数学物理方法

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数学物理方法3篇

数学物理方法3篇

数学物理方法第一篇:数学物理方法简介数学物理方法是一门交叉学科,将数学工具应用于物理学问题的研究。

它是物理学和数学的融合,起源于18世纪,随着时代的发展,越来越多的数学方法开始应用于物理学领域。

数学物理方法在物理学领域中具有广泛的应用,包括量子力学、静电学、电磁学、热力学、流体力学、弹性力学等等。

数学物理方法在物理学中的应用可以帮助我们更好地理解和解决科学问题,并推动科学技术的发展。

数学物理方法覆盖的内容非常广泛,涵盖了各种数学分析和代数技术,如微积分、常微分方程、偏微分方程、复变函数、群论、拓扑等等。

这些数学工具在物理学问题的解决中扮演着重要的角色。

总之,数学物理方法是一门重要的交叉学科,其对于物理学的发展和进步具有举足轻重的作用。

它不仅能解决了一些难以用其他方法解决的问题,而且还能促进物理学与数学学科之间的交流与合作。

第二篇:微积分在数学物理方法中的应用微积分是数学物理方法中最常用的工具之一。

在物理学中,微积分被广泛应用于计算物理量的变化率、极值、曲率等。

微积分的基本概念包括导数和积分。

导数是微积分中最基本的概念之一,它描述了函数在某一点的变化率。

在物理学中,导数被用于计算速度、加速度、电场、磁场等物理量。

例如,在运动学中,当物体的位置随时间改变时,我们可以通过对位置函数求导来计算出物体的速度和加速度。

积分是微积分中的另一个重要概念,其本质是面积的计算。

在物理学中,积分被用于计算物体的位移、功、电量、磁通量等物理量。

例如,在静电学中,我们可以通过对电场强度的积分来计算出电势差。

当微积分与其他数学工具和物理概念结合使用时,我们可以解决许多物理学问题。

微积分的应用不仅可以提高我们对物理学问题的理解,而且还促进了物理学和数学学科之间的交流与合作。

第三篇:偏微分方程在数学物理方法中的应用偏微分方程是数学物理方法中另一个重要的工具。

在物理学中,许多物理过程都是描述为偏微分方程。

偏微分方程的解法可以提供物理问题的详细解释和预测结果,这些物理问题伴随着某些变量和空间分布的信息。

数学物理方法重点

数学物理方法重点

§3.1 数学模型
• 会辨认三类方程:波方程,热方程,Laplace方程。 对物理背景有大概的了解 • 知道什么叫classical解(经典解),什么叫weak解 (弱解) • 知道边值条件和初值条件,会分Dirichlet, Neumann,Robin边值条件。
§3.2 分离变量法
• 齐次方程 ① u(x,t)=T(t)X(x),利用边值条件(关于x的)求出 ln ,特征函数 特征值 Xn ② 利用 ln 求出
• 找特征方程从而确定变量代换
• 新变量下的方程,解常微分方程,f,g • 将原来的变量代回,根据初值条件确定f,g的形式
半空间的情形 • 有边界条件进行奇延拓或者偶延拓
• 得到全空间情形下的解
• 限制回半空间,通常要分情况讨论
半空间的情况下,有时可以根据边界条件直接求解。
• 高维的情形知道公式会带进去算即可
数学物理方法
重点
§1.4 分式线性变换
• 会根据某个简单的分式线性变换判断图形的变化 • 会求分式线性变换。
(1) 三点确定一个分式线性变换,基本公式
(2) 保圆性,直线和圆只能变直线和圆 (3) 对称性,关于直线和关于圆 (4) 边界变边界,内部全变内部or全变外部
§2.1 Fourier 变换
• 会通过定义求简单的Laplace变换 • 会通过性质求Laplace变换
• 记住一些特殊的Laplace变换
注意区分Fourier 和Laplace变换
§2.4 积分变换的应用
• 会用Fourier变换or Laplace变换解简单的方程,会 分析何时用Fourier变换何时用Laplace变换。If全空 间,一般用Fourier变换,if有初值条件,一般用 Laplace变换

数学物理方法第一章解析函数1.4初等函数

数学物理方法第一章解析函数1.4初等函数

1.4 初等解析函数
二、初等多值函数
例1 讨论
w ( z a)( z b) 的支点
y
za
1
1.4 初等解析函数
答:支点为a,b
a oΒιβλιοθήκη z z b2b
x
思考: 函数 w 3 z 2 4 z 2 1 是几值函数? 有何支点?
答:6值,支点
1,2,
二、初等多值函数
2.对数函数
(1)定义
若z
1.4 初等解析函数
主值支: ln z ln z i arg z , 0 arg z 2
ew

w Lnz
(2)多值性的体现 z的幅角和w的虚部的对应关系 (3)支点 0 , (4)单值分枝 Lnz ln z i(arg z 2k ) , k 0,1,2,
Q( z) 0
1.4 初等解析函数
一、初等单值函数
1. 幂函数(图)
w z
3
一、初等单值函数
2.指数函数 (1)定义
1.4 初等解析函数
w e z e x iy e x (cos y i sin y)
复平面
z1 z2 z1 z 2
(2)解析区域
z
(3)与实函数相同的性质
(5)支割线 (6)黎曼面 (7)解析性 (8)性质 连接 0 , 割开z平面的线 无穷多叶 每一单值支均解析
Ln( z1 z2 ) Lnz1 Lnz2 Ln( z1 z2 ) Lnz1 Lnz2
二、初等多值函数
2.对数函数(图) 问:
1.4 初等解析函数
Lnz Lnz ? 2Lnz N Ln( z z )? Lnz Lnz ? 0 N

