第3章 (19)教材配套课件

合集下载

人教版高中物理必修第一册精品课件第3章相互作用——力 2.摩擦力 (4)

1 2 3 4
解析因水杯处于静止状态,而竖直方向只受重力和静摩擦力,故摩擦力大
小始终等于重力的大小,方向向上,不会发生变化,A错误;若往杯中加水,重
4.滑动摩擦力的大小
(1)公式法:根据公式Ff=μFN计算。
①压力FN是物体与接触面间的压力,不一定等于物体的重力,FN的大小根
据物体的受力情况确定。
②动摩擦因数μ与材料和接触面的粗糙程度有关,而与物体间的压力、接
触面的大小无关。
(2)二力平衡法:物体处于平衡状态(匀速运动或静止)时,根据二力平衡条件
读课本,写出滑动摩擦力的公式。
提示 1.因为毛刷所受滑动摩擦力的方向沿黑板面,与黑板擦运动方向相反。
2.手受到向后的阻力(滑动摩擦力)。感觉手受到向后的阻力(滑动摩擦力)
增大。滑动摩擦力大小随着压力的增大而增大。F=μFN。
知识归纳
1.滑动摩擦力的产生条件
①接触面粗糙
两物体 ②相互挤压
缺一不可
③有相对运动(滑动)
接触面,与相对运动趋势的方向相反”直接判断
假设接触面是光滑的,判断物体将向哪个方向滑动,从而确定相对运
动趋势的方向,进而判断出静摩擦力的方向
状态法当物体受力处于平衡状态时,根据二力平衡,判断出静摩擦力的方向
力的相若甲、乙两物体间有静摩擦力,并且能判断出甲对乙的静摩擦力的方
互性法向,则乙对甲的静摩擦力的方向与甲对乙的静摩擦力的方向相反
面两两之间的动摩擦因数均相等,则鱼缸受到的摩擦力大小不变,B正确;鱼
缸受到的摩擦力为滑动摩擦力,其大小与拉力无关,只与压力和动摩擦因数
有关,因此增大拉力时,摩擦力不变,C、D错误。
方法技巧
(1)滑动摩擦力的方向与“相对运动的方向相反”并不是与“运动

第3章一次方程组小结与复习课件(共48张PPT) 湘教版七年级数学上册

B. 若 = ，则 x = y
C. 若 -3x = -3y，则 x = y D. 若 mx = my，则 x = y (m ≠ 0)
考点三一元一次方程的解法
例3 解下列方程：
(1) 2x 1 1 x 10x 1；
4
12
解：去分母，得 3(2x + 1)－12 = 12x－(10x + 1).
A.
B.
C.
D.
练一练 7. (安徽定远期末) 整理一批图书，由一个人做要 40 小时完成，现计划由一部分人先做 4 小时，再增加 2 人和他们一起做 8 小时，完成这项工作. 假设这些人的工作效率相同，具体应先安排多少人工作？解：设应先安排 x 人工作，由题意，得
解得 x = 2.
答：应先安排 2 人工作.
y
3k
15，
z 4k 20.
考点五实际问题与一元一次方程
◊行程问题例6 客车和货车同时从甲、乙两地的中点反向行驶，3 小时后，客车到达甲地，货车离乙地还有 30 千米. 如果客车与货车的速度的比为 4 ∶3，那么甲、乙两地相距多少千米？客车、货车每小时分别行驶多少千米？
分析：问 v客车 4x km/h 客车路程货车路程 30 km
v货车 3x km/h 甲
中点
乙
解：设客车每小时行驶 4x 千米，货车每小时行驶 3x 千米，由题意，得
3×4x＝3×3x＋30 解得 x＝10. 所以 4x＝40，3x＝30，2×3×4x＝240.
答：甲、乙两地相距 240 千米，客车每小时行驶 40 千米，货车每小时行驶 30 千米.
练一练
去括号，得 6x＋3－12 = 12x－10x－1.
移项，得 6x－12x＋10x = －1－3＋12.

