6.5 夫琅禾费圆孔衍射和圆环衍射
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不同形状孔的弗朗禾费衍射
−ⅈ
̃0 () ⅆ （2）
∬
0
(0 )
现在假设一个坐标系，如图（1）
把坐标系带入到方程（2），则可以得到
图（1）
∞
2
( 2 + 2)
(
)
2
(, ) =
× ∬ (0 , 0 ) − 0 +0 ⅆ0 ⅆ0
ⅈ
−∞
其中(0 , 0 )为衍射屏后的复振幅，为光波的波长， =
6. 正 N 变形
到此处，我们可以设想任意 N 边形衍射孔形成的衍射强度分布。
思路是这样的：将一个任意正 N 边形孔分割成 N 个分别全等的等腰三角形，然后
使每个等腰三角形所形成的衍射场相干叠加所
形成的衍射场就是这个正 N 边形所形成的衍射
场（如图（15））。
有计算机所绘制的图像和导出公式可以看出：
B(j)=pi*a*y(j)/(lmda*z);
I(i,j)=((sin(A(i)))/(A(i)+eps))^2*((sin(B(j)))/(B(j)+eps))^2;
end
end
>> figure(1)
>> imshow(I*225)
>> figure(2)
>> mesh(I)
8
图（8） 正方形孔的夫琅禾费衍射振动分布
并且用 matlab 和 mathematical 绘制出衍射强度分布的图像。由此，我们可以推
广出任意正 N 边形的夫琅禾费衍射公式。同时，我们假设任意不规则形状的夫琅
禾费衍射的计算思路。
关键字：夫琅禾费衍射，等腰三角形，正 N 变形
1. 引言
圆孔夫琅和费衍射ppt课件
几何光学 :
(经透镜) 物点 象点 物(物点集合) 象(象点集合)
波动光学 :
(经透镜) 物点 象斑 物(物点集合) 象(象斑集合)
距离很近的两个物点的象斑有可能重叠，从而分辨不清。
5
下面所要学习的瑞利准指明了重叠所允 许的程度。
即两个点光源恰好能被光学仪器所分辨 下限为：一个点光源的衍射图样的中央最 亮处刚好与另一个点光源的衍射图样的第 一个最暗处相重合。这时，这两个点光源 恰好能被光学仪器所分辨。
( f 为透镜的焦距)
3
2.光学仪器的分辩本领 各种光学仪器成像的清晰程度受到光的
衍射现象所限制，有一个最高的极限。 原因：点光源经过圆孔夫琅禾费衍射后并不 能成一个点，而是形成一个衍射图样，若两 个点光源的衍射图样绝大部分相互重叠，那 么就不能分辨出两个物点了。
4
在光学成象问题中，有两种讨论方法：
解：以视觉感受最灵敏的黄绿光来讨论，=550 nm。
人眼最小分辨角： R
1.22
d
2.2 104 rad
设人离纱窗距离为 s ，则恰能分辨时
R
l s
s l 9.1 m
R
13
所以电子显微镜分辨本领很高，可观察物质 的结构。
▲ 在正常照明下，人眼瞳孔直径约为3mm，
对 = 0.55 m（5500A ）的黄光， 1，
可分辨约 9m 远处的相距 2mm 的两个点
▲ 夜间观看汽车灯，远看是一个亮点，逐渐 移近才看出是两个灯。
12
例12-20 在通常的明亮环境中，人眼瞳孔的直径约为 3 mm，问人眼的最小分辨角是多大？如果纱窗上两 根细丝之间的距离 l=2.0 mm，问离纱窗多远处人眼 恰能分辨清楚两根细丝？
6.5 夫琅禾费圆孔衍射和圆环衍射
I3 A32 0.0016 I0
物理科学与信息工程学院 5
夫琅和费圆孔衍射图样中央是一很亮的圆斑,集中了衍射 光能量的83.8%, 通常称为艾里斑.因为夫琅禾费圆孔衍射的 光强分布，首先由英国天文学家艾里（S. G. Airy,18011892)导出的。它的中心是点光源的几何光学像。
圆孔的夫琅禾费衍射 照片
愈大或D愈小，衍射现象愈显著。
物理科学与信息工程学院 7
例题：如图，经准直的光束垂直投射到一光屏上， 屏上开有两个直径均为d，中心间距为D的圆孔，且 满足D > d，试分析夫琅禾费衍射图样。
y
d
x
F'
D
f' 解： 圆孔的衍射图样只取决于圆孔的直径，而与圆 孔的位置是否偏离透镜主轴无关。
物
I0
(1
2)
J
2
(2m2 m2
)
2
J1
(2m1 m1
)
2
.
