6第六章图-文档资料106页
第6章(2)导纳阻抗的一般性质
6Ω 30Ω
j15Ω
j12Ω
(c)等效电路一:串联等效
(d)等效电路二:并联等效
如果知道激励信号频率,则可计算出电感的自感系数L。
第六章 正弦电路的稳态分析
4. 阻抗和导纳的等效互换 用复阻抗Z和复导纳Y表示的两种最简等效电路 可以相互等效变换。变换公式可根据电路等效的概 念求得。 在正弦稳态电路中,两个电路模型欲实现等效,则 需端口处有相同的VCR,即 U = ZI 和 I = YU 完全相同, 显然要求Z与Y互为倒数,
G= R 14.04 14.04 = = S 2 2 2 2 R +X 14.04 + 4.56 217.9
如愿用电阻R’来表示这一元件,则
1 217.9 = 15.52Ω R' = = G 14.04
另一元件导纳为
B=− X 4.56 =− S 2 2 R +X 217.9
B<0,电纳为电感性。如愿用电抗X’来表示,则
(6.3-11)
|Y|=I/U称为导纳模,导纳模等于电流 I 与电压U 的有效值之比;φY称为导纳角(admittance angle), 是电流与电压之间的位相差。
第六章 正弦电路的稳态分析
③ 导纳也可以表示为代数形式 Y = G + jB
(6.3-12)
Y的实部G称为电导(conductance),虚部B称为电纳 (susceptance)。 ④ |Y|、G、B之间的关系为:
第六章 正弦电路的稳态分析
例6.3-2 RL串联电路如6.3-6(a)所示。若要求在
ω=106rad/s时,把它等效成R′L′并联电路(b),试 求R′和L′的大小。
50Ω
R'
0.06mH
工程力学 第6章扭转
max
M n max Wn
式中:
max — —横截面圆周处的最大 剪应力。
M n max — —横截面上的最大扭矩 。 Wn — —抗扭截面系数 (m m3 ),只与截面形状和大小有 关的几何量。
抗扭截面系数计算公式: Wn
对于直径为D的实心圆截面: Wn
I R
0.2 D 3
A
2 dA
2 4 令: dA I — —极惯性矩( mm ) A
得:
Mn I
剪 应 力 分 布 图
结论:(1)圆轴扭转时其横截面上只有剪应力而无正应力。 (2)圆轴扭转时横截面上任一点的剪应力与该点到 圆心的距离成正比,与半径垂直。
三.圆轴扭转强度计算
3.圆轴扭转的强度条件:
D 3
16
D D 3 对于内外径比为 的空心圆截面: Wn 1 4 0.2 D 3 1 4 d 16
三.圆轴扭转强度计算
4.强度条件的应用
(1)校核轴的扭转强度。
(2)确定圆轴的直径。 (3)确定轴所能传递的功率或转速。
解:(1)求A、B、C点的剪应力
截面上的扭矩: M n M e 4 106 N mm
一.扭转的概念
1.扭转变形 受力特点——两外力偶作用面与杆件轴线垂直。 变形特点——杆件相邻两横截面绕轴线发生相对转动。
2.在工程中,作用在圆轴上的外力偶矩通常根据轴所传递的 功率和轴来的转速来计算。 外力偶矩的计算公式:
N (kW ) m 9549 n(r / min)
式中: m——外力偶矩(牛米) N——轴传递的功率(千瓦) n——轴的转速为(转/分)
建筑力学 第六章 轴向拉伸与压缩
应力正负号规定
• 正应力:离开截面的正应力为正,指向 截面的正应力为负。
• 切应力以其对分离体内一点产生顺时针 转向的力矩时为正值的切应力,反之, 则为负的切应力 。
• 切应力的说法只对平面问题有效。
(3). 应力的特征: 1 应力定义在受力物体的某一截面上的某一点处,因
此,讨论应力必须明确是在哪一个截面上的哪一点处。
5. 要判断杆是否会因强度不足而破坏,还必须知道: ① 度量分布内力大小的分布内力集度-应力。 ② 材料承受荷载的能力。
大多数情形下,工程构件的内力并非均匀分布,内力集度 的定义不仅准确而且重要,因为“破坏”或“失效”往往从内 力集度(应力)最大处开始。
(2)应力的表示: F1 截面
F
△A上的内力平均集度为:
–
C
D
F
轴向拉压杆件横截面上的应力
一. 应力的概念:
F
F
(1)问题提出:
F
F
1. 两杆的轴力都为F. 2. 但是经验告诉我们,细杆更容易被拉断。同样材料,
同等内力条件下,横截面积较大的拉杆能承受的 轴向拉力较大。
3. 内力大小不能衡量构件强度的大小。 4. 根据连续性假设,内力是连续分布于整个横截面上的, 一般而言,截面上不同点处分布的内力大小和方向都不 同。
遇到向右的F , 轴力 F N 增量为负F。
如果左端是约束,需先求出约束反力(约束反力也是外力)
8kN
5kN
3kN
8kN 3kN
5kN +
8kN – 3kN
如果杆件由几段不同截面的等直杆构成,轴力的计算方 法和单一截面的轴力计算方法一样。
O
B
C
4F 3F
D 2F
第6章 化学平衡常数
5.158kJ/mol,求相应温度下的平衡常数。
由于标准自由能是温度的函数,因而平衡 常数也是温度的函数。温度不同,同一个反应 的平衡常数是不同的。反之,温度不变,平衡 常数不变.
