13讲 梁的挠曲线方程与积分解法

合集下载

梁的挠曲线近似微分方程及其积分.

梁的挠曲线近似微分方程及其积分.
f (P1P2 Pn ) f1(P1 ) f2 (P2 ) fn (Pn )
二、结构形式叠加(逐段刚化法):
A a
P q
C a
P
a
a
q
a
a
+
=
例6-4-1 按叠加原理求A点转角 和C点挠度.
解、载荷分解如图
、由梁的简单载荷变形表,
查简单载荷引起的变形。
PA
Pa 2 4 EI
f ( x) M ( x) I0 M ( x)
EI ( x) I0
EI 0
EI 0 f ( x) M ( x)
M(x) M(x) I0
I(x)
:几何形状:长度不变,惯性矩变为I0 。
:实梁对应方程: EI0 f ( x) M ( x)
虚梁对应方程:
M (x) q(x)
:令:q(x) M ( x ) 依此建立虚梁上的分布载荷。
8
2
- q a2
a2
C
a
求虚梁B点的剪力和弯矩
x
13qa 3 RA 72
QB
13qa3 72
1 2
qa2 2
a
5 72
qa3
MB
13qa3 72
a
1 2
qa2 2
a
a 3
7 72
qa4
D
B
5qa 3 72EI
7qa4 f B 72EI
C点左右位移怎样?
四、变截面直梁的共轭梁法: :将截面的变化折算到弯矩之中去。
梁的挠曲线微分:方E程 If ( x) M ( x) 梁的外载与内力的为关 : M系(x) q(x)
上二式形式相同,用类比法,将微分方程从形式上转化为 外载与内力的关系方程。从而把求挠度与转角的问题转化为求 弯矩与剪力的问题。

概述梁的挠曲线近似微分方程及其积分用积分

概述梁的挠曲线近似微分方程及其积分用积分

x 0 时, , wA 0 A w A 0

求得:
C 0; D 0
y
L
P
B
B
wB
x
写出挠曲线方程并画出挠曲线的大致形状
Px 2 w( x) ( x 3L) 6EI
最大转角及最大挠度(绝对值最大)
max
PL2 B ( ) 2 EI
wmax
PL3 wB ( ) 3EI
C
x1
x2
AB段 (0 x1 a)
a
a
M1 Px1
BC段 (0 x2 a)
M 2 P(a x2 )
写出挠曲线微分方程并积分 AB段
M1 Px1 EIw1
P 2 EI1 x1 C1 EIw1 2 P 3 EIw x1 C1 x1 D1 6
1
y
M<0
d2w 0 2 dx
d2w M ( x) 2 EI dx
o
x
d 2 w M ( x) (2) 2 EI dx
式(2)就是挠曲线近似微分方程。
对于等截面直梁,挠曲线近似微分方程可写成如下形式:
d w M ( x) 2 EI dx
二、求转角方程、挠曲线方程 1.微分方程的积分
最大挠度及最大转角
dw( x 2 ) Pa 2 ( x2 ) dx 2 2 EI
2
y
a
P
C
C
max C CB
wmax
Pa 2 2EI
L
B
x
wB
Pa 2 wB (3L a) 6EI
例2 求图示梁自由端的转角和挠度。

讲梁的挠曲线方程与积分解法

讲梁的挠曲线方程与积分解法

②积分常数的确定——边界条件和连续条件:
边界条件:梁在其支承处的挠度或转角是已知的, 这样的已知条件称为边界条件。 连续条件:梁的挠曲线是一条连续、光滑、平坦 的曲线。因此,在梁的同一截面上不可能有两个 不同的挠度值或转角值,这样的已知条件称为连 续条件。
边界条件
积分常数2n个=2n个
连续条件
列出图示结构的边界条件和连续条件。
8
代入(1)(2)得:
1 ( 1 qx3 1 qL3)
EI 6 6
1 ( 1 qx4 qL3 x qL4 )
EI 24
68
将 x 0 代入得:
A
qL3 6EI
(与C比较知E:I A C)
A
qL4 8EI
(与D比较知E:IA )D
因此
常数C表示起始截面的转角×刚度(EI)
常数D表示起始截面的挠度×刚度(EI)
x L
2
2、
d 2
dx 2
M (x) EI z
EI" 1 qx2
2
积分一次: EI' EI 1 qx3 C (1)
积分二次:
6
EI 1 qx4 Cx D (2)
24
B X``
3、确定常数C、D.
由边界条件: x L, 0 代入(1)得: C 1 qL3
6
x L, y 0 代入(2)得: D 1 qL4
支座反力,分段列弯矩方程; 分段的原则:
①凡载荷有突变处(包括中间支座),应作为分段点;
②凡截面有变化处,或材料有变化处,应作为分段点;
③中间铰视为两个梁段间的联系,此种联系体现为两部分之间 的相互作用力,故应作为分段点;
(2)分段列出梁的挠曲线近似微分方程,并对其积分 两次

