252Cf中子分布条件下的中子探测效率测量

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平板型微252Cf源在核物理实验中的应用

关键词: 2 Cf 源; 裂 52 变室; 辐照真空靶室; 核激励室
中图分类号: TL811. 2 文献标识码: A
1
引
言
(1 5 C 裂片测接 )22 f 变碎探效率近100%, 22 5Cf
2 2 是一半衰 5 Cf 种a 期2.638a、发半衰源纯度高、载量少、厚度均匀、自吸收少。自裂变 (2)时间响应快，利于准确定时。以期85.5a 的放射位人造性同素。22 源的 5Cf 有效半 (3)对强a 粒子有很强的抑制能力。衰期为2.66a, 22Cf 源能射a 粒子、变碎片、 5 发裂根据以上要求，裂变室采用了微型平板电离中子和7 射线，其中，变和中裂碎片子在时间上密封外壳由很薄的不锈钢或者铜壳制成，是关联的。 5 Cf 源用除了利用射线室结构。在2 2 使上，直接 22 平置于侧， 5Cf 板源一并与一外壳电侧连接，与的辐照效应以及与物质相互作用发光外，还利用
金宇，李建胜，周浩军，宋凌莉，张翼
( 中国工程物理研究院核物理与化学研究所，四川绵阳，621900; 国家核技术工业应用工程技术研究中心，四川绵阳，621900 )
摘要: 简要叙述了板型微25 源在中平 2Cf 子物理、抗核加固以及核泵浦激光实验中的应用情况，着重介绍
了实验装置中真空室的设计特点以及与各种实验相应的测试系统。
真空室 3 部份组成。根据不同的实验要求，需要
Orter 1 42B前放大 2 Cf 微型变结置器。s2 裂室的构
如图 1 所示。
实验表明: 研制的2s2 裂变室在时间 Cf 特性、
抑制。粒子能力和探测效率等方面很好地满足了中子物理实验要求。表 1给出了国内主要研制单

252Cf裂变γ射线伴随飞行时间法刻度液体闪烁体中子探测效率

252Cf裂变γ射线伴随飞行时间法刻度液体闪烁体中子探测效率任杰;聂阳波;阮锡超;黄翰雄;李霞;张凯【摘要】宏观检验实验是检验核数据正确性的重要实验方法之一.液体闪烁体中子探测器是中子核数据宏观检验实验中快中子能谱测量的主要探测器,其探测效率曲线的准确性关系到实验结果的精度.本文采用252Cf中子源的伴随γ射线和飞行时间法测得了液体闪烁体对2.0~10.0MeV中子的相对探测效率曲线,同时利用飞行时间法和400kV脉冲中子发生器的d-D反应中子源测得了2.9MeV单能中子的绝对探测效率.将相对探测效率曲线归一到单能点的绝对效率,得到探测器在这一能区的绝对探测效率曲线.使用蒙特卡罗程序NEFF模拟相同参数的液体闪烁体探测器对10.0MeV以下中子的探测效率曲线.最后将实验结果与模拟结果对比,结果表明实验得到的探测效率曲线合理、准确.%The benchmark experiment is one of the important experiment methods for verifying the nuclear data.Liquid scintillator detector is the main detector used in the neutron nuclear data benchmark experiments,and the accuracy of the experiment results is affected by the precision of the detection efficiency of the detector ing time-of-flight method and a 252 Cf neutron source, the neutron relative detection efficiency curve of the liquid scintillator was measured in 2.0-10.0 MeV energy region.And the absolute detection efficiency of mono-energetic neutrons was also measured at 2.9 MeV with the time-of-flight method and the d-D reaction neutron source.After normalizing the relative detection efficiency curve to the absolute detection efficiency at 2.9 MeV,the absolute detection efficiency curve inthis energy region was obtained.The calibrated detection efficiency of the liquid scintillator was also compared with the calculation result of the Monte-Carlo code NEFF,and good agreement was obtained.【期刊名称】《原子能科学技术》【年(卷),期】2018(052)002【总页数】6页(P215-220)【关键词】探测效率;液体闪烁体;飞行时间法;蒙特卡罗模拟【作者】任杰;聂阳波;阮锡超;黄翰雄;李霞;张凯【作者单位】中国原子能科学研究院核数据重点实验室,北京 102413;中国原子能科学研究院核数据重点实验室,北京 102413;中国原子能科学研究院核数据重点实验室,北京 102413;中国原子能科学研究院核数据重点实验室,北京 102413;中国原子能科学研究院核数据重点实验室,北京 102413;中国原子能科学研究院核数据重点实验室,北京 102413【正文语种】中文【中图分类】O571.5有机闪烁体被广泛应用于基础科研、核医学、核安全等领域，其成本较低且可加工成各种形状和尺寸。

