多铁性材料BiFeO3的研究PPT课件
合集下载
相关主题
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
• 奈尔温度 • 磁滞回线：自发磁矩
11
多铁性起源
• 多铁材料在自然界中十分罕见，目前人们知道的有铋类钙 钛矿、稀土亚锰酸盐类钙钛矿以及方朋石等,它们的尼尔 温度很低,常为100K左右或以下,随温度的升高,磁电效应 降低也很快,所以单相材料的多铁性还需通过一些方法进 行加强
• BFO是已知的十分少见的室温下单相多铁性材料 • 探究多铁性难以存在的原因 ，有如下解释
18
写在最后
经常不断地学习,你就什么都知道。你知道得越多,你就越有力量 Study Constantly, And You Will Know Everything. The More
6
磁电效应工业应用
• 磁电传感器 • 多态存储器 • 多铁性内存 • 磁读电写硬盘
7
多铁性材料
• 至少拥有铁电(ferroelectricity)、铁磁(ferromagnetism) 或反铁磁(anti-ferromanetism） 、铁弹性(ferroelasticity)
等铁性中的两种性质的材料
同时要求制成纳米材料，打破其G型反铁磁调制螺旋结构。
16
BFO简介
• 掺杂改性机理
• A位掺杂一般有选择La3+,Nd3+等，化学价相近且离子半径 相近，易于取代，稳定氧八面体，减少Bi挥发，减少氧空 位，减少载流子，减少漏电导。
• 例：掺Dy:x=0.1 200kv电场下漏电流密度为3.6x10-8A/cm2 （3.62x10-6)，剩余极化 13.33 μc/cm2 原理：一方面使缺陷增加，另一方面降低Bi的挥发。
14
BFO简介
• 晶格常数不同的报道有同的数据，S.V 等测得的结果为 a=b=c=3.96A[16]， 而Fiebig 等测得的结果则为 a=b=c=5.63A，α=β=γ=59.4A， 三方钙钛矿结构由立方结构 沿（111）方向拉伸而成, 沿此方向Bi3+ 相对Fe-O 八面体位 移, 使晶体结构不均匀，自旋沿（110）面排列成螺旋结构, 周期约为600A。由于螺旋磁结构使得在低磁场下不仅表现 出极弱的铁磁性, 磁电效应也几乎为零，因此在室温下呈弱 的反铁磁性。
4
磁电效应的形成机理
• 原子（离子）位移型磁电效应
• 自旋有序诱导多铁性 • 铁涡性 • 界面机械关联 • 界面成键
5
磁电效应的形成机理
• 纯电子移动型磁电效应
通过电场或磁场控制电子行为来材料的磁性或电极化性 质，同时保证晶格的稳定性 • 表面磁电效应 • 界面载流子聚集型磁电效应 • 电子铁电性和电子型多铁体
9
多铁性起源
铁电有序
• 电滞回线：自发极化过程 • 自发极化----原子位置---氧八面体中离子偏离中心的运动-
--ABO3型钙钛矿结构 • 居里温度：顺电相到铁电相的转变温度
10
多铁性起源
• 铁磁有序
• 铁磁性起源—过渡元素的原子具有一定大小的固定磁矩， 有序排列
• 反铁磁性（BiFeO3)---原子自旋反向平行，宏观磁矩为0
• 正磁电效应 P=AH
• 逆磁电效应 M=AE
3
磁电效应起源
• 磁电效应的产生源于电子同时是电荷和自旋的载体。即外场 能够以静电力、静磁力和洛伦兹力的形式改变电子的物理状 态。而电子的自旋状态对物质的磁性有决定作用，电子的运 动状态则直接和间接地决定了物质的介电性质。
• 两种方向 a电子自旋状态改变自旋轨道耦合作用等电离子实构成晶格畸变伸缩铁电性产生 b带电离子实发生位移 -磁性离子间磁相互作用 -材料磁性变化
17
BFO简介
• B位掺杂 离子半径相近的，具有相似固溶体结构的B位原子掺杂 BiFe1-XRXO3
• 掺Ti:x=0.1 200KV/cm电场下漏电流密度=7.6x10-8A/cm2 （3.62x10-6)自发极化 32.5μc/cm2 剩余极化16.2 μc/cm2 原理：高价Ti有更多电子供给晶格，为了保证电中性，要 减少氧空位。 掺V/ Nb:降低氧空位 掺Co/Mn：磁性离子
• 不同结构多铁性材料产生多铁性的具体机理不同
13
BFO简介
