交换的,因此相互作用的量子场可以简化为一个标量场。

非阿贝尔规范场在规范群为非阿贝尔群的情况下,出现了相互作用之间的相互干涉和非交换性。

这种非交换性导致了强力和弱力相互作用的独特特征。

一个非阿贝尔规范场理论的基本构建包括规范玻色子和规范生成元。

规范玻色子是场论中的动力学粒子,它们被认为是相互作用介质。

规范生成元描述了规范对称性的生成算符,它们通过与规范场的相互作用来保持规范不变性。

非阿贝尔规范场的相互作用是通过规范玻色子的交换来实现的。

这些交换过程导致了强力和弱力相互作用的非线性现象,例如强子束缚和弱子衰变。

非阿贝尔规范场理论也包括费米子场,例如夸克和轻子。

夸克是强力相互作用的基本组成部分,而轻子参与弱力相互作用。

费米子场与规范场相互作用,从而形成了强力和弱力对玻色子的耦合。

非阿贝尔规范场理论可以通过拉格朗日密度的形式来描述。

拉格朗日密度包括规范场和费米子场的动能项和相互作用项。

通过变分原理,可以得到场方程和守恒定律,从而描述了系统的运动规律和守恒量。

非阿贝尔规范场理论是现代粒子物理学的重要基础理论。

它被用于描述强力和弱力相互作用,包括标准模型和量子色动力学等理论。

非阿贝尔规范场理论的研究对于理解基本粒子的性质和相互作用机制至关重要。

总结起来,非阿贝尔规范场是描述非阿贝尔群规范对称性相互作用的量子场论。

它包括规范玻色子和费米子场,通过规范生成元的相互作用来保持规范不变性。

非阿贝尔规范场理论被广泛用于描述强力和弱力相互作用,对于揭示基本粒子的性质和相互作用机制具有重要意义。

希尔伯特类域

希尔伯特类域

希尔伯特类域1. 介绍希尔伯特类域是数论中的一个重要概念,它在代数数论和算术几何中有着广泛的应用。

本文将介绍希尔伯特类域的定义、性质和应用,并探讨其在数论研究中的重要性。

2. 定义希尔伯特类域是指一个数域的有限扩张,它的绝对伽罗瓦群是一个循环群。

换句话说,对于一个希尔伯特类域K,存在一个整数n,使得K的绝对伽罗瓦群是由一个元素σ生成的,即G(K/Q) = 。

3. 构造希尔伯特类域的构造方法有多种,其中最常用的是通过模方程来构造。

对于一个方程f(x) = 0,其中f(x)是一个整系数多项式,我们可以通过求解这个方程得到一个希尔伯特类域。

具体来说,我们可以通过求解模方程f(x) ≡ 0 (mod p)来构造希尔伯特类域,其中p是一个素数。

通过不断增加p的值,我们可以逐步扩展希尔伯特类域的范围。

4. 性质希尔伯特类域具有许多重要的性质,这些性质在数论研究中起着重要的作用。

4.1. 唯一分解性质希尔伯特类域具有唯一分解性质,即任何一个非零的非单位元素可以唯一地分解成有限个素元的乘积。

这个性质在代数数论中有着广泛的应用,例如在证明费马大定理中就用到了希尔伯特类域的唯一分解性质。

4.2. 序希尔伯特类域中的元素可以按照某种规则进行排序,这种排序称为序。

序在数论研究中起着重要的作用,它可以用来定义希尔伯特类域中的一些重要概念,例如阶、剩余类和剩余次数等。

4.3. 费马小定理费马小定理是数论中的一个重要定理,它可以用希尔伯特类域来证明。

具体来说,费马小定理可以表示为:对于任意一个素数p和整数a,如果a不是p的倍数,那么a^(p-1) ≡ 1 (mod p)。

通过使用希尔伯特类域的性质,我们可以简洁地证明费马小定理,从而推导出许多与素数相关的结论。

5. 应用希尔伯特类域在数论研究中有着广泛的应用,下面我们将介绍一些常见的应用。

5.1. 素数测试希尔伯特类域可以用来进行素数测试,即判断一个给定的数是否为素数。