利用 252Cf快电离室裂变γ射线测量NaI(TI)定时精度

连接。Ｃ快电离室时，∞ ｇＮＩＴ１驼ｆ去掉２ａ（）探测器输＂佃
１３４
出信号，ＯＴＣ４９型精密脉冲发生器的用ＲＥ１
图１测量方法框图
１２ｌ．ｓｌ。按照以上方法，采用Ｎａ（１ＩＴ）探测器，将闪烁体中心置于距离。Ｃ镀片中心１０ｃｆ０ｍ
步信号在多道中的尖峰测量结果为，ＷＨＦＭ ∞ 蛎％１１道，．７对应时间宽度０１ｓ表明电子学系．２ｎ，统的定时精度良好。＂Ｈ眈ＮＩ）测器加载＋６０Ｖ高压后，ａ（探Ｔ１０用
第３卷
６月
核电子学与探测技术
ＮｕｌｒｌｃｒｎｃｃａｅｔｏｉｅＥｓ＆ＤｅｅｔｎＴｅｈｏｏｙｔｃｉｃｎｌｇｏ
ＶｏＯＮｏ６Ｌ３．
Ｊｎ２１ｕｅ００
利用２Ｃ快电离室裂变射线５ｆ２测量Ｎａ（Ｉ定时精度ＩＴ）
液体闪烁探测器和Ｎａ（）ＩＴ１探测器，７峰的ＦＷＨＭ分别为１２ｎ和１７ｎ，ＩＴ１．ｓ．ｓＮａ（）探测器的定时精度
Ｆ Ⅵ Ｍ能够达到３５Ｉ。．￥１
关键词：ＩＴ）闪烁探测器｝ｆ电离室；时精度Ｎａ（Ｉ；蹴Ｃ；定
１测量方法
利用Ｃ快电离室裂变７射线测量ＮＩ。ｆａ（１时精度的方法如图１Ｔ）定。测量过程是：利用核素。Ｃ自发裂变同时发射两个裂变碎片、ｆ。
晶体是一种有悠久历史的典型无机闪烁体，因

实验测量CFBR-Ⅱ堆启动Am-Be中子源的初始增殖倍数

实验测量CFBR-Ⅱ堆启动Am-Be中子源的初始增殖倍数杜金峰;李俊杰;艾自辉;刘贲;周浩军;郑春【摘要】由于CFBR-Ⅱ堆原启动中子源252Cf源半衰期较短,中子发射率已降低至无法满足使用要求,因此采用半衰期较长的Am-Be中子源替代.通过分别测量252Cf源与Am-Be源在裸源情形下的计数率以及处于活性区中心时引起的泄漏中子计数率,建立比例关系,借助于2s2 Cf源对应的初始增殖倍数间接给出了Am-Be 源对应的初始增殖倍数,为反应堆运行提供参数.【期刊名称】《原子能科学技术》【年(卷),期】2013(047)004【总页数】5页(P619-623)【关键词】中子源;增殖倍数;计数率;反应性【作者】杜金峰;李俊杰;艾自辉;刘贲;周浩军;郑春【作者单位】中国工程物理研究院核物理与化学研究所,四川绵阳 621900;中国工程物理研究院核物理与化学研究所,四川绵阳 621900;中国工程物理研究院核物理与化学研究所,四川绵阳 621900;中国工程物理研究院核物理与化学研究所,四川绵阳 621900;中国工程物理研究院核物理与化学研究所,四川绵阳 621900;中国工程物理研究院核物理与化学研究所,四川绵阳 621900【正文语种】中文【中图分类】TL375.5反应堆运行时通常配置一定强度的启动中子源，通过源的倍增保证在次临界下系统状态得到监测，另外可在由意外导致超临界时，控制总裂变数，还可通过测量外中子源的增殖倍数（倍增因子）来获得次临界反应性。

特别是频繁启动的临界装置（如 CFBR－Ⅱ堆[1]），每次启动前，均需先引入外中子源。

CFBR-Ⅱ堆使用的启动源是252 Cf自发裂变中子源，该源的能谱接近裂变谱，从根据增殖倍数获得次临界反应性角度看是较理想的外中子源，但由于其半衰期（2.65a）较短，其中子发射率很快降低，使其使用时间有限。

为此，考虑用Am-Be中子源作CFBR-Ⅱ堆的启动中子源，选择一俄罗斯生产的、标称中子发射率为1.0×106 s－1的Am-Be中子源，其最大的优势在于半衰期（432a）相当长，在脉冲堆整个寿期内根本无需更换。

252Cf中子活化水泥元素在线分析仪应用中的辐射安全浅析

收稿日期：２０１９－０３－２３作者简介：沈泽飞（１９８８－），男，汉族，云南省昆明市人，从事辐射环境监测工作。

２５２Ｃｆ中子活化水泥元素在线分析仪应用中的辐射安全浅析沈泽飞（云南核瑞环境检测有限公司，云南昆明６５００３４）摘　要：对２５２Ｃｆ中子活化水泥元素在线分析仪进行γ辐射空气吸收剂量率及中子剂量当量率监测，根据监测结果估算职业人员年受照剂量。

监测结果表明，该仪表周围辐射剂量率满足含密封源仪表的放射卫生防护要求限值，个人受照剂量满足职业人员年剂量限值。

关键词：２５２Ｃｆ中子；γ辐射空气吸收剂量率；中子剂量当量率；辐射安全中图分类号：Ｘ８３７文献标志码：Ａ文章编号：１６７３－９６５５（２０２０）增－０１４３－０３近年来，伴随科技的日益发展与迅速普及，放射源已在我国工业、农业及医疗等领域获得普遍应用，其中密封放射源在工业中的应用提高了产品质量及工业自动化程度，为经济建设与发展带来了可观效益。

但是其带来的辐射环境安全隐患也不可忽略，尤其是存在多种射线的密封放射源（如２５２Ｃｆ）的核技术利用项目，无论从仪表自身的辐射防护，还是个人受照剂量防护，均应引起高度重视，避免由于使用、管理不善使放射源对环境造成污染，对职业人员及公众造成危害，因此对含密封源仪表的辐射环境监测显得尤为重要。

２５２Ｃｆ中子活化水泥元素在线分析仪由中子源放出平均能量为２１３ＭｅＶ的快中子，快中子被测量装置慢化为热中子，热中子照射水泥物料并与物料中各元素原子核发生热中子俘获反应，放射出不同能量及强度的特征γ射线，通过检测特征γ射线的能量辨识物料中元素的种类，通过检测特定能量γ射线的强度得出元素含量。

２５２Ｃｆ在放射中子的过程中，同时伴随γ射线，因此，在监测过程中必须对γ辐射空气吸收剂量率及中子剂量当量率进行监测，在考虑防护方面需要同时考虑中子防护及γ射线防护。

