高能电子束剂量学59页PPT
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高能电子束射野剂量学
✓ 半影P80/20由特定平面内80%与20%等剂量线之间的距 离表示
00:37
24
提纲
电子束的产生 电子束射野剂量学 电子束治疗的计划设计 临床应用
00:37
25
能量的选择
电子束能量：根据靶区深度（电子束有效治疗深度 =1/3~1/4电子束能量）、靶区剂量最小值、危及器官 可接受的耐受剂量等因素综合考虑
剂量跌落： 剂量梯度G=Rp/（Rp-Rq）
X射线污染水平 6~12MeV电子束，0.5%~2.0% 12~20MeV电子束，2.0%~5.0%
00:37
11
高能电子束剂量学特点
•有限的射程,可有效地避免对靶区后深部组织的照射 •皮肤剂量相对较高 •主要用于治疗表浅或偏心的肿瘤和浸润的淋巴结
00:37
影响因素： ✓ 准直器
7MeV
✓ 限光筒
✓ 空气间隙-低能，小野影响大
00:37
6cm×6cm
21
电子束射野的等剂量分布
3cm×3cm
1 2
深度增加
3 4
低值等剂量线外扩
5cm×5cm
高值等剂量线内缩
10cm×10cm
照射野越大
20cm×20cm
同值等剂量曲线越平直
00:37
22
射野均匀性和半影
deff d Z Z CET
然Hale Waihona Puke 经平方反比定律校正( f d /( f deff ))2
00:37
33
组织不均匀性校正
小的不均匀性组织会在边缘处 产生剂量热点和冷点。
α是剂量增加和减少的最大位置 间的平均角度
β是组织不均匀性对剂量分布的 影响可被忽略的平均角度
或
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提纲
电子束的产生 电子束射野剂量学 电子束治疗的计划设计 临床应用
00:37
25
能量的选择
电子束能量：根据靶区深度（电子束有效治疗深度 =1/3~1/4电子束能量）、靶区剂量最小值、危及器官 可接受的耐受剂量等因素综合考虑
剂量跌落： 剂量梯度G=Rp/（Rp-Rq）
X射线污染水平 6~12MeV电子束，0.5%~2.0% 12~20MeV电子束，2.0%~5.0%
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高能电子束剂量学特点
•有限的射程,可有效地避免对靶区后深部组织的照射 •皮肤剂量相对较高 •主要用于治疗表浅或偏心的肿瘤和浸润的淋巴结
00:37
影响因素： ✓ 准直器
7MeV
✓ 限光筒
✓ 空气间隙-低能，小野影响大
00:37
6cm×6cm
21
电子束射野的等剂量分布
3cm×3cm
1 2
深度增加
3 4
低值等剂量线外扩
5cm×5cm
高值等剂量线内缩
10cm×10cm
照射野越大
20cm×20cm
同值等剂量曲线越平直
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射野均匀性和半影
deff d Z Z CET
然Hale Waihona Puke 经平方反比定律校正( f d /( f deff ))2
00:37
33
组织不均匀性校正
小的不均匀性组织会在边缘处 产生剂量热点和冷点。
α是剂量增加和减少的最大位置 间的平均角度
β是组织不均匀性对剂量分布的 影响可被忽略的平均角度
或
放射物理学ppt课件
间接致电离辐射在放射治疗中主要指X（γ）辐 射，X（γ）光子进入介质ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ经与介质相互作用 损失能量，分为两步。 如图（a）入射光子将其部分或全部能量转移给 介质而释放出次级电子； 其次如图（b）获得光子转移能量的大部分次级 电子再与介质原子中的电子作用，以使原子电离 或激发的形式损失其能量，即被介质所吸收；而 少数次级电子与介质原子的原子核作用，发生轫 致辐射产生X射线。