R2 / R1
I I0
1.0
0,0.5,0.8
R1
R2
R1 R2
0
圆环的夫琅和费衍射光强分布
sin
本节结束 14
根据几何光学的知识，凡是平行于主轴的任何光 线，经透镜折射后，都将会聚于主焦点，或者说从 波面上所有点发出的次波，经过透镜而到达焦点F 都有相同的光程。
因此中央最大值的位置是在透镜的主轴上，而和 圆孔的位置无关。直径完全相同的两个圆孔并排时， 由它们产生的两个衍射图样也完全相同，而且完全 重合。圆孔衍射图样如图。
物理科学与信息工程学院 6
艾里斑的半 角宽度为:
1 sin 1
0.61 1.22
圆孔衍射和圆屏衍射-精品文档
a an相差甚微 ， An （1）n为很小的整数， 1与 0 2 a1 a , A , I 1 （2） 相当于直线传播 2 4
（4）如平行光入射
n为很小的奇数 n为很小的偶数
（3） 观察点P的位置使波面上的第一个带露出， A 1 a 1
R
4.菲涅耳波带片
露出的半波带只让基数（或偶数带）透光如下图 光源、波带片、成像屏之间 的关系如下式所示，规律和 凸透镜成像规律一样。
n n n n n n n n n
n
n
n
rn
n
n n
rn n
n
n
n
n
半波带个数n的求法 R r 1 1 n rR R r
2 n 2 0
rn
为圆孔半径，
0
0
r 0 为孔屏到考察点 P 的距离
R
为光源到孔屏的距离
a1
1 1 讨论： A n a 1 a n 2 2
m个半波带被遮住
a a a a m 1 m 1 m 3 n ( a ) m 2 2 2 2 2 A (p ) 0 a a a a a m 1 m 1 m 3 n 1 a n n ( a ) ( ) m 2 2 2 2 2 2 2
1 1 1 1 2 ' R r0 f n
2 f n
设想制造一种屏使它对于考察点 P 只让奇数 半波带或只让偶数半波带透光，那么各半波带 相应各点到达 P 点的光程差为波的整数倍，即 相位相差2π的整数倍，因而相互加强，故 P 点的合振幅为 A a a n 2 n 1 或A n 2 n 这样的光学元件称波带片。 例如，某一波带片对P点露出前10个奇数带， 那么
夫琅禾费圆孔衍射
把单缝衍射装置中的单缝以一小孔代替应用氦氖激光器可以在透镜的焦平面上看到圆孔衍射图样衍射图样是一组同心的明暗相间的圆环可以证明以第一暗环为范围的中央亮斑的光强占整个入射光束光强的84这个中央光斑称为艾里斑
实验目的
❖ 观察夫郎和费圆孔衍射图样
实验步骤
把单缝衍射装置中的单缝以一小孔代替，应用
氦氖激光器，可以在透镜的焦平面上看到圆孔
衍射图样，衍射图样是一组同心的明暗相间的
圆环，可以证明以第一暗环为范围的中央亮斑
的光强占整个入射光束光强的84%，这个中央
光斑称为艾里斑。经计算可知，.61
R
1.22
D
上式中D是圆孔的直径； 若上透图镜可L知2的，焦为距：为f，则艾里斑的线半径由
l f .tg1
由于1一般很小，故 tg1 sin1 。1 则：
l 1.22 f
D
实验仪器摆放
实验步骤
❖ 1、把所有器件按图十五的顺序摆放在平台上， 调至共轴。其中光栏和微测目镜之间的距离 必须保证满足远场条件。其中衍射孔的大小 为1mm。（图中数据均为参考数据）
❖ 2、调节透镜直至能在微测目镜中看其中心为 亮斑到衍射条纹。
❖ 3、记录下艾里斑的直径e，和计算值进行比 较。
数据处理
❖ 用测微目镜测出艾里斑的直径e，由已知衍射小孔 直径d=1mm，焦距f=70mm，可验证：
e 1.22 f
a 公式的正确性（其中为孔的半径），本实验要求实 验环境很暗。
思考题
菲涅尔圆孔衍射图样的中心点可能是亮的，也可 能是暗的，而夫琅和费圆孔衍射的中心总是亮的。 这是为什么？
实验目的
❖ 观察夫郎和费圆孔衍射图样
实验步骤
把单缝衍射装置中的单缝以一小孔代替，应用
氦氖激光器，可以在透镜的焦平面上看到圆孔
衍射图样，衍射图样是一组同心的明暗相间的
圆环，可以证明以第一暗环为范围的中央亮斑
的光强占整个入射光束光强的84%，这个中央
光斑称为艾里斑。经计算可知，.61
R
1.22
D
上式中D是圆孔的直径； 若上透图镜可L知2的，焦为距：为f，则艾里斑的线半径由
l f .tg1
由于1一般很小，故 tg1 sin1 。1 则：
l 1.22 f
D
实验仪器摆放
实验步骤
❖ 1、把所有器件按图十五的顺序摆放在平台上， 调至共轴。其中光栏和微测目镜之间的距离 必须保证满足远场条件。其中衍射孔的大小 为1mm。（图中数据均为参考数据）
❖ 2、调节透镜直至能在微测目镜中看其中心为 亮斑到衍射条纹。
❖ 3、记录下艾里斑的直径e，和计算值进行比 较。
数据处理
❖ 用测微目镜测出艾里斑的直径e，由已知衍射小孔 直径d=1mm，焦距f=70mm，可验证：
e 1.22 f
a 公式的正确性（其中为孔的半径），本实验要求实 验环境很暗。
思考题
菲涅尔圆孔衍射图样的中心点可能是亮的，也可 能是暗的，而夫琅和费圆孔衍射的中心总是亮的。 这是为什么？
圆孔衍射
6
S1 S2
可分辨 此时两爱 里斑重叠 部分的光 强为一个 光斑中心 最大值的 80％。 ％。
S1 S2
恰可分辨
两爱里斑中心距d 恰好等于爱里斑半径。 两爱里斑中心距 0恰好等于爱里斑半径。
S1 S2
不可分辨
7