１　监测的内容和方法１１　监测内容γ辐射空气吸收剂量率；中子剂量当量率。

某三代堆初级中子源容器性能分析及设计优化改进

调整到改进 4 型为最优,同时满足行业标准要求。
接触剂量率达到 6. 6 μSv / h,远低于行业标准中
25 μSv / h 的要求。
1. 3 技术性能指标
在含硼聚乙烯屏蔽厚度达到 16. 8 cm 同时,
增加 5 cm 铅,对 γ 射线额外加以屏蔽。可以把接
触剂量率降低 6. 6 μSv / h,相当于原厂的 0. 53%。
5. 00
10. 00
类型
原厂
含硼聚乙烯( cm)
0. 80
高密聚乙烯( cm)
42. 25
42. 25
42. 25
42. 25
123. 2
65. 8
35. 2
4. 6
3. 4
4. 77%
0. 53%
铅( cm)
5. 00
增加含硼聚乙烯尺寸( cm)
接触剂量率( μSv / h)
与原厂相比降幅
中子
伽马
大幅降低了屏蔽容器外部辐射水平,满足行业标
准。可有效控制运输和安装转运期间的辐射剂
10. 80
244. 9
22. 51%
20. 80
20
54. 8
16. 80
42. 25
21
3. 2
量,降低了安全风险。于此同时,考虑到含硼聚乙
烯和铅的材料价格并不高,并且体积没有大幅增
大的情况下,成本非常有限。本次设计改进一定
规定 “ 为了容易运输和装卸,运输
求更高,也存在 KRT 设备的异常报警或联动风
某三代改进型压水堆的初级中子源使用的是
随着三代技术国产化的推进,造价昂贵的初
499—2004)
[3]
三组中子源棒,每颗出厂含量为 1 387 μg,在启动

252Cf快电离室在核物理参数测量研究中的应用

快电离室利用这一物理现象，通过测量裂变碎片给出自发裂变中子的发射时刻。电离室内，裂变碎片在工作介质中引起电离，产生电子和重带电粒子。在适当的电场强度和工作介质内，如在纯
和电室整离体分布电大一用22 自容小，般 5Cf 发裂
变7 射线飞行时间半高宽表示。谱的
目文前，献报道拥有2 2 快电室的美国 5Cf 离有橡树岭实验 ,4 、国子能研究院5 室[1 1 中原科学 [ ]和中国工程物理研究院核物理与化学研究所[6-8 北 1，京大学重离子物理所使用 2 2 电研究也曾 5 Cf 离室
中图分类号: TL811. 2 文献标识码: A
引言 2 2 快电 5 Cf 离室作为中子发射源，可以通过探测裂变碎片给出中子发射时刻信号，尤其是采用 1
测效率都很高，接近 100%。由于。粒子和裂变
碎片在工作介质中的射程不同 2.2 : 1)， ( 并具有不同 dEldX 形 [3 因只离极间的状[ 1，此，要电室距和
「 . l
3
飞行时间测量及探测效率标定应用 22 快电 5Cf 离室能够方准地便、确测量
N (E;) =
P 、(ti)一 N 。艺 ;(t;)
厂 l s e s e s . e 门 s e 1 s e s e s e L
e s X 几 1 胜， -
22 自裂变中 5Cf 发子和，线的行时谱。5Cf 射飞间 22
上得计数足到够的 22 自裂变中 5 Cf 发子和，射线
的飞行时间谱。由于自发裂变中子、，射线人射探测器时刻和 2 2 自 5 Cf 发裂变时刻具有一定的时

基于Elman神经网络的252Cf源核系统随机中子脉冲信号识别方法

文献标志码：Ａｄｉ１．７８ＨＰＰ２１２０．２４ｏ：０３８／ＬＢ０１３８２２
中图分类号：ＴＬ９９
核军控核查的关键在于对核材料属性进行准确、效地识别。Ｃ有］ｆ中子源驱动噪声分析测量法指出，当。ｆ自发裂变的中子与核材料相互作用时会产生诱发裂变中子。对诱发裂变中子脉冲信号进行采ｃ源
中子裂变链。采集裂变链的数据，以得到不同测量通道中的粒子在时间上自相关和互相关的特性，可以及信号
功率谱密度等特征。这些特性与核材料的同位素成分、量大小及结构形状等属性密切相关。通过计算分析质各通道的自（）关函数、互）互相自（功率谱密度等时频参数，以有效刻画或反演核材料的物质质量及内部结构可
等属性，进而达到对内部物质进行识别的目的。
以功率谱密度分析法为原型，构成如图１所示的核信号测量系统。其中，Ｃ源为激励源通道，应探测ｆ弛对
器１称为通道１自发裂变中子作用于核材料，，。产生的诱发中子信号分别被探测器２和探测器３所探测，分别称为通道２和通道３。对上述３路中子脉冲信号同时进行高速数据采集，采样频率为１（Ｈｚ出现中子脉冲；。的时刻记为“ ” 无脉冲则记为“ ” 由此，可得到ｃ源及其诱发中子信号的时间分布，由“ ” “ ” 成１，ｏ，便。ｆ即０和１组的信号序列。随后，对采集后的数据利用分块相关法（Ｔ算法）Ｂ及周期图法进行相关和功率谱计算 ¨ 】求出功，。

