第一章 张量分析初步
张量分析基础
3
3
aklik i
k 1
k 1
i1
i1 k 1
x3
A
P
S P
x2
OO
x2
比较式(d)左端:
x1 x1
3
3
aii akk
i1
k 1
(d)
得到:
3
ai aklik k 1
3
ak ailik i1
33
F
aiji j
i1 j 1
保持不变,则称取决于两个下标 i、j 的9个量 aij 的集合为二阶张量。 aij 中的每一个量被称为此张量(对指定坐标系)的分量。如:
ij —— 应力张量, ij —— 应变张量
二阶张量的变换规律:
由题设条件,当坐标系变换时,有:
3 3
33
i1
k 1
3
将式(b): i likk k 1
代入式(d)等号的左边,有
(d) (b)
设 (1,2 ,3 )、 (a1, a2 , a3 ) 和 (1 ,2 ,3 )、(a1 , a2 , a3 )分别为
两种坐标系中的分量, 根据题设,它们之间应有
x1
x2
x3
x1
l11
l12
l13
x2
l21
l22
l23
x3
l31
l32
l33
1,2 ,3 变换关系 1 ,2 ,3
1 l111 l21 2 l313
2 l121 l22 2 l323 3 l131 l23 2 l333
3
3
aii akk
x3
(d)
张量分析(1)
x2
' x2
e2'
e2 e ' 1
' x1
e1 x1
x1
x2
' x2
' x1
x2
' x2 e2'
e 2 e1'
' x1
e1 x1
x1
令:αi' j cos(ei' ,e j )
( i' , j 1,2 )
则: αi' j
cos(e1' , e1 ) cos(e1' , e2 ) cos sin cos( e , e ) cos( e , e ) ' ' sin cos 1 2 2 2
A B ( Aij Bij )ei e j Tijei e j Τ
符合 φ ijklei e j ek el ,为一新张量
另证:
Ai ' j ' i 'i j ' j Aij Bi ' j ' i 'i j ' j Bij
Ai ' j ' Bi ' j ' i 'i j ' j ( Aij Bij )
xi xi , j ij x j aii jk a jk
三.Ricci 符号
定义:
ei j k
1 1 0
ei j k
即:
e123 e231 e312 1 e213 e132 e321 1 e111 e112 e113 0
第1章 张量分析(清华大学张量分析,你值得拥有)
vvxivyjvzk
物理意义:
uvuxvxuyvyuzvz
计算功(功率)
可交换性: 运算次序的无关性
uv u v
(许瓦兹不等式)
对称性 不变性
矢量及其代数运算
➢矢量的乘法
矢量的外积
定义式(实体形式,几何表达) :wuv
wuv
uv uvsin
u v v u (反交换性)
v
计算式(分量形式,代数表达) :
平面极坐标系
xi' =xi' xi
gi
r xi
g1icosx2jsinx2 g2ix1sinx2jx1cosx2
g1 1 g2 r
曲线坐标系:斜角直线坐标系的延伸
※三维球坐标系
(x,y,z) (x1,x2,x3)
(r,,) (x1,x2,x3)
x 3
r
gr
g
g
x 2
rx1ix2jx3kxigi x 1
量
可证明:
分 析
g ij g ji
gij g ji
的
称 g i j 为度量张量的协变分量
起
称 g i j 为度量张量的逆变分量
点
gi gij g j gi = g ij g j
协变基矢量在逆变基矢量下分解 逆变基矢量在协变基矢量下分解
斜角直线坐标系的基矢量与矢量分量
➢ 三维空间中的斜角直线坐标系和基矢量
P
基于简化的思想,
引入逆变基矢量 g
g1 x1
费马坐标系
存在对偶关系:
gg 10
斜角直线坐标系的基矢量与矢量分量
➢ 平面内斜角直线坐标系下矢量的协变分量与逆变分量
PPg Pg
张量分析——初学者必看精选全文
§ A-1 指标符号 三、Kronecker-符号和置换符号(Ricci符号)
Ricci符号定义
偶次置换
1 若i, j, k 1,2,3, 2,3,1, 3,1,2 eijk 1 若i, j, k 3,2,1, 2,1,3, 1,3,2
0 若有两个或三个指标相等
e123 e231 e312 1 e213 e132 e321 1 e111 e112 e113 0
§A-4 张量的代数运算 三、矢量与张量的叉积
A 张量分析
右叉乘
T a (Tijeie j ) (akek ) Tij akeie jkrer e T jkr ij akeier B
§A-4 张量的代数运算
A 张量分析
四、两个张量的点积
两个张量点积的结果仍为张量。新张量的阶数是 原两个张量的阶数之和减 2
坐标变换式 xi ii xi xi ii xi
ii cos(xi, xi ) ii cos(xi , xi )
§A-3 坐标变换与张量的定义 A 张量分析
[ii ], [ii ]
互逆、正交矩阵
ii ii
ij
1 0
0 1
基矢量变换式
ei iiei ei iiei
坐标变换系数
v 任意向量变换式 i vii i vii i
ip iq ir eijk epqr jp jq jr
kp kq kr
pk
eijk ekqr
iq jq
ir jr
iq jr ir jq
a11 a12 a13 A a21 a22 a23 a11a22a33 a12a23a31
a31 a32 a33 a13a21a32 a13a22a31 a12a21a33 a11a23a32 eijk a1ia2 j a3k eijk ai1a j2ak3
张量分析
张量分析张量分析,又称张量微积分,是一门研究多维空间中的向量和张量的数学工具。
