第六章 海浪 -
《海浪》语文教学教案
《海浪》语文教学教案第一章:教学目标1.1 知识与技能让学生了解和掌握关于海浪的常识,包括海浪的形成、分类、特点等。
1.2 过程与方法通过阅读、讨论、观察等方法,提高学生对海浪的认知和理解。
1.3 情感态度与价值观培养学生对大自然的热爱和敬畏之情,增强环保意识。
第二章:教学内容2.1 课文引入让学生观察图片,引导他们描述海浪的景象,激发学生对海浪的兴趣。
2.2 课文阅读让学生阅读《海浪》一文,了解海浪的形成、分类、特点等知识。
2.3 讨论与思考引导学生分组讨论海浪对人类生活的影响,包括渔业、旅游业等。
第三章:教学过程3.1 课堂导入教师通过展示海浪的图片,引导学生描述海浪的景象,引出本课主题。
3.2 课文讲解教师详细讲解课文《海浪》,引导学生了解海浪的形成、分类、特点等知识。
3.3 小组讨论学生分组讨论海浪对人类生活的影响,教师巡回指导。
第四章:作业布置4.1 课后作业4.2 课外拓展鼓励学生观察生活中的海浪,拍摄照片或视频,下节课分享。
第五章:教学评价5.1 课堂表现评价学生在课堂上的参与程度、发言积极性等。
5.2 作业完成情况评价学生课后作业的质量,包括内容完整性、观点明确性等。
5.3 课外拓展评价学生课外拓展活动的参与度,以及观察到的海浪现象的描述准确性。
第六章:教学资源6.1 课文文本提供《海浪》的文本材料,确保文本的真实性和准确性。
6.2 图片和视频收集海浪的图片和视频资料,用于课堂导入和讨论环节。
6.3 科普读物推荐一些关于海洋生态和海浪的科普读物,供学生课后阅读拓展。
第七章:教学方法7.1 讲授法教师通过讲解,传授海浪的形成、分类、特点等知识。
7.2 讨论法引导学生分组讨论,增强学生之间的互动和合作。
7.3 观察法学生观察生活中的海浪,通过亲身体验来加深对海浪的理解。
第八章:教学步骤8.1 课堂导入利用图片和视频资料,引导学生关注海浪,激发学习兴趣。
8.2 课文阅读与讲解学生阅读课文《海浪》,教师讲解课文内容,解答学生疑问。
近岸波及其特点
• 3、波浪破碎的形态 • 取决于深水中的波陡和近岸水底坡度
4、破碎波高和破碎水深的计算
工程水文 第六章 海浪
四、波浪在水流作用下的变形
工程水文 第六章 海浪
工程水文 第六章 海浪
近岸波及其特点
21414114孙德平
工程水文 第六章 海浪
确定近岸波浪要素
• • • • • • • 水深变浅引起的波浪变形 等深线分布不规则引起的波浪折射 障碍物引起的波浪绕射 较强水流(包括海流)引起的波浪变形 近岸浅水的波浪破碎 缓坡底床摩擦的影响 忽略近岸海面上风的影响(涌浪)
工程水文 第六章 海浪
一、水深变浅引起的波浪变形
• 0、分析方法
线性波浪理 论 非线性波浪 理论
规则波计工程水文 第六章 海浪
工程水文 第六章 海浪
工程水文 第六章 海浪
工程水文 第六章 海浪
二、波浪折射、绕射与反射
工程水文 第六章 海浪
工程水文 第六章 海浪
工程水文 第六章 海浪
三、波浪破碎
工程水文 第六章 海浪
• 1、波浪破碎机理 (1)波浪进入浅水后,波长渐短,波高开始 时也略减小,但随后迅速增大,因此当波浪 传播到一定浅水后,波陡(H/L)迅速增大,因 此当波陡达到极限时(理论极限1/7),波浪 失稳而破碎 (2)波谷处水深较波峰处小,受海底摩擦影 响大,因而波谷传播速度比波峰小,波峰逐 渐向前追赶波谷,波形扭曲前倾,前坡变陡 导致波浪破碎
经典:海洋科学导论-第六章:海洋中的波动现象
海洋科学导论 6.1 .3 波浪分类
§ 6.1 概 述
风浪的波面不 对称,在强风下浪 花翻滚。
海上风成的重力波 Wind-generated gravity waves at sea
第六章:海洋中的波动现象
海洋科学导论
§ 6.1 概 述
6.1 .3 波浪分类
4)涌浪(Swell)属长波,风浪离开起浪区,或起浪区风已 平息,受低气压影响,原风浪向四周传播,可达很远。
波高与波长之比越大, 波速也越大。
波速近似公式为:
第六章:海洋中的波动现象
海洋科学导论
§ 6.3
6.3 .3 水质点运动轨迹
水质点运动轨迹基本闭合, 近似圆形,在一个周期内,水 平方向上存在一个向前的位移。
有限振幅波动
这一水平位移称为波流。单 位时间内波流运输的海水体积为:
第六章:海洋中的波动现象
1)深水波(Deep Water Wave):当水深大于波长的二分 之一时(d>1/2λ),此波浪称为深水波。
2)浅水波(Shallow Water Wave):当水深小于波长的 二分之一时(d<1/2λ),称为浅水波,这类波要影响到海底。
第六章:海洋中的波动现象
海洋科学导论
§ 6.2 小振幅重力波
6.2 .2 波动公式与波动能量
3、正弦波的叠加 ①驻波 有两列振幅、周期、波长相等,传播方向相反的正弦波:
叠加合成后的波剖面方程为:
第六章:海洋中的波动现象
海洋科学导论
§ 6.2 小振幅重力波
6.2 .2 波动公式与波动能量 ②波群
有两列振幅相等、波长与周期相近,传播方向相同的正弦波:
叠加后的波剖面方程为:
海洋科学导论 6.3 .4 波动的能量
第6章海洋中的波动现象
温岭市石塘镇沿海海 浪高达十几米,巨浪 扑打大桥
东海18号浮标记录到的“桑美”台风浪过程(2006年8月8日~10)及其造成福建沙埕港重大损失