数学物理方法第一章

数学物理方法第一章
2 2
x1 iy 1 x 2 iy 2

x1 iy 1 x 2 x 2 iy 2 x 2
iy 2
iy 2
i
x 2 y 1 x1 y 2 x2 y2
2 2
复数的乘除用指数式更方便!
7
数学物理方法
复数的乘除用指数式更方便!
28
数学物理方法
另外,在复平面z上,绕原点和不绕原点转一圈, 角变化不一样。绕原点转一圈角增加了2,而 不绕原点转一圈,角不变。 一般地,对于多值函数ω = f(z),若有这样的点z = z0,在它的邻域内当z的辐角改变2(即z绕z0一周) 时,ω的值并不还原,则z0点称为该函数的枝点。
i
ln i
若0是z的辐角的某一值,则 ln i 0 2 n (n为 整数) 都是lnz的值。即对数函数是一个多值函数。
幂函数:
s s ln z
(s为复数)
z e 我们还可以用类似于实数函数的定义方法定义反
三角函数、反双曲函数等。 值得注意的是正弦、余弦复变函数的模可大于1。
i5ຫໍສະໝຸດ 数学物理方法例1.1 下列式子在复平面z上表示什么 (1)R e z
1 2
,(2)R e 1
z
2
解:(见document 1.1)
例1.2 把下列复数用代数式、指数式和三角式表示 出 (1)i,(2)-1,(3)z2 解:(见document 1.1)
6
数学物理方法
3、复数运算 复数相等:当且仅当两个复数的实部和虚部分别 相等时这两个复数才相等。 复数加减:
2


2
xy
同样有:
0 0 即解析函数的实部和虚部都是二维的调和函数。 x y x y 同一解析函数的实部和虚部称为共轭调和函数。

数学物理方法顾樵

数学物理方法顾樵

数学物理方法顾樵数学物理方法是现代科学的基础之一,它们被广泛应用于各个领域,从宇宙学到材料科学,从量子力学到经济学,都有数学物理方法的应用。

本文将介绍数学物理方法的一些重要内容,如微积分、线性代数、偏微分方程、概率统计等,并以顾樵的贡献为例,说明他对数学物理方法的贡献。

微积分是数学物理方法的基石,它涵盖了求导和积分两个部分。

求导是用来研究函数的变化率和导数,通过求导可以得到函数的斜率、曲线的切线以及变化率等重要信息。

积分则是求函数的面积、体积、平均值等的方法,通过积分可以解决很多实际问题。

顾樵在微分方程和泛函分析方面做了很多重要的工作,他的研究成果推动了微积分方法的发展。

线性代数是数学物理方法中的另一个重要分支,它研究的是向量、矩阵以及线性方程组等。

线性代数的应用非常广泛,例如在机器学习中,矩阵运算被广泛用于处理大量的数据。

顾樵在线性算子和泛函分析方面有着突出的贡献,他的研究为线性代数方法的应用提供了理论基础。

偏微分方程是数学物理方法中的重要工具,它描述的是多变量函数的变化规律。

偏微分方程广泛应用于自然科学和工程领域,如流体力学、电磁场理论等。

顾樵在偏微分方程和非线性波动方程的研究中做出了重要贡献,他的工作推动了偏微分方程方法的发展。

概率统计是数学物理方法中的另一个重要分支,它研究的是随机事件和概率的规律。

概率统计广泛应用于金融、风险管理、信号处理等领域。

顾樵在随机微分方程和随机分析方面做出了重要贡献,他的研究为概率统计方法的发展提供了理论基础。

顾樵是中国数学物理方法领域的杰出代表之一,他的研究成果为数学物理方法的发展做出了重要贡献。

他的研究涵盖了微分方程、泛函分析、非线性方程、随机分析等多个领域,他的工作不仅推动了数学物理方法的发展,也为其它科学领域的应用提供了重要的数学工具。

总结起来,数学物理方法是现代科学的基础之一,它们在各个领域都有重要的应用。

微积分、线性代数、偏微分方程、概率统计等是数学物理方法的重要内容。

数学物理方法教案模板范文

数学物理方法教案模板范文

一、课程名称《数学物理方法》二、教学目标1. 知识与技能:使学生掌握数学物理方法的基本概念、基本原理和基本方法,提高学生运用数学工具解决物理问题的能力。

2. 过程与方法:通过实例分析和课堂讨论,培养学生的逻辑思维能力、抽象思维能力和创新能力。

3. 情感态度与价值观:激发学生对数学物理方法的兴趣,培养学生严谨求实的科学态度和团队合作精神。

三、教学内容1. 课程概述(1)数学物理方法的基本概念(2)数学物理方法的发展历程(3)数学物理方法的应用领域2. 常微分方程(1)常微分方程的基本概念(2)常微分方程的解法(3)常微分方程的应用3. 偏微分方程(1)偏微分方程的基本概念(2)偏微分方程的解法(3)偏微分方程的应用4. 变分法(1)变分法的基本概念(2)变分法的应用5. 线性代数(1)线性代数的基本概念(2)线性代数在物理中的应用6. 复变函数(1)复变函数的基本概念(2)复变函数在物理中的应用四、教学过程1. 导入新课(1)回顾所学知识,激发学生学习兴趣。

(2)提出问题,引导学生思考。

2. 讲授新课(1)讲解数学物理方法的基本概念、基本原理和基本方法。

(2)结合实例,讲解数学物理方法的应用。

3. 课堂讨论(1)分组讨论,解决实际问题。

(2)分享讨论成果,互相学习。

4. 练习与巩固(1)布置课后作业,巩固所学知识。

(2)检查作业完成情况,解答学生疑问。

5. 总结与反思(1)总结本节课所学内容。

(2)反思学习过程,提出改进措施。

五、教学评价1. 课堂表现:观察学生在课堂上的参与程度、发言积极性等。

2. 作业完成情况:检查学生课后作业的完成质量。

3. 考试成绩:通过考试评估学生对数学物理方法的掌握程度。

六、教学资源1. 教材:《数学物理方法》2. 辅助教材:《高等数学》、《线性代数》等3. 教学课件4. 在线资源:相关网站、学术论文等注:本教案模板仅供参考,具体教学内容和教学方法可根据实际情况进行调整。

