流体力学课件PPT孔珑主编

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流体力学 孔珑 第2版 chap1力学性质

流体力学 孔珑 第2版 chap1力学性质


物质三态--液、气、固间的区别 呈现流动性?
流体 有无固定的 体积?
固体 能否形成 自由表面? 否 能 是否容易 被压缩? 易 不易
2
流体
气体 液体
无 有
Fluid Mechanics
Chap1 PP OF Fluid
1.1连续介质假设
从物质的宏观形态看: 固体具有一定的体积和形状; 液体具有一定的体积而无一定的形状; 气体无一定的体积,无一定的形状。 什么原因导致不同形态物质性质的差异? 原因:一般认为物质三态的形成是分子间相互作 用和分子的热运动共同作用的结果。 结论:物质在微观尺度上是由分子组成的,是离散的
即 : (T , p )
v0
由于温度、压力改变引起的密度变化:
d p p T T
= dp - dT
其中:等温压缩系数;等压膨胀系数
Fluid Mechanics
12
Chap1 PP OF Fluid
1.3 流体的力学性质
• 1、压缩性
等温压缩系数
Fluid Mechanics
3
Chap1 PP OF Fluid
1.1连续介质假设
• 研究“离散”流体运动的两种方法: 1、分子物理学(统计物理学) 把流体看作离散体;对单原子气体适用,对多原 子气体和液体不成熟。
2、连续介质假说 宏观上:当所讨论问题的特征尺寸远大于流体的分 子平均自由程时,可将流体视为在时间和空间连续分 布的函数。
Fluid Mechanics
5
Chap1 PP OF Fluid
1.1连续介质假设
流体质点(微团):含有大量分子而体积足够小的流 体微团。是能给出流体稳定平均值的最小体积单位。 连续介质假设的涵义:连续介质假设是近似的、宏观 的假设,它为数学工具的应用提供了依据,在其它力 学学科也有广泛的应用,该假设的力学统称为“连续 介质力学”。

fxc工程流体力学(孔珑)第二章 流体及其物理性质

fxc工程流体力学(孔珑)第二章 流体及其物理性质
例如:水银倒在玻璃上。
26
2013年9月15日
《工程流体力学》 樊小朝 电气学院
毛细现象:液体在毛细玻璃管中,出现液面上升,或下降的现象。 解释:附着力和内聚力相互作用,使液面弯曲; 表面张力指向液面凹的一侧,提升或降低液面。
27
2013年9月15日
《工程流体力学》 樊小朝 电气学院
毛细压强:表面张力作用液体曲面,
分子引力大——流动性稍弱,有自由液面。
1
2013年9月15日
《工程流体力学》 樊小朝 电气学院
第二节
流体作为连续介质的假设
流体力学研究流体的宏观运动,但与流体的微观性质紧密联系。 研究中,选取“流体微团”: 体积无限小,有无数分子,物理量连续并且具有统计意义。 假设:流体是由无数流体微团组成的连续介质。 描述流体宏观属性的物理量: 密度、速度、压强、温度、粘度、热力学能等。
解:汽缸与活塞间的间隙

很小
dv x v dy
dv x v F A A dl dy 6 152.4 103 304.8 103 920 9.144 10 5 152.6 152.4 10 3 2 736.6 N
1 , 2 , , n
7
为各组分的体积百分比
2013年9月15日
《工程流体力学》 樊小朝 电气学院
第五节
流体的压缩性和膨胀性
一、流体的压缩性和膨胀性 1.压缩性:压强增大,体积缩小
δV V 压缩系数 δp
单位: Pa 1
即,单位压强变化引起的体积变化率。
δp 体积模量 δV V 1
适用范围为: 20 ~ 50 MPa 。
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2013年9月15日

流体力学 孔珑 第2版 chap4相似原理2

流体力学 孔珑 第2版 chap4相似原理2
v v ' kv v ' kl1 2 2.0 20
1 2
8.944 m s
qV q 'V kqV q 'V kAkv q 'V kl5 2 0.03 205 2 53.67 m3 s
F F ' kF F ' k kv2 kl2 F ' kl3 102 203 8.160105 N
• • • • 几何相似是运动相似和动力相似的前提, 动力相似是决定两个流动系统相似的主导因素, 运动相似是几何相似和动力相似的表象, 三者是密切相关的一个整体,缺一不可。
Fluid Dynamics
5
Chap4 Similar Theory
4.2 动力相似准则
由动力相似: kF F '/ F 1 1 2 2 2 2 2 2 k kl k v 'l ' v ' / l v
(dv / dx) A 2 kF k kl kv 代入k F k kl2 kv (dv / dx) A

