仿射坐标系
优选仿射坐标系
Ⅳ
xoy面
Ⅶ
x
Ⅷ
e3
z
zox 面
e1
e2
Ⅱ
o
yⅠ
Ⅵ Ⅴ
空间仿射坐标系共有八个卦限
[2]平面仿射标架 向量集合=所有平行于某一平面的向量
二元有序数组集合=所有的(x,y)
平面点集=所有该平面上的点
平面仿射标架: [O ; e1 ,e2]
思考题:怎样建立直线上的仿射标架。
三、仿射坐标
给定仿射坐标系[O; e1 ,e2 ,e3]
设向量、的坐标分别为(a1 ,a2 ,a3)和(b1 ,b2 ,b3),则
(1) 的坐标为(a1 b1 ,a2 b2 ,a3 b3) (2)对任何实数,的坐标为(a1 ,a2 ,a3)
推论1.1 设点A、B的坐标分别为(a1 ,a2 ,a3)和 (b1 ,b2 ,b3),则AB的坐标为(b1 - a1,b2 - a2,b3 - a3)。
思考:向量的坐标和向量 AB的坐标的关系。
二、直角坐标系
[1] 空间直角坐标系(向量集合、 空间、三元有序数组)
三要素:
z 竖轴
原点O (0,0,0)
定点 o •
y 纵轴
三个两两垂直不共面
的单位向量
横轴 x
三个坐标轴的正方向
空间直角坐标系
符合右手系:
[2]平面直角坐标系(共面向量集合、平面、
二元有序数组)
仿射标架[O;e1 ,e2 ,e3]三要素:
[1] 原点
[2]三个不共面的向量 [3]三个向量的顺序
[1]轴:x轴、y轴、z轴
x轴是经过原点O、平行于e1、和e1方向相同 的数轴; y轴对应e2 , z轴对应e3 .
[2]坐标平面:xoy,zox,zoy
高中数学构建仿射坐标系解题
构建仿射坐标系解题湖北省阳新县高级中学邹生书直角坐标系和斜角坐标系统称为仿射坐标系,直角坐标系是仿射坐标系的特例,斜角坐标系是直角坐标系的类比推广.本文通过类比直角坐标系下点的坐标、向量坐标、直线方程等有关知识,构建仿射坐标系解决向量共线、向量线性表示以及线性规划等有关问题.一、仿射坐标系下的向量共线问题我们知道在直角坐标系下共线向量有如下结论:若,则。
同样在仿射坐标系下此结论仍然成立。
例1已知向量,则实数的值是( )解法1(常规解法)因,故,.又,所以,解得,故选.解法2由,知不共线,以原直角坐标系的原点作为原点,以作为单位基底建立仿射坐标系,则,因为,所以,所以,故选.例2已知向量其中不共线,向量.问是否存在这样的非零实数,使向量与共线?解法1(常规解法)因为,若与共线,因,所以存在实数,使得,即,所以,消去得,故存在这样的非零实数,只要,就能使向量与共线.解法2因不共线,在向量平面内任取一点作为原点,以作为单位基底建立仿射坐标系,则,同法1得.若向量与共线,则,解得,故存在这样的非零实数,只要,就能使向量与共线.二、仿射坐标系下向量的线性表示问题例3如图1,在中,,和交于点.试用向量和表示向量.解以为坐标原点,以作为仿射坐标系的单位基底,建立平面仿射坐标系如图1所示.因为,所以,.所以直线在仿射坐标系下的“截距式”方程为即①.直线在仿射坐标系下的“截距式”方程为即②.解①②得,则点的坐标为,所以.图1例4在平行四边形中,,与相交于点,若,则( )解以为坐标原点,以作为仿射坐标系的单位基底,建立平面仿射坐标系如图2所示.因为,所以,.所以直线在仿射坐标系下的“截距式”方程为即①.直线在仿射坐标系下的“斜率”为,故直线在仿射坐标系下的“点斜式”方程为②.解①②得,则点的坐标为,所以,故选.图2三、仿射坐标系下的线性规划问题下面在类比思想的引领下用仿射坐标系下的线性规划解法解一类向量创新问题.例5(2011南昌联考)已知是内任一点(不包括三角形边上的点),且满足,则的取值范围是__解以为原点以作为轴轴上的单位向量建立仿射坐标系如图3所示,设则,又因为,于是有,则,设即该方程表示直线,当直线过点时,,当直线过点时,。
3. 仿射坐标系
§3 仿射坐标系一、 仿射坐标系与度量系数[仿射坐标] 在三维欧氏空间 中,若取一个直角坐标系,其坐标单位矢量为i ,j ,k 时,则空间中的矢量a 可表示为a =a x i +a y j +a z k一般地,在空间中给定了三个不共面的矢量e 1,e 2,e 3,则空间中任一矢量a 可按这三个矢量分解,令其系数为a 1,a 2,a 3(这里1,2,3不是指数,而是上标)则a 可表示为a =a 1e 1+a 2e 2+a 3e 3或简计作 a =a i e ia ={a 1,a 2,a3}={ a i }这种坐标系{e 1,e 2,e 3}称为仿射坐标系,e 1,e 2,e 3称为坐标矢量,a 1,a 2,a 3称为矢量a 的仿射坐标.[欧氏空间中度量系数] 当矢量a 写成上面的形式时,则它的长度a 由(a )2=(a i e i )(a j e j )=(e i e j )a i aj 给出.令e i e j =g ij (=g ji ) (i ,j =1,2,3)则称g ij 为仿射坐标系的度量系数.1矢量a 的长度由(a )2=g ij a i aj 计算.2 两个矢量a =a i e i ,b =b j e j的夹角θ由cos θ=g a b g a a g b bij i j ij ijij i j⋅计算.3 因为g ij a i a j是正定二次型,所以由g ij 所作的行列式欧几里得空间简称欧氏空间,它的定义见第二十一章,§4.这种缩写是张量算法中的写法.如果每个指标在乘积中出现一次,就表示它取一切可能的值;如果每个指标在乘积中出现两次,就表示取一切可能的值,而后再把各项相加,求其总和.这种规定称 为爱因斯坦约定. 这是张量写法.g g g g g g g g g g =>1112132122233132330 混合积(e 1,e 2,e 3)2=()()()()()()()()()332313322212312111e e e e e e e e e e e e e e e e e e =g (e 1,e 2,e 3)=g[克罗内克尔符号] 对称矩阵()g g g g g g g g g g ij=⎡⎣⎢⎢⎢⎤⎦⎥⎥⎥111213212223313233 的逆矩阵用()⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎣⎡=333231232221131211g g g g g g g g g g ij来表示.由逆矩阵的性质,有g ij =g ji和g ikg kj =δj i式中δj i =10,,i ji j=≠⎧⎨⎩称为克罗内克尔符号.