量子力学第一章量子物理学百年回顾-USTC
南京师范大学量子力学课件-第一章-引言
20sin 22
其中
0
22.41
m0C
010 cm
称为电 C子 om 的 波 pto长 n 。
• 该式首先由 Compton 提出,后被 Compton 和吴有训用实 验证实,用量子概念完全解释了Compton 效应。
• 因为式右是一个恒大于零的数,所以散射波的波长 λ‘总是比入射波波长长,且随散射角θ增大而增大。
No
(三)ComptonI散m 射-光的a 粒子g 性证实e 。
Compton 效应:
X-射线被轻元素如白蜡、石墨中的电子散射后出现 的效应,有如下 2 个特点:
1 散射光中,除了原来X 光的波长λ外,增加了一 个新的波长为λ'的X光, 且λ' >λ;
2 波长增量
Δλ=λ’
–λ
3 随散射角增大而增大。这
取的整数倍,即
L n
其中
n 1,2,3
3.量子跃迁假设
原子处于定态时不辐射,但是因某种 原因,电子可以从一个能级 En 跃迁 到另一个较低(高)的能级 Em ,同 时将发射(吸收)一个光子。光子的 频率为:
No Image
(二)经典物理学的困难
但是这些信念,在进入20世纪以后, 受到了冲击。经典理论在解释一些新 的试验结果上遇到了严重的困难。
(1)黑体辐射问题 (2)光电效应 (3)氢原子光谱
黑体辐射问题
黑体:能吸收射到其上的全部辐 射的物体,这种物体就称为绝对 黑体,简称黑体。
能 量 密 度
No
(3)证 明
Image
入射光子打在静止的电子上,根
据能量和动量守恒定律:
k’
k km m v 2cm 代0c2
两边平方
量子力学 第1章1(xs)_846001051
维恩公式
小时: ()
瑞利-金斯公式
18
普朗克的热辐射公式是怎样推导出的?
空腔壁可看成是谐振子,具有各种不同的固 有振动频率,受热时以各种不同的频率辐射 能量。 可算出,热平衡时,黑体的辐射本领为:
M
(T
)
2
c2
2
(,T)
(A)
(,T)是频率为ν的谐振子在温度
为T的平衡态中能量的平均值。
按经典理论,谐振子的能量是连续的,并服从
en
n0
n0
20
d
d
ln en n0
d
d
n0
e
n
e n
ne n
n0
e n
n0
n0
(,T)
kT
d
d
ln
n0
e n
h
d
d
ln n0
e n
en 1 e e2 e3 ····
令 x e
n0
1 x x2 x3 ···· (1 x )1 (1 e )1
(,T) h d ln( 1 e )1
1998推荐值:h 6.626068761034 J s
一般取:h 6.631034 J s
25
叶企孙(1898—1977) 中国科学院学部委员(常务)
清华大学首任物理系主任 (1926)、首任理学院院 长(1929)
五, 量子假说的含义及其与宏观现象的关系
E=n n=1,2,3...
能量
= h
T
M
d E (T )
d
物 质 种 类
表 面 情 况 9
温度短波成分 即短波成分的M
由M的分布可确定物体的温度。
量子力学QuantumMechanics
1951年, 普林斯顿大学的Bohm提出了符合局域实在论的隐变量理论 (hidden variable theory)
1954年Bell提出, 任何符合Einstein局域实在论的隐变量理论都将 和量子力学不相容, 并利用Bohm理论导出了一个不等式 (Bell不等式):如果隐变量理论正确,则实验结果符合不等式; 如果量子力学正确,结果则相反
EPR(Einstein-Podolsky-Rosen) Paradox
考虑两个粒子A, B组成的一对总动量总自旋为零的粒子对 (称EPR对),两个粒子随后在空间上分开很大的距离,以致对 粒子A进行的任何物理操作都不会对粒子B产生干扰. 如果
某时刻两者间的距离为a,此时测量粒子A的位置为x1,意味 着测得粒子B的位置为x1-a; 如果测得粒子B的动量为p, 就 意味着测得粒子A的动量为-p. 这就对A和B的位置和动量同
8. 1940年, P. R. Feynman 提出了路径积分 量子力学
9.量子力学的争论与进展
关于量子力学的诠释和适应范围
(1926年) Born: 波函数的概率诠释
Bohr的互补性原理: 波动与粒子描述是两个理想的经典概念, 各自有其适应范围,在特定物理现象的实验探索中,辐射或实物 都可展现其波动性和粒子性,但这两种理想描述的任何单独一 方都不能对所研究的现象给出完整的说明.