或:
k k v kl k
1
Re 称为雷诺数,它是
' v' l ' vl '
惯性力与粘性力的比值。 令:
vl Re
当模型与原型的粘性力相似,则其雷诺数必定相等,反 之亦然。这就是粘性力相似准则(雷诺准则)。
Chap4 Similar Theory
第四章
相似理论与量纲分析
流动相似原理 两个物理现象,对应瞬时,若对应点处同一物理量对应 成比例,则称该两物理现象相似。物理相似通常包括: 几何相似、运动相似和动力相似。
Fluid Dynamics

《流体力学入门》课件

《流体力学入门》课件

03
气体压力计利用弹性元 件的变形来测量压力, 适用于测量较低的压力 。
04
流体静压力的计算需要 考虑流体的密度、重力 加速度和作用面积等因 素。
03
流体动力学基础
流体动力学基本概念
01
流体
流体是气体和液体的总称,具有流 动性和不可压缩性。
流线
流线是表示流体运动方向的几何线 条。
03
02
流场
流场是流体运动所占据的空间区域 。
伯努利方程
伯努利方程描述了流体在 封闭管道中流动时,流体 的压力、速度和高度之间 的关系。
连续性方程
连续性方程描述了流体在 流动过程中质量守恒的规 律。
流体流动的阻力与损失
摩擦阻力
摩擦阻力是由于流体与管 壁之间的摩擦而产生的阻 力,通常用达西-韦伯定律 来描述。
局部损失
局部损失是由于流体在管 道中流动时,由于管道形 状、方向变化等原因而产 生的能量损失。
《流体力学入门》 ppt课件
xx年xx月xx日
• 流体力学简介 • 流体静力学基础 • 流体动力学基础 • 流体流动现象与规律 • 流体力学在工程中的应用
目录
01
流体力学简介
流体的定义与特性
总结词
流体的定义与特性是流体力学研究的基础。
详细描述
流体是指在任何微小剪切力作用下都能发生连续变形的物体,具有粘性、压缩性和流动性等特性。
流体动力学还用于解决一些工程问题,例如管 道流动的阻力和传热问题,以及流体动力学的 振动和稳定性问题等。
流体动力学在航空航天、交通运输、能源等领 域也有着重要的应用,例如飞机和汽车的设计 、发动机的工作原理等。
流体流动现象与规律在工程中的应用

《流体力学导论》PPT课件_OK

《流体力学导论》PPT课件_OK

2021/8/30
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二、流体连续介质假设
从微观角度看,流体和其它物体一样,都是由大量不 连续分布的分子组成,分子间有间隙。但是,流体力学所 要研究的并不是个别分子的微观运动,而是研究由大量分 子组成的宏观流体在外力作用下的宏观运动。因此,在流 体力学中,取流体微团来作为研究流体的基元。所谓流体 微团是一块体积为无穷小的微量流体,由于流体微团的尺 寸极其微小,故可作为流体质点看待。这样,流体可看成 是由无限多连续分布的流体微团组成的连续介质。这种对 流体的连续性假设是合理的,因为在流体介质内含有为数 众多的分子。例如,在标准状态下,lmm3气体中有2.7× 1016个分子;lmm3的液体中有3×10 19个分子。可见分子间 的间隙是极其微小的。因此在研究流体宏观运动时,可
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液体或气体界面处,不仅研究相互之间的作用力,而且还 需要研究它们之间的传热、传质规律。
工程流体力学是研究流体(液体、气体)处于平衡状 态和流动状态时的运动规律及其在工程技术领域中的应用。
流体力学的基础理论由三部分组成。一是流体处于平 衡状态时,各种作用在流体上的力之间关系的理论,称为 流体静力学;二是流体处于流动状态时,作用在流体上的 力和流动之间关系的理论,称为流体动力学;三是气体处 于高速流动状态时,气体的运动规律的理论,称为气体动 力学。工程流体力学的研究范畴是将流体流动作为宏观机 械运动进行研究,而不是研究流体的微观分子运动,因而
出液体中压力传递的定理;1686年牛顿(Newton,I.)发
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表了名著《自然哲学的数学原理》对普通流体的黏性性状 作了描述,即现代表达为黏性切应力与速度梯度成正比— 牛顿内摩擦定律。为了纪念牛顿,将黏性切应力与速度梯 度成正比的流体称为牛顿流体。