三种闪烁探测器对252Cf裂变射线的响应测量

一
烁体，它光产额高，电倍增管输出信号幅度光大，发光衰减常数达到２ｓ对射线灵敏，８ｒ，ｌ对中子灵敏度相对较低，但是价格昂贵。对射线响应快并且探测效率高的特点，使其在混合辐射场中测量射线脉冲时间序列可能具有
独特优点。Ｂ４０为圣戈班公司的通用塑料闪Ｃ０
探测器中子能量下阈／ＶＭｅＢ４０Ｃ００４．７０６．７
６０ｎ。Ｓ４１．ｓＴ０负脉冲信号前沿下降时间平均为２０ｎ，．ｓ后沿上升时间８ｎ，ｓ脉冲宽度２ｓ０ｎ，
幅度４０ｍ２６０ｍ。３Ｖ～６Ｖ
ｒＯ４１１０．３
上，探测器对瞬发＾射线和中子的绝对计数。ｙ改变５４比定时器２的下阈值，８恒在不同中子
Ｂ４０和Ｓ４１探测器对Ｃ裂变射Ｃ０Ｔ０ｆ线和中子的响应测量，与图１类似，只是闪烁体中心距离ｚＣ镀片中心４ｍ。Ｂ４０ｓｆ２０ｃＣ０探测器为圣戈班公司产品，闪烁体直径５．ｍ厚度０８ｍ，１．ｍ。光电倍增管为滨松公司Ｒ２０，２７ｍ３９— ２并且有前置跟随器，工作高压一１０。探测０Ｖ５甜研
用ＴＳ５Ｄ６４型示波器测量ＬＣ３Ｃ㈣测ａ１（ｅ）探
ＬＣＣ）测器由圣戈班公司生产，ａ１（ｅ探闪烁体规格为（８ｍｎ× ８ｍＴ，Ｉｌ３ｌ后配光电倍增管型）３ｌ
号为Ｘ２６Ｂ工作高压为＋０。后续５９Ｐ００，６０Ｖ７快

利用示踪252Cf中子源的材料鉴别技术

郝昕，竺礼华，．ｔａａＤＦｂｉ，．ｕａ０。ＬＳｅｎｔ，．ａｒＭＬｎｒｎ，ｖ０ｓｄ
ＳＭ０ｅｏ，．ｅｂＳＰｓｔ，．ｉｔ，．ａ —０ｕ．ｒｔＧＮｂｉ，．ｅｎｅＧＶｅｉＬＳｊＢｈｓｔａｅｓｏ
Ａｂｓｒｃ：Ｎｏｄｓｒｔｖｓａｆｐａｃｌｓｎａｔａｔｎ— ｅｔｕｃｉｅａｓｙｏｒｅｓｕｉｇａｔｇｇｅ。ＣｆｓｕｒｅａｉｅｏｆｆｉｈｔｄｏｃｎｄｔｍｌｇｔｃｅｈｎｉｕｅｗａｔｉｄＴｈｅｍｅｈｏｆｍａｅｉｌｒｃｎｉｉａｃｅｄｂｙｍｅｓｉｑｓｓｕｄｅ．ｔｄｏｔｒａｅｏｇｔｏｎｗｓａｈｉｖｅａｕｒｎｇ
３ＳｈｏＪＰｈｓｃｎ “ １ａｅｇｇｉｅｒｎ．ｃｏｌｙｉｓａｄＮ（ｅｒＥｎｒｙＥｎｎｅｉｇ，Ｂｅｈｎ［ｎｖｒｉｙ，Ｂｅｊｎ０１１ｏｉａｇ．ｉｅｓｔＩｉｉｇ１０９，Ｃｈｎｉａ；
４．ＰｈｙｓｃｅｉｓＤｐａｒｍｅｔ，ＰａｖｔｎｄｏａＵｎｉｒｉｙ，Ｐａｄｏａ３５１，Ｉａｌｖｅｓｔｖ１３ｔｙ；５．ＮｕｌａｒＰｈｙｓＬａｂａｔｒ，Ｕ”ｉｅｓｔｍｏ — ｌｖｃｅ．ｉｃ ’ ｏｒｏｙｖｒｉｙＳｉｎＢｏｉａｒ，Ｃａｒａ０８ａｃｓ１０，Ｖｅｚｅａ）ｎｅｕｌ
（．圳大学物理科学与技术学院，东深圳５８６；．国原子能科学研究院核物理研究所，京１２１１深广１００２中北０４３３北京航空航天大学物理科学与核能工程学院，京．北１０１４帕多瓦大学物理系，多瓦０１；．９帕３１１意大利；５３，

中子测量方法

中子波在晶体上的反射
把无数个平行晶面上的反射累加，便得到相干产生极大的条件，即布喇格公式：
8.3 中子能谱测量方法
8.3.2 快中子能谱测量方法
1 飞行时间法
在快中子能谱测量中，经常使用加速器作为中子源的伴随粒子法。
伴随粒子法飞行时间谱仪
8.3 中子能谱测量方法
8.3.2 快中子能谱测量方法
8.2 中子探测基本原理与方法
8.2.3 核裂变法
中子与重核作用可以发生裂变，裂变法就是通过记录重核裂变碎片来探测中子的方法。
对于热中子和慢中子，总是选用238U，239Pu，233U 做裂变材料。
常用裂变阈能探测器材料的特性
8.2 中子探测基本原理与方法
8.2.4 活化法
中子很容易进入原子核，并形成一个处于激发态的复合核，复合核通过发射一个或几个光子迅速跃回到基态。这种俘获中子，放出γ辐射的过程称为“辐射俘获”，用(n，γ)表示，典型例子是用115In做为激活材料，让它受到中子照射，可发生如下反应：
当中子通量密度按能量E具有连续分布Ф(E)时，则可采用代表能量在E到E+dE范围内的中子通量密度，此时中子的总通量密度为
8.4 中子通量密度测量方法
8.4.2 测量中子通量密度的基本方法
1 标准截面法
由于中子不带电，不能直接探测，而中子与原子核反应有可能产生带电粒子(或生成新放射性核素)，可对带电粒子 (或新放射性核素)进行绝对测量。通常，只要知道了核反应截面，通过测量带电粒子强度(或新放射性核素活度)，就可通过两者之积来确定中子通量密度。
8.1 中子源
8.1.2 中子源的类型
常用中子源及分类
8.2 中子探测基本原理与方法