2.光学仪器分辨率 光学仪器分辨率 满足瑞利判据的两物点间的距离， 满足瑞利判据的两物点间的距离，就是光学仪器 所能分辨的最小距离。 所能分辨的最小距离。此时两个物点对透镜中心所张 的角δϕ称为最小分辨角。 δϕ称为最小分辨角 的角δϕ称为最小分辨角。 d0为光学仪器可分辨的最小距离，即为两物点可 为光学仪器可分辨的最小距离， 分辨的最小距离， 为圆孔到两物点的垂直距离， 分辨的最小距离，L为圆孔到两物点的垂直距离，若为 光学仪器， 即为焦距f 为圆孔直径。 光学仪器，则L即为焦距f。D为圆孔直径。 光学仪器中将最小分辨角的倒数称为仪器的分辨率 光学仪器中将最小分辨角的倒数称为仪器的分辨率。
4
二、光学仪器的分辨本领
一般光学仪器成像， 一般光学仪器成像，光学仪器对点物成象是一个 有一定大小的爱里斑。 有一定大小的爱里斑。 所以由于衍射现象 会使图像边缘变得模糊不清， 由于衍射现象， 所以由于衍射现象，会使图像边缘变得模糊不清， 使图像分辨率下降。 使图像分辨率下降。 点物S 象S’ 一个透镜成象的光路 可用两个透镜的作用来 L 等效，如图所示： 等效，如图所示： L1 L2 象 点物就相当于在透 点物 物方焦点处， 镜L1物方焦点处，经通 f1 f2 光孔径A， 光孔径 ，进行夫琅和 费衍射，在透镜L 费衍射，在透镜 2的象 A 方焦点处形成的中央零 仅当通光孔径足够大时， 仅当通光孔径足够大时， 级明斑中心。 级明斑中心。 爱里斑才可能很小。 a >> λ 爱里斑才可能很小。 5
S1 S2
可分辨 此时两爱 里斑重叠 部分的光 强为一个 光斑中心 最大值的 80％。 ％。
S1 S2
恰可分辨
两爱里斑中心距d 恰好等于爱里斑半径。 两爱里斑中心距 0恰好等于爱里斑半径。
S1 S2
不可分辨
7
2.光学仪器分辨率 光学仪器分辨率 满足瑞利判据的两物点间的距离， 满足瑞利判据的两物点间的距离，就是光学仪器 所能分辨的最小距离。 所能分辨的最小距离。此时两个物点对透镜中心所张 的角δϕ称为最小分辨角。 δϕ称为最小分辨角 的角δϕ称为最小分辨角。 d0为光学仪器可分辨的最小距离，即为两物点可 为光学仪器可分辨的最小距离， 分辨的最小距离， 为圆孔到两物点的垂直距离， 分辨的最小距离，L为圆孔到两物点的垂直距离，若为 光学仪器， 即为焦距f 为圆孔直径。 光学仪器，则L即为焦距f。D为圆孔直径。 光学仪器中将最小分辨角的倒数称为仪器的分辨率 光学仪器中将最小分辨角的倒数称为仪器的分辨率。
4
二、光学仪器的分辨本领
一般光学仪器成像， 一般光学仪器成像，光学仪器对点物成象是一个 有一定大小的爱里斑。 有一定大小的爱里斑。 所以由于衍射现象 会使图像边缘变得模糊不清， 由于衍射现象， 所以由于衍射现象，会使图像边缘变得模糊不清， 使图像分辨率下降。 使图像分辨率下降。 点物S 象S’ 一个透镜成象的光路 可用两个透镜的作用来 L 等效，如图所示： 等效，如图所示： L1 L2 象 点物就相当于在透 点物 物方焦点处， 镜L1物方焦点处，经通 f1 f2 光孔径A， 光孔径 ，进行夫琅和 费衍射，在透镜L 费衍射，在透镜 2的象 A 方焦点处形成的中央零 仅当通光孔径足够大时， 仅当通光孔径足够大时， 级明斑中心。 级明斑中心。 爱里斑才可能很小。 a >> λ 爱里斑才可能很小。 5
单缝和圆孔的夫琅禾费衍射介绍
2
明纹在屏上的位置
x f sin f (2k 1)
2a
k ax 1 3.5 0.5 3
f 2
第3级明 纹
（2）对应于 p点缝可分成多少个半波带？
asin (2k 1)
2
(23 1) 7
22
7个半波带
（3）将缝宽增加1倍，p 点将变为什么条纹？
y2 = u
-2 - o
··
··
2 u
-2.46π -1.43π
+1.43π +2.46π
u 1.43， 2.46， 3.47，…
相应 asin 1.43, 2.46, 3.47,…
三、入射光非垂直入射时光程差的计算
DB BC
b(sin sin)
“半波带”发的光在 P处干涉相消形成暗纹。
当asin=3/2时，可将缝分为3个半波带.
a
AA
A1
p
B
A2 C
o
B /2
相邻半波带的相对应点光程差均是/2,两个
“半波带”发的光在 P处干涉相消形成暗纹。第 3个“半波带”发的光在 P形成明纹。
一般情况下，可将缝分为k个半波带，当k为偶数 时，p点为暗纹，当k为奇数时，p点为明纹。
例3 在单缝衍射中，若使单缝和透镜分别 稍向上移，则衍射条纹将如何变化？ 解：
o
⑴单缝上移衍射光束向上平移经透镜聚焦后， 位置不变条纹不变 ⑵透镜上移衍射光束经透镜聚焦后，位置随之 上移条纹向上平移
例4 在单缝夫琅和费衍射实验中，缝宽a=10，缝 后透镜焦距 f =40cm , 试求第一级明纹的角宽度，线 宽度以及中央明纹的线宽度。
明纹在屏上的位置
x f sin f (2k 1)
2a
k ax 1 3.5 0.5 3
f 2
第3级明 纹
（2）对应于 p点缝可分成多少个半波带？
asin (2k 1)
2
(23 1) 7
22
7个半波带
（3）将缝宽增加1倍，p 点将变为什么条纹？
y2 = u
-2 - o
··
··
2 u
-2.46π -1.43π
+1.43π +2.46π
u 1.43， 2.46， 3.47，…
相应 asin 1.43, 2.46, 3.47,…
三、入射光非垂直入射时光程差的计算
DB BC
b(sin sin)
“半波带”发的光在 P处干涉相消形成暗纹。
当asin=3/2时，可将缝分为3个半波带.
