3静电场基本方程

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第三章静电场及其边值问题的解法

路、选频等作用； • 通过电容、电感、电阻的排布，可组合成各种功能的复杂
电路； • 在电力系统中，可利用电容器来改善系统的功率因数，以
减少电能的损失和提高电气设备的利用率；
如何求电容器的电容？
14
电磁场与波
1. 电容电容是导体系统的一种基本属性，是描述导体系统储存电荷能
力的物理量。
孤立导体的电容
界条件为
或
ED11tn
s
0
介质1
nˆ
E1
1
1
注：媒质1为介质，媒质2为导体
导体
22
电磁场与波
静电位的边界条件
设P1和P2是介质分界面两侧紧贴界面的相邻两点，其电位分
别为ϕ1和ϕ 2
当两点间距离⊿l→0时,C与D趋于同一点，取作电位参考点
1 2
媒质1 1
1 A
B 2
媒质2 2
D
l
C
由
和
2
2
n
1
1
n
S
• 若介质分界面上无自由电荷，即 s 0
2
2
n
1
1
n
•
导体表面上电位的边界条件：
常数，
n
S
电磁场与波
例 3.5 无限长同轴线内外导体半径分别为a,b,外导体接地，内
导体电位为U，内外导体间部分填充介电常数为ɛ1的介质，其余部
分介电常数为ɛ2 ，(a)图中二介质层分界面半径为c；(b)图 0 1
孤立导体的电容定义为所带电量q与其电位的比值，即
Cq
电位参考点为无穷远处
例：真空中半径a的孤立带电导体球，其表面电荷量为q,则电位？
q 4 0 a
C 40a

静电场的基本方程微分形式积分形式物理意义

对场中一个点电荷，受力 F QE 仍成立
已知 x ，原则上可求出 E x 。若不能
积分,可近似求解或数值积分。但是在许多实际情
况 x 不总是已知的。例如，空间存在导体介
质，导体上会出现感应电荷分布，介质中会出现束缚电荷分布，这些电荷分布一般是不知道或不为
三、静电场的环路定理与旋度方程
1. 环路定理

⑴ ⑵
L
E dl 0
静电场对任意闭合回路的环量为零。说明在回路内无涡旋存在，静电场线是不闭合的。
2、旋度方程

L
E dl E dS 0
S

E 0
⑴ 又称为环路定理的微分形式，仅适用静电场。 ⑵ 它说明静电场为无旋场，电力线永不闭合。
§1. 电荷和电场
一、库仑定律和电场强度
1. 库仑定律
F
Q’
F
QQ ˆ r 2 40 r 1
r
Q
描述一个静止点电荷对另一静止点电荷的作用力
⑴ 静电学的基本实验定律； ⑵ Q’ 对Q的作用力为 F F ；⑶ 两种物理解释: 对静电情超距作用：一个点电荷不需中间媒介况两种观直接施力与另一点电荷。点等价场传递：相互作用通过场来传递。
例题：电荷 Q均匀分布于半径为 a的球体内，求各点场强的散度和旋度。
§2
电流和静磁场
一、电荷守恒定律
1、电流强度和电流密度（矢量）
I 单位时间通过空间任意曲面的电量（单位：安培）
J 大小：单位时间垂直通过单位面积的电量
方向：沿导体内一点电荷流动的方向两者关系：
I dI J dS

01-电场的积分方程

图 1-3
图 1-4 （2）如图 1-5，也可以将区域内的积分公式用到边界点上，这时边界要从外部绕过场点。半球面上边界的法线方向和源点到场点距离方向相反。
P =

e e 1 d+ [ (0 ) (0) R n 2 ]d 40 R 40 R n 40 R P
1
电场的积分方程
1、静电场强度的基本方程静电场的基本物理量是电场强度。产生电场的源是电荷。电荷在电场中受到电场力的作用。库仑定律描述了电荷之间的电场力。根据库仑定律，结合电场强度 E 的定义，可得出自由空间（无限大真空空间）中电场强度的积分公式，如式 1-1。
E
1 4 0