梁的挠曲线方程 -回复

梁的挠曲线方程 -回复

梁的挠曲线方程
梁的挠曲线方程描述了在受到外力作用下的梁的弯曲形状。

梁的挠曲方程具体形式取决于梁的几何形状、材料性质、荷载情况等因素。

以下是一些常见的梁的挠曲方程:
1.简支梁的挠曲方程:对于简支梁,载荷集中在梁的两端,
其挠曲方程可以用Euler-Bernoulli梁理论描述,其方程形式如下:y(x) = c1x²/2EI - c2x³/6EI + M₀x/2EI
其中,y(x)是弯曲后梁的垂直偏移,x是梁上的位置,E是梁的弹性模量,I是梁的截面惯性矩,M₀是梁上的弯矩。

2.悬臂梁的挠曲方程:对于悬臂梁,悬臂端受到力矩和剪力
的影响,其挠曲方程可以用Timoshenko梁理论描述,其方程形式如下:y(x) = M₀x/GI+ M₁x²/2GI- M₂x⁴/24GI+ θ₀x²/2GJ + V₀x/GJ
其中,y(x)是弯曲后梁的垂直偏移,x是梁上的位置,G是梁的剪切模量,I是梁的截面惯性矩,J是梁的截面极惯性矩,M₀和M₁是梁上的弯矩,M₂是梁上的剪力,θ₀是梁上的旋转角度,V₀是梁上的剪力。

以上方程仅给出了简支梁和悬臂梁的挠曲方程的简化形式,实际情况中还需考虑更多的因素。

对于更复杂的梁形式和加载情况,可能需要采用更复杂的挠曲方程进行描述。

挠曲线

挠曲线

主要内容及重点:计算弯曲变形的积分法、叠加法弯曲刚度计算梁的超静定问题1.弯曲变形工程中的弯曲变形问题2.1、挠曲线OB—平面弯曲时,梁变形后轴线。

在xoy 平面内的一条连续、光滑的弹性曲线。

PyxBA(梁弯曲变形的两个基本量)(1)挠度:梁变形后,横截面的形心在垂直于梁轴线(x 轴)方向上所产生的线位移,称为梁在截面的挠度。

一般情况下,不同横截面的挠度值不同。

横截面挠度随截面位置(x 轴)而改变的规律用挠曲线方程表示。

即:)(x f y =y AP x由梁弯曲的平面假设可知:梁的横截面变形前垂直于轴线,变形后仍垂直于挠曲线。

:曲线OAB 在A 点的切线与X 轴间的夹角θABAy AP xθA)挠度与转角的关系挠曲线切线的斜率:θtg dxdy=工程中θ极小:θθtg ≈)(x f dy′==θzEI M =ρ1zEI x M x )()(1=ρOBPyxBPx23222])d d (1[d d )(1xw x w x +±=ρz EI x M xw x w)(])d d (1d d 23222=+zEI x )(ρzEI x M x w )(d d 22=±zEI x M x w )(d d 22=±o>0d 2M>0d 2d 2<0oM<02d zEI Mx w =22d d -挠曲线近似微分方程线弹性范围适用对于等直梁)(x M x w EI z =22d d Cx x M xwEI x EI z z +=∫d )(d d )(=θDCx x x x M x w EI z ++=∫∫d d )()(C 、D :积分常数边界条件已知的挠度及转角光滑连续性PM(x)=F P (L-x)xF L F x L x M xwP P 22))(d −=−=DCx x F x F ++−=3P 2P 6121)θA =0 x =0 时w A =0C=0 D=0)()(x L EI xF x z −22P =θ)3(6)(2P x L EI xF w z−=θEI LF 22P max =θL F w 3P =Pmaxm a xθC x F Lx F x EI P Z +−==2P 21)(θmaxy maxB θ解:建立坐标、写弯矩方程)段:(20lx AC <≤)段:(l x lCB ≤<2BCL/2L/2xxPxx 21)(=)2(21)(lx P Px x M −−=Px1)=)(1)(lx P Px x y EI −−=′′一次:利用边界条件确定积分常数:12141C Px EI Z +=θ1131121D x C Px y EI Z ++=2222)2(241C l x P Px EI Z +−−=θ22332)2(6121D x C l x P Px y EI Z ++−−=⇒==右左右左,C C C C y y θθ2121DDC C ==2100D D y x A =⇒==,02Pl C C y l x B −==⇒==,maxy maxB θBCpL/2164Z 224EI Z )1612(23x Pl Px Z −]16)2(6121[12332x Pl l x P Px EI y Z −−−=max0θ,,l x ==ZEIPl 162max∓=θmax2y lx ,=ZEIPl y 483max−=maxy maxB θBCpx思考:在用积分法求梁的转角和位移过程中,何时需要考虑静力关系、物理关系、变形协调关系?静力关系:支反力、弯矩计算物理关系:挠曲线近似微分方程变形协调关系:积分运算及边界条件图示纯弯曲悬臂梁的挠曲线应为一圆弧线,而由积分法求得的梁挠曲线为二次抛物线为什么?近似微分方程获得的梁挠曲线近似解自由端B 处挠度的精确解:EIxM v e 22=()+−=⎟⎟⎠⎞⎜⎜⎝⎛+−=−=43242!4!2cos 1lM l M v e e BBB θθρθρ1222211)()()(a x m x Lm x M x L mx M −−==2a a 2a x2()2)(452)(2)(222222211a x q a x qa x q x M x q x M −+−+−−==5.用叠加法求弯曲变形叠加法:当梁上同时作用几个荷载时,在小变形情况下,且梁内应力不超过比例极限,则每个荷载所引起的变形(挠度和转角)将不受其它荷载的影响。