简述中子测水仪的工作原理

简述中子测水仪的工作原理中子测水仪是一种利用中子发射和吸收原理来测量水中氢含量的仪器。

它主要通过探测水中的中子流强度来推算出水样中的氢含量，从而反映出水样的含水量。

中子测水仪主要由中子源、探测器和数据处理系统三个部分组成。

其中，中子源作为中子的发射器，在仪器中起着重要的作用。

探测器用于测量从水样中散射回来的中子，进而得到水样中的中子流强度。

数据处理系统则对测得的中子流强度进行处理，得到最终结果。

中子测水仪的工作原理如下所述：1. 中子源发射中子：中子测水仪中通常采用小型的放射性同位素（如241Am，252Cf）作为中子源。

这些同位素具有放射性衰变的特性，会向四周发射高速中子。

中子通过引导管被发射到水样中。

2. 水样中的中子散射：当中子进入水样后，会与水分子中的氢原子发生弹性散射。

水分子中的重原子如氧、氮对中子的散射作用较小，可以忽略，而水分子中的氢原子对中子的散射作用较大。

散射后的中子以各个方向扩散。

3. 探测器测量中子流强度：中子测水仪的探测器通常采用时序或双能窗技术。

当散射后的中子回到仪器时，探测器会通过测量散射中子的到达时间以及能量来确定中子的来源。

一部分来自中子源，另一部分来自散射回来的水分子中的氢原子。

探测器会记录下每个能量区间内的散射中子的时间和能量。

4. 数据处理系统推算中子流强度：数据处理系统会根据探测器测量到的数据，计算出不同能量区间内散射回来的中子流强度。

由于水分子中的氢原子对中子的散射较大，所以中子流强度与水样中的氢含量之间存在一定关系。

通过比较不同能量区间内的中子流强度，可以推算出水样中的氢含量。

5. 计算水样中的含水量：根据已知的散射中子的时间和能量，以及中子源的发射强度，可以通过比较散射中子的数量来计算水样中的氢含量。

而氢含量与含水量之间存在一定的比例关系，根据这个关系可以推算出水样中的含水量。

中子测水仪作为一种快速、准确测量水样中含水量的工具，广泛应用于地质勘探、土壤水分测量等领域。

252cf裂变中子谱

252cf裂变中子谱
252Cf裂变中子谱是指252Cf在裂变过程中产生的中子能量分布情况。

这个谱可以通过实验测量或理论计算得到。

在实验测量方面，通常使用中子探测器来记录252Cf裂变中子的能量分布。

中子探测器是一种特殊的设备，能够感应到中子的存在并测量其能量。

通过测量不同能量的中子数量，可以得到中子能量分布的情况。

在理论计算方面，可以使用核物理模型来计算252Cf裂变中子的能量分布。

这些模型基于对原子核结构和裂变机制的理解，可以预测中子的能量分布情况。

无论是实验测量还是理论计算，得到的中子能量分布情况可以用来评估252Cf裂变过程中的中子产额、中子能量分布以及中子产额与能量的关系等性质，为核技术应用和核科学研究提供基础数据。

252Cf随机脉冲源法测量CFBR-Ⅱ堆近临界瞬发中子衰减常数

到ＣＢ－Ｉ堆此状态的雄。ＦＲＩ
为系统缓发中子有效份额）一状态时的瞬发中子衰减曲线，得某
近临界测量准确性与反应性有很大关系。为了使反应性准确，测量前，使反应堆功率达到１以上，ｗ用周期法寻找临界点，并根据调节棒效率刻度曲线使反应性达到一１后开始测量；为了控制反应性的变０化，实验中实时调节控制棒，抵消由反应堆温度变化引起的反应性变化，使反应性保持在一０。硼０结１量束后，进行了反应性刻度，以验证整个测量都在反应性一０进行。１计数率过高会使测量系统的死时间效应显著，在ＣＢ－Ｉ堆进行测ＦＲＩ量时，计数率主要来自于较强的ｙ射线。运用５ｃ厚的铅砖对探测器进ｍ行屏蔽，使到达探测器的ｖ线强度减小了９．射９９％以上。Ｃ快电离室自ｆ发裂变率约为８０Ｓ０～，使核系统裂变链重叠几率控制在０１．％以内。改变
Ｌｃ／ｍ５３能量范围／８ＡＶａｒ／ｓａ
表１ＣＢ－ＦＲ Ⅱ堆反应性一０下积ｌ１ｌ量结果
探测器与堆心距离三和５３能阈范围以改变计数率，同时考虑空间位８Ａ
置等的影响，采用多路定标记录方式进行了５次独立测量。
Ｏ
Ｌ
，
—
Ｌ
Ｉ ∞
言ｏ
Ｏ
ｌ２
ｌ６
２０
２４

