研究石墨盘根的状态变化

研究石墨盘根的状态变化
以上是不考虑介质压缩性所进行的模拟。

当压差极大，需考虑
气体的压缩性（即密度变化）时，还必须加上下面的两条假定：
1)把在膨胀室内的压力恢复和对缝口的渐近速度考虑进去，
并假定通过缝口的流动过程是作绝热循环膨胀。

2)温度不变。

在作了这一系列假设之后，就可以对单石墨盘根、多石墨盘根、考虑密度变化和不考虑密度变化的进行计算，计算过程是复杂的，
在这里只引用其结果。

(a=1. 0)
12.4.4直通型迷宫的泄漏计算
根据国外所做的试验，直通型迷宫相关数的试验值与理论计
算值之间十分接近。

图12-17表示了它们的对比曲线：虚线代表理
想迷宫计算值，实线代表直通迷宫试验值，它们之间的差值是其流
量系数不同和有无透气现象引起的。

根据透气系数。

的定义可得石墨盘根在不同的安放角下流动状
C A不同的。

当间隙相同时，石墨盘根尖前倾时介盾M W 收m最大，即淤封
怜裁杯＿前4UTr-M 4T 400^-500i5围内
m到)坦娜里文卜‘且工}lj
减少12％左右。

2)膨胀室的影响·国外对膨
胀室深度的影响进行过试验研究，
结论是浅的膨胀室对减少泄漏量
有利（图12-19)。

深度在超过5一
l Omm的范围以后，迷宫相关数ow几乎成为常数。

就是说，深迷宫并不能提高迷宫的石墨盘根性。

根据对膨胀室流动状态的观察，认为浅膨胀室中的旋涡是不
稳定的。

由于旋涡能很快地把能量耗尽，所以膨胀室内的渐近速度
减小，起到减少泄漏的效果。

3）副室的影响。

所谓“副室”是指直通型迷宫光滑面上开的附
属槽，开槽后迷宫中的流动状态立即发生明显的变化。

试验证明，
只要副室的位置恰当，泄漏量的减少率是相当大的。

例如图12-20
所示的副室，设在紧靠石墨盘根片之后，泄漏量可减少200^'300，而且
这种特性与石墨盘根数和主膨胀室宽度几乎无关。

错列型迷宫的基本型式如图12-21所示，其特点是石墨盘根相互地
交叉放置。

为了叙述方便，给出了主石墨盘根、副石墨盘根、倒石墨盘根等名称。

图中给
出了基本型和侧石墨盘根型两大类。

除图示的基本型外，还可演变成多种
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