大学原子物理第一章复习.doc
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即:
所以□粒子对原子的角动量守恒, 即:
1".些_ = L
dt
导出2Z疽
~~L~
c - e -V o
=2v0-sin-
★对汤姆逊西瓜模型否定的依据是:a Bi 散射实验否定了汤姆逊的原子•模型,根据实验结麋,卢瑟福于1911年提出了原子的核式模型。
★卢瑟福模型:原子中心有一个极小的原子核,它集中了全部的正电荷和儿乎所有的质量,所有电子都分布在它的周围.
★库仑散射公式b = -cot-
2 2
Ze 2
(a为库仑散射因子a = W—)
4兀£
(E为入射粒子的能量)
1 2Ze
2 - dv
=m 4兀琮r dt
因为F为有心力,对离心0的力矩为0 ,
1 2Ze [ _ dv d(p L dv
2-•% 一m ----------- = -y——
4®)r d(p dt r d(p
->
dv -
4泻)
推导过程:设入射粒子为a粒子,在推导库仑散射公式之前,我们对散射过程作如下假设:
1.假定只发生单次散射,散射现象只有当a 粒子与原子核距离相近时,才会有明显的作用,所以发生散射的机会很少;
2.假定粒子与原子核之间只有库仑力相互作用;
3.忽略核外电子的作用,这是由于核外电子的质量不到原子的千分之一,同时粒子运动的速度比较高,估算结果表明核外电子对散射的影响极小,所以可以忽略不计;
®4.假定原子核静止。这是为了简化计算。(在推导公式之后可以知道这个假定是可以排除的,原子核电子共同绕着公共质心运动,但在这种情况下,库仑散射公式依旧是成立的)两边同时积分有"八盅^号膈即⑴
r T T T
对左式:\d v = v-v^(2)
因为库仑力是保守力,系统机械能守恒,取距原子核无限远处势能为0,则有
1 2 1 2 7P
~^v t =~mv Q =E
设了了方向上单位矢量为
e
,则有
v/-v o 玲
由牛顿第二定律知:
T T T d V
F = ma = m——
dt
二 1 2Ze2 -
F = ----- --------- 弁
T T C ・ e T ^-
v o=2v o sm T^/
其中
(3)
T C . 6 0
e; = z - sin —+ /-cos
— ' 2 2
—> —>
—> 另一方面:弁=,•
COS 9+/sin 。
a 1
成1 4 o Nnld^l 16sin 46>
子核,将a 粒子散射到0方向单位立体角的
「力―。—
—
几
率。
可得:Jo r@(p = Jo (icos(p+j sin (p)d(p 微分截面接可表示为:
= 2cos —(z sin —4- jcos —)
c 。-
=2cos —e ;
2 ' (4 )
★实验验证:由上式可知:
系统角动量守恒,所以
L=L m = mrv sin(〃-饥=mvb
将上式代入(5)可得:b = -coi-
2 2
1 2Ze 2
其中 -------------- 厂 八1 4花o E
2. 在a 粒子能量与偏转角固时,被散射
的a 粒子数与金属箔厚度成正比;
3. 偏转角巾和金属箔厚度固定时,散射的粒 子数与a 粒子能量的平方成反比;
4. 散射粒子数与Ze 成正比,Ze 是原子核的 正电荷,从而可以测定Z 。
£21913年,盖革与马斯顿的实验结果表 明
上述四点都相吻合。b 与。之间有着对应关系,瞄准距离b 减
小,则散射角o 增大,但要想通过实验验证, 却存在困难,因为瞄准距离b 仍然无法准 确测量,所以对上式还需要进一步推导,以 使微观量与宏观量联系起来。进而有了卢瑟 福散射公式。
★卢瑟福散射公式(推导过程不考查): 靶上的总原子核为nAl 个,那么相应于dQ 立 体角的总散射面积为
£ = nAb ds 片
=nAt -6r 2JQ/16sin 4
—
2
对全部的入射a 粒子而言,被散射到d 。内
的几率为
1920年查德维克实验用卢瑟福的公 式
第一次直接通过实验测量出了原子 的电荷数
Z,通过比较证实了原子的电 荷薮Z 辱于这元
素的原子序数,这个 结论从其他角度对原子结构所作出的 考虑相结合,这就进一步证明了卢瑟 福公式的正确性。
★卢瑟福模型遇到的困难:
1、 无法解释原子的稳定性
2、 无法解释原子的同一性
3、 无法解释原子的再生十生
以上两个公式均是著名的卢瑟福散射公式 ★微分截面 靶的单位面积内的每个靶原
将(2) (3) (4)
C . ° T 1 2"。沥3.与=磁; 带入(1)可得: IZe 1
c e- 2 cos —e ; L 2
(5)
1.一定能量的a 粒子,被一定的金属箔散射
时,在6角&向单位立体角中的粒子数与 成
正比CSC 4
—;
2
£ nla 2
d^l
dN
dp (e )=-=
£□对应的1-6课后习题
也・4 。 N
16 sin —
z
2