理论力学全套教学课件 525 (第七版)哈工大
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哈工大理论力学全套ppt
观察和实验
分析、归纳和总结
抽象、推理和数学演绎
理论体系
力学模型
力学最基本规律 用于实际
刚体、质点、质点系、弹簧质点、弹性体等
理论力学
4
引言
静力学是研究物体在力系作用下平衡规律的科学。
力
系:是指作用在物体上的一群力。
平
衡:是指物体相对于惯性参考系(地面)
保持静止或作匀速直线运动的状态。
静力学主要研究:1、物体的受力分析; 2、力系的等效替换(简化); 3、力系的平衡条件及其应用。
理论力学
绪
论
理论力学
1
一、理论力学的研究对象和内容
理论力学:是研究物体机械运动一般规律的学科。
机械运动:是物体在空间的位置随时间的变化。
理论力学的内容:
静力学:研究物体在力系作用下的平衡规律,同时也研究 力的一般性质和力系的简化方法等。
运动学:研究物体运动的几何性质,而不研究引起物体运 动的原因。
绳子
F2
平衡
F1
不平衡
F2
F1
绳子
F2
不平衡
F1
对多刚体不成立
理论力学
11
③二力构件:只在两个力作用下平衡的刚体叫二力构件。
F1 二力构件
F1 二力杆
F2 F2
公理3
注意:二力构件是不计自重的。
加减平衡力系原理
在已知的任意力系上加上或减去任意一个平衡力系, 并不改变原力系对刚体的作用。
理论力学
12
刚体、质点、质点系、弹簧质点、弹性体等
三、理论力学的研究方法
物体单位体积、单位面积、单位长度上所承受的载荷。
理论力学
29
(2)光滑圆柱铰链 约束特点:由两个各穿孔的构件及圆柱销钉组成。
哈工大理论力学第七版第一章
(2)光滑圆柱铰链
约束特点:由两个各穿孔的构件及圆柱销钉组 成,如剪刀.
光滑圆柱铰链约束
约束力:
光滑圆柱铰链:亦为孔与轴的配合问题,与轴承一样,可 用两个正交分力表示.
其中有作用反作用关系 F C x F C x ,F C y F C y
一般不必分析销钉受力,当要分 析时,必须把销钉单独取出.
亦可用力三角形求得合力矢
公理2 二力平衡条件 作用在刚体上的两个力,使刚体保持平衡的必要和充分条件 是:这两个力的大小相等,方向相反,且作用在同一直线上。
使刚体平衡的充分必要条件
F1F2
最简单力系的平衡条件
公理3 加减平衡力系原理
在已知力系上加上或减去任意的平衡力系,并不改变原力系对刚 体的作用。
(2) 球铰链
约束特点:通过球与球壳将构件连接,构件可以绕球心任意 转动,但构件与球心不能有任何移动.
约束力:当忽略摩擦时,球与球座亦是光滑约束问题.约束 力通过接触点,并指向球心,是一个不能预先确定的空间力.可用 三个正交分力表示.
(3)止推轴承
约束特点: 止推轴承比径向轴承多一个轴
向的位移限制.
山西应县木塔
1056 年 建 成 , 采 用 筒 体结构和各种斗拱, 900多年来经受过多次 地震的考验。
桥 梁 的 共 振 破 坏
点击图片可以播放影片
塔科马(Tacoma)桥风振致毁
1940年11月7日,美国华盛顿州塔科马桥因风振致毁。这一严重 的桥梁事故,开始促使人们对悬索桥结构的空气动力稳定问题进 行研究。该桥主跨长853.4m,全长1810.56m,桥宽11.9m,而梁 高仅1.3m。通过两年时间的施工,于1940年7月1日建成通车。但 由于当时人们对柔性结构在风作用下的动力响应的认识还不深入 ,该桥的加劲梁型式极不合理(板式钢梁),导致在中等风速 (19m/s)下结构就发生破坏。幸好在桥梁破坏之前封闭了交通。据 说,在出事当天,一位记者把车停在桥上,并把一条狗留在车内 。桥倒塌时,只有他本人跑到了桥台处。该桥破坏时,当地 Tacoma报社的编辑Leonard Costsworth恰好路过,并用摄影机记录 下一段珍贵的胶片。这才使得后人有机会一睹当年桥毁场面。当 地的报纸以简洁的标题对这场事故作了报道,“损失:一座桥、 一辆汽车、一条狗”。10年以后,才开始重新修建塔科马桥。仍 采用悬索桥型式,但加劲梁改为桁架式。新桥总长较旧桥长12m ,于1950年10月14日建成通车。
本——哈工大版理论力学课件(全套)
连,在图示位置圆柱作纯滚动,中心速度为vA,杆与水平线 的夹角=450,求该瞬时系统的动能。
解: T TA TAB
P
B
TA 3 Mv A 2 4
P为AB杆的瞬心 vA
PAw
C
vA
A
vA
wΑΒ lsin
JP 1 ml 2 3
TAB
2 JP wA2B
1 6si2n
mv 3