对于气相反应:
H 2 (g) I 2 (g)
2HI(g)
2
[ p (HI ) / p ] K [ p ( H 2 ) / p ][ p (I 2 ) / p ]
或
r Gm T - RT ln
Kθ J
【应用】由Q与Kθ 的相对大小来判断反应进行的方向
J < K 时,反应正向进行, 此时 rG m < 0 ;
J > K 时,反应逆向进行, 此时
J = K 时,反应达到平衡, 此时
rGm > 0 ;
rGm = 0 。
反应商判据:
J<K J=K J>K 反应正向进行; 系统处于平衡状态; 反应逆向进行。
已知SO2和O2的初始浓度分别为0.040mol/L和
0.10mol /L。如达平衡,有80%的SO2转化为SO3,
求平衡时各种气体的浓度及KC。
6-4 压强对化学平衡的影响 分压对平衡的影响: 如果保持温度、体积不变,增大反应物的分 压或减小生成物的分压,使J减小,导致J<K , 平衡向正向移动。反之,减小反应物的分压或增 大生成物的分压,使J增大,导致J> K ,平衡向 逆向移动。
对于溶液中的反应:
Sn2+(aq)+2Fe3+(aq)
4
Sn4+ (aq)+2Fe2+(aq)
2 2
[c(Sn /c )][ c(Fe /c )] K 2 3 2 [c(Sn /c )][ c(Fe /c )]
仪器分析学习课件 第6章 色谱法导论-气相色谱-精选文档100页
分配系数与分离性能
K决定于组分和两相的热力学性质。在一定温度下,K小 的组分在流动相中浓度大,先流出色谱柱;反之,后流 出色谱柱。两组分K值相差越大,色谱分离效果越好。
分配系数与温度成反比,增加温度,分配系数变小。在 气相色谱分离中,柱温是一个很重要的操作参数,温度 的选择对分离影响很大,而对液相色谱分离的影响小。
tR′ = tR-t0
( A’B)
* 用体积表示 单位:mL
(1)保留体积 VR
从进样开始到出现峰极大所通过的
载气体积。 VR=tRF0 F0:柱出口处载气流速 mL/min (2) 死体积 V0
指从进样口至检测器出口,整个 一段里所具有的空隙体积。
VM=t0F0
(3)调整保留体积 VR’
扣除死体积后的保留体积. VR=tRF0
(1)保留时间 tR
试样从进样开始到柱后出现峰极大点
时所经历的时间(O´B)
不(被2固)定死相时吸间附或t溶0 解的气体(如:空
气,甲烷)进入色谱柱时,从进样到出
现小极大峰所需的时间(O´A´)
流动相平均线速u: u L
t0
(3)调整保留时间 tR′
某组份的保留时间扣除死时间后称为 该组份的调整保留时间,即
最小塔板高度 最佳线速
影响谱带展宽的其他因素
非线性色谱 等温线常为非线性,故分配系数不是常数,是浓度的 函数,使谱带的高浓度区域(中心附近)和低浓度 区域(前沿和尾部)的分子的移动速率不等,造成 色谱峰“拖尾”或“伸舌”现象,从而使峰展宽。
2)评价柱效的参数
理论塔板数(n)
n5.54 ( tR )216 (tR)2
W 1/2
W
第六章 地磁场起源
(10)热电效应理论(埃尔萨塞, 1939)
埃尔萨塞理论: 在流体地核中,由于放射性物质自然 衰变形成的温度梯度驱动对流,上升和下降部分的 温差产生电动势和电流,从而产生地磁场。 问题: 产生必要的温差电动势要求对流的上升部分 和下降部分的温差大于50C,但考虑浮力和电磁力 的平衡以及热力学效率,地球内部的这个温差仅仅 只有10-4C。而且, 50C的温差会产生很大的对流速 度以及地核向地幔的热流,但地面热流观测并不支 持这个结论。
a
a
a
线圈电路方程 1
2 B 圆盘电路方程 L (M R) B t
线圈与圆盘互感
Ba 2 IR LI
2M 2M I a 2 B
L
I RI M I t
方程的解
(4)磁暴感应理论(查特里, 1956)
