第四章 留数定理 习题梁昆淼数学物理方法

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数学物理方法第4章留数定理2016

数学物理方法第4章留数定理2016

的无心领域的洛朗级数有没有或有多少正幂项来划分的.因此无论
点是什么类型的奇点,都有可能有
1 z
项或没有
1 z
项,即a1 都可能不等于
零或等于零.
26
【例8】求f(z)=
在孤立奇
点(包括无穷远点)处的留数. 解 z=b1是二阶极点,z=b2是一阶极点,得
27
由留数和定理,易得
由于不存在z-1 项,故 Res f(∞)
柯西定理
y
柯西公式
高阶导数公式
闭路变形原理
L
o
x
y
bL
o
x
3
f(z)在除起点外解析 =?
L 逆时针+L0 顺时针
4
§4.1.1 留数定理
一、留数(残数,Residue, 缩写Res)的定义
如果b 是f (z)的一个奇点,其中L是此去心邻域内的任意
一条简单闭曲线.
f (z) ak (z b)k , k
2z
4z2 2!
8z3 3!
2 z3
2 z2
4 3z
,
0 z
由此得
Re
sf
0
a1
4 3
21
[例 7]

f
(z)
z
z2
12
2z z2
4
在有限远奇点的留数。
解: 由分母为零易得z=-1是二阶极点, z=±2i是一
阶极点,由(4.1.7)可得
Res
f (1) 1 lim d [(z 1)2 1! z1 d z
根据留数定理、积分主值的定义,以及引理1
的结论
则有
41
【例4.2.2】计算积分 解 (1)辅助函数. 由于被积函数为偶函数,故

《数学物理方法》第4章留数定理及其应用

《数学物理方法》第4章留数定理及其应用

z
sin z6
z
,
0]
1 d5
lim
z0
5!
dz5
z sin z
1 5!
12
小结
1 定义
Re s[f
( z ),
z0 ]
1
2 i
C
f (z)dz c1
2 定理
n
f (z)dz 2i R es[ f (z), zk ]
3 计算方法 C
k 1
ⅰ 一级奇点 ⅱ m 级极点
Re
s[
f
(
z),
k 1
15
法则4
Re s[
f
(z),
]
Re s[
f
(1) z
1 z2
, 0]
证明
1
Re s[ f (z), ]
2 i C
f (z)dz
z ei
1 2 f (ei )iei d
2 i 0
z 1
rei
1
ei
ei
r 1
1 2
2 i 0
f
(
1 rei
)
i rei
d
1 2
2 i 0
(见例2.1.2=p29-30 和例2.1.4=p30)。
它们指出在什么条件下,f(z)及f(z)eimz沿 上半平面的无穷大半圆周的积分为零。
22
2.大圆弧引理-第二章内容
若(z)在无穷远点的无心邻域内连续,在大 圆弧CR(z=Rei, R→∞,12 )上
23
引理1 若z在上半平面及实轴上趋于∞时, zf(z)
n
f (z)dz 2i R es[ f (z), zk ]
y

第四章 留数定理 习题梁昆淼数学物理方法

第四章 留数定理    习题梁昆淼数学物理方法

第四章 留数定理1. 函数z ze z f /1)(=在0=z 的奇点类型为 本性奇点 ,其留数为 1/2 。

2. 设n m ,为整数,则=⋅⎰-dx nx mx )cos (sin ππ0 。

3.函数23)(22+++=z z z z z f 有____1___个极点,为_____1____阶极点,在极点处的留数为____________-2____________。

4.为的单极点,则为__________________。

5.函数sin /()z z f z e =在0=z 的奇点类型为 可去奇点 ,其留为 06.函数43)(22-+-=z z zz z f 有________个极点,为__________阶极点;在极点处的留数 为________________________。

7.为的 。

A) 单极点 B) 二阶极点C) 三阶极点 D) 四阶极点8.已知函数,试判断是的几阶极点,然后计算、和在的留数,再利用所得结果给出在的邻域上洛朗展开级数的前三项。