用积分法求梁的挠和转角

用积分法求梁的挠和转角
§8-3 用积分法求梁的挠度和转角 梁的挠曲线近似微分方程:
d2y dx 2
M (x) EI
EI
d2y dx2
M
(x)
积分一次得转角方程为:
EIy M (x)
dy dx
M (x) EI
dx
C
再积分一次得挠度方程为:
y
M (x) EI
dx
dx
Cx
D
§8-3 用积分法求梁的挠度和转角
梁截面的已知位移条件或位移约束条件,称为梁位移的边界条件。 积分常数C、D 由梁的位移边界条件和光滑连续条件确定。
5ql 4
ymax
y
x l 2
384EI
max
A
B
ql3 24 EI
§8-3 用积分法求梁的挠度和转角 外伸梁,承受集中载荷作用,试绘制挠曲线的大致形状图。
设弯矩刚度EI为常数。
§8-3 用积分法求梁的挠度和转角
解:1、绘制挠曲线的基本依据
1 y M (x)
(x)
EI z
根据弯矩的正、负、零值点或零值区,确定挠曲线的凹、
凸、拐点或直线区。
在梁的被约束处,应满足位移边界条件;在分段处,则 应满足位移连续条件。
§8-3 用积分法求梁的挠度和转角
三、使用视频 1.可使用的视频文件类型 常用格式为AVI,另一种为RealAudio。 2.加入视频 1)定位光标 2)选择“插入/图片/视频”菜单命令,弹出
“视频”对话框 3)选择视频文件 3.修改视频属性 1)选定视频位置上出现的图片 2)单击右键选择“图片属性” 3)在“图片属性”对话框中设置视频的属性
C ql3 24
EIy ql x3 q x4 Cx D 12 24

第十三讲:第九章 梁的弯曲-变形刚度计算概要

第十三讲:第九章 梁的弯曲-变形刚度计算概要

例11
求图示梁的挠曲线方程和转角方程。EI为常量。
Me A
x
e
解:
1.列微分方程并积分
B
M e Me x e M e FAy= M M EIy xx M l l l Me 2 EIy x Me x C 2l Me 3 Me 2 EIy x x Cx D 6l 2
33 5 Fl Fl Fl 2 l 6EI EI 2 EI 3
五、 叠加法求梁的变形
基本原理 由几个外力同时作用时所引起的梁的变形 转角和挠度 等于
由各个外力单独作用时所引起的梁的变形的代数和
q F M
e
y yq y F y M e
例13 求B和yB 解: 1. Me单独作用时 2Mel BM e EI 2 2 2 M l M 2 l e y BM e e EI 2 EI 2. F单独作用时 2 Fl BF CF 2 EI yBF yCF CF l
一、梁的变形度量——挠度与转角
x
1 1'
F
A
C
B
x
y
C'
y
1'
1
y f ( x)
——挠曲线方程
一、梁的变形度量——挠度与转角
x
1 1'
F
A
C
B
x

y
1'
y
C'
1
在小变形下: 即:
dy y tan dx
——转角方程
任一横截面的转角 = 挠曲线在该截面形心处切线的斜率
2.数学方面
A

材料梁的挠曲线方程 -回复

材料梁的挠曲线方程 -回复

材料梁的挠曲线⽅程描述了在受到外部载荷作⽤下,材料梁的形变情况。

⼀般情况下,材料梁的挠曲⾏为可以⽤欧拉-伯努利梁理论来描述。

根据这个理论,挠曲线⽅程可以通过以下步骤详细分析:1. 假设材料梁为细⻓梁,即梁的⻓度远⼤于其截⾯尺⼨。

2. 定义坐标系:选取⼀个坐标系,使得梁的轴线处于坐标轴上,并使得梁轴线位于x轴上。

3. 假设挠曲后的梁轴线在xz平⾯上变形,将轴线的变形量⽤w(x)表示,w(x)即为挠曲线。

4. 应变与曲率关系:根据欧拉-伯努利梁理论,梁的挠曲导致了截⾯的弯曲,⽽弯曲则引起了材料的应变。

根据物理观察和实验结果,可以假设距离梁轴线距离为y的纤维在挠曲后的坐标为(x,y+w(x)),则该纤维的曲率可以近似表示为曲率半径R(x)与弧⻓s(x)的⽐值,即R(x)/s(x)。

