学术PPT设计：TEM中的摩尔纹
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TEM 投射电镜图象解释 ppt课件
上出现强的衍射斑h1k1l1。若用物镜光栏将该强
斑束h1k1l1挡住，不让其通过，只让透射束通过，
这样，由于通过OA晶粒的入射电子受到(h1k1l1)
苏玉长
PPT课件
10
苏玉长
PPT课件
11
晶面反射并受到物镜光栏挡住，因此，在荧光 屏上就成为暗区，而OB晶粒则为亮区，从而 形成明暗反差。由于这种衬度是由于存在布拉 格衍射造成的，因此，称为衍射衬度。
苏玉长
Hale Waihona Puke PPT课件174. 假设相邻两入射束之间没有相互作用，每一入 射束范围可以看作在一个圆柱体内，只考虑沿 柱体轴向上的衍射强度的变化，认为dx、dy方 向的位移对布拉格反射不起作用，即对衍射无 贡献。这样变三维情况为一维情况，这在晶体 很薄，且布拉格反射角2θ很小的情况下也是符 合实际的。根据布拉格反射定律，这个柱体截 向直径近似为：D≈t • 2θ，t为试样厚度。 设 t=1000Å，θ ≈10-2弧度，则D=20 Å，也就是说， 柱体内的电子束对范围超过20 Å以外的电子不 产生影响。若把整个晶体表面分成很多直径为
12
暗场像——用物镜光栏挡住透射束及其余衍射束， 而只让一束强衍射束通过光栏参与成像的方法， 称为暗场成像，所得图象为暗场像。
暗场成像有两种方法：偏心暗场像与中心暗场像。
必须指出： ① 只有晶体试样形成的衍衬像才存 明场像与暗场像之分，其亮度是明暗反转的，即 在明场下是亮线，在暗场下则为暗线，其条件是， 此暗线确实是所造用的操作反射斑引起的。
这就是通常晶向发生衍射所能允许的最大偏离范围s1t运动学实际关于衍射强度随晶体位向变化的结果在实验上也得到证明那就是弹性形变的薄膜晶体所产生的弯曲消光条纹如以下图长长假设o处s0在其两侧晶面向相反方向发生转动s的符号相反且分开o点的间隔愈大那么s愈大所以在衍衬图象中对应于s0的imax亮线暗场或暗线明场两侧还有亮暗相间的条纹出现由于峰值强度迅速减弱条纹数目不会很多同一亮线或暗线所对应的样档次置晶面具有一样的位向s一样所以这种衬度特征也叫做等倾条纹
TEM ppt
二次衍射的基本条件是：
g1 + g 2 = g 3
即：
000 111
h1k1l1 + h2 k2l2 = h3k3l3
金刚石结构中，002 是禁止衍射，因二 次衍射使 002 衍射斑点通常出现。
24
六角密堆晶系中由二次衍射产生的附加斑点
01 2 01 1 01 0 01 1 01 2
00 2 00 1 00 0 00 2
排的电子衍射，有可能对应晶 体的单胞参数
*
旋转角的确定 在电镜中使 用双倾台，旋转角由两个方向 倾转角合成得到
β 2 − β1 cosθ = cos ∆α cos ∆β + 2 sin α1 sin α 2 sin ( ) 2
2
其中
∆α = α 2 − α 1
∆β = β 2 − β 1
近似处理为：
11
B
φ
2
O
A
3
4
d值比较法运用实例：a-Fe电子衍射谱标定
1 选择 A 和 B，测量 r1≈9.9mm， r2≈17.2mm，φ ≈74o 2 计算 d 值，Lλ = 20.08mmA， 与α−Fe JCPDF卡数据比较，找出 {hkl}1 和{hkl}2
r1
A
r2
φ
B
r1 d计 d卡 {hkl} 2.028A 2.027A {110}1
cos θ ≈ cos ∆α cos ∆β
20
α、β分别为双倾台记录的试样倾转角
一个新的Bi基超导相的结构确定
在Bi系氧化物超导体的研究中，发现一个新的物 相。经EDS成分分析，该物相为 Bi4(SrLa)8Cu5O7)。下面是在电 镜中绕C*轴倾转晶体获得的一套电子衍射图谱，其倾转角分别标在 每张衍射谱左下端。
《tems基础知识》课件
磁场强度
TEMs设备的磁场强度是衡量其性能的 重要参数，直接影响探测深度和分辨率
。
探测深度和分辨率
TEMs设备的探测深度和分辨率与其 磁场强度和频率范围有关，是衡量其
性能的重是重要参数 ，不同频率适用于不同探测深度和分 辨率。
便携性和可靠性
TEMs设备的便携性和可靠性也是重 要的性能参数，影响着设备的实际应 用效果。
电磁波的频率
电磁波的频率决定了其波长和能量，频率越高，波长越短，能量 越大。
电磁波的极化
电磁波的电场矢量方向称为极化方向，不同极化方向的电磁波具 有不同的特性。
TEMs工作原理
1 2
传输线理论
TEM波在传输线中传播时，电场和磁场都沿着传 输方向，没有横向分量。
TEM波的产生
当电磁波在传输线中传播时，如果传输线的横截 面尺寸远大于波长，则可以产生TEM波。
雷达测速
利用TEM波的多普勒效应，实现对运 动目标的速度测量。
探测领域应用
气体探测
利用TEM波在气体中的传播特性，实现对气体成分和浓度的探测。
生物医学成像
将TEM波与医学成像技术结合，实现对生物组织的无损探测和成像。
其他领域应用
电子对抗
利用TEM波的特性，实现电磁干扰和电子欺骗等电子对抗手 段。