新能源的海浪- 海浪动能转换成电能
1964年,日本研制成了世界上第一个海浪发电装置—航标灯(电能只 有60瓦),开创了人类利用海浪电能的新纪元。 1985年,挪威在托夫特斯塔林建造了500千瓦的海浪电站。 1992年,英国建成了一座发电能力为75千瓦的海浪发电站。 联合国在1992年把海浪发电列在开发海洋可再生能源的首位 2008年,葡萄牙投入运转的“海蛇”海浪发电厂是世界上第一个商业
(6―3)
自由表面(z=0)上,水质点的速度分量为:
u ack sin(kx t ) w ack cos(kx t )
小振幅重力波的运动速度分量为:
u ack exp(kz0 ) sin(kx0 t ) w ack exp(kz0 ) cos(kx0 t )
T
相速为:
k
对于深水波(h/λ ≥0.5)而言,水质点
在x轴和y轴方向的速度分别为: 分析式(6—3): 水质点在水平方向和 铅直方向的速度分量 都是周期变化的。并 随深度-z的增加而呈 指数减小。
u ack exp(kz) sin(kx t ) w ack exp(kz) cos(kx t )
k k' ' k k' ' x t ] sin[ x t] 2 2 2 2
振幅: A 2a cos[ k k ' x ' t ]
2 波速: c ' k k' k
2
结论:
第六章海洋中的波动现象
第六章海洋中的波动现象第六章:海洋中的波动现象⼀、波浪的分类:1、按相对⽔深(⽔深与波长之⽐,即h/λ):深⽔波(短波)、浅⽔波(长波)2、按波形的传播与否:前进波、驻波3、按波动发⽣的位置:表⾯波、内波(边缘波)4、按成因:风浪、涌浪、地震波⼆、⼩振幅重⼒波⼩振幅重⼒波,亦称正弦波,是⼀种简单波动。
波动振幅相对波长为⽆限⼩,重⼒是其唯⼀外⼒的简单海⾯波动。
(⼀)波形传播与⽔质点的运动波形向前传播完全是由⽔质点的运动产⽣的,但⼆者不是⼀回事,只是波形向前传播,⽔质点并不随着波形前进。
1、若⽔深⼤于波长的⼀半时(h/λ≥0.5)----深⽔波、短波对于短波,⽔质点的运动轨迹是⼀个圆,半径为,轨迹半径随深度的增加迅速减⼩,在表⾯,其半径为a;⽔质点在波峰处具有正的最⼤⽔平速度,在波⾕处具有负的最⼤⽔平速度,在⽔⾯上⽔平速度为0;⽔⾯以上⽔平速度为正,⽔⾯以下⽔平速度为负。
波峰波⾕处铅直速度为0,⽔⾯上铅直速度最⼤;⽽且波峰前部为正(向上),波峰后部为负(向下)。
2、⽔深h相对于波长λ很⼩时(h<λ/20)的波动称为浅⽔波或长波长波中⽔质点的运动轨迹为椭圆;⽔质点的运动半径(振幅)a 随深度⽽减⼩。
⽆论长波还是短波,尽管它们的⽔质点运动轨迹不同,但是随深度(-z)的增⼤,它们的波长λ是不变的,即在⾃由⽔⾯的波长多⼤,随深度增⼤直⾄波动消失处的波长仍然不变。
(⼆)波动公式与波动能量1、波速与波长的关系:⼩振幅重⼒波的⼀般关系式对于深⽔波⽽⾔,h/λ≥1/2可见波速与⽔深⽆关,只与波长有关对于浅⽔波⽽⾔可见波速与波长⽆关,只与⽔深有关2、波动能量在⼀个波长内,总能量为,其中,动能与势能相等(三)弦波的叠加1、驻波:两列振幅、波长、周期相等,但传播⽅向相反的正弦波。
随着时间的变化,在时,波⾯具有最⼤的铅直升降,其值为2a,即合成前振幅的2倍,这些点称为波腹。
在处,波⾯始终⽆升降,这些点称为波节。
在波节与波腹之间的波⾯升降幅度均在0~2a之间。
6.6_波浪的浅水变形:水深变浅引起的波浪变形
6.8 波浪浅水变形
波浪的浅水变形
前面推出的波浪要素,是深水波要素,或离港址仍有一段距离 的测波浮筒所在水深处的波浪要素。以此作为原始波,继续向 港址传播,进入浅水区后将发生显著变化,考虑这种变化的计 算,通常称为波浪的浅水变形计算。
6.8 波浪浅水变形
引起波浪浅水变形的因素
1、水深变浅引起的浅水变形; 2、等深线分布不规则导致的波浪折射(大部计算时考虑底摩 阻); 3、障碍物引起的波浪绕射; 4、较强水流引起的波浪变形; 5、近岸浅水的波浪破碎等;
研究假设
1、各种因素的影响用系数表示,线性相乘得到综合结果; 2、涌浪、规则波 3、海床不透水,忽略渗透作用 4、线性波理论
6.8 波浪浅水变形
一、水深变浅引起的波浪变形
波浪正向从深水区传入浅水 区(d/L0<1/2),周期不变。 (1)波长减小,波速减小
6.8 波浪浅水变形
一、水深变浅引起பைடு நூலகம்波浪变形
6.8 波浪浅水变形
一、水深变浅引起的波浪变形
(2)波高先略减小,然后逐渐增大
浅水系数:Ks
(2)波高变化 根据波能流守恒:
其中:
单位面积水柱的波动能量: 波能传逑率: 波向线间隔:
浅水系数
6.8 波浪浅水变形
一、水深变浅引起的波浪变形
(2)波高变化
浅水区初期:波高略有减小 d/L0<0.163:波高逐渐增大,直至波陡 过大而破碎
两种浅水系数计算方法: ①查图/表; ②迭代计算得到浅水波长L,直接带入公 式计算
《工程水文学》精品课程
《工程水文学》
Engineering Hydrology
冯卫兵 冯曦 谭亚 倪兴也等
港口海岸与近海工程学院
《海洋科学导论》---第六章--波动现象
第六章 海洋中的波动现象海洋中的波动是海水的重要运动形式之一。
从海面到海洋内部处处都可能出现波动。
波 动的基本特点是, 在外力的作用下, 水质点离开其平衡位置作周期性或准周期性的运动。