热释光材料的剂量响应与其受辐照和加热历史 有关，在使用前必须退火。如LiF在照射前要经 过1小时400℃高温和24小时80℃低温退火。它 的剂量响应，一般在10Gy以前呈线性变化，大 于10Gy则出现超线性现象。其灵敏度基本不依 赖于X(γ)射线光子的能量，但对于低于10MeV的 电子束，灵敏度下降5％～10％。热释光材料的 剂量响应依赖于许多条件，因此校准要在相同条 件，如同一读出器，近似相同的辐射质和剂量水 平下进行，经过严格校准和对热释光材料的精心 筛选，测量精度可达到95％～97％。
吸收剂量（Absorbed dose） 吸收剂量 Dd E dm 即电离辐射给予质量为dm的介质的平均授 予能。 单位为J/kg，专用名为戈瑞Gray（Gy）。 1 Gy=1 J/kg 1Gy=100cGy 拉德（rad）, 1Gy=100 rad
比释动能（kinetic energy released per unit mass,Kerma） 比释动能 K dE tr dm 即不带电粒子在质量为dm的介质中释放的 全部带电粒子的初始动能之和。 K的单位为J/kg，专用名戈瑞（Gy）。
同体积的半导体探测器，要比空气电离室 的灵敏度高18000倍左右。这样的半导体 探头可以做得 非常小(0.3—0.7mm3)，除 常规用于测量剂量梯 度比较大的区域， 如剂量建成区、半影区的剂量分布和用于 小野剂量分布的测量外，近十年来，半导 体探测器越来越被广泛用于患者治疗过程 中的剂量监测
放射物理学基础第六章高能电子束射野剂量学
放射物理学基础 第六章
高能电子束射野剂量学
高能电子束应用于肿瘤的放射治疗 始于上世纪50年代初期。
据估计约15％的患者在治疗过程中 要应用高能电子束。
计划设计要求在给予靶区足够剂量 的同时，必须注意保护正常器官。
加速器 偏转磁铁
钨靶
散射片
均整器
扩大和均匀射野
电子束治疗
X射线治疗
加速器治疗机产生的射线
（7）不规则射野输出剂量的计算，仍存在问 题。
基于高能电子束的上述特点，它主要用 于治疗表浅或偏心的肿瘤和浸润的淋巴结。
一、中心轴百分深度剂量曲线
1、百分深度剂量曲线的特点 图6-5示出了模体内电子束中心轴百分深
度剂量的基本特性及有关参数。
有关参数：
Ds：入射或表面剂量，以表面下0.5mm处的 剂量表示；
对采用散射箔系统的医用直线加速器， x射线污染水平随电子束能量的增加而增加。
2、百分深度剂量的 影响因素
（1）能量的影响
电子束百分深 度剂量分布随电子 束能量的改变有很 大变化。
基本特点是：由于电子束易于散射，所以 随着射线能量的增加，表面剂量增加，高剂量 坪区变宽，剂量梯度减小，X射线污染增加， 电子束的临床剂量学优点逐渐消失。
（3）源皮距 的影响
当源皮距不同时，一些主要参数的变化规律， 主要表现为：当限光筒至皮肤表面的距离增 加时，表面剂量降低，最大剂量深度变深， 剂量梯度变陡，X射线污染略有增加，而且 高能电子束较低能电子束变化显著。造成这 一现象的主要原因，是由于电子束有效源皮 距的影响和电子束的散射特性。由于电子束 百分深度剂量随源皮距变化的这一特点，要 求临床应用中，除非特殊需要，应保持源皮 距不变，否则要根据实际的临床使用条件， 具体测量百分深度剂量有关参数的变化。
高能电子束射野剂量学
高能电子束应用于肿瘤的放射治疗 始于上世纪50年代初期。
据估计约15％的患者在治疗过程中 要应用高能电子束。
计划设计要求在给予靶区足够剂量 的同时，必须注意保护正常器官。
加速器 偏转磁铁
钨靶
散射片
均整器
扩大和均匀射野
电子束治疗
X射线治疗
加速器治疗机产生的射线
（7）不规则射野输出剂量的计算，仍存在问 题。
基于高能电子束的上述特点，它主要用 于治疗表浅或偏心的肿瘤和浸润的淋巴结。
一、中心轴百分深度剂量曲线
1、百分深度剂量曲线的特点 图6-5示出了模体内电子束中心轴百分深
度剂量的基本特性及有关参数。
有关参数：
Ds：入射或表面剂量，以表面下0.5mm处的 剂量表示；
对采用散射箔系统的医用直线加速器， x射线污染水平随电子束能量的增加而增加。
2、百分深度剂量的 影响因素
（1）能量的影响
电子束百分深 度剂量分布随电子 束能量的改变有很 大变化。
