液相活度系数方程总结

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溶液理论和活度系数方程

溶液理论和活度系数方程

引入符号1和2表示组分1和2的体积分数,定义为
1

x1v1 x1v1 +x 2 v2
2

x2v2 x1v1 +x2v2
(2)式变为
乌尔定律正偏差。 用纯组分常数表达混合物常数的混合规则对于预测结 果影响很大。
Van Laar方程和实验值之间的定量一致性不好,原因主要不是 van Laar的简化,而是因为他拘泥于范德华方程和范德华将这 个方程推广到混合物采用的混合规则。
如果将A’和B’作为可调参数,那么van Laar方程便是一个实 用的经验关联式,被成功用于关联许多二元系的活度系数实验 值。
5.10 溶液理论
GE是描述液体混合物非理想性最有用的热力学性质, 是溶液理论和相平衡计算的中间纽带。GE也是决定 相稳定性和相分离条件的重要物理量。 GE表达式要求: ① 方程形式简单 ② 在从二元系推多元系时,不需要其它任何附加数据 ③ 可利用文献数据或实验结果进行参数估值 ④ 有合乎设计或计算要求的关联精度 ⑤ 所得参数有比较明确的物理意义 ⑥ 能比较广泛地表达溶液的非理想性,如对部分互溶体系也
i
xi
(

ln aˆi T
)
P,x
另一种写法,与前述公式等价:
PV
RT
[
xi
(

ln ln
aˆi P
)T
,
x
]
H
RT
[
xi
(
ln lnຫໍສະໝຸດ aˆi T)P,
x
]
S
R

i
(xi ln aˆi )
[
xi
(

ln aˆi T

状态方程和活度系数模型

状态方程和活度系数模型

状态方程和活度系数模型1. 引言在化学领域,我们经常需要描述和预测化学反应的行为和性质。

为了达到这一目的,我们需要建立一些数学模型来描述不同物质在不同条件下的行为。

状态方程和活度系数模型是其中两个重要的模型,它们在研究溶液中的物质浓度和反应速率等方面发挥着重要的作用。

2. 状态方程状态方程是一种用数学语言描述物理和化学系统状态的模型。

在化学中,最常见的状态方程是气体状态方程,如理想气体状态方程和范德瓦尔斯状态方程。

理想气体状态方程可以表示为:[ PV = nRT ]其中,P表示气体的压力,V表示气体的体积,n表示气体的物质量,R表示气体常数,T表示气体的温度。

理想气体状态方程假设气体分子之间没有相互作用,体积可忽略不计。

但在一些情况下,气体分子之间会存在相互作用,此时可以使用范德瓦尔斯状态方程:[ (P + )(V - nb) = nRT ]其中,a和b为范德瓦尔斯常数,分别代表相互作用带来的修正。

范德瓦尔斯状态方程适用于高压和低温条件下的气体。

除了气体状态方程,还有液体和固体的状态方程,如液体的状态方程可以由万有气体状态方程经过适当的修正得到:[ P = P^* + ]其中,P^*为理想液体的气体状态方程。

同理,固体的状态方程也可以类似进行修正。

3. 活度系数模型在溶液中,溶质分子和溶剂分子之间会发生相互作用。

这些相互作用会导致溶质分子在溶液中的活动程度与其在纯溶剂中的活动程度不同。

为了描述溶液中物质的活性,引入了活度系数的概念。

活度系数(activity coefficient)描述了溶液中溶质活性和摩尔浓度之间的关系。

活度是指溶液中溶质的实际浓度和理想溶液中相同浓度之间的比值。

活度系数模型是一种用于计算活度系数的数学模型。

常用的活度系数模型有Debye-Huckel模型和Pitzer模型。

Debye-Huckel模型适用于稀溶液中的弱电解质。

该模型通过引入电离度和离子间相互作用来计算活度系数。

液相活度系数方程总结

液相活度系数方程总结

液相活度系数方程总结1、Wohl 模型Wohl 模型是一个普通模型,可以概括Margules 方程(1895年)、Van Laar 方程(1910年)以及Scatchard-Hamer 方程(1953年)。

Whol 在1946年提出将超额自由焓EG 表示为有效容积分率的函数,并展开成为Mc Laurin 级数:+++=∑∑∑∑∑∑∑∑∑∑ijklijkl l k j i ijkijk k j i ijij j i iii E a Z Z Z Z a Z Z Z a Z Z x q RT G(1-1)式中:i Z ——混合物中i 组分的有效容积分率:1=⇒=∑∑iiiii ii i Zx q x q Z ;i x ——i 组分的摩尔分数; i q ——i 组分的有效摩尔体积; ij a ——i-j 两组分之间的交互作用参数,称为二尾标交互作用参数; ijk a ——i-j-k 三组分之间的交互作用参数,称为三尾标交互作用参数; ijkl a ——i-j-k-l 四组分之间的交互作用参数,称为四尾标交互作用参数;略去四分子以上集团相互作用项,将式(1-1)用于二元系统时变为:()12222111222112212211332a Z Z a Z Z a Z Z x q x q RT G E ++=+ (1-2)令: ()12212132a a q A +=()11212232a a q B +=代入上式,根据()jn p T i E i n RT nG ,,ln ⎥⎦⎤⎢⎣⎡∂∂=γ将式(1-2)对i n 进行偏微分,经整理得: ⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-+=A q q B Z A Z 2112212ln γ (1-3a ) ⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-+=B q q A Z B Z 1222122ln γ (1-3b ) 式(1-3)中包括三个参数A 、B 与12q q ,其值必须用实验值来确定。