通过使用希尔伯特类域的性质,我们可以设计出高效的素数测试算法,例如Miller-Rabin素性测试算法。

哈密顿算符运算原理

哈密顿算符运算原理

学习电动力学课程的主要意义是: 学习电动力学课程的主要意义是:
在生产实践和科学技术领域内,存在着大量和电磁 场有关的问题。
例如电力系统、凝聚态物理、天体物理、粒子加速器等, 例如电力系统、凝聚态物理、天体物理、粒子加速器等, 都涉及到不少宏观电磁场的理论问题。在迅变情况下, 都涉及到不少宏观电磁场的理论问题。在迅变情况下,电磁场以 电磁波的形式存在,其应用更为广泛。无线电波、热辐射、光波、 电磁波的形式存在,其应用更为广泛。无线电波、热辐射、光波、 X射线和 射线等都是在不同波长范围内的电磁波,它们都有共 射线和γ射线等都是在不同波长范围内的电磁波 射线和 射线等都是在不同波长范围内的电磁波, 同的规律。因此, 同的规律。因此,掌握电磁场的基本理论对于生产实践和科学实 验都有重大的意义。 验都有重大的意义。
点。
P2 P1
r l
r ∆l 为p2和p1之间的距离,从p1沿 l 到p2的增量为
∆ϕ = ϕ ( p 2 ) − ϕ ( p1 )
若下列极限
∆ϕ ϕ ( p2 ) − ϕ ( p1 ) lim = lim ∆l →0 ∆l ∆l →0 ∆l
∂ϕ r 存在,则该极限值记作 ϕ (x ) ,称之为标量场 ∂l 在 P r p1处沿l 的方向导数。
本章主要内容
标量场的梯度 算符
矢量场的散度 高斯定理 矢量场的旋度 斯托克斯定理 在正交曲线坐标系中 运算的表达式 二阶微分算符 格林定理
标量场的梯度, §0-1 标量场的梯度,∇ 算符 Gradient of Scalar Field, Operator

1、场的概念 、 场是用空间位置函数来表征的。在物理学中, 经常要研究某种物理量在空间的分布和变化规律。 如果物理量是标量,那么空间每一点都对应着该物 理的一个确定数值,则称此空间为标量场。如电势 场、温度场等。如果物理量是矢量,那么空间每一 点都存在着它的大小和方向,则称此空间为矢量场。 如电场、速度场等。若场中各点处的物理量不随时 间变化,就称为稳定场,否则,称为不稳定场。

人类自然语言不确定性及粗集理论的表示

人类自然语言不确定性及粗集理论的表示

人类自然语言不确定性及粗集理论的表示
魏长华
【期刊名称】《计算机科学》
【年(卷),期】1997(024)005
【摘要】在现实世界中,人们对事物的推理、判断、预测和决策等智力行为大多数是在问题领域的息不完全、不确定、不精确或者模糊的条件下进行的。

为了完成这些智力行为。

【总页数】4页(P1-4)
【作者】魏长华
【作者单位】华中师范大学计算机科学系
【正文语种】中文
【中图分类】TP14
【相关文献】
1.粗集理论及其在旋转机械故障诊断中的应用(一)粗集理论基本知识 [J], 许琦;李永生
2.粗糙集理论中不确定性的粗糙信息熵表示 [J], 李玉榕;乔斌;蒋静坪
3.基于粗集的不确定性知识表示的精确性和关联性的研究 [J], 易树鸿;张为群
4.基于粗集理论的系统不确定性度量方式研究 [J], 赵军;周应华
5.粗集理论及其应用(四)粗集理论和模糊集合 [J], 曾黄麟
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霍普夫-庞加来指标定理 -回复

霍普夫-庞加来指标定理 -回复

霍普夫-庞加来指标定理-回复霍普夫庞加来指标定理(Hopf-Poincaréindex theorem)是拓扑数学中的一个重要定理,它与微分流形上的向量场的振荡性质相关。