基本特点是：由于电子束易于散射，所以 随着射线能量的增加，表面剂量增加，高剂量 坪区变宽，剂量梯度减小，X射线污染增加， 电子束的临床剂量学优点逐渐消失。
（3）源皮距 的影响
当源皮距不同时，一些主要参数的变化规律， 主要表现为：当限光筒至皮肤表面的距离增 加时，表面剂量降低，最大剂量深度变深， 剂量梯度变陡，X射线污染略有增加，而且 高能电子束较低能电子束变化显著。造成这 一现象的主要原因，是由于电子束有效源皮 距的影响和电子束的散射特性。由于电子束 百分深度剂量随源皮距变化的这一特点，要 求临床应用中，除非特殊需要，应保持源皮 距不变，否则要根据实际的临床使用条件， 具体测量百分深度剂量有关参数的变化。
高能电子束射野剂量学
再根据平方反比定律进行修正，得到结 果。
人体骨组织的CET值的范围为1.1(疏松 骨)～1.65(致密骨)。 对肺组织，实验表明，其CET值平均约 为0.5，并依赖于在肺组织中的深度。
影响虚源的位置因素很多
对同一能量的电子束，射野大小亦会影响它 的位置 。 不能用虚源到表面的距离去准确地按平方反 比定律来校正延长源皮距后输出剂量的变化。 一些实际测量结果表明，根据虚源到皮肤的 距离，按平方反比校正仅在较大射野条件下 成立；对较小的射野，平方反比定律校正会 低于输出剂量的实际变化。 由于较低能量的电子束，在较小射野条件下， 输出剂量会由于电子束本身在空气和模体中 缺少侧向散射平衡，变化较大，而虚源皮距 按平方反比定律校正时无法给予考虑。
二 、电子线的斜入射校正
影响： 1 穿透能力减弱 2 最大剂量深度向表面前移 3 增加了最大剂量点的侧向散射
结果：电子束表浅部位的增加和较深部 位的减少。同时百分深度剂量减少。 原因：侧向散射与距离平方反比的扩散 作用。
12MeV电子束照射圆柱形固体模体
三、组织不均匀性校正
等效厚度系数法(coefficient of equivalent thickness，CET)
2．能量对电子束百分深度剂量的影响
特点是：随着射线能量的增加，表面剂 量增加，高剂量坪区变宽，剂量梯度减 小，x射线污染增加，电子束的临床剂 量学优点逐渐消失。 临床中应用的高能电子束，其能量应在 4～25 MeV范围。
3．照射野对百分深度剂量的影响
照射野较小，因相当数量的电子被散射 出照射野，中心轴百分深度剂量随深度 增加而迅速减少。 照射野增大时，较浅部位中心轴上电子 的散射损失被照射野边缘的散射电子补 偿逐渐达到平衡，百分深度剂量不再随 射野的增加而变化。 一般条件下，当照射野的直径大于电子 束射程的二分之一时，百分深度剂量随 照射野增大而变化极微。
4高能电子线剂量学
（3）源皮距对电子束百分深度剂量的影响
为保持电子束的剂量分布特点，限光筒底端到皮肤之 间的正常距离：5cm 当限光筒到皮肤之间的距离增加时，表面剂量降 低，最大剂量深度变深，剂量剃度变陡，X射线污染 略有增加，而且高能电子束较低能电子束变化显著。
二、电子束的等剂量分布
高能电子束等剂量分布的显 著特点为： 随深度的增加， 低值等剂量线向外侧扩张， 高值等剂量线向内侧收缩， 并随电子束能量而变化。
deff = d - Z(1- CET) 肺的CET值平均为0.5，并依赖于在肺组织中的深度。
4、电子线的补偿技术
电子线的补偿技术用于： 1）补偿人体不规则的外轮廓； 2）减弱电子线的穿透能力； 3）提高皮肤剂量。
电子线照射胸壁的剂量分布
• 临床常用的补偿材料有石蜡、聚苯乙烯和有机玻 璃，其密度分别为0.987g/cm3，1.026g/cm3和 1.11g/cm3。 • 石蜡易于成形，能紧密地敷贴于人体表面，避免 或减少补偿材料与皮肤间的空气间隙，常被用作 类似胸壁照射时的补偿材料。
7MeV和16MeV电子线两野衔接
9MeV电子线和6MVX射线相邻野共线
临床应用电子线时应注意：
一、照射时应尽量保持射野中心轴垂直于入射表面 ，并保持限光筒下端到皮肤的正确距离。 二、电子束的一些重要剂量学参数，应针对具体照 射条件进行实际测量 。
小结
