PMT基础知识之六(光电倍增管坪特性)
光电倍增管特性及应用
光电倍增管特性及应用光电倍增管（photomultiplier tube，简称PMT）是一种具有高增益和低噪声的光电探测器，广泛应用于光电传感、光谱分析、医学影像等领域。
在本文中，我将详细介绍光电倍增管的特性和应用。
光电倍增管的结构由光阴极、光学系统、电子倍增系统和采样系统组成。
当入射光通过光学系统到达光阴极时，光子会激发光阴极上的电子发射，被光阴极吸收的光子数与发射电子数成正比。
这些发射的电子经过电子倍增系统，通过二次发射和隔离电子逐级倍增，从而形成一个电荷增益的级联过程。
最后，采样系统将输出信号转化为电压脉冲形式。
光电倍增管具有以下特点：1. 高增益：光电倍增管的增益通常在10^6到10^8之间，即每一个入射光子可以产生大量的电子被乘以倍增因子。
2. 宽动态范围：光电倍增管的输出信号可以覆盖从甚微的光到极强的光，可以处理不同亮度范围的信号。
3. 快速响应：光电倍增管的时间响应通常在几纳秒到几十纳秒之间，可以满足对快速变化的光信号的需求。
4. 低噪声：光电倍增管的噪声来自于光电子发射过程和电子倍增过程中的随机性，但其噪声水平较低，可以提供较高的信噪比。
5. 可靠性：光电倍增管具有长寿命、高可靠性和较好的线性输出特性，适用于长时间连续工作。
光电倍增管在许多领域都有广泛应用：1. 光电传感：光电倍增管可以将光信号转换为电信号，用于检测和测量光的强度、波长和时间特性。
例如，在光谱仪、光度计和测光仪中，光电倍增管可以实现对光谱的高灵敏度和高分辨率的测量。
2. 时间测量：光电倍增管的快速响应特性使其在时间测量中得到广泛应用。
例如，在飞行时间质谱仪中，光电倍增管可以测量荷电粒子的到达时间，从而确定其质量和能量，广泛应用于物理、化学和生物学等领域。
3. 放射性测量：光电倍增管可用于检测和测量放射性粒子的能量和强度。
例如，在核物理实验中，光电倍增管可以用于测量射线的能量和位置，从而提供有关粒子的重要信息。
4. 医学影像：光电倍增管广泛应用于医学影像，如正电子发射断层成像（PET）和单光子发射断层成像（SPECT），用于检测和诊断疾病。
PMT基础知识(内部培训资料 演示文稿
四 百叶窗型（VB） 特点
1第一倍增极的有效面积大，易制成较大阴 极的PMT 2 耐磁牲好、 3 输出电流大、 4 增益高 ▲ 代表管型：R1513 R887 EMI9635QB 等
五 细网型（FM） 特点：
1 耐磁性能好（强磁场下工作） 2 均匀性好 3 倍增极短、平行电场、具有位置探测功 能。
光窗材料透过率曲线
光电倍增管光谱短波阈由入射 光窗决定。
光电阴极
光电阴极是接收光子而放出光 电子的电极。一般分为半透明 （入射光和光电子同一方问） 的端面或四面窗阴极和不透明 （入射光的方向与光电子方向 相反）。见图（2）电子轨迹图。
电子轨迹图
(1) 单碱 Sb-Cs
特点是： 阴极电阻低，允许强光下有大电流流过阴 极的场合下工作）
加工技术。在光阴极面上加偏置电压，降 低导带壁垒。使得这种结构在到1.4μm或到 1.7μm长波方向的大范围内具有高灵敏度， 而目前为止光电倍增管还无法实现如此大
范围波长探测。不过，由于在常温下暗电 流大，这种光阴极面工作时必须冷却到60 ～ -80 ℃。
电压 (V)
光阴极电流与所加电压的关系曲线
我们称入射的电子为一次电子，发射的 电子为二次电子。二次电子发射系数 定义为发射的二次电子数NS和入射的 一次电子数Ne之比：
NS
Ne
光电倍增管结构如图所示。
一个光电倍增管可以分为几个部分：
（1）入射光窗、 （2）光电阴极、 （3）电子光学输入系统、 （4）二次倍增系统、 （5）阳极。
入射光窗
1μA 1μA 0.1μA / 0.01μA 10μA
10μA
(*)0.1μA 0.1μA
我公司生产的PMT的阴极材料主要是：
(1) Sb-Cs (2) 双碱（Sb-RbCs、Sb-KCs） (3) 高温双碱（Sb-K-Na） (4) 多碱（Sb-K-Na-Cs）
pmt的工作原理特点和应用
PMT的工作原理特点和应用1. 工作原理光电倍增管（Photomultiplier Tube，简称PMT）是一种常用于光检测和光测量的器件，其工作原理基于光电效应。
它由光电阴极、一系列的二次电子倍增结构和收集极组成。
PMT的工作原理如下：1.当光射到光电阴极上时，光电阴极中的光电子通过光电效应被激发并从光电阴极发射出来。
2.发射出的光电子被聚集在一个电子透镜中，进一步通过了二次电子倍增结构。
3.二次电子倍增结构由一系列的一阴极、二阴极和电子倍增板组成。
当一阴极接收到光电子时，产生了二次电子释放。
接下来，这些二次电子又被二阴极吸引，进一步产生更多的二次电子。
这个过程可以重复数次，使得电子倍增。
4.最后，释放出的电子被收集极收集，并转换为一个电流信号。
2. 特点PMT作为一种高灵敏度、高增益的光探测器，具有以下特点：•高增益：通过二次电子倍增结构使得输入光信号经过倍增处理，大大增强了信号强度，从而提高了灵敏度和可探测性能。