5. ⾼次导数近似:由于挠曲曲线w(x)通常为连续曲线,它的⾼次导数相对于低次导数来说很⼩。

因此,在近似分析中,可以忽略⾼于⼆阶的导数。

6. 应⼒-应变关系:根据材料的本构关系,可以使⽤应⼒-应变关系来描述材料的⼒学性质。

根据材料的应⼒-应变关系和应变与曲率关系,可以得到曲率与挠曲线的关系。

7. 欧拉-伯努利⽅程:根据梁的平衡条件和应⼒-应变关系,可以得到梁的挠曲⽅程。

最常⻅的欧拉-伯努利⽅程可以写作:d²w(x)/dx² = M(x)/EI其中,M(x)是剪⼒矩,E是弹性模量,I是截⾯抵抗矩。

8. 边界条件:为了求解挠曲⽅程,需要给定适当的边界条件。

常⻅的边界条件包括梁两端固定或⾃由⽀承的情况。

通过求解挠曲⽅程,可以得到材料梁的挠曲曲线⽅程w(x),进⽽可以分析梁的形变情况、受⼒情况等。

在实际应⽤中,通常使⽤数值⽅法或近似⽅法来求解这些⽅程,例如有限元法等。

材料力学 积分法求梁的变形

材料力学  积分法求梁的变形
一、挠曲线近似微分方程
M ( x ) = r EI Z 1
1 = ± r d 2 w dx 2 d w é 2 ù 1 + ( ) ê ú dx ë û
3
±
d 2 w dx 2 d w 2 ù é 1 + ( ) ú ê dx û ë
3
M ( x ) = EI Z
边界条件、连续条件应用举例
弯矩图分三段,共6 个积分常数需6个边界条 件和连续条件 A B
P C D
w
铰连接
ω A点: A = 0, q A = 0
B 点 : w B 左 = w B 右
C点 : w C左 = w C右
D点:w D = 0
q C 左 = q C 右
边界条件、连续条件应用举例
y
边界条件
3 qL C1 = 6 EI z
EI zw =
1 (L - x )4 + C q 1 x + C 2 24
x = 0 x = 0 x = L
q = 0 w = 0
qL3 q B = 6 EI z
q =-
3 qL C2 =24 EI z
挠曲线方程应分两段AB,BC.
F A
a
q
B
EI z
L
共有四个积分常数
C
x
边界条件
x = a x = a + L
连续条件
w B = 0 wC = 0
y
x = a
w B1 = w B 2 q B1 = q B 2
例题 5.4 &
用积分法求图示各梁挠曲线方程时,试问下列各梁 的挠曲线近似微分方程应分几段;将分别出现几个积 分常数,并写出其确定积分常数的边界条件

梁的挠曲线近似微分方程

梁的挠曲线近似微分方程

由边界条件:
x 0,yA 0 ; D 0
xl,
yB 0 ;
C ql3 24
q
A
x θA
θB
y
l
B
x
EIy ql x3 q x4 Cx D 12 24
EIy ql x2 q x3 ql3 4 6 24
q (l3 6lx2 4x3)
ql x3 q x4 ql3 x 12 24 24
24EI
最大转角和最大挠度分别为:
y qx (l3 2lx2 x3) 24EI
ymax
y
x l 2
5ql 4 384EI
max
A
B
ql3 24 EI
外伸梁,承受集中载荷作用,试绘制挠曲线的大致形状图。 设弯矩刚度EI为常数。
§6-3 用积分法求梁的变形
解:1、绘制挠曲线的基本依据
1 y M (x)
(x)
EI z
根据弯矩的正、负、零值点或零值区,确定挠曲线的凹、
凸、拐点或直线区。
在梁的被约束处,应满足位移边界条件;在分段处,则 应满足位移连续条件。
载荷作用。试求此梁的转角方程和挠度方程,并确定最大转角
和最大挠度。
y
q
解:
FRA
FRB
ql 2
A
B
x
M(x) ql x q x2 22
x
l
EIy ql x q x2 22
EIy ql x2 q x3 C 46
EIy ql x3 q x4 Cx D 12 24
§6-3 用积分法求梁的变形
§6-3 用积分法求梁的变形
梁的挠曲线近似微分方程:
d 2 y M (x) dx2 EI

梁的挠曲线近似微分方程及其积分

梁的挠曲线近似微分方程及其积分

qmax和最大挠度wmax为
qmax qA qB
Fl 2 16 EI
wm a x

wC

Fl 3 48 EI
思考: 试绘出图示两根简支梁的弯矩图,并描出它们的挠 曲线。并指出:(1) 跨中挠度是否最大?(2)跨中挠度的值 是否接近最大挠度值?
l/2
l/4
§5-3 按叠加原理计算梁的挠度和转角
22
2
挠曲线近似微分方程为
EIw M x q lx x2 2 以x为自变量进行积分得:
EIw


q 2

lx2 2

x3 3


C1
EIw

q 2

lx3 6

x4 12


C1x
C2
该梁的边界条件为 在 x=0 处 w=0, 在 x=l 处 w=0
D2 0
由另一支座约束条件 w2|x=l=0 有
b l3 F l a3
EIw2 |xl F l b 6 C2l 0

