结构力学-第十四章 结构动力学1

动的合成，为了便于研究合成运动,
令 (e)式改写成
y Asin,
v Acos
y(t) Asin( t )......... .......... ...( f )
它表示合成运动仍是一个简谐运动。其中A和可由下式确定
振幅
A
y2
v
2
.............................(g
由初始条件确定C1和C2；
设
y(0)
y(0)
y v
得 C1 y
C2
v
y r
y(t)
e t
( y
cos r t
v
r
y
sin rt)
21
y(t)
e t
(
y
cos r t
v
r
y
sin
rt
)
y(t) et Asin( rt )
2
其中
A
y2
v
y r
tg1 r y
v y
y
讨论（：a）衰减周期运动
m获得初位移y
m获得初速度 y
研究单自由度体系的自由振动重要性在于： 1、它代表了许多实际工程问题，如水塔、单层厂房等。 2、它是分析多自由度体系的基础，包含了许多基本概念。 自由振动反映了体系的固有动力特性。
要解决的问题包括：
建立运动方程、计算自振频率、周期和阻尼………. 9
一、运动微分方程的建立
（1）低阻尼情形 ( <1 )
1,2 i 1 2 , 令 r 1 2
y(t)
B e( ir )t 1
B e( ir )t 2
eix cos x i sin x
et (B1eirt B2eirt ) eix cos x i sin x
y(t) et (C1 cosrt C2 sin rt)
y( x, t )
n k 1
ak (t) sin
kx
l
x
用几条函数曲线来描述体系的振动曲线
就称它是几个自由度体系，其中
sin kx
l
—— 是根据边界约束条件选取
的函数，称为形状函数。
ak(t) ——称广义座标，为一组待定
参数，其个数即为自由度数，用此法可将 无限自由度体系简化为有限自由度体系。
x
y(x,t)
1
§14-1 动力计算概述
一、动力计算的特点、目的和内容
1、特点：静力荷载与动力荷载的特点及其效应。 “静力荷载”是指其大小、方向和作用位置不随时间而变化的荷载。这类 荷载对结构产生的惯性力可以忽略不计，由它所引起的内力和变形都是确定的。
“动力荷载”是指其大小、方向和作用位置随时间而变化的荷载。这类荷 载对结构产生的惯性力不能忽略，因动力荷载将使结构产生相当大的加速度， 由它所引起的内力和变形都是时间的函数。
积分常数C1，C2由初始条件确定
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.. 静平衡位置 m
y(t) C1 sin t C2 cos t .....(d )
（d）式可以写成
y(t)
I(t)
y
设 t=0 时
cos t v
y(0) y
C2
y(0)
v
C1
sin t................(e)
y v
由式可知，位移是由初位移y引起的余弦运动和由初速度v引起的正弦运
惯性力 I (t) my(t) m( yj yd )
m( yj yd ) k( y j yd ) W ……………(a)
其中 kyj=W 及 yj 0 上式可以简化为
myd kyd 0
或
my ky 0 .......... .......... .......... ......( b)
非弹性力起着减小振幅ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ作用，使振动衰减，因此，为了进一步了解结构的
振动规律，就要研究阻尼。
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关于阻尼，有两种定义或理解： 1）使振动衰减的作用； 2）使能量耗散。 2、在建筑物中产生阻尼、耗散能量的因素 1）结构在变形过程中材料内部有摩擦，称“内摩擦”，耗散能量； 2）建筑物基础的振动引起土壤发生振动，此振动以波的形式向周围扩散， 振动波在土壤中传播而耗散能量；
设其中 my(t) I (t) I(t)－惯性力，与加速度成正比，方向相反
虚功原理（拉格朗日方程） 都要用到抽象的虚位移概念
哈米顿原理（变分方程）
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§14-3 单自由度体系的自由振动
自由振动：体系在振动过程中没有动荷载的作用。
自由振动产生原因：体系在初始时刻（t=0）受到外界的干扰。
静平衡位置