4.5活度与活度系数

4.5活度与活度系数

xi →0
xi →0
lnγ1
1
0
* 1
∞ ln γ 1
0
x1
1
下二元溶液中的组分1的 例 4-6 39C° 、 2MPa下二元溶液中的组分 的 ° 下二元溶液中的组分 2 3 逸度为 ˆ1 = 6x1 − 9x1 + 4x1 f MPa 确定在该温度、 确定在该温度、压力状态下 (1) 纯组分 的逸度与逸度系数; 纯组分1的逸度与逸度系数 的逸度与逸度系数; (2) 组分1的亨利系数H1; 组分1的亨利系数 的亨利系数H (3) γ1与x1的关系式(若组分 的标准状态 的关系式(若组分1的标准状态 是以Lewis-Randall定则为基础)。 定则为基础) 是以 定则为基础
不同归一化的活度系数之间的相互联系 γ i H i , Solvent l l ∗ ˆ = f i = f i xiγ i = H i , Solvent xiγ i * l
对于二元溶液,由于
H i , Solvent fi
l
γi
fi
与仅与T , P有关,而与浓度无关系的常数,我们可以取
x i → 0 时的极限得到该常数
T , P, {x} 真实溶液
is

ˆ ˆ dGi =RT ln f i − ln f iis
(
)
ˆ 定义活度系数 γ = f i i f i xi
ˆ fi Gi (T , P, {x}) − Gi (T , P, {x}) = RT ln f i xi 则:
Gi (T , P, {x}) − Giis (T , P, {x}) = RT ln γ i
从理想溶液的性质(纯组分性质、组成)和活度系数能得到真实溶液的性质 活度系数是溶液非理想性的度量 ˆ ˆ 当 γ > 1 , f > f is , G (T , P, {x}) − G is (T , P, {x}) > 0 ,称为正偏差溶液;

液相活度系数方程汇总

液相活度系数方程汇总

液相活度系数方程总结1、Wohl 模型Wohl 模型是一个普通模型,可以概括Margules 方程(1895年)、Van Laar 方程(1910年)以及Scatchard-Hamer 方程(1953年)。

Whol 在1946年提出将超额自由焓EG 表示为有效容积分率的函数,并展开成为Mc Laurin 级数:+++=∑∑∑∑∑∑∑∑∑∑ijklijkl l k j i ijkijk k j i ijij j i iii E a Z Z Z Z a Z Z Z a Z Z x q RT G(1-1)式中:i Z ——混合物中i 组分的有效容积分率:1=⇒=∑∑iiiii ii i Zx q x q Z ;i x ——i 组分的摩尔分数; i q ——i 组分的有效摩尔体积; ij a ——i-j 两组分之间的交互作用参数,称为二尾标交互作用参数; ijk a ——i-j-k 三组分之间的交互作用参数,称为三尾标交互作用参数; ijkl a ——i-j-k-l 四组分之间的交互作用参数,称为四尾标交互作用参数;略去四分子以上集团相互作用项,将式(1-1)用于二元系统时变为:()12222111222112212211332a Z Z a Z Z a Z Z x q x q RT G E ++=+ (1-2)令: ()12212132a a q A +=()11212232a a q B +=代入上式,根据()jn p T i E i n RT nG ,,ln ⎥⎦⎤⎢⎣⎡∂∂=γ将式(1-2)对i n 进行偏微分,经整理得: ⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-+=A q q B Z A Z 2112212ln γ (1-3a ) ⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-+=B q q A Z B Z 1222122ln γ (1-3b ) 式(1-3)中包括三个参数A 、B 与12q q ,其值必须用实验值来确定。

课题溶液的热力学性质——活度及活度系数

课题溶液的热力学性质——活度及活度系数

课题:溶液的热力学性质——活度及活度系数课程名称:钢铁冶金原理教材:黄希祜主编 .《钢铁冶金原理(第3版)》. 北京:冶金工业出版社,2004.01第一章 冶金热力学基础1.2 溶液的热力学性质——活度及活度系数 教学要求:1) 理解拉乌尔定律、亨利定律、理想溶液、稀溶液、亨利定律常数的含义;理解活度及活度系数的概念、。