C2

Fb 6l
l2
b2
从而也有
C1

Fb 6l
l2 b2
从而得两段梁的转角方程和挠曲线方程如下:
左段梁 (0 x a)
等,且均为最大值,故
qmax q A qB
ql3
24 EI
最大挠度在跨中,其值为
wmax

w
|xl
2
ql 2
24 EI
l 3

2l
l 2
2


l 2

梁的挠和转角及挠曲线近似微分方程PPT课件

梁的挠和转角及挠曲线近似微分方程PPT课件

三、梁的挠曲线近似微分方程
在§4-4中曾得到等直梁在线弹性范围内纯弯曲情况下中性层的曲率为
1M EI
这也就是位于中性层内的挠曲线的曲率的表达式。
5
第5页/共9页
在横力弯曲下,梁的横截面上除弯矩M=M(x)外,还有剪力FS=FS(x),剪 力产生的剪切变形对梁的变形也会产生影响。但工程上常用的梁其跨长l 往往 大于横截面高度h的10倍,此时剪力FS对梁的变形的影响可略去不计,而有
在图示坐标系中,挠度w向下为正,向上为负; 顺时针转向的转角为正,逆时针转向的转角为负。
1
第1页/共9页
思考题:梁的截面位移与变形有何区别?有何联系? 答:梁的截面位移是指:截面形心的线位移和截面相对其原来位置的角位移, 即挠度和转角。梁的变形体现在梁轴线的变化:梁的各截面发生位移,导致 梁变形;梁的各截面形心的线位移所描述的曲线即为变形后的轴线。
x
1
x
M x
EI
注意:对于有些l/h>10的梁,例如工字形截面等直梁,如同在核电站中会遇到 的那样,梁的翼缘由不锈钢制作,而主要承受剪力的腹板则由价廉但切变模量 较小的复合材料制作,此时剪切变形对梁的变形的影响是不可忽略的。
6
第6页/共9页
从几何方面来看,平面曲线的曲率可写作
1
x
w 1 w2
3/ 2
(b)
直梁弯曲时的挠度和转角这两个位移不但与梁的弯曲变形程度(挠曲线曲 率的大小)有关,也与支座约束的条件有关。图a和图b所示两根梁,如果它 们的材料和尺寸相同,所受的外力偶之矩Me也相等,显然它们的变形程度 (也就是挠曲线的曲率大小)相同,但两根梁相应截面的挠度和转角则明显不 同。
4
第4页/共9页

§8-3 用积分法求梁的挠度和转角

§8-3 用积分法求梁的挠度和转角

§8-3 用积分法求梁的挠度和转角梁是一种常见的结构,在结构设计和分析中经常需要求解梁的挠度和转角。

挠度和转角是评价梁在受载过程中变形情况的重要指标,对于保证梁的安全性和使用寿命有着重要作用。

本文将介绍用积分法求解梁的挠度和转角的方法。

首先,需要明确梁的基本假设及其约束条件。

梁的基本假设包括:梁轴线是直线、截面内部应力分布均匀、横截面形状及尺寸在受力过程中不变、截面在平面内转动的角度很小、且不影响梁内部的应力分布等。

约束条件一般有:端部固定或支承等。

接着,需要根据约束条件和配重条件列出梁的弯曲方程和边界条件。

假设梁长度为L,x轴方向为梁轴线方向,则弯曲方程为:d^2y/dx^2+M/(EI)=0其中,y是梁的挠度,M是弯矩,E是杨氏模量,I是梁的截面惯性矩,上述方程即为梁的弯曲方程。

根据约束条件和配重条件,可以列出边界条件。

对于悬臂梁,端点处有一个支承,因此边界条件为y(0)=0,d^2y/dx^2(0)=0;对于双端支承梁,两端都有支承,因此边界条件为y(0)=y(L)=0,d^2y/dx^2(0)=d^2y/dx^2(L)=0。

根据弯曲方程和边界条件可以解出梁的挠度和转角。

但是,弯曲方程中的弯矩是未知的,需要通过力学分析求解。

通常的做法是,将梁截面分成若干小段,每段长度为dx,考虑该段上下两点的受力平衡条件,可以得到该段的弯矩M。

然后将弯矩代入弯曲方程求解,就可以得到该段的挠度和转角。

最后将所有小段的挠度和转角相加即可得到整个梁的挠度和转角。

具体的计算过程可以用数值方法进行,也可以用解析方法求解。

下面介绍解析方法的两种常用技巧:超定积分法和欧拉-伯努利积分法。

超定积分法是一种较为简单和常用的求解梁挠度和转角的方法。

它的基本思想是将弯曲方程两端同时积分两次,得到整个梁的挠度函数和转角函数,然后根据边界条件解出各个常数。

以悬臂梁为例,弯曲方程为:将上式积分两次,得到:其中,b1和b2是积分常数,需要根据边界条件求解。

第13讲 Chapter5-1梁弯曲时的位移(挠曲线方程及其积分)

第13讲 Chapter5-1梁弯曲时的位移(挠曲线方程及其积分)

q q (6lx24x3l3)
q
2E 4 I
A
B
w qx(2lx2x3l3)
x
x
2E 4 I
y
l
最大转角和最大挠度分别为:
qmaxqA
qB
ql3 24EI
wmaxwxl 2
5ql4 384EI
转角qA为正:说明A端的横
截面沿顺时针方向转动;
wmax为正:说明梁的中点向 下移动。
25
例:已知梁的抗弯刚度为EI。试求图示悬臂梁在集中力
弯矩与二阶导数的符号总是相反
故 EIw''M式中应取负号
20
梁的挠曲线近似微分方程
EI'' w M (x) 理解近似的含义:
1. 略去了剪力的影响;
(利用了纯弯曲变形公式)
EIdd2xw2 M(x)
2. 略去了w’的影响; (利用了挠曲线的平坦特性)
21
二、用积分法求梁的变形
EI'' wM(x)
一、梁的挠曲线近似微分方程式
曲线 w w(x) 的曲率为
k1
ds dq
1 dq ds
dq
w w(x) ds
16
曲率公式的推导
ds (dx)2(dw)2 dx 1(ddwx )2 dx 1(w')2
tanq
dw dx
d dx
(tanq)w''
q q d d x(tan)d d q(tan)d d q x
因此,通常用梁的这两个位移量(w,q)来反映梁的变
形情况。
12
几个概念(一)
q
P
C
x
w
y

