《电动力学》公式推导荟萃
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1. 电磁场能量守恒定律的推导
应用麦克斯韦方程组
⎪⎪⎪⎩⎪⎪⎪⎨
⎧∂∂+
=⨯∇=⋅∇∂∂-=⨯∇=⋅∇t D
J H B t
B
E D 0
ρ
和洛仑兹力公式B v E f ⨯+=ρρ及v J
ρ=,结合公式
E H H E H E ⋅⨯∇-⋅⨯∇=⨯⋅∇)()()(
可给出电磁场对电荷系统所做的功率密度为
E v v B v E v f ⋅=⋅⨯+=⋅ρρρ)(
E
t D H E J
⋅∂∂-⨯∇=⋅=)( E
t D E H
⋅∂∂-⋅⨯∇=)( []
E
t D H E H E
⋅∂∂-⋅⨯∇+⨯⋅∇-=)()( E
t D H t B H E
⋅∂∂-⋅∂∂-⨯⋅-∇=)(
令
H E S
⨯=
H t B E t D t w
⋅∂∂+⋅∂∂=∂∂
对应的积分形式为
注释:
对于各向同性线性介质,H B E D με==,,由H t B E t D t w
⋅∂∂+⋅∂∂=∂∂给出
能量密度为
)
(21B H D E w ⋅+⋅=
而H E S
⨯=为能流密度矢量,或称为坡印亭(Poynting )矢量。
************************************************
练习:将积分形式的麦克斯韦方程组分别应用于介质分界面两侧,试由两个高斯
定理导出法向边值关系、两个安培定理导出切向边值关系。
2. 静电势ϕ满足泊松方程的推导
对于各向同性线性介质,将
E D ε=,ϕ-∇=E
代入f D ρ=⋅∇ 得
f E E E ρϕεϕεεεε=∇-∇⋅-∇=⋅∇+⋅∇=⋅∇2)(
即
ρϕεε
ϕf -=∇⋅∇+
∇1
2
对于均匀介质, 有0=∇ε
此即为静电势ϕ满足的泊松(poisson )方程,其中f
ρ为自由电荷体密度。
注释:
当0=∇ε,或E
⊥∇ε时,均有0=∇⋅∇ϕε,ϕ仍满足泊松方程。
3. 静电场能量公式的推导
在线性介质中,电场总能量为
⎰∞
⋅=dV
D E W 21 对于静电场,利用
ρϕ=⋅∇-∇=D E
,给出
ρϕϕϕϕϕ+⋅-∇=⋅∇-⋅∇-=⋅-∇=⋅)(])([D D D D D E
所以
⎰⎰⎰⎰⎰∞∞∞∞∞+⋅-=+⋅∇-=⋅dV s d D dV dV D dV D E ρϕϕρϕϕ
)( 又
=⋅⎰
∞
s d D ϕ,故
注释:
(1)电场能量分布于空间电场中。在静电情形下,电场决定于电荷分布,场内没有独立的运动,因而静电场的总能量可以由电荷分布决定。
(2)ρϕ
21
不能视为静电场能量密度,上式只对静电场的总能量才有意义
(因为静电能不是分布在电荷上)。
(3)静电相互作用能为⎰∞
=dV
W e i ρϕ,其中e ϕ为外电场的电势。
4. 静磁场矢势A
满足微分方程的推导
因为0=⋅∇B ,有A B
⨯∇=。对于各向同性线性介质,将B H =及
A B ⨯∇=代入静磁场方程J H
=⨯∇,得
)
(1
)(111)1(A A B B B ⨯∇⋅∇+⨯∇⋅∇=⋅∇+⋅∇=⋅∇μ
μμμμ
J
A A A =∇-⋅∇∇+⨯∇⋅∇
=])([1)(1
2
μ
μ
运用库仑条件0=⋅∇A
,经整理给出
J
A A μμ
μ-=⨯∇⋅∇-∇)(12
对于均匀介质, 有
1
=∇
μ
,上式给出
J A μ-=∇2
)0(=⋅∇A
此即为静磁场矢势A
满足的微分方程,其中J 为传导电流体密度。
注释:
当
1
=∇
μ
,或
B
⊥∇
μ
1
时,均有0)(1
=⨯∇⋅∇A μ,此时A 仍满足上述方程。
5. 静磁场能量公式的推导
在线性介质中,磁场总能量为
⎰∞
⋅=dV
H B W 21 对于静磁场,结合公式A H H A H A
⋅⨯∇-⋅⨯∇=⨯⋅∇)()()(,应用磁场方程
J H A B
=⨯∇⨯∇=,可给出
J A H A H A H A H A H B
⋅+⨯⋅∇=⨯∇⋅+⨯⋅∇=⋅⨯∇=⋅)()()()(
所以
⎰⎰∞
∞⋅+⨯⋅∇=dV
J A dV H A W
21)(21
⎰⎰∞∞⋅+⋅⨯=dV J A s d H A
21)(21 又0
)(=⋅⨯⎰∞
s d H A
,故
注释:
(1)磁场能量分布于空间磁场中。在静磁场情形下,磁场决定于稳恒电流的分布,因而静磁场的总能量可由电流分布决定。
(2)J
A ⋅21不能看作为静磁场的能量密度,上式只对静磁场的总能量才有
意义(因为磁能不是分布在电流上)。
(3)J 在外磁场e A 中的相互作用能为⎰⋅=dV A J W e i 。
6. 磁标势m ϕ满足的微分方程的推导
在0=J 的区域内(且⎰=⋅L l d H 0
),静磁场方程为
⎩⎨⎧=⋅∇=⨯∇00B H
对介质方程)(0M H B
+=μ的两边取散度,得