1 电子线的射野剂量特点:射程短,剂量下降快,保护肿瘤后面的 正常组织,单野治疗表浅及偏位肿瘤。 2 中心轴百分深度剂量曲线特性:四个区段： 剂量建成区、高剂量坪区、剂量跌落区和X射线污染区 3 等剂量分布的特点为： 随深度的增加，低值等剂量线向外侧扩张，高值等剂量线向 内侧收缩。 4 电子线治疗的计划设计 (1) 能量的选择:E0 = 3 ×d后 + 2~3MeV (2) 照射野的选择:射野应至少等于或大于靶区横径的1.18 倍，并在此基础上，射野再放0.5~1.0cm。
高能电子束剂量学
不规则射野输出剂量的计算， 算；不规则射野输出剂量的计算，仍存在 着一定的问题。 着一定的问题。基于高能电子束的上述特 点而言，电子束治疗主要用于治疗表浅或 点而言，电子束治疗主要用于治疗表浅或 偏心的肿瘤和侵润的淋巴结。 偏心的肿瘤和侵润的淋巴结。 在医用加速器中， 在医用加速器中，加速电子从治疗头 ☺ C C ☺ C C 引出时，束流发散角很小， 引出时，束流发散角很小，基本是单能窄 束，通过改造，例如：用散射箔或电磁场 通过改造，例如： ☺ ☺ C C C C 扫描原理， 扫描原理，将电子束展宽到临床所需要的 最大射野范围，而后，经过Ｘ 最大射野范围，而后，经过Ｘ射线治疗准 ☺ C 直器， 直器，再经电子束限束筒形成治疗用射野 C ☺ C C ☺ ☺ ☺ 。为了进一步改善剂量分布和减轻限束筒 的重量，现代加速器配有射野跟随系统。 的重量，现代加速器配有射野跟随系统。
中心轴百分深度剂量曲线
分四个区： 分四个区：剂量建成区 和X射线污染区 射线污染区 表面剂量Ds>75% 表面剂量Ds>75% Ds>75
☺ C C 剂量跌落区的剂量梯度 G=Rp/(RpG=Rp/(Rp-Rq) 一般在2 0 一般在2.☺ ～2.5之间 C C C ☺ C
高剂量坪区、 高剂量坪区、剂量跌落区
高能电子束剂量学
☺ C C C ☺ ☺ C C C ☺
C
C
☺ ☺ ☺
C ☺
C
C
☺
C
医用加速器所产生的高能电子束由于具 有有限的射程，在临床肿瘤放射治疗中， 有有限的射程，在临床肿瘤放射治疗中，可 以有效地避免对靶区后深部组织的照射， 以有效地避免对靶区后深部组织的照射，这 是高能电子束最重要的剂量学特点。 是高能电子束最重要的剂量学特点。 对于高能电子束，因其易于散射， 对于高能电子束，因其易于散射，皮肤 ☺ C ☺ C C 剂量相对较高， C 剂量相对较高，且随着电子束能量的增加而 增加； 增加；随着电子束限束筒到患者皮肤距离的 增加，射野的剂量均匀性迅速变劣、 C 增加，射野的剂量均匀性迅速变劣☺、半影增 ☺ C C C 宽；百分深度剂量随射野尺寸的变化而变化 ，特别是在射野较小时变化尤为明显；不均 特别是在射野较小时变化尤为明显； ☺ C C ☺ C C 匀组织对百分深度剂量影响显著： 匀组织对百分深度剂量影响显著：拉长源皮 ☺ ☺ ☺ 距照射时， 距照射时，输出剂量不能按平方反比定律计
高能电子线剂量学资料34页PPT
40、学而不思则罔，思而不学则殆。——孔子
高能电子线剂量学资料
6
、
露
凝
无
游
氛
，
天
高
风பைடு நூலகம்
景
澈
。
7、翩翩新 来燕，双双入我庐 ，先巢故尚在，相 将还旧居。
8
、
吁
嗟
身
后
名
，
于
我
若
浮
烟
。
9、 陶渊 明（ 约 365年 —427年 ），字 元亮， （又 一说名 潜，字 渊明 ）号五 柳先生 ，私 谥“靖 节”， 东晋 末期南 朝宋初 期诗 人、文 学家、 辞赋 家、散
文 家 。汉 族 ，东 晋 浔阳 柴桑 人 （今 江西 九江 ） 。曾 做过 几 年小 官， 后辞 官 回家 ，从 此 隐居 ，田 园生 活 是陶 渊明 诗 的主 要题 材， 相 关作 品有 《饮 酒 》 、 《 归 园 田 居 》 、 《 桃花 源 记 》 、 《 五 柳先 生 传 》 、 《 归 去来 兮 辞 》 等 。
1
0
、
倚
南
窗
以
寄
傲
，
审
容
膝
之
易
安
。
谢谢！
36、自己的鞋子，自己知道紧在哪里。——西班牙
37、我们唯一不会改正的缺点是软弱。——拉罗什福科
xiexie! 38、我这个人走得很慢，但是我从不后退。——亚伯拉罕·林肯
39、勿问成功的秘诀为何，且尽全力做你应该做的事吧。——美华纳
放疗高能电子线知识学习ppt
电子线放疗剂量的计算方法