[互易矢量] 利用这个g ij规定e i =g ije j因而有e j =g ij e ie ie k =(g ije j )e k =g ij(e j e k )=g ijg jk =δk ie i e j=(g ile l )(g jme m )=g il g jm(e l e m )=g il g jmg lm =g ilδl j =g ij对e 1,e 2,e 3,可以得到e 1=1g(e 2×e 3), e 2=1g (e 3×e 1), e 3=1g(e 1×e 2)e1,e2,e3称为关于坐标矢量e1,e2,e3的互易矢量. g ij称为互易矢量的仿射坐标系中的度量系数.二、逆变矢量与协变矢量[逆变矢量与协变矢量] 如果矢量a在坐标系{e1,e2,e3}中的仿射坐标a1,a2,a3是由公式a=a1e1+a2e2+a3e3=a i e i给出,则a1,a2,a3称为矢量a的逆变坐标(或称为抗变坐标),而矢量{a i}称为逆变矢量(或称为抗变矢量).如果关于坐标矢量e1,e2,e3的互易矢量为e1,e2,e3,矢量a在坐标系{e1,e2,e3}中的仿射坐标a1,a2,a3是由公式a=a1e1+a2e2+a3e3=a j e j给出,则a1,a2,a3称为矢量a的协变坐标,而矢量{a j}称为协变矢量.在直角坐标系中,矢量的协变坐标与逆变坐标是一致的.一般地,在仿射坐标系中协变坐标与逆变坐标有关系a i=a·e i=(a j e j)·e i=a j(e j·e i)=a j g ji[逆变矢量与协变矢量的标量积]如果a , b为两个矢量,a1 ,a2 ,a3 ; b1 ,b2 ,b3分别为它们的逆变坐标,则a·b=g ij a i b j如果a , b为两个矢量,a1 ,a2,a3 ; b1,b2 ,b3分别为它们的协变坐标,则a·b=g ij a i a j如果a的逆变坐标为a1,a2,a3,b的协变坐标为b1,b2 ,b3 , 则a·b=a i b i三、n维空间[n维空间的定义] 如果空间中的点与n个独立实数x1,···,x n的有序组的值建立一对一且双方连续的对应,那末,以这样的点作为元素的集合称为n维实数空间 (简称n维空间),记作R n.所以空间中一点M对应于一组有序数x1,···,x n;反之,一组有序数x1,···,x n对应于一点M.这样的一组有序数(x1,···,x n)称为n维空间R n中一点M的坐标.[n维空间中的矢量] 在n维空间R n中取一定点O,坐标为(0,0,···,0),另外一点M(x1,x2,···,x n),r为对应于两点O和M的矢量,称为点M的矢径.假定在R n中可以引进仿射坐标系,使得矢径r与点M(x i)的坐标的关系是r=x1e1+···+x n e n=x i e in维实数空间另一定义见第二十一章,§3.式中e 1,···,e n 是R n中n 个线性无关的矢量,这种坐标系{e 1,···,e n}称为R n 中的仿射坐标系,x 1,···,x n称为R n中矢量r 的仿射坐标.在三维空间中所讨论的许多结果,在n 维空间中都成立,只要把公式中所出现的指标认为从1到n 就行了.[逆变矢量与协变矢量] 在n 维空间R n 中考虑一个任意坐标变换()x x x x i i n''=⋅⋅⋅1,,()'=''⋅⋅⋅'i n 12,,, (1)其中函数x i '关于x i有连续的各阶导数(讨论中所需要的阶数),变换的雅可比式不等于零:()()0,,,,,,2121≠⋅⋅⋅∂⋅⋅⋅∂'''nn xx x x x x 因而(1)有逆变换()x x x x x i i n =⋅⋅⋅'''12,,,设a 1,···,a n 为x i的函数,如果在坐标变换下,它们都按坐标微分一样地变换,即ii i i a xx a ∂∂=''则称a i 为坐标系(x i)中一个矢量的逆变坐标,a i '为坐标系()x i '中同一个矢量的逆变坐标.称矢量{}a i 为逆变矢量. 如果a i 按i i ii a xx a ''∂∂=的形式变换,则称a i 为坐标系(x i)中一个矢量的协变坐标,称 a i '为坐标系()x i '中同一矢量的协变坐标,称矢量{}a i 为协变矢量.逆变矢量和协变矢量的变换系数是不同的,但是它们之间有关系式ij jk k i xx x x δ=∂∂∂∂'' 式中δj i 为克罗内克尔符号.这里用x i '表示同一点M (x i )在另一个坐标系中的坐标,就是说{}x i 和{}x i '表示同一点.用同一个核文字(如x )表示同一个对象,用指标上加一撇表示不同的坐标系(如x x ii ,'等),这种记法叫核 标法.例 标量场的梯度是一个协变矢量.设n 维空间的标量场为()ϕx x x n 12,,⋅⋅⋅,它沿一无限小位移d x i 上的变更i i x d d ∙=ϕϕ是一个在坐标变换下的不变量,式中ii x ∂∂=∙ϕϕ是ϕ的梯度的分量.因此在坐标变换下, i i i i ii i i x xx x x ''∙∙''∂∂==d d d .ϕϕϕ则i i ii xx ∙''=ϕ∂∂ϕ.所以i ∙ϕ是一个协变矢量.。
建立仿射坐标系,证明两个重要定理
。 一
Y ’ o
BD CE A F
— DC ‘
: 一
。 面
- — —
z (4 ( ×, ×一 ) y 4 一 - )
即 4 - y= 4 xq 3 . () 4
二 . 兰 .b yo X ( 一 ) 口 o6 一 o Y o
一 一 1 .
轴 于 M , X= 2 PXM =6 。 I M I P , O , P =2*
sn6 。 i 0一 ,XM I 1 所 以 l 一 ,
原点 的两 条数 轴 , 成 了平 面仿 射 坐标系 . 构 如 两条 数轴 上 的度 量 单 位 相 等 , 称 此 仿 射 坐 则 标 系为笛 卡 尔 坐标 系. 条 数轴 互 相 垂 直 的 两
设 向量 P,。 e 是平 面 内一 组基底 , i e 当t 。
+i e=0时 , 有 . 一 =0 t 2 2 恒 : 【 2 . 1
中, 立仿射 坐标系 , 建
设 A( 0 , 3 0 , 0, ) B( , ) C
( , ) E ( , ), ( O 4 , 2 0 F 0, 图2
在平 面 斜 坐 标 系 中 , e ,z为 x y平 记 e O 面 上 的单 位 向量 , 平 面 上 任 一 向量 m可 表 则
示 为 :l J一埘 l , + 2或 者 说 : ( . , m一 z,
1 建 立仿射 坐标 系 。 明两个 重 要定理 证
3 , 在仿 射坐标 系 下 , )则 直线 B F的方程 为
由 ()() 1 , 2 可知 M( ,) 12 .
