核磁共振原理经典由简入深PPT课件
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核磁共振基本原理ppt课件
exp
E exp kT
h
kT
磁场强度2.3488 T；25C；1H的共振频率与分配比：
共振频率
2
B0
2.68108 2.3488 100.00MHz
2 3.24
Ni Nj
e
xp
6.626 1034 1.38066
相互作用, 产生进动(拉莫进动)进动频率 0； 角速度0；
0 = 2 0 = H0 磁旋比； H0外磁场强度；
两种进动取向不同的氢核之间的能级差： E= H0 （磁矩）
09:33:13
6
三、核磁共振条件
condition of nuclear magnetic resonance
标样浓度（四甲基硅烷 TMS） ： 1%； 溶剂：1H谱 四氯化碳，二硫化碳； 氘代溶剂：氯仿，丙酮、苯、二甲基亚砜的氘代物；
09:33:13
15
傅立叶变换核磁共振波谱仪
不是通过扫场或扫频产生共 振；
恒定磁场，施加全频脉冲， 产生共振，采集产生的感应电 流信号，经过傅立叶变换获得 一般核磁共振谱图。 （类似于一台多道仪）
共振条件： 0 = H0 / (2 ) （1）对于同一种核 ，磁旋比 为定值， H0变，射频频率变。 （2）不同原子核，磁旋比 不同，产生共振的条件不同，需要的磁场强度H0和 射频频率不同。
（3） 固定H0 ，改变（扫频） ，不同原子核在不同频率处发生共振（图）。 也可固定 ，改变H0 （扫场）。扫场方式应用较多。
condition of nuclear magnetic resonance 四、核磁共振波谱仪
nuclear magnetic resonance spectrometer
核磁共振MRI基本原理及读片--ppt课件
X
X
体各类组织均有特定T1
（4）停止后一定时间
（p5p）t课件恢复到平衡状态
、T2值，这些值之间的
16
差异形成信号对比
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纵向弛豫或称 自旋－晶格弛 豫 (T1弛豫)
横向弛豫或 称自旋自旋 弛豫 (T2弛豫)
17
● 人体——进入磁场——磁化——施加射频脉冲、H核磁矩发生90。偏转， 产
生能量——射频脉冲停止、弛豫过程开始，释放所产生的能量（形成MR信 号）——信号接收系统——计算机系统 ● 在弛豫过程中，即释放能量（形成MR信号），涉及到2个时间常数：纵向 弛豫时间常数—T1；横向弛豫时间常数—T2 ● 加权（weighted ）的概念：MR成像过程中，T1、T2弛豫二者同时存在， 只是在某一时间内所占的比重不同。如果选择突出纵向（T1）弛豫特征的 扫描参数（脉冲重复时间和回波时间，以毫秒计）用来采集图像，即可得 到以 T1弛豫为主的图像，当然其中仍有少量T2弛豫成分，因是以T1 弛豫 为主，故称为T1加权像（weighted Imaging WI）。如果选择突出横向 （T2）弛豫特征的扫描参数采集图像……… 加权或称权重，有侧重、为主的意思 ● 因为人体各种组织如肌肉、脂肪、体液等，各自都具有不同的T1和T2弛豫 时间值，所以形成的信号强度各异，ppt课因件此可得到黑白不同灰度的图像 18
造影剂入血行——病变组织间隙—— 与病变组织大分 子结合——T1驰豫接近脂肪或Larmor频率———T1缩短 ——强化（白），（称间接增强）
影响因素：病变区的血流；灌注；血脑屏障。与血液 内的药浓度不绝对成正比，ppt课达件一定浓度后不起作用。26
ppt课件
27
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特殊检查：
《核磁共振》PPT课件
用一定频率电磁波对样品进行照射，就可使特定结构 环境中的原子核实现共振跃迁，在照射扫描中记录发生共 振时的信号位置和强度，就得到NMR谱。
谱上的共振信号位置反映样品分子的局部结构(例如官能 团，分子构象等)；信号强度则往往与有关原子核在样品中 存在的量有关。
3
5.1 概述
目前常用的磁场强度下测量NMR所需照射电磁波落在射频 区(60~600 MHz)。
36