04
TEMs技术应用
通信领域应用
无线通信
利用TEM波的特性，实现高速、大容 量的无线通信，如移动通信网络、卫 星通信等。
微波传输
TEM波在波导中传输时具有低损耗、 低色散的特性，适用于长距离、高速 的微波信号传输。
雷达领域应用
雷达探测
利用TEM波的定向传播和反射特性 ，实现目标的探测和定位，广泛应用 于军事和民用领域。
TEMs设备的磁场强度是衡量其性能的 重要参数，直接影响探测深度和分辨率
。
探测深度和分辨率
TEMs设备的探测深度和分辨率与其 磁场强度和频率范围有关，是衡量其
性能的重是重要参数 ，不同频率适用于不同探测深度和分 辨率。
便携性和可靠性
TEMs设备的便携性和可靠性也是重 要的性能参数，影响着设备的实际应 用效果。
电磁波的频率
电磁波的频率决定了其波长和能量，频率越高，波长越短，能量 越大。
电磁波的极化
电磁波的电场矢量方向称为极化方向，不同极化方向的电磁波具 有不同的特性。
TEMs工作原理
1 2
传输线理论
TEM波在传输线中传播时，电场和磁场都沿着传 输方向，没有横向分量。
TEM波的产生
当电磁波在传输线中传播时，如果传输线的横截 面尺寸远大于波长，则可以产生TEM波。
雷达测速
利用TEM波的多普勒效应，实现对运 动目标的速度测量。
探测领域应用
气体探测
利用TEM波在气体中的传播特性，实现对气体成分和浓度的探测。
生物医学成像
将TEM波与医学成像技术结合，实现对生物组织的无损探测和成像。
其他领域应用
电子对抗
利用TEM波的特性，实现电磁干扰和电子欺骗等电子对抗手 段。
04
TEMs技术应用
通信领域应用
无线通信
利用TEM波的特性，实现高速、大容 量的无线通信，如移动通信网络、卫 星通信等。
微波传输
TEM波在波导中传输时具有低损耗、 低色散的特性，适用于长距离、高速 的微波信号传输。
雷达领域应用
雷达探测
利用TEM波的定向传播和反射特性 ，实现目标的探测和定位，广泛应用 于军事和民用领域。
【精编】传感器实验--莫尔条纹演示概述幻灯片
19
薪酬
薪酬设计原理
薪酬设计的原则
• 3E原则(内部公平、外部公平、个人价值 公平)
• 战略原则（将员工的期望和要求转化为 对员工薪酬激励）
• 竞争原则 • 激励原则 • 经济原则 • 合法原则
20
薪酬 影响企业薪酬的因素有哪些
• 劳动绩效 • 职务或岗位 影响员工个人薪酬水平的因素 • 综合素质与技能 • 工作条件 • 年龄与工龄 • 态度
15
薪酬 广东省近三年工资调幅
级别
2008.4.1 2006.9.1 2004.12.1 同比04年 同比06年
一类（广州深圳） 860
780
684
25.73% 10.26%
二类（东莞中山） 770
690
574
34.15% 11.59%
三类（惠州） 670
600
494
35.63% 11.67%
四类（内市） 580
4 复杂工作：独立做出决定；监督他人的工作；人事主管、 需要接受高级的专业训练和丰富的经验。 技术主 管 29
薪酬
因素比较法(例)
因素 责任大小 所需技能 任务难度 工作环境 财务影响
工资率 100元
职位B
职位B
200 职位B 职位A 职位A 职位B
300 职位A
职位B 职位A
400
职位A
30
薪酬
忠告 高薪不一定能留住人才，但低薪一定不能留住人才
10
薪酬 薪酬在HR管理中的作用与关系（案例）
（一）某公司的中层以上领导精英,都能诚信服 务于该公司,您知道该公司的总经理主要抓的 是哪三条“留人”措施?为什么是这三条?
1. 薪酬福利留人 2. 事业留人 3. 职务留人
薪酬
薪酬设计原理
薪酬设计的原则
• 3E原则(内部公平、外部公平、个人价值 公平)
• 战略原则（将员工的期望和要求转化为 对员工薪酬激励）
• 竞争原则 • 激励原则 • 经济原则 • 合法原则
20
薪酬 影响企业薪酬的因素有哪些
• 劳动绩效 • 职务或岗位 影响员工个人薪酬水平的因素 • 综合素质与技能 • 工作条件 • 年龄与工龄 • 态度
15
薪酬 广东省近三年工资调幅
级别
2008.4.1 2006.9.1 2004.12.1 同比04年 同比06年
一类（广州深圳） 860
780
684
25.73% 10.26%
二类（东莞中山） 770
690
574
34.15% 11.59%
三类（惠州） 670
600
494
35.63% 11.67%
四类（内市） 580
4 复杂工作：独立做出决定；监督他人的工作；人事主管、 需要接受高级的专业训练和丰富的经验。 技术主 管 29
薪酬
因素比较法(例)
因素 责任大小 所需技能 任务难度 工作环境 财务影响
工资率 100元
职位B
职位B
200 职位B 职位A 职位A 职位B
300 职位A
职位B 职位A
400
职位A
30
薪酬
忠告 高薪不一定能留住人才，但低薪一定不能留住人才
10
薪酬 薪酬在HR管理中的作用与关系（案例）
（一）某公司的中层以上领导精英,都能诚信服 务于该公司,您知道该公司的总经理主要抓的 是哪三条“留人”措施?为什么是这三条?