所以 一( ,) 而 =( , )-P 12 , 2o , 一 A
图1 ( , ) 于是 由 o3 , 一z + 可知
仿射原理坐标轴变幻解析
仿射原理坐标轴变幻解析在几何学中,仿射原理是一个重要的概念,它描述了平面上的点在坐标轴变幻中的性质变化。
本文将通过解析仿射原理下的坐标轴变幻,探讨其背后的数学原理和几何意义。
一、仿射原理简介仿射原理是指,在平面上的点在坐标轴变换中,经过一系列线性和平移变换后,其位置关系保持不变。
也就是说,无论进行何种坐标轴的变换,点与点之间的相对位置和角度保持不变。
这个原理的重要性在于它可以解释许多几何问题,并为几何变换和坐标变换提供了便利。
二、仿射原理与坐标轴变幻的关系在坐标轴变幻中,我们通常涉及平移、旋转、缩放和错切等变换。
这些变换可以分别表示为矩阵乘法的形式,从而方便进行计算和推导。
下面我们将通过具体的例子来说明。
首先,考虑对坐标轴进行平移变换。
假设有一个平面上的点P(x, y),我们想将它平移到新的坐标系中的点P'(x', y')。
根据仿射原理,我们可以将这个平移变换表示为如下的矩阵乘法形式:[x'] [a c][x] [e][y'] = [b d][y] + [f]其中(a, b, c, d)表示平移变换的矩阵,(e, f)表示平移变换的向量。
接下来,考虑对坐标轴进行旋转变换。
假设有一个平面上的点P(x, y),我们想将它旋转到新的坐标系中的点P'(x', y')。
同样地,根据仿射原理,我们可以将这个旋转变换表示为如下的矩阵乘法形式:[x'] [cosθ -sinθ][x] [e][y'] = [sinθ cosθ][y] + [f]其中θ表示旋转的角度,(e, f)表示旋转变换的向量。
类似地,我们可以通过矩阵乘法的形式表示其他坐标轴变换,如缩放和错切等。
三、仿射原理坐标轴变幻的几何意义通过以上的解析,我们可以看到仿射原理在坐标轴变换中的重要作用。
它帮助我们理解了点的位置关系在变换中的不变性,从而揭示了几何对象在变换中的特性。
3-1仿射坐标变换的一般理论
1.1, 1.2 坐标变换公式
曲线的坐标变换公式 由于曲线可以看作两张曲面的交线, 它在 I 中
的一般方程为两个三元方程式的联立方程组, 将 这两个方程都用坐标变换化为 I 中的方程, 联立 即得它在 I 中的一般方程.
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1.1, 1.2 坐标变换公式
例 3.1 设从坐标系 I 到 I 的过渡矩阵为 2 1 0
C 0 1 1, 1 0 1
O 在 I 中的坐标为 (1, 2, 0) .
(1) 设平面 在 I 中的一般方程为
3x + 2y z + 2 = 0,
求 在 I 中的一般方程.
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1.1, 1.2 坐标变换公式
(2) 设直线 l 在 I 中的标准方程为
x1 y z2, 3 2 1
yOz面: 3x + 2y 2z + 1 = 0, xOz面: 2x + y z 2 = 0, xOy面: x 2y + z + 2 = 0,
并且 I 的原点 O 在 I 中的坐标为 (1, 4, 2) , 求 I 到 I 的坐标变换公式.
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1.3 过渡矩阵的性质
解: 方法一. 已知 I 的原点 O 在 I 中的坐标, 可先求 I 到 I 的坐标变换公式.
求 l 在 I 中的方程.
解: 由已知, 向量的坐标变换公式为
x 2x y
y
y
z
(3.3)
z x z
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1.1, 1.2 坐标变换公式
点的坐标变换公式为
z
2
(3.4)
z x z
(1) 将 (3.4) 代入平面的一般方程, 得
三维仿射坐标系的数量积
三维仿射坐标系的数量积三维仿射坐标系的数量积,也称为点积或内积,是向量代数中的一个重要概念。
在三维空间中,我们可以用向量来表示位置、方向和旋转,而数量积就是一种用来度量向量之间关系的运算。
它是一种将两个向量映射为一个标量的运算,其结果表示了这两个向量之间的夹角和大小关系。
首先,让我们来看看两个向量的数量积如何计算。
设有两个三维向量a和b,它们的分量分别为(a1, a2, a3)和(b1, b2, b3),那么它们的数量积定义为:a·b = a1b1 + a2b2 + a3b3这个公式看起来很简单,但它蕴含了丰富的信息。
首先,我们可以看到数量积的结果是一个标量,也就是说它只有大小,没有方向。
这意味着数量积可以用来度量两个向量之间的夹角。
具体来说,如果a·b的结果为正,那么这两个向量的夹角小于90度;如果a·b的结果为负,那么这两个向量的夹角大于90度;如果a·b的结果为零,那么这两个向量是正交的,夹角为90度。
另外,数量积还可以用来度量两个向量之间的大小关系。
具体来说,如果a·b的结果越大,那么a和b之间的关系就越紧密;如果a·b的结果越小,那么a和b之间的关系就越松散。
因此,数量积可以帮助我们理解向量之间的相似性和差异性。
除了上述的基本性质,数量积还有一些重要的性质和定理。
首先,数量积满足交换律和分配律,也就是说对任意向量a、b和c,有下面的等式成立:a·b = b·aa·(b+c) = a·b + a·c这些性质意味着数量积是一种可交换和可结合的运算,它在向量计算中具有重要的作用。
另外,数量积还和向量的模长有密切的关系。
具体来说,如果a和b的模长分别为|a|和|b|,而它们的夹角为θ,则有下面的等式成立:a·b = |a|·|b|·cosθ这个等式被称为数量积的几何解释,它告诉我们,数量积等于两个向量模长的乘积和它们的夹角的余弦值的乘积。
仿射坐标系
x1 x 2 y1 y 2 z1 z 2 (2.4) x ,y ,z . 2 2 2