数学物理方法第四版王元明

数学物理方法第四版王元明

数学物理方法第四版王元明摘要:一、引言1.介绍数学物理方法的定义和作用2.介绍第四版王元明教材的亮点和特点二、数学物理方法的主要内容1.偏微分方程及其解法2.积分变换及其应用3.常微分方程及其稳定性分析4.概率论与数理统计基础三、第四版王元明教材的改进1.结构优化2.内容更新3.实例丰富4.习题设置合理四、如何高效学习数学物理方法1.建立扎实的理论基础2.结合实际应用案例学习3.勤做习题,巩固知识点4.善于总结和归纳五、学习数学物理方法的意义和前景1.应用于实际问题的解决2.为继续深造打下基础3.培养科研能力和创新精神六、结语1.强调数学物理方法的重要性2.鼓励读者积极学习和探索正文:数学物理方法是现代科学研究领域中的一门基础课程,它涉及的理论知识和实际应用广泛,为科研工作者提供了强大的工具。

在我国,王元明教授的《数学物理方法》教材一直以来都是相关专业学生的重要参考书籍。

如今,第四版的《数学物理方法》已问世,不仅在原有基础上进行了内容的更新和拓展,还在结构、实例和习题等方面做出了诸多改进,使得教材更加贴近实际,更具可读性和实用性。

第四版《数学物理方法》教材在保持原有框架的基础上,对内容进行了全面的更新。

例如,在偏微分方程部分,引入了更多新的解法,如有限元方法、边界元方法等;在积分变换部分,加强了傅里叶变换、拉普拉斯变换等基本变换的应用,同时增加了积分方程的讨论;在常微分方程部分,引入了稳定性分析的概念,并对各类方程的稳定性进行了详细讨论。

此外,教材还增加了概率论与数理统计的基础知识,为读者提供了更全面的理论体系。

为了使读者更好地掌握数学物理方法,第四版教材在实例设置上更加丰富。

这些实例均来自于实际问题,具有很强的代表性,可以帮助读者了解数学物理方法在解决实际问题中的应用。

同时,教材在习题设置上也有了很大改进,既有基础题型,也有提高题型,有利于读者巩固知识点,提高解题能力。

要学好数学物理方法,除了认真阅读教材之外,还需要建立扎实的理论基础,结合实际应用案例进行学习。

《数学物理方法》课件

《数学物理方法》课件

弹性力学方程的求解
总结词
弹性力学方程是描述弹性物体变形和应力分布的偏微分方程 ,通过求解该方程可以了解物体的弹性和稳定性。
详细描述
弹性力学方程的一般形式为 $nabla cdot sigma = f$,其中 $sigma$ 是应力张量,$f$ 是体力密度,$nabla cdot$ 是散 度算子。求解该方程可以得到应力分布、应变能和弹性常数 等。
在工程学中的应用
机械工程
数学物理方法在机械工程 中广泛应用于分析力学、 热传导、流体力学等问题 。
电子工程
在电子工程中,数学物理 方法用于描述电磁波的传 播、散射和吸收等。
土木工程
在土木工程中,数学物理 方法用于分析结构力学、 地震工程等问题。
在经济学中的应用
金融建模
数学物理方法在金融领域中用于 建立复杂的金融模型,如期权定
在此添加您的文本16字
数学物理方法将进一步发展,以适应未来科技发展的需求 ,特别是在能源、环境、生物医学等领域。
在此添加您的文本16字
随着人工智能和机器学习的发展,数学物理方法将与这些 技术相结合,以实现更高效、精确的问题解决方案。
06 数学物理方法的实际案例分析
一维波动方程的求解
总结词
一维波动方程是描述一维波动现象的基本方程,通过求解该方程可以了解波的传播规律 。
这些概念在描述物理现象的变化规律 和求解物理问题中发挥着关键作用, 例如在描述速度、加速度、功和能量 等物理量时。
微积分中的基本概念包括极限、连续 性、导数和积分等。
微分方程
微分方程是描述物理现象变化规律的数学工具,它表示一个或多个未知函数的导数 之间的关系。
微分方程的基本类型包括常微分方程、偏微分方程和积分微分方程等。

经典数学物理方法

经典数学物理方法

经典数学物理方法
经典数学物理方法是指在数学和物理学交叉领域中使用的一些经典的数学方法和技巧。

这些方法包括微积分、线性代数、微分方程、复变函数、概率论和统计学等。

这些方法在物理学领域中被广泛应用,用于解决各种物理问题,从经典力学到量子力学,从电磁学到热力学等等。

一些经典数学物理方法包括:
1. 微积分:微积分是研究变化的数学分支,包括微分和积分。

在物理学中,微积分被用来描述运动、力学、能量和动量等概念。

2. 线性代数:线性代数是研究向量空间和线性映射的数学分支,在物理学中被用来描述多维空间中的运动、波动和量子力学中的态。

3. 微分方程:微分方程是研究函数和其导数之间关系的方程,被广泛应用于描述物理系统的演化和动力学。

4. 复变函数:复变函数是研究包含复数的函数的数学分支,被用来描述电磁波的传播和量子力学中的波函数等现象。

5. 概率论和统计学:概率论和统计学被应用于描述微观粒子行为的概率分布、热力学系统中的热力学性质和量子力学中的量子态等现象。

这些经典数学物理方法为解决物理问题提供了强大的数学工具和框架,对于理解自然界的运行机制和发展新的物理理论都起着至关重要的作用。

“数学物理方法”课程的教学认识和改革探索

“数学物理方法”课程的教学认识和改革探索

“数学物理方法”课程的教学认识和改革探索
数学物理方法是一门综合性较强的基础学科,它将数学和物理两个学科的知识和方法相结合,用数学的语言和工具来研究和解决物理问题。

