大学物理干涉学课件PPT2
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大学物理-12章:光的干涉
iD
n1
e
A
C n2 n1
B
n1
薄膜干涉
§4 分波面双光束干涉
一、杨氏双缝实验(1801)
装置: 稳定、明暗相间条纹
P
S1
Sd
r1
r2
y o
S2
D
物理分析:
d sin d tg yd
D
P
S1
d
r1
r2
y
o
S2 r2 r1
D
yd D
2k
2 (2k 1)
亮纹
暗纹
2
明、暗纹位置:
k 3, 2n1e / 3 368nm
讨论:
1 2k k 0,1, 2
I I1 I2 2 I1I2
if I1 I2 4I1
光的强度为最大值,干涉极大
I I1 I2 2 I1I2 cos
讨论:
2 (2k 1) k 0,1, 2
I I1 I2 2 I1I2
if I1 I2
0
光的强度为最小值,干涉极小
§3 两列单色波的干涉
2e
n22
n12
sin2
i
2
k
2ne 2 k
4ne 41.301.0107 5.20107
2k 1
2k 1
2k 1
k=1时: 5.20 107 m ----绿色光
k=2时: 1.733107 m
----紫外光,不可见
练习:一油轮漏油(n1=1.2)污染海面,在 海水(n2=1.3)表面形成一层薄油污。
随机变化
cos(2
1)
1
cos(2 1)dt 0
0
I I1 I2 非相干叠加加!
《大学物理干涉小结》课件
干涉产生的光束必须平行,以 确保它们在相遇时能够形成稳 定的干涉图样。
相遇区域
干涉产生的光束必须相遇在同 一个区域,以便它们能够相互
作用并形成干涉图样。
干涉图样的形成
干涉图样的形成
当满足干涉条件的光波相遇时,它们会相互叠加,形成特定的干 涉图样。
明暗相间的条纹
在干涉图样中,会出现明暗相间的条纹,这些条纹的出现取决于各 个光波的振幅和相位关系。
条纹间距
干涉图样中的条纹间距取决于光源的波长和相遇区域的大小。
03 双缝干涉实验
双缝干涉实验装置
1 2
光源
选择单色光源,如激光,以保证光的相干性。
双缝装置
双缝装置由两个相距一定距离的平行狭缝构成, 用于产生相干光束。
3
屏幕
放置于双缝后,用于接收干涉光束并呈现干涉图 样。
双缝干涉实验现象
干涉图样
实验误差分析
在实验过程中,误差来源可能包括光源的稳定性、双缝间距的测量精 度以及屏幕位置的调整等,需要对这些误差进行分析和减小。
04 多缝干涉和薄膜干涉
多缝干涉现象
定义
01
多缝干涉是光波通过多个缝隙时产生的干涉现象。
原理
02
当光波通过多个缝隙时,不同路径的光波会相互叠加,形成明
暗相间的干涉条纹。
微波干涉
量子干涉
用于研究量子力学的基本原理和现象 。
பைடு நூலகம்
用于测量气体浓度、湿度等物理量。
02 干涉原理
光的波动性
光的波动性
光具有波动性质,可以像水波一样传播。
波动方程
光波遵循波动方程,描述了光波在空间中的传播 规律。
波动方程的解
求解波动方程可以得到光波的振幅、相位和传播 速度等参数。
相遇区域
干涉产生的光束必须相遇在同 一个区域,以便它们能够相互
作用并形成干涉图样。
干涉图样的形成
干涉图样的形成
当满足干涉条件的光波相遇时,它们会相互叠加,形成特定的干 涉图样。
明暗相间的条纹
在干涉图样中,会出现明暗相间的条纹,这些条纹的出现取决于各 个光波的振幅和相位关系。
条纹间距
干涉图样中的条纹间距取决于光源的波长和相遇区域的大小。
03 双缝干涉实验
双缝干涉实验装置
1 2
光源
选择单色光源,如激光,以保证光的相干性。
双缝装置
双缝装置由两个相距一定距离的平行狭缝构成, 用于产生相干光束。
3
屏幕
放置于双缝后,用于接收干涉光束并呈现干涉图 样。
双缝干涉实验现象
干涉图样
实验误差分析
在实验过程中,误差来源可能包括光源的稳定性、双缝间距的测量精 度以及屏幕位置的调整等,需要对这些误差进行分析和减小。
04 多缝干涉和薄膜干涉
多缝干涉现象
定义
01
多缝干涉是光波通过多个缝隙时产生的干涉现象。
原理
02
当光波通过多个缝隙时,不同路径的光波会相互叠加,形成明
暗相间的干涉条纹。
微波干涉
量子干涉
用于研究量子力学的基本原理和现象 。