由于流体的连续性, 必然带动其邻近质点, 导致其运动状态在空间的传播, 因此运动随时间与 空间的周期性变化为波动的主要特征。
实际海洋中的波动是一种十分复杂的现象, 严格说, 是,作为最低近似可以把实际的海洋波动看作是简单波动研究简单波动入手来研究海洋中的波动是一种可行的方法。
接应用于解释海洋波动的性质[1 3]§ 6.1 概述6.1.1 波浪要素一个简单波动的剖面可用一条正弦曲线加以描述。
如图 6-1 所示, 曲线的最高点称为波峰,曲线的最低点称为波谷,相邻两波峰(或波谷)之间的水平距离称为波长( )相邻两波峰 (或者波谷) 通过某固定点所经历的时间称为周期 ( T ) 。
显然, 波形传播的速度 c /T 。
从波峰到波谷之间的铅直距离潮位波高 ( H ) , 波高的一半 a= H/ 2称为振幅, 是指水质点 离开其平衡位置的向上 (或向下) 的最大铅直距离。
波高与波长之比称为波陡, 以 (H / )表示。
在直角坐标系中取海面为 x y 平面,设波动沿 x 方向传播,波峰在 y 方向将形成一条线,该线称为波峰线,与波峰线垂直指向波浪传播方向的线称为波向线。
图 6-1 波浪要素它们都不是真正的周期性变化。
但海海6.1.2 海洋中的波浪海洋中的波浪有很多种类,引起的原因也各不相同。
例如海面上的风应力,海底及海岸附近的火山、地震,大气压力的变化,日、月引潮力等。
被激发的各种波动的周期可从零点几秒到数小时以上,波高从几毫米到几十米,波长可以从几毫米到几千千米。
海洋中波动的周期和相对能量的关系如图6-2 所示。
由风引起的周期从1~30s 的波浪所占能量最大;周期从30s 至5min ,为长周期重力波,多以长涌或先行涌的形式存在;一般是由风暴系统引起的。
海洋中的波动现象-海浪
6.2.1波浪运动的形式 Progressive wave
进行波 Progressive wave
进行波:波形会向外传播 (e.g., 风浪).
驻波:波形不向外传播,但是 会在某一节点上上下运动. 波节 :不产生运动的 点,无垂直位移. 波腹 :具有最大垂直 位移的点
驻波 Standing wave
6.2.2波形传播与水质点的运动
6.2.2波形传播与水质点的运动
每个水质点都在 做同样的圆周运 动,那么每个水 质点的运动情况 有何不同?
沿波向,相邻水质点的运动半径和角速度都相同,只是后一个水质点 比前一个启动要慢一段时间。这样,在同一时刻,水质点位于不同的 位相上,这些水质点的连线就构成一定的波形,经过某一时刻后,每 个水质点都在自己的轨道上移动相等的一段弧。把这些不同位相的水 质点再连接起来,仍保持一定波形。
6.3.3.1 涌浪在传播过程中的特点
① 波高H逐渐降低
能量是与H2成正比的
涌浪传递传递过程能 量是衰减的
弥散 角散
Deep-water wave transformations
6.3.3.1 涌浪在传播过程中的特点
② 波长、周期逐渐变大,波速变快-P185
由于弥散, 波速快、波长大的跑在前面, 因此, 传播距离越远, 波长大、周期长的涌 浪越占优势地位。波高变得更小, 在海上 难以看到它。
波浪成因:
风 火山、地震 大气压力的变化 日、月引潮力
毛细波
成因 风
风暴 地震、风暴 日、月引潮力
波浪类型 碎浪 涌
荡漾、海啸 潮汐
周期
1~30 s 30s ~ 5 min
min ~hr 12 ~24 h
三、波浪的分类 3
鲁滨孙漂流记第六章遇难读后感
鲁滨孙漂流记第六章遇难读后感
这一章里鲁滨孙遭遇海难,那场面,就像老天爷突然跟他开了个超级大玩笑。
船在暴风雨里就像一片小树叶,被海浪拍打得毫无还手之力。
我就想啊,鲁滨孙当时肯定在心里把老天爷埋怨了个遍。
不过他也是够倒霉的,本来满怀希望地出海,想着能赚大钱或者有一番大冒险,结果呢,差点把命都给搭进去。
他在船快沉的时候,还在那拼命地找东西、抢救物资,这得是多强大的心理素质啊。
要是我啊,估计早就吓得腿软,在那哭天喊地,只想着赶紧找个地方躲起来了。
他却不一样,还在想着怎么活下去,在那艘破船上翻箱倒柜找有用的东西,像个超级寻宝者。
什么面包啊、枪支弹药啊,就这么一点一点地往岸上运。
我都能想象到他来来回回奔波的样子,累得气喘吁吁,但又不敢停歇。
从这一章我还感觉到,人在绝境的时候,那种求生欲真的是无限大。
鲁滨孙就像一个打不死的小强,不管命运怎么折腾他,他都想着法子去应对。
这就像我们生活中有时候遇到特别难的事儿,感觉就像被生活的大浪给拍倒了。
但是鲁滨孙告诉我们,哪怕被拍倒了,也得赶紧爬起来,看看周围有没有能抓住的“救命稻草”。
这一章让我特别佩服鲁滨孙的勇气和毅力,也让我觉得自己在面对困难的时候,得更坚强一点,不能一遇到事儿就想放弃。
就像他在那么危险的海难里都没放弃生存的希望,我平常那些小烦恼又算得了什么呢?总之啊,这一章让我对鲁滨孙的敬佩又多了几分,也让我对后面他在孤岛上的生活更加好奇了。
6.4_海浪要素的统计规律
6.4 海浪要素统计规律
固定点波高和周期的统计分布
用连续自动记录的遥测重力测波仪进行波浪观测,可以 记录到海面上某固定点波面随时间变化的过程线。
上跨零点: 波浪自下而上跨过横轴的交 点叫做上跨零点。
不规则波波浪要素定义
下跨零点: 波浪自上而下跨过横轴的交 点叫做下跨零点。