霍普夫夫庞加来指标定理在流形上的奇异点的研究中起到了重要的作用,它被广泛运用于动力系统和控制论等领域。

本文将逐步介绍这个定理,并解释其在数学和其他学科中的重要性。

第一步:引言我们首先来简单介绍一下霍普夫庞加来指标定理。

该定理是由德国数学家海因利希·霍普夫(Heinz Hopf)和法国数学家亨利·庞加来(Henri Poincar é)在20世纪初分别独立提出的。

它提供了一个关于微分流形上向量场奇异点指标的非平凡性质的判断方法。

第二步:微分流形与向量场为了理解这个定理,我们需要先了解一些基本概念。

微分流形是一个可以与欧几里德空间中的点进行一一对应的集合,它具有平滑曲线的性质。

在微分流形上定义了向量场,即在每一点上都存在一个切向量的分布。

向量场可以用来描述流体的流动、力的分布等现象。

第三步:奇异点和振荡性质在微分流形上的向量场中,奇异点是指向量场变为零向量的点。

在奇异点附近,向量场的振荡性质成为研究的重点。

霍普夫庞加来指标定理提供了一种方法来确定奇异点的振荡性质。

第四步:霍普夫指标霍普夫指标是一种用来描述向量场奇异点振荡性质的数值。

对于一个二维流形上的向量场,奇异点可以被分为两类:吸引奇异点和驱离奇异点。

吸引奇异点是指向量场在该点附近的流线在时间推移中趋近于该点的奇异点,而驱离奇异点则相反。

霍普夫指标可以用来判断奇异点是吸引奇异点还是驱离奇异点,从而确定振荡性质。

第五步:霍普夫庞加来指标定理的表述霍普夫庞加来指标定理可以被描述为:对于一个具有有限个奇异点的二维微分流形上的向量场,可以通过计算各个奇异点的霍普夫指标之和来判断整个向量场的振荡性质。

如果该指标之和为正,则向量场存在奇数个驱离奇异点和零个或偶数个吸引奇异点,如果指标之和为负,则存在偶数个驱离奇异点和零个或奇数个吸引奇异点。

模式识别导论本(六)

模式识别导论本(六)