数学物理方法的教学认识和改革探索是指对这门课程进行教学理念、内容和方法等方面的认识和改革探索。

以下将从教学目标、教学方法和教学内容三个方面来探讨数学物理方法课程的教学认识和改革探索。

第一,教学目标。

数学物理方法的教学目标是培养学生的数学思维能力和物理问题解决能力,使学生能够灵活运用数学工具解决物理问题。

为了实现这一目标,应该注重激发学生的学习兴趣和主动性,引导学生主动探索和实际操作。

也要注重培养学生的科学素养和创新能力,使他们能够更好地应对社会的发展和变化。

教学内容。

数学物理方法的教学内容应该紧密结合数学和物理的理论体系,注重数学和物理的交叉应用。

还应该注重培养学生的数学建模能力和物理实验能力,使学生能够通过建模和实验来解决和验证物理问题。

还应该注重培养学生的数学思维能力和逻辑推理能力,让他们能够通过数学的思维方式来解决物理问题。

经典数学物理方法

经典数学物理方法

经典数学物理方法
1. 微积分
微积分是数学中最基本和最重要的工具之一,它对物理学的发展发挥了重要作用。

微积分是研究函数的变化和变化率的数学工具,可用于解决许多物理问题,如速度、加速度、力、功等等。

2. 线性代数
线性代数研究矩阵的性质、向量空间和线性变换等问题,是解决许多物理问题的有力工具。

线性代数在量子力学、统计力学、电磁学和其他领域中发挥了至关重要的作用。

3. 微分方程
微分方程是解决许多物理问题的重要工具。

微分方程是描述物理系统演化的数学工具,如动力学、热力学、流体力学和电动力学等。

4. 计算机模拟
现代计算机模拟技术可以用于解决许多复杂的物理问题,如流体动力学、量子力学等。

计算机模拟技术可以通过数值方法解决微分方程和概率问题。

这种技术可
以用于验证和验证理论模型,预测物理系统的行为。

5. 群论
群论是研究代数系统的数学分支,尤其是通过群变换描述对称性的数学分支。

在物理学中,群论被广泛应用于描述物理系统的对称性,如粒子物理、场论、凝聚态物理等。

6. 变分法
变分法是一种数学方法,可用于寻找函数的自然极值,以及求解微分方程的特解。

这种技术已被广泛应用于物理学中,如量子力学、天体物理学等。

变分法被认为是数学物理方法中最重要的方法之一。

7. 傅里叶分析
傅里叶分析是一种数学工具,可将任何复杂的周期函数分解成若干简单的正弦和余弦函数的线性组合。

傅里叶分析在物理学和工程学中应用广泛,用于分析振动、波动、信号等。

数学物理方法第一章

数学物理方法第一章

1.1 复数与复数运算
(一)复数的基本概念
复数定义:复数——形如 z=x+iy 的数 (x,y 为实数,i2 =−1,i:虚数单位,一种记号约定)
将有争议的虚数合法化: 一维实数 二维实数
复数的本质:有序实数对 (大x家, 好y)
11
复数 :i2 = −1,为什么?
简单概念的引入可 解决世界性的难题 高斯:正十七边形作图
定义了虚数单位 i=(0, 1)
i 2=-1
复数 z 可记为 zxiy xRe z
特殊的复数:0
y I mz
(x, y) +(0, 0) = (x, y) 大家(好x, y) (0, 0) = (0, 0)
13
复数的共轭: z* x iy 与 z x iy 互为共轭 (xiy)(xiy)x2y2
f (x)
n0
f (n)(0) xn n!

f
(x)
e1/
x2
0
(满足泰勒展开条件)
x 0 在x0各阶导数均存在, x 0 在x=0各阶导数均存在,其值为0
f(x)
f(n)(0)xn 0
n0 n!
大家好
f (x)
4
复变函数论(theory of complex functions): 研究自变量是复数的函数的基本理论及应用的数学分支,
生了一些信心。在18世纪,尽管一些数学家已较为广泛地使用复
数,但无论欧拉还是别的数学家大对家这好 些数都还不甚清楚。
8
Euler 认为复数仅在想象中存在, 1777年,Euler采用 i 代表 1
4 复数真正被接受主要归功于德国数学家高斯 (C.F.Gauss,1777-1855), 1799年,他把复数的 思想融入到对代数学基本定理的证明中。

郭敦仁 数学物理方法

郭敦仁 数学物理方法

郭敦仁数学物理方法
郭敦仁是著名的数学家和物理学家,他的主要研究领域包括数学物理方法、量子场论、统计物理、凝聚态物理等。

在数学物理方法方面,他的贡献主要体现在以下几个方面:
1. 函数空间方法:郭敦仁在20世纪50年代初引入了函数空间方法,这是一种将物理问题转化为函数空间上的问题进行研究的方法。

他利用这种方法,在量子场论和统计物理等领域内取得了许多重要成果。

2. 正则算符方法:郭敦仁还提出了正则算符方法,在处理含有约束条件的物理问题时非常有用。

这种方法在他的著作《正则算符方法及其在量子物理中的应用》中得到了系统阐述和应用。

3. 谱表示方法:谱表示方法是一种将量子力学问题转化为对一个算符的谱分布进行研究的方法。

郭敦仁在这个领域内进行了深入研究,提出了一种新的谱表示方法,称为GNS表示方法。

这种方法在量子力学中的应用非常广泛,被称为“GNS方法”。

4. 非线性可积系统:非线性可积系统是一类非线性偏微分方程的解析解问题。

郭敦仁在这个领域内进行了深入研究,提出了一种称为“Bäcklund变换”的方法,可以将一个非线性偏微分方程的解转化为
另一个非线性偏微分方程的解,这种方法被广泛应用于非线性可积系统的研究中。

综上所述,郭敦仁在数学物理方法方面作出了重要贡献,他的研究成果对于发展数学物理学科、推动物理学研究有着非常重要的意义和影响。

(完整word版)数学物理方法总结(改)(word文档良心出品)