Bohr半径:(1912,1922 Nobel Prize)
a 2 / mee2 0.53 10 10 m
Bohr 假设:
1) 原子能够,而且只能够稳定存在于与离散的
-第1章-量子力学基础详细讲解
1.3.4 表象变换 设有两个表象A和B,其基矢分别为、。 (a)态矢的表象变换 在表象A中,可将任意态矢展开为 ,; 在表象B中,可将同一个态矢展开为 ,。 所谓态矢的表象变换,就是要建立和之间的关系。
(1.28) (1.29)
, (1.30) 其中
(1.31) 矩阵称为表象A和表象B之间的变换矩阵。(1.30)式可简写成
态矢量的归一化条件为 (1.23)
在连续变量表象中,完备性条件为 (1.24)
任意态矢量可展开为 (1.25a)
其中 (1.25b)
是态矢在表象中的表示,也就是通常讲的波函数。可见,态矢量在连续 表象中表现为一个普通函数。
态矢量的归一化条件为
(1.26) 可见,选定了一组基矢,就选定了一个表象;这类似于,选定了一 组单位矢量,就选定了一个坐标系。常用的连续表象有坐标表象和动量 表象;常用的离散表象有能量表象和角动量表象。
由于线性厄密算符的上述性质,在实验上可观测的力学量(如:坐 标、动量、能量、角动量、自旋等)均用线性厄密算符表示。不过,我 们也会遇到一些非常重要的非厄密算符,如光子产生算符、光子湮灭算 符等。
算符在量子态中的期望值(平均值)记为 (1.12a)
平均值为c数。若将态矢量按(1.11a)式用算符的本征态展开,则平均 值的计算如下:
1.4.2 纯态和混合态举例 (a) 纯态: 光子数态(photon-number state) ,其密度算符为 (1.51)
其中为光子数。 相干态(coherent state),其密度算符为 (1.52)
(1.18) 其中 。例如,坐标和动量的对易关系为
其不确定度关系为
(5) 全同粒子假设 作为量子力学的一条基本假设,认为所有的同一类粒子(例如所有 的电子、所有的光子等)的各种固有属性都是相同的,即同一类粒子是 全同的粒子。因而,在由全同粒子组成的系统中,交换其中任意两个粒 子不会改变系统的状态,这导致描述全同粒子系统的波函数对粒子的交 换要么是对称的,要么是反对称的。 研究发现,全同粒子可分为两大类,一类称为玻色子,其自旋为零 或正整数(,…);另一类称为费米子,其自旋为半奇数(,…)。玻 色子和费米子具有完全不同的性质,例如,描述玻色子系统的波函数对 粒子的交换是对称的,而描述费米子系统的波函数对粒子的交换是反对 称的;玻色子服从玻色-爱因斯坦统计,而费米子服从费米-狄拉克统 计。
量子力学第1章
第一章量子力学的诞生1.1设质量为m 的粒子在谐振子势2221)(x m x V ω=中运动,用量子化条件求粒子能量E 的可能取值。
提示:利用 )]([2,,2,1,x V E m p n nh x d p -===⋅⎰)(x V解:能量为E 的粒子在谐振子势中的活动范围为 a x ≤ (1) 其中a 由下式决定:2221)(a m x V E a x ω===。
a - 0 a x 由此得 2/2ωm E a =, (2)a x ±=即为粒子运动的转折点。
有量子化条件h n a m a m dx x a m dx x m E m dx p aaaa==⋅=-=-=⋅⎰⎰⎰+-+-222222222)21(22πωπωωω得ωωπm nm nh a 22==(3) 代入(2),解出 ,3,2,1,==n n E n ω (4)积分公式:c au a u a u du u a ++-=-⎰arcsin 22222221.2设粒子限制在长、宽、高分别为c b a ,,的箱内运动,试用量子化条件求粒子能量的可能取值。
解:除了与箱壁碰撞外,粒子在箱内作自由运动。
假设粒子与箱壁碰撞不引起内部激发,则碰撞为弹性碰撞。
动量大小不改变,仅方向反向。