cf-252中子通量

cf-252中子通量
Cf-252是一种放射性同位素，它是钍的同位素，具有丰丰度，通常用于中子源。

它的中子通量是指单位面积上通过的中子数目，通常以每平方厘米每秒中子数目来表示。

Cf-252产生的中子通量非常高，因为它是一个强放射性源。

中子通量的高低对于核科学和工程应用具有重要意义。

Cf-252的中子通量可以受到多种因素的影响。

首先，中子通量与距离源的距离有关，通常随着距离的增加而减少。

其次，材料的吸收和散射也会影响中子通量，因为中子在物质中传播时会发生散射和吸收。

此外，中子通量还受到源强度和周围环境的影响，比如周围材料的密度和组成等。

在核科学和工程领域，了解和测量Cf-252的中子通量对于设计和评估核反应堆、辐射探测器以及其他核技术应用至关重要。

科学家和工程师需要准确地测量和控制中子通量，以确保设备的安全性和性能。

因此，研究人员经常会进行实验和模拟来研究Cf-252中子通量的特性，以便更好地理解和利用这一强大的中子源。

总之，Cf-252的中子通量是一个重要的物理参数，对于核科学
和工程领域具有重要意义。

通过深入研究和了解Cf-252中子通量的特性，我们可以更好地应用这一放射性同位素，并确保核技术应用的安全和有效性。

基于支持向量机的252Cf中子裂变信号时频特征分析及识别

去噪小波包分解方法，取不同状态下随机核信号的时频能量特征，助于统计学习理论的支持向量机提借
（ＶＭ）类器原理进行训练和分类。研究结果表明：过直接小波分解或去噪小波包分解，获取核信号特Ｓ分通以
（Ｒ而设计的，ＳＭ）因而，它在很大程度上解决了模型选择、过学习、线性、数灾难、部极小等问题。非维局本文针对所构造的中子裂变核信号高速数据采集系统，阐述其设计原理的基础上，于支持向量机研究在基了中子裂变信号时频特征分析及识别的工作。
基于支持向量机的２ｆ中子裂变信号５２Ｃ时频特征分析及识别
金晶，魏彪，冯鹏，唐跃林，周密
（庆大学光电工程学院，光电技术及系统教育部重点实验室．庆４０４）重重００４
地克服了训练样本数较少的问题，证了方法的可行性和有效性。验
关键词：裂变中子源；小波包分解；特征提取；支持向量机；分类识别
中图分类号：ＴＬ３５１７．；ＴＬ８６；ＴＬ８２１２文献标志码：Ａｄｉ１．７８ＨＰＬ２１２１．４１ｏ：０３８／ＰＢ００２０２４

252Cf源驱动功率谱密度法测量系统

实际测量结果表明，该ｃ源驱动功率谱密度法测量系统能准确高效地得到核随机过程的相关函数和功率谱ｆ
密度等重要标签参数。
关键词：。ｆ驱动；功率谱密度；中子检测；数据处理；核参数测量ｃ源
第２４卷第１期２１０２年１月
强激光与粒子束
ＨＩＧＨＰＯＷＥＲＬＡＳＥＲＡＮＤＡＲＴＩＰＣＬＥＢＥＡＭＳ
Ｖｏ１２．４。ＮＯ．１Βιβλιοθήκη Ｊｎ，２１ａ．０２
文章编号：１０－３２２１）１０１ — ５０１４２（０２０ — ２５０
中图分类号：Ｔ８，２４Ｌ２ＴＰ７文献标志码：Ａｄｉ１．７８ＨＰＰ２１２０．２５ｏ：０３８／ＬＢ０２４１０１
Ｃ源驱动功率谱密度法是测量实验室次临界装置和反应堆中子动态参数的有效方法，以直接快速测ｆ可量次临界装置中子有效增殖因子ｋ在频域内分析可获得瞬发中子衰减常数，时也是核材料识别系统，同（ＮＭＩ）Ｓ或核武器识别系统（ＮＷＩ）Ｓ的核心技术］。但在目前，国内该项技术应用仍是空白ｏ２ｆＣ源驱动功率２５谱密度法（称噪声分析法）又测量系统的实验原理与公式的创建是由美国能源部联合马丁能源公司等三家公司共同开发、过长时间的研究而逐步完善的，论物理和数学推演都是严谨细致的，进行了大量实验验证和经无并

用于反应堆内相对中子通量密度在线测量的闪烁体光纤探测系统研制

用于反应堆内相对中子通量密度在线测量的闪烁体光纤探测系统研制白召乐;周琦;杨中建;刘锋;朱庆福;陈宝维【摘要】为实现反应堆不同空间和能量的相对中子通量密度在线监测,本文研究开发了一套新型的用于狭小空间且位置灵敏的闪烁体中子探测系统.该套系统由5种探头、5路光子计数器、1台计算机及相应的软件组成.5种探头的主要构成物质分别为6LiF+ZnS(Ag)、232ThO2+ZnS(Ag)、238UO2+ZnS(Ag)、9Be+ZnS(Ag)以及BGO晶体,故可测量不同能量的相对中子通量密度.其中,掺有6LiF的探头用于热中子的测量,BGO探头用于γ测量,其余3种探头用于快中子的测量.利用该系统进行了启明星1#装置内热中子及快中子的相对通量密度分布测量,并将测量结果与利用蒙特卡罗方法得到的理论分布结果进行了比较.考虑到理论设置参数与实际实验参数的差别,可认为测量结果是可信的.%In order to on-line measure the relative neutron flux density for different space and energy in the reactor,a new scintillator fiber detect system was developed.The system consists of five kinds of detectors,five photon counters,a computer and the corresponding software.The main composition materials of five detectors are 6LiF+ZnS(Ag),232ThO2+ZnS(Ag),238UO2+ZnS(Ag),9Be+ZnS(Ag) and BGO crystal,so the different energy relative neutron flux densities can be detected.The detector doped with 6LiF is used for thermal neutron measuring.BGO detector is used for gamma ray measuring.And the other three kinds of detectors are used for fast neutron measuring.The system was used for thermal and fast neutron relative flux density distributions measuring in Venus 1# assembly.The measuring data were compared withthe data gotten by Monte-Carlo method.The measuring data are considered to be credible considering the difference between the theory parameters and the real experiment parameters.【期刊名称】《原子能科学技术》【年(卷),期】2017(051)009【总页数】7页(P1658-1664)【关键词】闪烁体光纤探测器;相对中子通量密度;在线测量;蒙特卡罗方法【作者】白召乐;周琦;杨中建;刘锋;朱庆福;陈宝维【作者单位】清华大学核能与新能源技术研究院,北京 100084;西藏自治区环境保护厅,西藏拉萨 850000;中国原子能科学研究院反应堆工程技术研究部,北京102413;中国辐射防护研究院保健物理研究所,山西太原 030006;中国原子能科学研究院反应堆工程技术研究部,北京 102413;中国原子能科学研究院反应堆工程技术研究部,北京 102413;中国辐射防护研究院保健物理研究所,山西太原 030006【正文语种】中文【中图分类】TL816.3反应堆中子学参数均是通过中子通量密度测量得到的，如反映反应堆某位置的辐射能力及中子能量大小的中子能谱、反映反应堆中子通量密度热点的不均匀系数等，均需通过测量中子通量密度得到。