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数学物理方法总结第一章 复变函数复数的代数式:z=x+iy复数的三角式和指数式:(cos sin )z ρϕϕ=+和i z e ϕρ=欧拉公式:{1sin ()21cos ()2iz iz iz izz e e iz e e --=-=+柯西-黎曼方程(或称为柯西-黎曼条件):{u u x yv v x y∂∂=∂∂∂∂=-∂∂ (其中f(z)=u+iv)函数f(z)=u+iv 在点0z 及其领域上处处可导,则称f(z)在0z 点解析.在区域B 上每一点都解析,则称f(z)是在区域B 上的解析函数.解析函数的性质:1.若函数f(z)=u+iv 在区域B 上解析,则12(,),(,)u x y C v x y C ==(12,C C 为常数)是B 上的两组正交曲线族.2.若函数在区域B 上解析,则u,v 均为B 上的调和函数,即22220u vx y∂∂+=∂∂ 例题: 已知某解析函数f(z)的实部22(,)u x y x y =-,求虚部和这个解析函数.解答: 由于22ux∂∂=2;22v y ∂∂=-2;则22220u v x y ∂∂+=∂∂曲线积分法u x ∂∂=2x;u y ∂∂=-2y.根据C-R 条件有:v x∂∂=2y;v y ∂∂=2x.于是 22dv ydx xdy =+;(,0)(,)(0,0)(,0)(,)(,)(,0)(22)(22)(22)22x x y x x y x y x v ydx xdy C ydx xdy ydx xdy Cxdy C xy C=++=++++=+=+⎰⎰⎰⎰凑全微分显式法 由上式可知 22dv ydx xdy =+ 则易得 (2)dv d xy = 则显然 2v xy C =+不定积分法 上面已有v x∂∂=2y;v y ∂∂=2x则第一式对y 积分,x 视为参数,有 2()2()v xy x xy x ϕϕ=+=+⎰. 上式对x 求导有2'()vy x xϕ∂=+∂,而由C-R 条件可知 '()0x ϕ=, 从而 ()x C ϕ=.故 v=2xy+C.222()(2)f z x y i x y C z i C=-++=+第二章 复变函数的积分单连通区域柯西定理 如果函数f(z)在闭单连通区域B 上解析,则沿B 上任意一分段光滑闭合闭合曲线l(也可以是B 的边界),有()0lf z dz =⎰.复连通区域柯西定理 如果f(z)是闭复连通区域上的单值解析函数,则1()()0inll i f z dz f z dz =+=∑⎰⎰.式中l 为区域外边界线,诸i l 为区域内边界线,积分均沿边界线的正方向进行.即1()()inll i f z dz f z dz ==∑⎰⎰.柯西公式 1()()2lf z f dz iz απα=-⎰n 次求导后的柯西公式 ()1!()()2()n n l n f fz d i z ζζπζ+=-⎰第三章 幂级数展开幂级数200102000()()()......()......kk kk k a z z a a z z a z z a z z ∞=-=+-+-++-+∑其中0a ,1a ,2a ,3a ,……都是复常数. 比值判别法(达朗贝尔判别法) 1.若有110100limlim1k k k kk k kk a z z a z z a a z z +++→∞→∞-=-<- 则 2010200............kk a a z z a z z a z z +-+-++-+收敛,200102000()()()......()......kk kk k a z z a a z z a z z a z z ∞=-=+-+-+-+∑绝对收敛.若极限1lim /k k k a a +→∞存在,则可引入记号R,1limkk k a R a →∞+=,于是,若0z z R -<,则 200102000()()()......()......kk kk k a z z a a z z a z z a z z ∞=-=+-+-+-+∑绝对收敛.2.若0z z R ->,则后项与前项的模之比的极限11010l i m l i m 1k k k k k k kk a z z aR a a z z +++→∞→∞->=-,即说明20102000()()()......()......k k k k k a z za a z z a z z a z z ∞=-=+-+-+-+∑发散.例题: 求幂级数2461.....z z z -+-+的收敛圆,z 为复变数. 解答: 由题意可得 1l i m1kk k a R a →∞+== 故 246211......1z z z z -+-+=+ (1z <). 泰勒级数展开 设f(z)在以0z 为圆心的圆R C 内解析,则对圆内的任意z 点,f(z)可展为幂级数,0()()kkk f z a z z ∞==-∑,其中1()010()1()2()!R n k k C f z f a d iz k ζζπζ+==-⎰,1R C 为圆R C 内包含z 且与R C 同心的圆.例题: 在00z =的领域上将()zf z e =展开 解答: 函数()zf z e =的各阶导数()()n z fz e =,而()()0()(0)1k k f z f ==.则ze 在00z =的领域上的泰勒展开23401............1!2!3!4!!!k kzk z z z z z z e k k ∞==++++++=∑. 双边幂级数212010010220......()()()()......a z z a z z a a z z a z z ----+-+-++-+-+洛朗级数展开 设f(z)在环形区域201R z z R <-<的内部单值解析,则对环域上的任一点z,f(z)可展为幂级数0()()kkk f z a z z ∞=-∞=-∑.其中101()2()k k Cf a d iz ζζπζ+=-⎰, 积分路径C 为位于环域内按逆时针方向绕内圆一周的任一闭合曲线.例题1: 在1z <<∞的环域上将2()1/(1)f z z =-展为洛朗级数.解答: 22222460211111111......111kk z z zz z z z z ∞=⎛⎫===+++ ⎪-⎝⎭-∑ 例题2: 在01z =的领域上将2()1/(1)f z z =-展为洛朗级数. 解答: 由题意得21111()()1211f z z z z ==---+ 则有z-1的-1次项,而0111111(1)()111222212kk k z z z z ∞=-===--+-++∑ (12z -<) 故 01111()(1)()2142k kk z f z z ∞=-=---∑.第四章 留数定理留数定理 设函数f(z)在回路l 所围区域B 上除有限个孤立奇点1b ,2b ,……,n b 解析,在闭区域B 上除1b ,2b ,……, n b 外连续,则11()2R e ()2nj lj f z d z i s f b i aππ-===∑⎰. 其中,1111Re ()lim{[()()]}(1)!j m m j j m z b d a sf b z b f z m dz---→==--. 推论1: 单极点的留数为000Re ()lim[()()]z z sf z z z f z →=-.推论2: 若f(z)可以表示为P(z)/Q(z)的特殊形式,其中P(z)和Q(z)都在0z 点解析,0z 是Q(z)的一阶零点(0()0Q z =).0()0P z ≠,则000000()()'()()()Re ()lim()lim ()'()'()z z z z P z z z P z P z P z sf z z z Q z Q z Q z →→+-=-==. 上式最后一步应用了罗毕达法则.留数定理的应用 类型一20(cos ,sin )R x x dx π⎰.作自变量代换 ix z e =.则式子变为111(,)22z z z z z dzI R iz--=+-=⎰.例题: 计算 202cos dxI xπ=+⎰.解答: 21201122cos 41(2)2z z dxdz dzI i i z z xz zz π-====-=-+++++⎰⎰⎰,Z的单极点为1,22z ==- 则221Re (22241z s i z z z π→--=+=++, 由于2-1z =内.故 I =. 类型二()f x dx ∞-∞⎰.积分区间是(,)-∞∞;复变函数f(z)在实轴上没有奇点,在上半平面除了有限个奇点外是解析的;当z 在上半平面及实轴上→∞时,zf(z)一致地0→.则式子可以变为()2I f x d x i π∞-∞==⎰{f(z)在上半平面所有奇点的留数之和}.例题: 计算21dx x ∞-∞+⎰. 解答: 21dzI z ∞-∞=+⎰的单极点为1,2z i =±.21Re ()2lim()1z i sf i i z i z ππ→=-=+,故21dxx π∞-∞=+⎰.类型三()cos F x mxdx ∞⎰,0()sin G x mxdx ∞⎰,积分区间是[0,]+∞;偶函数F(x)和奇函数G(x)在实轴上没有奇点,在上半平面除了有限个奇点外是解析的;当z 在上半平面或实轴上→∞,F(z)及G(z)一致地0→.则式子可以变为0()c o s {()}i m xF x m x d x i F x e π∞=⎰在上半平面所有奇点的留数之和;()s i n {()}i m x G x m x d x G x e π∞=⎰在上半平面所有奇点的留数之和. 若类型二,类型三的实轴上有有限个奇点,则有()2Re ()Re ()f x dx isf z isf z ππ∞-∞=+∑∑⎰在上平面实轴上.其中,在类型三中f(x)应理解为()imzF x e或()imxG x e.第五章 Fourier 变换傅里叶级数 周期为2l 的函数f(x)可以展开为级数01()(c o s s i n )k kk k x k x f x a a b llππ∞==++∑. 其中,{1()cos1()sin lk lk lk l k a f d l lk b f d l lπξξξδπξξξ--==⎰⎰, k δ={2(0)1(0)k k =≠.注: 积分上下限只要满足 上-下=2l 即可. 复数形式的傅里叶级数 ()k xilkk f x c eπ∞=-∞=∑其中 *1()[]2k x i l lk l c f e d lπξξ-=⎰. 