2) 掌握不同浓度单位间的换算;确定(%))(*,,H x H B K K P 的方法及它们间转换。

3) 掌握活度及活度系数的计算方法;活度标准态的选择及其与活度的关系;不同活度标准态间的转换。

教学重点:1) 三种标准态的活度及活度系数的计算。

2) 三种活度标准态间的转换。

3) 亨利定律常数的确定。

教学难点:1) 计算活度的公式)(/标B B B p p a =中)(标s p 的确定。

2) 三种活度标准态间的转换系数0B γ的确定。

第一部分 复习上节课主要内容第二部分 新课引入:由于冶金反应中常遇到的钢液、熔渣等都是非理想溶液,这种溶液里的组分浓度并不适合理想溶液的热力学公式,必须用一系数对组分浓度进行修正,使其适用于常见物理化学定律。

被修正后的浓度称为活度。

所以有必要学习活度有关的知识。

第三部分 讲授新课1.2.1 溶液组分浓度的单位及其相互转换关系 一、常用溶液组分浓度单位 B w —质量百分浓度B n —组分B 的摩尔数 B x —组分B 的摩尔分数B c —体积摩尔浓度(3/m mol 溶液)B ϕ—标准总压数B p —组分B 的分压数注意:本课后面出现的B w 值及B ϕ值是百分号“%”前的数字。

二、浓度单位间的关系式1))1(1100BA B B A B M Mx M M w -+⋅=(二元系) (2-1)证明: BB A A BB B A B B n M n M n M m m m w +=+=100100 =)1(1100)(100BA B B A BA BA B A BA B BM Mx M M n n n M M M n n n M -+⋅=+-++证毕。

NRTL方程学习心得汇总

NRTL方程学习心得汇总

NRTL方程学习心得班级:宁夏大学化学化工学院2012级化学工程与工艺(2)班学习小组成员:许建耀、黄晨宇、崔春霖、杨忠鼎、张雨佳、郭婷婷、孙昀、李娜、张君硕排版汇总:许建耀指导教师:方芬姓名学号心得代号参考文献许建耀12012242425 [1] 《传质分离与过程》刘家祺主编、《用NRTL方程计算含离子液体体系的汽液平衡_史奇冰》崔春霖12012242507 [2] 《用NRTL方程预测三元、四元液态合金体系的热力学数据》杨忠鼎12012242513 [3] 《NRTL方程与SRK方程在非理想体系的气液平衡计算_蒋晓伟》《用NRTL方程计算含离子液体体系的汽液平衡_史奇冰(1)》张雨佳12012242437 [4] 《用NRTL方程关联二元合金溶液的热力学数据_侯怀宇》郭婷婷12012242438 [5] 《用NRTL方程关联和预测离子液体_醇_水体系的液液相平衡_焦真》黄晨宇12012242512 [6]《Use of the NRTL equation for simultaneous correlation of vapour liquid equilibria and excessenthalpy》李娜12012242444 [7] 《NRTL方程与SRK方程在非理想体系的气液平衡计算》孙昀12012242506 [8]《用NRTL方程计算含离子液体体系的汽液平衡》张君硕12012242514 [9] 《用NRTL方程预测部分互溶体系的汽液平衡_刘永新》NRTL(non-random two liquid)方程为溶液理论中非随机(局部)双液体模型方程,1968年由Renon和Prausnitz提出。

1982年,Chen将Pitzer-Debye-Huckel理论与局部模型中的NRTL方程相结合,提出电解质NRTL(electrolyte NRTL)方程应用于电解质溶液的计算,并取得了成功。

活度系数

活度系数

一、 实验目的1. 用气液色谱法测定苯和环己烷在邻苯二甲酸二壬酯中的无限稀释活度系数。

2. 通过实验掌握测定原理和操作方法。

熟悉流量、温度和压力等基本测量方法。

3. 了解气液色谱仪的基本构造及原理。

二、 实验原理采用气液色谱测定无限稀释溶液活度系数,样品用量少,测定速度快,仅将一般色谱仪稍加改装,即可使用。

目前,这一方法已从只能测定易挥发溶质在难挥发溶剂中的无限稀释度系数,扩展到可以测定在挥发性溶剂中的无限稀释活度系数。

因此,该法在溶液热力学性质研究、气液平衡数据的推算、萃取精馏溶剂评选和气体溶解度测定等方面的应用,日益显示其重要作用。

当气液色谱为线性分配等温线、气相为理想气体、载体对溶质的吸附作用可忽略等简化条件下,根据气体色谱分离原理和气液平衡关系,可推导出溶质 i 在固定液 j 上进行色谱分离时,溶质的校正保留体积与溶质在固定液中无限稀释活度系数之间的关系式。

