矿物加工专业毕业翻译翻译

化工工程科学54（1999）1045-1052

以实验为基础全面的描述物料在浮选床中的损失

K.P. Galvin*, S. Pratten, G. Nguyen Tran Lam

澳大利亚新南威尔士2308号，纽卡斯尔大学化工学院弧形多相分选中心1998年6月27接受，1998年11月19日发表

摘要

任何一种物相在重悬浮液的中沉降速率计算的经验公式的改进算法。当所有的物相被同密度重液悬浮起来的时候理查森-查基方程,给出了该公式的特殊情况。因此它的主要意义在于描述方程中的沉降离子在不同密度的悬浮液中的移动速度。这篇短文是从一个模型中得到结果，并且在这个模型中具有普遍适用性。该模型的解释也曾用于Moritomi（1982年）等人对流化床的逆转化方面。这种简单的模型很吸引人，经常被用于设计和控制选矿设备方面。该模型准确的预测了单个颗粒在不同密度重液中的沉降速度，因此也验证了Al-Habbooby- Lockett改进方程。该模型有望应用于所有的颗粒在不同重液的沉降研究。在这个阶段，验证了特定低浓度的液体通过低密度流化床分选，出现的分选情况和反分选情况。希望通过这篇文章能让更多的人对截然不同的粒子进行广泛的对这个模型进行验证。

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关键词：移动速率；液体浮选床；单一组分浮选数据

1 简介

单一颗粒i在无限流体空间中的沉降终速，Uii表示流体的体积分数，颗粒的最终沉降终速随着流体体积分数的增大而相对减小。颗粒的沉降的

速度主要由物质体积分数Vi分数决定Φi查利德森-扎基经验公式来描述。

Vi=Uti（1-Φi）ni-1（1）

在这里ni是很定的，对于典型的球形颗粒为4.65为低雷诺数，不到0.1。系统包含粒子的种类，根据它们的大小不同，Lockett和Al-Habbooby方程一般是足够的设计目的。三种颗粒的物质，这一方程为Vi=Uti（1-Φ

i-Φj-Φk）ni-1 （2）

虽然Lockett和Al-Habbooby方程适合与系统为不同密度的重液，但根据我们的经验，此方称是无效的。适用Lockett和Al-Habbooby方程的离子的物种，在他们之间没有显著的密度差异。

更多的机械模型被开发的主要原因是让人们更容易的理解物理过程，而不是阻碍更合适精确的工艺流程别设计。史密斯（1965.1966.1998）举个例子设计了一种离子模型来解释不同颗粒在当地不同的体积分数中的流体中的情况。他认识到每种颗粒均服从于一般的压力梯度。巴切勒（1972），巴切勒和文（1982）研究了颗粒分选模型中单物质颗粒相互作用和反作用，产生了适用于极低体积分数的多物质线性方程组。实验工作涉及悬浮液中包含不同密度的颗粒的平衡和转化研究，通常被限制与流化床中。研究包括Duijn and Rietema(1982), Moritomi et al. (1982, 1986), and Gibilaro et al.(1986).在这个系统分选的快速进行，系统中有不同密度的多种颗粒的存在，导致分选的主要原因是悬浮液的密度，而不是液体的密度。然而作为能量的平衡Clift et al.（1987）研究表明，浮力又总是受到液体密度的影响。

这篇文章的目的在于提出一种更广泛形式适用于所有悬浮液的理查

德森-扎基公式，无论它们是单个颗粒，或者是密度相同粒度不同的物料，或者是密度及粒度均不同的物料。

由单一颗粒物料组成的流化床，总压力的增减是通过床层

P T=ΦiρigH+(1-Φi)ρgH （3）

其中ρi是物料i的密度，ρ是液体的密度，g是重力加速度，H 是高度。以此总压力的梯度可以写作

dP/dH=Φi(ρi-ρ)g+ρg (4)

压力梯度有两部分组成，第一部分是由于流体粒子的重量，并因此而在最大程度上产生耗散阻力，第二部分则是由于液体的静压头。阻力梯度的耗散为 dP T/dH=Φi(ρi-ρ)g （5）

如果我们把方程（5）带入方程（1），一个变形了的理查德森-扎基公式产生了。

它是

1

)

)

dH

/

dP

1

Uti

Vi-

-

-

=ni

g

iρ

ρ

（

（(6)

加入给物料颗粒提供一个密度方程（6）与方程（1）和（2）是一致的。因此对于这些系统方程（6）需要的不是新的验证。对于单一物料颗粒的系统，方程证明了物料颗粒滑动速率是由于浮力阻力产生压力梯度决定的。方程证明了这与压力梯度形成的形式无关，无论其是单一密度或者是不同密度引起。对于三种物料的系统，举个例子，方程（5）变成dP/dH=Φi(ρi-ρ)g+Φj(ρj-ρ)g+Φk(ρk-ρ)g (7)

因此，一旦压强梯度是已知的或者悬浮液的组成是已知的，单一组分的颗粒马上变得适合于描述在任何悬浮液中的沉降速度。应当指出的是方程（6）

由于其简单的形式和使用的方便，使其在工艺设计中很有潜力而引起大家注意。考虑到压力梯度是非常容易检测的，所以这个方程同时对于过程的控制也非常的有益。一个精确的方程将包含大量的复杂的关系。

方程（6）等价于

1

)

)

s

-i

Uti

Vi-

-

=ni

g

iρ

ρ

ρ

ρ

（

（

, (8)

这里ρs是悬浮液的密度。方程的这个形式表明无量纲的密度参量可以用于描述沉降受阻情况。这个方程同时表明，当悬浮液中有不同密度的颗粒悬浮液的密度将产生强分离效果。然而很明显，当颗粒的密度小于悬浮液的密度是，这个方程是无效的。虽然如此，这样的悬浮液很有可能是不稳定的，将产生所谓的测流的效果，从而产生横向的分离。(Batchelor and Janse van Rensburg, 1986; Davis and Gecol, 1996)。这个时候需要一个完全不同的模型。改变每种物料的体积分数方程（6）可以写成方程（2）的形式。

它是Vi=Uti（1-КiΦi-КjΦj-КkΦk）ni-1，（9）

这里Кj=(ρj-ρ)/(ρi-ρ). (10)

系数与体积分数有关。可以增大或缩小给定物料的体积分数。比如，在低密度物料中进行速度计算时，可以增加物料的体积分数，直到系数对应的密度是有效的。这种调整相当于，给予每种物料一个特定的位置，是每种物料具有常见的压力梯度。

2 实验方法

每个浮选床，按计划给以数字。1，是进行一系列的实验验证方程（6）的有效性。这个容器高1.36m直径为0.173m。源源不断的对系统给料，