பைடு நூலகம்
用于测量气体浓度、湿度等物理量。
02 干涉原理
光的波动性
光的波动性
光具有波动性质,可以像水波一样传播。
波动方程
光波遵循波动方程,描述了光波在空间中的传播 规律。
波动方程的解
求解波动方程可以得到光波的振幅、相位和传播 速度等参数。
大学物理波的干涉
大学物理波的干涉
contents
目录
• 波的干涉基础 • 干涉的形成 • 干涉的特性 • 干涉的应用 • 实验与观察
01
波的干涉基础
波的干涉定义
波的干涉是指两列或两列以上的波在 空间相遇时,在一定条件下,相互叠 加、增强或减弱的现象。
干涉是波看
THANKS
03
干涉的特性
相干性
相干性是指波源发出的波信号在相遇点处相互叠加时,能够形成稳定的干涉现象 。为了满足相干性,两个波源的频率、相位和振动方向必须相同或有一定的规则 关系。
频率相同是相干性的基本要求,因为只有频率相同的波才能产生干涉现象。相位 和振动方向相同则是为了使波信号在相遇点处能够同向叠加,形成稳定的干涉图 样。
05
实验与观察
双缝干涉实验
总结词
双缝干涉实验是研究波的干涉现象的重要实验之一,通过观察双缝干涉实验,可以深入理解波的干涉原理。
详细描述
双缝干涉实验中,单色光波通过两个相距较近的小缝隙,产生干涉现象。在屏幕上可以观察到明暗相间的干涉条 纹,这是因为光波通过双缝后形成相干波源,相互叠加产生加强和减弱的现象。通过测量干涉条纹的间距和光的 波长,可以验证光的波动理论。
波的干涉现象
相长干涉
当两列波的相位差等于0或2π的整 数倍时,它们在相遇点的振幅相加, 形成较强的干涉现象。
相消干涉
当两列波的相位差等于π的奇数倍 时,它们在相遇点的振幅相减,形 成较弱的干涉现象。
波的干涉条件
01
频率相同
参与干涉的两列波必须具有相同 的频率。
02
有恒定的相位差
两列波在相遇点必须有恒定的相 位差,这是形成干涉现象的重要 条件。
干涉在光学中的应用
contents
目录
• 波的干涉基础 • 干涉的形成 • 干涉的特性 • 干涉的应用 • 实验与观察
01
波的干涉基础
波的干涉定义
波的干涉是指两列或两列以上的波在 空间相遇时,在一定条件下,相互叠 加、增强或减弱的现象。
干涉是波看
THANKS
03
干涉的特性
相干性
相干性是指波源发出的波信号在相遇点处相互叠加时,能够形成稳定的干涉现象 。为了满足相干性,两个波源的频率、相位和振动方向必须相同或有一定的规则 关系。
频率相同是相干性的基本要求,因为只有频率相同的波才能产生干涉现象。相位 和振动方向相同则是为了使波信号在相遇点处能够同向叠加,形成稳定的干涉图 样。
05
实验与观察
双缝干涉实验
总结词
双缝干涉实验是研究波的干涉现象的重要实验之一,通过观察双缝干涉实验,可以深入理解波的干涉原理。
详细描述
双缝干涉实验中,单色光波通过两个相距较近的小缝隙,产生干涉现象。在屏幕上可以观察到明暗相间的干涉条 纹,这是因为光波通过双缝后形成相干波源,相互叠加产生加强和减弱的现象。通过测量干涉条纹的间距和光的 波长,可以验证光的波动理论。
波的干涉现象
相长干涉
当两列波的相位差等于0或2π的整 数倍时,它们在相遇点的振幅相加, 形成较强的干涉现象。
相消干涉
当两列波的相位差等于π的奇数倍 时,它们在相遇点的振幅相减,形 成较弱的干涉现象。
波的干涉条件
01
频率相同
参与干涉的两列波必须具有相同 的频率。
02
有恒定的相位差
两列波在相遇点必须有恒定的相 位差,这是形成干涉现象的重要 条件。
干涉在光学中的应用
大学物理(下)-课堂课件-02杨氏双缝干涉
k 0 ,1 ,2 ,
暗纹
d
2
明暗条纹中心的位置
k d'
x
d
d' (2k 1)
d
2
明纹
k 0 ,1 ,2 ,
暗纹
xxk1xk(k1)ddkdd
条纹间距 x d ' (k1)
d
白光照射时,出现彩色条纹
杨氏干涉条纹是等间距的
红光入射的杨氏双缝干涉照片 杨氏干涉可用于测量波长
方法一:
xd /(kd)
距离d’=800 mm,问:
(1)当双缝间距1mm时,两相邻明条纹 中心间距是多少?
(2)假设双缝间距10 mm,两相邻明条纹 中心间距又是多少?
已知 =589.3 nm d’=800 mm
求 (1) d=1 mm时 x? (2) d=10 mm时 x?
