原子核基态性质

4.总结
1.两个模型的对称核物质的临界温度都为15.7MeV,与实验数值 16 .6 0.9 ΜeV 很符合。
2. 非对称核物质里，对称能越软，Tasy越低。 3.模型的对称能越软，临界温度Tc越高。 4.对称能越软，相共存区域边界越大，临界压强也越大。
谢谢！
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核子的有效化学势：
* * g g b0 0
( n, p)
核子密度：

2 (2 )3
3 d k[n (k ) n (k )]
吉布斯条件：
(T , L ) (T , G )
p(T , L ) p(T , G )
由 =0 解析延拓到 0 ，得到类 似温度Tasy
T 10MeV
P(MeVfm3 )
a=0.235 b=0.175
c=0.12
d=0.098 e=0.08
T 10MeV
p 0.12MeVfm3
几何构wenku.baidu.com，得出满足吉布斯条 件的数值解
液气两相共存边界：
非对称核物质的临界温度Tc：
( n, p)
3 结果与分析
零温和有限温下的对称能
对称核物质液气相变的临界温度 15.7MeV与实验数值 16 .6 0.9 ΜeV
符合的很好 Natowitz & Hagel, et.al. PRL 89,212701(2002).
p B 0 ，p2 2 B 0
非相对论模型；非线性相对论模型 密度依赖的相对论平均场模型（SLCd和SLC）优点： 1.模型参数依赖于密度；高密区出现手征极限。 2.参数的密度相关性特别是介子的质量在低密区与实验数据比较一致。 3.对称核物质饱和性质；原子核基态性质；大质量中子星性质；实验符合 的对称能信息。
2.密度依赖的相对论平均场模型
九十年代人们对核物质液气相变的研究工作已经取得了很大的进展 Muller & Serot, PRC 52, 2072(1995). Baldo & Ferreira, PRC 59, 682(1999). 近年来研究核物质液气相变的工作： J. Xu, L. W. Chen,et.al. PLB 650, 348 (2007). Rios, NPA, 845, (2010)58-87 Sharma & Pal, PRC 81,064304 (2010).
能量密度：
2 2 2 2 2 2 * 2 = C C C (m* N M )
1 2
1 2
1 2

压强：
2 (2 )
3
p ,n
3 * d kE (k )[n (k ) n (k )].
1 2 2 1 2 2 2 1 2 * P = C C C (mN M * )2 2 2 2 0 1 2 k 3 d k (n (k ) n (k ). ） 3 p ,n (2 )3 E * (k )
2
( n, p)
重排项：
0 = 2C C C 2 2C
C * M * * 2 C (mN M ) s .
正反核子分布函数：
n (k ) exp[( E* (k ) ) kBT ] 1
n (k ) exp[( E* (k ) ) kBT ] 1
对称能与热核物质液气相变 张广华
导师：蒋维洲
东南大学物理系
1.引言
2.相对论密度依赖平均场模型 3.结果与分析 4.总结
1.引言
有限温度和密度下的强子物质性质的研究是核物理中的一个基本问题。 在低密度区，核物质内由于核子与核子的相互作用而存在范德瓦尔斯力的 行为，可能使得在有限温度下发生液气相变。 上个世纪七八十年代开始就已经有很多中低能重离子碰撞的热 动力学性质的理论研究工作： Lamb & Lattimer, et.al.PRL 41, 1623 (1978) . Bertsch & Siemens, PLB 126, 9(1983).