1. 薪酬福利留人 2. 事业留人 3. 职务留人
TEM应用 ppt课件
3
Sichuan University
光学显微镜
优 点： 简单，直观 局限性：
➢分辨本领低（0.2微米） ➢只能观察表面形貌 ➢不能做微区成分分析
4
Sichuan University
由于光的衍射，使得由物平面内的点O1 、 O2 在象平 面形成一B1 、 B2圆斑（Airy斑）。若O1 、 O2靠的太
14
Sichuan University
电子透镜
1）电子可以凭借轴对称的非均匀电场、磁场的力， 使其会聚或发散，从而达到成象的目的。 由静电场制成的透镜—— 静电透镜 由磁场制成的透镜 —— 磁透镜 2）磁透镜和静电透镜相比有如下的优点
磁透镜
静电透镜
1. 改变线圈中的电流强度可 1. 需改变很高的加速电压才 很方便的控制焦距和放大率； 可改变焦距和放大率；
➢ θ即第一暗环的衍射方向角（即从中央亮斑的中心 到第一暗环对透镜光心的张角），因为θ角一般都 很小，有sinθ≈θ，故θ≈1.22λ/d
6
Sichuan University
7
Sichuan University
0.81I
I
图（c）两个Airy斑 明显可分辨出。
图（d）两个Airy斑 图（e）两个Airy斑
(3) 像散
磁场不对称时，就出现象差。有的方向电子束的折射比别的
方向强，在A平面运行的电子束聚焦在Pa点，而在B平面运行的电
用高倍数物镜)以及高折射率介质浸没物镜时，数值孔径 n.Θ可提高到1.3～1.4。
11
Sichuan University
超越衍射极限的纳米透镜
Nature 460 (7254) doi:10.1038/nature08173
Sichuan University
光学显微镜
优 点： 简单，直观 局限性：
➢分辨本领低（0.2微米） ➢只能观察表面形貌 ➢不能做微区成分分析
4
Sichuan University
由于光的衍射，使得由物平面内的点O1 、 O2 在象平 面形成一B1 、 B2圆斑（Airy斑）。若O1 、 O2靠的太
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Sichuan University
电子透镜
1）电子可以凭借轴对称的非均匀电场、磁场的力， 使其会聚或发散，从而达到成象的目的。 由静电场制成的透镜—— 静电透镜 由磁场制成的透镜 —— 磁透镜 2）磁透镜和静电透镜相比有如下的优点
磁透镜
静电透镜
1. 改变线圈中的电流强度可 1. 需改变很高的加速电压才 很方便的控制焦距和放大率； 可改变焦距和放大率；
➢ θ即第一暗环的衍射方向角（即从中央亮斑的中心 到第一暗环对透镜光心的张角），因为θ角一般都 很小，有sinθ≈θ，故θ≈1.22λ/d
6
Sichuan University
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Sichuan University
0.81I
I
图（c）两个Airy斑 明显可分辨出。
图（d）两个Airy斑 图（e）两个Airy斑
(3) 像散
磁场不对称时，就出现象差。有的方向电子束的折射比别的
方向强，在A平面运行的电子束聚焦在Pa点，而在B平面运行的电
用高倍数物镜)以及高折射率介质浸没物镜时，数值孔径 n.Θ可提高到1.3～1.4。
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Sichuan University
超越衍射极限的纳米透镜
Nature 460 (7254) doi:10.1038/nature08173
透射电镜(TEM)原理详解(课堂PPT)
G t 36
当A、B两区不是由同一种物质组成时，衬
度不仅取决于样品的厚度差，还取决于样品的
原子序数差。
同样的几何厚度，含重原子散射作用强，
相应的明场像暗；反之，由轻原子组成的区域，
散射作用弱，相应的明场像亮．
复型样品的制备中，常采用真空镀膜投影
的方法，由于投影（重）金属或萃取第二相粒
的圆盘，圆盘面垂直于入射电
子束，并且每个入射电子射中
一个圆盘就发生偏转而离开原
入射方向；未射中圆盘的电子
则不受影响直接通过。
27
散射截面的大小
按Rutherford模型，当入射电子经过原子核附近时，
其受到核电场的库仑力-e2Z/rn2作用而发生偏转，其轨
迹是双曲线型。散射角n的大小取决于入射电子和原
0.2~0.3nm
有效放大倍数
103×
106×