6.4 海浪要素统计规律
6.4 海浪要素统计规律
固定点波高和周期的理论分布函数
累积频率函数
F
(H
)
=
H
f
(H
) dH
=
exp
−
4
H H
2
工程设计中需要的往往是对应于指定累积频率F的波 高,将上式改写为
HF
/
H
=
4
ln
1 F
1/ 2
HF ——累积率波高
◆ 最大波高超过10m与平均周期10s以上的大浪多出现在开 敞的东海。
极值:1986年8月27日海洋遥测浮标测得我国近海大波高 达18.2m,浙江嵊泗海洋站也曾观测到最大波高17m和周期 19.8s的大浪。
稳定性
5
胸墙或堤顶方块
强度和稳定性
1
护面块石或块体
稳定性
13
护底块石
稳定性
13
6.4 海浪要素统计规律
我国海港工程设计波浪的波列累积频率标准
◆ 不同类型的建筑物及其不同部位的结构物对于波浪的反 应是不同的。
◆ 直墙式和墩柱式建筑物对波浪的反应较敏感,标准要高 些,应采用较小的波高累积频率值。
◆ 斜坡式建筑,经验表明破坏是逐步造成的,个别大波造 成局部损坏并不起决定性作用,不影响整体稳定性,而 且局部损坏也较容易修复,所以可采用较大的波高累积 频率值,即标准可以低一些。
海洋科学导论 第六章:海洋中的波动现象
海水运动形成的内浪
Internal waves forming as seawater moves through the Strait of Gibraltar into the
Mediterranean Sea
第六章:海洋中的波动现象
6.3 .6 孤立波
浅海中存在的波形在传播过程中保持不变的非周期性波动 的波,称为孤立波。
其波面全部位于静水面以上(或以下)。如近海潮波侵入 河口后具有类似孤立波的性质。
海洋科学导论 6.3 .6 孤立波
第六章:海洋中的波动现象
§ 6.3 有限振幅波动
第六章:海洋中的波动现象
海洋科学导论
§ 6.4 海洋内波
第六章:海洋中的波动现象
海洋科学导论
§ 6.4 海洋内波
海洋内波存在的前提
是发生在密度稳定层化的海水内部的 一种波动
最大振幅出现在海洋内部
波动频率介于惯性频率和浮性频率之间 1752年
其恢复力在频率较高时主要是重力与浮力的合力(称为约 化重力或弱化重力),当频率低至接近惯性频率时主要是 地转科 氏惯性力,所有内波也称为内重力波或内惯性—重 力波。
海洋科学导论
第六章:海洋中的波动现象
主 要 内 容 : 2学时
1 . 概述 2 . 小振幅重力波 3 . 有限振幅波动 4 . 海洋内波 5 . 开尔文波与罗斯贝波 6 . 风浪和涌浪
海浪怎么产生?
无风不起浪----风浪:一直处在风作用下的海浪 无风三尺浪----涌浪:风停止、减弱、转向时的海浪
海浪是由风引起的表面重力波
内波的发现——“死水现象”
第六章 海洋环境载荷
第六章海洋环境及环境载荷§6-1风和风载一、风的概念风是由于气压在水平方向上分布的不均匀性而产生的空气自高压区向低压区的运动。
风很早就被人们利用--主要是通过风车来抽水、磨面……。
现在,人们感兴趣的,首先是如何利用风来发电。
利用风力发电的尝试,早在本世纪初就已经开始了。
三十年代,丹麦、瑞典、苏联和美国应用航空工业的旋翼技术,成功地研制了一些小型风力发电装置。
这种小型风力发电机,广泛在多风的海岛和偏僻的乡村使用,它所获得的电力成本比小型内燃机的发电成本低得多。
不过,当时的发电量较低,大都在5千瓦以下。
目前,据了解,国外已生产出15,40,45,100,225千瓦的风力发电机了。
1978年1月,美国在新墨西哥州的克莱顿镇建成的200千瓦风力发电机,其叶片直径为38米,发电量足够60户居民用电。
而1978年初夏,在丹麦日德兰半岛西海岸投入运行的风力发电装置,其发电量则达2000千瓦,风车高57米,所发电量的75%送入电网,其余供给附近的一所学校用。
1979年上半年,美国在北卡罗来纳州的蓝岭山,又建成了一座世界上最大的发电用的风车。
这个风车有十层楼高,风车钢叶片的直径60米;叶片安装在一个塔型建筑物上,因此风车可自由转动并从任何一个方向获得电力;风力时速在38公里以上时,发电能力也可达2000千瓦。
由于这个丘陵地区的平均风力时速只有29公里,因此风车不能全部运动。
据估计,即使全年只有一半时间运转,它就能够满足北卡罗来纳州七个县1%到2%的用电需要。
多大的风力才可以发电呢?一般说来,3级风就有利用的价值。
但从经济合理的角度出发,风速大于每秒4米才适宜于发电。
据测定,一台55千瓦的风力发电机组,当风速每秒为9.5米时,机组的输出功率为55千瓦;当风速每秒8米时,功率为38千瓦;风速每秒为6米时,只有16千瓦;而风速为每秒5米时,仅为9.5千瓦。
可见风力愈大,经济效益也愈大。
在我国,现在已有不少成功的中、小型风力发电装置在运转。
海底两万里读书笔记第六章
海底两万里读书笔记第六章在《海底两万里》的第六章中,我仿佛跟着阿龙纳斯教授、康塞尔和尼德·兰一起,真正地进入了那个神秘而又令人惊叹的海底世界。
这一章开篇,就把我们带入了一片紧张刺激的情境之中。
“林肯号”企图捕获那神秘的“怪物”,但始终未能如愿。
这让船上的人们愈发焦躁,而我作为读者,心也被紧紧地揪了起来。
在描述“林肯号”的航行过程中,作者的细节描写简直让我身临其境。
我仿佛能感受到海风的吹拂,听到海浪拍打船舷的声音。