根据溶质的保留时间和固定液的质量,计算出保留体积,就可得到溶质在固定液中的无限稀释活度系数。

实验所用的色谱柱固定液为邻苯二甲酸二壬酯。

样品苯和环己烷进样后汽化,并与载气H 2混合后成为气相。

当载气H 2将某一气体组分带过色谱柱时,由于气体组分与固定液的相互作用,经过一定时间而流出色谱柱。

通常进样浓度很小,在吸附等温线的线性范围内,流出曲线呈正态分布,如图2-1所示。

图2-1 色谱流出曲线图设样品的保留时间为t r (从进样到样品峰顶的时间),死时间为t d (从惰性气体空气进样到其峰顶的时间),则校正保留时间为:)(1t -t t d r 'r校正保留体积为:c r r 式中,c F ——校正到柱温、柱压下的载气平均流量,s /m 3校正保留体积与液相体积t V 关系为:)(3l 'r KV V而)(4c c g ili K 式中,l V ——液相体积,m 3;K ——分配系数;l i c ——样品在液相中的浓度,mol/m 3; g i c ——样品在气相中的浓度,mol/m 3;由式(3)、(4)可得:)(5c c i'i gi l i V V 因气体视为理想气体,则)(6c cig i RT P而当溶液为无限稀释时,则)(7x c lll l i M式中,R ——气体常数l ——纯液体的密度,kg/m 3; l M ——纯液体的分子量;l x ——样品i 的摩尔分率; i p ——样品的分压,Pa ; c T ——柱温,K 。

实验数据确定活度系数

实验数据确定活度系数

G E / RT ln 1 ln 2
x1 x2
x2
x1
5
由实验的x 1 、y 1 、→ lnγ1 、 lnγ2 → GE/RT 计算在一系列x 1下,对应的 G E / RT 的值
x1 x2
G E / RT
(1)以 x1 x2 对x 1作图,近似为一直线,则溶液符合
Margules方程;
无共沸物的生成。对二元系
12


y1 / x1 y2 / x2
对低压体系,气相可以看成理想气体,则
y1 p x1 1 p1S
y1 / x1 1 p1S / p
y2 p x2 2 p2S
y2 / x2 2 p2S / p
16
所以,
12

1 p1S 2 p2S
判断α12 是否等于1,因为α12 是x 1的连续函数,如果 α12 从小于1变化到大于1,或者 从大于1变化到小于1, 中间必然经过 α12 =1 的点,即在某一组成时一定存 在共沸点。
低压时气相可看作理想气体,则
20
y1p= x1γ1 p1s , y1/x1 = γ1 p1s /p ,
y2 p= x2γ2p2s y2 / x2 = γ2 p2s/p
12

y1 / x1 y2 / x2

1 p1S 2 p2S
因为已知γ1∞ 、γ2∞的值,所以,能够计算出x1=0 和x1=1.0 时的α12值。
x2d
ln 2

x11 V dp x1 0 RT
33
若采用处于混合物温度下的纯液体作标准态,则当
x 1→1
lnγ1 →0
x 1→0
lnγ2 →0

活度与活度系数

活度与活度系数

液相需对拉乌尔定律修正:pi pi0 aˆi pio xi ri
f i oL:纯i时液相的逸度
f
V i
:与纯i液体平衡的物质作为气相时
的逸度
r即由i 上aˆxiiPP式iio 可PPi,io知,应:是用根对道据拉尔实乌顿测尔分汽定压液律定平的律衡校r数i正据x,pi Pyii有o
(
r xi yi P , Pio 可由所处T查出)可求出 i
若用汽液平衡常数表示这一类体系的汽液
r 平衡,由平衡常数定义,可得 Ki

pio
,
ri
p及K
pyi xi Pio
i
可求出
i ,(由

yi xi
ri pio p
, )
若用相对挥发度表示这类体系 的汽液平衡:
vi pyi xi
v j py j x j
若是理液, ri 1
(汽相为理想气体)


pio
p
o j
综上可知,非理想体系汽液平衡计算的
一压力下的纯组分作为标态)
以有效浓度(活度)代替实际浓度,可用来计算真 实溶液与理想溶液的区别以及那些目前尚无法去计算 的一切量。
对理想溶液(气相不是 i.g )
fˆi

xi
fi

xi
f
o i
Lewis-Randall

aˆi

fˆi fio

xi
f
o i
fio
xi
即理想溶液中组分i的活度等于 xi
溶液。
注意:
以上讨论的是与溶液呈平衡的 气相不是理想气体的情况。还存 在气相是理想气体的混合物,而 液相为非理想溶液的体系,在低 压下大部分体系属于这一类,故 具有特别的重要性。