V
e R dV R2
1-14
针对格林定理表达式右侧的第二项积分中的第一部分，设在 P 上
u 为有限值，当 n
R 0 ，有
R d R d lim lim (max ) lim R(max )0 2 2 R 0 R 0 4 R 0 4 n R n R n P P
1-22
因导体是等电位面，且为闭合面，场点在闭合面之外，最后一项积分中的第二部分
(0)
C
1-23
故可得积分方程
e e P 1 1 = d+ [ (0 ) (0) R n 2 ]d+ (0 )d 2 40 R 40 R n 40 R 40 R n P C
1-21
图 1-5
图 1-6 边界积分方程 1-19 和 1-21，实际上完全相同。
7、导体表面积分方程当区域内存在导体时，可将导体从区域内挖掉，导体表面成为区域边界的一部分。导体表面的区域边界是闭合面，其法线方向指向导体内部，如图 1-7。（1）场点在导体表面以外的边界上这时电位积分公式中增加一项导体表面的边界积分项。

真空中静电场的基本方程

s
V=4r3/3 dv=4r2dr
r0
r 0
r2
r4 a2
4
r 2 dr
4r0
r3 3
r5
5a2
D内
r0
r 3
r3 5a2
r=a时 (连续)
D内
D外
2 15
r0a
解法二：微分形式解 • Dvr r r 球坐标
∵对称性,D外仅有er 分量：
evr ev 0 evr ev 0
在球外 r r 0
1 r2 r
r 2 D外
0
D外
C2 r2
当 r ∞ 时可看成点电荷：
D外
1
4
q r2
1
4
8
15
r
0
a
3
1 r2
C2
2 15
r0a3
D外
2 15
r0
a3 r2
球内(r≤a):
1
r2
r
r 2D内
r0
1
r2 a2
r 2D内
2r 0
r0 1
r2 a2
r
2dr
q
4e 0 R
c
点
1
4e
0
1
rd c
R
sds c
4e
0
1
4e0
s l
R
rl dl
R
c
体面线
式子中： R r r为场与源的距离
电位——电场的表示式对比
f 1 rd c 3.7
4e 0 R
Er
1
4e
0
r r
1 R
d
2.6
可见f 的计算式简便得多标量积分，