船上的每一个角落,每一个船员的表情和动作,都仿佛在我眼前清晰呈现。
阿龙纳斯教授对于海洋生物的观察和思考,让我不禁佩服他的博学和敏锐。
他对于那些在海面上出现的生物,都能准确地辨认和分析。
这让我想到,我们在日常生活中,是不是也应该多一些这样的观察和思考,而不是匆匆忙忙地走过,忽略了身边那些细微而又有趣的事物。
康塞尔,那个忠实的仆人,总是默默地陪伴在阿龙纳斯教授身边。
他的沉稳和冷静,在这紧张的氛围中显得尤为可贵。
当大家都因为长时间的追寻而感到疲惫和沮丧时,他依然保持着那份坚定。
尼德·兰,这个急性子的捕鲸手,他的冲动和直率为整个故事增添了不少趣味。
他总是迫不及待地想要采取行动,恨不得立刻就把那神秘的“怪物”拿下。
说到这神秘的“怪物”,书中对于它出现时的描写,简直太精彩了!那突然掀起的巨大海浪,那一闪而过的黑影,让所有人的心都提到了嗓子眼。
我读的时候,眼睛都不敢眨一下,生怕错过了什么关键的细节。
当“林肯号”与“怪物”终于正面交锋的时候,我的心都快跳出来了。
那种紧张的气氛,真的是让人喘不过气来。
船只的剧烈摇晃,人们的惊呼,还有那未知的恐惧,全都交织在一起。
这一章里,让我印象特别深刻的是阿龙纳斯教授对于海洋的热爱和敬畏之情。
他在面对这未知的“怪物”时,不是单纯的恐惧,更多的是一种想要探索和了解的渴望。
这种对于未知世界的好奇心,真的太值得我们学习了。
回想起自己曾经在海边的经历,虽然没有像阿龙纳斯教授他们这样惊心动魄,但每次看到那无边无际的大海,心中也总是充满了感慨。
6.1_海浪要素和分类
L=gT 2 / 2
浅水波的波速、波长和周期关系
C= gL tanh 2 d
2
L
或 L gT 2 tanh 2 d
2
L
d ——水深
2 d / L ——浅水因子
6.1 海浪要素和分类
海浪分类
7. 振荡波和推移波 根据水质点运动轨迹分类 振荡波:在一个波周期内,水质点运动的轨迹是封闭的 或接近于封闭,即水质点仅在原地作振荡运动。
6.1 海浪要素和分类
海浪要素
海浪是海水运动形式之一,它的产生是外力、重力不海 水表面张力共同作用的结果。外力包括风、大气压力的变 化、天体的引潮力、海底地震以及人为引起的船体运动等。
基于周期的海浪分类
6.1 海浪要素和分类
海浪要素
本章主要讨论由风引起的重力波,包括风浪、涊浪和 近岸波浪。
风浪:主要指在风的作用下产生的波浪。 涊浪:风停止、转向或者离开风区传播至无风水域的
驻波动画
6.1 海浪要素和分类
海浪分类
6. 深水前进波和浅水前进波
在水深大于半波长的水域中 传播的波浪称为深水前进波, 丌受海底影响,水质点运动轨 迹接近于圆。
深水波传至水深小于半波长 的水域时,称为浅水前进波,水 质点运动轨迹接近于椭圆。
丌同水深下水质点运动轨迹
6.1 海浪要素和分类
海浪分类
6. 深水前进波和浅水前进波 深水波的波速、波长和周期关系
短峰波:在大风作用下,波峰难以辨别,波峰和波谷如棋盘 般交替出现。风浪通常为短峰波。
6.1 海浪要素和分类
海浪分类
5. 前进波和驻波 前进波是海面上形成的波峰线向前或向岸传播的波浪。 驻波是波形丌向前传播,波峰和波谷在原地作周期性
《水灾害学》第六章 风暴潮与灾害性海浪
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目录
一、风暴潮与灾害性海浪的危害 二、风暴潮与灾害性海浪的成因 三、中国主要海洋灾害的时空格局 四、风暴潮预报 五、海浪预报 六、风暴潮及灾害性海浪防治措施
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一、风暴潮与灾害性海浪的危害
1.风暴潮 1.1风暴潮的概念
风暴潮指由强烈大气扰动,(如热带气旋(台风、 飓风)、温带气旋(寒流)等)引起的海面异常升 高或降低,使受影响海区的潮位大大超过平常潮位 的现象。
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3.4中国海冰灾害的时空格局
118°
1-轻冰年 2-偏轻年 3-常冰年 4-偏重年 5-重冰年
40°
119°
120°
121°
122°
1 3
4
5
124°E
1 2 3 4 5
38°
4 3 2 1
37°
渤海海冰各种冰情年的冰情状况
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3.4中国海冰灾害的时空格局
渤海常冰年年份冰厚分布图
32
3.4中国海冰灾害的时空格局
渤海和黄海北部各海区的初冰日、终冰日及冰期
33
3.5中国海啸灾害的时空格局
中国海啸 目录表 (海啸等 级及信度 采用渡边 伟夫海啸 级表及海 啸信度等 级表)
34
四、风暴潮预报
1.风暴潮预报进展
国外情况 目前,国外开展风暴潮观测、研究和预报工作 的国家主要有美、英、德、法、荷兰、比利时、 俄罗斯、日本、泰国和菲律宾等。 发达国家主要采用先进技术装备实现了预警系 统自动化、现代化,能对风暴潮做到高速、实时、 优质的监测、通讯、预警。
1979年11月,我国的“渤海2号”钻井船受寒潮浪 袭击而沉没;
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一、风暴潮与灾害性海浪的危害