•高线性范围：PMT具有较高的线性范围，能够对不同光强度的信号做出准确的响应。
•良好的时间分辨率：由于PMT具有较快的响应速度，可以实现对短脉冲的检测和时间分辨。
•宽波长响应范围：PMT在可见光和近红外光区域具有较高的响应率，适用于多种不同波长范围内的应用。
•低噪声：PMT在低信号水平下也能提供较低的噪声，从而保证了较高的检测灵敏度。
3. 应用由于其卓越的性能，PMT在许多领域得到广泛应用。
3.1 生物医学领域•荧光分析: PMT可以用于荧光显微镜和荧光光谱仪等仪器中，用于检测和分析生物样品发出的荧光信号。
•核医学检测: PMT可用于核医学成像设备，如正电子发射计算机断层扫描（PET）仪器，用于探测放射性同位素的γ射线。
•光生物学研究: PMT被广泛用于测量细胞内的光信号，如钙离子浓度、荧光针标活性等。
3.2 粒子物理实验•粒子探测器: PMT可用于离子束探测器、粒子计数器等设备中，用于检测由高能粒子产生的闪烁光信号。
光电倍增管
光电倍增管1 概述光电倍增管（PMT）是光子技术器件中的一个重要产品，它是一种具有极高灵敏度和超快时间响应的光探测器件。
可广泛应用于光子计数、极微弱光探测、化学发光、生物发光研究、极低能量射线探测、分光光度计、旋光仪、色度计、照度计、尘埃计、浊度计、光密度计、热释光量仪、辐射量热计、扫描电镜、生化分析仪等仪器设备中。
2 光电倍增管的一般结构光电倍增管是一种真空器件。
它由光电发射阴极（光阴极）和聚焦电极、电子倍增极及电子收集极（阳极）等组成。
典型的光电倍增管按入射光接收方式可分为端窗式和侧窗式两种类型。
其主要工作过程如下：当光照射到光阴极时，光阴极向真空中激发出光电子。
这些光电子按聚焦极电场进入倍增系统，并通过进一步的二次发射得到的倍增放大。
然后把放大后的电子用阳极收集作为信号输出。
因为采用了二次发射倍增系统，所以光电倍增管在探测紫外、可见和近红外区的辐射能量的光电探测器中，具有极高的灵敏度和极低的噪声。
另外，光电倍增管还具有响应快速、成本低、阴极面积大等优点。
3 光电倍增管的类型3.1 按接收入射光方式分类光电倍增管按其接收入射光的方式一般可分成端窗型（Head-on）和侧窗型（si de-on）两大类。
侧窗型光电倍增管（R系列）是从玻璃壳的侧面接收入射光，两端窗型光电倍增管（CR系列）则从玻璃壳的顶部接收射光。
在通常情况下，侧窗型光电倍增管（R系列）的单价比较便宜（一般数百元/只），在分光光度计、旋光仪和常规光度测定方面具有广泛的应用。
大部分的侧窗型光电倍增管使用不透明光阴极（反射式光阴极）和环形聚焦型电子倍增极结构，这种结构能够使其在较低的工作电压下具有较高的灵敏度。
端窗型光电倍增管（CR系列）也称顶窗型光电倍增管。
其价格一般在千元以上，它是在其入射窗的内表面上沉积了半透明的光阴极（透过式光阴极），这使其具有优于侧窗型的均匀性。
端窗型光电倍增管的特点是拥有从几十平方毫米到几百平方厘米的光阴极，另外，现在还出现了针对高能物理实验用的可以广角度捕获入射光的大尺寸半球形光窗的光电倍增管。
光电倍增管原理、特性与应用
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” 小结
电子点火系统在现代汽车电子系统中有着广泛 的应用 Œ 用 ¬”˜” 专用集成电路可构成高能电子点 火器 Œ应当注意的是 š在使用中应合理选择工作点的 参数 Œ 以利提高电子点火系统乃至汽车发动机的可 靠性 "
收稿日期 š’••‘ • •‘ • •’ 咨询编号 š•‘•˜•”
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光电倍增管和硅光电倍增管
光电倍增管和硅光电倍增管
光电倍增管（Photo Multiplier Tube，简称PMT）是一种高灵敏度的光电探测器件，能够将微弱的光信号转化为电信号，广泛应用于光子计数、弱光探测、核医学等领域。
光电倍增管由光电阴极、倍增极和阳极组成，其核心部分是光电阴极和倍增极。
当光子入射到光电阴极上时，会激发出光电子，这些光电子在倍增极上经过多次倍增后，最终到达阳极，输出电信号。
硅光电倍增管（Silicon Photomultiplier，简称SiPM）是一种新型的光电探测器件，是二十世纪九十年代末发明的一种基于PN结的传感器。
它由多个雪崩二极管（APD）并联组成，具有增益高、灵敏度高、偏置电压低、对磁场不敏感、结构紧凑等特点。
硅光电倍增管的工作原理是当光子入射到硅光电倍增管的敏感区域时，会产生光电子，这些光电子在雪崩二极管中经过电场加速后与半导体晶体发生碰撞，激发出更多的电子，这些电子再经过电场加速后继续碰撞，形成雪崩效应，最终产生大量的电子和空穴，输出电信号。
硅光电倍增管与光电倍增管的区别：
1.材料不同：硅光电倍增管使用的是硅材料，而光电倍增管使用的是玻璃材料。