(注意:此题亦可用的泰勒展开直接求出的洛朗展开的前几项,然后利用所得结果求出留数。

)9.求函数的奇点所在的位置,然后计算积分。

10.用留数定理计算复积分⎰=-+=2/3||22)2)(1(z z z dzI 。

解: 回路内有两个一阶极点.,21i z i z -== (2分)其留数为分)(350/)34(])2(2/[1])2)(/[(1lim )]()[(lim )(Re 22221i i i z i z z f i z z sf iz iz -=-=-+=-=→→分)(350/)34(])2(2/[1])2)(/[(1lim )]()[(lim )(Re 22222i i i z i z z f i z z sf iz iz +=---=--=+=→-→25/8))(Re )((Re 221i z sf z sf i I ππ=+= (2分)。

数学物理方法习题解答

数学物理方法习题解答

习题解答
向安平
B xiangap@ xiangap@
成都信息工程学院光电技术系 2006 年 9 月 11 日
前 言
本书供电子科学与技术专业和光信息科学与技术专业《数学物理方法》课程教学使用. 本教学参考书仅供授权读者在计算机上阅读,不能编辑、拷贝和打印.经作者授权,可取消全 部限制. 在第一版中只收录了必要的试题,以后将增补习题的数量和类型,在每章增加内容小结和解题 方法讨论.欢迎读者提供建议. 作为本书的第一版,错误和排版差错在所难免,敬请读者指正.
§ 1.1 复数与复数运算
1. 下列式子在复平面上各具有怎样的意义? (1) | x |≤ 2. (2) | z − a |=| z − b | (a 、b为复常数). (3) Rez > 1 2. (1) | x |≤ 2 解一:|z| = | x + iy| = 部. x2 + y2 ≤ 2,或 x2 + y2 ≤ 4.这是以原点为圆心而半径为2的圆及其内
z?az?bx?a12y?a22x?b12y?b22于是x?a12y?a22x?b12y?b22即2y?a2?b2b2?a22x?a1?b1a1?b1y?a2b22x?a1b12a1?b1b2?a22a2b2这是一条直线是一条过点a和点b连线的中点a1b12且与该直线垂直的直线
数 学 物 理 方 法
解二:按照模的几何意义,|z|是复数z = x + iy与原点间的距离,若此距离总是≤ 2,即表示 以原点为圆心而半径为2的圆内部. (2) |z − a| = |z − b| ( a、b为复常数). 解一:设z = x + iy, z = a1 + ia2 , b = b1 + ib2 ; ( x − a1 )2 + (y − a2 )2 , ( x − b1 )2 + (y − b2 )2 ,

4.2应用留数定理计算实变函数积分

4.2应用留数定理计算实变函数积分

Im zk 0
数学物理方法
特别地,若对应的实函数 f (x) 为偶函数时,有
f (x) cos ax d x πi
0
Res[F (z), zk ] (4.2.4)
Im zk 0
若对应的实函数 f (x) 为奇函数时,有
f (x)sin ax d x π
0
Res[F(z), zk ] (4.2.5)
z 1的正向绕一周,所以有

R(cos ,sin ) d
z z1 z z1 1
R(
,
) dz
0
C
2
2i iz
当有理函数 f (z) R( z z1 , z z1 ) 1 在圆周 C : z 1 的
2
2i iz
内部有 n 个孤立奇点 zk (k 1, 2,, n) 时,则由留数定理有
f (z)eiaz d z 2πi C
Res[ f (z)eiaz , zk ]
Im zk 0

R f (x)eiax d x R
CR
f (z)eiaz d z 2πi Res[ f (z)eiaz , zk ]
Im zk 0
数学物理方法
因为 f (x) 的分母多项式次数至少比分子多项式次数高一次,所以, lim f (z) 0 ,由约当引理知
则 d z Riei d ,于是
f (z)dz π f (Rei )Riei d
CR
0
又因为 Q(z) 的次数比 P(z) 的次数高两次,所以
lim zf (z) lim zP(z) 0
z
z Q(z)
因此,对于任给的 0 ,当 z R 充分大时,有
zf (z) f (Rei )Riei

数学物理方法第4章留数定理-2016

数学物理方法第4章留数定理-2016

式中
称为f(z)在bk处的留数,
它等于f(z)在bk的无心邻域的洛
朗展开中的洛朗系数
f(z) 的洛朗展开为
6
证明 首先在 内以各奇点为圆心,作小圆周 L1,L2,L3,…,Lk,… 分别包围各奇点,如图4.1所示.这样,
由外边界线 L0与内边界线L1,L2,L3,…,Lk,… 为边界 构成了复通区域.由复通区域的柯西定理,得
1 lim
(m 1)! zb
d m 1 d z m1
[( z
b)m
f
( z )]
4.1.7