傅里叶积分 0()()cos ()sin f x A xd B xd ωωωωωω∞∞=+⎰⎰傅里叶变换式 {1()()cos 1()()sin A f d B f d ωξωξξπωξωξξπ∞-∞∞-∞==⎰⎰复数形式的傅里叶积分{*()()()()[]i xi x f x F e d F f x e dx ωωωωω∞-∞∞-∞==傅里叶变换的性质(1) 导数定理 F [f ’(x)]=iwF(w)(2) 积分定理 F [()()x f d ξξ⎰]=1()F w iw(3) 相似性定理 F [f(ax)]=1()wF a a(4) 延迟定理 F [0()f x x -]=0()iwx e F w -(5) 位移定理 F [0()iw xef x ]=0()f w w -(6) 卷积定理 若F [1()f x ]=1()F w ,F [2()f x ]=2()F w ,则 F [1()f x *2()f x ]=122()()F w F w π. 其中1212()*()()()f x f x f f x d ξξξ∞-∞=-⎰称为1()f x 和2()f x 的卷积.δ函数()x δ={0(0)(0)x x ≠∞=.()bax dx δ=⎰{0(,0,0)1(a<0<b)a b <>都或都.δ函数的一些性质1. ()x δ是偶函数.()()'()'()x x x x δδδδ-=-=-2. ()()xH x t dt δ-∞==⎰{0(0)1(0)x x <>.3.00()()()f t d f t τδττ∞-∞-=⎰.第六章 Laplace 变换拉普拉斯变换 0()()ptf p f t e dt ∞-=⎰拉普拉斯变换的一些性质 (1) 线性定理 若11()()f t f p ,22()()f t f p ,则 1121122()()()()c f t c f t c f pc fp ++. (2) 导数定理 '()()(0)f t p f p f -.(3) 积分定理1()td p ϕττ⎰L [()p ϕ]. (4) 相似性定理 1()()p f at f p a . (5) 位移定理 ()()te f t f p λλ-+.(6) 延迟定理 00()()pt f t t e f p --. (7) 卷积定理 若11()()f t f p ,22()()f t f p ,则1212()*()()()f t f t f p f p , 其中12120()*()()()tf t f t f f t d τττ=-⎰称为1()f t 和2()f t 的卷积.第七章 数学物理定解问题(1) 均匀弦的微小振动,均匀杆的纵振动,传输线方程,均匀薄膜的微小横振动,流体力学与声学方程,电磁波方程的形式为20tt xx u a u -=或220tt u a u -∆=或230tt u a u -∆=.(2) 扩散方程,热传导方程的形式为20t xx u a u -=或20t u a u -∆=.(3) 稳定浓度分布,稳定温度分布,静电场,稳定电流场方程的形式为(拉普拉斯方程)0u ∆=.(4) 以上方程中x u 意为ux∂∂,xx u 意为22u x ∂∂.若以上各方程均为有源,则方程为 各方程=f(x,y,z,t).定解条件初始条件 初始”位移” 0(,,,)(,,)t u x y z t x y z ϕ==, 初始”速度” 0(,,,)(,,)t t u x y z t x y z ψ==. 边界条件 第一类边界条件 (,)(,)u r t f M t ∑=第二类边界条件(,)u f M t n∑∂=∂第三类边界条件 ()(,)uu Hf M t n ∑∂+=∂ 衔接条件 00(0,)(0,)u x t u x t -=+00(0,)(0,)()x x Tu x t Tu x t F t +--=-.(T 为张力) 达朗贝尔公式 定界问题 达朗贝尔公式 11(,)[()()]()22x at x at u x t x at x at d aϕϕψξξ+-=++-+⎰. 其中0()t u x ϕ==,0()tt u x ψ==.()x -∞<<∞第八章 分离变数法泛定方程 20tt xx u a u -=(若该方程可以使用分离变量法,则可以化成2''()''()()()T t X x a T t X x λ==-). ''()()0X x X x λ+=在不同的边界条件下解不同.边界条件(1) {(0)0()0X X l == , X(x)的解为 {2()()sinn n n ln X x C x lπλπ== 其中 n=1,2,3……(2) {'(0)0()0X X l ==, X(x)的解为 {21()2[]1()2()cosn n k lk X x C x lπλπ+=+= 其中 k=0,1,2……(3) {(0)0'()0X X l ==, X(x)的解为 {21()2[]1()2()sinn n k l k X x C x lπλπ+=+= 其中 k=0,1,2…… (4) {'(0)0'()0X X l ==, X(x)的解为 {2()()cosn n n ln X x C x lπλπ== 其中 n=0,1,2……T(t)的方程在有n 且n=0时的解为 ()T t At B =+; 在0n ≠时的解为()sincos n a n aT t A t B t l lππ=+; 在有k 的情况下为(21)(21)()sincos 22k a k aT t A t B t l lππ++=+. 初始条件 将u(x,t)=T(t)X(x)带入初始条件,确定u(x,t)中的常数项.欧拉型常微分方程 22220d R dRm R d d ρρρρ+-=. 解法为做代换t e ρ=.第九章 二阶常微分方程级数解法 本征值问题拉普拉斯方程 0u ∆=(1) 球坐标系下 2222222111()(sin )0sin sin u u ur r r r r r θθθθθϕ∂∂∂∂∂++=∂∂∂∂∂. 分解为 2222(1)0R R r r l l R r r ∂∂+-+=∂∂ 其解为 11()ll R r Cr D r+=+. 和22211(sin )(1)0sin sin Y Y l l θθθθθϕ∂∂∂+++=∂∂∂(球方程,(,)()()Y θϕθϕ=ΘΦ) 球方程又可以分离为 ''()()0ϕλϕΦ+Φ= 其中有 ()(2)ϕϕπΦ=Φ+,其方程解为 {2()cos sin m A m B m λϕϕϕ=Φ=+ 其中 m=0,1,2……和 22222(1)2[(1)]01d d m x x l l dx dx x ΘΘ--++-Θ=- (连带勒让德方程).(2) 柱坐标系下 2222211()0u u u z ρρρρρϕ∂∂∂∂++=∂∂∂∂.分解为 ''()()0ϕλϕΦ+Φ= 其中有 ()(2)ϕϕπΦ=Φ+,其方程解为{2()cos sin m A m B m λϕϕϕ=Φ=+ 其中 m=0,1,2…… 和 ''0Z Z μ-=和 22221()0d R dR m R d d μρρρρ++-=. 当0μ=时,Z=C+Dz,()R ρ={ln (0)/(1,2,3......)m m E F m E F m ρρρ+=+=; 当0μ>时,()Z z De =+,方程R 转换为 22222()0d R dR x x x m R dx dx++-=(x =,m 阶贝塞尔方程). 当0μ<时,()Z z C D =+,方程R 转换为22222()0d R dR x x x m R dx dx +-+=(x =,m 阶虚宗量贝塞尔方程). 亥姆霍兹方程 20v k v ∆+=.在00x =的领域上l 阶勒让德方程的解为 0011()y x a y a y =+ 其中 2402()(1)(2)()(1)(3)1...2!4!(22)(24)...()(1)(3)...(21)......(2)!k l l l l l l y x x k l k l l l l l k x k -+--++=+++-----+++-++ 35121(1)(2)(3)(1)(2)(4)...3!5!(21)(23)...(1)(2)(4)...(2)......(21)!k l l l l l l y x x x k l k l l l l l k x k +-+--++=+++-----++++++第十章 球函数高次项l x 的系数 2(2)!2(!)l l l a l = (在乘以适当的常数之后),用递推公式改写后为2(2)(1)()(1)k k k k a a k l k l +++=-++,则 22(22)!(1)!2()!(2)!l n l l n a n l n l n --=---.则勒让德多项式为 [/2]20(22)!()(1)!2()!(2)!l kl k l l k l k P x x k l k l k -=-=---∑.[/2]l ={/2()(1)/2()l l l l -为偶数为奇数. ()1o P x =1()cos P x x θ==2211()(31)(3cos 21)24P x x θ=-=+ 3311()(53)(5cos33cos )28P x x x θθ=-=+ 42411()(35303)(35cos 420cos 29)864P x x x θθ=-+=++…… 勒让德多项式是正交的例题1: 以勒让德多项式为基,在区间[-1,1]上把f(x)=3234x x ++展开为广义傅里叶级数.解答: 3234x x ++=00112233()()()()f P x f P x f P x f P x +++ = 23012311(31)(53)22f f x f x f x x ++-+- 则有 02142f f -=, 13332f f -=, 2302f =, 3522f =. 故有3234x x ++=0132144()()()55P x P x P x ++. 例题2: 在半径0r r =的球的内部求解拉普拉斯方程使满足边界条件02cos r r u θ==. 解答: 边界条件与ϕ无关,故选择球坐标,则有10(,)()(c o s )l l l l l l B u r A r P r θθ∞+==+∑. 又有自然边界条件 0r u =有限故0l B =.则有(,)(c o s )ll ll u r A r P θθ∞==∑. 而02202012cos (cos )()()33l l lr r l u A r P x P x P x θθ∞======+∑,则 22200121(,)(c o s )(c o s )33l l l l u r A r P r P r θθθ∞===+∑.。