5.3.1 质子的化学位移
在各种化合物分子中，与同一类基团相连的质子， 它们都有大致相同的化学位移。
化学位移是分析分子中各类氢原子所处位置的重要 依据。
值越大，表示屏蔽作用越小，吸收峰出现在低场； 值越小，表示屏蔽作用越大，吸收峰出现在高场。
37
5.3 核磁共振氢谱
5.3.2 影响化学位移的因素 1. 取代基的诱导效应 2. 各向异性效应 3. 共轭效应 4. 氢键和溶剂效应
为高，其能量差E为：
E H0
I
为自旋核产生的磁矩。
由于I =1/2，故
（5-2）
E 2H0
16
（5-3）
5.2.1 原子核的自旋 在外磁场作用下，自旋核能级的裂分如图所示。
在外磁场作用下，核自旋能级的裂分示意图 17
5.2.1 原子核的自旋
由图可见，当磁场不存在时，I =1/2的原子核对两种可 能的磁量子数并不优先选择任何一个，具有简并的能级；
脉冲傅里叶变换NMR仪的问世，极大得推动了NMR技术， 特别是使13C，15N，29Si等核磁共振及固体NMR得以广泛应用。 发明者R. R. Ernst 曾获1991年诺贝尔化学奖。
在过去10 年中，NMR谱在研究溶液及固体状态的材料结 构中取得了巨大的进展。
谱上的共振信号位置反映样品分子的局部结构(例如官能 团，分子构象等)；信号强度则往往与有关原子核在样品中 存在的量有关。
3
5.1 概述
目前常用的磁场强度下测量NMR所需照射电磁波落在射频 区(60~600 MHz)。
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5.3.1 质子的化学位移
在各种化合物分子中，与同一类基团相连的质子， 它们都有大致相同的化学位移。
化学位移是分析分子中各类氢原子所处位置的重要 依据。
值越大，表示屏蔽作用越小，吸收峰出现在低场； 值越小，表示屏蔽作用越大，吸收峰出现在高场。
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5.3 核磁共振氢谱
5.3.2 影响化学位移的因素 1. 取代基的诱导效应 2. 各向异性效应 3. 共轭效应 4. 氢键和溶剂效应
为高，其能量差E为：
E H0
I
为自旋核产生的磁矩。
由于I =1/2，故
（5-2）
E 2H0
16
（5-3）
5.2.1 原子核的自旋 在外磁场作用下，自旋核能级的裂分如图所示。
在外磁场作用下，核自旋能级的裂分示意图 17
5.2.1 原子核的自旋
由图可见，当磁场不存在时，I =1/2的原子核对两种可 能的磁量子数并不优先选择任何一个，具有简并的能级；
脉冲傅里叶变换NMR仪的问世，极大得推动了NMR技术， 特别是使13C，15N，29Si等核磁共振及固体NMR得以广泛应用。 发明者R. R. Ernst 曾获1991年诺贝尔化学奖。
在过去10 年中，NMR谱在研究溶液及固体状态的材料结 构中取得了巨大的进展。
磁共振成像原理 ppt
T2 Weighted slice
原子核及其磁特性
一. 原子核的一般特性
• 同位素：质子数相同，中子数不
同的核构成的元素
H有三种同位素：11H,12H,13H
•
1 1
H
只有质子，没有中子
• 临床MRI主要原子核 1 H
自旋（spin)——MRI基础
自旋角动量 I
大小—原子核、 质子、中子数
（1）弛豫过程（relaxation process)：磁矩在射频场结束后，在 主磁场的作用下，进行“自由旋转”，由于粒子之间的能量交 换，所有磁矩将从不平衡态逐渐过渡到平衡态，这一过程称为 弛豫过程。这一过程将发生相对独立的纵向弛豫和横向弛豫。 下面以90度脉冲后弛豫过程加以说明。
a.横向弛豫：在垂直于主磁场的横向磁化矢量由初始值 逐渐复零的过程。满足下式，T2称为横向弛豫时间，经 过T2，Mxy减少63%。由于磁矩之间的相互作用，各磁 矩的旋进速度不一样，从而使基本一致的取向逐渐消失， 变为在横向杂乱无章的排列，从而使横向磁化矢量减小 至最后为零。又称自旋——自旋弛豫。主要反应样品磁 环境的不均匀性。
hRF BgB N
核磁共振NMR的条件
原子核在进动中吸收外界能量产生能 级跃迁现象
外界能量 短射频脉冲激发源 射频磁场RF
自旋磁矩在主磁场中进动.