它在物理学、工程学、计算机科学等领域有着广泛的应用。
张量分析的核心思想是通过张量的计算和运算,来描述和解释多维空间中的现象和问题。
在数学中,张量是一种广义的向量概念。
它不仅可以表示标量和向量,还可以表示具有更高维度的物理量。
例如,二阶张量可以表示物体的形变和应力分布,三阶张量可以表示电磁场的分布,四阶张量可以表示弹性材料的性质等。
张量分析的基本概念包括张量的定义和表示、张量的变换规律以及张量的运算。
对于二阶张量,可以用一个矩阵来表示。
张量的变换规律与坐标系的选择有关,不同的坐标系下,同一个张量可以表示为不同的矩阵形式。
张量的运算包括加法、数乘、内积和外积等。
这些运算在物理和工程问题中具有重要的意义,可以帮助研究人员推导和解决实际问题。
在物理学中,张量分析被广泛应用于描述和分析物体的运动、形变、应力等问题。
例如,通过分析物体的应力张量,可以判断物体是否会发生破坏或变形。
在工程学中,张量分析可以用于解决弹性力学、流体力学、电磁学等问题。
在计算机科学中,张量分析可以用于图像处理、模式识别等领域。
张量分析的发展离不开数学家们的努力。
早在19世纪,克里斯托弗·亚当斯(Christopher Adams)就提出了张量的概念。
20世纪初,爱因斯坦在相对论的研究中也广泛应用了张量分析。
随着计算机的发展和计算能力的提高,张量分析在科学研究中的应用也越来越广泛。
虽然张量分析在各个领域中都有广泛的应用,但它的理论和方法并不容易掌握。
要学好张量分析,需要对线性代数、微积分和向量分析等数学知识有扎实的掌握。
此外,也需要具备一定的物理学和工程学的基础知识。
对于初学者来说,可以通过学习相关的教材和参考资料,同时结合实际问题进行练习和应用。
总之,张量分析是一门重要的数学工具,对于描述和解决多维空间中的问题具有重要的意义。
它在物理学、工程学、计算机科学等领域有着广泛的应用。
张量初步
§
2.4
克罗内克(Kronecker)符号δij (替换符号)
★ 克罗内克符号δij δij = 1 δij = 0 ★ 对称性:δij = δji ★ 转置不变性:δij = δij ★ 替换性:δij vj = vi (i = j) (i = j)
§
2.4
克罗内克(Kronecker)符号δij (替换符号)
§
2.5
勒维{契维塔(levi{civita)符号εijk (排列符号)
★ 勒维{契维塔符号εijk (三阶反对称张量) εijk = +1 εijk = −1 εijk = 0 ★ 反对称性:εijk = −εjik (ijk = 123, 231, 312) (ijk = 213, 321, 132) (ijk = 112, 233, · · · )
逐
铁 简 单
T
点 ( (
§
2.3
二阶张量
★ 二阶张量:如张力张量、电四极矩、转动惯量、介电张量等; Tij = αil αjm Tlm ★ 二阶张量可以用一个矩阵来表示; ★ 张量的含义:Tij 分量:在j方向分量作用下的i方向的反应效果; ★ 张量的自由度:任何一个张量都可以分解为三个部分: ◆ 迹(标量)Tii 自由度为1 ◆ 无迹对称张量Tij = Tji 且Tii = 0 自由度为5
★ 克罗内克符号δij δij = 1 δij = 0 ★ 对称性:δij = δji (i = j) (i = j)
§
2.4
克罗内克(Kronecker)符号δij (替换符号)
★ 克罗内克符号δij δij = 1 δij = 0 ★ 对称性:δij = δji ★ 转置不变性:δij = δij (i = j) (i = j)
第一章张量分析基础知识
第⼀章张量分析基础知识晶体物理性能南京⼤学物理系由于近代科学技术的发展,单晶体⼈⼯培养技术的成熟,单晶体的各⽅⾯物理性能(如⼒、声、热、电、磁、光)以及它们之间相互作⽤的物理效应,在各尖端科学技术领域⾥,都得到了某些应⽤.特别是⽯英⼀类压电晶体作为换能器、稳定频率的晶体谐振器、晶体滤波器等在电⼦技术中,⽐较早地在⼯业规模上进⾏⼤批⽣产和⼴泛应⽤.激光问世的四⼗多年来,单晶体在激光的调制、调Q、锁模、倍频、参量转换等光电技术应⽤中,已成单晶体应⽤中极为活跃的领域.《晶体物理性能》是我系晶体物理专业的专业课程之⼀,⽬的就是希望对晶体特别是光电技术中使⽤的晶体(包括基质晶体与⾮线性光学晶体)的有关物理性能及其应⽤⽅⾯的基本知识,有⼀个了解.对今后从事光电晶体的⽣长、检测和应⽤的⼯作,在分析问题、解决问题⽅⾯有所帮助,同时要在今后⼯作中不断从实践和理论两个⽅⾯扩⼤知识领域,有⼀个基础.考虑到本专业属于晶体材料性质的专业特点,本课程不仅对晶体物理性能的各个⽅⾯作深⼊全⾯的介绍,也将侧重于激光晶体有关的⼀些性能及其应⽤.鉴于以上考虑,《晶体物理性能》讲义将以离⼦晶体为主要对象,以光电技术上应⽤为线索组织内容,共分为⼋章.着重于从宏观⾓度结合微观机制介绍晶体基本物理性能以及各种交互作⽤过程的物理效应和它们在光电技术中的某些应⽤,包括弹性与弹性波(第⼆章),晶体光学中的各向异性(第五章),压电与铁电现象(第四章),电光效应(第七章),光学参量过程(第六章),声光效应(第⼋章).由于晶体物理性能的各向异性的特点和晶体对称性有密切关系,通常正确、⽅便地描述这些物理性能必须使⽤张量来表⽰.因此,在第⼀章,我们介绍了关于张量分析基础知识⽅⾯的内容.由于⽔平有限,实践经验缺乏,时间仓促,因⽽内容安排不妥、取舍不当、错误之处⼀定很多,希望同学们提出宝贵意见,批评指正.