A x 称为子集A的特征函数
集合E中不属于子集A 的所有元素又组成一个子集,
称为A的补集,记为
A
0 A x 1
当x A 当x A
6 2 2
集合A和集合B的所有元素可以组成一个新的集合,
称为A和B的并集
武汉大学遥感信息工程学院 马洪超
模式识别导论
A B
1 x 0
当x A或x B 当x A且x B
6 2 3
集合A和集合B中的所有公共元素也可以组成一个新
的集合,称为A和B的交集
A B
1 x 0 当x A且x B 其它
6 2 4
上述0、1二值是某集合特征函数的值,称为隶属度 A x 1表示x绝对属于A,即A的特征函数在x处的 值为100%,或x对于A的隶属度为100%。特征函数 满足下列运算性质:
对于 x E
6 3 1 6 3 2 6 3 3
武汉大学遥感信息工程学院 马洪超
模式识别导论
例3,E x1 , x 2 , x3 , 两个模糊集A和B为 A 0.3 B 0.4 则 A B 0.4 A B 0.3 A 0.7 B 0.6 x1 x1 x1 x1 0.8 0.6 x2 x2 x2 x2 1 x3 x3 x1 x1 0.6 0.8 x2 x2 0.5 1 x3
武汉大学遥感信息工程学院 马洪超
模式识别导论
A B x max A x , B x A B x
A
min
x , B
x
A x 1 A x
6 2 5 6 2 6 6 2 7
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a rX iv:mat h /6981v2[mat h.DG ]19Apr28HOMOLOGY OF EQUIVARIANT VECTOR FIELDS GERALD W.SCHWARZ Abstract.Let K be a compact Lie group.We compute the abelianization of the Lie algebra of equivariant vector fields on a smooth K -manifold X .We also compute the abelianization of the Lie algebra of strata preserving smooth vector fields on the quotient X/K .1.Introduction 1.1.K.Abe and K.Fukui [AbFu2]have considered the first homology group (abelianization)of the group of equivariant smooth diffeomorphisms of a smooth K -manifold X ,where K is finite.They also computed the abelianization for the diffeomorphisms of the quotient orbifold X/K .Our results below are the analogues of their results for vector fields in the case that K is a compact Lie group.The vector fields are,in a sense,the Lie algebras of the relevant diffeomorphism groups,so,hopefully,our results indicate that one should be able to generalize the Abe-Fukui results.There are already generalizations in some cases [AbFu1].1.2.Let X be a smooth K -manifold where K is compact.Let X ∞(X )denote the Lie algebra of smooth vector fields on X and let X ∞c (X )denote the subalgebra of vector fields with compact support.If X is algebraic,then X (X )will denote the polynomial vector fields on X .By X ∞(X )K ,etc.we mean the K -invariant elements in X ∞(X ),etc.We will state most of our results for X ∞c (X )K ;the corresponding results for X ∞(X )K follow easily from our techniques.If g is a Lie algebra,we denote by H (g )the abelianization g /[g ,g ].We denote the Lie algebras of compact Lie groups K ,H ,etc.by the corresponding gothic letters k ,h ,etc.1.3.Let x ∈X .Then we have the isotropy group K x and its slice representation on W x :=T x X/T x (Kx )where Kx denotes the K -orbit through x .We say that the orbit Kx is isolated if W K x x =(0).It follows from the differentiable slice theorem that Kx is isolated if and only if all isotropy groups K y of points y near x ,Ky =Kx ,are conjugate to a proper subgroup of K x .There is then a discrete subset {x i }i ∈I of X (possibly empty)where we choose one point from each isolated orbit.Let H i denote K x i and set W i :=W x i ,i ∈I .Theorem 1.4.Let X and the x i ,H i and W i be as above ThenH (X ∞c (X )K )≃ i H (k H i /h H ii )iH (End(W i )H i ).Theorem 1.5.Let H be a compact Lie group and V an H -module where V H =(0).Write V =⊕m j =1n j V j where the V j are irreducible and pairwise non-isomorphic and n j V j denotes the direct sum of n j copies of V j .Let l denote the number of V j such that End(V j )H ≃C and let Z (End(V )H )denote the center of End(V )H .ThenH (End(V )H )≃Z (End(V )H )= jZ (End(n j V j )H )≃R m −l ⊕C l .2GERALD W.SCHWARZLet X∞c(X/K)denote the Lie algebra of compactly supported smooth strata preserving vector fields on X/K(see§4for definitions).Theorem1.6.Let X and the x i,H i and W i be as above.ThenH(X∞c(X/K))≃ i(Z(End(W i)H i)/s i)where each s i is the Lie algebra of a torus S i lying in Z(End(W i)H i).We will say more about the S i in§4.1.7.This work was done while attending the conference“Diffeomorphisms and Related Fields”held at Shinshu University,December2005.The