活度与活度系数.ppt

活度与活度系数.ppt

若用汽液平衡常数表示这一类体系的汽液
r 平衡,由平衡常数定义,可得 Ki

pio
,
ri
p及K
pyi xi Pio
i
可求出
i ,(由
yi xi
ri pio p
, )
若用相对挥发度表示这类体系 的汽液平衡:
vi pyi xi
v j py j x j
若是理液, ri 1
(汽相为理想气体)
pio poj
i
fˆiV
f
V i
Pi Pi o
f i oL:纯i时液相的逸度
f
V i
:与纯i液体呈平衡的物质作为气相时
的逸度
r即由i 上aˆxiiPP式iio 可PPi,io知,应:是用根对道据拉尔实乌顿测尔分汽定压液律定平的律衡校r数i正据x,pi Pyii有o
(
r xi yi P , Pio 可由所处T查出)可求出 i
一压力下的纯组分作为标态)
以有效浓度(活度)代替实际浓度,可用来计算真 实溶液与理想溶液的区别以及那些目前尚无法去计算 的一切量。
对理想溶液(气相不是 i.g )
fˆi xi fi xi fio
Lewis-Randall

aˆi
fˆi fio
xi
f
o i
fio
xi
即理想溶液中组分i的活度等于 xi
则得ui 即 ui (l
(l) ui
) ui (
(g
g)
)= u
ui0 (g)
0 i
(液)
RT ln pi0 po
RT ln xi
RT
ln
xi
其中,u
0 i

4.5 活度与活度系数

4.5  活度与活度系数

对非理想溶液:

ˆ ai ri = xi , fˆi ˆ 而 ai = f io fˆi , ∴ ri = xi f io
ˆ id = x f o 又 Q fi i i
,
fˆi ∴ ri = id fˆ
i
由上式可知:ri 可用来描述实际 ˆ ai 溶液的非理想行为。由 ri = xi 对于非理想溶液,即 ri ≠1
∴有两大类非理想溶液: r (1) i >1,对理想溶液呈正偏差; r (2) i <1,对理想溶液呈负偏差的非理想 溶液。
注意:
以上讨论的是与溶液呈平衡的 气相不是理想气体的情况。还存 在气相是理想气体的混合物,而 液相为非理想溶液的体系,在低 压下大部分体系属于这一类,故 具有特别的重要性。
3 对完全理想系: 由u i (l ) = u i ( g ) 而气相为 i.g ,遵循道尔顿分压 i pi = pyi,∴ u i ( g ) = u i0 ( g ) + RT ln po 定律 p 0 又溶液为 i.d 溶液∴ pi = pi ⋅ xi 0 pi 0 则得u i (l ) = u i ( g ) = u i ( g ) + RT ln o + RT ln xi p 即 ui (l ) = ui ( g ) = u i0 (液) + RT ln xi 0 u 其中, i ( 液 ) :纯组分 i ,且为液态时的化 学位,(标准态)
归纳:
1 混合物系为完全理想系 气相为 i.g: 服从道尔顿 pi = py i 0 pi = pi xi 液相为 i.d 溶液: 2 非完全理想系 气相不是 i.g 液相也不是 i.d :用逸度代替压力 ˆ φ i , fˆi 用活度代替 xi,有 ri ; ˆ ˆ 气相不是 i.g ,液相是 i.d :有 f i L = f iV = xi f i

第5讲 液液相平衡的计算

第5讲 液液相平衡的计算

计算过程 假定 x1 , x1
Ι ΙΙ Ι ΙΙ x2 , x2
计算活度系数
ΙΙ 1
γ iΙ ; γ iΙΙ
输出组成
重新设定
x ,x
Ι 1
N
p → 0; q → 0
Y
已知20 正丁醇 正丁醇( )- )-水 例2-10 已知 oC正丁醇(1)-水(2)二元液液平衡 ) NRTL方程参数 12-g22=-2496.8J/mol;g12-g11=12333.5J/mol, 方程参数g 方程参数 第三参数a 第三参数 12=0.2,计算该温度下的相互溶解度。 ,计算该温度下的相互溶解度。 解:计算过程 NRTL方程 方程: 方程
2、三相等温闪蒸的计算 、 物料平衡: 物料平衡:
Fzi = Vyi + Lx + Lx
相平衡: 相平衡:
Ι i
ΙΙ i
V , yi
气相 规定T, 规定 ,P F,zi , 液相Ⅰ 液相Ⅰ 液相Ⅱ 液相Ⅱ
LΙΙ , xiΙΙ
yi = KiΙ xiΙ
归一化方程: 归一化方程:
y i = K iΙΙ x iΙΙ
2.4 液液平衡平衡过程的计算
1.液液相平衡关系 1.液液相平衡关系
fi = fi
Ι
ΙΙ

γ x fi = γ x fi
Ι Ι i i Ι ΙΙ ΙΙ i i
Ι
ΙΙ
ΙΙ
若两相使用相同基准态逸度, 若两相使用相同基准态逸度,即: f i 则 相平衡常数: 相平衡常数: 2、归一化方程
= fi
γ iΙ xiΙ = γ iΙΙ xiΙΙ
s α12 = α 23 = 1 计算 pi ; γ i N 调整 x1、x2