物镜孔径角
约700
＜10
景深
较小
较大
焦长
较短
较长
像的记录
照相底板
照相底板
正是由于 α很小， TEM的 景深和焦 长都20很大
• TEM成像系统可以实现两种成像操作：一种是将物 镜的像放大成像，即试样形貌观察；另一种是将物 镜背焦面的衍射花样放大成像，即电子衍射分析。
度为ρ和厚度为t的样品上，若入射电子数为n，通过
厚度为dt后不参与成象的电子数为dn，则入射电子散
射率为
单个原子的散射截面
dn N dt A 0
每单位体积样品的散射面积
n
M
单位体积样品中包含的原子个数
厚度为dt的晶体总散射截面
将上式积分，得：
N
N
0
exp
摩尔纹在平面设计中的应用-概述说明以及解释
摩尔纹在平面设计中的应用-概述说明以及解释1.引言1.1 概述：摩尔纹是一种具有几何图案和几何规律的装饰性花纹，最早起源于古代古希腊和罗马时期的建筑和艺术中。
它具有独特的线条和图案组合，能够给人以视觉上的愉悦和美感。
随着设计领域的不断发展，摩尔纹也逐渐被引入到平面设计中。
摩尔纹在平面设计中的应用不仅仅局限于装饰性，更多的是作为一种设计元素，能够增加作品的美感和视觉吸引力。
通过合理运用摩尔纹的几何特点和规律，设计师可以打造出独特而富有个性的作品，使其与众不同。
在本文中，将探讨摩尔纹的起源和特点，以及它在平面设计中的具体应用。
同时，也会分享一些摩尔纹的设计技巧，帮助读者更好地运用摩尔纹来丰富自己的设计作品。
通过对摩尔纹的深入了解和研究，可以更好地理解其对平面设计的影响和未来的发展方向。
1.2 文章结构文章结构部分：本文主要分为引言、正文和结论三部分。
在引言部分，首先概述了摩尔纹在平面设计中的应用，并介绍了本文的目的。
接着在正文部分，将详细介绍摩尔纹的起源和特点，以及在平面设计中的具体应用。
同时也会探讨摩尔纹的设计技巧，帮助读者更好地理解如何运用摩尔纹进行设计创作。
最后，在结论部分将总结摩尔纹对平面设计的影响，展望未来摩尔纹在设计中的发展，并对全文进行总结和回顾。
通过这样的结构安排，希望能够全面展现摩尔纹在平面设计领域的重要性和潜力。
1.3 目的：本文旨在探讨摩尔纹在平面设计中的应用及其设计技巧，通过深入分析摩尔纹的起源和特点，揭示其在设计领域中的重要性和潜力。
通过对摩尔纹在平面设计中的实际案例分析，探讨其在不同设计领域中的应用方式和效果。
希望读者通过本文的阅读，能够更加全面地了解摩尔纹的设计原则和方法，从而在实际设计中更好地运用摩尔纹，提升设计作品的质量和创新性。
2.正文2.1 摩尔纹的起源和特点摩尔纹源自19世纪的美国，最初被用作装饰性纹理。
摩尔纹的特点在于其复杂、富有层次和对称的几何图案。
这些图案通常由重复的几何形状组成，如菱形、方形、圆形等，通过不同的排列和变换形成绚丽多彩的纹样。
TEM(3)衍射分析PPT课件
**正点阵中每—（HKL）对应着一个倒易点，该倒易点在倒易
点阵中坐标(可称阵点指数)即为(HKL),反之，一个阵点指数为
HKL的倒易点对应正点阵中一组(HKL),(HKL)方位与晶面间距
• 两种衍射技术得到的衍射花样在几何特征上也大 致相似：多晶体的电子衍射花样是一系列不同半 径的同心圆环，单晶衍射花样由排列得十分整齐 的许多斑点所组成，而非晶体物质的衍射花样只 有一个漫散的中心斑点.
4
NiFe多晶纳米薄膜的电子衍射
5
La3Cu2VO9晶体的电子衍射图
•
6
非晶态材料电子衍射图的特征
• 普通电子显微镜的“宽束”衍射（束斑直径≈1μm）只能得 到较大体积内的统计平均信息，微束衍射可研究分析材料中 亚纳米尺度颗料、单个位错、层错、畴界面和无序结构，可 测定点群和空间群。
2
§7-1 Introduction
• 电子衍射的优点是可以原位同时得到微观形貌和结 构信息，并能进行对照分析。
• 其次，在进行电子衍射操作时采用薄晶样品，样 品的倒易阵点会沿着样品厚度方向延伸成杆状， 因此，增加了倒易阵点和爱瓦尔德球相交截的机 会，结果使略为偏离布格条件的电子束也能发生 衍射。
9
电子衍射和X射线衍射不同之处
• 电子波的波长短，采用爱瓦德球图解时，反射球的半 径很大，在衍射角θ较小的范围内反射球的球面可以 近似地看成是一个平面，从而也可以认为电子衍射产 生的衍射斑点大致分布在一个二维倒易截面内。这个 结果使晶体产生的衍射花样能比较直观地反映晶体内 各晶面的位向，给分析带来不少方便。
7
• 电子衍射原理与X射线衍射相似，是以满足 （或基本满足）布拉格方程作为产生衍射 的必要条件。
• 所得的衍射花样在几何特征上也大致相似.