2.结构不同：硅光电倍增管是由多个雪崩二极管并联组成，而光电倍增管是由光电阴极、倍增极和阳极组成。
3.增益不同：硅光电倍增管的增益通常比光电倍增管更高，可以达到数千倍甚至更高。
4.尺寸不同：硅光电倍增管通常比光电倍增管更小，更便于集成和使用。
总之，硅光电倍增管是一种基于PN结的新型光电探测器件，具有高灵敏度、高分辨率和高稳定性等特点，适用于多种领域的光电探测和测量。
PMT基础知识(内部培训资料 演示文稿
这种结构在灵敏度上比GaAs(Cs)更向红外 方向延伸，而且在900 nm～1000 nm附近 的量子效率比Ag-O-Cs好得多
(11) InP/InGaAsP(Cs), InP/InGaAs(Cs)
电场辅助型光阴极面(Field-assisted photocathode)使用了PN结，这种PN结是 通过使用InP基板生长InP/InGaAsP,或 InP/InGaAs层形成的。电场辅助性光阴极 面在研发中采用了我们独有的半导体微细
0
c
0
ch W
1240
/W
2 二次电子发射的基本原理
当足够能量的电子轰击固体表面时， 就有一定数量的电子从固体表面发 射出来。如图所示。
一次电子
二次电子 二次电子发射面
基板电极
二次发射过程可以分为三个阶段：
(1) 入射电子与发射体中的电子相互作用， 一部分电子被激发到较高能级； (2) 一部分受激电子向发射体－真空界面运 动； (3) 到达表面的电子中，能量大于表面势垒 的那些电子发射到真空中
温度 (℃)
阴极电阻与温度关系曲线
特
阴极材料
Ag-O-Cs Sb-Cs Sb-Rb-Cs / Sb-K-Cs Sb-Na-K
-Na-K-Cs
Cs-As Cs-Te Cs-I
性
光谱响应范围、〔峰值波长〕 （nm）
线性电流（上限）（平均电流）
400~1200 (800) 300~650 (440) 300~650 (420) 300~650 (370) 185~850 (420) 900 (600) Exterior line extended type 185~930 (300~700) 115~320 (210) 115~200 (140)
光电倍增管PMT
光电倍增管—PMT简介光电倍增管：PhotoMultiplier Tube，简称PMT，是灵敏度极高，响应速度极快的光探测器。
可广泛应用于光子计数、极微弱光探测、化学发光、生物发光研究、极低能量射线探测、分光光度计、旋光仪、色度计、照度计、尘埃计、浊度计、光密度计、热释光量仪、辐射量热计、扫描电镜、生化分析仪等仪器设备中。
光电倍增管的一般结构光电倍增管由光电发射阴极（光阴极）和聚焦电极、电子倍增极及电子收集极（阳极）等组成。
典型的光电倍增管按入射光接收方式可分为端窗式和侧窗式两种类型。
其主要工作过程如下：当光照射到光阴极时，光阴极向真空中激发出光电子。
这些光电子按聚焦极电场进入倍增系统，并通过进一步的二次发射得到的倍增放大。
然后把放大后的电子用阳极收集作为信号输出。
因为采用了二次发射倍增系统，所以光电倍增管在探测紫外、可见和近红外区的辐射能量的光电探测器中，具有极高的灵敏度和极低的噪声。
另外，光电倍增管还具有响应快速、成本低、阴极面积大等优点。
光电倍增管的类型1 按接收入射光方式分类光电倍增管按其接收入射光的方式一般可分成端窗型（Head-on）和侧窗型（side-on）两大类。
侧窗型光电倍增管（R系列）是从玻璃壳的侧面接收入射光，两端窗型光电倍增管（CR系列）则从玻璃壳的顶部接收射光。
图2和图3分别是侧窗式光电倍增管和端窗式光电倍过管的外形图。
在通常情况下，侧窗型光电倍增管（R系列）的单价比较便宜（一般数百元/只），在分光光度计、旋光仪和常规光度测定方面具有广泛的应用。
大部分的侧窗型光电倍增管使用不透明光阴极（反射式光阴极）和环形聚焦型电子倍增极结构，这种结构能够使其在较低的工作电压下具有较高的灵敏度。
端窗型光电倍增管（CR系列）也称顶窗型光电倍增管。
其价格一般在千元以上，它是在其入射窗的内表面上沉积了半透明的光阴极（透过式光阴极），这使其具有优于侧窗型的均匀性。
端窗型光电倍增管的特点是拥有从几十平方毫米到几百平方厘米的光阴极，另外，现在还出现了针对高能物理实验用的可以广角度捕获入射光的大尺寸半球形光窗的光电倍增管。
光电倍增管的基本特性
光电倍增管的基本特性外光电效应所释放的电子打在物体上能释放出更多的电子的现象称为二次电子倍增。
光电倍增管就是根据二次电子倍增现象制造的。
它由一个光阴极、多个打拿极和一个阳极所组成，见图，每一个电极保持比前一个电极高得多的电压（如100V）。
当入射光照射到光阴极而释放出电子时，电子在高真空中被电场加速，打到第一打拿极上。
一个入射电子的能量给予打拿极中的多个电子，从而每一个入射电子平均使打拿极表面发射几个电子。
二次发射的电子又被加速打到第二打拿极上，电子数目再度被二次发射过程倍增，如此逐级进一步倍增，直到电子聚集到管子阳极为止。