查特里理论: 磁暴起源于赤道环电 流。反复发生的磁暴,通过电 磁感应可以在地核中形成产生 偶极磁场的电流体系。 问题:只有在偶极场存在的条件下, 才会形成磁暴环电流。即先有 地磁场,后有环电流。 即使不考虑这个困难,要 形成今天的地磁偶极场,大约 需要100亿年,而地球却只有46 亿年的历史。
(12)压缩效应假说(冈恩, 1929)
冈恩理论: 象地球这样的高度压缩物体的重力 场会产生电场,在电场的驱动下,电子运动而 产生电流,并进而产生磁场。 问题: 这个假说的真实性尚未得到证明。
(13)磁流体波理论(海德,1966)
海德理论: 用简单的理论模型研究了不可压缩流 体组成的旋转球壳中的自由磁流体振荡,对于 每一个谐波,旋转会引起两种不同的振荡模: 磁模和惯性模,二者以不同的速度传播。如果 地核中环型磁场的强度为100高斯,则可以用地 核磁模与地球极型磁场的相互作用来解释主磁 场长期变化的许多特点,包括西向漂移。惯性 模产生的磁场变化,因振荡周期较短,难于穿 透到地表,但它在下地幔感应出的涡旋电流可 能影响核幔的力学耦合。 问题: 实际观测的频散与理论预期相反
第6章-单相流体对流换热
实验验证范围: Re 3.6 103 ~ 9.05 105 , f 均匀tw 边界 实验验证范围:
Nuf 5.0 0.025Pef
Pef 100
0.8
定性温度——流体平均温度,特征长度——din
Ref Prf f 管子很 ,且 l / d w 3. 层流 层流充分发展段对流换热的分析解结果很多。
0.8
P154
0.14
Prf
1/ 3
式中: 定性温度——全管长流体平均温度tf , 定型尺寸(特征长度)——管内径din
f w
(μw 按壁温tw 确定)
实验验证范围为:
l / d ≥60
Ref ≥10
4
Prf 0.7~16700
不同文献,不同观点:
f 对液体 ct w
t tw tf t tw tf 全管长流体、管道壁面温差Δt ( t t ) t ( 6 3b ) 2
② 常壁温边界条件
常壁温的实现方法:管外蒸汽凝结,或管外的液体沸腾,液 体无过冷,蒸汽无过热的情况,相变在饱和温度下进行,管 壁温度沿着管长度方向不变 断面流体平均温度tf ,x 按对数规律变化
n 0.4tw tf 加热流体, n 0.3 tw tf 冷却流体,
Pr
n f
此式适用于中等以下Δt = \ tw-tf \ 场合: 气体<50℃,液体<20~30℃,油<10℃
l / d in ≥60>>10
f
0.7~ 160,
hd Nu f 0.023 Re f0.8 Prfn 0.8 n du m hd = 0.023 0.8 du m c p hd 0.023 0.8 0.8 1 n n um cp h 0.023 0.8 n 0.2 d
6、第六章 大时滞过程控制系统
图6-4 巴氏灭活过程示意图
过程控制系统
8
6.2 常规控制方案
对于大时滞过程的控制若采用串级控制和前馈控制等方案是不合适的。必须 采用特殊的控制(补偿)方法。下面介绍两种能够在一定程度上解决惯性时滞的 常规控制方案,并将它们与PID控制作对比。
1. 微分先行控制方案
微分作用的特点是能够按被控参数的变化速度来校正被控参数的偏差,它对克 服超调现象起到很大的作用。但是,对于图6-5所示的PID控制方案,微分环节的输 入是对偏差作了比例积分运算后的值。
图6-7
过程控制系统
中间微分反馈控制方案
13
6.2 常规控制方案
3. 常规控制方案比较
图6-8给出了分别用PID、中间微分反馈和微分先行三种方法进行控制的 仿真结果。从图中可看出,中间微分反馈与微分先行控制方案虽比PID方法的 超调量要小,但仍存在较大的超调,响应速度均很慢,不能满足高控制精度 的要求。
过程控制系统
6
6.1 大时滞过程概述
图6-3 啤酒发酵过程示意图
过程控制系统
7
6.1 大时滞过程概述