【精编】TEM-的原理PPT课件
1）高压加不上去 2）成象衬度变差 3）极间放电 4）使钨丝迅速氧化，缩短寿命。
26
电源与控制系统
供电系统主要用于提供两部分电源： 一是电子枪加速电子用的小电流高压电源； 一是透镜激磁用的大电流低压电源。
若加速电压和透镜激磁电流不稳定，会产生严重
色差及降低电镜分辨本领，
27
三 衍射花样分析
1） 单晶体的衍射花样。
一个较熟练的电镜工作者，对常见晶体的主要晶带标准衍射花样是熟 悉的。因此，在观察样品时，一套衍射斑点出现(特别是当样品的材 料已知时)，基本可以判断是哪个晶带的衍射斑点。
43
进 入 夏 天 ，少 不了一 个热字 当头， 电扇空 调陆续 登场， 每逢此 时，总 会想起 那 一 把 蒲 扇 。蒲扇 ，是记 忆中的 农村， 夏季经 常用的 一件物 品。 记 忆 中 的故 乡 ， 每 逢 进 入夏天 ，集市 上最常 见的便 是蒲扇 、凉席 ，不论 男女老 少，个 个手持 一 把 ， 忽 闪 忽闪个 不停， 嘴里叨 叨着“ 怎么这 么热” ，于是 三五成 群，聚 在大树 下 ， 或 站 着 ，或随 即坐在 石头上 ，手持 那把扇 子，边 唠嗑边 乘凉。 孩子们 却在周 围 跑 跑 跳 跳 ，热得 满头大 汗，不 时听到 “强子 ，别跑 了，快 来我给 你扇扇 ”。孩 子 们 才 不 听 这一套 ，跑个 没完， 直到累 气喘吁 吁，这 才一跑 一踮地 围过了 ，这时 母 亲总是 ，好似 生气的 样子， 边扇边 训，“ 你看热 的，跑 什么？ ”此时 这把蒲 扇， 是 那 么 凉 快 ，那么 的温馨 幸福， 有母亲 的味道 ！ 蒲 扇 是 中 国传 统工艺 品，在 我 国 已 有 三 千年多 年的历 史。取 材于棕 榈树， 制作简 单，方 便携带 ，且蒲 扇的表 面 光 滑 ， 因 而，古 人常会 在上面 作画。 古有棕 扇、葵 扇、蒲 扇、蕉 扇诸名 ，实即 今 日 的 蒲 扇 ，江浙 称之为 芭蕉扇 。六七 十年代 ，人们 最常用 的就是 这种， 似圆非 圆 ， 轻 巧 又 便宜的 蒲扇。 蒲 扇 流 传 至今， 我的记 忆中， 它跨越 了半个 世纪， 也 走 过 了 我 们的半 个人生 的轨迹 ，携带 着特有 的念想 ，一年 年，一 天天， 流向长
26
电源与控制系统
供电系统主要用于提供两部分电源： 一是电子枪加速电子用的小电流高压电源； 一是透镜激磁用的大电流低压电源。
若加速电压和透镜激磁电流不稳定，会产生严重
色差及降低电镜分辨本领，
27
三 衍射花样分析
1） 单晶体的衍射花样。
一个较熟练的电镜工作者，对常见晶体的主要晶带标准衍射花样是熟 悉的。因此，在观察样品时，一套衍射斑点出现(特别是当样品的材 料已知时)，基本可以判断是哪个晶带的衍射斑点。
43
进 入 夏 天 ，少 不了一 个热字 当头， 电扇空 调陆续 登场， 每逢此 时，总 会想起 那 一 把 蒲 扇 。蒲扇 ，是记 忆中的 农村， 夏季经 常用的 一件物 品。 记 忆 中 的故 乡 ， 每 逢 进 入夏天 ，集市 上最常 见的便 是蒲扇 、凉席 ，不论 男女老 少，个 个手持 一 把 ， 忽 闪 忽闪个 不停， 嘴里叨 叨着“ 怎么这 么热” ，于是 三五成 群，聚 在大树 下 ， 或 站 着 ，或随 即坐在 石头上 ，手持 那把扇 子，边 唠嗑边 乘凉。 孩子们 却在周 围 跑 跑 跳 跳 ，热得 满头大 汗，不 时听到 “强子 ，别跑 了，快 来我给 你扇扇 ”。孩 子 们 才 不 听 这一套 ，跑个 没完， 直到累 气喘吁 吁，这 才一跑 一踮地 围过了 ，这时 母 亲总是 ，好似 生气的 样子， 边扇边 训，“ 你看热 的，跑 什么？ ”此时 这把蒲 扇， 是 那 么 凉 快 ，那么 的温馨 幸福， 有母亲 的味道 ！ 蒲 扇 是 中 国传 统工艺 品，在 我 国 已 有 三 千年多 年的历 史。取 材于棕 榈树， 制作简 单，方 便携带 ，且蒲 扇的表 面 光 滑 ， 因 而，古 人常会 在上面 作画。 古有棕 扇、葵 扇、蒲 扇、蕉 扇诸名 ，实即 今 日 的 蒲 扇 ，江浙 称之为 芭蕉扇 。六七 十年代 ，人们 最常用 的就是 这种， 似圆非 圆 ， 轻 巧 又 便宜的 蒲扇。 蒲 扇 流 传 至今， 我的记 忆中， 它跨越 了半个 世纪， 也 走 过 了 我 们的半 个人生 的轨迹 ，携带 着特有 的念想 ，一年 年，一 天天， 流向长
TEM电子衍射.ppt
bcc: a=0.7848, 未找到物质 fcc: a=0.430 物质：VN(0.428),
FeO(0.431), TiC(0.432), SiC(0.435) hcp: a=0.418, 未找到物质
考虑是钒钢，所以判断是VN。 如有能谱成分分析，则更加确定。
4、标定电子衍射谱，属于fccVN的 [123]晶带轴。
bcc 2.49 85.4 0.316 -301 1-65
fcc 2.52 82.4 0.577 11-1 -33-1
hcp 2.52 81.9 0.594 01-2 -30-4
1、测量R1=10mm, R2=25.18mm, =83, 计算d1= L /R1=0.248nm (L =2.48), R2/ R1=2.52 2、查表 3、由d1= 0.248nm，及各结构的d1 /a 值，计算a值，并查找物质：
光学金相
TEM照片
高碳马氏体呈片状，互不平行，以大角度相交。TEM中