核磁共振NMR的条件
• 射频脉冲频率必须与磁场中自旋磁矩 的旋进频率相同，与宏观磁化M的固 有频率相同，与质子的拉莫频率相同。
• 射频对自旋系统做功，系统内能增加， 在RF激发下，宏观磁化矢量产生共 振—NMR。
T2′弛豫效应——由于磁场不均匀性所 致横向弛豫效应
T2*弛豫——由T2弛豫效应和T2′弛豫效 应共同作用所产生的横向弛豫
《核磁共振》PPT课件.ppt
时间表示；T2 气、液的T2与其T1相似，约为1秒；
固体试样中的各核的相对位置比较固定，利于自旋-自旋间的能量交换，T2很小， 弛豫过程的速度很快，一般为10-4~10-5秒。
弛豫时间虽然有T1、T2之分，但对于一个自旋核来说，它在高能态所停 留的平均时间只取决于T1、T2中较小的一个。因T2很小，似乎应该采用 固体试样，但由于共振吸收峰的宽度与T成反比，所以，固体试样的共振 吸收峰很宽。为得到高分辨的图谱，且自旋-自旋弛豫并非为有效弛豫， 因此，仍通常采用液体试样。
z
pz
hm 2
核磁矩的能级
EZH 2hmH
*
(二） 磁性原子核在外磁场中的行为特性
1、自旋取向与核磁能级
无外加磁场时，核磁矩的取向是任意的，自旋能级相同; 有外加磁场时，核磁矩共有2I+1个取向，用磁量子数（m
）表示每一种取向 m=I，I-1，I-2 … -I+1，-I 核磁矩在外磁场空间的取向不是任意的，是量子化的, 不同
高能态核寿命的量度。 T1取决于样品中磁核的运动，样品流动性降低时，T1增
大。气、液（溶液）体的T1较小，一般在1秒至几秒左右； 固体或粘度大的液体，T1很大，可达数十、数百甚至上千 秒。 因此，在测定核磁共振波谱时，通常采用液体试样。
*
2) 自旋－自旋驰豫（横向驰豫）
指两个进动频率相同而进动取向不同（即能级不同）的性核， 在一定距离内，发生能量交换而改变各自的自旋取向。交换能量 后，高、低能态的核数目未变，总能量未变（能量只是在磁核之 间转移），所以也称为横向弛豫。
取向具有不同自旋能级, 这种现象称为能级分裂.
*
当置于外磁场H0中时，相对于外磁场，有（2I+1）种 取向： m为磁量子数，取值范围：I，I-1，…，-I， 共（2I+1）种取向。
固体试样中的各核的相对位置比较固定，利于自旋-自旋间的能量交换，T2很小， 弛豫过程的速度很快，一般为10-4~10-5秒。
弛豫时间虽然有T1、T2之分，但对于一个自旋核来说，它在高能态所停 留的平均时间只取决于T1、T2中较小的一个。因T2很小，似乎应该采用 固体试样，但由于共振吸收峰的宽度与T成反比，所以，固体试样的共振 吸收峰很宽。为得到高分辨的图谱，且自旋-自旋弛豫并非为有效弛豫， 因此，仍通常采用液体试样。
z
pz
hm 2
核磁矩的能级
EZH 2hmH
*
(二） 磁性原子核在外磁场中的行为特性
1、自旋取向与核磁能级
无外加磁场时，核磁矩的取向是任意的，自旋能级相同; 有外加磁场时，核磁矩共有2I+1个取向，用磁量子数（m
）表示每一种取向 m=I，I-1，I-2 … -I+1，-I 核磁矩在外磁场空间的取向不是任意的，是量子化的, 不同
高能态核寿命的量度。 T1取决于样品中磁核的运动，样品流动性降低时，T1增
大。气、液（溶液）体的T1较小，一般在1秒至几秒左右； 固体或粘度大的液体，T1很大，可达数十、数百甚至上千 秒。 因此，在测定核磁共振波谱时，通常采用液体试样。
*
2) 自旋－自旋驰豫（横向驰豫）
指两个进动频率相同而进动取向不同（即能级不同）的性核， 在一定距离内，发生能量交换而改变各自的自旋取向。交换能量 后，高、低能态的核数目未变，总能量未变（能量只是在磁核之 间转移），所以也称为横向弛豫。
取向具有不同自旋能级, 这种现象称为能级分裂.