解 (1) d=1 mm时
d’ x
0.47mm
方法二:
(x)k1d/d
讨论 1)条纹间距 与 的关系 ; d 、d ' 一定时,
若变化 ,则 x 将怎样变化?
1)d 、d '一定时,若 变化,则 x 将怎样变化?
x d'
d
λ↓→Δx ↓
若用复色光源,则干涉条纹是彩色的。
k 3 k 1
k2
k
1k
k
2
3
白光入射的杨氏双缝干涉照片
您能判断0级条纹在哪吗?
AC (1co2s) AChsin 2
rshin(1co2s)2
半波损失 :光从光速较大的介质射向光速较
小的介质时光的相位较之入射光的相位跃变了 π,
相当于反射光与入射光之间附加了半个波长的波程 差,称为半波损失.
大学物理演示(赵)(光干涉)
17.2、 杨氏双缝干涉实验 双镜 劳埃德镜
1. 杨氏双缝干涉实验
实验装置 分波阵面干涉 缝宽: 10-4 m 双缝距离 d: 0.1--3 mm
屏到双缝距离 D: 1--10 m
屏上横向观测范围: 1--10 cm
2、 杨氏干涉条纹
S1 和 S2 振动方向相同, 频率相同 相位相同
A
P点光强 I I1 I2 2 I1I2 cos 2I0 (1 cos )
2
n1 n2 n3
光线1有,光线2有 2n2e cos
n1 n2 n3
n1 n2 , n3 n2
光线1没有,光线2没有 2n2e cos
光线1没有,光线2有
2n2e cos
2
2n2e cos 0
Oi
f tgi P 屏幕 f
谱线的自然宽度 ν
波包 i()
λ 谱线宽度
λ0 λ
波列
L c ~ 1 ~109 s
ν
2.相干光的获得
S1
分波前法 S
分波面法 S2
cos 0
不满足相 干条件
满足相 干条件 先分 后合
P
S
分振幅法
薄膜
1
2
托马斯.扬 (Thomas.Yong ,1773—1829)。幼年 时就聪慧过人,尤其擅长语言,青年 时会10种语言。后来他攻读医学,但 对物理学也有很大的兴趣。在研究听 觉和视觉问题时。他注意到光的微粒 说和波动说的争论,尽管当时在学术 界占统治地位的是微粒说,但是他注 意到惠更斯的波动说的合理性,1801 年他完成了著名的杨氏双缝实验,验 证了光的波动性
大学物理第3章光的干涉精品PPT课件
sin
2
解 计算波程差
r AC BC
2 AC(1 cos 2)
2
AC h sin 极大时 r k
2 1
BC
2
h
A
sin (2k 1)
4h
取 k 1
1
arcsin
4h
注意
1
arcsin
20.010-2 m 4 0.5 m
5.74
考虑半波损失时,附加波程差取 / 2
均可,符号不同,k 取值不同,对问题实
此时
V Imax Imin 1 I max I min
条纹明暗对比鲜明
•当I1=I2时,
Imin 0
条纹明暗对比差
I Imin
I 4I0
2I0
-4 -2 0 2 4
-4 -2 0 2 4
•若用复色光源,则干涉条纹是彩色的。
在屏幕上x=0处各种波长的波程 差均为零,各种波长的零级条纹发生 重叠,形成白色明纹。由于各色光的 波长不同,其极大所出现的位置错开 而变成彩色的,且各种颜色级次稍高 的条纹将发生重叠而模糊不清。
u
★光程
★光程差
一、光程 光程差
• 真空中 • 媒质中
真
b
a
2
d
─真空中波长
媒
b
a
2 n
d
n─媒质中波长
a· λ b·
d
a· λn
n
b·
d
媒质
由波的折射定律
n21
u1 u2
c u2
u2
c n
n
即:n
c nv
nv
n
媒
2
nd
《大学物理(上)》光的干涉
★ 结论:薄透镜不会引起各相干光之间的附加光程差。
20
万物之美 科学之理
目录
第一节 光源 光波 光的相干性 第二节 光波的叠加 光程与光程差 第三节 分波阵面干涉 第四节 分振幅干涉 第五节 迈克尔逊干涉仪 第六节 迈克尔逊干涉仪
第三节 分波阵面干涉
杨氏双缝干涉实验
实验现象
s1
S
s2
明条纹位置 明条纹位置 明条纹位置
42
第四节 分振幅干涉
43
第四节 分振幅干涉
练一练 观察 n=1.33 的薄油膜的反射光,它呈波长为 500nm 的绿光, 且这时法线和视线夹角 i=45o
求 (1)膜的最小厚度
i
(2)若垂直观察,此膜呈何种颜色
d
解 (1) 绿光干涉相长
数据代入(k=1): (2) 垂直观察
深黄色
44
第四节 分振幅干涉
P
S1
r2 d
x
2
1
0
I
S2
D
1
x
2
25
第三节 分波阵面干涉
讨论
D、d 一定时, x 或 x
若用白光照射双缝,屏上中心明纹仍为白色,两侧对称分布各级紫内红 外的彩色条纹。更高级次的彩色条纹可能会发生重叠 。
0
1
2
3
0 1 23 4
中央明纹
3
2
1
0
1
2
3
26
第三节 分波阵面干涉 洛埃镜