静电场的基本特性

静电场的基本特性一、静电场的定义与基本概念1.静电场：由静止电荷产生的电场，称为静电场。

2.电场：电场是一种特殊形态的物质，存在于电荷周围。

3.电场强度：描述电场强度的物理量，单位为牛顿/库仑（N/C）。

4.电势：描述电场势能状态的物理量，单位为伏特（V）。

5.电势差：两点间电势的差值，单位为伏特（V）。

二、静电场的基本性质1.库仑定律：静电场中，两个静止点电荷之间的作用力与它们的电荷量的乘积成正比，与它们之间距离的平方成反比。

2.电场线的特点：电场线从正电荷出发，终止于负电荷；电场线不相交；电场线的疏密表示电场强度的大小。

3.电势的分布：电势在空间中的分布反映了电场势能的状态；电势随着距离的增加而减小。

4.电场强度与电势的关系：电场强度的方向是电势降低最快的方向。

三、静电场的基本方程1.高斯定律：描述静电场中电荷与电场之间的关系，指出通过任何闭合曲面的电通量与该闭合曲面所包围的净电荷量成正比。

2.电场强度与电势的关系：E = -dV/dr，其中E为电场强度，V为电势，dr为距离变化量。

四、静电场中的常见问题1.静电力的计算：利用库仑定律计算两个点电荷之间的作用力。

2.电场强度的计算：利用高斯定律计算闭合曲面内的电场强度。

3.电势的计算：利用电场强度与电势的关系计算电势。

4.电势差与电场强度的关系：ΔV = E·Δl，其中ΔV为电势差，E为电场强度，Δl为路径长度。

五、静电场的实际应用1.静电除尘：利用静电场将带电粒子吸附在带电板上，实现除尘。

2.静电喷涂：利用静电场将涂料粒子带电，使其在喷涂过程中均匀分布，提高喷涂效果。

3.静电复印：利用静电场将墨粉吸附在鼓上，实现复印。

六、注意事项1.静电场是一种客观存在的物质，存在于电荷周围。

2.掌握静电场的基本概念、性质和方程，能够解决实际问题。

3.注意静电场与电流场的区别，理解它们在现实生活中的应用。

习题及方法：1.习题：两个点电荷分别为+5μC和-3μC，它们之间的距离为10cm，求它们之间的库仑力。

2-静电场-2-基本方程与衔接条件

Zhang h j 2008
9
例
Hebei University of Technology
河北工业大学
《工程电磁场基础》
无限大计算均匀电荷面密度为σ的无限大平面的电场。解：如图所示取柱形闭合面对称、均匀
v v v ⎧D0ez z >0 D=⎨ v v ⎩D0 (−ez ) z < 0
Δ
σΔ
∴
⎧ aU ⎪ ϕ =⎨ r ⎪U ⎩
r≥a r≤a
电场强度可求电位的负梯度得到：
v aU v v v v ∂ϕ ⎧er 2 ⎪ =⎨ r E ( r ) = −∇ϕ (r ) = −er ∂r ⎪ 0 ⎩ r>a r < Zhang h j a
球内电位分布？如果已知球面电位分布，如何求解？
Zhang h j 2008
13
Hebei University of Technology
河北工业大学
《工程电磁场基础》
2-4 静电场边值问题
1.静电场位函数方程 2.边值问题及其分类
3.边值问题的建立 4.边值问题的分析方法概述
Zhang h j 2008
14
1.静电场位函数方程
Hebei University of Technology
河北工业大学
《工程电磁场基础》
C1=0
由边界条件可知，当r=a时，D1=D2
D1
r =a r =a
=
C2 a
2
∴
v ⎛ r r3 ⎞v D1 = ρ 0 ⎜ − 3 ⎟er ⎜ 3 5a ⎟ (r<=a) ⎝ ⎠ 3 v 2 ρ0a v D2 = er 2 (r>=a) 15r

第二章静电场恒定电场和恒定磁场

图2.1电介质的极化
介质中的高斯定理表示为式中电位移矢量为
在线性的各向同性的电介质中
例2.1在空气中放入一个带电量为Q、半径为a的球体，该球体的相对介电常数为εr。求该球体内、外任意一点的电场强度。
解（1）球内任意一点，设到球心距离为r,做高斯面为以r为半径的球面，如图2.2所示。
由电场的对称性可知，E和D的方向为er,所以
大小、它们之间的距离和周围的电介质，即可以不用电容器。
例2.10同心金属球与球壳系统如图2.12所示，内导体球半径为a，外导体球壳的内外半径分别为b和c，导体球与导体球壳带有等量异号电荷，它
们之间充满相对介电常数为 r 的电介质，球外为空气。求该导体系统
的电容。
解:根据高斯定理不难求出空间各点的电场强度，设导体球和导体球壳的带电量分别是q和-q，则导体和导体球壳之间的电场强度的大小为
电场能为
WeΒιβλιοθήκη 1 2dVv
（2）对于多导体系统
We

1 2
dV
v
例2.12半径分别为a和b的同轴线，外加电压为U，内圆柱体电荷量为正，外圆柱面单位长度上的电荷量与内圆柱体等值异号。如图2.16(a)所示，两电极间在θ1的角度内填充介电常数为ε的电介质，其余部分为空气，求同轴线单位长度上储存的电场能量。
示，求在l长度上的外电感。
图2.25例2.20用图
例2.21一个半径为a的无限长直导线，在导线均匀流过的电流为I，求这个导线
在单位长度上的内电感，如图2.26所示（设导体内部的磁导率近似为μ0）。解:截面上的磁通并没有与全部电流I交链，而只是与一部分电流交链，交链的总磁链为
图2.26
2. 互有两感个回路l1和l2，如图2.27所示。