*
当置于外磁场H0中时，相对于外磁场，有（2I+1）种 取向： m为磁量子数，取值范围：I，I-1，…，-I， 共（2I+1）种取向。
磁共振成像基本原理PPT课件
射频脉冲与磁化矢量
射频脉冲
向样品发射特定频率的射频脉冲，使磁化矢量发生旋 转。
磁化矢量旋转
射频脉冲使磁化矢量从一个静息态旋转到另一态，产 生能量变化。
信号的产生
磁化矢量回到静息态时释放能量，被探测器接收并转 换为可测信号。
信号的接收与处理
接收线圈
环绕在样品周围的接收线圈用于接收磁共振信号。
信号处理
超高场强磁共振成像
超高场强磁共振成像技术使用大于或等于7 特斯拉（T）的磁场进行成像。超高场强设 备在图像质量和分辨率方面具有显著优势， 能够提供更深入的生理和病理信息，有助于 疾病的早期诊断和精准治疗。
功能与分子影像学在技术利用磁场变化 来研究大脑和其他器官的功能活动。通过测 量血液氧合状态的变化，fMRI可以揭示大脑 在执行特定任务时的活动模式。此外，fMRI 还可以用于研究其他器官的功能和疾病进程。
射频电磁场安全
射频电磁场是磁共振成像过程中产生的另一种能量形式， 需要确保其强度符合国际和国家安全标准，避免对患者的 健康造成潜在影响。
热安全
在磁共振成像过程中，设备会向人体发射射频脉冲，这些 脉冲会产生热量。因此，需要监测和限制患者的体温升高， 确保热安全。
磁共振成像质量控制
01
图像分辨率
图像分辨率是磁共振成像质量的重要指标之一。为了获得高质量的图像，
参数优化
根据不同的扫描目标和需求，优化扫描序列中的参数，如磁场强度、射频脉冲的频率和持续时间等，以提高图像 质量和分辨率。
04
磁共振成像设备
磁体系统
01
02
03
磁体类型
超导磁体、永磁磁体和常 导磁体等。
磁场强度
磁场强度决定了成像质量， 通常在0.5-3.0特斯拉之间。
核磁共振成像PPT课件
人体危害
由于射频线圈的电流所致的电阻率丧失，组 织中可产生热量，高场强的MRI扫描机比低 场强者更有可能产生能被测到的体温升高。
尽管证明没有危害，但对那些散热功能障碍 的病人，高热的病人，必须谨慎处理，防止 产生过多的热量，特别是在热而又潮湿的环 境下更应注意
25
人体危害
磁共振检查时，要把人体置于强大的 外加静磁场和变化着的梯度磁场内
22
03 MRI检查注意事项
人体危害
目前，经过各国医药工业管理部门批准生产的MR 成像仪都是安全的，均证明对人体没有不良作用
六类人群不适宜进行核磁共振检查
安装心脏起搏器的人 有或疑有眼球内金属异物的人 动脉瘤银夹结扎术的人 体内金属异物存留或金属假体的人 有生命危险的危重病人 幽闭恐惧症患者等
24
13 24
属无创伤 无射线检查
成像参数多 信息量大
13
MRI检查的限制
01 体内有金属异物，尤其被 检部位有磁铁性金属异物
02 重危病人需要生命监护 系统和生命维持系统者 扫描时间较长，噪声大。严
03 重不合作者，精神病患者， 危重病人，幽闭恐惧症患者
04 妊娠病人，尤其妊娠3个月内 急诊（脊髓损伤除外）
11
发展前景
快速成像技术
MR扫描时间过长和人体的生理运动之 间的矛盾仍是目前MR成像诊断中的一 大问题。如果屏气一次或数次即可完 成图像采集的话，那么胸部和腹部的 成像质量就能改善。工程技术人员在 这方面进行了很多研究并且仍在不断 改进完善中
12
MRI优点
具有较高 的分辨率 具有任意方向直 接切层的能力
进入扫描室前勿穿戴任何金属 物品如手表、发夹、眼镜、活 动假牙等，女性带有金属节育 环时，检查前一周取出节育环
核磁共振基本原理PPT课件
2.自旋核在外加磁场中的取向(旋转方向)
取向数 = 2 I + 1
在没有外磁场时，自旋核的取向是任意的,并且自旋 产生的磁场方向也是任意的.