M
S1 •
5
第一节 光源 光波 光的相干性
光波
1、颜色与光波
光色 波长(nm)
可
红
760~622
见
光 七
20
万物之美 科学之理
目录
第一节 光源 光波 光的相干性 第二节 光波的叠加 光程与光程差 第三节 分波阵面干涉 第四节 分振幅干涉 第五节 迈克尔逊干涉仪 第六节 迈克尔逊干涉仪
第三节 分波阵面干涉
杨氏双缝干涉实验
实验现象
s1
S
s2
明条纹位置 明条纹位置 明条纹位置
42
第四节 分振幅干涉
43
第四节 分振幅干涉
练一练 观察 n=1.33 的薄油膜的反射光,它呈波长为 500nm 的绿光, 且这时法线和视线夹角 i=45o
求 (1)膜的最小厚度
i
(2)若垂直观察,此膜呈何种颜色
d
解 (1) 绿光干涉相长
数据代入(k=1): (2) 垂直观察
深黄色
44
第四节 分振幅干涉
P
S1
r2 d
x
2
1
0
I
S2
D
1
x
2
25
第三节 分波阵面干涉
讨论
D、d 一定时, x 或 x
若用白光照射双缝,屏上中心明纹仍为白色,两侧对称分布各级紫内红 外的彩色条纹。更高级次的彩色条纹可能会发生重叠 。
0
1
2
3
0 1 23 4
中央明纹
3
2
1
0
1
2
3
26
第三节 分波阵面干涉 洛埃镜
M
S1 •
5
第一节 光源 光波 光的相干性
光波
1、颜色与光波
光色 波长(nm)
可
红
760~622
见
光 七
大学物理干涉小结PPT课件
(2)干涉图样:明暗相间的同心圆环,且中 心处干涉级次最高,越到边缘干涉级次越低.
(3)应用:增透膜(
emin
4nc
)、增反膜
5. 劈尖干涉——等厚干涉
(1)形成明暗纹的条件
2n e2 (k2 k(k 1)12 ,2( k) 0明 ,1,2 纹 ) 暗纹
d
(4)干涉图样:明暗纹等间距等宽度分布, 且各级干涉条纹关于中央明纹对称分布。
4.平行平面薄膜干涉(等倾干涉)
(1)形成明暗纹的条件 2en2 2n1 2si2n i 2 (k2 k (k 1)1 2 ,2( k) 0明 ,1 ,2 ) 纹 暗纹
(2)干涉图样:以接触点O为圆心的、明暗 相间的同心圆环,且中心处干涉级次最低 并为暗纹;条纹间距不是等间距的。
(3)明暗条纹半径
(k 1)R
明纹半径: r
2
注:若为空气膜,则n=1。 ※分析形成明暗纹的条件重要的一点就是分
析光程差。
大学物理干涉小结
1.相干光应具备的条件
• 频率相同 • 振动方向相同 • 相位差恒定
2.获得相干光的方法
(1)分波阵面法 如:杨氏双缝干涉
(2)分振幅法 如:薄膜干涉
3.杨氏双缝干涉
(1)形成明暗纹的条件
dD x (k2k(k 1)02,1(,2 k )1 ,2 明 ) 纹 暗纹
(2)明暗纹的位置
x k D k0,1,2
d
——各级明纹中心离O点的距离
x(2k1)D
2d
k1,2,3
——各级暗纹中心离O点的距离
注:k为干涉条纹的级次;零级明纹常称为中 央明纹,它对应光程差为零的位置。
(3)相邻两明(暗)纹的距离(或暗(明) 纹的宽度)
(3)应用:增透膜(
emin
4nc
)、增反膜
5. 劈尖干涉——等厚干涉
(1)形成明暗纹的条件
2n e2 (k2 k(k 1)12 ,2( k) 0明 ,1,2 纹 ) 暗纹
d
(4)干涉图样:明暗纹等间距等宽度分布, 且各级干涉条纹关于中央明纹对称分布。
4.平行平面薄膜干涉(等倾干涉)
(1)形成明暗纹的条件 2en2 2n1 2si2n i 2 (k2 k (k 1)1 2 ,2( k) 0明 ,1 ,2 ) 纹 暗纹
(2)干涉图样:以接触点O为圆心的、明暗 相间的同心圆环,且中心处干涉级次最低 并为暗纹;条纹间距不是等间距的。
(3)明暗条纹半径
(k 1)R
明纹半径: r
2
注:若为空气膜,则n=1。 ※分析形成明暗纹的条件重要的一点就是分
析光程差。
大学物理干涉小结
1.相干光应具备的条件
• 频率相同 • 振动方向相同 • 相位差恒定
2.获得相干光的方法
(1)分波阵面法 如:杨氏双缝干涉
(2)分振幅法 如:薄膜干涉
3.杨氏双缝干涉
(1)形成明暗纹的条件
dD x (k2k(k 1)02,1(,2 k )1 ,2 明 ) 纹 暗纹
(2)明暗纹的位置
x k D k0,1,2
d
——各级明纹中心离O点的距离
x(2k1)D
2d
k1,2,3
——各级暗纹中心离O点的距离
注:k为干涉条纹的级次;零级明纹常称为中 央明纹,它对应光程差为零的位置。
(3)相邻两明(暗)纹的距离(或暗(明) 纹的宽度)
大学物理 光的干涉2 (薄膜干涉)
照像机对此波长反射小,可在照像机镜头上镀一层氟化镁MgF2 薄膜,已知氟化镁的折射率 n=1.38 ,玻璃的折射率n=1.55.