a
AA
A1
p
B
A2 C
o
B /2
相邻半波带的相对应点光程差均是/2,两个
“半波带”发的光在 P处干涉相消形成暗纹。第 3个“半波带”发的光在 P形成明纹。
一般情况下，可将缝分为k个半波带，当k为偶数 时，p点为暗纹，当k为奇数时，p点为明纹。
例3 在单缝衍射中，若使单缝和透镜分别 稍向上移，则衍射条纹将如何变化？ 解：
o
⑴单缝上移衍射光束向上平移经透镜聚焦后， 位置不变条纹不变 ⑵透镜上移衍射光束经透镜聚焦后，位置随之 上移条纹向上平移
例4 在单缝夫琅和费衍射实验中，缝宽a=10，缝 后透镜焦距 f =40cm , 试求第一级明纹的角宽度，线 宽度以及中央明纹的线宽度。
高二物理竞赛课件：圆孔的夫琅禾费衍射 光学仪器的分辨本领
返回 退出
q
最小分辨角：
分辨本领：
qR
q1
1.22
d
R 1 d
qR 1.22
提高仪器分辨本领的两种方法：
增大孔径，减小波长。
望远镜： 不可选择，可 d R
返回 退出
显微镜：
最小分辨距离
s1s2
y
0.61
n sinu
显微镜的分辨本领
R 1 n sinu
y 0.61
数值孔径
显微镜： d 不会很大，可 R
返回 退出
例12-20 在通常的明亮环境中，人眼瞳孔的直径约为 3 mm，问人眼的最小分辨角是多大？如果纱窗上两 根细丝之间的距离 l=2.0 mm，问离纱窗多远处人眼 恰能分辨清楚两根细丝？
解：以视觉感受最灵敏的黄绿光来讨论，=550 nm。
人眼最小分辨角： qR
1.22
d
2.2 104 rad
π(a b)sinq
P点的光强为
Iq
I10
(
s in
)2
(
sin N sin
)2
返回 退出
P点的光强为
Iq
I10
(
s
in
)2
(
sin N sin
)2
单缝衍射因子 多缝干涉因子
讨论干涉因子，可得
(1)主极大
A
kπ ( k = 0,1,2, )
(a b)sinq k
Iq
I10
设人离纱窗距离为 s ，则恰能分辨时
qR
l s
s l 9.1 m
qR
返回 退出
§12-10 光栅衍射
一、光栅衍射
光栅：由大量等宽、等间距的平行狭缝(或反射 面) 所组成的光学元件
夫琅禾费衍射
夫琅禾费衍射摘要：运用数学方法推导了不同孔径夫琅禾费衍射的振幅和光强分布，并作出计算机模拟图，定性定量的研究夫朗禾费衍射的光强分布和图样。
引言光学中的衍射分为近场衍射和远场衍射，而我们在实验室见到的多是远场衍射，即夫琅禾费衍射，所以本文对其进行了进一步研究。
夫琅禾费衍射是平行光入射，所以可以较容易的用数学方法对其研究论证。
本文对不同孔径的夫琅禾费衍射进行了研究，掌握了他们的成像规律才能将其更好的应用在实际生活中。
关键词:夫朗禾费衍射 光强分布 计算机模拟 惠更斯-菲涅耳原理 傅里叶变换 1夫琅禾费单缝衍射光强及分布的研究衍射花样的光强分布B'M Bx FP 0PI/I 0光强振幅－3π-2π-ππ2π3π－3π-2π-ππ2π3πy=tguuuy图1 图2当光屏放置在透镜2L 的焦平面上时，屏上出现衍射花样，光强的分布可由u c I I 20sin =式决定，不同的衍射角θ对应于光屏上不同的观察点，首先来决定衍射花样中光强最大值和最小值的位置，即求出满足光强的一阶导数为零的那些点：()2222sin cos sin sin 0u u u u d u du u u -⎛⎫== ⎪⎝⎭ 由此得sin 0,u u tgu ==分别解以上两式，可得出所有的极值点。
1）单缝衍射中央最大值的位置：由sin 0u =，解得满足()00sin /u b πθλ=的那个方向，即0sin θ=0 (中央最大值的位置) （1）也就是在焦点0P 处，200p I =A ，光强为最大。
这里，叠加的各个次波位相差为零，所以振幅叠加相互加强。
2）单缝衍射最小值的位置由sin u =0 ，解得满足 2(s i n )/2k k u b k πθλπ== 的一些衍射方向，即sin k kbλθ=（最小值位置）()1,2,3,k =±±± （2）时，p A 为零，屏上这些点是暗的。
3）单缝衍射次最大的位置在每两个相邻最小值之间有一最大值，这些最大值的位置可由u tgu =这一超越方程解得，我们可以用图解法求得u 的值，作直线y u =和正切曲线y tgu =（图3的下半部），它们的诸交点就是这个超越方程的解：12340, 1.43, 2.463.47, 4.48,u u u u u ππππ==±=±=±=±由此可得分列于中央主最大两边的其他最大值（称为次最大）的位置为()1020300003sin 1.4325sin 2.4627sin 3.4721sin 21,2,k bb bbbbk b k λλθλλθλλθλθ=±≈±=±≈±=±≈±⎛⎫≈±+ ⎪⎝⎭=3) 把这些θ值代入u c I I 20sin =式，可得各最大值光强的比值，若以中央最大的光强20A 为1，即使振幅归一化，则对于10θ,20θ,30θ…处，次最大光强依次为2221230.0472,0.0165,0.0083,A =A =A = 衍射花样最大值与最小值位置沿着垂直于缝长的方向分S(图 3)布，（图3），并由（1）、（2）和（3）三式决定，在居间位置，光强也介乎最大值与最小值之间。
夫琅禾费圆孔衍射课件
夫琅禾费圆孔衍 射课件
目录
• 夫琅禾费圆孔衍射概述 • 衍射现象与波动理论 • 实验操作与结果分析 • 误差来源与实验改进 • 结论与展望
01
CATALOGUE
夫琅禾费圆孔衍射概述
定义与特点
定义
夫琅禾费圆孔衍射是指光通过一 个有限大小的圆孔后，在远场产 生的衍射现象。
特点