例 用坐标法证明四面体对棱中点的连线交于一点。 证明 设四面体ABCD(图1.12)的AB,AC,AD,BC, CD,DB的中点分别为 B' , C ' , D' , E, F , G 。 取仿射标架 A; AB, AC, AD , 则各点的坐标分别为:
1 2
1 l 0 z 2 1 l
解得k=l=1从而交点P存在,且P的坐标为 1 1 1 C ' G 设 B' F 与 交于 P ' ,同理可得 P' , , , 所以P与P ' 4 4 4 重合,即 B' F , D' E, C ' G 交于一点。 另法:先后求出 B' F , D' E, C ' G 的中点坐标,知道它 们的坐标都相同,因而三线交于一点。
A(0,0,0), B(1,0,0), C (0,1,0), D(0,0,1),
1 1 1 B' ,0,0 , C ' 0, ,0 , D' 0,0, , 2 2 2
1 1 1 1 1 1 E , ,0 , F 0, , , G ,0, . 2 2 2 2 2 2
设{O; e , e , e }为空间的一个标架,过原点O,且分 1 2 3 别以 e1 , e2 , e3为方向的有向直线分别称为x轴、y轴、z轴, 统称为坐标轴。由每两条坐标轴决定的平面称为坐标平 面,它们分别是xOy,yOz,zOx平面。坐标平面把空间分 成八个部分,称为八个卦限(图1.10),z III 在每个卦限内,点的坐标的符号 II IV I 不变。 O VII
仿射坐标系中坐标运算
仿射坐标系中坐标运算在数学中,坐标系是一个非常重要的工具,它可以帮助我们描述平面中点的位置。
而在仿射坐标系中,坐标运算则显得更加重要。
本文将介绍如何在仿射坐标系中进行坐标运算。
在仿射坐标系中,坐标运算与普通坐标系中有很多相似之处,但也有其独特的地方。
首先,在仿射坐标系中,每个点都有一个横坐标和一个纵坐标,这和普通坐标系中的情况是一样的。
不过,在仿射坐标系中,这两个坐标通常是相互关联的,它们共同组成了一个点。
其次,在仿射坐标系中,坐标运算中的加减法运算与普通坐标系中有一些不同。
在普通坐标系中,加减法运算可能是两个点的横坐标或纵坐标之和或之差,但在仿射坐标系中,加减法运算可能是两个点的横坐标或纵坐标之和或之差的相反数。
此外,在仿射坐标系中,坐标运算中的乘法运算也与普通坐标系中有一些不同。
在普通坐标系中,乘法运算可能是两个点的横坐标或纵坐标之积,但在仿射坐标系中,乘法运算可能是两个点的横坐标或纵坐标之和的倒数。
在了解了仿射坐标系中坐标运算的基本概念之后,我们接下来要探讨如何运用这些运算来解决一些实际问题。
例如,在几何学中,我们经常会遇到一些关于点、线、面的问题,这些问题是如何通过坐标运算来解决的,而在仿射坐标系中,这些问题同样可以通过坐标运算来解决。
例如,如何求解点(2,3)关于直线x-y+2=0的对称点?在普通坐标系中,我们可以通过以下步骤来解决这个问题:1.首先,我们需要确定点(2,3)关于直线x-y+2=0的对称点在直线上,因此我们可以将点(2,3)代入直线方程中,得到2-3+2=1。
2.接下来,我们需要找到与点(2,3)对称的点在直线上,因此我们可以通过求点(2,3)关于直线x-y+2=0的对称点在直线上垂足的坐标,再将该点坐标取相反数,即可得到答案。
根据坐标运算的基本概念,我们可以通过以下步骤来求解点(2,3)关于直线x-y+2=0的对称点:1.求点(2,3)关于直线x-y+2=0的对称点A的坐标。
仿射坐标系
• 观察:几何中向量的几种关系 • 代数学的革命也因为这些熟悉的向量关系 就此展开。
空间几何向量引发的思考
• 在空间几何中,从原点出发的几个向量会出现以 下几种情况。 1, 两个向量 , 共线 2,两个向量 , 不共线
3,三个向量 , , 共面 4,三个向量 , , 不共面 • 当是否共线的几何现象通过 解析几何出现在代数学中时, 引出了代数学最重要的概念: 相关和无关
向量的线性相关和线性无关
引言
• 自从笛卡尔发明了坐标系以后,几何中的点和向量被一组 有顺序的数(x,y)表示了出来,几何图形也可以用代数形 式来表示,经典的几何问题瞬时变成了代数方程问题,几 何学与代数学从此架起了一座桥梁—解析几何,使几何学与 代数学合为一家人。
• 但几何思想与代数思想的融合并没有就此结束,古典几何 思想沿着解析几何这座桥梁,不断的向代数学输送着给养, 学科之间的交点意外的为代数学带来了革命性的改变。
代数中的不共线和不共面
• 反之: 2, 两个向量 , 不共线,则 不存在不全为零的 k1 , k2 使得 k1 k2 0 我们说如果有 k1 k2 0 则 k1 k2 0
4, 三个向量 , , 不共面,则 不存在不全为零的 k1 , k2 , k3 使得 k1 k2 k3 0 我们说如果有 k1 k2 k3 0 则 k1 k2 k3 0
则 1, 2 , 3 , 4 线性相关。 容易看出: 1, k2 , k2 , k3 于是有 1 2 3 4 0 而又因为系数不全为零,则1, 2 , 3 , 4 ,线性相关。 • 例三: 观察空间4向量的相关性 由于红色向量能被三条蓝色向量表示出 则 k11 k2 2 k33 1, k2 , k2 , k3 于是根据之前的例子,存在 不全为零,于是他们线性相关
仿射坐标系的妙用
首先证明在两种坐标 系下, 共线三点所构成 的 两有向线段比的坐标表示是一样的.
设共 线三点 ( = , ,) i 123 的直角坐标和仿射坐 标分别为 x, , , ) ) ( Y .
( 3 I A) :2
( ) :2 C 5 :1
( ) :2 B 4 :I
切度量性质. 因为笛 卡儿 直 角坐标 的应 用 范 围 正 如果采用仿射坐标 系 , 其随意性就 大得 多.
仿射坐标 系 如 图 1 在 平 面 :
丝 一 :: : .
坞 一 yl Y3- ‘ 由此 可得 结论 1 同一直 线上 两线段 的比用 直角 坐标 和
坐标系 , 用代数的方法研究几 何学 的问题 , 采用笛 卡 儿直角坐标 的优越性在 于用坐标表 示距离表达式最
2一 l
—————— ——● !