252Cf 随机脉冲源法测量深次临界瞬发中子衰减常数.

"卷第#期!第!""#年**月!)原子能科学技术$%&’!"!(%’#(%;’)""#+,%-./0123/.21/271892/:1%&%45645O)随机脉冲源法测量深次临界瞬发中子衰减常数>L>宋凌莉!周浩军!金!宇!李建胜!张!翼!李春远"中国工程物理研究院核物理与化学研究所!四川绵阳!##)*<""B)摘要!运用)方式测量系统!实验获得高浓缩铀椭球壳核系统的瞬发GO随机脉冲源法时幅变换"9+G#b*中子衰减常数($采用单指数和双指数最小二乘法拟合!$用蒙特卡罗方法模拟实验""#L(值均为*b*$结果表明!过程!该系统对深次临界(的测量是有效的$L*"#(计算值为*)B)&关键词!次临界&瞬发中子衰减常数GO中图分类号!"#9]T**’)!!!文献标识码!*"""@#<?*)""#"#@"A*!@"!+!!!文章编号!M*"9B0*C*’%&),0&C%R*B%0&’4*+"&’9%"’%D.O)&04**B8+0$%$+"-399*C8-DF.>L>29$’)"9!"’#&C-B-9*#R*B%0&’F&B0+*7O.,!!!6=(E].1@&.dC=DC7%@J1!cS(KJ!]Sc.71@L:21dC+(EK.]SG:J1@J714I45"41&#.6,.3(5#&#((/&#1$&,$!;)<<*<)*"!>&.#.#)*<""!41&#.#09:9=2)*7880228#’389%0"+%0e23.-21,LQ232P23O%3-28O%382,23-.13%-,12J,3%182/7%1L,71,(PP5/4P%O:.:&13./:28J371.J-L:23./7&L:2&&N718%-&J&L2812J,3%1-2,:%8Q.,:75P452P53 )B)GOL%J3/2’7&J2LO3%-N%,:&27L,LJ732L717&L.L%OL.1&22e%121,.7&718,Q%(;Y54Pb*b*L’L7&J2/7&/J&7,28%O**"#.L2e%121,.7&O.,,.1L732.17322-21,718.,.L*""#(;P44 7&L%%N,7.128N%1,2@G73&%-2,:%8’S,.LP3%;28,:7,,:2,.-2@,%@7-&.,J82/%1;23,235ZP-27LJ3.1L,2-.L2OO2/,.;2O%32,23-.17,.%1%O822JN/3.,./7&7LL2-N&.2L’(84L5PL)B)’&&:*&0#9GOLJN/3.,./7&.,3%-,12J,3%182/7%1L,71,5PP5/.;O随机脉冲源法是测量次临界核系统!!G瞬发中子衰减常数(的有效方法之一!其基本)B)B)射层核系统的(值$本工作采用)GO随机脉冲源法时幅变换"方式测量系统测量高9+G#浓缩铀椭球壳核系统的(值$L><!>O)随机脉冲源法测量原理B)b**利用)GO自发裂变时同时"*"L以内#原理于上世纪#"年代由美国科学家首先提出$A"年代中期!c’9’Z.:7&/R%等*成功研制出)B)B)快电离室!建立了)GOGO随机脉冲源测量系统!并用以测得圆柱形浓缩铀及带有聚乙烯反)*收稿日期!修回日期!)""B@"!@*)&)""B@"T@?"作者简介!宋凌莉"!女!陕西黄陵人!硕士研究生!核能科学与工程专业*<T"(#发射)个裂变碎片和平均?’A#个瞬发中子的*)特性!研制*种纳秒级响应的快电离室)$B)若)GO自发裂变平均时间间隔远大于核系统B)则可认为)瞬发中子衰减时间!GO自发裂变中)B)"#e84GI%#8%*I(P"@-".)B)式中GO自发裂变产生的平均中.)B)为*次B)子数&"为)GO自发裂变中子价值"为核系统B)平均中子价值&U为*次)GO自发裂变探测器I子在核系统内诱发的裂变链在时间上相互独立!相互之间不产生影响$将电离室置于核系B)统旁!电离室探测*个裂GO自发裂变时!*次)B)变碎片!准确确定裂变时刻!相应地给出)GO对核系统中子的总探测计数&Q为核系统瞬发中子增殖系数.为核系统每次裂变平均中子B)数&GO自发裂变诱发核系统裂变@为*次)自发裂变中子入射核系统的时刻信号$将该信号作为起始信号触发时间分析器$用快响应中子探测器探测裂变链泄漏中子!准确确定泄漏中子入射探测器时刻!并用时间分析器记录泄漏中子入射时刻分布$时间分析器*次测量的量程H由裂变链衰减时间确定!一般取(H值为A$在*次测量时间量程范围内!若无中子达到满量程后!时间分析器自动停止!恢信号!B)复到初始状态!等待下*次)GO自发裂变提供数&-为瞬发中子寿命$实际测量时!需考虑非相关计数!则由多道时间分析器测到的由式"累计的相关中子计*#数统计分布和非相关计数统计分布两部分用单指数形式表示为’#""#%8%GK8%NW2e%#8%)I(PR"则探测到!!