• BiFeO3 是研究的最多的具有钙钛矿型结构的单相多铁性 材料。BiFeO3 在居里温度Tc ～ 830℃之间有铁电性，在 Tn ～ 370℃之间有反铁磁性。
来自百度文库• BiFeO3 的晶胞通常是不理想的立方点阵对称群，块体的 BiFeO3 属于R3C 点群, 为扭曲的三方钙钛矿结构。
12
多铁性起源
• A 经验： 几乎所有钙钛矿型铁电氧化物中的B位离子都是具有空d 轨道的过渡金属离子，而磁性氧化物需要d轨道未完全填 满的过渡金属离子，否则电子自旋相互抵消，磁性消失。
• B 理论： 晶体结构畸变，氧八面体中心原子偏离，形成铁电相，其 起源是B位离子空d轨道同其周围一个阴离子形成较强共 价键，以致偏移。这与磁性对于d轨道的需求不符。
15
BFO简介
• 纯的BiFeO3 基材料的磁电性能比较差，需要对其进行改 善。目前改善的方法有以下四种：
（1）Popov 等对BiFeO3 施加强磁场, 发现在200kOe 时， 有电子极化的突跃和线性磁电效应的出现；
（2）制成薄膜材料改变其结构； （3）稀土掺杂改性； （4）与其他钙钛矿型结构的铁电材料形成互溶体系。
多铁性材料BiFeO3的研究
10硕1
1
contents • 1、磁电效应与多铁材料 • 2、单相多铁性材料BiFeO3简述
2
磁电效应
• 与传统意义上的麦克斯韦方程组所表示的电磁耦合不同，磁 电效应所涉及的电磁耦合指的是表征介质磁学性质和介电性 质的序参量，即磁化强度（M）和电极化强度（p）之间存 在的耦合性质；基于此，外加电场若能改变介质的磁学性质 或者外加磁场能改变介质的电极化性质，称为磁电效应 (magnetoelectric effect).
8
多铁性材料
• 单相多铁性材料 • 单相多铁性材料的晶体类型主要有钙钛矿型化合物/六角
结构化合物/方硼石型化合物和BaMnF4化合物。 • 多铁性复合材料 • 包括铁电铁磁单相材料的复合压层，嵌入式和混合型复
合材料和超晶格结构材料。 • 对复合磁电材料而言,各组成相可不存在磁电性;但压磁相
在外加磁场下发生应变,应变通过压磁相与压电相之间的 机械耦合作用传递给压电相,然后通过压电效应产生电极 化,从而呈现磁电效应。
11
多铁性起源
• 多铁材料在自然界中十分罕见，目前人们知道的有铋类钙 钛矿、稀土亚锰酸盐类钙钛矿以及方朋石等,它们的尼尔 温度很低,常为100K左右或以下,随温度的升高,磁电效应 降低也很快,所以单相材料的多铁性还需通过一些方法进 行加强
• BFO是已知的十分少见的室温下单相多铁性材料 • 探究多铁性难以存在的原因 ，有如下解释
18
写在最后
经常不断地学习,你就什么都知道。你知道得越多,你就越有力量 Study Constantly, And You Will Know Everything. The More
6
磁电效应工业应用
• 磁电传感器 • 多态存储器 • 多铁性内存 • 磁读电写硬盘
7
多铁性材料
• 至少拥有铁电(ferroelectricity)、铁磁(ferromagnetism) 或反铁磁(anti-ferromanetism） 、铁弹性(ferroelasticity)
等铁性中的两种性质的材料
同时要求制成纳米材料，打破其G型反铁磁调制螺旋结构。
16
BFO简介
• 掺杂改性机理
• A位掺杂一般有选择La3+,Nd3+等，化学价相近且离子半径 相近，易于取代，稳定氧八面体，减少Bi挥发，减少氧空 位，减少载流子，减少漏电导。
• 例：掺Dy:x=0.1 200kv电场下漏电流密度为3.6x10-8A/cm2 （3.62x10-6)，剩余极化 13.33 μc/cm2 原理：一方面使缺陷增加，另一方面降低Bi的挥发。
14
BFO简介
• 晶格常数不同的报道有同的数据，S.V 等测得的结果为 a=b=c=3.96A[16]， 而Fiebig 等测得的结果则为 a=b=c=5.63A，α=β=γ=59.4A， 三方钙钛矿结构由立方结构 沿（111）方向拉伸而成, 沿此方向Bi3+ 相对Fe-O 八面体位 移, 使晶体结构不均匀，自旋沿（110）面排列成螺旋结构, 周期约为600A。由于螺旋磁结构使得在低磁场下不仅表现 出极弱的铁磁性, 磁电效应也几乎为零，因此在室温下呈弱 的反铁磁性。