肘l 捣
3 l 一 ’
简单 , 从而可 以通过 笛 卡儿直 角 坐标来 研究 图形 的
一
同理 将 ( = ,,) f 123 投影到 轴 上可得
一
于 点肘N 纵 标 别为 ÷ 是 ,的 坐 分 ÷,
B M:M N:N D=B M: ( N—B : ( D—B B M) B N)
收 稿 日期 : 0 80 -0 20 -62
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第2 7卷第 8期
20 0 8年 8月
数 学教 学研究
6 7
=
÷ (一 : 一 :÷ )( )
:
△P P 3 点 的仿 射 坐 标 分 别 为 ( , , P, t 3顶 Y) P。
( , ) i , ,) 则它们的面积 的 比为 Y ( =12 3 ,
:
三:
第一章第二节 仿射坐标系
证明: 可表性:设e1 , e2 , e3量起始于共同点O 作OA , OA , OA , OM 分别表示 e , e , e , m 1 2 3 1 2 3 OP // e1 , PN // e2 , NM // e3 , A M 3 e3 m 存在实数x , y , z,使得 e o 2 e A2 OP xe1 , PN ye2 , NM ze3 1A N
向量OA xe1 ye2 OA的坐标 ( x, y )
e1
y e2 e 2 A O x e1
2.2
向量的坐标
空间仿射坐标系: [O; e1 , e2 , e3 ]
向量OA xe1 ye2 ze3 OA的坐标 ( x, y, z )
坐标向量: e1的坐标(1,0,0), e2的坐标(0, 1,0), e3的坐标(0,0,。 1)
坐标法:将几何性质转化为点或向量的坐 标满足的代数关系(方程),证明几何性质。。
作业:P25 5,6,7,8
( A, B, P ) , AP = AB 证明: 设 = 1 + ,0) 于是点 P 在 [ A; AB, AC ] 中的坐标为( 1 1 AC 由 (C , A, R), AR = 1 + 1 ); R 的坐标为 (0, C 1 R 由 ( B, C , Q), Q 1 P AQ AB AC 1 1 B A 1 , ). Q 的坐标为 ( 1 1
由e1 , e2 , e3不共面,得 x x1 y y1 z z1 0 x x1,y y1,z z1
定义1.3空间中一个O点和三个不共面向量
e1 , e2 , e3 , 一起构成空间中的一个仿射标架, 记作[O; e1 , e2 , e3 ],称O为它的原点,称e1 , e2 , e3 为坐标向量。 空间中任意一点A,将向量OA 对
仿射坐标系在高中数学中的应用
证 明 建立 仿 射
坐标 系 { B; , ) ,
则 B( O , O, ), O, ) A( 1
射坐标系介绍如下 :
在 平 面 上 取 定 点 O 与两 不 共 线 矢 量 e , 那 么 e,
图 1
B 0 1 , A :馏 一 2: ,N : A 一 3 1及定 比 ( ,) 由 M ? 1O N :,
分点坐 标公式, 可得M ( 告) N( )则直线 去, , ÷, , 1n n0
3 3
为 e ,2的线 性 组合 , r z l y 这样 平面上 le 即 = e+ e, 2 的任意 矢量 r 与有 序实数对 ( , ) 间建立 起一一 z 之
对 应关 系 , 而平 面上 的任 意点 P, 通过 径 矢OP也 与 有 序 实数 对 ( )建 立 起 一 一 对 应 , 序 实 数 对 , 有 ( , )就是 点 P在坐标 系 中的坐 标 , 是矢 量 O 也 P
z一 ’ 一 i ’
故 0P 一 n + b 。
上U
例 2 如 图 2点 D、 ,
E F分 别 是 △ C 的边 、 A t 、A 的 中 点 , B、 C C 3 求 证 : 中 线 能 、F、 D 三 B C 相交于同一点 G 。 证 明 建立仿射坐
的坐标n 。 面举 例说 明仿射 坐 标 系在 高 中数 学 中 ]下
的妙用 : 例 1 在 △ BC 中 , A 一 n∞ , 一 b点 M、 , 点
图2
N 分 别 在 AB、 上 , A : f 且 M
仿射坐标系下的外积
仿射坐标系下的外积在几何学中,仿射坐标系是一种用来描述空间中点位置和方向的数学工具。
它是一种基于向量和矩阵运算的坐标系,在这个坐标系中,点的位置被表示成一个(n+1)维矢量,其中n是空间的维数。
在仿射坐标系中,向量运算是基础操作,其中之一就是求向量的外积。
这里,我们将介绍在仿射坐标系下的外积及其相关性质。
首先,我们需要了解什么是向量。
在几何学中,向量用来描述两个点之间的位移。
向量有大小和方向,通常表示为一个带箭头的线段。
向量可以通过坐标表示,例如在二维平面中,向量可以表示为(x, y)。
在三维空间中,向量可以表示为(x, y, z)。
在仿射坐标系中,向量可以表示为n+1维坐标,因为在n维空间中,光线也被视为一种特殊的向量,可以用一条直线表示。
在这个形式中,前n维用来表示向量的三个坐标(x, y, z),最后一维通常标记为w,称为齐次坐标。
现在,我们将介绍向量的外积。
在二维空间中,向量的外积是一个标量,它表示两个向量的夹角正弦值的大小。
在三维空间中,向量的外积是一个向量,它垂直于原始向量并与它们的长度和方向有关。
在仿射坐标系中,向量的外积由一个矩阵计算公式来表示。
这个矩阵的行向量由两个原始向量组成,而列向量则会生成一个新的向量。
两个向量的外积结果,将是一个新的长度为1的向量和一个正负值的标量。
新向量的方向垂直于原始向量。
在n维空间中,向量的外积的结果可以通过一个n行n列的矩阵来表示。
但实际上,只要我们知道了向量的维度,我们就知道了如何计算外积。
矩阵计算公式如下:如果我们有两个向量A(a1,a2,...,an,1)和B(b1,b2,...,bn,1),则它们的外积将是C = AB-BA,其中AB是由两个矩阵的乘积表示的矩阵,BA是由另外两个矩阵的乘积组成的一个矩阵。
另外,外积满足反交换律。
这意味着A * B = -B * A。
外积还满足线性性质,即A(B+C)= AB+AC。
在计算机图形学中,外积被广泛用于计算表面法线。
仿射坐标系
A(1,2,3) , C ( 2,3,4) ,
B( 2,3,4) , D(2,3,1) .
思考题解答 A:IV; B: 载
a2 b2
0 a1b2 a2b1 0
a1b2 a2a1 0 b2 a2
同理可由 a1 b1
a3 b3
0推出b3
a3 .
于是 ,所以 // .
推论1.3 设[O;e1 ,e2]是平面 上的一个平面仿射
坐标系, 上的三点A、B、C的坐标分别是(a1 ,a2),
(b1 ,b2)和(c1 ,c2),则
仿射标架[O;e1 ,e2 ,e3]三要素:
[1] 原点
[2]三个不共面的向量 [3]三个向量的顺序
[1]轴:x轴、y轴、z轴
x轴是经过原点O、平行于e1、和e1方向相同 的数轴; y轴对应e2 , z轴对应e3 .