圆孔衍射的强度分布具有明暗相 间的干涉条纹，且随着孔径的减 小，条纹变得越明显。
THANKS
感谢观看
衍射现象与衍射系数
衍射现象
当光波遇到障碍物时，会绕过障碍物边缘继续传播的现象。
衍射系数
描述光波在衍射过程中各方向上强度分布的系数，与障碍物的形状、大小和波长 有关。
衍射的数学描述
惠更斯-菲涅尔原理
光波在传播过程中，每一个波前都可 以被视为新的子波源，子波的包络面 形成新的波前。
基尔霍夫衍射公式
描述了衍射光强分布的数学公式，是 求解衍射问题的重要工具。
研究展望与未步深入研究夫琅禾费圆孔衍射的 物理机制和数学模型，探索更精确的 理论预测方法，以提高实验结果的预 测精度。
加强与其他学科的交叉研究，如物理 学、数学、工程学等，以促进多学科 的融合与创新，推动光学技术的进步 与发展。
展望二
拓展夫琅禾费圆孔衍射的应用领域， 如光学成像、光束整形、光学微操纵 等，发掘其在现代光学技术中的潜在 应用价值。
01
02
03
04
使用高精度仪器
采用高精度测量仪器，如高精 度显微镜和测角仪，以提高测
量精度。
控制环境因素
在实验过程中，尽量减小环境 因素的影响，如保持室内恒温
、减少气流扰动等。
优化测量方法
采用更精确的测量方法，如使 用计算机辅助测量技术，以提
目录
• 夫琅禾费圆孔衍射概述 • 衍射现象与波动理论 • 实验操作与结果分析 • 误差来源与实验改进 • 结论与展望
01
CATALOGUE
夫琅禾费圆孔衍射概述
定义与特点
定义
夫琅禾费圆孔衍射是指光通过一 个有限大小的圆孔后，在远场产 生的衍射现象。
特点
圆孔衍射的强度分布具有明暗相 间的干涉条纹，且随着孔径的减 小，条纹变得越明显。
THANKS
感谢观看
衍射现象与衍射系数
衍射现象
当光波遇到障碍物时，会绕过障碍物边缘继续传播的现象。
衍射系数
描述光波在衍射过程中各方向上强度分布的系数，与障碍物的形状、大小和波长 有关。
衍射的数学描述
惠更斯-菲涅尔原理
光波在传播过程中，每一个波前都可 以被视为新的子波源，子波的包络面 形成新的波前。
基尔霍夫衍射公式
描述了衍射光强分布的数学公式，是 求解衍射问题的重要工具。
研究展望与未步深入研究夫琅禾费圆孔衍射的 物理机制和数学模型，探索更精确的 理论预测方法，以提高实验结果的预 测精度。
加强与其他学科的交叉研究，如物理 学、数学、工程学等，以促进多学科 的融合与创新，推动光学技术的进步 与发展。
展望二
拓展夫琅禾费圆孔衍射的应用领域， 如光学成像、光束整形、光学微操纵 等，发掘其在现代光学技术中的潜在 应用价值。
01
02
03
04
使用高精度仪器
采用高精度测量仪器，如高精 度显微镜和测角仪，以提高测
量精度。
控制环境因素
在实验过程中，尽量减小环境 因素的影响，如保持室内恒温
、减少气流扰动等。
优化测量方法
采用更精确的测量方法，如使 用计算机辅助测量技术，以提
圆孔的夫琅和费衍射
圆孔
L
爱里斑光强占总光强的84% 。而1级暗环 爱里斑光强占总光强的 级暗环 角宽度（爱里斑半角宽度）满足：（ ：（R、 角宽度（爱里斑半角宽度）满足：（ 、 D为小圆孔的半径和直径） 为小圆孔的半径和直径） 为小圆孔的半径和直径
sinθ1 = 0.610
I
I0
1.0
λ
R
= 1.22
λ
D
-1.116 1.116
A
φ
h
所以，每一原子层对入射 光就象平面镜 光就象平面镜。 所以，每一原子层对入射x光就象平面镜。入射光和反射 光符合反射定律。 光符合反射定律。
α =ϕ
2、不同层晶面间的干涉： 、不同层晶面间的干涉：
称为晶格常数。 相邻晶面层之间的距离 d 称为晶格常数。
α d
A
α α α
C B
当：∆ L = AC + CB = 2d sinα = kλ
得能产生强反射的波长为： 得能产生强反射的波长为：
2d sinα 0.130nm λ= = k 0.097nm k=3 k =4
4 o 如：λ = 0.1nm，d = 3000nm，则：θ1 = λ d = 3.33×10− rad = 0.002 ，
原子规则排列的晶体（如立方系的NaCl晶体），原子间距 原子规则排列的晶体（如立方系的 晶体），原子间距~1Å。 。 晶体），原子间距 射线的衍射，其衍射图样称为劳厄斑 劳厄斑。 可用作天然光栅观察 x 射线的衍射，其衍射图样称为劳厄斑。
sinθ
λ
R
0
圆孔夫琅和费衍射对光学系统的成像质量 有直接影响。 有直接影响。
-1.619
-0.610
0.610
1.619
L
爱里斑光强占总光强的84% 。而1级暗环 爱里斑光强占总光强的 级暗环 角宽度（爱里斑半角宽度）满足：（ ：（R、 角宽度（爱里斑半角宽度）满足：（ 、 D为小圆孔的半径和直径） 为小圆孔的半径和直径） 为小圆孔的半径和直径
sinθ1 = 0.610
I
I0
1.0
λ
R
= 1.22
λ
D
-1.116 1.116
A
φ
h
所以，每一原子层对入射 光就象平面镜 光就象平面镜。 所以，每一原子层对入射x光就象平面镜。入射光和反射 光符合反射定律。 光符合反射定律。
α =ϕ
2、不同层晶面间的干涉： 、不同层晶面间的干涉：
称为晶格常数。 相邻晶面层之间的距离 d 称为晶格常数。
α d
A
α α α
C B
当：∆ L = AC + CB = 2d sinα = kλ
得能产生强反射的波长为： 得能产生强反射的波长为：
2d sinα 0.130nm λ= = k 0.097nm k=3 k =4
4 o 如：λ = 0.1nm，d = 3000nm，则：θ1 = λ d = 3.33×10− rad = 0.002 ，