选箱的长、宽、高三个方向为z y x ,,轴方向,把粒子沿z y x ,,轴三个方向的运动分开处理。
利用量子化条件,对于x 方向,有()⎰==⋅ ,3,2,1,x x xn h n dx p即 h n a p x x =⋅2 (a 2:一来一回为一个周期)a h n p x x 2/=∴,同理可得, b h n p y y 2/=, c h n p z z 2/=,,3,2,1,,=z y x n n n粒子能量⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛++=++=222222222222)(21c n b n a n mp p p m E zy x z y x n n n zy x π ,3,2,1,,=z y x n n n1.3设一个平面转子的转动惯量为I ,求能量的可能取值。
中国科学技术大学量子力学公开课学习笔记
中国科学技术大学量子力学公开课学习笔记量子力学是现代物理学中一门重要的学科,研究微观粒子的行为和性质。
本文将记录我在中国科学技术大学的量子力学公开课学习中的一些心得和笔记。
第一章:简介量子力学是20世纪初建立的一门物理学理论,它描述了微观世界的粒子在特定条件下的运动和相互作用规律。
量子力学理论的提出颠覆了经典物理学的传统观念,引发了物理学的革命性变革。
第二章:量子力学基本原理量子力学的基本原理包括态函数、波函数、不确定性原理等。
态函数描述了一个物理系统的状态,而波函数则描述了它的运动规律。
不确定性原理则揭示了粒子的位置和动量无法同时被精确测量的事实。
第三章:量子力学的数学工具量子力学使用一套独特的数学工具来描述和计算微观粒子的性质。
其中,薛定谔方程是量子力学的核心方程,它可以描述物理系统的时间演化情况。
同时,量子力学还利用了矩阵和算符等工具来描述粒子的运动和性质。
第四章:量子力学的测量量子力学中的测量过程有着独特的规律和特点。
测量结果是随机的,且测量改变了系统的状态。
测量的过程也揭示了观察者与被观测系统之间的相互关系。
第五章:量子力学的应用量子力学不仅仅是一门理论学科,还具有广泛的应用领域。
量子力学在材料科学、精密测量等领域都有重要的应用。
同时,量子计算和量子通信等新兴技术也是基于量子力学原理的。
第六章:量子力学的发展和前景随着科学技术的不断进步,量子力学理论也在不断发展和演化。
量子力学的研究将继续推动科学的边界,并为未来的技术发展提供新的突破点。
结语通过参加中国科学技术大学的量子力学公开课,我对量子力学有了更深入的了解。
量子力学作为一门前沿的学科,探索了微观世界的奥秘,为我们认识和改造世界提供了新的思路和方法。
我对于量子力学的学习充满了兴趣,并期待着在将来能进一步深入研究和应用这门学科。
总结:通过学习中国科学技术大学的量子力学公开课,我对于量子力学的基本原理、数学工具、测量方法和应用领域有了全面的认识。
量子力学第一章
电子和信息技术的物理基础(一)
• 1925~1926 量子力学建立; • 1926 Fermi-Dirac统计法的提出,得知固体中的电 子服从Pauli 原理; • 1927 Bloch理论的建立,得知理想晶格中电子无散 射; • 1928 Sommerfeld 提出能带的猜想; • 1929 Pelels 提出禁带、空穴的猜想;Wilson和 Bloch从理论上解释了导体、绝缘体和半导体的性 质和区别;Mott和Jones用电子轰击、X射线发射和 吸收等方法验证了能带理论;Bethe提出Fermi面的 概念;Landou提出Fermi面可测量;
量子力学参考书
1 量子力学 曾谨言 科学出版社 (2套) 2 量子力学导论 曾谨言 北京大学出版社 3 量子力学教程 曾谨言 科学出版社 4 量子力学(第三版) 汪德新 科学出版社 5 量子力学教程 钱伯初 高等教育出版社 6 量子力学 苏汝铿 高等教育出版社 7 量子力学 张永德 科学出版社 8 量子力学 梁绍荣 北京师范大学出版社 9 量子力学教程习题剖析 孙婷雅 (曾谨言) 10 量子力学习题精解 吴强(张永德 ) 11 量子力学考研辅导教材 史守华 清华大学出版社 12 量子力学习题精选与剖析 钱伯初 曾谨言