动力计算的内容：研究结构在动荷载作用下的动力反应的计算原理和方法。 涉及到内外两方面的因素： 1）确定动力荷载（外部因素，即干扰力）； 2）确定结构的动力特性（内部因素，如结构的自振频率、周期、振型和
阻尼等等），类似静力学中的I、S等；
计算动位移及其幅值；计算动内力及其幅值。
二、动力荷载分类 按起变化规律及其作用特点可分为：
忽略阻尼的振动规律
考虑阻尼的振动规律
结构的自振频率是结构的固有特性，与外因无关。
简谐荷载作用下有可能出现共振。
自由振动的振幅永不衰减。
自由振动的振幅逐渐衰减。
共振时的振幅趋于无穷大。
共振时的振幅较大但为有限值。
事实上，由于非弹性力的存在，自由振动会衰减直到停止；共振时振幅也不
会无限增大，而是一个有限值。
0
1 m 2l l 1 m 2l 3 l kl l 0
2
22
2
化简后得 m 2 k
k
m
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五、阻尼对振动的影响
1、阻尼的存在
实验证明，振动中的结构，不仅产生与变形成比例的弹性内力，还产生非 弹性的内力，非弹性力起阻尼作用。在不考虑阻尼的情况下所得出的某些结 论也反应了结构的振动规律，如：
m1 m B
A l /2
.. m1
A1
B
I1
EI= C
k
m2
1 3
m
D
l
l /2
C
k
..m2 A2
kl
I
2
以表示位移参数的幅值, 各质点上所受的力为：
I1
m1
2
A1
m
2
l 2
I
2
m2 2 A2
1 m 2
3
3 2
l
1 m 2 l
2
建立力矩平衡方程 M B 0
I1
l 2
I
2
3 2
l
kl
l
它们的幅值产生于 sin(t ) 1 时，其值分别为：
y A y A 2
I mA 2
既然在运动的任一瞬时质体都处于平衡状态，在幅值出现时间也一样，于
是可在幅值处建立运动方程，此时方程中将不含时间t，结果把微分方
程转化为代数方程了，使计算得以简化。
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例4. 计算图示体系的自振频率。 解：单自由度体系，
mm
令 2 c 及 2 k
m
m
y 2y2 y 0
Ck
R(t.)
m
.S(t) y
m
P(t)
P(t)
P(t)
I(t)
设解为：y Bet
特征方程 2 2 2 0
特征值 1,2 ( 2 1),
一般解
y(t) B1e1t B2e2t
20
特征值 1,2 ( 2 1),
一般解 y(t) B1e1t B2e2t
1(x),2(x),........ .n(x)
a1， a2，…….. an
n
y(x,t) akk (x)
k 1
y
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四、动力计算的方法
动力平衡法（达朗伯尔原理）
m
P(t) my(t)
P(t) my(t)＝I(t) m
P(t) my(t) …………..运动方程 改写成 P(t) my(t) 0 …………..平衡方程
*粘滞阻尼理论——非弹性力与变形速度成正比： R(t) cy 19
*滞变阻尼理论 其他阻尼力也可化为等效粘滞阻尼力来分析。
S(t) ky(t) I (t) my(t) R(t) cy
平衡方程 my cy ky P(t)
4、阻尼对自由振动的影响
my cy ky 0
y c y k y 0
二、自由振动微分方程的解
my ky 0 .......... .......... .......... ......( b)
改写为 y k y 0 m
y 2 y 0 其中 2 k
m
它是二阶线性齐次微分方程，其一般解为：
y(t) C1 sint C2 cost .......... .....( d )
3）土体内摩擦、支座上的摩擦、结点上的摩擦和空气阻尼等等。
3、阻尼力的确定：总与质点速度反向；大小与质点速度有如下关系： 1）与质点速度成正比（比较常用，称为粘滞阻尼）。 2）与质点速度平方成正比（如质点在流体中运动受到的阻力）。 3）与质点速度无关（如摩擦力）。
振动的衰减和能量的耗散都通过非弹性力来考虑，由于对非弹性力的描述不 同，目前主要有两种阻尼理论：
1）周期荷载：随时间作周期性变化。（转动电机的偏心力）
P(t )
P
t 简谐荷载（按正余弦规律变化）
t 一般周期荷载
3
2）冲击荷载：短时内剧增或剧减。（如爆炸荷载）
P
P(t )
P
P
tr
t
tr
t
3）随机荷载：(非确定性荷载) 荷载在将来任一时刻的数值无法事先确定。 （如地震荷载、风荷载）
三、动力计算中体系的自由度
确定体系上全部质量位置所需独立参数的个数称为体系的振动自由度。