图6-4是巴氏灭活过程示意图。系统由带夹套的灭活罐、热水箱、热水循环管、热 水循环泵及电加热器等组成。灭活过程是保持罐内的制品在某一恒定的温度下若干个 小时,以保证制品内的细菌均被杀死。灭活罐内安装了搅拌器,使制品在灭活过程中 得到充分而均匀的搅拌。因此,灭活罐可以认为是集中参数过程。热水箱内虽然有热 水自动循环及循环泵的作用,但热水箱内热水的温度仍然不均匀,故热水箱是一个分 布参数过程。考虑到热水箱和灭活罐的热惯性,以及管道的纯时滞,巴氏灭活过程是 一个具有纯时滞及惯性时滞的高阶复杂工业过程。
(6-7)
而输出对干扰量的闭环传递函数为
第六章第2节密度
二、密度
同种物质的质量与体积的比值是 一定的。物质不同,其比值一般也 不同,这反映了不同物质的不同性 质。这种性质就是物质的密度。
二、密度 某种物质组成的物体的 质量 与 1、定义: 它的 体积 之比叫做这种物质的密度。
2、 计算公式:
表示密度, m 表 示质量, 表示体积。 V m 质量 = 密度= V 体积 密度在数值上等于物质单位体积的质量. 某种物质单位体积的质量叫这种物质的密度.
分析:要知道“铅球”是否是用铅做的,先求出它的密 度, 再与金属铅的密度进行比较就知道了。
m 4kg 3 3 = = 7.01 10 kg/m 解:根据密度公式 V 0.57 103 m3
由密度表可知,铅的密度是11.3×103kg/m3,铸铁的 密度是7.0×103kg/m3,可见这个球不是铅球,可能是铸 铁做的。
通过测量一个铝柱和一个铝块的质量和体积,我们看到: 铝柱:m=11g,V=4cm3 铝块:m=27.5g,V=2×5×1cm3=10cm3 发现铝柱单位体积的质量是2.75g,也就是每立方厘米铝的
质量是2.75g,铝块的单位体积的质量也是2.75g。
虽然一个是铝柱,一个是铝块,质量、体积都不同,但同 是铝,单位体积的质量是相同的。
的二分之一,但密度却保持不变。
2、密度知识的应用
不论是在日常生活中还是在工农业生产以及科学研究 中,经常要鉴别物质,要想鉴别一个物体是由什么物质 构成的,就要知道各种物质的特性。颜色、气味、味道、
软硬……等等,都是经常用来鉴别物质的特性。
密度是物质的一种特性,一般地说同种物质密度相 等,不同物质密度不相等,所以根据密度可以鉴别物质, 在地质勘察中就常以密度作为鉴定矿石的一种根据。 在体积相等的条件下,组成物体的物质密度越小,
地球化学-东华理工大学地球化学课件6(6)- TJH-文档资料
1 3
C同位素分馏(续)
4)氧化-还原反应 碳的氧化还原反应发生在强还原条件下,如:
12
CH 2 H O CO 4 H 4 2 2 2
13
自然界中CH4到CO2反应可能发生在岩浆形成、火山 喷气活动、温泉及生物活动中,分馏的结果使CO2中富 集13C,CH4中富集12C;
1.3 岩石碳同位素组成
6 C O + 6 H O C H O + 6 O 2 2 2 1 26 2
光合作用使得有机物富集12C,而大气中富集13C;因此, 植物乃至整个生物及有机成因的煤、石油、天然气及沥青 都相对富12C;
C同位素分馏(续)
2)热裂解作用
碳氢化合物裂解的动力效应导致轻的化合物中富12C, 重的化合物中富集13C;
2 2 - 2 S O > S O > S O > S C O > S , H S , H S > S 4 3 2 X 2
S同位素分馏(续)
(2) 热化学还原作用 主要指硫在氧化-还原反应过程中所产生的 硫同位素分馏。硫在地壳中价态变化较大, 每一级氧化-还原反应都会产生明显的硫同 位素分馏,如反应:
1. 陨石、月岩 陨石中碳有五种赋存形式:元素碳、碳化物、金属相 中的固体溶液、碳酸岩和“有机化合物”。陨石几乎 具有地壳中观察到的所有碳同位素分馏效应,因此陨 石碳具有很宽的碳同位素组成。 月岩中碳主要以CO、CO2及金属碳化物等形式存在, 其碳同位素组成具有如下特征: 1)月球上不同地区结晶岩的碳含量和δ13C很相似; 2)同一岩石内部和表面的δ13C很均一; 3)月壤的碳含量和δ13C明显高于结晶岩石;
H S SO H S SO
自然界硫(S)有四个同位素:32S(95.02%)、33S(0.75%) 、 34S(4.21%) 、 36S(0.02%) ; 在硫同位素研究中主要研究32S和34S的组成变化,样 品的S同位素组成以δ34S表示:
6第六章习题解答
·171·6-1 为什么调幅,检波和混频都必须利用电子器件的非线性特性才能实现?它们之间各有何异同之处?分析 非线性器件可以产生新的频率分量,而调幅,检波和混频都为了产生新的频率分量。
调幅、检波和混频不同点是输入的信号不同,输出的滤波器不同。
解 由于调幅、检波和混频均属于频率变换,即输出信号中产生了新的频率分量,而线性器件不可能产生新的频率分量,只有利用非线性器件才能完成频率变换的功能。
调幅、检波和混频三者相同之处是都属于线性频率变换,即实现频谱搬移,它们实现的原理框图都可用下图表示。
非线性器件都可采用乘法器。
调幅、检波和混频不同点是输入的信号不同,输出的滤波器不同。
调幅输入的是调制信号()v t Ω和载波()o v t ,即1v =()v t Ω,2v =()o v t ,滤波器是中心频率为载波频率ω0的带通滤波器。
检波输入的是已调制的中频信号()i v t 和本地振荡信号()o v t ,即1v = ()i v t ,2v =()o v t ,滤波器是RC 低通滤波器。
混频输入的是已调制信号vs(t)和本地振荡信号()o v t ,即1v =()s v t ,2v =()o v t ,滤波器是中心频率为中频频率ωi 的带通滤波器。
·172·6-2 为什么调幅系数m a 不能大于1? 分析 调幅系数大于1,会产生过量调制。
解 若调幅系数ma>1,调幅波产生过量调制。
如下图所示,该信号传送到接收端经包络检波后使解调出的调制信号产生严重的失真。
6-3 试画下列调幅信号的频谱图,确定信号带宽,并计算在单位电阻上产生的信号功率。
(1) )V )(t (102cos )t 32002cos 1.0t 4002cos 2.01(20)t (6⨯π⨯π+⨯π+=v (2) )V (t 102cos t 6280cos 4)t (6⨯π=v分析 根据信号带宽公式和信号功率即可求得。
第六章-气力输送技术
(二)输料管及弯头
输料管是用来输送物料和空气混合物的管道,它通常连接在接料器和 卸料器之间。输料管采用圆形截面,可使气流在整个截面上容易均匀分布, 同时,其阻力亦比共它形状的管子为小,制造、安装也较方便。
粮食加工厂风运装置的输料管,其内径一般为60~300毫米,所用材 料可根据输送物料的性质来选择。在面粉厂的制粉车间,输料管通常采用 镀锌薄钢板制成。在面粉厂清理车间和碾米厂中,输料管一般采用厚为 1.0~1.5毫米的薄钢板卷制而成,亦可采用薄壁无缝钢管、焊接钢管、 水煤气管等。
G=P+R
则物体将因惯性作用而以等速v沉向下沉降,这一速度就叫做沉降速 度。
第一节 气力输送的基本原理
一、沉降速度与悬浮速度
在上式中: G P d 3 3 ( 6
物
气)
R=CS— 气
2g
2 沉
=C
d 2
4
气
2g
2 沉
式中: γ物、γ气——物体和空气的比重 g——重力加速度 S——物体在运动方向的投影面积,亦叫迎风面积 C——物体以沉降速度运动时的阻力系数
这种输送方式的特点是: 1.可以从几处同时吸取物料,输送到一处集中。 2.适宜于堆积面广,或装在低处深处物料的输送。 3.只要有空气吸入口,就能很容易地把管道伸入到一些狭窄的地方, 吸取物料进行输送。 4.在输送过程中,没有灰尘飞扬,供料口可以敞开,供料和输送可以 连续进行。 5.由于输送气流的压力低于大气压力,水分容易蒸发,所以对水分多 的物料比压气式容易输送。