若考虑瞬发中子高次谐波的影响!的累计中子计数统计分布用双指数形式表示为’"#?式中’K为非相关计数率&(*为高次谐波衰减常数&P为瞬发中子高次谐波计数率幅度&W为瞬发中子基波项计数率幅度$对所测的中子时间衰减谱!根据式"或"##)?采用最小二乘法拟合!即可获得核系统的(值$#"#e%8%GK8%NP2%8%NI(PR"*"2eW%#8%I(P的起始信号&若有中子信号!时间分析器记录各中子脉冲信号到达的时刻分布!达到满量程后!时间分析器自动停止%恢复!等待下*次起始信获得核系号的到来$经过上千万次重复测量!统裂变链泄漏中子数随时间的统计分布!即瞬B)发中子衰减时间分布谱$由于每次)GO裂变B)相当于*次脉冲中子注入核系统!且)GO自发B)故称这种方法为)裂变时刻具有随机性!GO随>!测量系统GO随机脉冲源测量系统可采用一起多停的多路定标方式和一起一停的9+G方式$)B)机脉冲"中子#源法$B)根据点堆动力学理论!GO自发裂变*次)中子入射核系统后!%时刻8%时间内探测到的B)与入射的)GO中子相关的裂变泄漏中子数采用9测量系统框图示于图+G方式时!第*部分主要由自发*$该系统由!部分组成’b*B)裂变率为*A的)前置放大""LGO快电离室%84为’B)器%主放大器和恒比定时器构成!通过探测)GO自发裂变碎片!为时幅变换器提供开始信号&第)部分主要由快中子探测器和恒比定时器构成!探测器探测核系统泄漏中子或!射线!为时幅变换器提供停止信号&第?部分采用脉冲上升时间法实现1向多道分析器提@!分辨功能!?*&供符合门控信号!用于甄别!射线)第!部分由时幅变换器和多道分析器组成!为记录系统!记录裂变链泄漏中子随时间的统计分布$测量时!探测中子能量下阈为"’BZ2$!时幅变换器量程为)""1L$!深次临界核系统被测量核系统由高浓缩铀上%下球冠壳组成$上半球冠壳内径*"A--!外径*!T--&下半球冠壳内径*"A--!外径*!T--$测量时!电离室%探测器布局示于图)$核系统放置于不锈钢支架上!中心距地面*-$b***"*!)*"!!?<A?!*"??B*"*)#<T!A<<)T<A!<*"*)*"<T?**<A)测量得到的*个瞬发中子衰减谱示于图$对该谱*"1L道以后数据采用双指数最小二乘法拟合!高次谐波项和基波项衰减常数分别为"?*A^<##Lb*和"*"*^)##Lb*!基波项衰减常数与单指数拟合结果一致!为所要测量的值$??()B)第#期!!宋凌莉等’GO随机脉冲源法测量深次临界瞬发中子衰减常数A*A !定9+G方式测量系统定时精度为*’)1L)B)时准确$测量中!GO源自发裂变率为b*两次裂变之间的平均时间间隔为!*A""Lb*&核系统(为*!瞬发中子数衰减BTT#L""#L!到"’远小于两次裂变之*a所用时间为A"1L的讨论$参考文献!)**SC+]Gd=c9’9:2JL2%O/7&.O%31.J-@)B)7L!Z73718%-&J&L2812J,3%1L%J3/2O%3P3%-,@P5P)*!c12J,3%182/727LJ32-21,L’(J/&6/.015-4#’*<A!!"B??<?@!*!’)B)张翼!金宇!等’)**GO快裂变室研制))c’!李建胜!间的平均时间间隔$因此!不同裂变链之间相互影响很小$深次临界核系统中子增殖小!平均每次G源自发裂变瞬发中子探测计数UOb?为)’!!BW*"*个9+G量程范围内出现两个)B)"核电子学与探测技术!#’!)""*!)*)#!@)#A’!d!!]Sc.71L:21C+(EK.cS(KJ2,7&’_2@4以上停止信号的几率很小$因此!采用一起一停的9+G方式测量深次临界核系统(与严格的一起多停的测量效果几乎相同!能够准确测量核系统瞬发中子衰减过程$ 综上所述!采用9+G方式的)B)GO随机脉冲源系统能够有效测量深次临界(!测量下限可达到*""#Lb*$)B)GO随机脉冲源系统建立初期!中国原子能科学研究院张焕乔院士给予自行研制的建议!在此特别表示感谢$感谢与中国工程物理研究院核物理与化学研究所贺仁辅老师有价值;2&%P-21,%O)B)GOO7L,O.LL.%1/:7-N23)c*’(J@/&2730&2/,3%1./Lk_2,2/,.%192/:1%&%45!)""*!)*"!#’)#!@)#A".1G:.12L 2#’)?*!周浩军!张翼!李建胜!等’1@!分辨应用于)B)GO自发裂变中子飞行时间谱测量)c*’核电子学与探测技术"待发表#’dC=DC7%IJ1!dC+(EK.!]Sc.71L:214!2,7&’9:27PP&./7,.%1%O1@!8.L/3.-.17,.%1.1)B)GOLP%1,712%JL12J,3%19=MLP2/,37-27LJ32-21,)c*’(J/&2730&2/,3%1./Lk_2,2/,.%192/:1%&%45".1P32LL!.1G:.12L2#’。