第六章海洋中的波动现象
第六章:海洋中的波动现象一、波浪的分类:1、按相对水深(水深与波长之比,即h/λ):深水波(短波)、浅水波(长波)2、按波形的传播与否:前进波、驻波3、按波动发生的位置:表面波、内波(边缘波)4、按成因:风浪、涌浪、地震波二、小振幅重力波小振幅重力波,亦称正弦波,是一种简单波动。
波动振幅相对波长为无限小,重力是其唯一外力的简单海面波动。
(一)波形传播与水质点的运动波形向前传播完全是由水质点的运动产生的,但二者不是一回事,只是波形向前传播,水质点并不随着波形前进。
1、若水深大于波长的一半时(h/λ≥0.5)----深水波、短波对于短波,水质点的运动轨迹是一个圆,半径为,轨迹半径随深度的增加迅速减小,在表面,其半径为a;水质点在波峰处具有正的最大水平速度,在波谷处具有负的最大水平速度,在水面上水平速度为0;水面以上水平速度为正,水面以下水平速度为负。
波峰波谷处铅直速度为0,水面上铅直速度最大;而且波峰前部为正(向上),波峰后部为负(向下)。
2、水深h相对于波长λ很小时(h<λ/20)的波动称为浅水波或长波长波中水质点的运动轨迹为椭圆;水质点的运动半径(振幅)a 随深度而减小。
无论长波还是短波,尽管它们的水质点运动轨迹不同,但是随深度(-z)的增大,它们的波长λ是不变的,即在自由水面的波长多大,随深度增大直至波动消失处的波长仍然不变。
(二)波动公式与波动能量1、波速与波长的关系:小振幅重力波的一般关系式对于深水波而言,h/λ≥1/2可见波速与水深无关,只与波长有关对于浅水波而言可见波速与波长无关,只与水深有关2、波动能量在一个波长内,总能量为,其中,动能与势能相等(三)弦波的叠加1、驻波:两列振幅、波长、周期相等,但传播方向相反的正弦波。
随着时间的变化,在时,波面具有最大的铅直升降,其值为2a,即合成前振幅的2倍,这些点称为波腹。
在处,波面始终无升降,这些点称为波节。
在波节与波腹之间的波面升降幅度均在0~2a之间。
水灾害 第六章
第六章风暴潮与灾害性海浪第一节风暴潮与灾害性海浪的危害一、风暴潮的危害风暴潮指由强烈的大气扰动,如热带风暴,温带气旋,气压骤变,寒潮过境等引起的海面异常升高或降低,使其影响海区的潮位大大地超过平常潮位的现象,也常称为“风暴海啸”或“气象海啸”。
在受到风暴潮影响的近海海区,当暴风从海洋吹向河口时,可使沿岸及河口水位剧增;当风从陆地吹向海洋时,则使沿岸及河口区水位降低。
这种现象称之为风暴增水和减水。
风暴潮的空间范围一般由几十到上千平方公里,时间尺度或周期约为1~100h。
一次风暴潮过程可影响一两千公里的海岸区域,影响时间可多达数天之久。
国际上通常以引起风暴潮的天气系统来命名风暴潮。
例如,2005年登陆中国的第9号强台风被称为0509台风或“麦莎(Masta)”台风,引起的风暴潮称为0509台风风暴潮或“麦莎”台风风暴潮。
风暴潮是一种巨大的海洋灾害。
当暴风从大洋刮向海洋时,表层的海水是以风浪的形式推向海岸的。
当不断涌向海岸的风浪受到海岸阻挡时,就会使沿岸海平面增高,尤其是使浅水域或水位猛烈增长,一般可高达数米。
当风暴潮与天文潮相叠后的水位越过沿岸“警戒线”时,常会招致海水外溢。
风暴潮能否成灾,在很大程度上取决于最大风暴潮位是否与天文潮高潮相叠,尤其是与天文大潮期的高潮相叠。
当然,也决定于受灾地区的地理位置,海岸形状,岸上及海底地形,尤其是滨海地区的社会经济情况。
如果最大风暴潮位恰与天文大潮的高潮重叠,则会导致发生特大潮灾。
当然,如果风暴潮位非常高,虽然未遇天文大潮或高潮,也会造成严重潮灾。
风暴潮灾害位居海洋灾害之首,世界上绝大多数特大海岸灾害都是由风暴潮造成的。
在孟加拉湾沿岸,1970年11月13日的台风造成的风暴潮增水超过6m,夺去了恒河三角洲一带30万人的生命,濒死牲畜50万头,使100多万人无家可归。
1991年4月的又一次特大风暴潮,在有了热带气旋及风暴潮警报的情况下,仍然夺去了13万人的生命。
6.5_海浪谱基础知识
方向谱函数=频率谱函数×方向分布函数
1.5 海浪谱的基础知识
谱与海浪要素的关系
波谱零阶矩:
m0 0Sd Sd
0
0
已知某一经验谱,计算出谱曲线 不轴包围的面积m0 以及
m1,m2,就可求得各特征波高及特征周期。
H 2.506 m0
波浪内部能量结构
=2 f
S f =2 S S =S f /2
1.5 海浪谱的基础知识
海浪谱形式举例
一般形式: 式中:
S
A
p
exp
B
q
A、B ——包含风要素(风速、风时、风距)
或波要素(波高、周期)的参量;
p、q ——指数,p 常取4-6;q常取2-4。
海浪谱的概念
以频率 为横坐标,S 为纵坐标,绘得波能量相对于频率
的分布图。
1.5 海浪谱的基础知识
海浪谱的概念
波面纵坐标 t 的方差 2 比例于波动总能量:
2 S d m0, r 0 0
式中: m0——谱的零阶矩;
r ——阶矩数
S
波浪的外观表现
4.勃列斯奈德-光易谱(风浪成长阶段)
S f 0.257H s2Ts Ts f 5 exp 1.03Ts f 4
5.文圣常谱
1.5 海浪谱的基础知识
海浪的方向谱
在时刻t的波面,三维海浪场由具有各种方向角 ( m )
和各种频率 n(0 n ) 的无限个组成波叠加而成。
方向谱密度函数 S(, ) 为:
12an2 S(, )dd
鲁滨逊漂流记第六章读后感600字(精选5篇)
鲁滨逊漂流记第六章读后感600字(精选5篇)鲁滨逊漂流记第六章读后感600字精选篇1前几天,我读了《鲁滨逊漂流记》,使我收益匪浅,就让我把它推荐给大家。
它主要讲述了:鲁滨逊生于1623年,父亲经商赚钱,其娘家性鲁滨逊,故取名为鲁滨逊·克鲁索。
鲁滨孙从小脑子里就充满遨游四海的年头。
1651年9月1日那个不不详的日子,他瞒着父母去航海,第一次航行船就遇风沉没,他好不容易才保住性命。
第二次出海到非洲。
第三次出海被土耳其海盗俘虏,逃出后,被葡萄牙船只解救,从而到达巴西。
1659年9月1日鲁滨逊再次航海,又遇海浪海浪被冲入荒无人烟的小岛。
他从绝望的缝隙中得到了生命的启示,在孤岛上瞬间便几十年。
他在孤岛上劳作生息,开拓荒地,圈养牲畜,生产水稻和小麦,年复一年与孤独为伴,克服了种种常人难以克服的困难。
他曾与野兽斗智,也曾与吃人肉的野人斗勇。
最后依他本人的智慧平安地回到了家。
曾有人说过,“作为一个人,首先应该学会的便是如何生存。
”鲁滨逊并未做出什么惊天动地的事情,而是和我们一样在生活着。
鲁滨孙不愿过那种平庸的生活,而是喜欢冒险,要用自己的双手发财致富,用自己的意志与困难斗争,战胜自我,实现人生的价值一个人要是不劳动,就会变得颓废。
劳动可以培养独立能力和自理能力,还可以使人变得勤劳。
我们也要像鲁滨孙那样,不怕困难,靠着双手去劳动,实现自己的人生目标。
在碰到失败时,要知难而上,不能退缩。
如果你劳动了,你总会有进步,但是你不劳动,绝对是一无所有。
在这之前,我们要做好充分的准备,不能不劳而获。
当你迈出人生的第一步时,你总会有第二步,但不能急于求成。
当你成功的时候,你会无比兴奋,为你的劳动所得而感到喜悦……你也去读一读这边书吧,你会收到前所未有的感觉!鲁滨逊漂流记第六章读后感600字精选篇2《鲁滨逊漂流记》是英国作家丹尼尔·笛福的作品,故事的主人公大家一看书的名字就一定能猜到是鲁滨逊。
《鲁滨逊漂流记》讲述的是酷爱航海的鲁滨逊在一次航海过程中遭遇海难,独自一人在与世隔绝的孤岛上不畏艰难,自力更生,在恶劣的生活环境中顽强生活的动人故事。
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6.3.1风浪(windwave)、涌浪(swell)、近岸 浪
海浪包括风浪、涌浪和近岸浪三种。
风浪:在风的直接作用下产生的水面波动,即, 当地风产生,且一直处在风的作用之下的海面波 动状态。
特征:风浪中同时出现许多高低长短不等 的波,波面较陡,在海面上分布很不规律,当 风大时,常常出现破碎现象,形成浪花。即, 波峰附近有浪花或大片泡沫。波面粗糙,波峰 线也短。
涌浪形成近岸浪的情形
6.3.1风浪(windwave)、涌浪(swell)、近岸 浪
近岸浪
6.3.2决定因素(determinants)
“风大浪高”“无风不起浪” 1、风速(windspeed):风力大小; 2、风时(windduration):状态相同的风持续作用在 海面上的时间; 3、风区(fetch):状态相同的风作用的海域的范围。
6.2.2波形传播与水质点的运动
水质点运动轨迹是一个圆,每个水质点运动相对于前一个水 质点位相稍迟一些,但移动相同距离。 水质点处于自身轨道不同位置,则形成波形; 具有一定相位差的水质点,相继作周期性的圆周运动才导致 波形传播。
6.2.2波形传播与水质点的运动
由此可以看出:波浪,只是波形在传播,而水质点只是以 平衡位置为中心,作匀速的圆周运动。水质点转动一周的 时间是波浪的周期,即两相邻的波峰(或波谷)经过同一 点所需要的时间。
水质点在波峰处具正的最大水平速度,在波谷处具负的最 大水平速度,垂直速度分量为零。 处在平均水面上的水质点,水平速度分量为零。垂直速度 最大。波峰前部为正,波峰后部为负。
6.2.3不同水深 的水质点的运动
根据水深相对波长 的大小,分为:
深水波:水深 d>L/2 浅水波:d<L/20 水质点的运动轨迹为椭圆,随深度的增加椭圆长轴几 乎不变,而短轴迅速减小 半深水波:L/2>d>L/20
起始海区状态 : 新、旧波浪间会产生相互作用。通过 波浪间的相互作用,波动产生叠加或消减。
6.3.3 涌浪的传播
当海面的风力迅速减小、平息或风向改变 后,海面上遗留下来的波动将不会从原来的风 场中继续摄取能量,但波动不会立即消失。它 们在原来海区继续传播,甚至传至其它海区, 经过漫长路程和时间而慢慢消衰。
Idealized wave spectrum
毛细波
碎波
涌浪
荡漾
海啸
潮汐
三、波浪的分类 2
按成因分:
风浪:在风直接作用下水面出现的波动。 潮汐波:在月球、太阳引潮力作用下产生的波浪。 海啸:因气象、地震等原因形成的巨大波动。 气压波:相邻海区气压不同,或某一海区气压发生急 剧变化而产生的波动。
6.2.2波形传播与水质点的运动
Note that the water molecules in the crest(波峰) of the wave move in the same direction as the wave, but molecules in the trough(波谷) move in the opposite direction.