利用物理模型计算
根据电子线能量、照射野大小、源轴距离等参数，建立物理模型，进行剂量 计算。
利用剂量计算软件
利用专业的剂量计算软件，输入相关参数，进行剂量计算。
电子线放疗剂量的校准与验证
校准
通过测量不同条件下的剂量，建立剂量校准曲线，用于确定治疗计划的剂量输出 。
验证
通过测量实际照射时的剂量，验证治疗计划的准确性，确保治疗的剂量与计划一 致。
05
电子线放疗未来发展
电子线放疗技术的研究进展
研究新型电子线剂量分布特性
利用科研成果，进一步了解电子线剂量在人体内部的分布特 点，为制定更精确的放疗计划提供依据。
研究电子线能量与剂量关系
研究不同能量电子线的剂量学特性，探索电子线能量与剂量 的相互关系，为电子线放疗设备的能量选择提供依据。
电子线放疗设备的更新换代
发展高能电子线放疗设备
研发更高能量的电子线放疗设备，拓展电子线放疗的适应症范围，提高肿瘤 的治疗效果。
提高设备的稳定性和可靠性
加强电子线放疗设备的稳定性与可靠性，确保放疗过程中设备故障对肿瘤治 疗效果的影响最小化。
电子线放疗在影像引导下的应用
影像引导下的精准放疗
利用医学影像技术，实现肿瘤的精确定位和追踪，提高电子线放疗的精准度和有 效性。
2023
放疗高能电子线知识学习 ppt
contents
目录
• 电子线放疗概述 • 电子线放疗设备及技术 • 电子线放疗剂量学 • 电子线放疗临床应用 • 电子线放疗未来发展 • 结论
01
电子线放疗概述
电子线放疗定义
电子线放疗是指利用高能电子线对肿瘤进行放射治疗的一种 方法，也称为电子束放疗。
《电子束剂量学》课件
分析电子束剂量学在医学领域的发展趋势和市场 前景。
学习收获和总结
总结本次课程的学习收获，对知识进行总结和归 纳。
直接使用Monte Carlo方 法模拟剂量沉积过程
通过Monte Carlo模拟方法计算 电子束在组织中的剂量分布。
采用解析和半经验模型计 算剂量
利用解析和半经验模型计算电 子束在组织中的剂量分布，加 速剂量计算过程。
评估计算方法的准确性和 适用性
对不同的剂量计算方法进行比 较和评估，确定最适合的方法。
剂量分布和剂量计划设计
1
成像和剂量分布的可视化
通过成像技术可视化剂量分布，帮助医
剂量引导治疗计划的制定
2
生制定更准确的放疗计划。
基于患者的具体情况和治疗目标，制定
个性化的剂量引导治疗计划。
3
治疗剂量分配和剂量修正方法
根据实际治疗情况，对剂量分配进行调 整和修正，确保治疗效果。
剂量学应用
放射治疗基本原理
了解放射治疗的基本原理和在肿 瘤治疗中的应用。
靶体定位与规划
掌握靶体定位和治疗规划技术， 确保精确的治疗。
剂量学应用的优势
了解剂量学在放射治疗中的应用 价值和优势。
结束语
电子束剂量学的未来
展望电子束剂量学的发展前景和新技术的应用。
已取得的进展和成就
总结电子束剂量学领域已经取得的重要进展和成 就。
行业前景
《电子束剂量学》PPT课 件
这份《电子束剂量学》的PPT课件将带您深入了解电子束剂量学的基础知识、 剂量计算方法、剂量分布与剂量计划设计、剂量学应用以及未来发展方向。
课程介绍
课程目的
了解电子束剂量学的基本原理和应用，掌握剂量计算和剂量分布的技术。
学习收获和总结
总结本次课程的学习收获，对知识进行总结和归 纳。
直接使用Monte Carlo方 法模拟剂量沉积过程
通过Monte Carlo模拟方法计算 电子束在组织中的剂量分布。
采用解析和半经验模型计 算剂量
利用解析和半经验模型计算电 子束在组织中的剂量分布，加 速剂量计算过程。
评估计算方法的准确性和 适用性
对不同的剂量计算方法进行比 较和评估，确定最适合的方法。
剂量分布和剂量计划设计
1
成像和剂量分布的可视化
通过成像技术可视化剂量分布，帮助医
剂量引导治疗计划的制定
2
生制定更准确的放疗计划。
基于患者的具体情况和治疗目标，制定
个性化的剂量引导治疗计划。
3
治疗剂量分配和剂量修正方法
根据实际治疗情况，对剂量分配进行调 整和修正，确保治疗效果。
剂量学应用
放射治疗基本原理
了解放射治疗的基本原理和在肿 瘤治疗中的应用。
靶体定位与规划
掌握靶体定位和治疗规划技术， 确保精确的治疗。