原子规则排列的晶体（如立方系的NaCl晶体），原子间距 原子规则排列的晶体（如立方系的 晶体），原子间距~1Å。 。 晶体），原子间距 射线的衍射，其衍射图样称为劳厄斑 劳厄斑。 可用作天然光栅观察 x 射线的衍射，其衍射图样称为劳厄斑。
sinθ
λ
R
0
圆孔夫琅和费衍射对光学系统的成像质量 有直接影响。 有直接影响。
-1.619
-0.610
0.610
1.619
夫琅禾费圆孔衍射
光学
§ 2.4 夫琅禾费圆孔衍射
衍射图和强度分布曲线
I/I0
1.0
0.5
0.0175
0.0042
R sin
0
0.610 1.116 1.619
HP
L
艾 里 斑
d
L
D
P
1
d
1
f
d ：艾里斑直径
∆θ1：艾里斑的半角宽度
1 sin1
0.61 1.22
R
D
若透镜L的焦距为 f ,则艾里斑的线半径为:
y
f'
D
由于D>d，因此 y<l ,即艾里斑内至少有一对杨氏干涉暗条纹。
光学
§ 2.4 夫琅禾费圆孔衍射
双圆孔衍射图
另一方面，两个圆孔的光波之间还会产生干涉，因此整个
衍射图样是受单圆孔衍射调制的杨氏干涉条纹。
y
d
x
F'
D
f'
光学
§ 2.4 夫琅禾费圆孔衍射
杨氏双孔干涉条纹
圆孔衍射图样
衍射图样与干涉图样叠加的结果为：
光学
§ 2.4 夫琅禾费圆孔衍射
由夫琅禾费圆孔衍射，艾里斑的线半径为：
1.22 f '
d
由杨氏双孔干涉的条纹间距为：
sin 20
1.333
R
最大与次最大值的相对强度为：
I /I0 1.0
I1 A12 0.0175 I0 I 2 A22 0.0042 I0
s in 30
1.847
R
0.5
I3 A32 0.0016 I0
0.0175
0.0042
0
0.610 1.116 1.619
《夫琅禾费圆孔衍射》课件
添加标题
添加标题
添加标题
添加标题
应用领域拓展：除了传统的光学领域， 夫琅禾费圆孔衍射技术还可以应用于 其他领域，如医学、生物、军事等， 具有更广泛的应用前景。
绿色环保：未来夫琅禾费圆孔衍射技 术将更加注重环保和可持续发展，采 用更加环保的材料和技术，减少对环 境的影响。
添加标题
添加标题
衍射公式的推导
添加标题
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ添加标题
衍射公式的应用与解释
夫琅禾费圆孔衍射的基本原理 衍射公式的推导过程 衍射公式的物理意义和应用 衍射公式的近似表达式和适用范围
实验结果展示：详细展示夫琅禾费 圆孔衍射实验的各种结果，包括不 同条件下的衍射图像、数据表格等。
结论总结：根据实验结果和对比分 析，总结夫琅禾费圆孔衍射的规律 和特点，以及实验的意义和价值。
实验结果展示：将处理后的实验结果以图表、图像等形式进行展示，方便理解和分析
实验数据记录：详细记录实验过程中的各项数据 数据处理方法：介绍对实验数据的处理和分析方法 结果展示：展示实验结果，包括图表、图像等形式 结果讨论：对实验结果进行讨论，解释可能的原因和意义
波动方程的推导
夫琅禾费圆孔衍射的推导过程
等。
光学仪器制造
激光技术
医学影像处理
军事领域侦查与制导
夫琅禾费圆孔衍射的基本原理 实验装置与操作方法 实验结果分析与讨论 结论与展望
未来技术进步：随着科技的不断进步， 夫琅禾费圆孔衍射技术将不断得到改 进和完善，提高成像质量和分辨率。
智能化发展：随着人工智能技术的不 断发展，夫琅禾费圆孔衍射技术将逐 渐实现智能化，提高成像速度和自动 化程度。
泛的应用。
光学仪器设计和优 化：通过夫琅禾费 圆孔衍射的原理， 可以设计和优化各 种光学仪器，提高 仪器的测量精度和
夫琅禾费圆孔衍射-精选
1sin10.61 R1.22D
上式中D是圆孔的直径； 若上透图镜可L知2的，焦为距：为f，则艾里斑的线半径由
l f.tg1
由于1一般很小，故 tg1sin1。1 则：
l 1.22 f
D
数据处理
用测微目镜测出艾里斑的直径e，由已知衍射小孔 直径d=1mm，焦距f=70mm，可验证：
e 1.22 f
夫琅禾费圆孔衍射-精选源自实验目的观察夫郎和费圆孔衍射图样
实验步骤
把单缝衍射装置中的单缝以一小孔代替，应用 氦氖激光器，可以在透镜的焦平面上看到圆孔 衍射图样，衍射图样是一组同心的明暗相间的 圆环，可以证明以第一暗环为范围的中央亮斑 的光强占整个入射光束光强的84%，这个中央 光斑称为艾里斑。经计算可知，艾里斑的半角 宽度为：
a 公式的正确性（其中为孔的半径），本实验要求实 验环境很暗。
思考题
菲涅尔圆孔衍射图样的中心点可能是亮的，也可 能是暗的，而夫琅和费圆孔衍射的中心总是亮的。 这是为什么？
文档名
THE END!THANK YOU !
上式中D是圆孔的直径； 若上透图镜可L知2的，焦为距：为f，则艾里斑的线半径由
l f.tg1
由于1一般很小，故 tg1sin1。1 则：
l 1.22 f
D
数据处理
用测微目镜测出艾里斑的直径e，由已知衍射小孔 直径d=1mm，焦距f=70mm，可验证：
e 1.22 f
夫琅禾费圆孔衍射-精选源自实验目的观察夫郎和费圆孔衍射图样
实验步骤
把单缝衍射装置中的单缝以一小孔代替，应用 氦氖激光器，可以在透镜的焦平面上看到圆孔 衍射图样，衍射图样是一组同心的明暗相间的 圆环，可以证明以第一暗环为范围的中央亮斑 的光强占整个入射光束光强的84%，这个中央 光斑称为艾里斑。经计算可知，艾里斑的半角 宽度为：
a 公式的正确性（其中为孔的半径），本实验要求实 验环境很暗。
思考题
菲涅尔圆孔衍射图样的中心点可能是亮的，也可 能是暗的，而夫琅和费圆孔衍射的中心总是亮的。 这是为什么？
文档名
THE END!THANK YOU !