活度计算

活度计算

d
lg
aB
Q aA aB
d lg Q d lg aA d lg aB
将吉-杜方程代入上式
d lg aB xAd lg Q
将上式代回吉-杜方程并积分
lg aA
xB xB 0
xBd
lg
Q
问题:
1). x2 0 x2 x1 0 - ln a2 2). x2 1 x2 x1 - ln a2 0
x1d ln aR,1 x2d ln aR,2 0
●利用活度表示的吉布斯—杜亥姆方程积分
d
ln
aR,1
x2 x1
d
ln
aR,2
d a1 a1
ln
aR,1
x d aR ,2 2 x aR,2 1
ln aR,2
ln aR,1 ln aR,1
aR , 2 aR , 2
x2 x1
d
(
ln
aR,2
0.4956
0.723
1.43
0.5805
0.4195
0.762
1.31
0.6910
0.3090
0.814
1.18
0.8091
0.1909
0.870
1.07
0.8807
0.1193
0.906
1.03
五.吉—杜方程的变通形式
Gibbs-Duhem方程 在恒T,P下定义Q函数 对Q函数微分
d
lg
aA
xB xA
a(l) A(T )
在液相线上溶液析出的纯固态组元A. 因此,液相中组元A与纯固态A的化学位相等
(l) A
(s) A
*(s) A
溶液中组元A的活度以液相线温度下 纯液态A为标准态

物理化学:7.5 电解质溶液的活度和活度系数

物理化学:7.5 电解质溶液的活度和活度系数

8
ai
mi m
i
则组分 i 在溶液中的化学势:
i
=
i
(
T
)
+
RT
ln
ai
显然,当 mi 0, 溶液服从亨利定律:
i 1
即:
lim
mi 0
i
1
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9
i
=
i
(
T
)
+
RT
ln
ai
注意点:
1)式中 i(T) 表示假想的标准状态: mi= m,且满足 Henry 定律(i=1) 的状态的化学势;
0.904 0.904 0.725 0.444
0.795 0.810 1.320 (离子水化) 0.789 0.659 0.709 (离子水化) 0.469 0.399 ---0.164 0.044 ----
由上表中的实验数据可知,随着离子强度 I 的增
加,稀溶液的活度系数 ↘。对于溶液活度系数 与 I 之间的关系,Lewis 得到一个经验式:
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1
I 2sln
i
ci Z i2
1 2
ci Z i2
注意:
用此公式时 I 单位还是 mol / kg ci :mol / L,sln :kg / L;
I : mol / kg
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36
I 1
2
i
m
i
Z
2 i
4)物理意义:
离子强度是溶液中由于离子电荷所形
即:
a
m m
对于强电解质:m+= + m,m= m
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3.3溶液的热力学性质—活度及活度系数(1)

3.3溶液的热力学性质—活度及活度系数(1)

100 MA 1 M ( 1 A ) M B xB MB
二 溶液的基本物理化学定律
1分配定律 2能斯特定律 3拉乌尔定律 4亨利定律
1分配定律
分配定律表示在一定温度下,不相混合的两相达到平衡时, 组分B在两相中的浓度比是常数,可用下式表示:
LB c B(Ⅰ) c B(Ⅱ)
—分别为组分I在Ⅰ相和Ⅱ相中的浓度; —分配常数。 LB 它是溶液的基本定律 式中
(3)摩尔分数( xB )
组分B的物质的量与溶液中所有组分物质量总和之比叫摩 尔分数,用 xB 表示,没有单位。
(4)气体B体积分数
•以百分数给出
(5)气体B的量纲一的分压
p B p / p B
3各种浓度之间的转换关系
(1)
ωB
(二元系)(3-15) 式中MA、MB—容积及溶质的摩尔质量。 MA (2) xB ω B 100M B (二元稀溶液(3-16) 由于稀溶液中,远远小于100MB,故可对上式进行简化。 (3) c B ω B ρ 100 M B (3-17) 式中ρ—溶液的密度,kg· m-3。 (4) p B B p 100 (3-18) B 式中,当p=1(量纲一的量)时, p B 100
一溶液组分浓度的单位及其相互转换关系二溶液的基本物理化学定律33一溶液组分浓度的单位及其相互转换关系1浓度2各种浓度表示方法3各种浓度之间的转换关系1浓度浓度是单位质量或单位体积的溶液所含某组分的组分的浓度是溶液热力学的基本参数
§3.3 溶液的热力学性质——活度 及活度系数(1)
一 溶液组分浓度的单位及其相互转换关系 二 溶液的基本物理化学定律
c B(Ⅰ) 、c B(Ⅱ)
2能斯特定律
接触的两相均是凝聚相,温度一定时,组分在此 两平衡相中的浓度比是常数。

液相活度系数方程总结

液相活度系数方程总结

液相活度系数方程总结1、Wohl 模型Wohl 模型是一个普通模型,可以概括Margules 方程(1895年)、Van Laar 方程(1910年)以及Scatchard-Hamer 方程(1953年)。