Res
f
(b)
1 lim (m 1)! zb
d m 1 d z m1
[( z
b)m
f
(z)] .
10
3. 若 b 为 f (z) 的一阶极点 (1) 第 一 种 情 形 : 若 b 为 f (z) 的 一 阶 极 点 , 则 f (z) 在
因此对于本性奇点处的留数,就只能利用罗朗展开式的方法或 计算积分的方法来求.
13
14
15
16
17
18
例5

f
(
z)
1
1 z
4
在有限远奇点的留数。
解: f(z)分母的零点由 1 z4 0 确定,易见
z k 4 1 4 e i2 k 1 e i2 k 4 1 , k 0 ,1 ,2 ,3
其次,对于沿Lk的积分,由式(4.1.2)可得
将式(4.1.4)代入式(4.1.3),并将
代入,即有
7
4.1.2、计算留数的方法
1 若 b 为 f (z) 的可去奇点,则 f (z) 在 0 z b R 内

数学物理方法第(梁昆淼)部分知识点

数学物理方法第(梁昆淼)部分知识点
数学物理方法第(梁昆淼)部分知识点
1.复变函数 .................................................................................................................................................................. 2 1.1 复数与复数运算 ........................................................................................................................................... 2 1.2 复变函数 ....................................................................................................................................................... 2 1.3 导数 ............................................................................................................................................................... 2 1.4 解析函数 ..........................................................................................................................

数学物理方法留数定理

数学物理方法留数定理

[( z z 0 ) P( z )]' P( z 0 ) = lim = . z z0 Q( z )' Q( z 0 )
12
三、在无穷远点的留数
1.定义 设函数 f (z )在圆环域 R z +内解析,
C为圆环域内绕原点的任何一条正向简单闭曲线,
1 则称此定值 那末积分 1 f ( z)dz 的值与C无关, 2 i C
1 z z = 6[ + L], z 3! 5!
1 z sin z Res ,0 = c1 = . 6 5! z
3
5
19
说明:在实际计算中应灵活运用计算规则. 如 z0 为 m 级极点,当 m 较大而导数又难以计算时, 可直接展开罗朗级数求 c1 来计算留数 .
23
z dz , C为正向圆周: z = 2 . 例5 计算积分 4 z 1 C z 在 z = 2 的外部, 除 点外没有 解 函数 4 z 1
其他奇点. z z 4 1 dz = 2iRes f ( z ), C
z z 1
4
=z
3
1 1 1 4 z
=z
3
+ a0 ( z z0 )m + a1 ( z z0 )m +1 + L
9
两边求 m 1 阶导数,
d m 1 m 得 m 1 [( z z0 ) f ( z )] dz
= ( m 1)!a1 +(含有 z z0 正幂的项) d lim m 1 [( z z0 )m f ( z )] = ( m 1)!a1 , z z0 dz 所以 Res[ f ( z ), z0 ] = a1

《数学物理方法》第4章留数定理及其应用

《数学物理方法》第4章留数定理及其应用

法则1 如果z0为f (z)的一级极点,那么
Re
s[
f
( z ),
z0
]
lim ( z
z z0
z0
)
f
(z)
证明
f (z)
c1
z
1 z0
c0
c1 ( z
z0 )
(z z0 ) f (z) c1 c0 (z z0 ) c1(z z0 )2
例1 计算积分
C
zez z2
1
dz,
其中C为正向圆周:| z
12
3)
Re s[
tan
z,
2k 1] 2
sin (cos
z z)
z 2k 1
1
.
2
2
tan zdz 2i
Res[tan z, 2k 1] = 10i
|z|3
k 0
2
11
z sin z
例5 计算下列积分 |z|1
z6 dz.
解 z 0为f (z)的三级极点.
f (z)dz=2i Res[ f (z), 0]
n
f (z)dz 2i R es[ f (z), zk ]
C
k 1
证明 由复闭路定理得
n
f (z)dz f (z)dz
C
k 1 Ck
由留数的定义得
n
f (z)dz 2i R es[ f (z), zk ]
C
k 1
y C1
C
z•1 C2 o C3 • z3 •z2 x
5
三、留数的计算
z0
]
lim(
lim
z z0
P(z0 ) Q(z0 )