静电场的标势及其微分方程

介质的电磁性质方程：Dv
v E
2
§2.1 静电场的标势及其微分方程
1、静电场的标势
静电场的Maxwell方程为：
v
D
v E 0
自由电荷分布
是电位移
v D
的源
静电场是无旋场
➢静电场的无旋性表明电场沿任意闭合回路L的环量等于零
vv
Ñ L E dl 0
蜒 v v v v
E dl E dl 0
v D
vv
对于各向同性线性均匀介质有： D E
v E
v
E
2
Poisson方程，静电势满足的基本微分方程
7
讨论： (1) Poisson方程的求解，必须给定边界条件。
2
(2) 若介质为不同类型的均匀介质组成，则对于每种介质，建立 Poisson方程，而在介质分界面上建立合适的边值关系以及边界条件。
➢ 导体内部不带净电荷，净电荷只能分布于导体表面上
由高斯定理
S E dS
q
0
可知，q=0
➢ 导体表面上电场必沿法线方向，导体表面为等势面，整
个导体为等势体
由
v E
可知，
为常量，因而是等势体；如果导体表面上的电场
不沿法线方向，则必有切向分量，因而电荷将沿切线方向移动
11
3）导体表面的边值关系
2 S12 常数
静电场
静电场的基本特点：
电荷静止
v J
vv
0
场量不随时间变化物理量 =0
t
静电场的基本问题：
给定自由电荷的分布，以及周围空间介质或导体的分布，运用电磁场理论求解带电体系的电场。
1
解决静电问题的基本方程：

静电场的详细计算

静电场定义由静止电荷(相对于观察者静止的电荷)激发的电场。

静电场性质根据静电场的高斯定理：静电场的电场线起于正电荷或无穷远,终止于负电荷或无穷远，故静电场是有源场．从安培环路定理来说它是一个无旋场．根据环量定理，静电场中环量恒等于零,表明静电场中沿任意闭合路径移动电荷，电场力所做的功都为零，因此静电场是保守场．根据库仑定律，两个点电荷之间的作用力跟它们的电荷量的乘积成正比，和它们距离的平方成反比，作用力的方向在它们的连线上，即F=（k·q1q2）/r²;,其中q1、q2为两电荷的电荷量（不计正负性）、k为静电力常量，约为9.0e+09（牛顿·米²）/（库伦²;），r为两电荷中心点连线的距离。

注意，点电荷是不考虑其尺寸、形状和电荷分布情况的带电体。

是实际带电体的理想化模型。

当带电体的距离比它们的大小大得多时，带电体的形状和大小可以忽略不计的点电荷。

静电场的泊松方程由于静电场是无旋场,故可用标量电位φ表征静电场（见电位）。

电位与电场强度的关系是式中Q点为电位参考点，可选在无穷远处；P点为观察点。

上式的微分形式为电场强度等于电位的负梯度，即E=-墷φ在ε为常数的区域，式中墷·墷可记作墷2，在直角坐标中分别为一阶与二阶微分算符。

这样,可得电位φ所满足的微分方程称为泊松方程。

如果观察点处自由电荷密度ρ为0，则墷2φ=0称为拉普拉斯方程。

泊松方程和拉普拉斯方程描述了静电场空间分布的规律性。

可以证明，当已知ρ、ε及边界条件时，泊松方程或拉普拉斯方程的解是惟一的，可以设法求解电位φ，再求出场中各处的E。

静电场知识点一、库仑定律①元电荷：元电荷是指最小的电荷量，用e表示，大小为②库仑定律：真空中两个静止点电荷之间的相互作用力，与它们的电荷量的乘积成正比，与它们的距离的二次方成反比，作用力的方向在它们的连线上。