如:H的I=1/2,则:
1H核 ：自 旋 取 向 数 =2× 1/2+1=2
如即 果： 把H H核 核在 放外 在场 外有 磁两 场个 中自 ,由旋 于方 磁向 场相 间反 的的 相取 互向 。 作用, 氢核的磁场方向会发生变化:
N i e N j
x 6 .6 p 1 .3 2 1 8 6 3 0 0 1 41 2 6 0. 0 3 0 2 6 0 0 1 960 8 J J K s 1 s K 1 0 .9999
两能级上核数目差：1.610-5；
弛豫(relaxtion)——高能态的核以非辐射的方式回到低能态。 饱和(saturated)——低能态的核等于高能态的核。
核的自旋角动量(ρ)是量子化的，不能任意取 值，可用自旋量子数(I)来描述。
I(I1) h 2
I＝0、1/2、1……
h:普朗克常数
I = 0， ρ=0， 无自旋，不能产生自旋角动 量，不会产生共振信号。 只有当I ＞ O时，才能
发生共振吸收,产生共振信号。
I 的取值可用下面关系判断：
2024/6/22
能级分布与弛豫过程
不同能级上分布的核数目可由Boltzmann 定律计算：
N N ij e x E p ik E T j e
x p E e x h p
k T k T
磁场强度2.3488 T；25C；1H 的共振频率与分配比：
共振 2 频 B 02 .率 6 2 8 1 3 8. 0 2 2 .3 44 18 .0M 8 0 Hz
质量数（a）原子序数（Z）自旋量子（I）
取向数 = 2 I + 1
在没有外磁场时，自旋核的取向是任意的,并且自旋 产生的磁场方向也是任意的.
如:H的I=1/2,则:
1H核 ：自 旋 取 向 数 =2× 1/2+1=2
如即 果： 把H H核 核在 放外 在场 外有 磁两 场个 中自 ,由旋 于方 磁向 场相 间反 的的 相取 互向 。 作用, 氢核的磁场方向会发生变化:
N i e N j
x 6 .6 p 1 .3 2 1 8 6 3 0 0 1 41 2 6 0. 0 3 0 2 6 0 0 1 960 8 J J K s 1 s K 1 0 .9999
两能级上核数目差：1.610-5；
弛豫(relaxtion)——高能态的核以非辐射的方式回到低能态。 饱和(saturated)——低能态的核等于高能态的核。
核的自旋角动量(ρ)是量子化的，不能任意取 值，可用自旋量子数(I)来描述。
I(I1) h 2
I＝0、1/2、1……
h:普朗克常数
I = 0， ρ=0， 无自旋，不能产生自旋角动 量，不会产生共振信号。 只有当I ＞ O时，才能
发生共振吸收,产生共振信号。
I 的取值可用下面关系判断：
2024/6/22
能级分布与弛豫过程
不同能级上分布的核数目可由Boltzmann 定律计算：
N N ij e x E p ik E T j e
x p E e x h p
k T k T
磁场强度2.3488 T；25C；1H 的共振频率与分配比：
共振 2 频 B 02 .率 6 2 8 1 3 8. 0 2 2 .3 44 18 .0M 8 0 Hz
质量数（a）原子序数（Z）自旋量子（I）
核磁共振原理(经典由简入深)ppt课件
• 质子在静磁场中以进动方式运动 • 这种运动类似于陀螺的运动
质
子
陀
进
动螺
动
运
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• 进动频率(Precession Frequency)
拉莫尔方程
0 B0
其中：ω0 ：进动的频率 （Hz或MHz） B0 ：外磁场强度(单位T，特斯拉)。 γ ：旋磁比；质子的为 42.5MHz / T。
观
使质子处于同相位，质子的微观横向磁化矢量相加，产生 和
宏观横向磁化矢量
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90度脉冲激发使质子发生共振，产生最大的旋转 横向磁化矢量，这种旋转的横向磁化矢量切割接 收线圈，MR仪可以检测到。
氢 多质
子
氢
质
子
少
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•非常重要
• 无线电波激发后，人体内宏观磁场偏 转了90度，MRI可以检测到人体发出 的信号
• 核磁弛豫又可分解为两个部分：
• 横向弛豫
• 纵向弛豫
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90度脉冲
横向弛豫