mvA2 AT
11 12
9M 4m 2 vA
z1 O
M
M2
mg z2
y
代入功的解析表达式得
z2
W 12 (mg)dz mg(z z z1
x
1 2)
质点系: W W imig(zi1 zi2) mg(zC1 zC2)
质点系重力的功,等于质点系的重量与其在始末位置重 心的高度差的乘积,而与各质点运动的路径无关。
h
4
理论力学
4
2、弹性力的功 弹簧原长l0,作用点的轨迹为图示曲线A1A2。在弹性极限内F k(r l0)r 0 k—弹簧的刚性系数,表示使弹簧发生单位变形时所需的力(N/m)。
F s
M1
s
2
单位:焦耳(J); 1J 1Nm
h
理论力学
F M2
2
2
2
二、变力的功 设质点M在变力F的作用下沿曲线运动,力F在微小弧
段上所作的功称为力的元功,记为dW,于是有
δW Fcos ds
ds M'
M2
力F在曲线路程M1M2中作功为
M
W
s
F cosds
0
自然法表示的 功的计算公式
dr F
等于零,但变形体内力功之和不为零。
解: T TA TAB
P
B
TA 3 Mv A 2 4
P为AB杆的瞬心 vA
PAw
C
vA
A
vA
wΑΒ lsin
JP 1 ml 2 3
TAB
2 JP wA2B
1 6si2n
mv 3
mvA2 AT
11 12
9M 4m 2 vA
z1 O
M
M2
mg z2
y
代入功的解析表达式得
z2
W 12 (mg)dz mg(z z z1
x
1 2)
质点系: W W imig(zi1 zi2) mg(zC1 zC2)
质点系重力的功,等于质点系的重量与其在始末位置重 心的高度差的乘积,而与各质点运动的路径无关。
h
4
理论力学
4
2、弹性力的功 弹簧原长l0,作用点的轨迹为图示曲线A1A2。在弹性极限内F k(r l0)r 0 k—弹簧的刚性系数,表示使弹簧发生单位变形时所需的力(N/m)。
F s
M1
s
2
单位:焦耳(J); 1J 1Nm
h
理论力学
F M2
2
2
2
二、变力的功 设质点M在变力F的作用下沿曲线运动,力F在微小弧
段上所作的功称为力的元功,记为dW,于是有
δW Fcos ds
ds M'
M2
力F在曲线路程M1M2中作功为
M
W
s
F cosds
0
自然法表示的 功的计算公式
dr F
等于零,但变形体内力功之和不为零。
ppt版本-哈工大版理论力学课件(全套)
理论力学课程的内容包括质点和刚体的运动、弹性力学、 流体力学、振动和波等,其体系由静力学、运动学和动力 学三个部分组成。
理论力学课程的内容非常广泛,主要包括质点和刚体的运 动、弹性力学、流体力学、振动和波等方面的知识。这些 内容在理论力学体系中占据着重要的地位,为后续的工程 技术和科学研究提供了重要的理论基础和应用方法。同时 ,理论力学体系由静力学、运动学和动力学三个部分组成 ,这三个部分相互联系、相互渗透,构成了完整的理论力 学体系。
详细描述
理论力学作为经典力学的一个重要分支,主要研究物体运动规律、力的作用机制以及它们之间的相互作用。通过 对质点和刚体的运动规律、力的合成与分解、动量守恒和能量守恒等基本原理的研究,理论力学为各种工程技术 和科学研究提供了重要的理论基础和应用方法。
理论力学课程的内容和体系
要点一
总结词
要点二
详细描述
置和速度。
刚体的转动
02
描述刚体绕固定点或轴线的旋转运动,通过角速度矢量和角加
速度矢量表示刚体的转动状态。
刚体的复合运动
03
描述刚体同时存在的平动和转动,通过平动和转动运动的合成
来描述。
刚体的动力学方程
牛顿第二定律
表述了物体运动与力的关系,即物体受到的合外力等 于其质量与加速度的乘积。
动量定理
表述了物体动量的变化率等于作用在物体上的力与时 间的乘积。
由于非惯性参考系中物体受到的力不是真实的外力,而是由于参考 系加速或旋转产生的惯性力。
非惯性参考系的应用
在研究地球上的物体运动时,常常需要用到非惯性参考系,例如研 究地球的自转和公转对物体运动的影响。
05
刚体的运动
01
描述刚体在空间中的位置和运动,通过平动矢量表示刚体的位
哈工大第七版理论力学课件PPT课件
公理1 公理2 公理3 公理4
力的平行四边形法则 二力平衡公理 加减平衡力系原理 作用力和反作用力定律
公理5 刚化原理
11
第11页/共75页
公理1 力的平行四边形法则
作用在物体上同一点的两个力可合成一个合力,此合力也作用于该点,合力 的大小和方向由以原两力矢为邻边所构成的平行四边形的对角线来表示。
第18页/共75页
FR
18