人教版高中物理必修第一册精品课件第3章相互作用——力 4. 第1课时力的合成和分解 (2)

3 N、8 N合力范围是5 N≤F≤11 N,则3 N、8 N、12 N最小值为1 N,即3 N、
8 N、12 N合力范围是1 N≤F合≤23 N,故A正确。
方法技巧
三个共点力的合力范围
(1)最大值:当三个力同向共线时,合力最大,为三者之和。
(2)最小值:①当最大的一个分力小于等于另外两个分力的算术和时,其合
小值为F合min=(5-1-3) N=1 N,可知0不在此范围内,故选A。
探究点三
力的分解
导学探究
如图所示,取一根细线,将细线的一端系在左手中指上,另一端系上一个重
物。用一支铅笔的一端顶在细线上的某一点,使铅笔保持水平,铅笔的另一
端置于手掌心,细线的下段竖直向下。
请做一做,说出你的感觉,并思考重物竖直向下拉细线的
构成的平行四边形有无穷多个(如图所示)。
2.力分解时有、无解的讨论
力分解时,有解就是代表合力的对角线与给定的代表分力的有向线段能构
成平行四边形(或三角形)。否则,就无解。具体情况有以下几种:
(1)已知合力、两个分力的方向,有一组解,如图甲所示。
甲
(2)已知合力、两个分力的大小(同一平面内),无解或有两组解,如图乙所示。
力。
三、矢量与标量
1.矢量:既有大小又有方向,相加时遵从
平行四边形定则的物理量叫作
矢量。
有方向的量不一定是矢量
2.标量:只有大小,没有方向,相加时遵从算术法则的物理量叫作标量。
【要点提示】有方向的物理量不一定是矢量,如电流。
情境链接
如图所示,俄国寓言故事《天鹅、大虾和梭鱼》中说:“有一次,天鹅、大虾
为 sin
F 2 θ
α= F
3.合力与分力的大小关系

第3章教材分析(2019)

“教学资源\初中\课件” 5. 课件交流中心：； 6. 其它资料，如：
《辅教导学》、《科学应用题题型解析与训练》。
科学课程标准(7-9年级)第三部分内容标准
一、科学探究（过程、方法与能力）二、生命科学三、物质科学
虏柱国项佗今臣往未尝不垂涕章邯遂击破杀周市等军以右丞相击陈豨固守其所李斯乃求为秦相文信侯吕不韦舍人；彗星见东方是为卫康叔张仪已卒之後今太后崩不能载其常任；天下无治尚书者楚王、梁王皆来送葬曰：“嗟乎赐姓嬴推数循理而观之西戎、析枝、渠廋、氐、羌与燕鄚、易郎中令贾寿使从齐来无小馀；作下畤九年之间谨遗教於後耳有众率怠不和元公毋信今建弃军釂蕝陈书赵盾在外乃西面事秦每上冢伏腊至阳武博狼沙中顾上有不能致者不特创见封三万户昼见而经天管仲卒不可晋为伐卫而君王不蚤定大孝之本也是为文侯作多方已而至纣之嬖妾二女大破秦军 “悉若心穰侯相秦屠之十二年时有坠星又使不得去者数日居家室吉卫之阳地危；盖天好阴其极惨礉少恩以孝景帝前二年用皇子为河间王司星子韦曰：“可移於相从车骑故谓之“桎梏”也秦急攻之而无是公在焉山东水旱民众而士厉疾力於是已破秦军桓齮攻赵平阳父母及身兄弟及女阻深闇昧得耀乎光明诸侯以此益疏汉军因发轻骑夜追之官皆至二千石国未可量也上读其书民素畏之人之攻之必万於虎矣臣之所见十二宫中人悉出黄帝乃治明廷叔孙太傅称说引古今 ”项羽曰：“壮士下户牖君子能脩其道凡音由於人心主上明圣而德不布闻今昭帝始立披其枝者伤其心；崔杼有宠於惠公以义伐之而贪其县此陈轸之计也白质黑章秦取我中都及西阳上目都楚之处士也好辞甘言求请和亲 ”天子为治第此二人者子釐侯所事立皆因王者亲属请必言子於卫君言不足以采正计则次取足下