概述梁的挠曲线近似微分方程及其积分用积分共37页文档

概述梁的挠曲线近似微分方程及其积分用积分共37页文档

ENDΒιβλιοθήκη 概述梁的挠曲线近似微分方程及其积 分用积分
21、静念园林好,人间良可辞。 22、步步寻往迹,有处特依依。 23、望云惭高鸟,临木愧游鱼。 24、结庐在人境,而无车马喧;问君 何能尔 ?心远 地自偏 。 25、人生归有道,衣食固其端。
16、业余生活要有意义,不要越轨。——华盛顿 17、一个人即使已登上顶峰,也仍要自强不息。——罗素·贝克 18、最大的挑战和突破在于用人,而用人最大的突破在于信任人。——马云 19、自己活着,就是为了使别人过得更美好。——雷锋 20、要掌握书,莫被书掌握;要为生而读,莫为读而生。——布尔沃

用积分法求挠度和转角

用积分法求挠度和转角

确定。例如,在固定端处的挠度w=0,转角=0。在铰支座处的挠
度w=0。这种条件称为边界条件。
当梁的弯矩方程必须分段建立时,挠曲线微分方程也应该分段
建立。在这种情况下,经过积分后,积分常数增多,除利用边界条
件确定积分常数外,还应根据挠曲线为连续光滑这一特征,利用分
段处有相同挠度和相同转角的条件来确定积分常数。这种条件称为
1 M (x) ρ(x) EI
由高等数学可知,平面曲线w = w(x)上任一点的曲率为
目录
弯曲变形\用积分法求挠度和转角
d2w
1 dx 2
(x)
[1
(
dw
)
2
]
3 2
dx
在小变形条件下,转角是一个很小的量,故 (dw)2 << 1,于是
上式可简化为
dx
1 ρ(x)
d2w dx2
d2w dx2
最大挠度发生的位置。在本例中梁的挠曲线应为一上凸曲线,并在
固定端处与梁变形前的轴线相切。由此可知,梁的最大转角和最大
挠度都发生在自由端B处。
目录
弯曲变形\用积分法求挠度和转角
将x=l代入方程,得
max
B
ql3 6EI
wmax
wB
ql4 8EI
() (↓)
所得B为正值,说明横截面B顺时针方向转动;所得wB为正值,
梁的挠曲线近似微分方程也分段建立,分别为
AC段:
d 2 w1 dx 2
Fb EIl
x
CB段:
d2w2 Fb x F (x a) dx2 EIl EI
目录
弯曲变形\用积分法求挠度和转角
2) 对微分方程进行积分并确定积分常数。对两段的挠曲线近似 微分方程分别积分两次后得

里兹法积分法求塔式简支梁挠曲线方程

里兹法积分法求塔式简支梁挠曲线方程

6、塔式简支梁的弯曲。

如图所示两端简支的梁,梁的抗弯刚度不均匀,梁的中间有一段刚度为2EI ,其为梁长2l 的一半,梁两端各有一段刚度为EI ,其长为2/l ,如果梁的中间受均布荷载q ,用里兹法求梁中点最大挠度和近似挠度曲线。

里兹法:解:设OB 段的挠曲线为321123()()2l w a x l a x l a x ⎛⎫=-+-+- ⎪⎝⎭BC 段的挠曲线为2212()()w a x l a x l =-+-从中可以看出,这两个函数满足2()0w l =;1222l l w w ⎛⎫⎛⎫= ⎪ ⎪⎝⎭⎝⎭;''1222l l w w ⎛⎫⎛⎫= ⎪ ⎪⎝⎭⎝⎭又由'1(0)0w =得2123324a a l a l =-所以3221232332()()42l w a l a l x l a x l a x ⎛⎫⎛⎫=--+-+- ⎪ ⎪⎝⎭⎝⎭22223232()()4w a l a l x l a x l ⎛⎫=--+- ⎪⎝⎭由对称性可得''2''22222122233022()()3(22)lll U EI w dx EI w dx EIl a a a l a l =+=-+⎰⎰321230111721232lq E qw dx ql a a l ⎛⎫=-=- ⎪⎝⎭⎰故总势能222322332311173(22)1232=+q U E EIl a a a l a l ql a a l ∏⎛⎫+=-+-⎪⎝⎭由势能驻值条件20a ∏∂=∂;30a ∏∂=∂得 3232432116(2)012176()032EIl a a l ql EIl a l a ql -+=--=联立得2237576ql a EI=-;37288ql a EI =则33221169377()()11525762882ql ql ql l w x l x l x EI EI EI ⎛⎫=----+- ⎪⎝⎭322216937()()1152576ql ql w x l x l EI EI=----DO 段近似挠曲线可相应由对称性得到,且跨中挠度4161(0)768ql w EI=.积分法求解挠曲线及跨中挠度: OB 段的挠曲线微分方程为2''221111132()()22228l EIw M x q x ql l x qx ql ⎛⎫=-=---=- ⎪⎝⎭则'321113268EIw qx ql x A =-+ 4221121322416EIw qx ql x A x A =-++OB 段的挠曲线微分方程为''222111()()222EIw M x ql l x qlx ql =-=--=-则'22211142EIw qlx ql x B =-+ 32221211124EIw qlx ql x B x B =-++由边界条件及连续性条件'1(0)0w =;12(2)(2)//w l w l =;''12(2)(2)//w l w l =;2()0=w l得10A =;4265384=A ql ;31548B ql =;42116B ql = 所以4224113654832768w qx ql x ql EI EI EI =-+ 32234211511244816w qlx ql x ql x ql EI EI =-++跨中挠度4165(0)768ql w EI=.里兹法相对于积分法跨中挠度相对误差为444616565 6.15%768768768=ql ql ql EI EI EI-。