公理4 作用力和反作用力定律
作用力和反作用力总是同时存在,两力的大小相等,方向相反,沿着同一直线, 分别作用在两个相互作用的物体上。
[例] 吊灯
[例] 重物
第19页/共75页
FN FN'
19
§1-2 约束与约束力
一、概念 自由体:位移不受限制的物体叫自由体。如人造卫星。
6 、同一系统各研究对象的受力图必须整体与局部一致,相 互协调,不能相互矛盾。 对于某一处的约束反力的方向一旦设定,在整体、局部或单个物体的受力 图上要与之保持一致。
7 、正确判断二力构件。
44
第44页/共75页
[ 例 5 ]画出下列各构件的受力图和整体的受力图 FD
F FAx
FD
F
FBy
FBx
4、受力图上不能再带约束。 即受力图一定要画在分离体上。
42
第42页/共75页
5、受力图上只画外力,不画内力。 一个力,属于外力还是内力,因研究对象的不同,有可能不同。当物体 系统拆开来分析时,原系统的部分内力,就成为新研究对象的外力。
[整体]
A
错误的画法:
F
H D
B
E C
FB
FC
43
第43页/共75页
非自由体:位移受限制的物体叫非自由体。如火车、电灯 约束:对非自由体的某些位移起限制作用的周围物体称为约束。
哈工大第七版理论力学__点的合成运动课件
第八章 点的合成运动
Resultant Motion of a Particle
运动学
运
动
演
示
第八章 点的合成运动
Resultant Motion of a Particle
运动学
(2) 选择动点,动系与定系 情况一
视频
第八章 点的合成运动
Resultant Motion of a Particle
即为相对运动方程,也就是笔尖相对纸带的运动方程。
上二式消去时间t 得相对轨迹方程:
y A cos
v
x
余弦曲线
第八章 点的合成运动
Resultant Motion of a Particle
运动学
§8-2 点的速度合成定理 Theorem of Composition of the Velocities of a Particle
第八章 点的合成运动
Resultant Motion of a Particle
运动学
视频
牵连点、 牵连点的运动轨迹?动点的相对运动轨迹?绝对运动轨迹?
第八章 点的合成运动
Resultant Motion of a Particle
运动学
视频
牵连点的运动轨迹?动点的相对运动轨迹?绝对运动轨迹?
第八章 点的合成运动 视频
第八章 点的合成运动
Resultant Motion of a Particle
运动学
B
由三角形关系,AB 杆速度大小为:
y
vr
y ' va R
va ve cot v0 cot 60 0.577v0
ve
v0 x'
ppt版本——哈工大版理论力学课件(全套)07
理论力学 7
凸 轮 顶 杆 机 构
动点: AB杆上A点
动系:固结于凸轮上
定系:固结在地面上
理论力学 8
绝对运动:铅直运动
相对运动:曲线(圆弧)运动
牵连运动:凸轮直线平移
理论力学
9
绝对速度 :va
相对速度 :vr
牵连速度 :ve
理论力学
10
绝对加速度: aa 相对加速度: ar 牵连加速度:
ae
ve va sin rsin ve O1A1
O1A (l r )
2 2
O
A
r2 (l2 r2)
1 2 l r
r2
2
1
O1
理论力学
35
由上述例题可看出,求解合成运动的速度问题的一般步骤为: ①选取动点,动系和定系(工程问题选地面不作说明); ②三种运动的分析; ③三种速度的分析; ④根据速度合成定理 va ve vr 作出速度平行四边形。 根据速度平行四边形,求出未知量。 恰当地选择动点、动系是求解合成运动问题的关键。
理论力学
再选
动点: BCD上的套筒F点; 动系:固结于O2E上。 绝对运动:直线运动; 相对运动:直线运动; 牵连运动:定轴转动。
18
刨床机构
理论力学
19
理论力学
20
相对轨迹不清楚,无法确定相对速度和相对加速度的方位。
理论力学
21
相对轨迹不清楚,无法确定相对速度和相对加速度的方位。
理论力学 22
y
ve1
ve2
va
D
v1
v1 v2cos vr2sin vr2 (v1v2cos)/sin
则动点M的绝对速度为:
凸 轮 顶 杆 机 构
动点: AB杆上A点
动系:固结于凸轮上
定系:固结在地面上
理论力学 8
绝对运动:铅直运动
相对运动:曲线(圆弧)运动
牵连运动:凸轮直线平移
理论力学
9
绝对速度 :va
相对速度 :vr
牵连速度 :ve
理论力学