流体力学(共64张PPT)

流体力学(共64张PPT)

1) 柏努利方程式说明理想流体在管内做稳定流动,没有
外功参加时,任意截面上单位质量流体的总机械能即动能、
位能、静压能之和为一常数,用E表示。
即:1kg理想流体在各截面上的总机械能相等,但各种形式的机
械能却不一定相等,可以相互转换。
2) 对于实际流体,在管路内流动时,应满足:上游截面处的总机械能大于下游截面
p g 1z12 u 1 g 2W g ep g 2z22 u g 2 2g hf
JJ
kgm/s2
m N
流体输送机械对每牛顿流体所做的功

HeW ge,
Hf ghf
p g 1z12 u 1 g 2H ep g 2z22 ug 2 2 H f
静压头
位压头
动压头 泵的扬程( 有效压头) 总压头
处的总机械能。
22
3)g式中z各、项 的2u 2物、理 意p 义处于g 某Z 个1 截u 2 1 面2上的p 1流 W 体e本 身g Z 所2具u 有2 22 的 能p 量2 ; hf
We和Σhf: 流体流动过程中所获得或消耗的能量〔能量损失〕;
We:输送设备对单位质量流体所做的有效功;
Ne:单位时间输送设备对流体所做的有效功,即有效功率;
u2 2
u22 2
u12 2
p v p 2 v 2 p 1 v 1
Ug Z 2 u2 pQ eW e
——稳定流动过程的总能量衡算式 18
UgZ 2 u2pQ eW e
2、流动系统的机械能衡算式——柏努利方程
1) 流动系统的机械能衡算式〔消去△U和Qe 〕
UQ'e vv12pdv热力学第一定律
26
五、柏努利方程应用
三种衡算基准

流体力学ppt课件-流体动力学

流体力学ppt课件-流体动力学

g
g
2g
水头

z
p
g
v2
2g
总水头, hw 水头损失
第二节 热力学第一定律——能量方程
水头线的绘制
总水头线
hw
对于理想流体,总水
1
v12 2g
2
v22 2g
头线是沿程不变的,
测压管水头线
p2
为一水平直线,对于
g
实际流体,总水头沿 程降低,但测压管水
p1 g
头线沿程有可能降低、
z2
不变或者升高。
z1
v2 A2 e2
u22 2
gz2
p2
v1A1 e1
u12 2
gz1
p1
微元流管即为流线,如果不 可压缩理想流体与外界无热 交换,热力学能为常数,则
u2 gz p 常数
2
这个方程是伯努利于1738年首先提出来的,命名为伯努利 方程。伯努利方程的物理意义是沿流线机械能守恒。
第二节 热力学第一定律——能量方程
皮托在1773年用一根弯成直角的玻璃管,测量了法国塞纳河 的流速。原理如图所示,在液体管道某截面装一个测压管和 一个两端开口弯成直角的玻璃管(皮托管),皮托管一端正 对来流,一端垂直向上,此时皮托管内液柱比测压管内液柱 高h,这是因为流体流到皮托管入口A点受到阻滞,速度降为 零,流体的动能变化为压强势能,形成驻点A,A处的压强称 为总压,与A位于同一流线且在A上游的B点未受测压管的影 响,其压强与A点测压管测得的压强相等,称为静压。
第四章 流体动力学
基本内容
• 雷诺输运公式 • 能量方程 • 动量方程 • 流体力学方程应用
第一节 雷诺输运方程
• 前面解决了流体运动的表示方法,但要在流 体上应用物理定律还有困难.