通常光电倍增管约有十二个打拿极，电子放大系数（或称增益）可达108，特别适合于对微弱光强的测量，普遍为光电直读光谱仪所采用。
光电倍增管的窗口可分为侧窗式和端窗式两种.1) 灵敏度和工作光谱区光电倍增管的灵敏度和工作光谱区主要取决于光电倍增管阴极和打拿极的光电发射材料。
当入射到阴极表面的光子能量足以使电子脱离该表面时才发生电子的光电发射，即1/2mv2=h(-ф,( h(为光子能量，ф为电子的表面功函数，1/2mv2为电子动能)。
当h(<ф时，不会有表面光电发射，而当h(=ф时，才有可能发生光电发射，这时所对应的光的波长λ=C/(称为这种材料表面的阈波长。
随着入射光子波长的减小，产生光电子发射的效率将增大，但光电倍增管窗材料对光的吸收也随之增大。
显然，光电倍增管的短波响应的极限主要取决于窗材料，而长波响应的极限主要取决于阴极和打拿极材料的性能。
一般用于可见-红外光谱区的光电倍增管用玻璃窗，而用于紫外光谱区的用石英窗。
光阴极一般选用表面功函数低的碱金属材料，如红外谱区选用银-氧-铯阴极，可见光谱区用锑-铯阴极或铋-银-氧-铯阴极，而紫外谱区则采用多碱光电阴极或梯-碲阴极。
光电倍增管的灵敏度S是指在1lm的光通量照射下所输出的光电流强度，即S=i/F，单位为μA/lm。
显然，灵敏度随入射光的波长而变化，这种灵敏度称为光谱灵敏度，而描述光谱灵敏度随波长而变化的曲线称为光谱响应曲线(见右图)，由此可确定光电倍增管的工作光谱区和最灵敏波长。
光电倍增管原理特性及其应用
光电倍增管原理特性及其应用光电倍增管（Photomultiplier Tube，简称PMT）是一种特殊的电子设备，广泛应用于光电探测、荧光测量、核物理实验等领域。
它利用电子受光激发释放的方式将光信号转换为电信号，并通过电子倍增过程将电信号放大多倍，达到目的信号放大的效果。
本文将介绍光电倍增管的原理、特性以及常见的应用。
1.光信号的发射：光信号通过光阴极进入光电管，光阴极通常由碱金属镓锑（NaKSb）材料制成。
当光信号照射到光阴极上时，光子与光阴极上的物质相互作用，使得光电子从光阴极上释放出来。
2.倍增过程：光释放的电子进入倍增极，倍增极是一种由若干离子阱和荧光幕构成的结构。
当光电子进入倍增极后，它们会受到倍增极上高电压的作用，在电场的驱动下不断加速并撞击倍增极表面的离子阱。
每一次撞击会产生一系列二次电子，这些二次电子再次撞击离子阱，又会产生更多的二次电子，从而形成电子的雪崩放大效应。
通过层层倍增，最终使得放大倍数达到几千倍甚至几万倍。
3.电子与收集极的相互作用：经过倍增极放大的电子进入到收集极，收集极是一个高电压的吸收电极。
当电子撞击收集极时，就会产生微弱的电流信号，这个电流信号即为光电倍增管放大后的输出信号。
1.高增益：光电倍增管能够将输入光信号进行倍增，放大增益可达几千倍甚至几万倍。
2.快速响应：光电倍增管由于对光信号的快速响应能力强，其时间分辨率可以达到纳秒级。
3.宽动态范围：光电倍增管的动态范围非常广，可以从微弱信号到强光信号都能够进行检测。
4.低噪声：光电倍增管具有较低的噪声水平，能够提高信号的信噪比。
1.光谱分析：光电倍增管适用于光谱仪器、光谱分析系统等领域，能够将微弱的光信号转换为电信号并放大，提高谱线的信噪比。
2.荧光测量：光电倍增管可以用于荧光检测系统中，通过对荧光信号的放大和检测，实现对荧光染料浓度、荧光标记物的检测等。
3.粒子探测：在核物理实验中，光电倍增管可以用于探测粒子轨迹、测量粒子能量、顶点位置等研究。
PMT基础知识之六(光电倍增管“坪特性”)
图(8)不同甄别阈的坪曲线
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PMT基础知识之六(光电倍增管“坪特性”)
光电倍增管基础知识之六
(光电倍增管“坪特性”)
闪烁计数器的“坪”不是光电倍增管的固有特性，而是闪烁计数器在一定条件下所具有的特性，光电倍增管输出信号极噪声幅度随着夹在光电倍增管电压而变化，只有在一定电压范围内光电倍增管输出信号幅度大于仪器甄别阈，而噪声幅度又小于甄别阈是才产生计数坪，这种坪显然和脉冲幅度分布，晶体，光电倍增管的性能，仪器放大倍数，甄别阈(仪器参数)及其应用条件等因素有关。所以坪石综合因素的体现。但是它主要决定于光电倍增管的性能。这里只谈谈“坪”与管子性能的关系。
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图(6)不同温度的坪曲线
E坪与测量仪器参数的关系
测量仪器主要是指仪器的放大倍数与甄别阈.图(7,8)给出了不同甄别阈和放大倍数的坪曲线.由图可甄别阈选得小时,或放大倍数过大时,光电倍增管噪声提旱被记录,坪长缩短.甄别阈选得过大或放大倍数过小时,都使坪区往后移,有时候往往使管子工作电压过高,其高压电源不能满足要求,给实际工作带来困难,所以仪器的放大倍数与甄别阈必须根据测量仪器的实际条件和光电倍增管性能合理选择.