1~2 4~7 11 10~14 11~15 9~10
大豆 大麦 高梁 荞麦 燕麦 豌豆
v悬(米/秒) 8
9~11 9~11 9.8~11.8 7.5~8.7 8~9 15~17.5
第六章非理想气体
3、晶体有固定的熔点和熔解热 实验表明:
晶体加热到熔点(T0)时,
只要 p 不变,则 T0 不变。 T0——熔点
2.多晶体 multi-crystal
由许多线度约为 104 m 106 m 范围内的晶粒(单晶)组成
——多晶体
无规则外形 在宏观上: 各向同性
在一定的压强下有固定的熔点
1
v
v2
A1, A2 , A3
为温度的函数,A1=RT,其余由实验测定。
理想气体状态方程: 忽略了高次项
范德瓦耳斯方程:
是展开到二次近似的昂内斯方程
2,范德瓦耳斯方程的物理意义
A1 RT
分子碰撞,来自斥力
A bRT a 2
第一项与 b 有关,来自斥力 第二项与 a 有关,来自引力
压强与这三部 分总和有关
当
a
a
E p
v2
dv
v
C
v C0
所以有 1摩尔范德瓦耳斯气体内能
E a
p
v
u C T aC
V ,m
v
三、焦耳——汤姆逊实验 多孔塞实验 ——节流过程
绝热条件下,高压气体 多孔塞 低压一边的稳定流动过程
T2 T1 焦耳—汤姆逊正效应 室温下: 空气 氧气 氮气 T2 T1 焦耳—汤姆逊负效应 室温下: 氢气 氦 T2 T1 焦耳—汤姆逊零效应 此时温度——转换温度
粒子结合越强,结合能越大
§6-5晶体的热学性质
一 晶体中粒子的热运动
当满足 Ep
1 mv2 1 kT 时:
2
2
构成晶体的粒子在其平衡位置附近以作振动的方式作热运动
——热振动
当满足 Ep
第六章润滑与润滑剂-精品文档
粘度指数的物理意义还可改写成
L U T 100 VI LH TTຫໍສະໝຸດ ——衡量粘温特性温度变化范围。
粘度指数VI是表示被测油粘度随温度
的变化程度
LH T
• • 与标准油粘度随温度变化程度 L TU
的比值。
第二节 流体动压润滑雷诺方程
一、流体动压润滑的承载机理 图a 图b 图c 图d 增压过程 溢出附加流动 附加流动为零 C-C 截面压力最大 压力分布曲线
即:
qxdy+qydx+wodxdy=
qx (qx+ x
• • •
dx)dy+(qy+
qx x
q y y
dy)dx+whdxdy
将上式展开并消去同类项可得:
d z
h
;
是比例常数,被定义为流体的动力粘 度。具有这种特性的流体称为牛顿流体。
2、动力粘度的单位 (1)国际制单位
图示,长、宽、高各为1m的流体,如果使立方体顶面流体层相对 底面流体层产生1m/s的运动速度,所需要的外力F为1N时,则流 体的粘度η 为1N•s/m²,叫做“帕秒”,常用Pa•s表示。
国际单位是 m²/s 。
物理单位是cm²/s,叫做“斯”,常用St表示, St/100叫厘斯,用cSt表示
换算关系:1m2/s=104St=106cSt ; 1St=1cm2/s=10-4m2/s=100cSt
4、相对粘度
0
E
t
恩氏粘度是相对粘度的一种,它是用200ml的粘性流体,在给定的 温度t下流经一定直径和长度的毛细管所需的时间,与同体积的蒸 馏水在20℃时流经同样的毛细管所需时间的比值来衡量流体的粘 性。恩氏粘度用 0 E t 表示
第六章 领土法
四、边境制度
维护边界标志、公共服务合作、环境资源、争端解决
风光秀丽的纳列温河是甲国和乙国的界河。两国的 边界线确定为该河流的主航道中心线。甲乙两国间没 有其他涉及界河制度的条约。现甲国提议开发纳列温 河的旅游资源,相关旅行社也设计了一系列界河水上 旅游项目。根据国际法的相关原则和规则,下列哪一 项活动不需要经过乙国的同意,甲国即可以合法从事?