数学物理方法 第4章 留数定理

数学物理方法 第4章 留数定理


e
ma
2 ia


0
cos ma x a
2 2
dx i
e
ma

e
ma
2 ia
2a
y
例:
0
sin x x
dx

CR
解:如图4.9所示,
图4.9
0
x

sin x x
dx lim
R 0

R
sin x x
R e imx dx lim dx R 2i 0 x 1
1
z 1
1 2
z z 2
1

2
iz

dz
z 1
z (1 ) z
2 2
i
f (z)
dz
z 1
( z 1)( z )
1
记:
z
( z 1)( z )
它在复平面上有2个单极点

1

其中 z 在单位圆内,其留数为:
CR
x 图4.7



f ( x ) dx 2 i
{
f (z)
在上半平面所有奇点的留数之和}
例:


dx 1 x
2

解: 记:
z i
f (z)
1 1 z
2
,它在上半平面有单极点
其留数为:
1 zi 1 2i
Re sf ( i ) lim ( z i ) f ( z ) lim
1 z ( z 2i)
3
并求函数在这些极点的留数。

《数学物理方法》3留数定理及其应用

《数学物理方法》3留数定理及其应用
1 n1 zn2 z
1)
z0 1 是f(z)的单极点
Re s f(1) lim( z 1)f(z) 1
z1
n
[解2]
Re
s
f(1)
lzim1( zn
1 1)
lzim1
1 nz n1
1 n
[例3] 求 f(z) 1 的极点及其留数
sin z
[解] z n(n 0, 1, 2, )
z0
z0 z 2i 2i 2
z0 0 是f(z)的三阶极点
Re
s
f(0)
lim
z0
1 2!
d2 dz 2
z3 f(z)
1 d2
lim
z0
2!
dz
2
1
z
2i
lim
z0
1 2!(z
2 2i)3
1 i
8i 8
[例2] [解1]

f(z)
1 zn 1
f(z)(z 1)(z
在z0=1的留数
f(z)
z n 是f(z)的单极点
Re
s
f(n)
zlimn( z
n) 1
sin
z
lim
zn
( z n)
(sin z)
lim
zn
1 cos
z

1)n
[例] 求
f(z)(szin
2z 1)3
ez 的极点及其留数
z1
[解] z0 1是f(z)的单极点
z0 1 是f(z)的三阶极点
zkdz (re i)kd(re i)
C
C
ir
k
1
2
e

数学物理方法第04章习题

数学物理方法第04章习题

第四章 习题答案4.2-1 ()2π0d 1cos I a a ϕϕ=>+⎰解:令e i z ϕ=,则1ei zϕ--=,d d e d d d i zz i iz iz ϕϕϕϕ==⇒=,1cos 2z z ϕ-+=所以,2111d 2d 212z z z zI i z az z z iz a -====++⎛⎫++ ⎪⎝⎭⎰⎰而()2121f z z az =++的极点为211z a a =---,221z a a =-+- 因为1a >,所以1z 在圆1z =外,而2z 在圆1z =内。

()222111Res 2221z a a f z z aa =-+-==+-()222212π2πRes 4π211I i f z i a a =⨯⋅=⨯=--4.2-2 ()22π2cos 2d 0112cos I p p p ϕϕϕ=<<-+⎰解:令e i z ϕ=,则1ei zϕ--=,d d e d d d i z z i iz iz ϕϕϕϕ==⇒=,1cos 2z z ϕ-+=22cos 22z z ϕ-+=,()2222441cos 2224z z z z ϕ--⎛⎫+==++ ⎪⎝⎭所以,()()()()()4424411121d 21d 14141122z z z z z z z iz I i z pz z p p z z p-==-+++==----⨯++⎰⎰ 令()()()()24411zf z z pz z p +=--的极点有10z =(四阶),21z p=,3z p =(一阶)因为01p <<,所以,10z =和3z p =在圆1z =内。

()()()()()()()2244344211Res 11z pz p f z z p zpz z p pp=++=-⋅=---()()()()243413411d Res 3!d 1z z f z z z z pz z p =⎡⎤+⎢⎥=⋅⎢⎥--⎣⎦但此式求解非常困难。