第⼀章张量的基础知识§1.1标量、⽮量和⼆阶张量…………………………………………………………………2§1.2坐标变换和变换矩阵……………………………………………………………………§1.3正交变换矩阵的性质……………………………………………………………………§1.4晶体对称操作的变换矩阵……………………………………………………………§1.5⼆阶张量的变换与张量的定义………………………………………………………§1.6张量的⾜符互换对称…………………………………………………………………§1.7张量的矩阵表⽰和矩阵的代数运算…………………………………………………§1.8⼆阶对称张量的⼏何表⽰和⼆阶张量的主轴………………………………………§1.9⼆阶对称张量主轴的确定……………………………………………………………§1.10晶体张量与晶体对称性的关系………………………………………………………第⼆章晶体的弹性与弹性波§2.1弹性性质与原⼦间⼒…………………………………………………………………§2.2应变……………………………………………………………………………………§2.3应⼒……………………………………………………………………………………§2.4推⼴的虎克定律、弹性系数…………………………………………………………§2.5⽴⽅晶体的弹性系数…………………………………………………………………§2.6各向同性材料的弹性系数……………………………………………………………§2.7弹性扰动的传播――弹性波…………………………………………………………§2.8简谐振动和驻波……………………………………………………………………§2.9弹性常数及振动衰减因⼦的测量⽅法……………………………………………第三章晶体的介电性质§3.1介质中的宏观电场强度与极化强度………………………………………………§3.2晶体中的有效场……………………………………………………………………§3.3⾼频电场的介电极化(光的⾊散与吸收)………………………………………§3.4介电常数的测量……………………………………………………………………§3.5离⼦晶体的静电击穿………………………………………………………………§3.6激光的电击穿(激光的电击穿损伤)……………………………………………第四章铁电与压电物理§4.1铁电体的⼀般性质…………………………………………………………………§4.2常⽤铁电体的实验规律……………………………………………………………§4.3铁电体的相变热⼒学………………………………………………………………§4.4铁电体相变的微观机制……………………………………………………………§4.5晶体的压电效应……………………………………………………………………§4.6压电⽅程和机电耦合系数…………………………………………………………§4.7压电晶体的应⽤实例――⽯英……………………………………………………第五章晶体光学§5.1光学各向异性晶体…………………………………………………………………§5.2各向异性介质中光的传播…………………………………………………………§5.3折射椭球与折射率曲⾯……………………………………………………………§5.4晶体表⾯上的折射…………………………………………………………………§5.5晶体偏光⼲涉及其应⽤……………………………………………………………第六章倍频与参量频率转换§6.1⾮线性极化…………………………………………………………………………§6.2⾮线性极化系数……………………………………………………………………§6.3⾮线性介质中电磁场耦合⽅程……………………………………………………§6.4光倍频………………………………………………………………………………§6.5光倍频的相匹配……………………………………………………………………§6.6第II类相匹配………………………………………………………………………§6.7⾓度匹配和温度匹配扫描实验曲线………………………………………………§6.8内腔倍频……………………………………………………………………………§6.9光参量放⼤…………………………………………………………………………§6.10参量振荡器…………………………………………………………………………§6.11参量振荡器的调谐⽅法……………………………………………………………§6.12参量频率上转换……………………………………………………………………§6.13⾮线性材料的性能要求……………………………………………………………第七章电光效应及其应⽤§7.1线性电光效应………………………………………………………………………§7.2两种典型材料的电光效应…………………………………………………………§7.3电光滞后……………………………………………………………………………§7.4电光调制原理………………………………………………………………………§7.5实际调制器的⼏个问题……………………………………………………………§7.6晶体电光开关………………………………………………………………………§7.7电光Q开关…………………………………………………………………………§7.8电光偏转……………………………………………………………………………§7.9电光材料……………………………………………………………………………§7.10晶体均匀性的实验检测……………………………………………………………§7.11晶体的激光损伤……………………………………………………………………§7.12晶体均匀性实验检测………………………………………………………………第⼋章声光效应及其应⽤§8.1弹光效应……………………………………………………………………………§8.2声光交互作⽤产⽣的衍射现象……………………………………………………§8.3声光交互作⽤的理论………………………………………………………………§8.4声光效应在⼀些物理常数测量中的应⽤…………………………………………§8.5声光调制器…………………………………………………………………………§8.6声光偏转器…………………………………………………………………………§8.7声光调Q……………………………………………………………………………§8.8声光材料……………………………………………………………………………附录A.32点群投影图…………………………………………………………………………B.