工程流体力学第一章

工程流体力学第一章

毛细现象
1 d cos( ) d 2 hg 4 4 cos( ) h gd

h
内聚力: 液体分子间吸引力 附着力: 液体与固体分子间吸引力
思考题
按连续介质的概念,流体质点是指: A、流体的分子; B、流体内的固体颗粒; C、几何的点; D、几何尺寸同流动空间相比是极小量, 又含有大量分子的微元体。 (D)
pz
x
即流体静压强是空 间坐标的连续函数
图1.5.1 流体静压特性
p p( x, y, z )
力在x方向的平衡方程为
1 1 p x dydz p n dA cos( n, x) f x dxdydz 0 2 6

1.5.2静止流体的压力分布
p( x, y, z )
A
• 流体质点:
包含有足够多流体分子的微团,在宏观上流体微团的尺 度和流动所涉及的物体的特征长度相比充分的小,小到在 数学上可以作为一个点来处理。而在微观上,微团的尺度 和分子的平均自由行程相比又要足够大。 失效情况: 稀薄气体 程同量级) 激波(厚度与气体分子平均自由
1.2 流体的密度和粘性
■流体的密度
f lim F dF V 0 V dV
f fxi f y j f zk
仅受重力作用流体的质量力
fx 0
质量力的合力
fy 0
f z g
F f ( x, y, z, t )dV
V
1.5 流体静压特性及 静止流体的压力分布
1、流体静力学研究的任务:以压强为中心,主 要阐述流体静压强的特性,静压强的分布规律, 欧拉平衡微分方程,等压面概念,作用在平面 上或曲面上静水总压力的计算方法,以及应用 流体静力学原理来解决潜体与浮体的稳定性问 题等。 2、绝对静止流体: 3、相对静止流体: 4、重点和难点: 等压面的概念、作用在曲面上 的静压力(压力体)

工程流体力学 第三章 流体静力学(孔珑 第三版)

工程流体力学 第三章 流体静力学(孔珑 第三版)
两侧压差:
Δp pA pB 2 gh 1 gh2 1 gh1 2 1 gh
如果被测流体为气体:
21
1 gh 0
2013年9月21日
《工程流体力学》 樊小朝 电气学院
4.倾斜微压计
玻璃管倾斜角

,截面积 A1
宽广容器截面积 A2
微压计存在压差 p2 p1
F mg pe 13263 Pa 2 d 4
液柱显示的压强:
pe gH h
联立方程,解得:
H 0.8524 m
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2013年9月21日
《工程流体力学》 樊小朝 电气学院
P30例题3-2 如图所示,为测压装置。假设容器 A 中水面上的计 h 示压强 pe 2.45 104 Pa , h 500 mm ,h1 200mm , 2 100mm 3 3 h3 300mm ,水的密度 1 1000kg m ,酒精的密度 2 800kg m B 中气体的计示压强。 水银的密度 3 13600kg m3 ,试求容器
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2013年9月21日
《工程流体力学》 樊小朝 电气学院
三、绝对压强 计示压强 p26 绝对压强:以真空为基准计量的压强。
p pa gh pa ——大气压强
计示压强:以当地大气压强为基准计量的压强。
pe p pa gh (测压计显示压强)
真空:绝对压强小于当地大气压
pV pa p pe (又称负压)
1 p fx 0 x
同理:
1 p fy 0 y 1 p fz 0 z
——流体平衡方程式(欧拉方程)
5
2013年9月21日
《工程流体力学》 樊小朝 电气学院

流体力学基本知识 ppt课件

流体力学基本知识 ppt课件
〈1〉温度升高,液体的粘度减小(因为T上 升,液体的内聚力变小,分子间吸引力减 小;)
〈2〉温度升高,气体的粘度增大(气体的内 聚力很小,它的粘滞性主要是分子间动量 交换的结果。当T上升,作相对运动的相邻 流层间的分子的动量交换加剧,使得气体 的粘度增大。)
流体力学基本知识
6
三、流体的压缩性和热胀性
一、流体运动的基本概念
(一)压力流与无压流 1.压力流:流体在压差作用下流动时,流体 整个周围都和固体壁相接触,没有自由表 面。 2.无压流:液体在重力作用下流动时,液体 的部分周界与固体壁相接触,部分周界与 气体接触,形成自由表面。
流体力学基本知识
14
(三)流线与迹线
1.流线:流体运动时,在流速场中画出某时 刻的这样的一条空间曲线,它上面所有流 体质点在该时刻的流速矢量都与这条曲线 相切,这条曲线就称为该时刻的一条流线。
流体力学基本知识
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四、沿程阻力系数λ和流速系数C的确定
沿程阻力系数λ 是反映边界粗糙情况和流态 对水头损失影响的一个系数。1933年尼古 拉兹表发表了其反映圆管流运情况的实验 结果,得出了一些结论:
1.层流区 2.层流转变为紊流的过渡区 3.紊流区
流体力学基本知识
27
(一)沿程阻力系数λ的经验公式 1.水力光滑区 2.水力过渡区 3.粗糙管区
2.迹线:流体运动时,流体中某一个质点在 连续时间内的运动轨迹称为迹线。流线与 迹线是两个完全不同的概念。非恒定流时 流线与迹线不相重合,在恒定流时流线与 迹线相重合。
流体力学基本知识
15
(二)恒定流与非恒定流
1.恒定流:流体运动时,流体中任一位置的 压强,流速等运动要素不随时间变化的流 动称为恒定流动。