第四章 数理方法 留数定理

第四章  数理方法 留数定理
1、留数的来历—— 始于f (z)的奇点 ★柯西定理的含义 逆时针→

l
f ( z )dz 0

l
f ( z )dz

l0
f ( z )dz ←逆时针
z0
l0 l
★内、外境界线逆时针积分相等。 ★如果
f ( z)
k


ak ( z z0 ) k
图4.1
★如果 f ( z )
l


l
f ( z )dz
( a z
l k k

k
)dz
图4.3 绕行走点 在左手侧正方向
a1 2、函数在无穷远点留数:
k
数学物理方法
★设函数在无穷远点∞上解析,在l 所围的区域 内除有限个孤立奇点外无其它奇点,则:

l
f ( z )dz
( ak z dz )
2 2
1 1 2 z1 1 1 2 z2
1 1 1 1 ( ) 1 i 2 i 2 1 2 1 2
§4.2 应用留数定理计算实变 函数定积分
数学物理方法
一、思路:实函数定积分转换为复函数回路积分
方法2:
数学物理方法
dz 2 i Res f ( z1 ) 2 z 1 z 2 z 1 2 i lim[( z z1 ) ] z z1 ( z z1 )( z z2 ) 1 2 i lim[ ] z z1 ( z z ) 2 2 i 1
l k 1
n
数学物理方法
三、单极点处留数的计算
1、单极点的留数 方法1:
Res f ( z0 ) lim( z z0 ) f ( z )

数学物理方法 第四章 留数定理【VIP专享】

数学物理方法 第四章 留数定理【VIP专享】

d m1 dz m1
(z
z0 )m
f
(z)
a1 (m 1)!a0 m! (z z0 )
因此, 已知 m 后:
Res f (z0 ) a1
lim
zz0
(
m
1 1)!
d m1 dz m1
[(z
z0 )m
f
( z )]
例1:求 解:
f
(z)
1 (zn 1)
在 z0 1
处的留数。
m?
| z |
1
12
1
12 1 1
| z |
1 12
1
12 1
(1 )(1 )
1 (1 )(1 ) 1 (1 ) 1
Re s
f
1
1 2
lim (z
zz
z )
(z
1 z )(z
z )
lim 1
1
zz (z z ) ( 1 1 2 1 1 2 )
非零的有限值
f (z) P(z) , Q(z)
z0是Q(z)的一价零点, P(z) 0.
Res
P(z)
f
(z0 )
lim (z
zz0
z0 )
Q(z)
P(z0 ) Q' (z0)
二、m (m2)阶极点留数的计算:设 z0 是 f (z) 的 m 阶极点,
f (z)
am (z z0 )m
a1 z z0
在其奇点 z0 n
的留数。
解: 一价极点
z=n
lim
zn
(
z
n
)
f
(
z)
lim
zn

数学物理方法 第四章 留数定理

数学物理方法 第四章 留数定理
l l
将f (z)在无穷远邻域展开
k l f ( z)dz l k ak z
dz
1
2 i( a1 ) 2 i Re s f ()
Re 即使无限远点不是奇点, s f () a1 也可以不为零。
f ( z ) dz 2 ia
z0是Q( z )的一价零点 P( z ) 0. ,
P( z ) P( z0 ) Res f ( z0 ) lim( z z0 ) z z0 Q( z ) Q' ( z0 )
二、m (m2)阶极点留数的计算:设 z0 是 f (z) 的 m 阶极点,
a m a1 f ( z) a0 a1 ( z z0 ) m ( z z0 ) z z0
1
另外 1 1 2 1 lim Re s f z z ( z 2 2 z )' 1 1 lim 2 z z 2 z 2 1 1 2 ( 2)


1 2 1
2
15
§4.2 应用留数理论计算实变函数定积分
如果令 z =1· ix=cos x+i sin x, 则积分路 e 径变成单位圆的围路积分。因为
1 ix 1 ix cos x ( e e ) ( z z 1 ) 0 2 2 1 ix 1 ix 1 sin x ( e e ) ( z z ) 2i 2i 1 dx dz iz
实变函数积分复变函数的回路积分 基本思想: 将在区间 l1=[a, b] 的实变函数积分与 复平面上的回路积分联系起来,
I f ( x ) dx
a
b
可以看做复变函数线积分的特例, 即是复变函 数在实轴上的线积分。因此,可把上述实数 积分与复变函数积分联系起来。