求:氟化镁薄膜的最小厚度. 解:两条反射光干涉减弱条件
r1
r2
2nd (2k 1) 2
增透膜的最小厚度
k 1,2,
d
550 d 100nm 4n 4 1.38
光线垂直入射
i 0
入射光
反射光1 反射光2
d
2k 2 2n2 d 2 (2k 1 ) 2
k 1,2, 相长干涉 k 1,2, 相消干涉
2
2k k 1,2, 相长干涉 2 2 2d n2 n12 sin 2 i 2 (2k 1 ) k 1,2, 相消干涉 2
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
例1(教材P19
例22.5)为测量一细金属丝的直径d,按
图办法形成空气劈尖,用单色光照射形成等厚干涉条纹, 用读数显微镜测出干涉明条纹的间距,就可以算出d。
已知单色光波长为589.3 nm,测量结果是:金属丝与劈
解:设空气的折射率为 n1 1.00 油膜和玻璃的折射率分别为 n2 1.30 和 n3 1.50
在油膜上下表面的反射光都有相位突变,所以, 0
反射光光程差干涉极小时,应有:
1 2en2 2k 1 k 2 2
7
设 1 500 nm 对应 k 级干涉极小,
《大学物理波的干涉》课件
干涉的应用
探索干涉的应用领域,包括物理实验、光学和工程等方面。
1
物理实验
利用干涉现象进行实验研究,深入理解波动性和光的特性。
2
光学装置
利用干涉效应设计光学装置,如干涉仪和干涉滤光片。
3
工程应用
在工程领域中利用干涉技术进行测量、检测和精密加工。
干涉的限制和局限性
了解干涉的限制和局限性,为进一步研究和应用提供参考。
3 干涉效应
波与波叠加时会产生干涉效应,出现增强或抵消的现象。
波的干涉现象
探索波的干涉现象,包括波的相位差和波的干涉模式。
相位差
波的相位差决定了干涉效果的强度和性质。
干涉模式
不同条件下的波的干涉模式呈现出多样的条 纹和图案。
波的干涉实验装置
介绍波的干涉实验装置,供大家进行实验和观察。
双缝实验
利用双缝装置产生干涉,展示波的干涉现象。
相位歧义
相位差的测量和解释存在一 定的歧义,影响干 应的观察和应用范围。
强度分布
干涉条纹的强度分布受到多 种因素的影响,难以控制。
总结和展望
总结物理波的干涉内容,回顾重点,并展望未来的研究和应用方向。
迈克尔逊干涉仪
利用迈克尔逊干涉仪观察干涉效果,研究光的 特性。
干涉条纹的形成和分析
揭示干涉条纹的形成原理和分析方法,帮助理解干涉现象。
波前叠加
不同波的波前叠加形成 明暗相间的条纹。
干涉条纹
通过干涉条纹的间距和 颜色分布,确定干涉的 性质和条件。
分析方法
利用干涉条纹的特性进 行实验和数据分析,推 断物理现象。
《大学物理波的干涉》 PPT课件
这份PPT课件将会带领你领略物理波的干涉世界,揭示波的特性和干涉现象, 探索干涉的应用和限制。
大学物理 波的干涉课件
与 无关 ,平行等间距条纹.
C.
一定时,若 变化,则 将怎样变化?
波 红光光强分布图 长 不 同 条 纹 紫光光强分布图 间 距 不 同
白光照出彩条。
例1 以单色光照射到相距为0.2mm的双缝上,双缝与 屏幕的垂直距离为1m.
