绝热过程、多方过程
合集下载
相关主题
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
上页 下页
系统在多方过程中内能的增量:
U CV , m (T2 T1 )
对外界所做的功:
1 A ( P1V1 P2V2 ) n1
从外界吸收的热量
Q Cn, m T2 T1
例题:课本P86例2-7 ;笔记P33-34例2.
上页 下页
上页 下页
由上可见, 0 C n, m
思考
Cn, m 可能取负值吗?
答案
-源自文库 Cn,m
1 n 时,Cnm 0. ①当系统在热力学过程中对 外界所作的功大于它从外界吸收的热量时,系统虽然 吸热但温度反而下降;②外界对系统所作的功大于其 放热的绝对值时,系统虽然放热但温度反而升高。
由 削去P,可得 削去V,可得 所以
PV nRT PV 常量
TV
P
1
常量
常量
1
T
pV C1
TV C2 1 P T C3
1
绝热过程方程
上页
下页
3.关于绝热功的计算 除了借助热一律计算功外,对于准静态绝热 过程还可利用泊松公式计算如下: V2 将泊松公式 PV P1V1 代入 W PdV 得
dU dQ dW
所以:
上页 下页
dQ 0
dW dU
由 pV n RT
微分
pdV n CV,mdT
pdV Vdp n RdT
( 1)
削去dT, 得 令
C P ,m CV , m
—— 比热比( 大于1 )
则(1)为:
dp dV 0 p V
pV C
上页 下页
C n, m
n CV , m n1
( 1 )当n 时,V 常量,等容过程, Cn, m CV,m
( 2 )当n 0时,P 常量,等压过程, Cn, m C p, m
( 3 )当n 1时,PV 常量,等温过程, Cn, m
( 4 )当n 时,PV 常量,绝热过程, Cn, m 0
W 0 U 0 T2 T1
上页 下页
4. 绝热线与等温线
p
绝热线
A
O
等温线
V
上页
下页
例1 一定量氮气,其初始温度为300K,压强为 1atm。将其绝热压缩,使其体积变为初始体 积的1/5 .已知CV = 20.8J/mol· K 求:压缩后氮气的压强和温度。
解:
C p,m CV,m
上页 下页
绝热过程中 ,理想气体不吸收热量。 若系统对外界做功,内能减少,温度降低; 若外界对系统做功,内能增加,温度升高。 即,因为 Q 0,
W U nCV ,m (T2 T1 ) nCV ,m (T1 T2 )
所以, W 0 U 0 T2 T1
W PdV
V1 V2 V2
P1V1 V
V1
V1
dV
1 P1V1 1 1 P1V1 V1 1 1 1 1 V2 V1 1 V2 1 P1V1 P2V2 1
上页 下页
推导多方过程方程:
对理想气体状态方程求微分,得
PdV VdP RdT
再由热一律的微分形式,得
CV ,m dT Cn,m dT PdV
削去dT,可得 其中
PV 常量
n
n
C p,m C n,m CV , m C n , m
上页 下页
由上式可解得多方过程的摩尔热容
四、绝热过程:
系统始终不与外界交换热量的过程。 良好绝热材料包围的系统发生的过程。 进行得较快,系统来不及和外界交换 热量的过程。
绝热壁
p
上页
下页
1.特点:
Q0
W U n CV ,m (T2 T1 )
2. 过程方程:
PV 常量
—— 泊松方程
推导: 由热一律的微分形式 对绝热过程,
7 R 7 2 5 5 R 2
由 P1V1 P2V2
T1V1
1
V1 p2 p1 ( ) 1 5 9.52 atm V2
V1 1 T2 T1 ( ) 300 5 V2
上页
7 1 5
7 5
T2V2
1
571K
下页
五.多方过程: 理想气体在准静态过程中若热容C保持为常 量,则称为多方过程。前面的四种过程是多方 过程的特例。 n 1.过程方程: PV 常量 , n称为多方指数. n 1 , 等温过程 n , 绝热过程 n 0 , 等压过程 n , 等容过程 一般情况1 n ,多方过程可近似代表气体 内进行的实际过程。
系统在多方过程中内能的增量:
U CV , m (T2 T1 )
对外界所做的功:
1 A ( P1V1 P2V2 ) n1
从外界吸收的热量
Q Cn, m T2 T1
例题:课本P86例2-7 ;笔记P33-34例2.