author thanks professors K.Abe and K.Fukui for the invitation and for their wonderful hospitality.2.V anishing of abelianizations2.1.In the following,let B∞c(X)K denote[X∞c(X)K,X∞c(X)K]and let C∞c(X)K denote the com-pactly supported smooth functions on X.Ourfirst goal is to show that H(X∞c(X×R)K)is zero.Lemma2.2.Let A∈X∞c(X)K and B∈X∞(X)K.Then[A,B]∈B∞c(X)K.Proof.Let g∈C∞c (X)K be identically1on a neighborhood of supp A.Then[A,gB]=g[A,B]+A(g)B=[A,B]∈B∞c(X)K. Proposition2.3.Let K act on X×R with the given action on X and the trivial action on R. Then H(X∞c(X×R)K)=0.Proof.Let t denote the usual coordinate function on R and let g∈C∞c(X×R)K.We show that g ddt ,hddtddtddt ,fhddtddtddt∈B∞c(X×R)K.If f equals1/2on a neighborhood of supp g,we obtain that g ddt ,B]=gA−B(g)ddt∈B∞c(X×R)K,hence A∈B∞c(X×R)K.Thus H(X∞c(X×R)K)=0.2.4.Let H be a closed subgroup of K and W an H-module.Then we have the twisted product K∗H W which is the quotient(K×W)/H where h(k,w)=(kh−1,hw),h∈H,k∈K and w∈W. We denote the image of(k,w)∈K×W in K∗H W by[k,w].Note that K∗H W is naturally a K-vector bundle and a real algebraic K-variety[Schw3].Let H→GL(W)be the slice representation at a point x∈X.By the differentiable slice theorem,a K-neighborhood of Kx in X is K-diffeomorphic to K∗H W.By Proposition2.3, H(X∞c(K∗H W)K)=0if W H=(0).Let F be a closed K-stable subset of X.We say that H(X∞c(X)K)is supported on F if H(X∞c(X\ F)K)=ing a partition of unity argument we can showHOMOLOGY OF EQUIVARIANT VECTOR FIELDS3 Corollary2.5.Let F={x∈X|W K xx=0}.Then H(X∞c(X)K)is supported on F.3.Local computations3.1.Our results above show that there is a discrete set of orbits{Kx i}such thatH(X∞c(X)K)≃ i H(X∞c(K∗H i W i)K)where H i=K xiand W i is the slice representation of H i at x i.Thus it suffices to compute H(X∞c(K∗H V)K)where H is a closed subgroup of K,V is an H-module and V H=(0).This computation is the content of the following theorem.Theorem3.2.Let H and V be as above.ThenH(X∞c(K∗H V))≃H(k H/h H)⊕H(End(V)H).3.3.Our proof of the theorem requires several lemmas.Set Y:=K∗H V.ThenX(Y)K≃X(K×V)K×H/(O(K×V)h)K×H(see[Schw2,§4])where H has the diagonal action(see2.4)on K×V(inducing an action of h)and O(K×V)denotes the polynomial functions on K×V.NowX(K×V)K×H≃(X(K)⊗O(V)⊕O(K)⊗X(V))K×H≃(k⊗O(V))H⊕(1⊗X(V)H) while(O(K×V)h)K×H≃(h⊗O(V))H.3.4.We have the Euler operator E∈X(V)H,where if x1,x2,...are coordinate functions on V, then E= i x i∂t i x i ∂g∂x i(tv)dt= 10d4GERALD W.SCHWARZ3.8.We have an E-eigenspace decompositionX(K×V)K×H≃ m≥0(k⊗O(V)m)H⊕(1⊗X(V)H m)and similarly for(h⊗O(V))H.The weights that occur in X(V)H are all positive since V H=(0). We have an induced decompositionX(Y)K= m≥0X(Y)K m.Remark3.9.Since the sum only contains terms for m≥0,an element of X(Y)K applied to an element of C∞(Y)K≃C∞(V)H always vanishes at[e,0].Lemma3.10.Let A∈X(Y)Km and let f∈C∞c(Y)K.Then fA∈B∞c(Y)K if(1)m>0or(2)f([e,0])=0.Proof.Suppose that m>0.Then[(1/m)fE,A]=fA−(1/m)A(f)E where A(f)E∈B∞c(Y)K by Corollary3.6.Hence fA∈B∞c(Y)K.If m=0and f([e,0])=0,then let h∈C∞(Y)K be such that E(h)=f,and let g∈C∞c(Y)K.Then[gE,hA]=gE(h)A−hA(g)E=gfA−hA(g)E,where hA(g)E∈B∞c(Y)K by Corollary3.6.We may arrange that gfA=fA,so fA∈B∞c(Y)K. Proof of Theorem3.2.Wefirst define a map of Lie algebrasϕ:X∞c(Y)K→X(Y)K0.Let B= m i=1f i B i∈X∞c(Y)K where f i∈C∞c(Y)K and B i∈X(Y)K m i,i=1,...,m.Defineϕ(B):= m i=0f i([e,0])B i∈X(Y)K0.It is obvious thatϕis surjective.Suppose that C,D∈X(Y)K areeigenvectors for E and that f,g∈C∞c(Y)K.Then[fC,gD]=fC(g)D−gD(f)C+fg[C,D]where C(g)and D(f)vanish at[e,0].Thusϕ([fC,gD])=(fg)(0)ϕ([C,D])=(fg)(0)[ϕ(C),ϕ(D)]= [ϕ(fC),ϕ(gD)].Nowϕinduces˜ϕ:H(X∞c(Y)K)→H(X(Y)K0),which is again surjective.Suppose that B= i f i B i∈Ker(˜ϕ)where the B i are in X(Y)K0.Thenϕ(B)= j[C j,D j]where C j, D j∈X(Y)K0for all j.Let