Whol 在1946年提出将超额自由焓EG 表示为有效容积分率的函数,并展开成为Mc Laurin 级数:+++=∑∑∑∑∑∑∑∑∑∑ijklijkl l k j i ijkijk k j i ijij j i iii E a Z Z Z Z a Z Z Z a Z Z x q RT G(1-1)式中:i Z ——混合物中i 组分的有效容积分率:1=⇒=∑∑iiiii ii i Zx q x q Z ;i x ——i 组分的摩尔分数; i q ——i 组分的有效摩尔体积; ij a ——i-j 两组分之间的交互作用参数,称为二尾标交互作用参数; ijka ——i-j-k 三组分之间的交互作用参数,称为三尾标交互作用参数;ijkl a ——i-j-k-l 四组分之间的交互作用参数,称为四尾标交互作用参数;略去四分子以上集团相互作用项,将式(1-1)用于二元系统时变为:()12222111222112212211332a Z Z a Z Z a Z Z x q x q RT G E ++=+ (1-2)令: ()12212132a a q A +=()11212232a a q B +=代入上式,根据()jn p T i E i n RT nG ,,ln ⎥⎦⎤⎢⎣⎡∂∂=γ将式(1-2)对i n 进行偏微分,经整理得: ⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-+=A q q B Z A Z 2112212ln γ (1-3a ) ⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-+=B q q A Z B Z 1222122ln γ (1-3b ) 式(1-3)中包括三个参数A 、B 与12q q ,其值必须用实验值来确定。

2、Scatchard-Hamer eq .用纯组分的摩尔体积lV 1及lV 2代替有效摩尔体积1q 及2q ,则式(1-3a )和式(1-3b )就变为:⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-+=A V V B Z A Z l l 2112212ln γ (2-1a )⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-+=B V V A Z B Z l l 1222122ln γ (2-1b )式中: l l V V x x x Z 122111+= llll V V x x V V x Z 12211222+= 由于lV 1、lV 2为已知,所以式(2-1a )和式(2-1b )为二参数方程,关联方便。

活度系数方程

活度系数方程

评价
(l) 建立的非局部组成型活度系数方程具有很好的通用性它不仅 适用于小分子液体混合物的汽液平衡,而且亦能准确地关联高 分子溶液的汽液平衡。
(2) 小分子液体混合物的泡点计算结果,除了含有低碳醇的醇/ 烃系统略逊于局部组成型方程外,总的说来,有大致相当的准 确度。 (3 ) 高分子溶液汽液平衡计算结果则显著地优于UNIQUAC等局 部组成型方程。如果再注意到已报道的本模型对高分子溶液的 液液平衡及会溶现象的适用性,则本工作提出的活度系数方程 有比局部组成型方程更广的适用范围,特别是对聚合物/溶剂系 统。
2
nVm,12 1
【2】
id G E Gmix Gmix
m11 m22 2 2m1m212l12 G n1 ln 1 n2 ln 2 RT RT 1 212 m12 m2 x1 x2
E
n1Vm,12
V0 xVm,1 x2Vm,2 1
n1Vm,1n2Vm,2 A12 Vm,1n Vm,2 n n ln n2 ln E RT n1Vm,1 n2Vm,212 1 n1Vm,1 n2Vm,2 n1Vm,1 n2Vm,2 G RT n1 n1
一个非局部组成型活度系数方程
方程形式
ln i
K K K K xVm,i i Aji j1 j j Aij j1i j j1 j i1i il i Ajl jl1 j i i i i 1 i j j i K
A12Vm,1Vm,2 RT nVm,1 nVm ,2 n1n2 n1 ln n2 ln nV n V n1Vm,1 n2Vm,2 n1Vm,1 n2Vm,2 1 m,1 2 m,2 12 n1 n1
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液相活度系数方程总结
1、Wohl 模型
Wohl 模型是一个普通模型,可以概括Margules 方程(1895年)、Van Laar 方程(1910年)以及Scatchard-Hamer 方程(1953年)。

Whol 在1946年提出将超额自由焓E
G 表示为有效容积分率的函数,并展开成为Mc Laurin 级数:
+++=∑∑∑∑∑∑∑∑∑∑i
j
k
l
ijkl l k j i i
j
k
ijk k j i i
j
ij j i i
i
i E a Z Z Z Z a Z Z Z a Z Z x q RT G
(1-1)
式中:i Z ——混合物中i 组分的有效容积分率:1=⇒
=
∑∑i
i
i
i
i i
i i Z
x q x q Z ;
i x ——i 组分的摩尔分数; i q ——i 组分的有效摩尔体积; ij a ——i-j 两组分之间的交互作用参数,称为二尾标交互作用参数; ijk
a ——i-j-k 三组分之间的交互作用参数,称为三尾标交互作用参数;
ijkl a ——i-j-k-l 四组分之间的交互作用参数,称为四尾标交互作用参数;
略去四分子以上集团相互作用项,将式(1-1)用于二元系统时变为:
()
1222
2111222112212211332a Z Z a Z Z a Z Z x q x q RT G E ++=+ (1-2)
令: ()12212132a a q A +=
()11212232a a q B +=
代入上式,根据()
j
n p T i E i n RT nG ,,ln ⎥
⎦⎤
⎢⎣⎡∂∂=γ将式(1-2)对i n 进行偏微分,经整理得: ⎥⎦⎤
⎢⎣
⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-+=A q q B Z A Z 2112
2
12ln γ (1-3a ) ⎥⎦⎤
⎢⎣
⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-+=B q q A Z B Z 1222122ln γ (1-3b ) 式(1-3)中包括三个参数A 、B 与12q q ,其值必须用实验值来确定。