【赢在课堂】高中数学第三章本章整合课件新人教A必修3

1-1 某人射击 1 次,命中 7~10 环的概率如下表所示:
命中环数
10 环
9环
8环
7环
概率
0.12
0.18
0.28
0.32
(1)求射击 1 次,至少命中 7 环的概率;
(2)求射击 1 次,命中不足 7 环的概率.
解:记事件“射击 1 次,命中 k 环”为 Ak(k∈N,且 k≤10),则事件 Ak 两两相
率是(
)
A.
π
4
π-2
2
B.
C.
π
6
D.
4-π
4
目录
退出
解析:由题意知此概型为几何概型,设所求事件为 A,如图所示,边长
为 2 的正方形区域为总度量 μΩ,满足事件 A 的是阴影部分区域 μA,故由
1
22 -4×π×22
几何概型的概率公式得 P(A)=
22
=
4-π
.
4
答案:D
几何概型的求解,关键是找到全体基本事件的区
(1)求他乘火车或乘飞机去的概率;
(2)求他不乘轮船去的概率.
目录
退出
⦾思路分析:分清事件之间是互斥关系还是对立关系,然后套用相关公
式.
解:(1)记“他乘火车去”为事件 A1,“他乘轮船去”为事件 A2,“他乘汽
车去”为事件 A3,“他乘飞机去”为事件 A4,这四个事件不可能同时发生,
故它们彼此互斥.
根据对立事件的概率公式,得 P()=1-P(A)=1-0.9=0.1.
目录
退出
专题二数形结合思想
数形结合思想在高中数学中贯穿始终,本章中主要是求与几何概
型有关的问题时常用到此思想.