发现高碳马氏体片中存在大量精细的孪晶亚结构。孪 晶厚度约50~900Å。
小角晶界位错
Ti合金的位错网络
弗兰克——瑞德位错源
超点阵位错
Ni-18.4Cr-2.6Al合金，750 ° C时效 28天，200MPa蠕变 试验。表明’ 强化相粒子对位错运动的阻碍作用。
光学金相
TEM照片
低碳马氏体，呈细条状平行成排的分布在原奥氏体晶粒 内，TEM中平行的马氏体条清晰可见，内部有位错亚 结构，位错交织缠结，呈现胞状分布的特征。
虽然物镜背焦面上第一幅衍射花样可由受到入射 束辐照的全部样品区域内晶体的衍射所产生，但是其 中只有选区光栏以内物点散射的电子束可以通过选区 光栏孔径进入下面透镜系统，从而实现了选区形貌观 察和电子衍射结构分析的微区对应，这种方法称为选 区电子衍射，最小分析区域为0.5m。
FeO(0.431), TiC(0.432), SiC(0.435) hcp: a=0.418, 未找到物质
考虑是钒钢，所以判断是VN。 如有能谱成分分析，则更加确定。
4、标定电子衍射谱，属于fccVN的 [123]晶带轴。
bcc 2.49 85.4 0.316 -301 1-65
fcc 2.52 82.4 0.577 11-1 -33-1
hcp 2.52 81.9 0.594 01-2 -30-4
1、测量R1=10mm, R2=25.18mm, =83, 计算d1= L /R1=0.248nm (L =2.48), R2/ R1=2.52 2、查表 3、由d1= 0.248nm，及各结构的d1 /a 值，计算a值，并查找物质：
光学金相
TEM照片
高碳马氏体呈片状，互不平行，以大角度相交。TEM中
发现高碳马氏体片中存在大量精细的孪晶亚结构。孪 晶厚度约50~900Å。
小角晶界位错
Ti合金的位错网络
弗兰克——瑞德位错源
超点阵位错
Ni-18.4Cr-2.6Al合金，750 ° C时效 28天，200MPa蠕变 试验。表明’ 强化相粒子对位错运动的阻碍作用。
光学金相
TEM照片
低碳马氏体，呈细条状平行成排的分布在原奥氏体晶粒 内，TEM中平行的马氏体条清晰可见，内部有位错亚 结构，位错交织缠结，呈现胞状分布的特征。
虽然物镜背焦面上第一幅衍射花样可由受到入射 束辐照的全部样品区域内晶体的衍射所产生，但是其 中只有选区光栏以内物点散射的电子束可以通过选区 光栏孔径进入下面透镜系统，从而实现了选区形貌观 察和电子衍射结构分析的微区对应，这种方法称为选 区电子衍射，最小分析区域为0.5m。
莫尔条纹PPT
11
12
谢谢！
13
的角度发生Δθ=1″的变化量时，莫尔条纹宽
度从11.459变到11.149，莫尔条纹的变化量为
Δm=0.31，这一变化量是很容易测量的。
8
应用莫尔条纹进行测量的优点
将光栅常数非常小的、高精度的、人眼 不能直接观察的光栅放大，可以用人眼 或仪器直接观察到莫尔条纹，测量精度 可以达到1μm;
条纹呈周期变化，便于读数和消除随机 误差;
（2）测量微小位移
当两块光栅的光栅常数相等时，根据公式 (1)，有
利用三角函数关系
，有
（3）
6
当θ非常小时，可以将式(2)进一步简 化为
m≈d/θ
（4）
以上两块光栅，一块作为定光栅固定不动，另
一块作为动光栅，固定在被测的运动物体上。
若被测物体沿光栅条纹排列方向移动光栅常数d 的距离，则莫尔条纹变化m，所以莫尔条纹将 位移放大了1/θ倍。
莫尔条纹的放大倍率仅取决于两个光栅之间的
角度，在测量中可以根据测量精度的需要任意
调整。
7
(3)测量微小角度
将式(2)做微分运算，并改写成有限变量 的形式
（5）
根据式(5)可以动光栅与静光栅之间角度的微小
变化量。例如，光栅常数为d=0.002mm,两块光
栅的角度为θ=0.01°，当动光栅与静光栅之间
（1）检验光栅
用已知光栅常数的标准光栅检验被测光栅的 光栅常数。要求标准光栅的光栅常数与被测光 栅的光栅常数接近但不等，转动标准光栅和被 测光栅之间的角度，使莫尔条纹间距达到最大 ，此时θ≈0，代入公式(1)，则
（2）
用这种方法还可以看出被测光栅的间隔是否均 匀，如果不均匀，则莫尔条纹会发生弯曲。
12
谢谢！
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的角度发生Δθ=1″的变化量时，莫尔条纹宽
度从11.459变到11.149，莫尔条纹的变化量为
Δm=0.31，这一变化量是很容易测量的。
8
应用莫尔条纹进行测量的优点
将光栅常数非常小的、高精度的、人眼 不能直接观察的光栅放大，可以用人眼 或仪器直接观察到莫尔条纹，测量精度 可以达到1μm;
条纹呈周期变化，便于读数和消除随机 误差;
（2）测量微小位移
当两块光栅的光栅常数相等时，根据公式 (1)，有
利用三角函数关系
，有
（3）
6
当θ非常小时，可以将式(2)进一步简 化为
m≈d/θ
（4）
以上两块光栅，一块作为定光栅固定不动，另
一块作为动光栅，固定在被测的运动物体上。
若被测物体沿光栅条纹排列方向移动光栅常数d 的距离，则莫尔条纹变化m，所以莫尔条纹将 位移放大了1/θ倍。
莫尔条纹的放大倍率仅取决于两个光栅之间的
角度，在测量中可以根据测量精度的需要任意
调整。
7
(3)测量微小角度
将式(2)做微分运算，并改写成有限变量 的形式
（5）
根据式(5)可以动光栅与静光栅之间角度的微小
变化量。例如，光栅常数为d=0.002mm,两块光
栅的角度为θ=0.01°，当动光栅与静光栅之间
（1）检验光栅