剂量学应用的优势
了解剂量学在放射治疗中的应用 价值和优势。
结束语
电子束剂量学的未来
展望电子束剂量学的发展前景和新技术的应用。
已取得的进展和成就
总结电子束剂量学领域已经取得的重要进展和成 就。
行业前景
《电子束剂量学》PPT课 件
这份《电子束剂量学》的PPT课件将带您深入了解电子束剂量学的基础知识、 剂量计算方法、剂量分布与剂量计划设计、剂量学应用以及未来发展方向。
课程介绍
课程目的
了解电子束剂量学的基本原理和应用，掌握剂量计算和剂量分布的技术。
《电子束剂量学》PPT课件
❖为保证靶区包括在90%的等剂量线内，射野应比 靶区横径大20%
❖如有必要，可选择两个能量加补偿器的方法保证 射野入射一侧的靶区剂量
a
32
两挡电子束合成
a
33
电子束照射技术
❖SSD照射技术
➢SSD误差显著影响照射剂量
常用
❖SAD照射技术 不用
几乎
❖旋转照射技术
少用
a
34
相邻野设计：两电子束射野
高能电子束剂量学
中国医学科学院 肿瘤医院放疗科
戴建荣
a
1
高能电子束剂量学
❖电子束的产生 ❖电子束剂量学 ❖电子束的计划设计
a
2
产生电子束
a
3
展宽电子束
经加速和偏转后引出的电子束束流 发散角很小，可认为是单能窄束， 必须展宽才能用于治疗。展宽的方 法有两种：
1.在电子束出射窗下方加散射箔， 利用电子束易于散射的特点，将其
a
13
电子束射野的等剂量分布
随深度增加，低值等剂量线向外侧扩张
，高值等剂量线向内侧a收缩
14
电子束的输出剂量
由于电子易于散射， 输出剂量随限光筒大 小的变化没有明显的 规律；由于不同厂家 的限光筒设计有所不 同，对同样大小的限 光筒，输出剂量会不 同。
a
15
输出剂量随SSD变化
❖ 治疗电子束是加速管中的经加速的一窄电子束，经偏转经 过出射窗、散射箔、监测电离室、限束系统等而扩展成宽
用足够厚的低熔点铅制成挡块形成所需要的射野形状
a
25
挡块对剂量参数的影响
❖ 射野输出剂量随挡铅射野的减小而增加。低能时增 加大约1% ，高能时增加大约6%。
❖ 当能量<10Mev时，挡铅射野的PDD基本不变；当 能量10Mev时，挡铅射野的PDD会降低，并且剂 量梯度变小。
❖如有必要，可选择两个能量加补偿器的方法保证 射野入射一侧的靶区剂量
a
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两挡电子束合成
a
33
电子束照射技术
❖SSD照射技术
➢SSD误差显著影响照射剂量
常用
❖SAD照射技术 不用
几乎
❖旋转照射技术
少用
a
34
相邻野设计：两电子束射野
高能电子束剂量学
中国医学科学院 肿瘤医院放疗科
戴建荣
a
1
高能电子束剂量学
❖电子束的产生 ❖电子束剂量学 ❖电子束的计划设计
a
2
产生电子束
a
3
展宽电子束
经加速和偏转后引出的电子束束流 发散角很小，可认为是单能窄束， 必须展宽才能用于治疗。展宽的方 法有两种：
1.在电子束出射窗下方加散射箔， 利用电子束易于散射的特点，将其
a
13
电子束射野的等剂量分布
随深度增加，低值等剂量线向外侧扩张
，高值等剂量线向内侧a收缩
14
电子束的输出剂量
由于电子易于散射， 输出剂量随限光筒大 小的变化没有明显的 规律；由于不同厂家 的限光筒设计有所不 同，对同样大小的限 光筒，输出剂量会不 同。
a
15
输出剂量随SSD变化
❖ 治疗电子束是加速管中的经加速的一窄电子束，经偏转经 过出射窗、散射箔、监测电离室、限束系统等而扩展成宽
用足够厚的低熔点铅制成挡块形成所需要的射野形状
a
25
挡块对剂量参数的影响
❖ 射野输出剂量随挡铅射野的减小而增加。低能时增 加大约1% ，高能时增加大约6%。
❖ 当能量<10Mev时，挡铅射野的PDD基本不变；当 能量10Mev时，挡铅射野的PDD会降低，并且剂 量梯度变小。
第六节电子束完整版PPT资料
是EBCT的连续数据采集方式，方法是电子束连续扫描C靶环，同时检查床面连续移动。 常采用二种时相注射对比剂。 因此通过病人循环时间的测定，来决定增强扫描时对比剂注射后扫描的起始时间。 婴幼儿的用量按千克体重计算，不超过1.