• 也称为T2 弛豫，简 单地说， T2弛豫就 是横向磁 化矢量减 少的过程。
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33
•不同的组织横向弛豫速度不同
•不同的组织T2值精选不PPT同课件
34
纵向弛豫
• 也称为T1弛豫，是指90度脉冲关闭后，在 主磁场的作用下，纵向磁化矢量开始恢复， 直至恢复到平衡状态的过程。
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18
•处于高能状态太费劲，并非人人都能做到
•处于精低选PP能T课状件 态的略多一点
19
• 进入主磁场后人体被磁 化了，产生纵向宏观磁 化矢量
磁共振的原理和结构PPT讲稿
当前你正在浏览到的事第十页PPTT，共七十二页。
(二)外磁场对原子核自旋的影响
由于有无数个质子在 进动，其磁矩在X和Y轴 方向上的分量将相互抵 消，只有沿Z轴方向的分 量叠加起来形成了纵向 磁化矢量，它不能被直接
测量。
当前你正在浏览到的事第十一页PPTT，共七十二页。
（三〕电磁感应现象
•电流通过金属导线可以产生磁场 •金属导线切割磁力线产生电流 •变化磁场强度在金属导线（线圈〕内 可以产生感应电压和感应电流
该层面中包括各种组织影像的图像。
当前你正在浏览到的事第二十三页PPTT，共七十二页。
（七〕自由感应衰减
磁共振设备中，接收信号用的线圈平面与主磁场平 行，工作频率接近拉莫频率。
当质子磁化矢量只受主磁场作用时，由于自由进动
与主磁场方向一致，所以无法测量。而当RF脉冲对组 织激励又停止后，组织出现了弛豫过程，横向磁 化矢量的变化能使位于被检体周围的接收线圈产 生随时间变化的感应电流，其大小与横向磁化矢 量成正比，将这个电流信号放大后即为MR信号，
当前你正在浏览到的事第十二页PPTT，共七十二页。
（四〕射频脉冲
电场和磁场随时间而变化称为电磁辐射。
射频（RF〕脉冲是一种无线电波，也是电磁波 的一种，它的主要作用是扰乱沿外加磁场方向 宁静进动的质子的进动。只有RF脉冲与自旋质 子的进动频率相同时，才能向质子传递能量。
当前你正在浏览到的事第十三页PPTT，共七十二页。
（六〕核磁共振弛豫
在磁共振领域中，将质子周围的原子统称为晶格。 纵向弛豫就是质子自旋磁矩将能量释放传递给晶格原
子的过程，所以也叫自旋-晶格弛豫。 RF脉冲停止后，纵向磁化矢量恢复到原来的数值所
需要的时间称为纵向弛豫时间，简称T1,实际中将纵向 磁化矢量从0恢复到最大值的63%所需的时间定义为 T1 时间。
(二)外磁场对原子核自旋的影响
由于有无数个质子在 进动，其磁矩在X和Y轴 方向上的分量将相互抵 消，只有沿Z轴方向的分 量叠加起来形成了纵向 磁化矢量，它不能被直接
测量。
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（三〕电磁感应现象
•电流通过金属导线可以产生磁场 •金属导线切割磁力线产生电流 •变化磁场强度在金属导线（线圈〕内 可以产生感应电压和感应电流
该层面中包括各种组织影像的图像。
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（七〕自由感应衰减
磁共振设备中，接收信号用的线圈平面与主磁场平 行，工作频率接近拉莫频率。
当质子磁化矢量只受主磁场作用时，由于自由进动
与主磁场方向一致，所以无法测量。而当RF脉冲对组 织激励又停止后，组织出现了弛豫过程，横向磁 化矢量的变化能使位于被检体周围的接收线圈产 生随时间变化的感应电流，其大小与横向磁化矢 量成正比，将这个电流信号放大后即为MR信号，
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（四〕射频脉冲
电场和磁场随时间而变化称为电磁辐射。
射频（RF〕脉冲是一种无线电波，也是电磁波 的一种，它的主要作用是扰乱沿外加磁场方向 宁静进动的质子的进动。只有RF脉冲与自旋质 子的进动频率相同时，才能向质子传递能量。
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（六〕核磁共振弛豫
在磁共振领域中，将质子周围的原子统称为晶格。 纵向弛豫就是质子自旋磁矩将能量释放传递给晶格原
子的过程，所以也叫自旋-晶格弛豫。 RF脉冲停止后，纵向磁化矢量恢复到原来的数值所
需要的时间称为纵向弛豫时间，简称T1,实际中将纵向 磁化矢量从0恢复到最大值的63%所需的时间定义为 T1 时间。