用已知光栅常数的标准光栅检验被测光栅的 光栅常数。要求标准光栅的光栅常数与被测光 栅的光栅常数接近但不等，转动标准光栅和被 测光栅之间的角度，使莫尔条纹间距达到最大 ，此时θ≈0，代入公式(1)，则
（2）
用这种方法还可以看出被测光栅的间隔是否均 匀，如果不均匀，则莫尔条纹会发生弯曲。
学术PPT设计：TEM中的摩尔纹
正空间中的摩尔纹
摩尔纹的衍射图像
摩尔纹的衍射图像（细节）
正空间
• 在两组晶面的相交处，衍射加强，形成暗
斑（明场像）或亮斑（暗场像）。 • 在两组晶面偏离最大处（一组晶面穿过另
一组晶面的中点），衍射减弱，形成亮斑
（明场像）或暗斑（暗场像）。 • 摩尔纹的宽度可以通过两组晶面的间距差 和空间夹角算出。 • 实际衍射中由哪两组晶面产生摩尔纹需要 根据实际计算结果逐步确认。 摩尔纹（黑色实线）的正空间示意图
TEM中的摩尔纹
The Moiré Fringes in TEM Image
摩尔纹
摩尔纹是参与衍射的晶体中原子（由于析出物、畸变等）发生细微位移而导致的周期性衬 度差。摩尔纹在正空间（明/暗场像）的形貌是周期性的明暗条纹，倒易空间（衍射图像） 为周期性的平行线。这些平行线本质上是由密集的衍射斑点组成的。
摩尔纹间距
正空间中的晶面距离 d的倒数对应于倒易空 间中倒易矢量g的模：
产生摩尔纹的两组晶面的倒易矢量的矢量 差即对应摩尔纹两次衍射增强（或降低） 的距离D的倒数：
Tips
特殊情况
HRTEM中的摩尔纹
摩尔纹处的TTF图
由TTF图得到的倒易矢量
THANK YOU
Copyright © 2017 Zhang-Yifan. Permission is granted to copy, distribute and modify this document (except all academic images) on the premise of preserving the original author and reference. All academic images for learning reference only, the copyrights of these images belong to the original author. Contact me if needed: zhangyf1993cn@ SHALL NOT BE USED FOR COMMERCIAL PURPOSES!
莫尔条纹的光学放大作用
莫尔条纹的光学放大作用
莫尔条纹演示
莫尔条纹光学放大作用举
例
有一直线光栅，每毫米刻线数为50，主光栅与
指示光栅的夹角 =1.8，则： 分辨力 =栅距W =1mm/50=0.02mm=20m
（由于栅距很小，因此无法观察光强的变化） 莫尔条纹的宽度是栅距的32倍： L ≈W/θ = 0.02mm/（1.8 *3.14/180 ）
= 0.02mm/0.0314 = 0.637mm 由于较大，因此可以用小面积的光电池“观察” 莫尔条纹光强的变化。
光栅的输出信号（TTL）பைடு நூலகம்
余弦信号 （超前） 正弦信号 零位信号
光栅输出信号（电压正弦波）
余弦信号 细分点 正弦信号 零位信号
脉冲细分
细分前 细分技术能在不 增加光栅刻线数及价 格的情况下提高光栅 的分辨力。细分前， 光栅的分辨力只有一 个栅距的大小。采用 4细分技术后，计数 脉冲的频率提高了4
细分后 倍，相当于原光栅的 分辨力提高了3倍， 测量步距是原来的 1/4 ， 较 大 地 提 高 了 测量精度。
莫尔条纹演示
莫尔条纹光学放大作用举
例
有一直线光栅，每毫米刻线数为50，主光栅与
指示光栅的夹角 =1.8，则： 分辨力 =栅距W =1mm/50=0.02mm=20m
（由于栅距很小，因此无法观察光强的变化） 莫尔条纹的宽度是栅距的32倍： L ≈W/θ = 0.02mm/（1.8 *3.14/180 ）
= 0.02mm/0.0314 = 0.637mm 由于较大，因此可以用小面积的光电池“观察” 莫尔条纹光强的变化。
光栅的输出信号（TTL）பைடு நூலகம்
余弦信号 （超前） 正弦信号 零位信号
光栅输出信号（电压正弦波）
余弦信号 细分点 正弦信号 零位信号
脉冲细分
细分前 细分技术能在不 增加光栅刻线数及价 格的情况下提高光栅 的分辨力。细分前， 光栅的分辨力只有一 个栅距的大小。采用 4细分技术后，计数 脉冲的频率提高了4
细分后 倍，相当于原光栅的 分辨力提高了3倍， 测量步距是原来的 1/4 ， 较 大 地 提 高 了 测量精度。
摩尔纹和伪色-简体中文
摩尔纹和伪色-简体中文问题摩尔纹和伪色解答什么是摩尔纹?在我们拍摄有图案的拍摄主体时，影像有时会显示摩尔纹，即两个图案重叠所形成的一个新图案。
在此类示例中，拍摄主体是第一个图案，影像感光器添加第二个图案。
第三个图案是摩尔纹。
注意下图中，圆圈图案（右边）是由两个网格合在一起形成的；这就是摩尔纹。
（从左到右）图案1、图案2、摩尔纹包含极其规则图案的拍摄主体（如编织物、精美的毛发状物品），或具有重复细节的场景（如建筑中有力的垂直线条）将更常出现摩尔纹。
数码单反相机形成摩尔纹的原因是它利用在单个像素上形成极小的红色、绿色和蓝色滤镜图案来记录色彩。
拍摄照片时，每个像素呈现一种色彩，相机计算剩余的信息。
小的滤镜图案就会导致摩尔纹。
拍摄主体中不存在的色彩或由设置灯光引入的色彩叫作伪色。
