风道内空气流动阻力
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与本章有关的流体力学知识回顾
粘性流体伯努利方程
Hw’为能量损失，即水头损失
第七章 空调系统的风道设计
第一节 风道内空气流动阻力
一、摩擦阻力
式中：λ——磨阻系数，无因次； υ——空气平均流速，m/s； ρ——空气密度，kg/m3； l——管道长度，m； Rs——管道水力半径，Rs=，m； f——管道充满流体部份横断面积，m2； P——湿周，通风空调中为管道周长，m
第一节 风道内空气流动阻力
（二）风道水力半径和矩形风道当量直径的计算 水力半径：过流断面与湿周之比。
矩形风道当量直径：与该矩形风道有相等单位长度摩擦 阻力的圆形风道直径。 1、流速当量直径Dv
第一节 风道内空气流动阻力
2、流量当量直径DL
（1）当量直径用于紊流流动是合适的，但用于层流流动会产生一定的误 差。 （2）在利用线算图查摩擦阻力时，注意对应的是Dv还是DL 。
设计计算，L已知，若假定v，则D和Rm均可确定。
Rm f D, v
Rm f D, L
Rm f L, v
第三节 风道内的水力计算
1 单位长度摩擦阻力系数Rm=f(L,V,D)（函数是4个量） 2 线算图：图上的四个变量： 左部分：粗糙度、单位长度摩擦阻力 右半部：横坐标是风量、纵坐标是单位长度摩擦阻力 流量当量直径、流速（即动压）
第一节 风道内空气流动阻力
二、局部阻力
1 产生的原因
2 计算公式
第二节 风道内的压力分布
一、仅有摩擦阻力的风道内压力分布
第二节 风道内的压力分布
一、仅有摩擦阻力的风道内压力分布
由压力分布图知： 1、空气由静止变为流动时，静压转化为动压。 2、以风机为界，吸入侧的压力为负，压出侧的压力为正。 3、两断面间的风道压力损失等于全压差，断面不变时才等于静压 差。 4、风机压头等于风机进出口的全压差。
第二ຫໍສະໝຸດ Baidu 风道内的压力分布
二、兼有摩擦阻力和局部阻力的风道内压力分布
第二节 风道内的压力分布
二、兼有摩擦阻力和局部阻力的风道内压力分布
由压力分布图可知： （1）风机压头等于总阻力与出口动压之和； （2）在风道分支处，压力值相同； （3）风机压出段静压通常为正值，但过流断面很小时出会出现负 值。
第三节 风道内的水力计算
两种类型：设计计算与校核计算 一、假定流速法
粘性流体伯努利方程
Hw’为能量损失，即水头损失
第七章 空调系统的风道设计
第一节 风道内空气流动阻力
一、摩擦阻力
式中：λ——磨阻系数，无因次； υ——空气平均流速，m/s； ρ——空气密度，kg/m3； l——管道长度，m； Rs——管道水力半径，Rs=，m； f——管道充满流体部份横断面积，m2； P——湿周，通风空调中为管道周长，m
第一节 风道内空气流动阻力
（二）风道水力半径和矩形风道当量直径的计算 水力半径：过流断面与湿周之比。
矩形风道当量直径：与该矩形风道有相等单位长度摩擦 阻力的圆形风道直径。 1、流速当量直径Dv
第一节 风道内空气流动阻力
2、流量当量直径DL
（1）当量直径用于紊流流动是合适的，但用于层流流动会产生一定的误 差。 （2）在利用线算图查摩擦阻力时，注意对应的是Dv还是DL 。
设计计算，L已知，若假定v，则D和Rm均可确定。
Rm f D, v
Rm f D, L
Rm f L, v
第三节 风道内的水力计算
1 单位长度摩擦阻力系数Rm=f(L,V,D)（函数是4个量） 2 线算图：图上的四个变量： 左部分：粗糙度、单位长度摩擦阻力 右半部：横坐标是风量、纵坐标是单位长度摩擦阻力 流量当量直径、流速（即动压）
第一节 风道内空气流动阻力
二、局部阻力
1 产生的原因
2 计算公式
第二节 风道内的压力分布
一、仅有摩擦阻力的风道内压力分布
第二节 风道内的压力分布
一、仅有摩擦阻力的风道内压力分布
由压力分布图知： 1、空气由静止变为流动时，静压转化为动压。 2、以风机为界，吸入侧的压力为负，压出侧的压力为正。 3、两断面间的风道压力损失等于全压差，断面不变时才等于静压 差。 4、风机压头等于风机进出口的全压差。
第二ຫໍສະໝຸດ Baidu 风道内的压力分布
二、兼有摩擦阻力和局部阻力的风道内压力分布
第二节 风道内的压力分布
二、兼有摩擦阻力和局部阻力的风道内压力分布
由压力分布图可知： （1）风机压头等于总阻力与出口动压之和； （2）在风道分支处，压力值相同； （3）风机压出段静压通常为正值，但过流断面很小时出会出现负 值。
第三节 风道内的水力计算
两种类型：设计计算与校核计算 一、假定流速法