10
绝对加速度: aa 相对加速度: ar 牵连加速度:
ae
ve va sin rsin ve O1A1
O1A (l r )
2 2
O
A
r2 (l2 r2)
1 2 l r
r2
2
1
O1
理论力学
35
由上述例题可看出,求解合成运动的速度问题的一般步骤为: ①选取动点,动系和定系(工程问题选地面不作说明); ②三种运动的分析; ③三种速度的分析; ④根据速度合成定理 va ve vr 作出速度平行四边形。 根据速度平行四边形,求出未知量。 恰当地选择动点、动系是求解合成运动问题的关键。
理论力学
再选
动点: BCD上的套筒F点; 动系:固结于O2E上。 绝对运动:直线运动; 相对运动:直线运动; 牵连运动:定轴转动。
18
刨床机构
理论力学
19
理论力学
20
相对轨迹不清楚,无法确定相对速度和相对加速度的方位。
理论力学
21
相对轨迹不清楚,无法确定相对速度和相对加速度的方位。
理论力学 22
y
ve1
ve2
va
D
v1
v1 v2cos vr2sin vr2 (v1v2cos)/sin
则动点M的绝对速度为:
《哈工大理论力学》课件
总结词
动量守恒定律在物理学、工程学和天文 学等领域有着广泛的应用。
VS
详细描述
在碰撞、火箭推进、行星运动、相对论等 领域中,动量守恒定律都起着重要的作用 。通过应用动量守恒定律,可以预测系统 的运动状态和变化趋势,为实际应用提供 重要的理论支持。
04
角动量与角动量守恒定律
角动量的定义与计算
角动量的定义
体育竞技
在花样滑冰、冰球等体育项目 中,运动员通过改变身体姿态 来调整角动量,以完成各种高
难度动作。
05
万有引力定律
万有引力定律的表述
总结词
万有引力定律是描述两个质点之间由于它们 的质量而相互吸引的力的大小和方向的定律 。
详细描述
万有引力定律由艾萨克·牛顿提出,表述为 任意两个质点通过连心线方向上的力相互吸 引,该力的大小与它们质量的乘积成正比,
02
牛顿运动定律
牛顿运动定律的表述
第一定律(惯性定律)
除非受到外力作用,否则保持静止或匀速直线运动 的状态不变。
第二定律(动量定律)
物体的加速度与作用力成正比,与物体的质量成反 比。
第三定律(作用与反作用定律)
对于任何作用力,都存在一个大小相等、方向相反 的反作用力。
牛顿运动定律的应用
动力学问题
弹性力学的应用实例
总结词:实际应用
详细描述:弹性力学在工程领域有广 泛的应用,如桥梁、建筑、机械和航 空航天等。应用实例包括梁的弯曲、 柱的拉伸和压缩、壳体的变形等。
THANKS
感谢观看
提供理论基础和解决方案。
理论力学的发展历程
总结词
理论力学的发展经历了古典力学和相对论力学两个阶段,相对论力学对于高速运动和强引力场的研究具有重要意 义。
哈工大理论力学课件第一章
04 动能定理和机械能守恒定 律
动能定理
定义
物体由于运动而具有的能量称为 动能,用公式表示为 (E_k = frac{1}{2}mv^2)。
推导过程
动能定理的推导基于牛顿第二定 律和运动学公式,通过分析力对 时间的累积效应来得出动能的变
化。
应用场景
动工具之一。
现代力学
爱因斯坦相对论的出现,对经典力学提出 了挑战,提出了时间和空间的相对性。
随着计算机技术和数值方法的进步,现代 力学得到了迅速发展,广泛应用于工程和 科学领域。
理论力学的重要性与应用
重要性
理论力学是物理学和工程学的重要基础学科,为其他学科提供了基本的原理和 方法。
应用
理论力学的应用广泛,包括航空航天、机械、土木、交通、船舶等领域。例如, 火箭发射需要理解力学原理,飞机设计需要考虑空气动力学和材料力学。
应用
在分析碰撞、火箭推进 等动力学问题时,动量 守恒定律是重要的理论 基础。
质点和质点系的动量定理和动量守恒定律
质点的动量定理和动量守恒定律
对于质点,动量定理和动量守恒定律的表述与上述内容一致。
质点系的动量定理和动量守恒定律
对于多个质点组成的质点系,动量定理和动量守恒定律的表述需要考虑内力和外 力的作用。内力不会改变系统的总动量,而外力则会引起系统动量的变化。
01
02
03
04
定义:物体的加速度与作用力 成正比,与物体的质量成反比
。
数学表达式:F=ma。
意义:揭示了力与加速度之间 的直接关系,是动力学的基本
规律。
应用:用于分析物体的运动状 态变化,以及求解物体的加速 度、速度和位移等物理量。
牛顿第三定律
定义
理论力学哈工大第七版第一章
刚体(受压平衡)
柔性体(受压不能平衡)
§1-2
约束和约束力
约束:对非自由体的位移起限制作用的物体.