解释黑体辐射的能谱分布——开创了 量子理论的新纪元 (二)1900—1923年间
1905年爱因斯坦提出光量子假设
——解释光电效应
1913年玻尔提出原子结构量子化假设
——解释原子光谱的分布规律
1923年康普顿散射实验
——证实光具有粒子性
(三)1924年德布罗意提出微观粒子具有波 粒二象性的假设
(四)1924—1927年薛定谔、海森堡、玻恩、 狄拉克奠定了量子理论基础
第一章 绪论
量子力学百年回顾
Part
05
量子力学在各个领域的应用
原子能级与激光技术
原子能级
量子力学揭示了原子内部电子的能级结构,解释了原子光谱的离散性,为原子 能级的研究提供了理论基础。
激光技术
量子力学阐明了光与物质相互作用的本质,为激光的产生、放大和控制提供了 理论支持,推动了激光技术的发展和应用。
超导与量子霍尔效应
超导
量子信息
量子力学阐明了信息的传递、存储和处理过程,为量子通信、量子加密和量子隐 形传态等量子信息技术提供了理论支持。
Part
06
量子力学面临的挑战与未来发 展
量子力学与广义相对论的统一问题
量子引力理论的探索
01
寻求将量子力学与广义相对论相结合的理论框架,如弦理论、
量子引力等。
黑洞信息悖论
02
探讨黑洞信息丢失与量子力学幺正性之间的冲突及其可能的解
量子纠缠与量子通信
量子纠缠
两个或多个粒子之间存在一种特殊的关联状态,使得它们的状态无 法单独描述,只能作为一个整体来描述。
量子通信
利用量子力学中的原理和技术进行信息传递和处理的新型通信方式, 具有绝对的安全性、高速传输和远距离通信等优势。
量子密钥分发
基于量子力学中的测不准原理和不可克隆定理,实现安全密钥的分发 和传输,为保密通信提供了强有力的支持。
决方案。
宇宙常数问题
03
解释宇宙常数在量子力学与广义相对论中的不同表现及如何调
和二者之间的矛盾。
量子计算机的研制与应用前景
量子计算原理与技术
研究量子比特、量子门、量子算法等基本原理,以及超导、离子 阱、光学等量子计算技术。
量子计算机的潜在应用
探讨量子计算机在密码学、化学模拟、优化问题等领域的应用前景。
量子物理发展简史
me e 1 1 e 1 e 1 2 En me vn 2 2 2 40 rn 80 rn 2 40 n
玻尔能级
R En 2 n
me e R 2 13.6eV 2 40
2 2
理论值和里德伯常数一致
在这篇文章中他们不仅采用了海森堡的方式把广义坐标q和广义动量p用矩阵表示而且从量子化条件出发利用对应原理得出qpqqp361925年底玻恩约丹和海森堡合作发表论文关于量子力学把以前的结果推广到多自由度和有简并的情况系统地论述了本征值问题定态微扰和含时间的定态微扰导出了动量和角动量守恒定律以及强度公式和选择定则还讨论了塞曼效应等问题从而奠定了量子力学的基础
爱因斯坦引力场方程(广义相对论)
论运动学与动力学关系的量子理 论再解释,海森堡,1925 关于量子力学I,波恩和约当, 1925 关于量子力学II,波恩、海森堡和 约当,1925
矩阵 力学 奠基 之作
史称“一人文章”、“二人文章”、“三人文章”
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测不准原理
德布罗意和物质波
德布罗意
1892年出生于法国的贵 族家庭,其家族为法国王朝效力了二 百多年,其父曾任法国的财政部长, 其兄莫莱斯.德布罗意是一位研究X射 线的知名物理学家。德布罗意大学时 学的是中世纪历史,获巴黎大学文学 学士学位。出于对物理学浓厚的兴趣,大学毕业后转 攻理论物理,师从物理学名家朗之万,在后者的指导 下攻读博士学位。由于提出物质波理论荣获1929年 诺贝尔物理学奖。