[2]坐标平面:xoy,zox,zoy
[3]卦限: 空间仿射坐标系共有八个卦限
Ⅲ
对(e1 ,e2 ,e3)分解(x, y,z)
向量集合一一对应 三元有序数组的集合
取定空间中的一个点O,对任意一个向量,以O 为起点作向量,则存在唯一的点A,使得 OA
以固定点O为起点作 A
向量集合一一对应 空间点集
空间点集 一一对应 三元有序数组的集合
A [O ;e1 ,e2,e3](x, y,z)
思考:向量的坐标和向量 AB的坐标的关系。
二、直角坐标系
[1] 空间直角坐标系(向量集合、 空间、三元有序数组)
z 竖轴
三要素:
原点O (0,0,0)
三个两两垂直不共面
的单位向量
横轴
三个坐标轴的正方向
仿射坐标系在中学几何中的应用
仿射坐标系在中学几何中的应用1.建立仿射坐标系来解决初等几何问题对于仿射性质的几何命题,建立直角坐标系不易求解,可考虑建立直角坐标系,由于仿射坐标系两坐标轴的夹角及单位点的选取,都比直角坐标有较大的任意性,因此在仿射坐标系下常常可以非常便利,可避免一些繁琐的三角运算,起到柳暗花明的功效.建立仿射坐标系的一般方法如下:1、坐标轴的选取要尽量利用图中已有的直线和已知的点.2、单位点的选取可以在x 轴上取一已知点坐标设为(1,0),y 轴上取一已知点坐标设为(0,1).3、x 轴上及y 轴上其它的已知点可设为(a,0)和(0,b).4、直线Ax+By+c=0上的点的坐标设定要满足此直线方程.5、过两已知点A 、B 直线上的点的坐标也可设为A B λ+.6、x 轴上的两线段(或平行x 轴的线段)之比值可用端点x 坐标的差之比表示,y 轴上的两线段(或平行y 轴的线段)之比值可用端点y 坐标差之比表示.1.1 线段间的比例问题例1.证明三角形中位线定理图4证明 如图4所示AOB ∆中,123,,E E E 分别为OA,OB,AB 的中点,建立仿射坐标系12O e e -,使1122,e OE e OE ==,则A ,B 的坐标分别为(2,0),(0,2).因为3E 坐标为02021,122x y ++====,既3E (1,1).由直线23E E 与直线OA 的斜率相等为21210y yx x -=-,知23E E ||OA.又23212311,202,2E E x x OA E E OA =-==-==可知. 例2.在ABC ∆中,E 在AC 上,D 为BC 中点.E 、D 交AB 于F ,则AE AFCE BF=.图5证明:以AB 为x 轴,AC 为y 轴,A 为原点,建立仿射坐标系(图5).设坐标B (1,0),E (0,1),C (0,b ).则BC 中点D 坐标为(0.5,0.5b ),得出直线ED 的方程为y=(b-2)x+1,和x 轴联立得交点F 坐标为(1,02b-),可推出:110112,111102AE AF b EC b b BF b b ---====----- 可见用仿射坐标系来解此题多么方便.1.2 关于图形面积问题若已知三角形三顶点坐标1122(,),(,),(,A x yB xy C x y .则112233x y 11=x y 12x y 1ABC ∆的面积的绝对值例3.在ABC ∆的三边AB ,BC ,CA 上各取AZ ,BY,CZ 各等于该边的23,求证面积13S XYZ S ABC ∆∆=.图6证明:如图6,取B 为原点,BC 为x 轴,BA 为y 轴建立仿射坐标系,设A (0,3).C(3,0).从而知Y (2,0).Z(0,1).据定比分点公式Z (1,2).所以0311900122301S ABC ∆==.0111320122121S XYZ ∆== 所以 13S XYZ S ABC ∆∆=1.3 关于点共线和直线共点的问题要证三点112233(,),(,),(,)A x y B x y C x y 共线,可证1122331101x y x y x y =,也可证AB BC λ=.要证三直线0i i i A x B y C ++=(i=1,2,3)共点.可证1112223330A B C A B C A B C =.若123i 123,,0i i M M M x B y C SM SM SM ++===分别是三直线A 上的点,也可以证明.(点S 一般可以是原点,也可以是其它的点).(4)如图7.设在ABC ∆的三边各取一点L 、M 、N,则L 、M 、N 共线的充要条件是:1AN BL CMNB LC MA⨯⨯=-图7证明:建立仿射坐标系{;,}B BC BA ,则B(0,0),A(0,1),C (1,0),设L 、M 、N 分有向线段BC 、CA 、AB 的比分别为v λμ、、.则1(,0)M(,))11+1L λμλμμν++1、、N(0,1+ 所以111(,),(,)11111LN LM λλλνμλμ=-=-+++++.故L 、M 、N 三点共线的充要条件是LM LN 与共线.即111()011111λλλμνμλ-⨯-⨯-=+++++ 化简得AN CM-1,= -1NB MABL LC λμν=⨯⨯也就是例4.证明对于任意梯形两底的中点、两对角线的交点及两腰的交点4点共线.图8证明:设ABCD 为任意梯形,其中AB//CD ,P 为两腰交点,M,N 分别为两底的中点,如图8建立仿射坐标系,则下列各点的坐标分别为A(0,0),B (1,0),C (c,1),D (0,1),M (0.5,0),N (0.5c ,1),直线AP ,BP,AC,BD 的方程分别为:AP :x=0 BP :x+(1-c )y=1 AC :x-cy=0 BD :x+y=1于是AP ,BP 的交点P 坐标为10,1c ⎛⎫ ⎪-⎝⎭;AC 与BD 的交点Q 的坐标为1,11cc c ⎛⎫ ⎪++⎝⎭.直线MN 的方程为: 2x+(1-c )y=1 (1)而点P,Q 的坐标满足方程(1),故M,N,P,Q ,4点共线例5.用坐标法证明四面体对棱中点的连线交于一点.证明:设四面体ABCD(图9)的棱AB ,AC ,AD ,BC ,CD ,DB 的中点分别为''',,,,,B C D E F G .取仿射标架{;,,}A AB AC AD ,则各点的坐标分别为图9 A (0,0,0),B (1,0,0),C (0,1,0),D (0,0,1)'''111,0,0,0,,0,0,0,,222B C D ⎛⎫⎛⎫⎛⎫ ⎪ ⎪ ⎪⎝⎭⎝⎭⎝⎭111111,,0,0,,,,0,.222222E F G ⎛⎫⎛⎫⎛⎫⎪ ⎪ ⎪⎝⎭⎝⎭⎝⎭假设'D'E B F 与交于P(x,y,z),设'',,B P kPF D P lPE ==则P 的坐标为111000222,,111k k k x y z k k k+⋅+⋅+⋅===+++ 111000222,,111l l l x y z l l l+⋅+⋅+⋅===+++ 解得k=l=1,从而交点P 存在,且P 的坐标为111,,.444⎛⎫⎪⎝⎭设'',B F C G '与交于P 同理可得'111,,,444P ⎛⎫⎪⎝⎭所以P 与'P 重合,即''',,B F D E C G 交于一点.1.4 关于向量的线性关系问题若已知()()111111A ,,,,x y z x y z 和B 两点.而在AB 直线上的点M 分有向线段AB 为两部分AM MB 、,使它们的值的比等于某数()1,λλ≠即,AMMBλ=可求出分点坐标121212,,.111x x y y z z M λλλλλλ+++⎛⎫ ⎪+++⎝⎭当M 为中点时,M 的坐标为121212,,.222x x y y z z +++⎛⎫ ⎪⎝⎭例10.在ABC ∆中,,OA a OB b ==.点M 、点N 分别在AB 、OA 上,且AM :MB=2:1,ON :NA=3:1,OM 与BN 交于点P ,用b a 、表示OP .解:建立如图10所示仿射坐标系.则A (1,0),B(0,1).图10由AM :MB=2:1.ON:NA=3:1,及定比分点坐标公式.可得123(,),(,0)234M N .则直线OM 、BN 的方程分别为:20,4330x y x y -=+-= 设P(x,y).联立方程组,得33.105x y ==故33105OP a b =+ 例7. 如图11所示平行四边形ABCD 中,M 为DC 中点.N 为BC 中点.设AN ;AB b AD d AM m n ====、、、(1)以b d 、为基底,表示MN ;(2)A 以n m 、为基底表示AB图11解(1)建立仿射坐标系{;,}A b d.则A(0,0),D(0,1),B(1,0),C(1,1),由中点坐标公式.得1111(,1),(1,).MN=-2222M N所以(,)即得11MN=b-d22(2)由(1)得11(,1),(1,).22 AM AN==即12m AB AD=+12AB AD=+n反解得4233 AB n m =-2.建立仿射坐标系在数学解题中的几点注意事项建立仿射坐标系不是所有题目都能用此方法解题而是要在解题过程中对题目进行合理有效的分析。
高等几何讲义第一章欧氏平面及仿射平面上的变换仿射坐标及仿射坐标变换
§1 变换与变换群
• 4.变换群
• 若集合 S 上的某些变换构成的集合 G 满足条件 : 1. G 中任二变换的乘积仍属于 G ; 2. G 中每一变换 T 的逆 T 1也属于 G , 则称 G 为集合 S 上的一个变换群.