各阶张量在不同点群中的矩阵形式……………………………………………………C.主要常数表………………………………………………………………………………D.单轴晶体中光线离散⾓α的推导………………………………………………………E.双轴晶体中双折射⾯相差Γ的推导……………………………………………………F.贝塞尔函数的基本性质…………………………………………………………………第⼀章张量分析基础知识以前学的课程中,有关⼒学、热学、电学、光学等的性质都是以各向同性介质来表述的或以⼀维问题来说明问题,这对于突出某些物理现象的微观的物理原因⽅⾯是必要的,但晶体物理性能是讲晶体中的⼒学、电学、光学、声学、磁学、热学等物理性能,⽽晶体的各向异性却是⼀种很普遍的特性,特别是很多现象如热电、压电、电光、声光、⾮线性光学效应……等等物理现象则完全因为晶体具有各向异性性质才能表现出来.因此,晶体结构对称性和这些性质之间的关系成为问题的主要⽅⾯。
第一章 张量初步
1
上式两端同时点乘g1得到
所以 同理
g
2
1 g 1 g c g 1 ( g 2 g 3 ) c[ g 1
1
g2
g3 ] c
g
g
1
1 g
( g2 g3 )
1 g
( g 3 g1 ) ( g1 g 2 )
13
g
3
1 g
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x
1
e 1
x
2
e 2
x
3
e 3
x
k
ek
16
空间点的局部基矢量
下面证明:空间一点的局部逆变基矢量可表示为坐标面的
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梯度,即
g x
i i
x x
i k
ek,
i , k 1, 2 , 3 x x
i k
i i ik ik
det( j ) det( g g kj ) 1
i ik
这再次证明(gij)与 (gij)互为逆矩阵。
12
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g g j j,
i i
i , j 1, 2 , 3
由上式可知,逆变基矢量g1与协变基矢量g2 、 g3垂直, 可以用协变基矢量g2 、 g3的叉积表示逆变基g1:
dr
g ij g
i
dx g idx
gi g j ,
i , j 1, 2 , 3
称为度量张量G=(gij)的分量。
9
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g ij g i g j ,
i , j 1, 2 , 3
[工学]第一章 张量分析初步
2 x j
(
xi
)
两个特殊符号
两个特殊符号
为书写的方便,可以使用kronecker符号和排列符号简化书 写。
kronecker符号
定义
1 i j ij 0 i j
11 22 33 1 12 21 13 31 23 32 0
例题
Qii, S展开? 步骤:分析i,指标类型?字母类型?再展开 2. 写出a=Aijbicj的展开式。
1. 3. 4.
5.
写出 ti ji n j 的展开式。 写出 bik b jk ij 的展开式。 u j 的展开式。 ?写出 1 ui
eij
6.
1 ?写出 w 2 ij eij 的展开式。
第一章 张量分析初步
第一章 张量分析初步
本章学习目的 引入最基本的张量概念,为今后学习应变张量、 应力张量、广义虎克定律和弹性波方程等专业概 念及运算做准备。是本门课的数学基础。 ? 1 已学习过的物理量
标量? 向量?
a11 x1 a12 x2 a13 x3 b1 a 21 x1 a 22 x2 a23 x3 b2 a31 x1 a32 x2 a33 x3 b3
2
有了标量和向量是否足够描述自然现象?
如何用一个最简单 的式子来表示?
用矩阵? 还有更简单的表示方法吗? aij x j bi 可总结为: aij, xj, bi是些什么量?
§1.1 指标记号及两个特殊符号
指标记号
空间有个坐标系OXYZ,P (x, y, z)是其中的一点,坐 z 标为:x, y ,z P(x, y, z) 直角坐标系中的基向量:
张量分析第一章
主要掌握:应力张量,应力张量的对称性,变换规律,主应力,主 方向,剪应力,应力偏张量等
第三章 连续介质运动学
4
主要掌握:物质坐标与空间坐标,物质导数,随波导数,速度张 量,速度分解定理等.
第四章 连续介质力学基本定律
三大守恒定律:质量守恒,动量守恒,能量守恒,状态方程,熵 不等式,热力学两大定律.
间位置的变化及各邻近点距离的变化;研究随时间变化 的物理量的时间变化率. 2)连续介质满足的物理基本定律
质量守恒,动量守恒,能量守恒,热力学基本定律 3)连续介质的本构方程
描述各种连续介质模型对外部作用的响应;
3
课程内容
第一章 连续介质力学中的数学模型
主要掌握:张量的概念,张量的表示方法以及张量的运算规律等
O
b
a -axb
12
(6)并矢 定义 ab ai eibj ej ai bj eiej
展开共9项, ei e j 可视为并矢的基
ai bj 为并矢的分解系数或分量
13
1.1.3 Einstein求和约定
在同一项内的一个指标的重复,将表示对该指标 在它的范围上遍历求和.
自由指标:无重复出现的指标,取值域1,2,3(三维空间中) 哑标: 重复出现一次且仅重复一次的指标为求和指标或 为哑标.