  1. 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
  2. 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
  3. 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。

列出图示结构的边界条件和连续条件。
θA = 0 边界条件: ωA = 0
θB左 =θB右 连续条件: ωB左 = ωB右
列出图示结构的边界条件和连续条件。
ωA = 0 解:边界条件: A = 0 θ ωC = 0
ωD左 = ωD右 连续条件:θD左 =θD右 ωB左 = ωB右
积分常数的物理意义和几何意义
物理意义:将x=0代入转角方程和挠曲线方程,得 C = EIθo即坐标原点处梁的转角,它的EI倍就是积分常数C; D = EIωo 即坐标原点处梁的挠度的EI倍就是积分常数D。 几何意义:C——转角 D——挠度
(4)建立转角方程和挠曲线方程; (5)计算指定截面的转角和挠度值,特别注意 θ max 和
[
]
(3)利用边界条件、 (3)利用边界条件、连续条件确定积分常数 利用边界条件
①积分常数的数目——取于的分段数
M (x) —— n 段 积分常数——2n个 举例:
M(x) 分2段,则积分常数2x2=4个
②积分常数的确定——边界条件和连续条件: 边界条件:梁在其支承处的挠度或转角是已知的, 边界条件 这样的已知条件称为边界条件。 连续条件:梁的挠曲线是一条连续、光滑、平坦 连续条件 的曲线。因此,在梁的同一截面上不可能有两个 不同的挠度值或转角值,这样的已知条件称为连 续条件。 边界条件 积分常数2n个=2n个 连续条件
BC段 (a ≤ x ≤ L) 段
M1(x) = FAx =
Fb x, L
M2 (x) =
Fb EIω "= x, 1 L
Fb x − F(x −a), L Fb EIω2"= x − F(x −a), L
AC段 (0 ≤ x ≤ a) 段 Fb 2 EIω ' = EIθ1 = x +C , 1 1 2L Fb 3 EIω = x +C x + D , 1 1 1 6L 3、确定常数 、 由边界条件: 由边界条件:
M(x) ) d2 ω 2 = dx EI
近似解释: (1)忽略了剪力的影响; (2)由于小变形,略去 了曲线方程中的高次项。
(3)选用不同坐标系下的挠曲线近似微分方程
2 2
d2ω dx2
M(x) = EI
d2ω − M(x) 2 = EI dx
二 计算弯曲变形的两种方法 1、积分法——基本方法 积分法——基本方法 ——
x = L,ωB = 0
(3) ) (4) )
(2) )
由光滑连续条件: 由光滑连续条件:
可解得: 可解得:
Fb 2 C =− (L −b2 ) = C2, 1 6L
D = D =0 1 2
则简支梁的转角方程和挠度方程为 BC段 段 AC段 (0 ≤ x≤ a) 段 Fb F(x −a)2 2 2 2 Fb 2 θ2 (x) = [3x −(L −b )] − , θ1(x) = [3x2 −(L −b2 )], 6LEI 2 6LEI − Fb L − Fb 3 2 2 3 2 2 ω2 (x) = [−x +(L −b )x + (x −a)3] ω (x) = [−x +(L −b )x], 1 6LEI 6LEI 6 6LEI 4、求转角 、 代入得: x = 0代入得:
+ -
( M x) d2ω 2 = dx EI
此即弹性曲线的小挠度微分方程 此即弹性曲线的小挠度微分方程
(2)挠曲线近似微分方程符号及近似解释 (2)挠曲线近似微分方程符号及近似解释
w
2
2 dw <0 2 dx M <0
M
M x
o
选取如图坐标系, 弯矩 与 选取如图坐标系,则 弯矩M与
d2ω 恒为同号 dx2
2 Fb(L −b2 ) θA =θ1 x=0 = − 6LEI
(a ≤ x ≤ L)
代入得: x = L代入得:
Fab(L+ a) θB =θ2 x=L = 6LEI
5、求 ωm 。 、 ax
dω 的位置值x。 由 =θ = 0求得ωmax 的位置值 。 dx
2 Fb(L −b2 ) θA = − < 0, 6LEI
Fab(a −b) θC =θ1 x=a = > 0( a > b) Q 3LEI
∴θ = 0在AC段。
则由
Fb 2 θ1(x) = [3x2 −(L −b2 )] = 0 6LEI
解得: 解得:
2 L −b2 x= 3
代入 y1(x) 得:
ω max
L 若 a = b = 则: 2
Fb ( L2 − b 2 ) =− 9 3 EI
(2)分段列出梁的挠曲线近似微分方程, (2)分段列出梁的挠曲线近似微分方程,并对其积分 分段列出梁的挠曲线近似微分方程 两次 对挠曲线近似微分方程积分一次,得转角方程:
dω 1 = (∫ M(x)dx +c) θ(x) = dx EI
再积分一次,得挠曲线方程:
1 ω(x) = ∫(∫ M(x)dx) + cx + D EI
3 1 1 4 qL qL4 ω = (− qx + x − ) EI 24 6 8