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z 2 exp i 4e i 4; 4
1 i 1 以及 4 z 2e 4 2 8 exp i 2k , 4 4 对于 z 1 i , k 0,1, 2,3 ; 对于 z 1 i , k 1, 2,3, 4 。 进 步 我们可以显式表达出这四个根 进一步,我们可以显式表达出这四个根: 1 4
, k 1, n
13
例1.1
用 sin 及 cos 表示 sin 3 , cos 3 .
【解】因为 cos 3 i sin 3 e i 3 ,根据 根据 De D Moivre M i 公式有
e
i 3
cos i sin
3
cos 3 3 cos sin 2 i 3 cos 2 sin sin 3 .
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2
课程内容
第一篇 复变函数理论 (Chp.1-6)
(32学时 50%) (32学时,50%) 第二篇 数学物理方程 (Chp.7 (Chp 7-14) 14) ( 学时, 0 ) (32学时,40%) 第三篇 特殊函数 (Chp.15-17)
z2 0
实数四则运算中的结合律、分配律与交换律仍然成立: 交换律 z1 z2 z2 z1 , z1 z2 z2 z1 ; 交换律: 分配律: z1 z2 z3 z1 z3 z2 z3 . 全体复数在定义了相等和上述运算法则之后,称为复数 域。复数不能比较大小!
(1) z 3. 3 2 z z0 R. 3 z 1 z 1 .
【 解】 (1) 由于 z 表示点 z 到原点的距离,因此满足等 到原点的距离 因此满足等
式的点的集合构成以原点为圆心、以 3 为半径的圆。 (2) z z0 表示点 z 到固定点 z0 的距离,因此该不等式表 示以 z0 为圆心、以 3 为半径的圆的内部。 (3) 满足该等式的点即是复平面上到点 1 和-1 距离相等的 点的集合,即 1 和-1 连线的中垂线—虚轴。 虚轴
因而有:
cos 3 cos 3 3 cos sin 2 4 cos 3 3 cos sin 3 c 3 cos 2 sin sin 3 3 sin 4 sin 3 .
14
例1 2 求1的 n 次方根,并讨论根在复平面单位圆周 例1.2 次方根 并讨论根在复平面单位圆周 上的位置.
6
结合律: z1 z2 z3 z1 z2 z3 , z1 z2 z3 z1 z2 z3 ;
复数的几何表示,复平面
z x iy P( x, y ) OP
代数表示(直角坐标表示)
____
x iy z OP
z / z* x iy i (complex ( l conjugated) j t d)
z1 x1 iy1 , z2 x2 iy2 z1 z2 x1 x2 , y1 y2 (equality)
z1 z2 x1 x2 i ( y1 y2 ) (addition/subtraction)
解: 1 的 n 次方根有 n 个,设第 个 设第 k 个方根为 wk,则 则
2k pi wk exp n
, , 2, ,, n 1. , k 0,1,
当 n=1 时, , 有一个根, , 位于实轴正向和单位圆周的交点。 当 n=2 时,有两个根,位于实轴和单位圆周的交点。 当 n 3 时, n 个根分别对应于单位圆内接正 n 边形的顶 点,且有一个根是 1。
几何表示
(虚轴)