ds2 dx2 dy2 dz2 dxidxi ijdxidx j
ij jk ik
aiij a j
xi x j
xi, j
ij
19
例: Aijbj
分量形式:
Ai1b1 Ai2b2 Ai3b3
uii
u11 u22 u33
k
1 2 3
张量初步
s12 s 22 s 23
s 31 s 23 s 33
二阶对称张量的主要性质如下: (1)S的对称性不因坐标转换而改变。 ( 2 )二阶对称张量的三个主值都是实数,而且一定存 在三个互相垂直的主轴。 ( 3 )二阶对称张量在主轴坐标系中具有最简单的标准 形式
1 S 0 0
ail a jm plm pij
x 2 x3 的九个量则此九个 转换为另一直角坐标系中 O x1 ,定义为一新的量P,称为二阶笛卡儿张量,简称 量 p ij 二阶张量。通常用下面表示:
P p ij
p11 p ij p 21 p 31
p12 p 22 p 32
a i 表示一个矢量,i是自由指标; ( 1) ( 2 )约定求和法则:为了书写简便,约定在同一项中 如有两个自由指标相同时,就表示要对这个指标从1到3 求和,如: ai bi a1b1 a 2 b2 a3b3。 (3)符号定义为 0, 当i j时 ij , 当i j时 1
P Q pik q kj 是二阶张量P和二阶张量Q的内积,它仍
是二阶张量。 P : Q pij q ji 是二阶张量P和二阶张量Q二次收缩得来, 以表示。 4.张量识别定理 定理1 若 pi1i2 im j1 j2 jn 和任意n阶张量 q j1 j2 jn 的内积
pi1i2 im j1 j2 jn q j1 j2 jn t i1i2 im
0 A a ij a12 a 31
a12 0 a 23
a 31 0 a 23 3 0 2
3
0 1
2 1 0
其中 1 a 23, 2 a31, 3 a12。于是 aij ijk k
流体力学-第一讲 场论与张量分析初步
ax ay az
10.01.2021
18
所以有: (向量线方程)
dx dy dz
ax ay az
向量管:在场内取任一非向量的封闭曲线C,通过C上每一点 作矢(向)量线,则这些矢量曲线的区域为向量管。
流线方程 迹线方程
dx dy dz ux uy uz dx dy dz dt ux uy uz
迹线的描述 是从欧拉法
15
二、场的几何表示
变化快
变化慢
1、scalar field:
(1)用等值线(面)表示
令:
t0 f(r,t0)f0
t1 f(r,t1 )f1
等值线(等位面)图
(2)它的疏密反映了标量函数的变化情况
10.01.2021
16
二、场的几何表示
2、 vector field: 大小:标量. 可以用上述等位线(等位面)的概念来几何表示。
10.01.2021
12
数量三重积: c ab
ax ay az
a bc abc abc bx by bz
cx cy cz
a b c c a b b c a
abcacb
循环置换向量次序, 结果不变.
改变循环向量次序, 符号改变.
10.01.2021
③在任一方向的变形等于该方向的方向导数。
④梯度的方向是标量变化最快的方向。
10.01.2021
25
梯度的基本运算法则有:
C C
C( 为 常 数 )
1 2 1 2
1 2 1 2 2 1
f f
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26
四、向量的散度(divergence)
a ba xi a yj a zkb xi b yj b zk
教材张量分析及场论
张量分析与场论 第一章 张量代数任何物理现象的发展都是按照自身的规律进行的,这是客观的存在,而不以人们的意志为转移。
但是,在研究、分析这些物理现象时,采用什么样的方法则是由人们的意志决定的。
无数事实证明,研究方法的选取与当时人们对客观事物的认识水平有关,而研究方法的好坏则直接关系到求解问题的繁简程度。
由于物理量的分量与坐标的选择有关,所以由物理量的分量表示的方程,其形式就必然与坐标系的选取有关。
在建立基本方程时,每选用一种坐标系都要作一些繁琐的推导。
张量分析能以简洁的表达式,清晰的推导过程,有效地描述复杂问题的本质,并突出现象的几何和物理特点。
张量分析成功应用的根本在于由它表示的方程具有坐标变换下不变的性质,即由张量表示的方程,其形式不随坐标的选择而变化。
第一章中将着重介绍直角坐标系中的张量代数,第二章介绍正交曲线坐标系的张量分析及场论,作为进一步的学习的基础,在第三章还对一般曲线坐标系中的张量做了简单的介绍。
1.1点积、矢量分量及记号ij δ我们在以前的学习中已熟悉了用箭头表示的矢量,如位移u ρ,力F ρ等。
这些量满足平行四边形运算的矢量加法法则,即设u ρ,v ρ为矢量,则v u w ρρρ+=的运算如右图所示。
在理论力学中我们还知道,如u ρ表示某一点的位移,F ρ表示作用在该点上的力,则该力对物体质点所做的功为 其中F ρ、|u ρ|分别表示矢量F ρ、u ρ的大小,θ表示矢量F ρ与矢量u ρ之间的夹角,这就定义了一种称为点积的运算。
点积的定义:设u ρ,v ρ为两个任意矢量,设|u ρ|,|v ρ|分别为其大小(也称为模)。
θ为这两个矢量之间的夹角,则u ρ与v ρ的点积为由点积定义可知,点积具有交换律,即u ρ•v ρ=v ρ•u ρ。
可以用几何的方法证明点积也具有分配率,即如w ρ=u ρ+v ρ,则或可写为如果0v u =⋅ρρ则称u ρ垂直于v ρ,记为u ρ⊥v ρ。
由点积的定义可知,2u u u ρρρ=⋅。
张量分析01
附录I 张量分析近代力学在电子计算机的辅助下冲破了数学求解上的重重困难,取得了突飞猛进的发展,力求对复杂的物理现象和工程问题做出更为系统和真实的描述和研究。
张量分析能以简洁的表达形式和清晰的推导过程来有效地描述复杂问题的本质,已被近代力学文献和教科书普遍采用。
作为入门,此处着重介绍笛卡儿坐标系和正交曲线坐标系中的张量。