f∈C∞c(Y)K such that f is1on a neighborhood of[e,0].Then B− j[fC j,fD j]∈B∞c(Y)K.Hence˜ϕis an isomorphism.From our equations in3.3it follows that H(X(Y)K0)≃H(k H/h H)⊕H(End(V)H). Proof of Theorem1.4.The theorem is immediate from3.1and Theorem3.2Proof of Theorem1.5.Let V=⊕mj=1n j V j and H be as in1.5.Then End(V)H≃⊕j End(n j V j)H.There are three cases to consider.Case1:End(V j)H≃R.Then End(n j V j)H≃gl(n j,R)and H(gl(n j,R))≃Z(gl(n j,R))≃R. Case2:End(V j)H≃C.Then End(n j V j)H≃gl(n j,C)and H(gl(n j,C))≃Z(gl(n j,C))≃C. Case3:End(V j)H≃H,the quaternions.Then End(n j V j)H≃gl(n j,H)and we have that H(gl(n j,H))≃Z(gl(n j,H))≃R.The theorem follows.putations on the quotientWe now consider the abelianization of the strata preserving vectorfields on the quotient X/K. We recall a few facts about X/K from[Schw1].Letπ:X→X/K denote the canonical map,where X/K is given the quotient topology.Then X/K has a differentiable structure where for U an open subset of X/K,C∞(U)=C∞(π−1(U))K.Let H be a closed subgroup of K.Then we have the corresponding stratum X(H):={x∈X|K x is conjugate to H}and its image(X/K)(H)⊂X/K.HOMOLOGY OF EQUIVARIANT VECTOR FIELDS5 The isotropy strata(X/K)(H)⊂X/K and X(H)⊂X are smooth and locally closed submanifolds andπ:X(H)→(X/K)(H)is naturally a smoothfiber bundle(with structure group N K(H)/H). The number of isotropy strata is locallyfinite on X and X/K.Let Der(C∞(X/K))denote the derivations of C∞(X/K)and let X∞(X/K)denote those derivations that preserve the ideals of vanishing on the isotropy strata(X/K)(H i)of X/K.Each element of X∞(X)K functions I Hirestricts to a derivation of C∞(X/K),so there is a canonical mapπ∗:X∞(X)K→Der(C∞(X/K)). The main theorem of[Schw1]is that Imπ∗⊂X∞(X/K)and thatπ∗is surjective.Clearlyπ∗is a homomorphism of Lie algebras so we have an induced surjection H(X∞(X)K)→H(X∞(X/K)). We only need to compute what happens in the case of X=K∗H V where H is a closed subgroup of K and V is an H-module such that V H=(0).Let V=⊕m j=1n j V j as in Theorem1.5.The following has Theorem1.6as a corollary.Theorem4.1.Assume that End(V j)H≃C if and only if j≤l where l≤m.Let T be the corresponding torus(S1)l⊂ l j=1Z(End(V j)H).Then T acts on V commuting with the action of H,and we have an induced map T→Aut(V/H).Let S denote the kernel where dim S=k.Then H(X∞c((K∗H V)/K))≃H(X(V/H))≃R m−l+k⊕C l−k.Proof.We have the canonical surjection of Lie algebrasπ∗:End(V)H→X0(V/H)andπ∗induces a surjection of H(End(V)H)onto H(X(V/H)).For every j we have the identity Id j∈End(n j V j)H and clearly these elements give linearly independent derivations of O(V)H.Now consider the action of T on V/H and its kernel S.Then s is the kernel of the restriction ofπ∗to the center of End(V)H, so that s is the kernel on homology. Example4.2.Suppose that H is a torus acting faithfully on V and V= m j=1n j V j where V H=(0) as in Theorem1.5.Then s≃h and H(X(V/H))≃R k⊕C m−k where k=dim H.Example4.3.Let V=C n⊕∧2C n with the canonical action of SU(n,C),n≥3.Then T has dimension2and S has dimension1.See[Schw1,Table I].References[AbFu1]K.Abe and K.Fukui,On the structure of the group of equivariant diffeomorphisms of G-manifolds with codimension one orbit,Topology40(2001),1325–1337.[AbFu2]K.Abe and K.Fukui,Thefirst homology of the group of equivariant diffeomorphisms and its applications, preprint.[Schw1]G.Schwarz,Lifting smooth homotopies of orbit spaces,Inst.Hautes´Etudes Sci.Publ.Math.51(1980), 37–135.[Schw2]G.Schwarz,Lifting differential operators from orbit spaces,Ann.Sci.´Ecole Norm.Sup.28(1995),253–306. [Schw3]G.Schwarz,Algebraic quotients of compact group actions,J.of Alg.244(2001),365–378.Department of Mathematics,Brandeis University,PO Box549110,Waltham,MA02454-9110 E-mail address:schwarz@。

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