工作特点
• ③E靶环位于D靶环前方，用于调整 电子束形状和扫描轨迹，但不产生图像 数据。
3.扫描体位
(2)心脏长轴位 :检查床面不倾斜，检查 床长轴反时针旋转25°，使扫描层面与心 脏长轴平行，显示心脏长轴位影像。扫描 范围应覆盖整个心脏。心脏长轴位用于观 察二尖瓣、左室根部、主动脉流出道和心 尖部病变，是心脏多层电影检查的常用扫 描体位(图3-12)。
• 4Байду номын сангаас特点
• EBCT的最大特点是时间分辨力高。时间分辨力
过高真空偏移管，聚焦线圈使电子束聚 邻的两个靶环扫描产生的图像有4mm的组织间隔。
8s内达629mm，可扫描40层；
焦成毫米级的小焦点，而偏转线圈的磁 一、电子束CT的特点
(2)心脏长轴位 :检查床面不倾斜，检查床长轴反时针旋转25°，使扫描层面与心脏长轴平行，显示心脏长轴位影像。 2s内可扫描140层，最大扫描范围可覆盖胸腹主动脉及其主要分支。
场变化使得聚焦电子束旋转轰击四个弧 循环时间是血液从一个标记点流到另一个标记点的时间，测定的方法有两种。
MSM)是采用多靶扫描。
形静止钨靶环 (依次为A、B、C、D环)中 观察右心，扫描与注药同时或稍延迟2s。
(2)动态触发:由呼吸运动控制。 血流扫描如果观察左心，扫描起始时间约为1/2循环时间；
的一个，产生旋转的X线。 根据临床的诊断要求和电子束CT的扫描方式不同，有3种对比剂的注射方法。
• 3.扫描体位
工作特点
• ③E靶环位于D靶环前方，用于调整 电子束形状和扫描轨迹，但不产生图像 数据。
3.扫描体位
(2)心脏长轴位 :检查床面不倾斜，检查 床长轴反时针旋转25°，使扫描层面与心 脏长轴平行，显示心脏长轴位影像。扫描 范围应覆盖整个心脏。心脏长轴位用于观 察二尖瓣、左室根部、主动脉流出道和心 尖部病变，是心脏多层电影检查的常用扫 描体位(图3-12)。
• 4Байду номын сангаас特点
• EBCT的最大特点是时间分辨力高。时间分辨力
过高真空偏移管，聚焦线圈使电子束聚 邻的两个靶环扫描产生的图像有4mm的组织间隔。
8s内达629mm，可扫描40层；
焦成毫米级的小焦点，而偏转线圈的磁 一、电子束CT的特点
(2)心脏长轴位 :检查床面不倾斜，检查床长轴反时针旋转25°，使扫描层面与心脏长轴平行，显示心脏长轴位影像。 2s内可扫描140层，最大扫描范围可覆盖胸腹主动脉及其主要分支。
场变化使得聚焦电子束旋转轰击四个弧 循环时间是血液从一个标记点流到另一个标记点的时间，测定的方法有两种。
MSM)是采用多靶扫描。
形静止钨靶环 (依次为A、B、C、D环)中 观察右心，扫描与注药同时或稍延迟2s。
(2)动态触发:由呼吸运动控制。 血流扫描如果观察左心，扫描起始时间约为1/2循环时间；
的一个，产生旋转的X线。 根据临床的诊断要求和电子束CT的扫描方式不同，有3种对比剂的注射方法。
• 3.扫描体位
特种加工技术高能束加工PPT课件
步进电机驱第动的9页精密/共工2作3台页
数控系统
5.2 电子束加工
加工装置
原理和特点
主要应用
聚焦控制系统 真空系统 电子枪
电子束加工是在真空条件下，将具有很高速 度和能量的电子束聚焦到被加工材料上，电 子的动能绝大部分转变为热能，使材料局部 瞬时熔融、汽化蒸发而去除。电子束加工是 利用能量密度很高的高速电子流，在一定的 真空度的加工仓中使工件材料熔化、汽化， 而予以去除的高能束加工方法。
250 500 350 400 850 400 500 500 250 250 250 250 250 8000
O2 O2 O2 空气
O2 空气
O2 N2 N2 N2 N2 N2 N2 空气
木材（软） 木材（硬）
25
2
25 第8页/共23页 1
2000
N2
2000
N2
激光加工设备
激光加工设备：
1）激光器：是激
供给工作物质光能用的。在固体激光器中，激光工作物质内的粒子数反转是通 过光泵的抽运实现的。目前常用的光泵源是脉冲氙灯和连续氪灯。 4）聚光腔：
提高泵浦效率，使泵浦灯发出的光能有效地汇聚并均匀地照射在激光棒上。早 期的聚光腔常见的形式有单椭圆腔，双椭圆腔，圆形腔，紧裹形腔。
第3页/共23页
激光的特点
种类