因此在一定条件下，坪的长短，坪斜的大小，主要决定管子的性能，特别是光电倍增管的噪声，对于结构和材料一定的管子而言，碱金属和激活温度的控制，特别是钾的控制是至关重要的。因为碱金属(特别是钾的控制)例如:K多Cs小都有又能造成阴极灵敏度小和阳极灵敏度低(电压高)的原因;如果Cs多K小就会暗电流大(噪声大)影响坪特性。所以在整个排气过程中，如烘烤和激活温度合适。碱金属的控制非常重要。切记～
图(3)不同兰白比的坪曲线
B阳极灵敏度
图给出了两支GDB-37光电倍增管的坪曲线。阳极灵敏度高的管子(28#)起坪早，结果也早，并且坪区比较窄(坪长较短250V);反之阳极灵敏度低的管子(37#)坪起的比较晚，结果也晚，
PMT基础知识之一光电倍增管的工作原理特点及应用)解析
PMT基础知识之一光电倍增管的工作原理特点及应用)解析光电倍增管（Photomultiplier Tube，简称PMT）是一种能将光信号转化为电信号的光电转换器件。
它以其高增益、快速响应和低噪音等特点，在许多领域的光学测量中得到广泛应用，包括光谱分析、荧光检测、核物理实验等。
光电倍增管的工作原理是利用光电效应和二次电子倍增效应。
它由以下几个要素组成：光阴极、光增倍电极、聚焦电极、二极子结构和阳极。
光阴极是光电效应的关键部分，它所采用的材料通常是碱金属或多元化合物。
当光照射到光阴极上时，光子能量被转化为电子能量，从而产生光电子。
光电子经过电场的作用，被加速到光增倍电极上。
光增倍电极上有许多层金属环，称为光栅，它们可以运用电场将光电子逐级地加速，并在每一级都发生冲击电离，产生次级电子，使光电子数量逐级增加。
次级电子经过电场聚焦，被减震电极引导到二极子结构处。
二极子结构由多个层次的金属环组成，其中正极为阳极，负极为阴极。
次级电子在二极子结构上发生冲击电离，二次电子产生的数量比初始光电子数量更多。
最后，二次电子被加速到阳极上，产生电流信号。
该电流的幅度与初始光子的能量成正比。
这个信号经过放大和处理后，最终用于检测和测量。
光电倍增管的特点包括高增益、宽动态范围、快速响应和低噪音。
其高增益是由于倍增过程中的二次电子冲击电离效应，可以将一个光子转化为数千个电子。
它的宽动态范围可以处理从强光到弱光的广泛光强范围。
快速响应让光电倍增管适用于高速计数和时间分辨测量。
低噪音使得它对弱信号有很高的灵敏度。
光电倍增管在许多领域中得到广泛应用。
在光谱分析中，它可以用于光谱仪和分光仪的检测器。
在荧光检测中，光电倍增管可以提高荧光检测的灵敏度和信噪比。
在核物理实验中，它可以用于测量射线和粒子的强度和能量。
总结起来，光电倍增管的工作原理是通过光电效应和二次电子倍增效应将光信号转化为电信号。
它的特点包括高增益、宽动态范围、快速响应和低噪音。
光电倍增管使用特性
光电倍增管使用特性光电倍增管（Photomultiplier Tube，简称PMT）是一种能将进入光电倍增管的单个光子转化为电流放大的光电转换器件。
它具有非常高的灵敏度和快速的响应速度，广泛应用于光子计数、荧光光谱、核与粒子物理学等领域。
光电倍增管的基本结构包括光阴极、一系列倍增极、收集极和输出电子接口。
当光子穿过光阴极时，会激发光电子的发射，产生初级电子。
初级电子由电场加速并打到第一个倍增极上，经过级联、倍增，最终在收集极上形成电流信号。
光电倍增管利用倍增过程中的二次发射效应和级联极的电场控制，将输入的单个光子转化为一个很大的电子倍增信号。
1.高增益：光电倍增管的增益通常在10^6-10^8量级，即每个进入光电倍增管的光子最终可以得到百万倍到亿倍的增强，这大大提高了信号的可靠性和测量的精确度。
2.宽动态范围：光电倍增管具有很宽的动态范围，可以在光强从几个光子到强光束甚至强电弧光源的程度下工作。
这使得光电倍增管非常适合于不同强度光的测量和检测。
3.快速响应：光电倍增管的响应时间通常在纳秒到微秒的量级，具有很高的时间分辨率。
因此，当需要对信号进行高速度的测量时，光电倍增管是一种非常理想的选择。
4.低噪声：光电倍增管具有很低的内部噪声，这可以保证非常高的信噪比，并提供非常精确的信号测量。
5.宽频率响应：光电倍增管具有宽频率响应范围，能够在直流到高频的频率下工作，这使得光电倍增管可以应用于不同频率下的信号检测和测量。
6.光谱响应范围广：光电倍增管对波长范围的响应通常从可见光到红外光，这使得它在光谱分析和成像等领域具有广泛应用。
除了以上的特性，光电倍增管还有一些应用上的特殊要求。
例如，在一些特定的应用场合中，对光电倍增管的暗噪声、温度稳定性、线性度和阴极的选择等方面有着更高的要求。