伪色（如摩尔纹）会作为假像融入影像中，如果不纠正的话，将降低整个影像的质量。
伪色可通过摩尔纹或自己融入影像。
这种现象可在后期处理中消除，但最好是在相机中进行纠正，这正是尼康在所有数码单反相机中配备光学低通滤光镜(OLPF)的原因。
光学低通滤光镜的作用在许多D-SLR相机中，OLPF（也叫作防锯齿滤光镜）可防止出现破坏图像的伪色和摩尔纹。
使用OLPF的缺点是导致影像略微柔化。
为防止柔化，提供相机内部锐化功能并可由最终用户进一步调整。
另外，拍摄NEF（尼康电子文件）RAW文件格式的摄影师可以在后期处理中进一步锐化。
尼康的D800数码单反相机利用光学低通滤镜防止在数码照片中产生摩尔纹或伪色。
D800E型号没有采用OLPF来防止伪色和摩尔纹。
这表示与D800相比，D800E相机出现摩尔纹和伪色的可能性更大。
摄影师使用D800E的好处是可以稍微提高分辨率和清晰度。
要充分利用这种清晰度和分辨率提高和好处，必须考虑对拍摄方式（手持或安装三脚架）、技巧、镜头选择及光圈进行一些调整。
对于拍摄各式各样拍摄主体、手持拍摄或使用三脚架、选择NIKKOR镜头和以所有光圈设置进行拍摄的大多数摄影师而言，D800及其使用OLPF的36.3MP都将是理想的选择。
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Characterization at 2015 (online published at 9 May 2015) by Qiyi Dong, Mingpu Wang, Leinuo Shen and soMoiré Fringes in TEM Image
摩尔纹
摩尔纹是参与衍射的晶体中原子（由于析出物、畸变等）发生细微位移而导致的周期性衬 度差。摩尔纹在正空间（明/暗场像）的形貌是周期性的明暗条纹，倒易空间（衍射图像） 为周期性的平行线。这些平行线本质上是由密集的衍射斑点组成的。
Reference
All academic images are referenced from the academic paper Diffraction analysis of
α-Fe precipitates in a polycrystalline Cu–Fe alloy published in Materials
正空间中的摩尔纹
摩尔纹的衍射图像
摩尔纹的衍射图像（细节）
正空间
• 在两组晶面的相交处，衍射加强，形成暗
斑（明场像）或亮斑（暗场像）。 • 在两组晶面偏离最大处（一组晶面穿过另
一组晶面的中点），衍射减弱，形成亮斑
（明场像）或暗斑（暗场像）。 • 摩尔纹的宽度可以通过两组晶面的间距差 和空间夹角算出。 • 实际衍射中由哪两组晶面产生摩尔纹需要 根据实际计算结果逐步确认。 摩尔纹（黑色实线）的正空间示意图
摩尔纹间距
正空间中的晶面距离 d的倒数对应于倒易空 间中倒易矢量g的模：
产生摩尔纹的两组晶面的倒易矢量的矢量 差即对应摩尔纹两次衍射增强（或降低） 的距离D的倒数：
Tips
特殊情况
HRTEM中的摩尔纹
摩尔纹处的TTF图
由TTF图得到的倒易矢量
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倒易空间
在仅考虑相邻晶面衍射时，倒易空间（衍射图像）为在主晶格衍射斑点附近出现小衍射斑， 该衍射斑由偏离主晶格的点阵衍射产生。考虑相邻三个晶面的衍射（双衍射）时会出现平行
排列的多个衍射斑点。实际衍射汇总由许多晶面衍射得到的衍射斑就转化为相互平行的直线。
相邻晶面的衍射模拟结果
双衍射模拟结果
实际衍射结果
摩尔纹
摩尔纹是参与衍射的晶体中原子（由于析出物、畸变等）发生细微位移而导致的周期性衬 度差。摩尔纹在正空间（明/暗场像）的形貌是周期性的明暗条纹，倒易空间（衍射图像） 为周期性的平行线。这些平行线本质上是由密集的衍射斑点组成的。
Reference
All academic images are referenced from the academic paper Diffraction analysis of
α-Fe precipitates in a polycrystalline Cu–Fe alloy published in Materials
正空间中的摩尔纹
摩尔纹的衍射图像
摩尔纹的衍射图像（细节）
正空间
• 在两组晶面的相交处，衍射加强，形成暗
斑（明场像）或亮斑（暗场像）。 • 在两组晶面偏离最大处（一组晶面穿过另
一组晶面的中点），衍射减弱，形成亮斑
（明场像）或暗斑（暗场像）。 • 摩尔纹的宽度可以通过两组晶面的间距差 和空间夹角算出。 • 实际衍射中由哪两组晶面产生摩尔纹需要 根据实际计算结果逐步确认。 摩尔纹（黑色实线）的正空间示意图
摩尔纹间距
正空间中的晶面距离 d的倒数对应于倒易空 间中倒易矢量g的模：
产生摩尔纹的两组晶面的倒易矢量的矢量 差即对应摩尔纹两次衍射增强（或降低） 的距离D的倒数：
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倒易空间
在仅考虑相邻晶面衍射时，倒易空间（衍射图像）为在主晶格衍射斑点附近出现小衍射斑， 该衍射斑由偏离主晶格的点阵衍射产生。考虑相邻三个晶面的衍射（双衍射）时会出现平行
排列的多个衍射斑点。实际衍射汇总由许多晶面衍射得到的衍射斑就转化为相互平行的直线。
相邻晶面的衍射模拟结果
双衍射模拟结果
实际衍射结果