约束力:约束对非自由体的作用力.
约 束 力
大小——待定 方向——与该约束所能阻碍的位移方向相反 作用点——接触处
工程中常见的约束
1.具有光滑接触面(线、点)的约束(光滑接触约束)
光滑接触面约束
可用二个通过轴心的正交分力
Fx , Fy 表示.
(2)光滑圆柱铰链 约束特点:由两个各穿孔的构件及圆柱销钉 组成,如剪刀.
光滑圆柱铰链约束
约束力:
光滑圆柱铰链:亦为孔与轴的配合问题,与轴承一样, 可用两个正交分力表示. 其中有作用反作用关系 x , FC y FC y FC x FC
亦可用力三角形求得合力矢
公理2
二力平衡条件
作用在刚体上的两个力,使刚体保持平衡的必要和充分条 件是:这两个力的大小相等,方向相反,且作用在同一直线上。
使刚体平衡的充分必要条件
F1 F2
最简单力系的平衡条件
公理3 加减平衡力系原理
在已知力系上加上或减去任意的平衡力系,并不改变原力系对 刚体的作用。
一般不必分析销钉受力,当要分 析时,必须把销钉单独取出.
(3) 固定铰链支座
约束特点: 由上面构件1或2 之一与地面或机架固定而成. 约束力:与圆柱铰链相同 以上三种约束(径向轴承、光滑圆柱铰链、固定铰链 支座)其约束特性相同,均为轴与孔的配合问题,都可称 作光滑圆柱铰链.
4.其它类型约束
(1)滚动支座
听课效果 知识掌握 自学能力 知识拓展
课堂表现 听课状态
阅读《理论力学》哈尔滨工业大学 检查自学笔记、 25 理论力学教研室编 阅读专业书笔 (10%) 记 每次课的教学重点 作业 阶段考核(一) 阶段考核(二) 闭卷笔试 开卷笔试 25 (10%)
理论力学(第七版)哈工大高等教育出版社教学课件
图如图(b)所示
取左拱 AC,其受力图如图
(c)所示
系统整体受力图如图 (d)所示
考虑到左拱 AC三个力作用下
平衡,也可按三力平衡汇交定
理画出左拱 AC的受力图,如
图(e)所示
此时整体受力图如图(f) 所示
讨论:若左、右两拱都考 虑自重,如何画出各受力 图?
如图 (g)(h)(i)
例1-5 不计自重的梯子放在光滑水 平地面上,画出梯子、梯子 左右两部分与整个系统受力 图.图(a)
一般不必分析销钉受力,当要分析时,必须把销钉单独 取出.
(3) 固定铰链支座
约束特点:
由上面构件1或2 之一与地面或机架固定而成. 约束力:与圆柱铰链相同 以上三种约束(经向轴承、光滑圆柱铰链、固定铰链支 座)其约束特性相同,均为轴与孔的配合问题,都可称 作光滑圆柱铰链.
固定铰链支座
F
Fy
Fx
i 1
.
.
.
.
.
.
.
.
.
n
FR FRn1 Fn Fi Fi
i1
二.平面汇交力系平衡的几何条件
平衡条件 Fi 0
平面汇交力系平衡的必要和充分条件是:该力系 的力多边形自行封闭.
例2-1
已知:AC=CB,P=10kN,各杆自重不计;
求:CD杆及铰链A的受力.
可用二个通过轴心的正交分力 Fx , Fy 表示.