(1) 从第一级明 纹 到同侧 的第四级明 纹的距离为 7.5mm,求单色光的波长;
例:为增强照相机镜头的透射光,往往在镜头(
n 3 = 1.52 ) 上镀一层 MgF 2 薄膜( n 2 =1.38 ), 眼和感光底片最敏感的黄绿光 = 555 nm 反射最小,
假设光垂直照射镜头,求:MgF2 薄膜的最小厚度。
23 解:
减弱
玻璃 氟化镁为增透膜
k=1时,膜最薄
通常 k 取 2,
迈克耳孙主要从事光学和光谱学方面的研究,他以毕生
精力从事光速的精密测量,在他的有生之年,一直是光
速测定的国际中心人物。他发明了一种用以测定微小长
度、折射率和光波波长的干涉仪(迈克耳孙干涉仪),
在研究光谱线方面起着重要的作用。
,
两相干光束在空间完全分开,并可用移动反射镜或在光路中 加入介质片的方法改变两光束的光程差.
机械波易做到,光波不易满足。
光是电磁波。可见光波长
原因:与光源发光机制有关 原子能级跃迁产生光波列
波列长度 ;大致 ; 偏振。
光源中许多原子、分子能级跃迁各自独立,产生的 光波在频率、振动方向、位相上各不相同,故两个独立
光源产生的光不是相干光(如两盏灯)。
10.5 驻波
1. 驻波的形成及特征 : (1) 驻波现象:振幅、频率、传播速度都相同的两列相干
在该厚度下蓝紫光反射加强,所以我们看到镜头表 面为蓝紫色。
光干涉大学物理PPT课件
星体
b
R
利用空间相干性可以
测遥远星体的角直径
d
b
R
使d = d0 ,则条纹消失。
由
d0
R
b
,
有
d0
考虑到衍射的影响,有
1.22
d0
29
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▲ 测星干涉仪:
利用干涉条纹消失测星体角直径
M1 反射镜 遥远星体相应的d0 几至十几米。
M2 M3
S1
S2 M4
迈克耳孙巧妙地用四块反
2k,(k = 0,1,2…) (2k 1) ,(k = 0,1,2…)
I Imax I1 I2 2 I1I2 I Imin I1 I2 2 I1I2
5
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2. 条纹衬比度(对比度,反衬度)(contrast)
V Imax Imin Imax Imin
I I1 I2
I 合成光强
I +1L 非
0N 相
0M 0L
干 叠 加
1N
I 合成光强
x
第23页/共71页
x
23
二. 极限宽度 当光源宽度b增大到某个宽度b0时, 纹刚好消失:
L• b0 /2M•
N• 光源宽
度为 b0
S1 d /2
S2
R
D
I
合成光强
干涉条
I
+1L 非
0N 相
0M
0L 1N
干 叠 加
x D
-1N 0L
2.明、暗纹条件;
3.干涉条纹特点:
形状、
间距、
级次位置分布;
4.劳埃镜实验说明了什么?
重点搞清劳埃镜实验。
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2 2 2 1 2
n2
将 i = 30, k =1, n2 =1.33、 n1 =1 代入 emin=101.4nm n2 (2) 从法向看, i =0 所见颜色的光反射加强 2n2emin + =k ?背面什么颜色? 2 2n2emin 269.7 = = nm k 0.5 k0.5 透射加强 k=1时, 1=539.4nm 绿色光 反射减弱! k=2时, 2=179.8nm 紫外线,看不见。 只见 1=539.4nm 的绿色光。
2
(1) 当 d 一定时, = (i) 薄膜厚度均匀 (2) 当 i 一定时, = (e )
i 相同处, 同,干涉级k 同 e 相同处, 同,干涉级k 同
i 相同处出现在同一条纹 等倾干涉 e 相同处出现在同一条纹 等厚干涉 厚度不同、入射角不同处,同样可以出现在同一条纹上! 重点:等厚干涉 透射光能否发生干涉?