(实轴) 复平面/ z 平面
复数
xy平面上的点
xy平面上的(自由)向量
7
复数加减法的几何表示
图 1.1 复数加减法的几何表示
8
复数的 角形式和指数形式 复数的三角形式和指数形式
x2 y2 x cos ( x, y ) ( , ) : y y sin tan x
i z * x iy e 共轭复数:
z x iy e z z* 2 Re z z z* 2 Im z
i
z * z z x2 y2 2
2
10
z3 z1 z2 1e 2e

i1
i 2
e
i
12 22 2 1 2 cos 2 1 , 1 sin i 1 2 sin i 2 tan . 1 cos 1 2 cos 2
12
复数的乘幂与方根
乘幂: z 乘幂
n
e
n in
n
cos i sin
方根: n
1 n
e
in
(De Moivre 公式)
z z e
1 n
1 2 k i n n
, k 0, n 1
或者:
n
z z e
1 2 k i n n
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z1 z2 ( x1 x2 y1 y2 ) i ( x1 y2 x2 y1 ) (multiplication) z1 x1 iy1 x1 x2 y1 y2 x2 y1 x1 y2 i (division) 2 2 2 2 z2 x2 iy2 x2 y 2 x2 y 2
(8学时,10%)
3
第 篇 第一篇
复变函数论
第一章 复数与复变函数
4
复数的定义及基本运算
虚数单位 (unit imaginary number) i : i 1 复数(complex number) z : z = x + yi = x + iy,x, y∈R; 实部 Re(z)=x, 虚部Im(z)=y.
数学物理方法
(Methods of Mathematical Physics) 72学时 李清旭 办公室:二教 2521
E-mail: liqx@
1 1
课程概况
周一 、三(双周)、五; 4408教室 教材:高等数学第四册,高等教育出版社 参考书 数学物理方法,姚端正,武汉大学出版社 数学物理方法,梁昆淼,高等教育出版社 数学物理方法,吴崇试,北京大学出版社 最终成绩 = 平时成绩(30%) + 期末考试成绩(70%)
z x iy cos i sin (cos i sin )
ei
(三角形式)
ei cos i sin
Euler 公式
9
指数形式: z
ei
2 2
模: z x y ,模为 1 的复数称为单位复数. 辐角: Argz arg z 2k , k 0, 1, 2, 辐角主值 辐角主值: arg z
思考题:复平面上的椭圆、双曲线和抛物线应该 考题 复平面 的椭圆 双曲线和抛物线应该 怎样表示? 18
作 业 (1)
P16 2 5 2, 5, 7 7, 12 12, 13
19
THE END
20
数形式比较便利。
11
容易证明,复数的模有如下性质:
z x y 0,
2 2
x z, y z, z x y, z1 z2 z1 z2 , z1 z2 z1 z2 , dist z1 , z2 z1 z2 ,
15
n = 3, 4 和 6 时根的位置分布情况
w1
y y w1 y
w1
w0 w3 w2
n =3
1
w2
1
w3
x
w3
n =4
w4
w5
n =6
图 1.2
1 的 n 次方根 ( n = 3 , 4 , 6 )
16
例 1.3 设 z 1 i ,计算 z , z .
4 4
【 解】
4
由于 z 2 exp i 4 ,我们有:
i1 i 2
z1 z2 1e 2 e
? e tan ?
i
z1 z2 1ei1 2 ei2 ei 1 2 , 1 2 z1 1 i1 2 e z2 2 计算加减法的时候利用代数形式比较方便,
4
4
1 i 2 e 16 , 2 e
1 8
i

1 8
i
9 16
, 2 e
1 8
1 8
i
17 16
, 2 e
1 8
1 8
i
25 16
.
4
1 i 2 e
1 8
i
7 16
, 2 e
1 8
i
15 16
, 2 e
i
23 16
, 2 e
i
31 16
.
17
例1.4 指出满足下列等式或不等式的点的集合分别构 成复 成复平面上的什么图形。 的什
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