(2)光滑圆柱铰链
约束特点:由两个各穿孔的构件及圆柱销钉组成,如剪 刀.
光滑圆柱铰链约束
A B
F A
B
约束力:
光滑圆柱铰链:亦为孔与轴的配合问题,与轴承一样,可用 两个正交分力表示.
取左拱 AC,其受力图如图
(c)所示
系统整体受力图如图 (d)所示
考虑到左拱 AC三个力作用下
平衡,也可按三力平衡汇交定
理画出左拱 AC的受力图,如
图(e)所示
此时整体受力图如图(f) 所示
讨论:若左、右两拱都考 虑自重,如何画出各受力 图?
如图 (g)(h)(i)
例1-5 不计自重的梯子放在光滑水 平地面上,画出梯子、梯子 左右两部分与整个系统受力 图.图(a)
一般不必分析销钉受力,当要分析时,必须把销钉单独 取出.
(3) 固定铰链支座
约束特点:
由上面构件1或2 之一与地面或机架固定而成. 约束力:与圆柱铰链相同 以上三种约束(经向轴承、光滑圆柱铰链、固定铰链支 座)其约束特性相同,均为轴与孔的配合问题,都可称 作光滑圆柱铰链.
固定铰链支座
F
Fy
Fx
i 1
.
.
.
.
.
.
.
.
.
n
FR FRn1 Fn Fi Fi
i1
二.平面汇交力系平衡的几何条件
平衡条件 Fi 0
平面汇交力系平衡的必要和充分条件是:该力系 的力多边形自行封闭.
例2-1
已知:AC=CB,P=10kN,各杆自重不计;
求:CD杆及铰链A的受力.
可用二个通过轴心的正交分力 Fx , Fy 表示.
(2)光滑圆柱铰链
约束特点:由两个各穿孔的构件及圆柱销钉组成,如剪 刀.
光滑圆柱铰链约束
A B
F A
B
约束力:
光滑圆柱铰链:亦为孔与轴的配合问题,与轴承一样,可用 两个正交分力表示.
理论力学哈工大第七版第2章
P
l
0
x l
q
dx
1 2
ql
由合力矩定理
得 h 2l 3
Ph
l
q dx x
0
l
0
x2 l
q dx
例2-9 已知:M1 M 2 10N m, M3 20N m, l 200mm;
求: 光滑螺柱AB所受水平力. 解:由力偶只能由力偶平衡的性 质,其受力图为
M 0
FAl M1 M2 M3 0
M 0
FA'
r
sin
M2
0
解得 M2 8kN m
FB FA 8kN
§2-5 平面平行力系的合成和平衡
平面平行力系:各力的作用线在同一平面内且相互平行的力系叫∼ 一、平面平行力系的合成
设在刚体上作用一平面平行力系 F1 、F2 、F3 ,现求其
合成结果。
根据两个平行力合成理论可知,力F1 与 F5 合成一个合力 R1 R1 F1 F5, mo (R1) mo (F1)mo (F5 )
MO1 F
F ,
d
F
x1
MO1 F F x1
M
Fd
O1
F
MO2
F
,
F
F
d
x2
F
x2
F 'd Fd
力偶矩的符号
M
3.只要保持力偶矩不变,力偶可在其作用面 内任意移转,且可以同时改变力偶中力的大小与 力臂的长短,对刚体的作用效果不变.