I.1 矢量和张量的记法,求和约定力学中常用的量可以分成三类:只有大小没有方向性的物理量称为标量。
例如温度T 、密度ρ、时间t 等。
既有大小又有方向性的物理量称为矢量,常用黑体(或加箭头)表示,为与课堂讲述一致,此处选择用上加箭头表示矢量。
例如矢径r 、位移u 、速度v 、力f 等。
具有多重方向性的更为复杂的物理量称为张量,常用黑体(或加下横)表示,为与课堂讲述一致,此处选择用下加横线表示矢量。
例如一点的应力状态要用应力张量来表示,它是具有二重方向性的二阶张量,记为σ。
矢量可以在参考坐标系中分解。
例如图1 中P 点的位移u 在笛卡儿坐标系()321,,x x x 中分解为∑==++=31332211i i i e u e u e u e u u (I.1)其中1u 、2u 、3u 是位移的三个分量,1e 、2e 、3e是沿坐标轴的三个单位基矢量。
由此引出矢量(可推广至张量)的三种记法: ( l )实体记法:把矢量或张量的整个物理实体用一个黑体字母或上加箭头来表示。
例如把位移记为u 。
( 2 )分解式记法:同时写出矢量或张量的分量和相应分解方向的基矢量。
例如用式(I.1)表示位移u 。
( 3 )分量记法:把矢量或张量用其全部分量的集合来表示,省略相应的基矢量。
例如用三个位移分量()3,2,1=i u i 的集合表示位移u 。
下面详细讨论后两种记法中广泛采用的指标符号。
对于一组性质相关的n 个量可以采用指标符号来表示。
例如,n 维空间中矢量a 的n 个分量1a ,2a ,…,n a 可缩写成()n i a i ,,2,1 =。
【张量分析ppt课件】张量分析课件第一章 线性空间-50页精选文档
(2)∵ x y z ( x 1 y 1 ) z 1 , , ( x n y n ) z n
( x 1 y 1 z 1 , ,x n y n z n )
x ( y z ) ( x 1 ( y 1 z 1 ) , , ( x n ( y n z n ))
( x 1 y 1 z 1 , ,x n y n z n )
∴ x + (y + z )= ( x + y )+ z = x + y + z (4)∵ o(0, ,0)V0 x o (x 1 0 , x n 0 )(x1, ,xn)
∴ xox
(5)∵ ()x ()(x 1 , ,xn) (()x 1 , ,()xn)
∴
(x 1 , ,xn) (x 1 ), ,)xn)
第一章 线性空间
若记实数集合为F,F中的元素记为a、b、c、…。
则加法法则将F中的任意两个元素 a, bF ; c F
+ (a, b)c
abc
乘法法则将F中的任意两个元素 a, bF ; c F
× (a, b)c
abc
显然具有加法法则和乘法则所确定的实数集中元
素间确定关系使得实数集构成一个空间。并记为:
所有以x点为起点的矢量按:
u x yu x z(y 1 x 1 , ,y n x n ) (z 1 x 1 , ,z n x n )
(y 1 ( x 1 ) (z 1 x 1 ) ,,(y n x n ) (z n x n ))
u xy (y1x1, ,ynxn) ((y1x1) ,,(ynxn)) F
a, b,xF
(6) (a b ) x a x b x
a, b,xF
第1章 张量分析基础剖析
张量分析与连续介质力学教材:《The Mechanics and Thermodynamics of Continua》M.E. Gurtin, E. Fried, L. Anand. Cambridge University Press, 2010教学参考书:1、《An Introduction to Continuum Mechanics》, M.E. Gurtin, AcademicPress, 1981. (中译本:郭仲衡等译,连续介质力学引论,高等教育出版社,1992)2、《连续介质力学基础》,熊祝华等,湖南大学出版社,19973、《连续介质力学基础》,黄筑平,高等教育出版社,20034、《非线性连续介质力学》,匡正邦,上海交大出版社,2002x vy第一章张量分析基础第一节矢量和张量代数一、矢量代数本课程只在三维欧氏空间 内讨论连续介质力学的基础原理。
1、点——反应一定的空间位置,由x表示2、矢量——具有大小和方向且满足一定规则的空间实体,用v来表示。
(两点间的距离可由一矢量表示)(点x和矢量v之和是另一个点y)3、矢量的点积和叉积1)点积(θ为两个矢量间的夹角)u 表示矢量的大小,为一标量,有u u u ⋅=。
2)叉积w v u =⨯ (为一新的矢量)v u ⨯表示由u 和v 构成的平行四边形的面积。
θsin v u v u =⨯且u w ⊥,v w ⊥3)混合积()w v u ⨯⋅()w⋅表示由u,v和w三个矢量围成的体的体积。
vu⨯●如果该体的体积不为零,则称u,v和w线性无关。
●如果对于不为零的常数a,b,c,有:u cabv+w=+则称u,v和w线性相关。
不满足线性相关的矢量则是线性无关的。
4、矢量空间及其性质由欧氏空间ε中对应的点构成的矢量形成的空间称为矢量空间ν。
如果u,v和w是线性无关的,则{}wu,构成矢量空间ν的基,即ν中任一矢量v,都可以表示为:w v u γβα++=a1) 如果()0>⨯⋅w v u ,则基{}w v ,u,是正向的(右手法则)。
张量分析
第一篇 张量分析第一章 矢 量 §1—1 矢量表示法物理中的位移、速度、力都是矢量。
利用三维空间中的有向线段ν表示矢量是最直观的表示法,如图1-1所示。
有向线段的长度v 代表矢量的大小。
这种方法不依赖于坐标系的选择。
矢量的分量表示法是另一种表示方法,选定一个坐标系。
比如通常的正交直线坐标系,即卡氏坐标系,然后确定矢量对于该坐标系的分量(,,)x y z v v v ν(1-1a)这一有序数也可视作一个单行矩阵。
矢量也可以用基矢与其对应分量写成x y z iv jv kv ν=++ (1-1b)其中,,x y z iv jv kv 称为分矢量。
而i(1,0,0),j(0,1,0),k(0,0,1) (1-1c)是单位矢量,它们组成卡氏系中的一组基矢(称为标架)。