总之，光电倍增管是一种具有高增益、快速响应、低噪声和宽频率响应等优点的光电转换器件。
它在光子计数、荧光光谱、核与粒子物理学等领域发挥着重要的作用，为科学研究和工程应用提供了可靠的光探测技术。
光电倍增管的原理
光电倍增管的原理光电倍增管（Photomultiplier Tube, PMT）是一种广泛应用于光电探测领域的器件，其原理是通过光-电转换，经过电子倍增放大来实现光信号的增强和检测。
在一些弱光条件下，光电倍增管是一种非常有效的光电转换器件。
1.光电阴极2.光阴极电子放大光子激发的电子会穿过光阴极，并进入光阴极包围的真空管中。
在真空管中，电子被加速，形成一个电子束流。
3.动态电子倍增电子束流进入光电倍增管的倍增环区域，在外加高压的作用下，采用电子牵引、焦耳效应和微电子倍增效应等机制，电子将被逐个放大。
-电子牵引效应在倍增环中起主导作用。
当一个高电压加到倍增环以及附近的接电极上时，电子在电场力的作用下被加速，并沿着倍增环向前移动。
电子在前端的碱金属表面落下，从而激发产生次级电子。
-焦耳效应（周围电场引起的离子化）在增益放大中也发挥重要作用。
如相对小的电阻形成的焦耳发热，引起周围气体分子离子化，形成更多的次级电子。
-微电子倍增效应是一种扩散过程，几个次级电子在考虑孔径的微通道内移动，使它们被周围更高电场的VP电极引导，并在散射和碰撞过程中不断增长。
通过这些效应，一个原始的电子可以通过连续的电子倍增放大，形成一个电子倍增级联。
每次放大都会产生更多的次级电子，最终形成一个大量的电子脉冲。
4. Anode电子收集最后，形成的电子脉冲会被Anode接电极收集，产生一个电子信号。
然而，光电倍增管也有一些缺点，例如灵敏度低于一些半导体光探测器，有一定的暗电流以及受到磁场和高压电场的干扰等。
因此，在实际应用中需要综合考虑这些因素和不同的应用需求，选择适当的光电探测器。
光电倍增管基础知识
光电倍增管基础知识(光电倍增管原理、结构及特性)1 光电倍增管概述光电子应用技术是一门新兴的高新技术，当前还处于发展阶段。
相信它在21世纪必将有重大创新并迅速崛起。
光电子技术产业也必将发展成为一种新兴的知识经济，从而在新兴技术领域形成巨大的生产力。
光电倍增管（PMT）是光子技术器件中的一个重要产品，它是一种具有极高灵敏度和超快时间响应的光探测器件。
可广泛应用于光子计数、极微弱光探测、化学发光、生物发光研究、极低能量射线探测、分光光度计、旋光仪、色度计、照度计、尘埃计、浊度计、光密度计、热释光量仪、辐射量热计、扫描电镜、生化分析仪等仪器设备中。
2 光电倍增管的一般结构光电倍增管是一种真空器件。
它由光电发射阴极（光阴极）和聚焦电极、电子倍增极及电子收集极（阳极）等组成。
典型的光电倍增管按入射光接收方式可分为端窗式和侧窗式两种类型。
图1所示为端窗型光电倍增管的剖面结构图。
其主要工作过程如下：当光照射到光阴极时，光阴极向真空中激发出光电子。
这些光电子按聚焦极电场进入倍增系统，并通过进一步的二次发射得到的倍增放大。
然后把放大后的电子用阳极收集作为信号输出。
因为采用了二次发射倍增系统，所以光电倍增管在探测紫外、可见和近红外区的辐射能量的光电探测器中，具有极高的灵敏度和极低的噪声。
另外，光电倍增管还具有响应快速、成本低、阴极面积大等优点。
3 光电倍增管的类型3.1 按接收入射光方式分类光电倍增管按其接收入射光的方式一般可分成端窗型（Head-on）和侧窗型（side-on）两大类。
侧窗型光电倍增管（R系列）是从玻璃壳的侧面接收入射光，两端窗型光电倍增管（CR系列）则从玻璃壳的顶部接收射光。
图2和图3分别是侧窗式光电倍增管和端窗式光电倍过管的外形图。
在通常情况下，侧窗型光电倍增管（R系列）的单价比较便宜（一般数百元/只），在分光光度计、旋光仪和常规光度测定方面具有广泛的应用。
大部分的侧窗型光电倍增管使用不透明光阴极（反射式光阴极）和环形聚焦型电子倍增极结构，这种结构能够使其在较低的工作电压下具有较高的灵敏度。
PMT基础知识之一光电倍增管的工作原理特点及应用)
PMT基础知识之一光电倍增管的工作原理特点及应用)光电倍增管（Photomultiplier Tube，简称PMT）是一种能够将光信号转换为电信号的器件，具有高灵敏度、高增益、快速响应等特点，广泛应用于光学测量、粒子探测等领域。
PMT的工作原理是基于光电效应和二次电子倍增效应。
当光通过PM中的光阴极时，光子撞击光阴极上的金属或半导体材料，从而产生光电子。
光电子将被电场加速并进入第一倍增极，通过材料的二次发射效应，产生更多的二次电子。