=
=
=
ABC?ABD
ABC ABD
M
⑵ 当R1 R2 时(即 Fi 0 时),原力系合成结果是一
合力偶
mmo (Fi )Fi xi
版本——哈工大版理论力学(全套)01课件
理论力学
46
理论力学
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(3)止推轴承(圆锥轴承)
约束特点:止推轴承比径向轴承多一个轴向的位移限制。 约束力:比径向轴承多一个轴向的约束力,亦有三个正
交分力FAx, FAy ,FAz 。
理论力学
FAz
A
FAy FAx
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理论力学
49
§1-3 物体的受力分析和受力图
一、受力分析
解决力学问题时,首先要选定需要进行研究的物 体,即选择研究对象,然后根据已知条件,约束类型 并结合基本概念和公理分析它的受力情况,这个过程 称为物体的受力分析。
F1 二力构件
F1 二力杆
F2 F2
注意:二力构件是不计自重的。
公理3 加减平衡力系原理
在已知的任意力系上加上或减去任意一个平衡力系, 并不改变原力系对刚体的作用。
理论力学
12
[证] ∵F1,F2,F3 为平衡力系,
F1 F12
F2
∴ F12 ,F3也为平衡力系。 又∵ 二力平衡必等值、反向、共线,
动力学:研究受力物体的运动与作用力之间的关系。
理论力学
2
二、理论力学的任务
1、理论力学是一门理论性较强的技术基础课
基础课
技术基础课
专业课
2、理论力学是很多专业课程的重要基础 例如:材料力学、机械原理、机械零件、结构力学、
弹性力学 、流体力学 、机械振动等一系列后续课程的重 要基础。
理论力学
3
引言
载荷集度
荷 线载荷:载荷作用在整个长度上。
物体单位体积、单位面积、单位长度上所承受的载荷。
dFR
dFR
dFR
dV
dS
dL
哈工大理论力学(第七版)第一章
合力(合力的大小与方向) FR F1 F2 (矢量和)
亦可用力三角形求得合力矢
公理2
二力平衡条件
作用在刚体上的两个力,使刚体保持平衡的必要和充分条件 是:这两个力的大小相等,方向相反,且作用在同一直线上。
使刚体平衡的充分必要条件
F1 F2
最简单力系的平衡条件
F1
Fy FB FA
O
Fx
可用二个通过轴心的正交分力 Fx , Fy 表示。
(2)光滑圆柱铰链 约束特点:由两个各穿孔的构件及圆柱销钉组成,如 剪刀。
光滑圆柱铰链约束
固 定 铰 链 简 图
约束力:
光滑圆柱铰链:亦为孔与轴的配合问题,与轴承一样, 可用两个正交分力表示。 其中有作用反作用关系 x , FC y FC y FC x FC
F1 F1
F3
C O
A
F12
B
F2 F2
公理4 作用和反作用定律 作用力和反作用力总是同时存在,同时消失,等值、反 向、共线,作用在相互作用的两个物体上。 在画物体受力图时要注意此公理的应用。
公理5
刚化原理
变形体在某一力系作用下处于平衡,如将此变形体刚化为刚体, 其平衡状态保持不变.
柔性体(受拉力平衡) 反之不一定成立.
刚化为刚体(仍平衡)
柔性体(受压不能平衡)
刚体(受压平衡)
§1-2
约束和约束力
约束:对非自由体的位移起限制作用的物体.
约束力:约束对非自由体的作用力.
约 束 力
大 小——待定 方 向——与该约束所能阻碍的位移方向相反
作用点——接触处
工程中常见的约束 1、具有光滑接触面(线、点)的约束(光滑接触约束) F N F N
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(2)柔索约束——张力 FT
(3)光滑铰链—— FAy FAx
(4)滚动支座—— FN ⊥光滑面
主动力:约束力以外的力.
工程常见的约束 1、具有光滑接触面(线、点)的约束(光滑接触约束)
光滑支承接触对非自由体的约束力,作用在接触处; 方向沿接触处的公法线并指向受力物体,故称为法向 约束力,用 FN 表示.
2 、由柔软的绳索、胶带或链条等构成的约束
柔索只能受拉力,又称张力.用 FT表示.
作用力和反作用力总是同时存在,同时消失,等值、反 向、共线,作用在相互作用的两个物体上. 若用F表示作用力,又用F’表示反作用力,则 F= -F’
在画物体受力图时要注意此公理的应用.
公理5 刚化原理
变形体在某一力系作用下处于平衡,如将此变形体刚 化为刚体,其平衡状态保持不变。
柔性体(受拉力平衡)
刚化为刚体(仍平衡)
约束力通过接触点,并指向球心,是一个不能预先确定的空间 力.可用三个正交分力表示.
(3)止推轴承 约束特点:
止推轴承比径向轴承多一个轴向的 位移限制.
约束力:比径向轴承多一个轴向的约束反力,亦有三个正 交分力 FAx , FAy , FAz .
(1)光滑Leabharlann 约束——法向约束力 FN返回首页
4、其它类型约束 (1)滚动支座
约束特点: 在上述固定铰支座与光滑固定平面之间装有光滑辊轴而 成.
约束力: 构件受到⊥光滑面的约束力.
滚动支座
F
F
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(2) 球铰链
约束特点:通过球与球壳将构件连接,构件可以绕球心任意 转动,但构件与球心不能有任何移动.
约束力:当忽略摩擦时,球与球座亦是光滑约束问题.
作用在刚体上的两个力,使刚体保持平衡的必要和充分条件是:
这两个力的大小相等,方向相反,且作用在同一直线上。
使刚体平衡的充分必要条件 F1 F2 最简单力系的平衡条件
公理3 加减平衡力系原理 在已知力系上加上或减去任意的平衡力系,并不改 变原力系对刚体的作用。
推理1 力的可传性
作用于刚体上某点的力,可以沿着它的作用线移到 刚体内任意一点,并不改变该力对刚体的作用。
一般不必分析销钉受力,当要分析时,必须把销钉单独 取出.