数学物理方法9

数学物理方法9

第四章 留数定理

c
f ( z )e ipz dz
R

R
f ( x)e ipx dx f ( z )e ipz dz
cR
2iRes ( f ( z ))
第四章 留数定理
约当(Jordan)引理:z在上半平面趋于无穷时,如果f(z)一 致趋于0,且Re(p)>0,则
R c R
2
f ( z )dz f ( z )dz
第四章 留数定理
可以证明,后两项为0。
因此
I (1 e 2ia ) 2iResf (i ) e az ( z i ) 2i lim 2ieia z i 1 ez
I sin a
第四章 留数定理 例:计算 I sin(x )dx 解:改为计算 I ' e dx ,被积函数没有有限远奇点。采



f ( x)eipx dx 2i上半平面Res( f ( z))
第四章 留数定理
例:计算
I

0
x sin mx dx 2 2 x a
解:被积函数有两个单极点:ia、-ia。实轴加上半平面半圆 构成积分回路,有:
因此
I

2
zeimz c z 2 a 2 dz 2iRes(ia) ze imz ma 2i lim ( z ia) 2 ie 2 z ia z a
lim

f ( z)e dz 0
ipz
证:设p为正实数,有
| f ( z )e dz || f (e R)e
ipz i cR 0

ipR cos pR sin d
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第四章 留数定理
1. 函数z ze z f /1)(=在0=z 的奇点类型为 本性奇点 ,其留数为 1/2 。

2. 设n m ,为整数,则=⋅⎰
-dx nx mx )cos (sin π
π
0 。

3.函数2
3)(22+++=z z z z z f 有____1___个极点,为_____1____阶极点,在极点处的
留数为____________-2____________。

4.

的单极点,则
为__________________。

5.函数sin /()z z f z e =在0=z 的奇点类型为 可去奇点 ,其留为 0
6.函数4
3)(22-+-=z z z
z z f 有________个极点,为__________阶极点;在极点处的
留数 为________________________。

7.

的 。

A) 单极点 B) 二阶极点
C) 三阶极点 D) 四阶极点
8.已知函数,试判断

的几阶极点,然后计算



的留数,再利用所得结果给出在
的邻域上洛朗展开级
数的前三项。

(注意:此题亦可用的泰勒展开直接求出
的洛朗展开的前几项,然后利用
所得结果求出留数。

)
9.求函数的奇点所在的位置,然后计算积分。

10.用留数定理计算复积分⎰
=-+=
2
/3||22
)
2)(1(z z z dz
I 。

解: 回路内有两个一阶极点.,21i z i z -== (2分)其留数为
分)
(350
/)34(])2(2/[1]
)2)(/[(1lim )]
()[(lim )(Re 2
2221i i i z i z z f i z z sf i
z i
z -=-=-+=-=→→
分)
(350
/)34(])2(2/[1]
)2)(/[(1lim )]
()[(lim )(Re 2
2222i i i z i z z f i z z sf i
z i
z +=---=--=+=→-→
25/8))(Re )((Re 221i z sf z sf i I ππ=+= (2分)。

11.用留数定理计算实积分 ⎰+=π
20
sin 35x
dx
I
解: 设,ix e z =则)./(),2/()(sin 1iz dz dx i z z x =-=- (2分) 于是,
⎰⎰==--+=-+=
1||21||13
1032)2/()(35)/(z z iz z dz
i z z iz dz I (2分) )3103/(1)(2-+=iz z z f 的零点,3/1i z -= .32i z -= 其中只有1z 为单位圆内一阶
极点(2分), 其留数为
i z z z z z f z z z sf z z z z 81
)(31)(31lim
)]()[(lim )(Re 212
1111
=-=-=-=→→ (2分)
由留数定理得 .2
8122π
π=⋅
⋅=i i I (2分 12.用留数定理计算复积分

=--3
||2)
5)(1(z z z z dz。

解:被积函数)
5)(1(1
)(2--=
z z z z f 有两个极点对积分有贡献:单极点1=z ,两
阶极点0=z 。

留数分别为4
/1)1(Res 25/6)0(Res -==f f ---(6分)
根据留数定理得
i f f i z z z dz z 50))1(Res )0(Res (2)
5)(1(3||2π
π-=+=--⎰=
13.用留数定理计算实积分⎰∞
∞-+ 2
41
dx x 。