第六章 海洋中的 波 动现象-海浪
6.1波浪概况 6.2波浪运动的基本性质 6.3 几种典型波浪 6.4波浪的生活史 6.5中国沿海和近海波浪
6.1 波浪的概况
海浪的定义 波浪的要素 波浪的分类
一、海浪定义
海洋波动是海水重要的运动形式之一。从海面到海洋内 部,处处都存在着波动。“海上无风三尺浪”, “风大浪 高”。
海洋的恬静瞬间
汹涌的海浪拍打着岸礁
海面大浪
基本特征:运动随时间与空间的周期性变化 研究方法:近似看成一正弦或余弦曲线
二、波浪要素 1
波峰(Wave 波谷(Wave 波高(Wave
crest):波面最高点。 trough):波面最低点。 height, H):波峰、波谷间的垂直距离。 L):相邻两波峰间的水平距离。
内波:海洋中密度相差较大的水层处形成的波动。
பைடு நூலகம் 毛细波
波浪成因: 风 火山、地震 大气压力的变化 日、月引潮力
成因 风 风暴 地震、风暴 日、月引潮力
波浪类型 碎浪 涌 荡漾、海啸 潮汐
周期 1~30 s 30s ~ 5 min min ~hr 12 ~24 h
三、波浪的分类 3
根据与海底相互作用程度大小(按照水深相对波长大 小)分为:
波长(Wavelength, 周期(Wave
period, T):相邻两波峰通过某固定点所经历的时间。 c = L/T。
波形传播的速度
二、波浪要素 2
振幅:波高的一半, 为水质点离开平衡位置的向上的最 大垂直位移。a = H/2。
波陡:波高与波长之比。δ= H/L 波向线:与波峰垂直,指向波浪传播方向的线。 波峰线:与波向线正交,并通过波峰的线。 波峰线 波向线
四、波浪的分类 4
根据发生的位置分为: 表面波(surfacewave) 内波(internalwave) 边缘波(marginalwave) 根据发生的动力机制分为: 开尔文波(Kelvinwave) 罗斯贝波(Rossbywave)
6.1 波浪概况 6.2 波浪运动的基本性质 6.3 几种典型波浪 6.4波浪的生活史 6.5中国沿海和近海波浪
6.3.1风浪(windwave)、涌浪(swell)、近岸 浪
涌浪:海面上由其他海区传来的或当地风力减小、 平息或风向改变后海面上遗留下的波动。 涌浪是远处的风,或已经过去的风所引起的波 浪。“无风三尺浪”指的就是涌浪。
特征:波面比较平坦,光滑,周期和波长都比较大,在海 上的传播比较规则,波峰线长。
6.1波浪概况 6.2波浪运动的基本性质 6.3几种典型波浪 6.4波浪的生活史 6.5中国沿海和近海波浪
6.3.1风浪(windwave)、涌浪(swell)、近岸 浪
波浪种类 毛细波 Capillary wave 碎浪 Chop 涌浪 Swell 荡漾 Seiche 海啸 Tsunami 潮汐 Tide 内波 Internal wave 周期 <0.1 s 1-10 s 10-30 s 10 m – 10 h 10-60 m 12.4-24.8 h min-h 波长 <2 cm 1-10 m up to 102-s m up to 102-s km up to 102-s km 103-s km up to 102-s m
look at surface “rotary” motion (Deep Water Wave)
6.2.2波形传播与水质点的运动
海浪:海洋中水质点作周期性震动的水内传播现象。 水深>波长时,局部海域收到外力的扰动,会使水 质点脱离静止时 的位置,但在重力或表面张力作 用下,水质点又力图恢复到平衡位置,从而引起水 质点振动。这种振动是以各水质点的平衡位置为中 心,作近似匀速圆周运动。
6.3.2决定因素(determinants)
风速 :随风速的增加,波长、周期、波高均增加。 世界上最大的风浪常发生在南半球的西风带海 风时 :风持续作用于海面上的时间。风时越长,将有 区,那里三大洋连成一片,海区辽阔,具备了 越多的风能传递给海水。 形成大风浪的条件。 风区: 风作用海域的范围,将能量传递给海水。风区越 大,单位时间内将有越多的能量传递给海水。
6.2.1波浪运动的形式
Progressive wave
进行波:波形会向外传播 (e.g., 风浪). 驻波:波形不向外传播,但是 会在某一节点上上下运动.
进行波 Progressive wave
波节 :不产生运动的 点,无垂直位移. 波腹 :具有最大垂直 位移的点
驻波 Standing wave
6.3.3.1 涌浪在传播过程中的特点
能量是与H2成正比的 ① 波高H逐渐降低 弥散 涌浪传递传递过程能 量是衰减的 角散
Deep-water wave transformations
前进波 Progressive wave:波形不断向前传播。 驻波 Standing wave:波形不向前传播,只是波峰和 波谷在固定位置不断地升降交替着的波形。
按受力情况分为:
自由波 Free wave:波形形成后不再受力,自由移动。 强迫波 Forced wave:波形形成后仍有力持续作用。
水质点的运动轨迹(规律):
一系列垂直方向上的圆周型轨迹。 波浪越大,轨迹粒径越大; 1st轨迹的直径 = 波高; 轨迹的直径随深度的增加而减小
波峰前波谷后为水质点 的辐聚区,波面未来上 升, 波峰后波谷前则为辐散 区,未来波面下降; 从而使波形不断向前传 播,而水质点却只围绕自 己的平衡位置作圆周运动 。
深水波 Deep water wave:水深相对波长很大, 又叫短波。h/L > 1/2
半深水波 Intermediate water wave: 浅水波 Shallow water wave: 水深相对波长很 小,又叫长波。h/L < 1/20
三、波浪的分类 4
根据波形传播性质分为:
6.2.2波形传播与水质点的运动
6.2.2波形传播与水质点的运动
每个水质点都在 做同样的圆周运 动,那么每个水 质点的运动情况 有何不同?
沿波向,相邻水质点的运动半径和角速度都相同,只是后一个水质点 比前一个启动要慢一段时间。这样,在同一时刻,水质点位于不同的 位相上,这些水质点的连线就构成一定的波形,经过某一时刻后,每 个水质点都在自己的轨道上移动相等的一段弧。把这些不同位相的水 质点再连接起来,仍保持一定波形。