〖判决及其依据〗
1962年6月,法院对本案的实质部分作出判决。法院支持了柬埔寨的意见 ,部分接受了泰国的意见,指出作为备忘录附件Ⅰ的地图不是混合委员 会绘制的,但此图已递交暹罗政府作为划界的成果。暹罗政府有充分的 机会表示反对,但不论是过去,还是许多年来,它都没有这样做,因此 必须认为那是已经得到默认的。泰国以地图的错误作为申辩理由是不能 接受的,因为这样的申辩不能被允许作为使同意成为无效的因素,如果 提出这种申辩的一方以自己的行为促成了这个错误,或者它可以避免这 个错误,或者情况足以使该方注意到错误可能发生的话。泰国在证据中 列举了它在隆端寺这个地方的各种行为,宣称它在所有重要时期都占有 该地,以说明它在很长一段时期里抱着被动的态度是完全正确的。但是 那些行为大部分是地方当局的行为。因此,泰国已经接受了附件Ⅰ,而 且接受附件Ⅰ就使它成为条约。在当时,双方已对条约作了这样的解释 ,使附件Ⅰ上的线具有优于条约规定的效力。没有理由认为双方曾对分 水岭线给予特别的重要性,以至认为它比对边界最后的调整更为重要。
通 洋 运 河
教材 106页
第三节
1.先占
国家领土的取得和变更
国家占有
无主地
一、传统的领土取得方式
有效占领
占有 行政管理
发现
18世纪以前
发现即可取得土地所有权
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例a
b
c
d
G1
vexdata firstarc adjvex next
1a
4^
2b
1^
3c
1^
4d
3^
有向图的十字链表表示法
弧结点:
typedef struct arcnode { int tailvex, headvex; //弧尾、弧头在表头数组中位置
例 A 3 B5 C
24
1
6 D
123 4 56
A 1 1 1 0 0 0
B
0
C
0
D 1
0 1 1
1
0
0
0
0
1
1
1 0 1 0 1
特点
关联矩阵每列只有两个非零元素,是稀疏矩阵;n越大,零 元素比率越大
无向图中顶点Vi的度TD(Vi)是关联矩阵A中第i行元素之和 有向图中,
例a
b
c
d
e
1a 2b 3c 4d
5e
1
2
3
2
5
2^
1 ^ 4^
3
4
3 ^ 5^
6.3 图的遍历
深度优先遍历(DFS)
方法:从图的某一顶点V0出发,访问此顶点;然后依 次从V0的未被访问的邻接点出发,深度优先遍历图, 直至图中所有和V0相通的顶点都被访问到;若此时图 中尚有顶点未被访问,则另选图中一个未被访问的顶 点作起点,重复上述过程,直至图中所有顶点都被访 问为止
例 1 52 3
7 58 4 16
324
0 5 7 0 3
5
0
0
4
8
7
0
0
2
1
0 4 2 0 6
3 8 1 6 0
关联矩阵——表示顶点与边的关联关系的矩阵
定义:设G=(V,E)是有n1个顶点,e0条边的图,G的关联矩阵
有向图邻接矩阵不一定对称;有n个顶点的有向图需存储空 间为n²
无向图中顶点Vi的度TD(Vi)是邻接矩阵A中第i行元素之和 有向图中,
顶点Vi的出度是A中第i行元素之和 顶点Vi的入度是A中第i列元素之和 网络的邻接矩阵可定义为:
A[i,j] 0, ij,若 (其 v i,vj)它 或 vi,vj E(G)
W访问过 Y
N wV0 求下一邻接点
DFS Ch6_1.c
例
V1
V2
V3
V4 V5 V6 V7
V8
深度遍历:V1V3 V7 V6 V2 V5 V8 V4
vexdata firstarc
11
3
22
5
33
7
44
8
55
8
66
7
77
6
88
5
adjvex next 2^ 4 6
2^ 2^ 3^ 3^ 4^
路径长度——沿路径边的数目或沿路径各边权值之和 回路——第一个顶点和最后一个顶点相同的路径叫~ 简单路径——序列中顶点不重复出现的路径叫~ 简单回路——除了第一个顶点和最后一个顶点外,其
余顶点不重复出现的回路叫~ 连通——从顶点V到顶点W有一条路径,则说V和W是
连通的
连通图——图中任意两个顶点都是连通的叫~ 连通分量——非连通图的每一个连通部分叫~ 强连通图——有向图中,如果对每一对Vi,VjV, ViVj,
例 1
57
32
46
G2
图G2中:V(G2)={1,2,3,4,5,6,7} E(G1)={(1,2), (1,3), (2,3), (2,4),(2,5), (5,6), (5,7)}
