四探针法测扩散薄层的方块电阻剖析
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《半导体物理学》
四探针法扩散薄层方块电阻的测量
实验报告
通信工程学院微电子121班
小组成员
姓名:学号:
付天飞2012102027
刘静帆2012102025
杨壮2012102028
陈治州2012102024
2014年10月22日
四探针法扩散薄层方块电阻的测量
一 前言
在结型半导体器件的生产中,大多使用扩散法来制备p —n 结。扩散层中杂质分布的状况及p —n 结的深度对器件的特性有明显的影响。
用四探针法测量扩散层的方块电阻,可以求得扩散层单位面积的杂质总量,如果结合结深的测量,还可以估算出表面杂质浓度,因此,在晶体管及集成电路的生产中,几乎每次扩散以后都要测量方块电阻,以检验该次扩散是否达到预期的要求。 二 测量原理
1.方块电阻的定义
如图4-3所示方形薄片,长、宽、厚分别用L 、W 、d 表示,当电流如图示方向流过时,若L=W ,这个薄层的电阻称为方块电阻,一
般用R 表示,单位为Ω/□
图4.-3 方块电阻的定义
(1)杂质均匀分布的样品
若该半导体薄层中杂质均匀分布,则薄层电阻Rs 为:
w d L A L Rs ⋅⋅=⋅
=ρρ w L R w L d · =⋅=ρ
当L=W ,即薄片为正方形时,Rs =R ,R =ρ/d 为方块电阻,L/W
为方块数,简称方数,它与正方形边长大小无关。
(2)杂质非均匀分布的样品
实际扩散层中杂质分布不均匀,杂质分布与扩散方式有关,主要有以下两种扩散方式:
① 恒定表面源扩散:在整个扩散过程中,与半导体表面接触的杂质浓度不变,对应预淀积情况。杂质服从余误差分布,余误差函数的值可查函数表得到。
② 限定表面源扩散:整个扩散过程中,杂质源仅限于预扩散淀积在半导体表面上的无限薄层内的杂质总量Q ,没有其它外来的杂质进行补充,对应于主扩散情况。其杂质服从高斯分布,实际的工艺过
程比这两种理想分布要复杂一些。这两种杂质分布示于图4-4。
图4-4(a) 恒定表面源扩散的杂质分布 图
4-4(b) 限定表面源扩散的杂质分布
对于杂质分布不均匀的样品,电导率σ为x 的函数,即 )()(x N q x μσ=
⎰
⎰
=
=
dx
x N q dx
x R j j
x o
x )(1
)(1
0μσ
⎰
dx x N j x o )(为扩散层中单位面积的杂质总量。用实验方法测得 R 随
x 的变化,则可得出N(x)随x 的变化。如能测出结深x j ,则可求出表面浓度N s 。
2.方块电阻的测量原理
用四探针可以测量扩散薄层的方块电阻值,如图4-5所示。 (1)先考虑无穷大的薄层的情况
图4-5 方块电阻的测量原理 图4-6 方块电阻测量中的等位面
由于扩散层非常薄,以及P —N 结的阻挡作用,探针1、4之间的
电流仅在扩散层中通过,与四探针测电阻率的情况相比,可认为电流从针尖1流出之后,沿着样品表面散开,电流线是以流入针尖1处为中心的并与表面平行的射线,等位面是以流入针尖1处为中心的不同半径的园柱面,如图4-6所示。
因此在离中心r 处电流密度应为
j
x r I A I j ⋅=
=
π2
若薄层平均电阻率为ρ,平均电导率为σ,因为σ⋅=)(r E j ,故离针尖1的距离为r 处的电场强度E (r )为
r
I R r I x x r I x j
r E j
j j ππρπσσ2221)(⋅
=⋅
=
⋅⋅
==
测出探针2、3之间的电位差V :
I
V
I n V
R n I
R V V V 5321
.4)21(2
132==⋅
=-=ππ
这就是四探针法测无穷大薄层的方块电阻的公式,为测量准确,
要求满足下列条件:
(1)半导体薄层必须为无穷大平面;
(2)四根探针必须在一条直线上,针距相等;
(3)电流I 要小,以免非平衡载流子的注入和焦耳热对测量的影响;
(4)探针要尖,与半导体薄层的接触面要小。 (2)对于有限大小的薄片的情况;如果半导体扩散层的几何尺寸不比四探针间距大许多倍时,则上式变为:
1
V C
R =
修正因子C 与薄层的几何尺寸及样品属单面扩散还是双面扩散条件有关,C 值可由附表1、附表2、附表3查出。
三 实验方法
实验的方法同电阻率测量。但要注意:
1.测量之前,用细砂纸打磨样品,以去除表面的SiO 2层。 2.注意正确选择修正因子C 。
3.为简化,可选I 值与C 的数值相等,这样读出V 值就可以知道R □值了。
附表1 单面扩散园形样品的修正因子C
d :园片直径
H :园心与四探针中心间的距离 s :相邻两探针间距
)2
32(
0s d H -≤≤ 四探针沿直径方向放置
附表2 单面扩散矩形样品的修正因子C
L:矩形样品长度Array a:矩形样品宽度
s:相邻两探针间距
x j:薄层厚度x j<0.5s
四探针沿长度方向放在样品中心