表达式：，其中静电力常量二、电场①电场的产生：电荷的周围存在着电场，产生电场的电荷叫做源电荷。

静电场基本方程

静电场基本方程静电场基本方程是计算电荷在空间分布导致的电场的方程，是电场学中最基本的方程之一。

在物理学中，电场是一种描述电荷相互作用的力场，而静电场则是指电荷静止或运动速度极慢时引起的电场。

静电场基本方程能够帮助我们理解电荷分布和电场的形成与特性。

静电场基本方程的数学形式为库仑定律，也称为电荷之间的相互作用力公式。

它可以用来计算点电荷产生的电场强度，即：F=kq1q2/r²其中，F是电荷之间的作用力，q1和q2是电荷的量，r是这两个电荷之间的距离，k是库仑常数。

这个方程告诉我们，两个电荷之间的作用力与它们的距离的平方成反比，和电荷量的乘积成正比。

根据电场的定义，电场强度E是在电场中某一点上的单位正电荷所受的力。

因此，我们可以将库仑定律转化为计算电场强度的方程：E=kq/r²这个方程是静电场基本方程的标准形式。

它告诉我们，电场强度与电荷量成正比，与距离的平方成反比。

这个方程的提出为我们理解静电场提供了极大的便利，可以应用到各种不同的场景中。

静电场中的电荷分布往往比较复杂，因此我们需要使用积分来计算电场。

根据叠加原理，电场强度可以通过整合各个电荷点上的电场强度来计算。

因此，电场强度的积分形式为：E = ∫ k dq/r²其中，dq表示电荷元素。

这个积分方程可以用来计算像导体球壳，导电平板等几何结构的电场分布。

总之，静电场基本方程是我们研究电场的基础，在工程、物理学等领域有着广泛的应用。

通过深入理解静电场基本方程的数学公式，可以更好地理解电场强度的计算和电荷分布的影响。

在实践中，我们可以根据静电场基本方程的原理，设计出更加科学合理的电场设备和电路结构，为我们的生活和工作环境带来更好的服务和效益。

2.1 静电场基本方程

对点电荷电场的旋度方程积分形式书上有证对于多个电荷或者任意电荷分布所形成的电场根据电场叠加原理或者电场力做功叠加的原理不难证明旋度方程的积分形式
2.1 静电场的基本方程
散度方程旋度方程物质本征方程
电磁场与电磁波
1
☆ 先认识一下这些方程
积分形式 1. 真空中的高斯定理散度方程微分形式
D dS q
E ? D 0E ?
电磁场与电磁波
8
方法二：静电场的基本方程 1 2 (r ) 场点在球内 D 2 (r D) ＝场点在球外 r r 0 注意“边界条件”——微分方程定常数！
r＝a时，…… r＝∞时，…… 边界条件将在后文学到
电磁场与电磁波
微分形式说明：
静电场(电位移)散度＝该点处电荷体密度; 进而，静电场具有散度源，即自由电荷的体密度。
电磁场与电磁波
7
例1. 求电位移
已知:真空中半径为a的球形区域内,电荷分布的按照某个体密度分布, (r ) 0 (1 r 2 / a 2 ) 求电通量密度. 分析：
“球体”——“对称性”——球座标！要分“球内”、“球外”分别计算！
方法一：Electrostatic Gauss’s Law
S S
E dS E R dS E R ( 4r )
S 2
r 2
1 E dS
0 V
dV
? 场点在球内 r a dV (r ) (4R )dR 0 ? 场点在球外 r a V
请注意：此处的 q 是指自由电荷qf ！！！详细证明过程从略。详见书：P25－26 ?????
证明要点： 1. 仅一个电荷时，证明… 2. 多个电荷时，“叠加原理” 3. 任意曲面上求积分时，“立体角”

静电场第3章静电场分析

第3章静电场分析以矢量分析和亥姆霍兹定理为基础，讨论静电场(包括恒定电场) 的特性和求解方法。

建立真空、电介质和导电媒质中电场的基本方程，以及电介质的特性方程，将静电场的求解归结为电位问题的求解。

导出泊松方程和拉普拉斯方程，确立电场的边界条件。

介绍电容的计算，电场能量及静电力的计算。

§1 真空中静电场的基本方程由静止电荷形成的电场称为静电场。

一、静电场分析的基本变量1、场源变量—电荷体密度ρ(r )是一种标量性质的源变量，因而静电场是一种有散度的矢量场。

2、场变量（1）电场强度矢量E (r )表示电场对带电质点产生作用的能力。

（2）电位移矢量D (r )反映电介质内存在电场时，电介质内的束缚电荷在电场作用下出现的位移现象。

（3）电流密度矢量J (r )反映物质内存在电场时，构成物质的带电粒子在电场强度的作用下出现运动或移动。

3、本构关系D=εEJ=εE二、真空中静电场的基本方程1、电场的散度—高斯定理（1）定理内容在静电场中，电位移矢量D 0穿过任意闭合曲面S 的通量等于曲面S 所包围的总电荷。