有向完备图——n个顶点的有向图最大边数是n(n-1) 无向完备图——n个顶点的无向图最大边数是n(n-1)/2 权——与图的边或弧相关的数叫~ 网——带权的图叫~ 子图——如果图G(V,E)和图G‘(V’,E‘),满足:
例
V1
V2
V3
V4 V5 V6 V7
V8 广度遍历:V1 V2 V3 V4 V6 V7 V8 V5
广度优先遍历算法
开始 标志数组初始化
Vi=1
Vi访问过 Y
回路:1,2,3,5,6,3,1
1
3
6
简单回路:3,5,6,3
G1
例 1
57
32
46
G2
路径:1,2,5,7,6,5,2,3 路径长度:7 简单路径:1,2,5,7,6 回路:1,2,5,7,6,5,2,1 简单回路:1,2,3,1
例 245
1
3
连通图 6
例
5
3
6
强连通图
例
245
非连通图
1
3
连通分量 6
对,记为<v,w>,v,w是顶点,v为弧尾,w为弧头
无向图——无向图G是由两个集合V(G)和E(G)组成的
其中:V(G)是顶点的非空有限集 E(G)是边的有限集合,边是顶点的无序对,记为(v,w)
或(w,v),并且(v,w)=(w,v)
例 245
1
3
6
G1
图G1中:V(G1)={1,2,3,4,5,6} E(G1)={<1,2>, <2,1>, <2,3>, <2,4>, <3,5>, <5,6>, <6,3>}
mark ivex ilink jvex jlink
顶点结点: typedef struct dnode { int data; //存与顶点有关的信息
struct node *firstedge; //指向第一条依附于该顶点的边 }DD;
DD ga[M]; //ga[0]不用
data firstedge
1^ 1^
例
V1
V2
V3
V4 V5 V6 V7
V8
深度遍历:V1V3 V7 V6 V2 V4 V8 V5
vexdata firstarc
11
3
22
4
33
7
44
8
55
8
66
7
77 ^ 88 ^
adjvex next 2^
^ 6^
^ 2^
^
广度优先遍历(BFS)
方法:从图的某一顶点V0出发,访问此顶点后,依次 访问V0的各个未曾访问过的邻接点;然后分别从这些 邻接点出发,广度优先遍历图,直至图中所有已被访 问的顶点的邻接点都被访问到;若此时图中尚有顶点 未被访问,则另选图中一个未被访问的顶点作起点, 重复上述过程,直至图中所有顶点都被访问为止
6.2 图的存储结构
多重链表
V1
例1
2
V4 ^
V2 ^ ^
3
4
G1
V3 ^
例1
2
3
4
5
G2
^ V1 V3
V4 ^
V2 V5 ^
邻接矩阵——表示顶点间相联关系的矩阵
定义:设G=(V,E)是有n1个顶点的图,G的邻接矩阵A是具有
以下性质的n阶方阵
A[i,j] 1 0, 若 , (vi其 ,vj)或 它 vi,vj E(G)
struct arcnode *hlink;//指向弧头相同的下一条弧 struct arcnode *tlink; //指向弧尾相同的下一条弧 }AD;
tailvex headvex hlink tlink
顶点结点:
typedef struct dnode { int data; //存与顶点有关信息
例a
b
c
d
G1
vexdata firstarc
1a
3
2b ^
3c
4
4d
1
adjvex next 2^
^ ^
例a
b
c
d
e
G2
vexdata firstarc
1a
2
2b
1
3c
2
4d
1
5e
2
adjvex next 4^ 3 4 3^ 3^
5^ 5^
特点
无向图中顶点Vi的度为第i个单链表中的结点数 有向图中
A是具有以下性质的ne阶矩阵
1,i顶点j边 与相连i为 ,尾 且 有向图 A[i,: j]0,i顶点j边 与不相连
1,i顶点j边 与相连i为 ,头 且
无向图 A[i, j: ]10, , ii顶 顶点 点 jj边 边 与 与相 不连 相连
例 112 24
33 4 G1
12 34
1 1 0 1
1 0
0
0
0 1 1
0
0 0 1 1
例 112
4 23 6
35
4
5
G2
1 23 45 6
1 1 0 0 0 0
1 0 0 1 0 1
0
0
1
1
1
0
0
1
1
0
0
0
0 0 0 0 1 1
V’V E’E
则称G‘为G的子图 顶点的度
无向图中,顶点的度为与每个顶点相连的边数 有向图中,顶点的度分成入度与出度
入度:以该顶点为头的弧的数目 出度:以该顶点为尾的弧的数目