(3) 固定铰链支座
约束特点: 由上面构件1或2 之一与地面或机架固定而成. 约束力:与圆柱铰链相同 以上三种约束(经向轴承、光滑圆柱铰链、固定铰链支 座)其约束特性相同,均为轴与孔的配合问题,都可称 作光滑圆柱铰链.
固定铰链支座
F
Fy
Fx
作用在刚体上的力是滑动矢量,力的三要素为大小、方向 和作用线.
推理2 三力平衡汇交定理
作用于刚体上三个相互平衡的力,若其中两个力的作 用线汇交于一点,则此三力必在同一平面内,且第三个力 的作用线通过汇交点。
平衡时F3 必与 F12 共线则三力必汇交O 点,且共面.
公理4 作用和反作用定律
可用二个通过轴心的正交分力 Fx , Fy 表示.
(2)光滑圆柱铰链
约束特点:由两个各穿孔的构件及圆柱销钉组成,如剪 刀.
光滑圆柱铰链约束
A
B
F
A
B
约束力:
光滑圆柱铰链:亦为孔与轴的配合问题,与轴承一样,可用 两个正交分力表示.
其中有作用反作用关系 Fcx Fcx , Fcy Fcy
反之不一定成立,因对刚体平衡的充分必要条件,对 变形体是必要的但非充分的.
刚体(受压平衡)
柔性体(受压不能平衡)
§1-2
约束和约束力
自由体:位移不受限制的物体. 非自由体:位移受到限制的物体.
约束:对非自由体的位移起限制作用的物体.
约束力:约束对非自由体的作用力.
约 束 力
大小——待定 方向——与该约束所能阻碍的位移方向相反 作用点——接触处
第一章 静力学公理和物体的受力分析
§1-1
公理1
静力学公理
力的平行四边形法则
作用在物体上同一点的两个力,可以合成为一个合 力。合力的作用点也在该点,合力的大小和方向,由这 两个力为边构成的平行四边形的对角线确定,如图所示。
合力(大小与方向)
FR F1 F2 (矢量的和)
亦可用力三角形求得合力矢 公理2 二力平衡条件
二、学习理论力学的目的 1、解决工程实际问题 2、为后续课打基础
静力学
引言
静力学 是研究物体在力系作用下的平衡条 件的科学.
静力学解决的三个问题
1、物体的受力分析:分析物体(包括物体系)受哪些 力,每个力的作用位置和方向,并画出物体的受力 图.
2、力系的等效替换(或简化):用一个简单力系等效代替 一个复杂力系.
理论力学
绪 论
一、理论力学的研究对象和内容
理论力学 是研究物体机械运动一般规律的科学 机械运动 是指物体在空间的位置随时间的 改变
平衡 指物体相对于地面保持静止或匀速直 线运动的状态,平衡是机械运动的一种特 殊形式。
理论力学研究内容:
静力学 研究物体的平衡规律,同时也研究力的一 般性质及其合成法则。 运动学 研究物体运动的几何性质,而不考虑物体 运动的原因。 动力学 研究物体的运动变化与其所受的力之间的 关系。
3、建立各种力系的平衡条件:研究作用在物体上的各种 力系的平衡条件,并应用这些条件解决静力学实际问 题.
静力学几个基本概念:
刚体:在力的作用下,其内部任意两点间的距离始终保 持不变的物体. 力:物体间相互的机械作用,作用效果使物体的机械运动 状态发生改变. 力的三要素:大小、方向、作用点.力是矢量. 力系:作用在物体上的一群力.可分为:平面汇交(共 点)力系,平面平行力系,平面力偶系,平面任意力系; 空间汇交(共点)力系,空间平行力系,空间力偶系, 空间任意力系. 平衡力系:满足平衡条件的力系称为平衡力系。
柔索对物体的约束力沿着柔索背向被约束物体. 胶带对轮的约束力沿轮缘的切线方向,为拉力.
3 、光滑铰链约束(径向轴承、圆柱铰链、固定铰链支座 等) (1) 径向轴承(向心轴承)
约束特点: 轴在轴承孔内,轴为非自由体、轴承孔为约 束.
约束力: 当不计摩擦时,轴与孔在接触为光滑接触约
束——法向约束力. 约束力作用在接触处,沿径向指向轴心. 当外界载荷不同时,接触点会变,则约束力的大小与方向均 有改变.