这些二次电子接着被电场加速并进入下一个倍增极，继续产生更多二次电子。
这个过程循环进行，多级倍增极逐级放大电子信号，最终输出一个明显增强的电流脉冲。
PMT的特点主要包括：1.高灵敏度：PMT能够检测到非常微弱的光信号，其灵敏度可以达到单光子级别，可用于低光条件下的测量。
2.高增益：PMT具有非常高的增益，一次光电子可以放大为数百份甚至数千份电子信号。
这使得PMT在低光强条件下也能够产生易于检测的电信号。
3.宽动态范围：PMT的输出信号强度可以根据光信号的强弱自动调节，具有宽动态范围。
4.快速响应：PMT的输出信号响应时间较快，常常可以在纳秒到亚纳秒的时间内完成信号放大和输出。
PMT具有广泛的应用领域，包括但不限于以下几个方面：1.光学测量：PMT可用于光谱分析、荧光光谱测量、光强测量和生物荧光检测等领域。
2.粒子探测：PMT可作为核物理和高能物理中的粒子探测器，用于测量粒子的能量、充能、时间等参数。
3.星光观测：由于PMT对低光强的高灵敏度和高增益，可用于天文学中观测微弱的星光信号。
4.医学影像：PMT可用于核医学成像技术，如正电子发射断层扫描（PET）和单光子发射计算机断层扫描（SPECT）。
总之，光电倍增管是一种基于光电效应和二次电子倍增效应的器件，具有高灵敏度、高增益、快速响应等特点。
广泛应用于光学测量、粒子探测、医学影像等领域。
光电倍增管的原理和性能分析
光电倍增管的原理和性能分析光电倍增管（Photomultiplier Tube，PMT）是一种利用光电效应和电子倍增放大机制的光电检测器件。
它能将微弱的光信号转化为强电信号，广泛应用于核物理、光谱学、荧光分析等领域。
本文将详细介绍光电倍增管的原理和性能分析。
一、光电倍增管的结构与原理光电倍增管由光阴极、电子逸出极、电子倍增层和阳极四个部分组成。
其结构示意图如下图所示：（图1：光电倍增管结构示意图）光电倍增管的工作过程如下：1. 光阴极吸收光子，产生电子。
2. 电子经“光电子倍增”作用，在电子倍增层内被加速和放大。
3. 放大后的电子被收集到阳极上，形成一个强电信号输出。
下面我们分别介绍各个部分的作用。
1. 光阴极光阴极是光电倍增管的第一个组成部分。
其作用是将光子转化为电子。
常用的材料有 S-1、Cs3Sb、Na2KSb 等碱金属反射式光阴极。
当光线照射到光阴极表面时，光子与光阴极内的金属分子相互作用，把一些电子激发到光阴极的表面。
在电子释放的同时，光电子被电场加速，沿着管子方向移动。
2. 电子逸出极电子逸出极是光电倍增管的第二个组成部分。
其作用是使逸出的电子进入电子倍增层。
通常采用的是“阴极镜”式的逸出极。
当光电子进入逸出极表面时，由于逸出极表面的电场比光阴极的电场大，光阴极上的光电子会被吸引到逸出极表面，并且更多的电子被激发到逸出极表面。
3. 电子倍增层电子倍增层是光电倍增管的核心部分，也是光电子放大的关键步骤。
在电子倍增层中，光电子被如下图所示的电子倍增层结构放大。
（图2：电子倍增层结构示意图）其中，“聚焦极”作用是偏转电子向“微通道”方向运动，而“微通道板”上的金属管则是对电子进行倍增的关键部分。
当电子进入微通道管里，会被撞击到管壁，使管壁内部的金属原子受到电子撞击而产生“次级电子”。
光电倍增管及其基本特性
光电倍增管及其基本特性当入射光很微弱时，普通光电管产生的光电流很小，只有零点几μA，很不容易探测。
这时常用光电倍增管对电流进行放大，下图为其内部结构示意图。
1. 光电倍增管的结构和工作原理由光阴极、次阴极(倍增电极)以及阳极三部分组成。
光阴极是由半导体光电材料锑铯做成；次阴极是在镍或铜-铍的衬底上涂上锑铯材料而形成的，次阴极多的可达30级；阳极是最后用来收集电子的，收集到的电子数是阴极发射电子数的105~106倍。
即光电倍增管的放大倍数可达几万倍到几百万倍。
光电倍增管的灵敏度就比普通光电管高几万倍到几百万倍。
因此在很微弱的光照时，它就能产生很大的光电流。
2. 光电倍增管的主要参数（1）倍增系数M 倍增系数M等于n个倍增电极的二次电子发射系数δ的乘积。
如果n个倍增电极的δ都相同，则M=1因此，阳极电流I 为i —光电阴极的光电流光电倍增管的电流放大倍数β为M与所加电压有关，M在105~108之间，稳定性为1％左右，加速电压稳定性要在％以内。
如果有波动，倍增系数也要波动，因此M具有一定的统计涨落。
一般阳极和阴极之间的电压为1000~2500V，两个相邻的倍增电极的电位差为50~100V。
对所加电压越稳越好，这样可以减小统计涨落，从而减小测量误差。