外光电效应
真空管
光照射某种物质,致使部分电子逃逸
物质表面。这些电子被称为光电子。 光电倍增管 (Photomultiplier)
经典麦克斯韦尔理论的推论
第章量子力学基本原理共132页
要点二(频率假设):当电子由低能量轨道跃 迁至高能量轨道,相应地原子由低能量定态变 为高能量定态,必须吸收一个光子;反之由高 返低,则放出一个光子。光子的能量就等于两 个能级或定态能量之差。
EEIIEI hn
38
要点三(量子化假设):在原子的各种可能的
态中,电子绕核运动的角动量L必须是h/2的
Rutherford的推论
原子内大部分是空的。 原子中有一核集中了原子的几乎所有质量和全 部正电荷,其半径却非常小。 计算出原子半径为1.6×10-10m,而原子核半径 仅为3×10-14m。
34
Rutherford关于原子结构的“行星模型”(1911年)
原子的中心有一带正电的原子核,它几乎集 中了原子的全部质量,其大小与整个原子相比 是很小的。 电子围绕原子核旋转。 对于中性原子,原子核的正电荷与其周围的 所有电子的负电荷之和相等。
35
Rutherford的原子有核模型不能解释原 子光谱,并与经典理论不符
按照经典力学和电磁理论,行星模型中的电子 应发出连续的电磁波辐射,而不是 “条形码”。 如果电子以经典电动力学预言的方式发出电磁 辐射,则电子就会螺旋式地向原子核掉落,即原 子是不稳定的。
36
Bohr原子结构理论(1913年) 要点一(定态假设):原子核外的电子只能在 某些稳定的轨道上绕核旋转,原子相应处于稳 定态(又称为定态),这时电子绕核旋转不产 生经典辐射。能量最低的稳定态称为基态,其 它的称为激发态。
25
A. Einstein 1879~1955,德国
狭 义 相 对 论 、 光 子 学 说 ( 1905 年 ) , 广 义 相 对 论 ( 1916 年),研究统一场理论(1923年以后),为量子力学和现 代物理学做出杰出贡献,获1921年Nobel物理奖。
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Wien 公式:ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
u(ν, T) ∼ νn e−cν/T, (n ≥ 0)
积分后与 Stefan-Boltzmann 比较得到:n = 3.
The findings of Lummer and Pringsheim for the intensity of the blackbody radiation as a function of its wavelength. The measurements (× symbols connected by full lines)deviate from values computed according to Wien’s law (⊗ symbols connected by broken lines).
2 能量动量等物理量的变化是连续变化的。例如,热力学的能量 传递, 电磁场的能量吸收等。
3 由原子、分子构成的物质在本质上以粒子的形式存在,其运动 本质上是轨道运动。
4 电磁场本质上是以波动的形式存在和演化。
量子力学的第一个突破:黑体辐射。
经典物理的缺陷首先表现为不能解释黑体辐射能量密度随频率 的分布规律。
2
2.5
3
Wavelength (¡m)
实验及理论:
Stefan-Boltzmann: 辐射功
率P
=
σT4
=
c 4
u,
实验测得:
σ = 5.67 × 10−12W/cm2 · K4. Boltzmann
理论上推导出了这一公式。
Wien 位移律:热力学推导 λmaxT = b, b = 0.2898cm · K.