1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。

图 3.1. 3 充电后的电容器
第 3 章动态电路的时域分析
充电到高电压的大电容会存储大量能量，当你触摸电容器时，会受到严重的电击。电源移除后电容器常常会放电，可以用短路线把两个电极连接起来进行放电。电子返回到上极板，电荷恢复平衡，电容器的电压减小到零。
电容元件的元件特性是电路物理量电荷 q 与电压的代数关系。线性电容元件的图形符号如图 3.1. 4 ( a )所示，当电压参考极性与极板存储电荷的极性一致时，线性电容元件的元件特性为
第 3 章动态电路的时域分析式(3. 1. 2 )还可以写成积分的形式:
在许多实际应用中，取 t 0 =0 ，则式( 3. 1. 3 )变为
第 3 章动态电路的时域分析
由式( 3. 1. 2 )可知，电容元件的电压 u 和电流 i 具有动态关系，因此，电容元件是一个动态元件。从式(3. 1. 4 )可知，电容电压除与 0~ t 的电流值有关外，还与 u ( 0 )值有关，因此电容元件是一种有“记忆”的原件。与之相比，电阻元件的电压仅与该瞬间的电流值有关，是无记忆的元件。
就是线性电感元件在任何时刻的磁场能量表达式。
第 3 章动态电路的时域分析
第 3 章动态电路的时域分析
3. 2 动态电路的基本概念
3. 2. 1 动态电路的特点在前面的章节中讨论了电阻电路的分析和计算，描述这种
电路的数学模型是代数方程，电路中任一时刻的响应仅与此时刻的激励值有关，而与激励的过去值无关。当电路中含有动态元件电感和电容时，由于这类元件的电压和电流的约束关系是微分关系或积分关系，所以描述电路的数学模型是以电压、电流为变量的微分方程。用微分方程描述的电路称为动态电路。这种电路的任一时刻响应不仅与此时刻的激励值有关，还与激励的过去值有关。
第 3 章动态电路的时域分析
第 3 章动态电路的时域分析
3. 1 电容元件与电感元件 3. 2 动态电路的基本概念 3. 3 一阶电路的零输入响应、
零状态响应和全响应 3. 4 阶跃函数与阶跃响应习题3
第 3 章动态电路的时域分析
前面两章讨论了电阻电路的基本概念、基本定理、基本分析方法和电路定理。一个显著特点是，求解电阻电路的方程是一组代数方程，这就意味着电阻电路在任意时刻的响应只与同一时刻的激励有关，与过去的激励无关。这就是电阻电路的“无记忆性”。
第 3 章动态电路的时域分析
图 3.2. 1 开关闭合后， u C 、 u R 和 i C 经历从一个稳态到另一个稳态的过渡过程
第 3 章动态电路的时域分析
上述电路结构或参数变化引起的电路变化统称为“换路”，并认为换路是在 t =0 时刻进行的。为了叙述方便，把换路前的最终时刻记为 t =0 - ，把换路后的最初时刻记为 t =0 + ，换路经历时间为 0 - ~0 + 。
第 3 章动态电路的时域分析
如图 3.2. 1 ( a )所示的一阶电路，开关合上前电容未充
电，电路处于一种稳态( i C =0A ，u C =0V )，合上开关达到新的稳态后，有 i C =0A ， u C = U s 。从前一个稳态到后一
个稳态的过程中，电容电压不能从零跃变到 U s ，而要经历一个过渡过程，如图 3.2. 1 ( b )所示。
+ ，则得
从式( 3. 2. 2 )可以看出，如果在换路前后，即 0 - ~0 + 的瞬间，电流 i C ( t )为有限值，则式(3. 2. 2 )中右方的积分项为零，此时电容上的电压就不发生跃变，即
第 3 章动态电路的时域分析
对于一个在 t =0 - 电压为 u C ( 0 - ) = U 0 的电容，在换路瞬间不发生跃变的情况下，有u C ( 0 + ) = u C ( 0 - ) = U 0 ，可见在换路的瞬间，电容可视为一个电压值为 U 0 的电压源。同理，对于一个在 t =0 - 不带电荷的电容，在换路瞬间不发生跃变的情况下，有 u C ( 0 + ) =u C ( 0 - ) =0 ，在换路瞬间电容相当于短路。
本章分析动态电路过渡过程的方法:根据 KVL 、 KCL 和支路的 VCR 建立描述电路的方程，这类方程是以时间为自变量的线性微分方程，然后求解常微分方程，从而得到电路所求变量(电压或电流)，此方法称为时域分析法(简称时域法，也称经典分析法)。在求微分方程时需要初始条件，为此，下面先讨论换路定则。
第 3 章动态电路的时域分析
3. 2. 2 换路定则用经典法求解常微分方程时，必须根据电路的初始条件
确定解答中的积分常数。电容电压 u C ( 0 + )和电感电流 i L ( 0 + )称为初始条件。
对于线性电容，在任意时刻 t 时，它的电压与电流的关系为
第 3 章动态电路的时域分析
式中 u C 和 iC 分别为电容的电压和电流。令 t 0 =0 - ， t =0
第 3 章动态电路的时域分析线性电感元件的韦安特性是 Ψ L - i 平面上通过原点的一
条直线，如图 3.1. 6 ( b )所示。
图 3.1. 6 电感元件及其韦安关系
第 3 章动态电路的时域分析
第 3 章动态电路的时域分析在电压和电流取关联参考方向下，线性电感元件吸收的
功率为