(k=0,1,2,……) 暗纹 ( 2k 1)
透= 2 透=(2k 1) ——透射减弱 反射加强时 = k 2 反射减弱时 =(2k +1) 透= k ——透射加强 2 透射光和反射光干涉具有互补性,符合能量守恒定律。 以后无论是研究反射光干涉,还是透射光干涉,只要研究 反射光的光程差即可。
2n2e (2k 1) 2 2
第 10 章 光学
一、光的干涉
(第二讲)
主讲 王建星
作业:10-7 、10-8、10-9
预习:§10. 3. 2
§10. 3 分振幅干涉
一. 薄膜干涉 1.定性分析 水面的彩 色油膜
扩展 光源
设 n1< n2
S 眼
1
2
3 n1
n2
n1Βιβλιοθήκη 透明薄膜 PiD A C
n1 n2 n1
反射光的 =? CD AD
3.透射光程差 (n1 < n2 ) 透= n2(BC +CE) n1BF
A e
iD
C
n1
2e n n sin i
2 2 2 1 2
透射光干涉加强、减弱的条件
n2 r E B n1 F
2e n22 n12 sin 2 i =
对比透射与反射
k
2
(k=0,1,2,……) 明纹
2 n1sini= n2sinr 干涉加强、减弱的条件
2 2 2 1 2
(k=1,2,3,……) 明纹 k 2e n n sin i = 2 ( 2k 1) (k=0,1,2,……) 暗纹
重点:
当光线垂直入射时 i=0
2
(k=1,2,3,……) 明纹 k 2n2e = 2 ( 2k 1) (k=0,1,2,……) 暗纹
2 2 2 1
2d n n sin i 2
2
2 2 2 4. 中 的取与舍 2e n2 n1 sin i 2 2 a.n1 < n2 > n3 2 (n1AD ) 2e n2 n12 sin 2 i =n2(AB +BC) 薄膜的 n 最大或最小时, 有! iD n1 2 2 A C b.n1 > n2 < n3 e r n2 E 2 2 2 =[n2(AB +BC) ] (n1AD) 2e n2 n1 sin i B n3 2 2 c.n1< n2< n3 当 i=0 时? 薄膜的 n 居中时, 无!(n AD ) 2e n 2 n 2 sin 2 i =[n2(AB +BC) ] 1 2n2e 2 1 2 2 d.n1> n2> n3 2 =n2(AB +BC) (n1AD) 2e n2 n12 sin 2 i 有窍门 计算反射光 的步骤: ① 找出两相干光线的光路,写出到相遇点的光程差 0; ② 若两条光线相遇前均有(或无)半波损失,则 = 0 若其中仅有一条光线有半波损失,则 =0+ 2
5.增透膜和高反射膜 (1) 增透膜 作用:增透、减反!
=2ne = (2k+1) 2
例1: n =1.33 , =570nm, 2ne = (2k+1) 2 取最小厚度 k=0 e = ==107.1nm 4n 薄膜干涉的膜为什么要薄? ——取最小厚度的原因!
2n2e = 2 ( 2k 1)
n 1< n < n玻 i =0
k
2
(2) 高反射膜 例2:氦氖激光器中的谐振腔反射镜,要求对 =632.8nm的单 色光的反射率在99%以上。为此,在反射镜玻璃表面交替镀上高 折射率材料ZnS(n1=2.35)和低折射率材料MgF2 (n2=1.38)的多层薄 膜制成,共十三层。求每层薄膜的实际厚度(按最小厚度计算)。 解: 对第一层(ZnS),1<n1> n2 2n1e1 + =k 2 e1min = 取 k =1 4n1 对第二层(MgF2),n2 <n1 2n2e2 + =k 2 e2min = 4n2 ZnS MgF2
2
2.反射光程差
2 2 2 1
干涉加强、减弱的条件
2 2 2 1 2
2e n n sin i 2
2
iD A C d r B (k=1,2,3,……) 明纹
n1 n2 n1
讨论 : (e,i)
k 2e n n sin i = (k=0,1,2,……) 暗纹 2 ( 2k 1)
r B
2.反射光程差 设入射单色光 ,n1< n2 =n2(AB +BC) (n1AD ) 2 e
iD A C r B
n1 n2 n1
BC e n2 cos r 2 i AD AC sin i (2e tanr ) sin i AB 2 e2 n12 sin
取 k=1
例3 (1)有一层折射率为 n=1.33的薄油膜,当我们观察方向与膜的 法线方向成 i =30角时,可看到油膜反射的光呈波长为= 500nm 的绿色光,问油膜的最小厚度 dmin= ? (2)如果从法线方向上看,反射光的颜色为何? 30
入射光是什么颜色? 2e n n sin i 解:(1) 绿色光反射加强 k 2
n2
将 i = 30, k =1, n2 =1.33、 n1 =1 代入 emin=101.4nm n2 (2) 从法向看, i =0 所见颜色的光反射加强 2n2emin + =k ?背面什么颜色? 2 2n2emin 269.7 = = nm k 0.5 k0.5 透射加强 k=1时, 1=539.4nm 绿色光 反射减弱! k=2时, 2=179.8nm 紫外线,看不见。 只见 1=539.4nm 的绿色光。
2
(1) 当 d 一定时, = (i) 薄膜厚度均匀 (2) 当 i 一定时, = (e )
i 相同处, 同,干涉级k 同 e 相同处, 同,干涉级k 同
i 相同处出现在同一条纹 等倾干涉 e 相同处出现在同一条纹 等厚干涉 厚度不同、入射角不同处,同样可以出现在同一条纹上! 重点:等厚干涉 透射光能否发生干涉?