光加工的重要设备， 红宝
它是把电能转换成
石
光能，产生激光束。
固体 激光
2）激光器电源： 器
钕玻 璃
为激光器提供所需
YAG
的能量和机械系统 控制等功能。 3）光学系统：包
气体 激光 CO2 器
括聚焦系统和观察
表5-2 几种常用的激光器
第六节电子束技术应用 PPT
准直器则控制X线束得形状,使X线 呈扇形在直径47、4cm扫描区域中穿过 病人,在扫描机架上部210°范围内平行 排列两组探测器(环1、环2) ,接收经被 扫描体衰减后得 X线信号,接收到得信号
由数据采集系统进行预处理后经光缆送 至扫描存储器,再传输到快速重建系统进 行层面图像重建。
2 、电子束 CT 扫描得触发方式
ＭＩＰ图像显示单发肺动静脉畸形 较直观、清晰,但复杂得肺动静脉畸形由 于血管得重叠,空间关系显示欠佳。
ＶＲ图像显示血管清晰、真实,可清 晰显示血管之间得空间关系。
４、冠状动脉
扫描范围从气管隆嵴下至膈顶,注 射对比剂后１２～２０s开始连续螺旋 扫描数据采集。多层螺旋ＣＴ得ＣＴ Ａ能清晰显示冠状动脉主干及其分支, 图像质量可与冠状动脉造影相媲美,就 是微创性检查冠状动脉病变得理想方 法。
• 灌注组织得强化程度与其血管化程度、血 管壁得通透性与细胞外液量有关,组织得血 管化程度与早期强化相关,而血管壁得通透 性与细胞外液量与后期强化相关。CT灌 注成像具有较高得时间分辨力,可以准确反 映组织得血管化与血流灌注情况。
• CTPI检查方法在不同得部位略有差别,一 般先行平扫,选择感兴趣层面进行灌注扫 描,层面选择得原则就是尽量取病灶最大 平面,层面内尽量包含病变得各种成分与 至少一条较大得血管,如胸腹部得主动脉、 颅脑得上矢状窦等,以利于参数计算,层厚 8—10mm。
• MIP对血管得形态、走行与管壁钙化显示 较好,但无法区分重叠得骨骼、钙化与强 化得动脉与静脉。因此,MIP重建术前,必 须预先在横断层面图像上用人工或自动、
半自动得方法去除有可能与被观察血管 相重叠且密度等于或高于它得结构,这样 MIP图像就非常清晰。
• 但此过程较费时,同时会造成部分解剖 信息得丢失。由于部分容积效应,横断 层面图像上水平走行得血管在MIP图像 上比相同大小垂直走行得血管密度低。
(完整)X射线及高能粒子束发光精品PPT资料精品PPT资料
区别：增感屏接收器使用的是x光胶片，图 片在胶片上成像。存储发光屏接收器是图 像转换板，通过存储发光屏暂时将x射线浅 影按x射线剂量的比例存储起来，然后用一 个调焦的He-Ne激光器发出的红色激光束对 转换板进行扫描，用光电倍增管读取x射线 信息，将光信号转变成电信号，存储在计 算机中，最终将图像显示。
主要内容
一：基础知识的普及 1.发光机理， 2.发展 等
二：研究现状：目前的基于X射线及高能粒子 束的突破性研究等
三：当下的研究瓶颈及解决方案的设想
1.1x射线激发发光
1.1.1x射线的产生
由德国物理学家W.K.伦琴于1895年发现，故又 称伦琴射线。凡是以高速运动的电子，都能产生X 射线。电子由于被急剧的阻止而失去自身的动能 ，此动能的大部分转化成热，一小部分转化为X射 线辐射出来，如下图1.1，x射线是一种电磁波， 波长0.001-1nm，也可以看做一种点此震荡的中性 粒子束，每个x射线光子具有一定的能量E,hV 同 时服从光的反射，衍射，等一般规律。
1.1.2：x射线激发发光原理
x射线照射发光材料时，在基质晶格中会产生大 量次级电子，这些次级电子可能进一步轰击基质 晶格产生新波长的x射线。随后，新波长x射线再 次被基质吸收并重复上述过程，导致二次电子的 倍增。二次电子倍增的结果是激发晶体价带顶的 电子到导带底，产生热激发电子空穴对，这些电 子空穴对复合时就会产生发光现象。
（2）x射线增感屏：使用X射线荧光粉，其中的感光 乳胶对本身对x光吸收很少，主要是屏中的荧光粉 吸收x射线而发光，使乳胶感光。
（3）x射线光激励存储荧光屏：使用X射线存储荧光 粉。
（4）x射线断层扫描技术荧光屏：该屏使用的是闪 烁体，也就是透明单晶。
图1.2给出了配用增感屏的医疗x射线诊断系统原理。X射线 通过患者身体后，由涂在屏上的x射线荧光粉进行检测。 荧光粉把x射线激发能转换成光辐射，并使照相胶片感光 。