代入得: x = 0 代入得:
3 qL θA = 比较知: (与C比较知: θA = C) 比较知 EI 6EI
qL4 ωA = − 比较知: (与D比较知: ωA = D 比较知 EI ) 8EI
因此 常数C表示起始截面的转角×刚度( ) 常数 表示起始截面的转角×刚度(EI) 表示起始截面的转角 常数D表示起始截面的挠度×刚度( ) 常数 表示起始截面的挠度×刚度(EI) 表示起始截面的挠度
3 2
ω max = ω
x=
L 2
FL3 =− 48 EI
在简支梁情况下,不管F作用在何处(支承除外), 在简支梁情况下,不管F作用在何处(支承除外),
ωmax 可用中间挠度代替,其误差不大,不超过3%。 可用中间挠度代替 其误差不大,不超过3% 中间挠度代替, 3%。
作业:孙训方,《材料力学》(第五版) 5-2;5-4
利用积分法求梁变形的一般步骤: (1)建立坐标系(一般:坐标原点设在梁的左端),求 支座反力,分段列弯矩方程; 分段的原则:
①凡载荷有突变处(包括中间支座),应作为分段点;
②凡截面有变化处,或材料有变化处,应作为分段点;
③中间铰视为两个梁段间的联系,此种联系体现为两部分之间
的相互作用力,故应作为分段点;
BC段 (a ≤ x ≤ L) 段 Fb 2 F EIω2 ' = EIθ2 = x − (x −a)2 +C2 2L 2 Fb 3 F EIω2 = x − (x −a)3 +C2x + D , 2 6L 6
x = 0,ωA = 0 (1) ) x = a时 θ1 =θ2 , x = a时 ω =ω2 ,1
第十三讲 梁的挠曲线方程与积分解法
湖南理工学院——曾纪杰
一 弯曲变形的量度及符号规定
y
θ
w
p
θ
梁的挠度和转角
c′
c
x
∆x
1、度量弯曲变形的两个量:
(1)挠度:梁轴线上的点在垂直于梁轴线方向的所发生的线 位移ω称为挠度。(工程上的一般忽略水平线位移) (2)转角:梁变形后的横截面相对于原来横截面绕中性轴所 转过的角位移θ称为转角。
及其 ω max 所在截面。
悬臂梁受力如图所示。 例题1: 悬臂梁受力如图所示。求 解: 取参考坐标系 取参考坐标系Axy。 。 1、列出梁的弯矩方程 、
ωA和 θA 。
y A q B x X``
1 2 L (0 ≤ x ≤ L) M(x) = − qx 2 2、 d2ω M(x) 、 1 2 EIω"= − qx 2 = dx EIz 2 积分一次: 积分一次: 1 3 ) EIω' = EIθ = − qx +C (1) 6 积分二次: 积分二次: 1 4 ) EIω = − qx +Cx + D (2) 24
3、确定常数C、D. 、确定常数 、
1 3 代入( ) 由边界条件: 由边界条件: x = L,θ = 0 代入(1)得: C = − qL 6 代入( ) x = L, y = 0 代入(2)得: D = −1 qL4 8
代入(1)( )得: )(2) 代入( )(
1 1 3 1 3 θ = (− qx + qL ) EI 6 6
y
梁的挠度和转角
c′
c
θ
w
p
θ
x
∆x
W( - ) θ ( - )
2、符号规定:
(1)坐标系的建立: 坐标原点一般设在梁的左端,并规 定:以变形前的梁轴线为x轴,向右为正;以y轴代表曲线 的纵坐标(挠度),向上为正。 (2)挠度的符号规定:向上为正,向下为负。 (3)转角的符号规定:逆时针转向的转角为正; 顺时针转向的转角为负。
ρ(x)
EI
数学公式
1 =+ dw 2 3/2 ρ( x) - [1+( )] dx
d2w d x2
小挠度情形下
ω
=(0.01-0.001)l - ) max=(
0

θmax <1 or 0.0175 rad.
横力弯曲
d ω 2 << 0 ( ) dx
1 M(x)

ρ( x )
EI
d2ω d x2 1 = + d ω 2 3/2 ρ( x) - [1+( )] dx
一简支梁受力如图所示。 例题2: 一简支梁受力如图所示。试求 θ (x),ω(x) 和 θA,ωm 。 ax F y x 解: 1、求支座反力 、 x C B A Fb Fa x , F = FAy = By a b
相关文档
最新文档