光电倍增管的特性曲线（2）光电阴极灵敏度和光电倍增管总灵敏度一个光子在阴极上能够打出的平均电子数叫做光电倍增管的阴极灵敏度。
而一个光子在阳极上产生的平均电子数叫做光电倍增管的总灵敏度。
光电倍增管的最大灵敏度可达10A/lm，极间电压越高，灵敏度越高；但极间电压也不能太高，太高反而会使阳极电流不稳。
另外，由于光电倍增管的灵敏度很高，所以不能受强光照射，否则将会损坏。
（3）暗电流和本底脉冲一般在使用光电倍增管时，必须把管子放在暗室里避光使用，使其只对入射光起作用；但是由于环境温度、热辐射和其它因素的影响，即使没有光信号输入，加上电压后阳极仍有电流，这种电流称为暗电流，这是热发射所致或场致发射造成的，这种暗电流通常可以用补偿电路消除。
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光电倍增管基础知识之六
(光电倍增管“坪特性”)
闪烁计数器的“坪”不是光电倍增管的固有特性，而是闪烁计数器在一定条件下所具有的特性，光电倍增管输出信号极噪声幅度随着夹在光电倍增管电压而变化，只有在一定电压范围内光电倍增管输出信号幅度大于仪器甄别阈，而噪声幅度又小于甄别阈是才产生计数坪，这种坪显然和脉冲幅度分布，晶体，光电倍增管的性能，仪器放大倍数，甄别阈（仪器参数）及其应用条件等因素有关。
所以坪石综合因素的体现。
但是它主要决定于光电倍增管的性能。
这里只谈谈“坪”与管子性能的关系。
从理论上分析得知，管子性能不同其坪曲线也不相同。
下面就讨论一下光电倍增管的阴极灵敏度（兰光灵敏度或蓝白比）阳极灵敏度（增益）和噪声与坪曲线的关系问题
电压(Kv)
图(1) 不同辐射源的坪曲线
图(2) 不同晶体尺寸Nal(Tl)晶体的坪曲线
A 阴极兰光灵敏度
闪烁计数中的碘化钠晶体的发光光谱处于光谱兰区，管子的蓝光灵敏度高，其光电转化效率就高，所以管子的蓝光灵敏度的大小就反映出坪特性的好坏。
兰光灵敏度高，起坪时计数变化快，坪出现早。
图(3) 给出了两支阳极灵敏度相同，而兰光灵敏度不同的GDB-38的坪曲线。
1#管子兰光灵敏度高，起坪快，另外坪的上限与蓝白比有关（兰光灵敏度与白光灵敏度之比）有关。
“蓝白比”在一定程度上反映出管子的热噪声水平，比值小的管子一般热噪声大，高温时尤为严重. 从图可以看出兰白比高的53比兰白比低的72的坪要长30V.
图(3)不同兰白比的坪曲线
B 阳极灵敏度
图给出了两支GDB-37光电倍增管的坪曲线。
阳极灵敏度高的管子（28#）起坪早，结果也早，并且坪区比较窄（坪长较短250V）;反之阳极灵敏度低的管子（37#）坪起的比较晚，结果也晚，
坪区比较宽（坪长400V）
但必须指出，阳极灵敏度越差的管子坪越长，坪斜也小，这只能说明这种管子对电压变化不灵敏，但并不是在所有情况下都能给出最稳定的计数，更不能说这种管子最好，另外阳极灵敏度，工作电压高，用户不太愿意采用，所以降低阳极灵敏度来取得较长的坪是不可取的。
图(4)不同阳极光照灵敏度的坪曲线
C 噪声
从坪曲线可知，坪的终端一般是光电倍增管的噪声所致。
因为过高的电压会使光子，离子反馈（或场致发射）产生的噪声迅速增加，致使管子不能工作，坪曲线上跷，噪声大的管子，坪曲线就差（见图5）.
图(5)不同噪声能当量的坪曲线
D 温度
通常光电倍增管的灵敏度随工作温度升高而下降，使得始端计数率下降，坪前区往后移。
另外，光电倍增管的噪声也随升高而急剧增加。
式坪后区向前移，这两种影响使闪烁计数器中的坪缩短，坪斜加大（见图6）由于温度效应与光电倍增管材料和工艺有关，因而不同管子的高温坪曲线特性是不同的。
因此在一定条件下，坪的长短，坪斜的大小，主要决定管子的性能，特别是光电倍增管的噪声，对于结构和材料一定的管子而言，碱金属和激活温度的控制，特别是钾的控制是至关重要的。
因为碱金属（特别是钾的控制）例如:K多Cs小都有又能造成阴极灵敏度小和阳极灵敏度低（电压高）的原因；如果Cs多K小就会暗电流大（噪声大）影响坪特性。
所以在整个排气过程中，如烘烤和激活温度合适。
碱金属的控制非常重要。
切记！
图(6)不同温度的坪曲线
E 坪与测量仪器参数的关系
测量仪器主要是指仪器的放大倍数与甄别阈. 图(7,8)给出了不同甄别阈和放大倍数的坪曲线. 由图可甄别阈选得小时, 或放大倍数过大时, 光电倍增管噪声提旱被记录, 坪长缩短.
甄别阈选得过大或放大倍数过小时, 都使坪区往后移, 有时候往往使管子工作电压过高, 其高压电源不能满足要求, 给实际工作带来困难, 所以仪器的放大倍数与甄别阈必须根据测量仪器的实际条件和光电倍增管性能合理选择.
图(7) 不同放大倍数的坪曲线
图(8) 不同甄别阈的坪曲线。