• 由定义知:任何变换群一定包含恒等变换.
• 可以证明:平面上绕定点 O 的旋转变换的集合 G 是一个变换群,称为旋转群.记为 G1 .
|OM/| |OM|,MOM/
的点变换称为以 O 为中心的旋转变换,简称
旋转,记为R .其表达式为:y M/
R
:
x/ y/
xcos ysin xsin ycos
(1.3)
j
oi
M x
§1 变换与变换群
• 例4.镜射变换 对平面上的定直线,使原象点 M与象点M/之间的线段被 垂直平分的点变换称 为以 为轴的镜射变换,简称镜射.建立如图坐
主要内容
欧氏几何 仿射几何 射影几何
第一章:欧氏平面及仿射平面上的变换,仿
射坐标及仿射坐标变换
本
重点讨论共点性与共线性
教 材 基
射 影 几
第二章:射影平面的定义,射影坐标, 交比,调和共轭,对偶原理 第三章:射影变换,包括透视、一维射
本 框 架
何
影变换、直射、对射、配极 第四章:配极与二次曲线、一维射影变 换与二次曲线、二次曲线的射影分类
标系,则其表达式为: y
Mox: xy//
x
y
(1.4)
M
j
Oi
x
M/
§1 变换与变换群
• 例5.平行射影 二平面
、 / 交于直线 ,向量
M
与二平面都不平行.对
第四章 仿射坐标系剖析
由上的定义可知,仿射对应是由有限次透视仿射对应组成
的,所以仿射对应是透视仿射对应链,透视仿射对应是最简单 的仿射对应。而一个仿射对应是否是透视仿射对应,只需看两 对对应点的连线是否平行。
由于仿射对应(变换)可以理解成为一个透视仿射对应链, 所以不难证明仿射对应(变换)的下列性质:
(1) 保持同素性和结合性;
,则系数
叫做三点 P1,P2,P
1
的简单比(简称单比),记为
2
(P1P2 P) ,其中点 P1,P2 叫做基点,点 P 叫做分点。
由定义可知,若 P1P,P2P是有向线段,则单比
显然,当点
(P1P2 P)
P1P。 P2 P
在P点 P1,P之2 间时,单比 (P1P2 P) ;0 否则
当点 与P点 P重1 合时, 单比 (P1P2 P) 0
于点A’,B‘,C’, ... ,这样便得到
了一个平面上的点到另一个平面上
的点之间的一个一一对应,叫做两
个平面间的平行射影或透视仿射对
应,如左图所示,这个平行射影记
为
,则有
( A)
A',(B)
B ',
显然,如果两个平面交于直线 n,则直线 n 上的每一个点都是平行射影 下的自对应点,我们把直线 n 叫做自对应直线,也叫做透视轴,简称轴。
平行射影(透视仿射对应)的推广
这个对应叫做直线 a1 到直线 an 的仿射对应,记为 ,于是有 n1n221 。
特别地,当直线 a1与 an 重合时,则把 a1到 an 的仿射对应叫做直线 a1 到自身的仿射变换。
特别地,当平面 与1
到1 自身的仿射变换。
n重合时,则把 到1 的n 仿射对应叫做平面
仿射坐标系下的向量外积
仿射坐标系下的向量外积
仿射坐标系下的向量外积是一种采用类似于仿射变换的术语,指的是用指定的
向量在特定的坐标系下形成一种联系或影响。
在物理学中,它是一种重要的物理现象,谈到向量外积,不可避免的要提到一种物理过程,那就是向量相互作用产生的力的垂直分量。
以及它所导致的一种现象叫做磁矩。
实际上,仿射坐标系中的向量外积就是指两个不同向量(或者说被外积的向量)之间垂直形成的另一个向量,一般情况下,其大小由向量夹角和向量模长决定。
而这两个被外积的向量也不能为零,只有当其中一个向量模长不为零时,才能被外积。
向量外积的主要作用是依据定义的规则,将某种坐标系下的向量经过变换,而
形成另一种形式的坐标,使得在空间中的物体都能在仿射坐标系下被描述的更清晰,更多的需要几何的分析,都可以借助于向量外积,来将晦涩的几何变得更加容易理解和应用。
由此可见,仿射坐标系下的向量外积不仅可以让物理中得机电类相关现象变得
更加清晰,也可以将几何中晦涩的数学性变得更加容易理解和应用。
由于外积的重要性,它已被广泛应用在许多不同领域,特别是机械工程、电子信息科学等领域。
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命题 1.2.2
设Pi ( xi , yi , zi ), i = 1,2, 则分线段PP2成定比(λ ≠ -1)的分点 λ 1 P的坐标是 x1 + λ x2 y1 + λ y2 z1 + λ z2 x= ,y= ,z = . 1+ λ 1+ λ 1+ λ
推论 1.2.1 线段PP2的中点坐标为 1
e3
O
e3
O
e1
e2
右手系
e2
e1
左手系
定义1.2.2 如果 e 1 , e 2 , e 3是两两垂直的单位向 定义 量,则 {O; e1 , e 2 , e3 } 称为直角标架或直角坐标系 直角标架或直角坐标系. 直角标架或直角坐标系 直角标架是特殊的仿射标架。点(或向量)在 直角标架中的坐标称为它的直角坐标,在仿射标架 中的坐标称为它的仿射坐标。 注:如果 e , e , e 仅是两两垂直的向量,则 1 2 3
一 标架、向量和点的坐标 标架、
u ur ur r 空间中任一三个有次序的不共面的向量组e1 , e2 , e3 称为空间的一个基.根据定理11 2,对于空间中任 .. r 一向量a, 存在唯一的数组(x, y, z),使得 r u r ur ur a = xe1 + ye2 + ze3 , r u ur ur r 我们把有序的三元实数组(x, y, z)称为a在基e1 , e2 , e3 r 下的坐标,记为a = x, y, z). ( 在空间中任意取定一点O,则任意一点M 与向量 uuuu r uuuu r OM 一一对应,我们把向量OM 称为点M的位置向量 (或径矢).