§1-2指标符号上面所述用分量(,,)x y z v v v 或用基矢量i,j,k 来表示矢量的方法,在推广到比三维更高的空间时就有困难了。
因此,发展了另一种记法。
把x 、y 、z 分别记为111,,x y z 这样,一个n 维空间的矢量(无法用直观图表示)用分量表示时为123(,,,...,)n v v v v ν= (1-2a)它可视为一个M 维的单行矩阵,且可写为{}i v ν= (1,2,3,...,)i n =同理,基矢i,j,k 可分别写为123,,e e e ,n 维空间的基矢i e (1,2,3,...,)i n =。
而与式(1-1b)对应的写法为112233n n e v e v e v e v ν=++++ (1-2b)相应的分矢量为11,,,i i e v e v ,其中1e =(0,…,0,1,0,…,0) (1-2c)↑ 顺序第i 个这里i 叫做v 的下标,也有记作jv (如本书第三章以后章节所出现)的,这时j 称为上标。
有些量比矢量更复杂,只用一个下(或上)指标还不够,还要采用更多的指标,比如,,,ij ij ijk A B C ,等等。
张量分析1
第一章 张量的概念§ 1.1 引言什么是张量?这是读者在开始学习本课程时会提出的问题,现从读者已有的力学知识出发,举例对这个问题作一些初步的阐述,使读者对张量这个新的概念,有个初步的理解。
有三维空间,一个矢量(例如力矢量、速度矢量等)在某些参考坐标系中,有三个分量,这三个分量的集合,规定了这个矢量。
当坐标变化换时 ,这些分量按一定的变换法则变换。
在力学中还有一些更复杂的量。
例如受力物体内一点的应力状态,有9个应力分量,如以直角坐标表示,用矩阵形式列出,则有()⎪⎪⎪⎭⎫⎝⎛σσσσσσσσσ=σzz zyzxyz yy yxxz xy xx ij 这9个分量的集合,规定了一点的应力状态,称为应力张量。
当坐标变换时,应力张量的分量按一定的变换法则变换,再如,一点的应力状态,具有和应力张量相似的性质,称为应变张量。
把上述的力矢量、速度矢量、应力张量、应变张量等量的性质抽象化,撇开它们所表示的量的物理性质,抽出其数学上的共性,便得出抽象的张量概念。
所谓张量是一个物理量或几何量,它由在某参考坐标系中一定数目的分量的集合所规定,当坐标变换时,这些分量按一定的变换法则变换。
张量有不同的“阶”和“结构”,这由它们所遵循的不同的变换法则来区分。
矢量是一阶张量;应力张量、应变张量是二阶张量;还有三阶、四阶、......等高阶张量。
可以看出,张量是矢量概念的推广。
关于张量的严密的解析定义,将在 § 1.8中讨论。
由张量的特性可以看出,它是一种不依赖于特定坐标系的表达物理定律的方式。
采用张量记法表示的方程,在某一坐标系中成立,则在容许变换的其它坐标系中也成立,即张量方程具有不变性。
这使它特别适合于表达物理定律,因为物理定律与人们为了描述它所采用的坐标系无关。
因此,张量分析为人们提供了推导基本方程的有力工具。
此外,张量记法简洁,是一种非常精炼的数学语言。
张量这个名词是沃伊特(V oigt )首先提出的,用来表示晶体的应力(张力)状态,可见张量分析与弹性力学关系的密切。
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eijk eijk 6
证明见例题
eijk与ij间的关系
由排列符号的性质 : ei e j eijk ek
ei e j • ek eijk
由于ei e j • ek表示的是混合积,其物理意义是单位立方体的体积.
另外,由矢量分析知, 平行六面体的体积可以表示成其三个棱的行
i e1, j e2, k e3
X1
X3 P(x1, x2, x3)
O
X2
➢ 再对上述代换结果进行简写P点改写为: P(x1,x2,x3)P(xi, i=1,2,3)P(xi)
➢ 基向量:ei, i=1,2,3 ei ➢ 则称上述字母i为指标,i的取值i=1,2,3为指标i的取值
列式形式.
eeij
(i1, ( j1
i2,i3 , j2,
)
j3
)
ek (k1,k 2 ,k3)
ei,ej,ek为3个单位基向量, i,j,k互不相等。
i1 i2 i3 ei e j • ek j1 j2 j3 eijk
k1 k2 k3
a13 x3 a23 x3
b1 b2
a31x1 a32 x2 a33 x3 b3
如何用一个最简单 的式子来表示?
用矩阵? 还有更简单的表示方法吗? 可总结为:aij x j bi
aij, xj, bi是些什么量?
§1.1 指标记号及两个特殊符号
两种方式:
将左式展开,再给定每一个i值,求左右是否相等;
只有当i=j时ij才不等于“0”,
∴
a j ij ai ii ( ii不求和) ai
e) Akj ik Akj ki Aij 证明同上。
f) ik kj ij
排列符号
➢ 定义:
eijk
1 ,当i, j, k为1,2,3的偶排列时 1 ,当i, j, k为1,2,3的奇排列时
2. 写出a=Aijbicj的展开式。
3. 写出 ti jin j 的展开式。
4. 写出 bik b jk ij 的展开式。
5.
?写出
eij
1 ( ui 2 x j
u j ) xi
的展开式。
6.
?写出
w
1 2
ij
eij
的展开式。
两个特殊符号
两个特殊符号
为书写的方便,可以使用kronecker符号和排列符号简化书 写。
➢ 求和表示为:
2
OP x e , 1,2
O
1
OP x e , 1,2
每次还要书写取值范围,太烦!对取值范围进行 约定:
➢ 用拉丁字母(i, j, k等)书写的指标其取值范围是1,2,3;
➢ 用希腊字母(,b等)书写的指标其取值范围是1,2。
6.证明eijk eimn jm kn jn km;
例6证明
A11 A12 A13 方法一: det(Ast ) A21 A22 A23
A31 A32 A33
通过观察,6项求和,3项为正3 项为负。是否和排列符号有关?