Boltzmann 的统计力学使得对热现象的研究成为了力学的一个 分支。但是当时统计力学并没有被大多数人接受。即使是物质 是由原子分子这样的微观粒子构成的假说仍然没有被广泛的接 受。
宏观世界中的经典物理学:
电磁理论 电现象和磁现象产生联系:Oersted 和 Faraday 发展:Maxwell,电动力学(Electrodynamics),预言了电 磁波。Hertz,实验上产生、接收电磁波,验证了 Maxwell 的理论。
光学(optics):Fresnel, 光的波动理论,Hertz 发现电磁波后, 光波是电磁波的一种。 当时,电流被看成是运动的电荷,与力学产生了联系。电磁波 被认为与机械波类似,传播的介质以太(Aether)。
当时, 经典物理学对于宏观世界中物理现象的基本认识:
1 物理现象的基本规律是决定论的。
=
1,
宏观世界中的经典物理学:
20 世纪前发展起来的经典物理学 力学 (Mechanics):Newton(1643–1727) 三定律, 万有引力定律。 数学发展:Euler(1707–1783),Lagrange(1736–1813), Hamilton(1805–1865), Jcobi(1804–1851).
1 黑体: 能吸收所有照射其上的电磁辐射。 2 具有一定温度时,黑体也能向外发射电磁波, 比其他任何物体
放出的都多。 3 黑体辐射:在一个腔体内黑体一定温度下和辐射形成热平衡时,
辐射的能量密度随频率的分布只跟温度有关,与形状等其他因 素无关. (Kirchhoff u(ν, T)) 。 4 开小口的空腔:光射入空腔后多次反射, 被腔壁吸收。整个腔 体保持一定温度,腔体内充满黑体辐射, 从小孔发出的辐射可 以看成是个黑体辐射。
Rayleigh-Jeans 的理论解释:
1900 年前后,Rayleigh 和 Jeans 利用电动力学以及统计力学提出 Rayleigh-Jeans 公式:
先求 ν ∼ ν + dν 的单位体积的态密度:考虑边长为 L 的立方 体内的电磁波的振动模式 (周期边界条件):
ki
=
ni
·
2π L
,
i
精确描述宏观物体的机械运动:星体的轨道运动, 刚体,弹性 物体,流体流动,波动(水波,声波)等 广泛的应用:机械工程,工业革命。
宏观世界中的经典物理学:
热力学统计力学: 工业革命中热机的广泛使用 热力学第一定律:能量守恒,Joule (1818–1889), Mayer(1814-1878), Helmholtz (1821-1894).
量子力学
第一章:量子物理学百年回顾
肖志广
中国科学技术大学物理学院近代物理系 xiaozg@
2019 年 9 月 3 日
量子力学简介
19 世纪末 20 世纪初,牛顿力学,热力学统计物理以及电磁理 论对宏观世界的物理描述已经比较完善。 但是,随着人们对微观世界探索的深入,人们发现经典物理学 用来微观世界会遇到许多困难。 人们对经典物理不能处理的黑体辐射,光电效应,原子光谱的 深入研究,建立了描述微观世界粒子运动规律的量子力学。 微观粒子与宏观物体运动一个显著的不同就是概率是微观粒子 运动的内禀属性。 20 世纪量子力学建立并运用到其他领域如原子物理,原子核理 论,量子化学,固体理论,量子电子学,超导超流等理论,推 进人们对大自然各方面的认识。 其广泛应用导致了新技术迅猛的发展:半导体技术的应用,新 兴的信息产业。 量子力学的应用还有很大的潜力有待我们进一步发掘。 我们首先来回顾一下 20 世纪初人们建立量子力学的过程。
Blackbody Model: cavity with a small hole
黑体辐射的实验发现:
Spectral radiance (kW · sr⁻¹ · m⁻² · nm⁻¹)
UV VISIBLE
14 5000 K
12
INFRARED
10
8
6
4000 K 4
2 3000 K
0
0
0.5
1
1.5
热力学第二定律:熵 (entropy),Carnot(1818–1889), Kelvin(1824–1907), Clausius(1822–1888)
统计力学 (statistcal mechanics):Maxwell, Boltzmann(1844– 1906). 使宏观热现象与微观粒子的运动产生了联系: 温度 → 微观粒子 的热运动的平均动能; 熵 → 宏观状态微观状态数, 发生的概率 (Boltzmann)。 在经典物理中引入了概率。