(k=0,1,2,……) 暗纹 ( 2k 1)
透= 2 透=(2k 1) ——透射减弱 反射加强时 = k 2 反射减弱时 =(2k +1) 透= k ——透射加强 2 透射光和反射光干涉具有互补性,符合能量守恒定律。 以后无论是研究反射光干涉,还是透射光干涉,只要研究 反射光的光程差即可。
2n2e (2k 1) 2 2
第 10 章 光学
一、光的干涉
(第二讲)
主讲 王建星
作业:10-7 、10-8、10-9
预习:§10. 3. 2
§10. 3 分振幅干涉
一. 薄膜干涉 1.定性分析 水面的彩 色油膜
扩展 光源
设 n1< n2
S 眼
1
2
3 n1
n2
n1Βιβλιοθήκη 透明薄膜 PiD A C
n1 n2 n1
反射光的 =? CD AD
3.透射光程差 (n1 < n2 ) 透= n2(BC +CE) n1BF
A e
iD
C
n1
2e n n sin i
2 2 2 1 2
透射光干涉加强、减弱的条件
n2 r E B n1 F
2e n22 n12 sin 2 i =
对比透射与反射
k
2
(k=0,1,2,……) 明纹
2 n1sini= n2sinr 干涉加强、减弱的条件
2 2 2 1 2
(k=1,2,3,……) 明纹 k 2e n n sin i = 2 ( 2k 1) (k=0,1,2,……) 暗纹
重点:
当光线垂直入射时 i=0
2
(k=1,2,3,……) 明纹 k 2n2e = 2 ( 2k 1) (k=0,1,2,……) 暗纹
2 2 2 1
2d n n sin i 2
2
2 2 2 4. 中 的取与舍 2e n2 n1 sin i 2 2 a.n1 < n2 > n3 2 (n1AD ) 2e n2 n12 sin 2 i =n2(AB +BC) 薄膜的 n 最大或最小时, 有! iD n1 2 2 A C b.n1 > n2 < n3 e r n2 E 2 2 2 =[n2(AB +BC) ] (n1AD) 2e n2 n1 sin i B n3 2 2 c.n1< n2< n3 当 i=0 时? 薄膜的 n 居中时, 无!(n AD ) 2e n 2 n 2 sin 2 i =[n2(AB +BC) ] 1 2n2e 2 1 2 2 d.n1> n2> n3 2 =n2(AB +BC) (n1AD) 2e n2 n12 sin 2 i 有窍门 计算反射光 的步骤: ① 找出两相干光线的光路,写出到相遇点的光程差 0; ② 若两条光线相遇前均有(或无)半波损失,则 = 0 若其中仅有一条光线有半波损失,则 =0+ 2
5.增透膜和高反射膜 (1) 增透膜 作用:增透、减反!
=2ne = (2k+1) 2
例1: n =1.33 , =570nm, 2ne = (2k+1) 2 取最小厚度 k=0 e = ==107.1nm 4n 薄膜干涉的膜为什么要薄? ——取最小厚度的原因!
2n2e = 2 ( 2k 1)
n 1< n < n玻 i =0
k
2
(2) 高反射膜 例2:氦氖激光器中的谐振腔反射镜,要求对 =632.8nm的单 色光的反射率在99%以上。为此,在反射镜玻璃表面交替镀上高 折射率材料ZnS(n1=2.35)和低折射率材料MgF2 (n2=1.38)的多层薄 膜制成,共十三层。求每层薄膜的实际厚度(按最小厚度计算)。 解: 对第一层(ZnS),1<n1> n2 2n1e1 + =k 2 e1min = 取 k =1 4n1 对第二层(MgF2),n2 <n1 2n2e2 + =k 2 e2min = 4n2 ZnS MgF2
2
2.反射光程差
2 2 2 1
干涉加强、减弱的条件
2 2 2 1 2
2e n n sin i 2
2
iD A C d r B (k=1,2,3,……) 明纹
n1 n2 n1
讨论 : (e,i)
k 2e n n sin i = (k=0,1,2,……) 暗纹 2 ( 2k 1)
r B
2.反射光程差 设入射单色光 ,n1< n2 =n2(AB +BC) (n1AD ) 2 e
iD A C r B
n1 n2 n1
BC e n2 cos r 2 i AD AC sin i (2e tanr ) sin i AB 2 e2 n12 sin
取 k=1
例3 (1)有一层折射率为 n=1.33的薄油膜,当我们观察方向与膜的 法线方向成 i =30角时,可看到油膜反射的光呈波长为= 500nm 的绿色光,问油膜的最小厚度 dmin= ? (2)如果从法线方向上看,反射光的颜色为何? 30
入射光是什么颜色? 2e n n sin i 解:(1) 绿色光反射加强 k 2