A11 A22 A33 A21 A32 A13 A31 A12 A23 A11 A32 A23 A21 A12 A33 A31 A22 A13
Ai1 Ai2 Ai3 eijk det(Ast ) Aj1 Aj2 Aj3
Ak1 Ak 2 Ak 3
A1l A1m A1n elmn det(Ast ) A2l A2m A2n
A3l A3m A3n
Ail Aim Ain
eijk elmn det(Ast ) Ajl Ajm Ajn
Akl Akm Akn
指标记号
➢ 空间有个坐标系OXYZ,P (x, y, z)是其中的一点,坐
标为:x, y ,z
z P(x, y, z)
➢ 直角坐标系中的基向量:
O
y
并两两正交——垂直
x
➢ 坐标轴代号x, y, z可否用别的符号进行代换呢?
➢ 用xx1, yx2, zx3 ➢ 则P (x, y, z)P(x1,x2,x3) ➢ 基向量同样可以做如下代换:
则前述方程组也可用求和约定进行表达
a11x1 a12 x2 a13 x3 b1
a21 x1
a22 x2
a23 x3
b2
a31x1 a32 x2 a33 x3 b3
aij x j bi , i, j 1,2,3
上式中i和j有何不同?
在每一项中i只出现了1次,j出现了2次,表示求和的只 有j指标。i?j?
n1 n2 n3
7.?
如果a
aiei
,
b
bi
ei
,
c
ciei
,
证明
:
a
b
c
(a•
c)b
(a•
b)c;
8.简捷证明 :
(1)ij ji 3; (2)eikleljk 2ij; (3)eijkaia j 0
§1.2 坐标变换
什么是坐标变换
i
k
只要旋转的方向相同则取值符号相同,否则取值符号 相反,任两个字母取值相同则取“0”值!
排列符号的几点重要结论:
ei
ej
eijk ek
(a
b) k
ai b j eijk
ek
eijk eimn jm kn jn km
eijk eijn 2 kn
二维坐标变换公式推导
➢ 空间一点P,向径为dx,长度为ds ➢ 在ox1x2坐标系内坐标为(x1,x2);
op xiei
Aij x j bi
op x e
➢ 用希腊字母表示的自由指标的个数决定简写方程代表 的实际方程的个数,可用2n次方来求代表的方程数;
➢ 用希腊字母表示的哑指标的个数决定了该项所代表的 实际求和项的项数,可用2n次方来求代表的项数;
例题
1. Qii, S展开? 步骤:分析i,指标类型?字母类型?再展开
eijk eijk 2 kk 6
i1 i2 i3 方法二:由eimn m1 m2 m3
n1 n2 n3
ii ij ik eijk eimn mi mj mk
ni nj nk
i1 i2 i3 eijk eimn eijk m1 m2 m3
e123 A11 A22 A33 e231A21 A32 A13 e312 A31 A12 A23 e132 A11 A32 A23 e213 A21 A12 A33e321A31 A22 A13
epqr Ap1 Aq2 Ar3 ep中任意两 (行)列,行列式变号 :
➢ 空间中同一个点在不同直角坐标系内的坐标值是不同 的,这些坐标值之间的变换关系就是坐标变换。
➢ 如下图,在ox1x2x3和ox‘1x’2x‘3两个坐标系中,P点的坐 标取值是不同的。
坐标变换类型:坐标旋转、坐标平移、坐标反射 等;本门课中只讨论坐标旋转。
坐标变换在本专业的一般应用:
➢ 三维地震勘探施工设计; ➢ 数字图像处理、三维可视化技术; ➢ 张量计算等;
例题
1.设向量a
ai
ei
,
b
b
j
ej
,
求a
b,
a•
b,
a
2
;
2.设n为单位向量, 证明: nini 1;
3.? 证明ds2 dxidxi ,其中ds为直角坐标系中向量dx的长度;
54..求右向手量坐a标和系b的中,叉试积用;排列符号表达基向量ei间的叉积;
第一章 张量分析初步
第一章 张量分析初步
本章学习目的
引入最基本的张量概念,为今后学习应变张量、
应力张量、广义虎克定律和弹性波方程等专业概
念及运算做准备。是本门课的数学基础。
已学习过的物理量
1
?
➢ 标量?
2
➢ 向量?
有了标量和向量是否足够描述自然现象?
a11 x1 a21 x1
a12 x2 a22 x2
eijk eimn ii jm kn ii jn km in ji km
in jm ki im jn ki im ji kn
jm kn jn km
eijk eijn jj kn jn kj 2 kn
➢ 哑批标:在同一项中重复出现一次(即出现两次)、从 而对其应用求和约定的指标称为哑指标。 如上式中的j 指标。
➢ 自由指标:同一项中不重复出现(即只出现一次),因
而不约定求和的指标称为自由指标。如上式中的i指标。
可否将上式表示成如下形式?
aij x j bk
aij x j b j
指标记号的特点:
➢ 则向量OP在新坐标系内可写为
op
xi ei
,
i 1,2,3
op xiei , i 1,2,3
➢ 提示: 求和约定同样是人为规定,就像“+”两边的数 要相加一样,仅仅是因为创造此记号法的人这么规定 而已 ,没有什么神秘的地方!
➢ 谁创造了求和约定?
Einstein (爱因斯坦)
0 ,当i, j, k中任两取值相同时
e123 e231 e312 1 e132 e321 e213 1