夫琅和费衍射实验
课程名称：物理光学实验
实验名称：夫琅禾费衍射实验
'0'0E()a a P C C ==⎰⎰，利用贝塞尔
消像差透镜
图4 夫琅禾费衍射光路图
使其探测面与透镜的距离为透镜焦距f（探测器靶面的位置与滑块
17.3mm，透镜距离滑块刻度为6mm）；
“相机图像”预览功能，预览衍射图案。
调整CCD
光强适中（不饱和，也不过弱）。
记录CCD处的衍射图案；
打开软件，点击“圆孔方孔衍射”→“捕获衍射图案”，获取夫琅禾费圆孔衍射的实
图5
图6
图7 图8
图9 2.当D=300μm时的夫琅禾费圆孔衍射
图10
图11 图12
图13 L=500μm时的夫琅禾费方孔衍射
图14
图16
图17 L=300μm时的夫琅禾费方孔衍射
图18
图19 图20
图21
六、数据处理
同数据记录
七、结果陈述：
实验得到了夫琅禾费圆孔衍射和夫琅禾费方孔衍射的实验图像。
测量了夫琅禾费圆孔衍射和夫琅禾费方孔衍射的光强分布，发现实验值和理论值符合的很好，说明夫琅禾费衍射公式的正确性。
实验得到了夫琅禾费圆孔衍射和夫琅禾费方孔衍射虚焦时的图像。
夫郎禾费圆孔衍射
令b
2 sin
~ AP ce
i
2
r0
(ib)l l! l 0
R
0
d sin l d
l 1 0
2
2– 3 圆孔衍射
第2章 波的衍射
r0
~ AP ce
2
i
2
(ib)l l! l 0
R
0
d sin l d
l 1 0
A
o dφ ρ dρ φ ds x
o
R R
B
C
2 R sin /( / 2)
y
2– 3 圆孔衍射
第2章 波的衍射
在傍轴条件下,用单色平面光波（波长为λ）垂直入 射半径为R的圆孔，孔中心为坐标原点，原点与面元ds上 沿θ方向衍射的光线的光程差为Δ, 发光面元；ds = ρdρ dφ . 在屏幕上的衍射复振幅为：
cos , sin , 0 e0 0, sin , cos e0 sin sin
i
r0
e
i
y
ds
x
ds ρ φ
0
ro+Δ θ ro z
代入上式得：
2– 3 圆孔衍射
第2章 波的衍射
2
~ AP ce
i 2
~ AP ce
ห้องสมุดไป่ตู้r0
(i) 2n R R (2n 1)!! b (2 ) 2(n 1) 2n!! n 0 2n!
2n 2n 2
2 ~ 2 在屏幕上衍射光强分布为 ： I A A
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由此可见，由于衍射效应，截面有限而且绝对平行的光束是 并不存在的，由于光波波长很短，在通常情况下，衍射发散角 很小，不过在激光通讯或激光测距等远程装置中，即使很小的 发散角也会造成很大的光斑，所以在设计时要特别加以考虑。
12
二、圆环的夫琅禾费衍射
实验装置如下图所示
R1
R2
L1
L2
S*
物理科学与信息工程学院 13
I3 A32 0.0016 I0
物理科学与信息工程学院 5
夫琅和费圆孔衍射图样中央是一很亮的圆斑,集中了衍射 光能量的83.8%, 通常称为艾里斑.因为夫琅禾费圆孔衍射的 光强分布，首先由英国天文学家艾里（S. G. Airy,18011892)导出的。它的中心是点光源的几何光学像。
圆孔的夫琅禾费衍射 照片
IP
I0
(1
2)
J
2
(2m2 m2
)
2
J1
(2m1 m1)来自 2.
R2 / R1
I I0
1.0
0,0.5,0.8
R1
R2
R1 R2
0
圆环的夫琅和费衍射光强分布
sin
本节结束 14
物理科学与信息工程学院 1
一、夫郎禾费圆孔衍射
夫郎禾费衍射属于远场衍射。夫郎禾费圆孔衍射装置 图如下图所示。
L1
L2
S*
D
衍射图样的中央是一个亮斑。 外围有一系列明暗相间的同心圆 环。各亮环的强度由中央向外边 缘逐渐变小。
物理科学与信息工程学院 2
根据惠更斯—菲涅耳原理，采用积分法可以推导在 平行光垂直入射时，夫琅禾费圆孔衍射的光强分布公 式，由于推导过程较繁琐，因此在此只给出结果。
根据几何光学的知识，凡是平行于主轴的任何光 线，经透镜折射后，都将会聚于主焦点，或者说从 波面上所有点发出的次波，经过透镜而到达焦点F 都有相同的光程。
因此中央最大值的位置是在透镜的主轴上，而和 圆孔的位置无关。直径完全相同的两个圆孔并排时， 由它们产生的两个衍射图样也完全相同，而且完全 重合。圆孔衍射图样如图。
RR
夫琅和费圆孔衍射光强分布曲线
物理科学与信息工程学院 4
次最大值位置为：
sin10
0.819
R
sin 20
1.333
R
s in 30
1.847
R
最大与次最大值的相对强度为：
I 0 A02 I 0
I1 A12 0.0175 I0
I 2 A22 0.0042 I0
另一方面，两个圆孔的光波之间还 会产生干涉，因此整个衍射图样是受 单圆孔衍射调制的杨氏干涉条纹。
物理科学与信息工程学院 9
杨氏双孔干涉的条纹形状应为双曲线族：
由夫琅禾费圆孔衍射，艾里斑的半线宽度为：
1.22 f '
d
由杨氏双孔干涉的条纹间距为：
y f '
D
由于D > d，因此 y < l ,即艾里斑内至少有
一对杨氏干涉暗条纹。
物理科学与信息工程学院 10
衍射图样与干涉图样叠加的结果应为：
例2 He-Ne激光器沿着管轴发射定向光束，其出射窗 的直径（即内部毛细管的直径）约为1mm，求激光 束的衍射发散角，并求10千米处的光斑半径.
物理科学与信息工程学院 11
解：沿管轴发射定向光束，即为平行光，可以认 为属于夫郎禾费衍射。
物理科学与信息工程学院 6
艾里斑的半 角宽度为:
1 sin 1
0.61 1.22
R
D
若透镜L2的焦距为 f 则艾里斑的线半径为:
L
f tg1
f sin 1
f 1
1.22
D
f
艾里斑的半径大小与衍射孔的直径成反比。
当/D<<1时（即衍射孔比较大时），衍射现象可以 忽略，艾里斑消失，就变成了直线传播。
第六章 光的衍射
（ Diffraction of light）
§6.5 夫琅禾费圆孔衍射和圆环衍射
Fraunhofer Round Hole Diffraction and Annular Aperture Diffraction
大多数光学仪器中所用透镜的边缘通常都是圆形 的，所用的光阑也是圆形的，而且大多数是通过平 行光和近似平行光成像的。所以对夫郎禾费圆孔衍 射进行研究对分析几何光学仪器的成像有着十分重 要意义。
IP
A02
1
1 2
m2
1 3
m2 2!
2
1 4
m3 3!
2
1 5
m4 4!