解:根据留数定理有:
⎰∞∞-+=
=+=2
241
)({241z z f i dx x I π在上半平面所有奇点留数之和}---(2分) 所以 )2(Res 2i f i I ⋅=π
41
)
2(lim 22
2z i z i i
z +-⋅=→π
2
412π
π=⋅
=i i 14.用留数定理计算复积分22
|4|4
(3)(1)z z dz
I z z -==-+⎰
解:由题意
被积函数2
2
()(3)(1)
z f z z z =-+,有一个二阶极点01z =-和一个单极点03z =。

(3分)
又因为二阶极点01z =-不在积分回路之内,所以现在只考虑单极点03z =,即
22
2
233Re (3)lim[(3)]lim[]
(3)(1)(1)z z z z sf z z z z →→=-=-++ 9
16
=
(5分) 所以复积分
22
|4|
49
2R e (3)(3)(1)8
z z d z
I i s f i z z ππ-==
==-+

(2分)
15. 用留数定理计算实积分 2
cos 4sin 236x x x
dx x ∞
-∞-+⎰。

解:由题意
222 cos 4sin 2cos 4sin 2363636x x x x x x dx dx dx x x x ∞
∞∞-∞-∞-∞-=-+++⎰⎰⎰ 而
422cos 413636zi x dx e dz x z ∞
∞-∞-∞=++⎰⎰ (1)
222sin 213636zi
x x z dx e dz x i z ∞∞-∞-∞=++⎰⎰ (2) (2分)
对于(1)式中,积分函数有两个单极点6i ±,6i +在上半平面,而42
36zi
e z +在6i +的
留数为
4424
266lim [(6)]lim []36612zi zi z i z i e e e z i z z i i
-→+→+-==++ (3分) 对于(2)积分中的函数有两个单极点6i ±,函数在6i +的留数为
2212
266lim [(6)]lim []3662zi zi z i z i ze ze e z i z z i i
-→+→+-==
++ (3分)
所以
2412 2412
2
cos 4sin 2[]36122122
x x x e e dx i e e x i i πππ--∞
---∞-=-=-+⎰ (2分) 16.用留数定理计算复积分⎰
=---=
2
|2|2
)2)(1(z z z zdz
I 。

解: 回路内有一个二阶极点2=z 和一个单极点1=z (2分)其留数为 1)1(Res =f 和 1)2(Res -=f (6分)
0))2((Re 2==sf i I π (2分)。

17. 用留数定理计算实积分⎰

∞-+ 2
42cos dx x x。

解:根据留数定理有:
z
i e z i dx x x I 202
241{242cos 2⎰∞+=+=π在上半平面所有奇点留数之和}(2分)
所以 )2(Res 2i f i I ⋅=π
(3分) 4)2(lim 2222z
e i z i z
i i z +-⋅=→π (3
分)
e 2
424
-4ππ=⋅=-i e i (2分) 18.用留数定理计算复积分 ⎰
=--+=3
|2|)
4)(2(z z z z dz
I 。

19. 用留数定理计算实积分⎰

∞-+= 2
9cos dx x x
I 。

20.用留数定理计算积分
⎰=--3
||2)2)(1(z z z dz。

解:被积函数2
)2)(1(1
)(--=
z z z f 在积分围线内有两个极点:单极点1=z ,两阶
极点2=z 。

---(2分)
留数分别为
1)()1(lim )1(Res 1=-=→z f z f z ---(3分)

[]
111lim )()2()!12(1lim )2(Res 222
-=⎥⎦

⎢⎣⎡-=--=→→z dz d z f z dz d f z z ---(3分)
根据留数定理得
0))2(Res )1(Res (2)2)(1(3
||2=+=--⎰=z f f i z z dz
π ---(2分) 用留数定理计算实积分
⎰+π
20cos 2x dx。

解:⎰⎰⎰⎰
===--+++=++=++
=+1||1||2
1||120
)32)(32(21422
2/cos 2z z z z z dz
i z z dz i z
z iz dz x dx π ----------------(2+2+2=6分) 根据留数定理得
3
2)3232(122)}32(Res {2cos 220
π
πππ
=
+++-=+-=+⎰
i i f i x dx ----------------(2+1+1=4分)。

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