{O; e1, e2 , e3} 称为为笛卡儿标架。
例
B CM A D源自求在仿射标架 { A; AB , AD } 下的点 A,B,C,D,M 的坐标
二
用坐标作向量的线性运算
u ur ur r r r 取定标架{O; e1, e2 , e3},设向量a = (a1, a2 , a3 ), b = (b1, b2 , b3 ), 则容易证明下列命题
'
{
}
A D' · G F C
图2
D
C' P
E
uuuu r uuu uuuu r r uuu r 假设B ' F 与D ' E交于P( x, y, z ),设 B ' P = k PF , D ' P = l PE , 则P的坐标为 1 0+k⋅ 2 z= 1+ k 1 + l ⋅0 z= 2 1+ l 1 1 1 解得k = l = 1,从而交点P存在,且P的坐标为 , , . 4 4 4 1 1 1 设B ' F 与C ' G交于P ',同理可得P ' , , , 所以P与P '重合, 4 4 4 即B ' F , D ' E , C ' G交于一点. 1 + k ⋅0 x= 2 , 1+ k 1 0+l⋅ 2, x= 1+ l 1 0+k⋅ 2, y= 1+ k 1 0+l⋅ 2, y= 1+ l
§1.2 仿射坐标系
向量法的优点在于比较直观, 向量法的优点在于比较直观,但是向量的运算不如数 的运算简洁,为了取长补短,我们给向量引进坐标, 的运算简洁,为了取长补短,我们给向量引进坐标,同时 也给点引进坐标,把向量法与坐标法结合起来使用。 也给点引进坐标,把向量法与坐标法结合起来使用。 1.标架、向量和点的坐标 2.用坐标作向量的线性运算
命题1.2.1 命题
r r (1) a + b = (a1 + b1 , a2 + b2 , a3 + b3 ) r r (2) a − b = (a1 − b1 , a2 − b2 , a3 − b3 ) r (3) 对于任意实数λ,有λ a = (λ a1 , λ a2 , λ a3 )
证明: 证明: u r ur ur u r ur ur r r a + b = (a1 e1 + a2 e2 + a3 e3 ) + (b1 e1 + b2 e2 + b3 e3 ) u r ur ur = (a1 + b1 )e1 + (a2 + b2 )e2 + (a3 + b3 )e3
x1 + x2 y1 + y2 z1 + z2 x= ,y= ,z = . 2 2 2
用坐标法证明四面体对棱中点的连线交于一点。 例 用坐标法证明四面体对棱中点的连线交于一点。
证明: 证明: 设四面体 ABCD 2)的棱 AB , AC ,AD,BC , CD,DB的中点 (图
uuu uuur uuur r 分别为 B ', C ', D ', E , F , G.取仿射标架 A; AB , AC , AD , 则各点的坐标分别为 A(0,0,0), B (1,0,0), C (0,1,0), D (0,0,1), 1 B 1 1 B ' ,0,0 , C ' 0, ,0 , D ' 0,0, , 2 B 2 2 1 1 1 1 1 1 E , , 0 , F 0, , , G ,0, . 2 2 2 2 2 2
定理1.2.2 定理 r r a与 b共 线 当 且 仅 当 对 应 坐 标 成 比 例 .
思考题: 思考题:设 P (xi , yi , zi ) i = 1 2,3 ,推导三点 P 共线 推导三点 i , i 的充要条件。 的充要条件。
uuu r uuur 对于线段PP2 ( P ≠ P2 ),如果点P满足 PP = λ PP2 ,, 1 1 1 uuu uuur r 则称点P分线段PP2成定比λ,当λ〉时, 1 与PP2同向, 0 PP 1 uuu uuur r λ 点P在线段PP2内,称为内分点;当〈0时, 1 与PP2反 PP 1 向,点P在线段PP2外,称为外分点;当λ = 0时,P与 1 uuu r uuur uuur P重合;假若λ = -1,则PP = − PP2 ,即PP2 = 0,这与P 1 1 1 1 ≠ P2矛盾,所以λ ≠ -1.
uuu r 证明:对于向量 AB,设A( x1 , y1 , z1 ), B ( x2 , y2 , z2 ),则 uuu r uuu r OA = ( x1 , y1 , z1 ), OB = ( x2 , y2 , z2 ). uuu uuu uuur r r 因为AB = OB − OA,所以 uuu r AB = ( x2 − x1 , y2 − y1 , z2 − z1 ).
z
R(0,0, z )
r r r xi , yj , zk .
显然, 显然,
x
r r
•
M ( x, y, z )
o
P(x,0,0)
y
Q(0, y,0)
N
M
r r r r r = OM = xi + yj + zk
( x, y, z )
Ⅲ
z
zox 面
Ⅱ
yoz 面
Ⅳ
xoy 面
Ⅶ Ⅷ
o
y
Ⅵ Ⅴ
Ⅰ
x
空间直角坐标系共有八个卦限 空间直角坐标系共有八个卦限
z
R(0,0, z )
z
r k r o i
r j
y
r r
•
M ( x, y, z)
o
x
P ( x , 0, 0 )
y
Q ( 0 , y ,0 )
x
N
r r r 轴正向的单位向量. 以 i , j , k 分别表示沿 x , y , z 轴正向的单位向量
r r = OM = OP + PN + NM = OP + OQ + OR r r r 设 OP = xi , OQ = yj , OR = zk . r r r r r = xi + yj + zk
空间中取定一个标架后,可知, 空间中取定一个标架后,可知,空间中全体向量的 集合与全体有序三元实数组的集合之间就建立了一一对 应;通过位置向量,空间中全体点的集合与全体有序三 通过位置向量, 元实数组的集合之间也建立了一一对应的关系。 元实数组的集合之间也建立了一一对应的关系。
r 在三个坐标轴上的分向量 分向量: r 在三个坐标轴上的分向量:
r ur ur ur λ a = λ ( a1 e1 + a 2 e 2 + a 3 e3 ) ur ur ur = λ a1 e1 + λ a 2 e 2 + λ a 3 e3 = ( λ a1 , λ a 2 , λ a 3 )
证毕.
定理1.2.1 定理 向量的坐标等于其终点坐标减去其始点坐标.
u ur ur r 定义1.2.1 空间中一个点O和一个基e1, e2 , e3合在一起称 定义 为空间的一个仿射标架或仿射坐标系,简称标架,记为 u ur ur r u ur ur r {O; e1, e2 , e3},其中O称为标架的原点,, e2 , e3称为标架的坐标 e1 uuuu r u ur ur r 向量.对于空间中任一点M,把它的位置向量OM在基e1, e2 , e3 u ur ur r uuuu r 下的坐标称为点M在仿射标架{O; e1, e2 , e3}中的坐标若OM = ( x, y, z), . u ur ur r 根据定义121 . .知,点M在标架{O; e1, e2 , e3}中的坐标为( x, y, z) uuuu u r r ur ur 当且仅当 OM = xe1 + ye2 + ze3. r u ur ur r r 以后我们把向量a在基e1, e2 , e3中的坐标也称为a在仿射标架 u ur ur r {O; e1, e2 , e3}的坐标. 则点M的坐标记为M ( x, y, z).