4
磁电效应的形成机理
• 原子（离子）位移型磁电效应
• 自旋有序诱导多铁性 • 铁涡性 • 界面机械关联 • 界面成键
5
磁电效应的形成机理
• 纯电子移动型磁电效应
通过电场或磁场控制电子行为来材料的磁性或电极化性 质，同时保证晶格的稳定性 • 表面磁电效应 • 界面载流子聚集型磁电效应 • 电子铁电性和电子型多铁体
9
多铁性起源
铁电有序
• 电滞回线：自发极化过程 • 自发极化----原子位置---氧八面体中离子偏离中心的运动-
--ABO3型钙钛矿结构 • 居里温度：顺电相到铁电相的转变温度
10
多铁性起源
• 铁磁有序
• 铁磁性起源—过渡元素的原子具有一定大小的固定磁矩， 有序排列
• 反铁磁性（BiFeO3)---原子自旋反向平行，宏观磁矩为0
• 正磁电效应 P=AH
• 逆磁电效应 M=AE
3
磁电效应起源
• 磁电效应的产生源于电子同时是电荷和自旋的载体。即外场 能够以静电力、静磁力和洛伦兹力的形式改变电子的物理状 态。而电子的自旋状态对物质的磁性有决定作用，电子的运 动状态则直接和间接地决定了物质的介电性质。
• 两种方向 a电子自旋状态改变自旋轨道耦合作用等电离子实构成晶格畸变伸缩铁电性产生 b带电离子实发生位移 -磁性离子间磁相互作用 -材料磁性变化
17
BFO简介
• B位掺杂 离子半径相近的，具有相似固溶体结构的B位原子掺杂 BiFe1-XRXO3
• 掺Ti:x=0.1 200KV/cm电场下漏电流密度=7.6x10-8A/cm2 （3.62x10-6)自发极化 32.5μc/cm2 剩余极化16.2 μc/cm2 原理：高价Ti有更多电子供给晶格，为了保证电中性，要 减少氧空位。 掺V/ Nb:降低氧空位 掺Co/Mn：磁性离子
• 不同结构多铁性材料产生多铁性的具体机理不同
13
BFO简介
• BiFeO3 是研究的最多的具有钙钛矿型结构的单相多铁性 材料。BiFeO3 在居里温度Tc ～ 830℃之间有铁电性，在 Tn ～ 370℃之间有反铁磁性。
来自百度文库• BiFeO3 的晶胞通常是不理想的立方点阵对称群，块体的 BiFeO3 属于R3C 点群, 为扭曲的三方钙钛矿结构。
12
多铁性起源
• A 经验： 几乎所有钙钛矿型铁电氧化物中的B位离子都是具有空d 轨道的过渡金属离子，而磁性氧化物需要d轨道未完全填 满的过渡金属离子，否则电子自旋相互抵消，磁性消失。
• B 理论： 晶体结构畸变，氧八面体中心原子偏离，形成铁电相，其 起源是B位离子空d轨道同其周围一个阴离子形成较强共 价键，以致偏移。这与磁性对于d轨道的需求不符。
15
BFO简介
• 纯的BiFeO3 基材料的磁电性能比较差，需要对其进行改 善。目前改善的方法有以下四种：
（1）Popov 等对BiFeO3 施加强磁场, 发现在200kOe 时， 有电子极化的突跃和线性磁电效应的出现；
（2）制成薄膜材料改变其结构； （3）稀土掺杂改性； （4）与其他钙钛矿型结构的铁电材料形成互溶体系。
多铁性材料BiFeO3的研究
10硕1
1
contents • 1、磁电效应与多铁材料 • 2、单相多铁性材料BiFeO3简述
2
磁电效应
• 与传统意义上的麦克斯韦方程组所表示的电磁耦合不同，磁 电效应所涉及的电磁耦合指的是表征介质磁学性质和介电性 质的序参量，即磁化强度（M）和电极化强度（p）之间存 在的耦合性质；基于此，外加电场若能改变介质的磁学性质 或者外加磁场能改变介质的电极化性质，称为磁电效应 (magnetoelectric effect).
8
多铁性材料
• 单相多铁性材料 • 单相多铁性材料的晶体类型主要有钙钛矿型化合物/六角
结构化合物/方硼石型化合物和BaMnF4化合物。 • 多铁性复合材料 • 包括铁电铁磁单相材料的复合压层，嵌入式和混合型复
合材料和超晶格结构材料。 • 对复合磁电材料而言,各组成相可不存在磁电性;但压磁相
在外加磁场下发生应变,应变通过压磁相与压电相之间的 机械耦合作用传递给压电相,然后通过压电效应产生电极 化,从而呈现磁电效应。