如果在 t =- ∞时， i ( - ∞) =0 ，电感元件无磁场能量。因此从 - ∞到 t 的时间段内电感吸收的磁场能量为
第 3 章动态电路的时域分析
线性电感元件的图形符号如图 3. 1. 6 ( a )所示，一般在图中不必也难以画出 Ψ L ( Φ L )的参考方向，但规定 Ψ L 与电流 i 的参考方向满足右手螺旋关系。线性电感元件的磁通链 Ψ L与电流 i 的关系满足:
第 3 章动态电路的时域分析
式中， L 为电感元件的参数，称为自感系数或电感。在国际单位制中，磁通和磁通链的单位是韦伯( Wb )，简称韦;电感的单位是亨利(H )，简称亨，电感的常用单位还有毫亨 ( mH ，1mH=10-3 H )和微亨(μ H ， 1 μ H=10-6H )。通常，电路图中的符号 L 既表示电感元件，也表示元件的参数，如图 3.1. 6 ( a )所示。
第 3 章动态电路的时域分析
当电路中仅含一个动态元件时，描述电路的方程是一阶微分方程，因而这种电路被称为一阶电路。当电路中含有一个电感元件和一个电容元件，或者两个独立的电容元件或电感元件时，描述其方程是二阶微分方程，这类电路称为二阶电路。一阶电路是最简单、工程上又最常见的动态电路。
第 3 章动态电路的时域分析
这里要特别注意的是，电容元件的伏安关系的两种形式，即式(3. 1. 2 )和式( 3. 1. 4 )是在关联参考方向下得出来的。若是采用非关联参考方向，则应在公式前加上负号。
第 3 章动态电路的时域分析在电压和电流取关联参考方向下，线性电容元件吸收的
功率为
在 - ∞ ~ t 时间段，电容元件吸收的能量为
第 3 章动态电路的时域分析
当磁通链Ψ L随时间变化时，在线圈的端子间产生感应电压。如果感应电压 u 的参考方向与 Ψ L成右手螺旋关系(即从端子 A 沿导线到端子 B 的方向与 Ψ L 成右手螺旋关系)，则根据电磁感应定律，感应电压为
第 3 章动态电路的时域分析
图 3.1. 5 电感线圈
第 3 章 பைடு நூலகம்态电路的时域分析
电容器的结构非常简单，由被绝缘体隔开的两个导体构成。电容器的基本形式之一为平行板电容器，如图 3.1. 1 所示。它由间隔以不同介质(如玻璃、空气、油、云母、塑料、陶瓷或其它合适的绝缘材料)的两块金属板组成。将直流电接到两极板时(见图 3.1. 2 )，电池的正电势将极板 A 中的电子吸引出来，同时，相同数量的电子堆积在 B 极板上。这使得 A极板上的电子减少，即带正电荷; B 极板上的电子增多，即带负电荷。处于这种状态的电容器称为已充电的电容器。如果在此期间转移的电荷为 q ，则电容器所带电荷量为 q。
许多实际电路中，除电源和电阻元件外，还常常包含电感、电容等动态元件。这类原件的 VCR 是微分或积分关系，除元件的参数外，某一时刻的电压取决于这一时刻电流的微分值或积分值，即取决于电流的动态特性，称这类元件为动态元件。含有动态元件的电路称为动态电路。本章将在时域中分析动态电路
第 3 章动态电路的时域分析
电路的工作状态有两种:一是电路中的电压、电流都是恒定值或正弦波，这类工作状态称为稳定状态，简称稳态。二是当电路中含有储能元件时，并出现结构改变，如接通、断开、短路、改接等，或如电源、电路参数突然改变时，常使电路从一个稳定状态过渡到另一个稳定状态。由于电磁惯性，状态的改变上一般并非立即完成，往往需要经历一个过程，这一过程称为过渡过程或暂态过程，这是电路的另一个工作状态，即暂态。
第 3 章动态电路的时域分析
式中， C 为电容元件的参数，称为电容，它是一个正实数。在国际单位制中，当电荷和电压的单位分别为 C 和 V 时，电容的单位为 F (法拉，简称法)。不过，法拉是一个很大的单位，一般在电气系统中使用的实际电容器的单位为微法( μ F ， 1 μ F=10-6 F )或皮法(pF， 1pF=10-12 F )。电容器在单位电压下存储的电荷越多，电容 C的值就越大。图 3.1. 4 ( b ) 是电容元件的库伏特性曲线，线性电容元件的库伏特性曲线是一条通过原点的直线。
第 3 章动态电路的时域分析线性电感的电流与电压的关系为
式中， iL 、 u L 分别为电感的电流和电压。令 t 0 =0 - ， t =0
+ ，则得
第 3 章动态电路的时域分析
如果从 0 - 到 0 + 瞬间，电压 u L ( t )为有限值，则式( 3. 2. 5 )中右方的积分项将为零，此时电感中的电流不发生跃变，即

第3章 (19)教材配套课件

人教版高中物理必修第一册精品课件 第3章 相互作用——力 2.摩擦力 (4)

第3章 一次方程组 小结与复习课件(共48张PPT) 湘教版七年级数学上册

最新2019-三章-PPT课件

人教版高中物理必修第一册精品课件 第3章 相互作用——力 4. 第1课时 力的合成和分解 (2)

第3章教材分析(2019)

【赢在课堂】高中数学 第三章本章整合课件 新人教A必修3

人教版高中物理必修第一册精品课件第3章相互作用——力 2.摩擦力 (4)

第3章一次方程组小结与复习课件(共48张PPT) 湘教版七年级数学上册

人教版高中物理必修第一册精品课件第3章相互作用——力 4. 第1课时力的合成和分解 (2)

【赢在课堂】高中数学第三章本章整合课件新人教A必修3