2
2
其中 m R sin
R为衍射孔的半径
若用一阶贝塞尔函数符号表示。 则有：
IP
I
0
J1
(2m) m
愈大或D愈小，衍射现象愈显著。
物理科学与信息工程学院 7
例题：如图，经准直的光束垂直投射到一光屏上， 屏上开有两个直径均为d，中心间距为D的圆孔，且 满足D > d，试分析夫琅禾费衍射图样。
y
d
x
F'
D
f' 解： 圆孔的衍射图样只取决于圆孔的直径，而与圆 孔的位置是否偏离透镜主轴无关。
物理科学与信息工程学院 8
He－Ne激光波长为＝632.8nm，由于出射窗口的 限制，其衍射角半径即衍射发散角为：
1.22
D
632.8109 1.22 1103
7.7104 rad
2.7'
在10千米处的光斑半径为 ：
r ltg l 10 103 7.7104 7.7米
2
.
物理科学与信息工程学院 3
以sin为横坐标，以IP/I0 为纵坐标，则光强分布
用曲线表示为.
由光强分布公式可得：
I I0
1.0
中央最大值的位置为：
sin 0 0
最小值的位置为：
sin1
0.610
R
s in 2
1.116
R
s in 3
1.619
R
0 0.61 1.12 sin
12
二、圆环的夫琅禾费衍射
实验装置如下图所示
R1
R2
L1
L2
S*
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I3 A32 0.0016 I0
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夫琅和费圆孔衍射图样中央是一很亮的圆斑,集中了衍射 光能量的83.8%, 通常称为艾里斑.因为夫琅禾费圆孔衍射的 光强分布，首先由英国天文学家艾里（S. G. Airy,18011892)导出的。它的中心是点光源的几何光学像。
圆孔的夫琅禾费衍射 照片
IP
I0
(1
2)
J
2
(2m2 m2
)
2
J1
(2m1 m1)来自 2.
R2 / R1
I I0
1.0
0,0.5,0.8
R1
R2
R1 R2
0
圆环的夫琅和费衍射光强分布
sin
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一、夫郎禾费圆孔衍射
夫郎禾费衍射属于远场衍射。夫郎禾费圆孔衍射装置 图如下图所示。
L1
L2
S*
D
衍射图样的中央是一个亮斑。 外围有一系列明暗相间的同心圆 环。各亮环的强度由中央向外边 缘逐渐变小。
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根据惠更斯—菲涅耳原理，采用积分法可以推导在 平行光垂直入射时，夫琅禾费圆孔衍射的光强分布公 式，由于推导过程较繁琐，因此在此只给出结果。
根据几何光学的知识，凡是平行于主轴的任何光 线，经透镜折射后，都将会聚于主焦点，或者说从 波面上所有点发出的次波，经过透镜而到达焦点F 都有相同的光程。
因此中央最大值的位置是在透镜的主轴上，而和 圆孔的位置无关。直径完全相同的两个圆孔并排时， 由它们产生的两个衍射图样也完全相同，而且完全 重合。圆孔衍射图样如图。
RR
夫琅和费圆孔衍射光强分布曲线
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次最大值位置为：
sin10
0.819
R
sin 20
1.333
R
s in 30
1.847
R
最大与次最大值的相对强度为：
I 0 A02 I 0
I1 A12 0.0175 I0
I 2 A22 0.0042 I0
另一方面，两个圆孔的光波之间还 会产生干涉，因此整个衍射图样是受 单圆孔衍射调制的杨氏干涉条纹。
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杨氏双孔干涉的条纹形状应为双曲线族：
由夫琅禾费圆孔衍射，艾里斑的半线宽度为：
1.22 f '
d
由杨氏双孔干涉的条纹间距为：
y f '
D
由于D > d，因此 y < l ,即艾里斑内至少有
一对杨氏干涉暗条纹。
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衍射图样与干涉图样叠加的结果应为：
例2 He-Ne激光器沿着管轴发射定向光束，其出射窗 的直径（即内部毛细管的直径）约为1mm，求激光 束的衍射发散角，并求10千米处的光斑半径.
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解：沿管轴发射定向光束，即为平行光，可以认 为属于夫郎禾费衍射。
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艾里斑的半 角宽度为:
1 sin 1
0.61 1.22
R
D
若透镜L2的焦距为 f 则艾里斑的线半径为:
L
f tg1
f sin 1
f 1
1.22
D
f
艾里斑的半径大小与衍射孔的直径成反比。
当/D<<1时（即衍射孔比较大时），衍射现象可以 忽略，艾里斑消失，就变成了直线传播。
第六章 光的衍射
（ Diffraction of light）
§6.5 夫琅禾费圆孔衍射和圆环衍射
Fraunhofer Round Hole Diffraction and Annular Aperture Diffraction
大多数光学仪器中所用透镜的边缘通常都是圆形 的，所用的光阑也是圆形的，而且大多数是通过平 行光和近似平行光成像的。所以对夫郎禾费圆孔衍 射进行研究对分析几何光学仪器的成像有着十分重 要意义。
IP
A02
1
1 2
m2
1 3
m2 2!
2
1 4
m3 3!
2
1 5
m4 4!
2
2
其中 m R sin
R为衍射孔的半径
若用一阶贝塞尔函数符号表示。 则有：
IP
I
0
J1
(2m) m
愈大或D愈小，衍射现象愈显著。
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例题：如图，经准直的光束垂直投射到一光屏上， 屏上开有两个直径均为d，中心间距为D的圆孔，且 满足D > d，试分析夫琅禾费衍射图样。
y
d
x
F'
D
f' 解： 圆孔的衍射图样只取决于圆孔的直径，而与圆 孔的位置是否偏离透镜主轴无关。
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He－Ne激光波长为＝632.8nm，由于出射窗口的 限制，其衍射角半径即衍射发散角为：
1.22
D
632.8109 1.22 1103
7.7104 rad
2.7'
在10千米处的光斑半径为 ：
r ltg l 10 103 7.7104 7.7米
2
.
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以sin为横坐标，以IP/I0 为纵坐标，则光强分布
用曲线表示为.
由光强分布公式可得：
I I0
1.0
中央最大值的位置为：
sin 0 0
最小值的位置为：
sin1
0.610
R
s in 2
1.116
R
s in 3
1.619
R
0 0.61 1.12 sin