上页 下页
上页 下页
由上可见, 0 C n, m
思考
Cn, m 可能取负值吗?
答案
-源自文库 Cn,m
1 n 时,Cnm 0. ①当系统在热力学过程中对 外界所作的功大于它从外界吸收的热量时,系统虽然 吸热但温度反而下降;②外界对系统所作的功大于其 放热的绝对值时,系统虽然放热但温度反而升高。
由 削去P,可得 削去V,可得 所以
PV nRT PV 常量
TV
P
1
常量
常量
1
T
pV C1
TV C2 1 P T C3
1
绝热过程方程
上页
下页
3.关于绝热功的计算 除了借助热一律计算功外,对于准静态绝热 过程还可利用泊松公式计算如下: V2 将泊松公式 PV P1V1 代入 W PdV 得
dU dQ dW
所以:
上页 下页
dQ 0
dW dU
由 pV n RT
微分
pdV n CV,mdT
pdV Vdp n RdT
( 1)
削去dT, 得 令
C P ,m CV , m
—— 比热比( 大于1 )
则(1)为:
dp dV 0 p V
pV C
上页 下页
C n, m
n CV , m n1
( 1 )当n 时,V 常量,等容过程, Cn, m CV,m
( 2 )当n 0时,P 常量,等压过程, Cn, m C p, m
( 3 )当n 1时,PV 常量,等温过程, Cn, m
( 4 )当n 时,PV 常量,绝热过程, Cn, m 0
W 0 U 0 T2 T1
上页 下页
4. 绝热线与等温线
p
绝热线
A
O
等温线
V
上页
下页
例1 一定量氮气,其初始温度为300K,压强为 1atm。将其绝热压缩,使其体积变为初始体 积的1/5 .已知CV = 20.8J/mol· K 求:压缩后氮气的压强和温度。
解:
C p,m CV,m
上页 下页
绝热过程中 ,理想气体不吸收热量。 若系统对外界做功,内能减少,温度降低; 若外界对系统做功,内能增加,温度升高。 即,因为 Q 0,
W U nCV ,m (T2 T1 ) nCV ,m (T1 T2 )
所以, W 0 U 0 T2 T1
W PdV
V1 V2 V2
P1V1 V
V1
V1
dV
1 P1V1 1 1 P1V1 V1 1 1 1 1 V2 V1 1 V2 1 P1V1 P2V2 1
上页 下页
推导多方过程方程:
对理想气体状态方程求微分,得
PdV VdP RdT
再由热一律的微分形式,得
CV ,m dT Cn,m dT PdV
削去dT,可得 其中
PV 常量
n
n
C p,m C n,m CV , m C n , m
上页 下页
由上式可解得多方过程的摩尔热容
四、绝热过程:
系统始终不与外界交换热量的过程。 良好绝热材料包围的系统发生的过程。 进行得较快,系统来不及和外界交换 热量的过程。
绝热壁
p
上页
下页
1.特点:
Q0
W U n CV ,m (T2 T1 )
2. 过程方程:
PV 常量
—— 泊松方程
推导: 由热一律的微分形式 对绝热过程,
7 R 7 2 5 5 R 2
由 P1V1 P2V2
T1V1
1
V1 p2 p1 ( ) 1 5 9.52 atm V2
V1 1 T2 T1 ( ) 300 5 V2
上页
7 1 5
7 5
T2V2
1
571K
下页
五.多方过程: 理想气体在准静态过程中若热容C保持为常 量,则称为多方过程。前面的四种过程是多方 过程的特例。 n 1.过程方程: PV 常量 , n称为多方指数. n 1 , 等温过程 n , 绝热过程 n 0 , 等压过程 n , 等容过程 一般情况1 n ,多方过程可近似代表气体 内进行的实际过程。