D ?dS=积分形式?0S?ρd ττD=ρ微分形式0（2）物理意义静电场是有源场，是有散场。

（3）定理证明立体角概念一面积元对dS 对一点O 张的立体角dS ?e r R2d Ω==d S cos θR2闭合曲面对面内一点O 所张的立体角因为闭合曲面的外法线为正。

所以整个积分区域θπ2，即，cos θ>0，所以d S ?e r R2πΩ=?=?R122πR sin θd θ=4π2闭合曲面对面外一点O 所张的立体角此时在整个积分区域中有一半是θc o s θπ2，即c o s θ>0。

而另一半是θ>π2，即。

静电场基本方程课件

答：（B）
14
3、两个板间距相同的平行板电容器，如图所示。内部充满两种介质，介电常数如图中所标，若介质的击穿场强都一样时，且两个电容上的U0都以同一比例逐渐增大，则首先被击穿的介质是
A. 介质 Ⅳ B. 介质 Ⅰ C. 介质 Ⅱ
答：（C ）
ⅠⅡ
r 4 r 2 dd
22
U0
Ⅲ r 4 Ⅳ r 2
d
U0
15
§1.4 静电场边值问题
唯一性定理
19
§1.4.1 泊松方程和拉普拉斯方程
1、泊松方程、拉普拉斯方程的推导：
E 0
• D
D E
0 （均匀电介质）
E = -
E2
E1n P
E1t E1
E2n
△l1
△l2
场强的切向分量连续，与面电荷无关
7
3、折射定理：
设两种电介质1 、2均为线性、各向同性，分界面上无自由电荷
D2n – D1n = =0
E1t = E2t
D1 = 1 E1 D2 = 2 E2 1 E1cos 1= 2 E2cos 2
E1sin 1= E2sin 2
z
x )ey ( x
y
)ez
=0
可能为静电场。
4
例2 半径为a的球中充满密度为(r)的电荷，已知电场为
r 3 Ar 2
Er
(a
5
Aa4 ) / r 2
ra ra
求电荷密度 (r) 。（书P20例1－9）
解：
• D
0 •

《电磁场理论》2.2 真空中静电场的基本方程

2）解为球坐标系下的表达形式。
Q ( 4 r 2 er ) (r a) 0 (r a) 0 1 2 Qr E ( Qr e ) (r a) r 2 r (r 4 a3 ) (r a) r 0 3 4 a 0 0 E 3Q 4 a3 0 0
S

E (r ) dS
1

(r )dV
Q
球对称分布：
8
a
ρ0 O
9
轴对称分布
无限大平面电荷
例1 求电荷密度为 S 的无限大面电荷在空间中产生的电场。分析：电场方向垂直表面。在 S n 平行电荷面的面上大小相等。解：取如图所示高斯面。由高斯定律，有
s S E1 (r ) ez S E2 (r ) (ez ) S 0 s ez ( z 0) s 2 0 E 2 0 E s ez ( z 0) 2 0 10
E (r )
1 4 0

V'
(r ')
R dV ' 3 R
(r ') R E 3 dV ' V ' 4 R 0
R 3 0 R
E 0 ——静电场是无旋场，或保守场。 5
2．静电场的环路定理对静电场取任意闭合回路L作路径积分：由Stokes定理得： E d l ( E ) d S 0
对高斯定理的讨论物理意义：静电场 E 穿过闭合面S的通量只与闭合面内
所围电荷量有关
静电场是有源场，静电荷是其散度源。
4
二、真空中静电场的旋度
1．静电场的旋度：