2、Scatchard-Hamer eq .
用纯组分的摩尔体积l
V 1及l
V 2代替有效摩尔体积1q 及2q ,则式(1-3a )和式(1-3b )就变为:
⎥⎦⎤
⎢⎣
⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-+=A V V B Z A Z l l 2112
2
12ln γ (2-1a )
⎥⎦⎤
⎢⎣
⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-+=B V V A Z B Z l l 1222
1
22ln γ (2-1b )
式中: l l V V x x x Z 122111+= l
l
l
l V V x x V V x Z 1
2211
222+= 由于l
V 1、l
V 2为已知,所以式(2-1a )和式(2-1b )为二参数方程,关联方便。

3、Margules eq .
当21q q =时,则i i x Z =,式(1-3a )和式(1-3b )就变为:
()[]A B x A x -+=12
2
12ln γ (3-1a ) ()[]B A x B x -+=22122ln γ (3-1b )
式(3-1a )和式(3-1b )为三阶Margules 方程,即为常用的Margules 方程。

参数A 、B
需由实验值确定,当01=x 时,A =∞
1ln γ;当02=x 时,B =∞
2ln γ。

此处∞1γ和∞
2γ表示
无限稀释时的活度系数。

4、Van Laar eq .
当A B q q =12时,则式(1-3a )和式(1-3b )就变为:
2
2111ln ⎪
⎪⎭⎫ ⎝
⎛+=
Bx Ax A γ (4-1a )
2
1221ln ⎪
⎪⎭⎫ ⎝
⎛+=
Ax Bx B γ (4-1b )
式(4-1a )和式(4-1b )为V an Laar 方程。

当01=x 时,A =∞1ln γ;当02=x 时,
B =∞
2ln γ。

参数A 、B 需由实验值确定,通常可以从汽液平衡实验数据求得:
2
11221ln ln 1ln ⎪⎪⎭⎫
⎝⎛+=γγγx x A (4-2a )
2
22112ln ln 1ln ⎪⎪⎭⎫

⎛+=γγγx x B (4-2b )
5、Wilson eq .
Wilson 于1964年提出将局部组成概念和Flory-Huggin 模型结合,得出E
G 模型为:
∑∑==⎪⎪⎭
⎫ ⎝⎛Λ-=N i N j j ij i E
x x RT G 11ln (5-1) 其中: ()[]
RT g g V V ii ij l
i
l j ij --=
Λexp (5-2)
ij Λ称为Wilson 参数,由式(5-2)可知ij Λ通常不等于ji Λ,1=Λ=Λjj ii ,0>Λij ;
()ii ij
g g
-为二元交互作用能量参数,可为正值或负值。

将式(5-1)对i x 微分可导出Wilson 计算活度系数i γ的通式:
∑∑∑===ΛΛ-⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛Λ-=N k N
j j
kj k
ki N j j ij i x x x 11
1ln 1ln γ (5-3) 式中 每个加和号表示包括所有的组分。

对二元溶液,上式简化为:
()⎥⎦⎤
⎢⎣⎡Λ+Λ-Λ+Λ+Λ+-=121221************ln ln x x x x x x x γ (5-4a )
()⎥⎦⎤
⎢⎣⎡Λ+Λ-Λ+Λ-Λ+-=1212212121
12112122ln ln x x x x x x x γ (5-4b )
式中 Wilson 参数12Λ和21Λ按式(5-2)可分别表示为:
()[]RT g g V V l l
11121212exp --=Λ (5-5a )
()[]RT g g V V l l
22212
121exp --=Λ (5-5b )
式中二元交互作用能量参数()1112g g -和()2221g g -需由二元汽液平衡的实验数据确定。

通常采用多点组成下的实验数据,用非线性最小二乘法回归求取参数最佳值。

6、NRTL eq .
① 二元系统
NRTL 模型对二元体系的E
G 表达式为:
⎥⎦
⎤⎢⎣⎡+++=121212122121212121G x x G G x x G x x RT G E ττ
7、Margules- Van Laar eq.
8、UNIQUAC eq.
9、Scatchard- Hildebrand eq.。

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