《大学物理》第三篇电磁学

找比较对象类象
重要作用： (1) 是提出科学假说的重要途径； (2) 是科学阐述或理论证明的辅助手段； (3) 在解决问题的过程中起启发思路、触类旁通的作用。
注意：类比推理所得结论是或然的，需证实或证伪。
3-15-2
磁场
静电场电
感生场电场
一般电场
高斯定理
SB dS 0
S D0 dS
物质存在的两种基本形式：实物和场
共性：能量、动量、质量
•场能对其中的物体做功 ——表明场有能量
•引力红移与偏折、光压等实验 ——表明场有质量和动量
可相互转化（如正负电子对湮没、同步辐射）
1、电磁场的能量密度与能量
电场能量密度
1 we 2 E D
磁场能量密度
wm
1 2
BH
电磁场能量密度
w
we
S D0 dS
ρdV
V
L E0 dl 0
SB dS 0
D
LH dl S ( j t ) dS
SB dS 0
LH dl S j dS
静电场基本方程
静电场基本方程
麦克斯韦方程组是对电磁场宏观规律的全面总结和概括！
是经典物理三大支柱之一。
再看积分形式的麦克斯韦方程组
jE
2 t
由矢量运算公式： a (b c ) (a b) c b (a c )
(H E) ( H ) E H ( E)
1
(D E
BH)
(H
E)
jE
2 t
(E H ) j E
dW 1
dt
2 V t (D E B H )dV
jD πr 2
2） r >R

静电场的基本方程

rp??处体积元在点的电位的贡献处体积元在点的电位的贡献r?pvsovdzyxn?r?r??r?pv???303044rrprqlr??????????????cos??303044rrrrvrprrrpr????????????????????????????楠ewnsr?r??r?p做积分可以得到整个极化介质的电位做积分可以得到整个极化介质的电位????????????vvdvrrrrrprr3041??????????????????303044rrrrvrprrrpr????????????????????????????做变换可得???????vdvrrrpr?????1410??????楠ewns???????vdvrrrpr?????1410??????利用矢量变换性质可得?????????????vvdvrrrpdvrrrpr?????????004141??????????r?r??r?p面电荷电位形式体电荷电位形式nrp????面电荷密度rp?????体电荷密度??????????vsdvrrrpdsrrnrp?????????004141??????r???楠ewns极化介质产生的电位可以看做等效体电荷和等效面电荷在真空中共同产生的这些等效电荷也称为极化介质产生的电位可以看做等效体电荷和等效面电荷在真空中共同产生的这些等效电荷也称为极化电荷或者束缚电荷????????nrprrprspp?????????????上面的结果也适用于极化介质内部任意一点电位的计算有了电位表达式就能求出极化介质产生的电场
N
W楠 E
S
在外电场作用下，或者电介质中的分子产生附加电矩，或者固有偶极矩取得了外电场的取向，这种现象就称为介质的极化
从微观角度看，电介质的极化可以分为两种：非线性分子的极化叫做位移极化，极性分子的极化叫做取向极化。

2.5 静电场基本方程分界面上的衔接条件

以分界面上点P 作为观察点，作一以分界面上点作为观察点，小扁圆柱高斯面（ ∆ L 根据
→ 0 ）。
△S
∫
r r D ⋅ dS = q
D D1 1
图2.5.2 在电介质分界面上应用高斯定律
则有 − D 1 n ∆ S + D 2 n ∆ S = σ ∆ S
D2 n − D1n = σ
r r r en ⋅ ( D2 - D1 ) = σ
ϕ1 −ϕ2 = lim∫1
1→2
2
r r d d E ⋅ dl = lim( E n + E2n ) =0 1 d →0 2 2
图2.5.4 电位的衔接条件
因此
ϕ1 = ϕ2
∂ϕ 2 ∂n
表明: 在介质分界面上，电位是连续的。表明: 在介质分界面上，电位是连续的。
Q
所以
D1 n = ε 1 E 1 n = − ε 1
∂ϕ1 ∂n
,
D2n = ε 2 E 2n = −ε 2
∂ϕ1 ∂ϕ2 ε1 −ε2 =σ ∂n ∂n
D 2 n − D1 n = σ
表明: 电位的导数是不连续的。表明: 一般情况下 (σ ≠ 0) ,电位的导数是不连续的况
当分界面为导体与电介质的交界面时，分界面上的衔接条件为：界面时，分界面上的衔接条件为：
静电场的旋度恒等于零的性质解：根据静电场的旋度恒等于零的性质, 根据静电场的旋度恒等于零的性质,
r ex r ∂ ∇× A = ∂x Ax r ey ∂ ∂y Ay r ez ∂ ∂z Az
∂Ay ∂Ax r ∂A ∂A r ∂Az ∂Ay r − )ex + ( x − z )ey + ( − )ez ∂y ∂z ∂z ∂x ∂x ∂y