流体力学 丁祖荣 孔珑PPT课件

流体力学 丁祖荣 孔珑PPT课件

x
y
z
直角坐标系中,它是
.
u(x, y, z,t0 ) v(x, y, z,t0 ) w(x, y, z,t0 )
流线:某一时刻的 迹线:某一质点的
第24页/共70页
习题:收缩喷管流动:迁移加速度
第25页/共70页
Helmholtz速度分解定理:
流场中一点邻域的相对运动分析
速度分解:流场中 M0(r) M0 (x, y, z) 的邻域 M (r r) M (x x, y y, z z,) 设M点速度为v, 由泰勒级数展开得:
流体的比重是该流体的重量与同体积水在4摄氏度时的重量之比。
流体的可压缩性和热膨胀性
在外力作用下,流体体积或密度可以改变的性质,称之为流体的可压缩性; 在温度改变时,流体体积或密度可以改变的性质,称之为流体的热膨胀性。
这部分在工程热力学和传热学中将详细介绍。
第13页/共70页
F U A h
流体的输运性质
实验流体力学:G.Hagen, J.Poiseuille, A. Chezy 19世纪:模型实验法则:W. Froude
量纲分析法:L.Reyleigh 两种流态:O.Reynolds 粘性流体的运动方程:C.Navier, C. stokes
现代流体力学:以普朗特(L. Prandtl)边界层理论为标志。
流体由非平衡态转向平衡态时物理量的传递性质,统称为流体的输运性质。
流体的输运,包括动量输运、能量输运和质量输运。
y
U
动量输运----------------〉粘滞现象
1687年,牛顿平行平板实验:
U A
h
x
或写成微分形式
yx
du dy
称为牛顿切应力公式。 μ的单位Pa.s或1N.s/m2, 亦即1kg/(m.s).

流体力学第六章PPT课件

流体力学第六章PPT课件

A0――孔口所在壁面的全部面积。 上式的适用条件是,孔口处在壁面的中心位置,各方向上影响不完善收缩的程度近于
一致的情况。
想一想:为什么不完善收缩、不完全收缩的流量系数较完善收缩、完全收缩的流量系
数大?
第10页/共117页
3、淹没出流
当液体通过孔口流到充满液体的空间称为淹没出流。 由于惯性作用,水流经孔口流束形成收缩断面c-c,然后扩大。 列出上、下游自由液面1-1和2-2的伯诺里方程。式中水头损失项包括孔口的局部损 失和收缩断面c-c至2-2断面流束突然扩大局部损失。
则(1)式可写成:
H v02 vc2 vc2 (1 ) vc2
2g 2g 2g
2g

H0
H
,v0代2 入上式,整理得 2g
第5页/共117页
收缩断面流速为
1
vc 1
2gH0 2gH0
式中H0――作用水头,v0与vc相比,可忽略不计,则H=H0;
φ ――孔口的流速系数,
1 1
孔口出流的流量为
第19页/共117页
例: 某洒水车储水箱长l=3m,直径D=1.5m(如图所示)。底部设有泄水孔,孔口 面积A=100cm2,流量系数μ=0.62,试求泄空一箱水所需的时间。
解:水位由D降至0所需时间
t 1
0 dh
A 2g D h
式中水箱水面面积
lB l 2
D 2
2
h
D 2
2
2
(3)
将式(3)中圆括号的表达式按二项式分式展开,并取前四项
(a b)n an nan1b n(n 1) a b n2 2 n(n 1)(n 2) an3b3
2!
3!

《流体力学基础知识》课件

《流体力学基础知识》课件
流体粘性
流体抵抗剪切力的性质,粘性大小与流体的种类和温度有关。
流动模型
根据流体的粘性和流动特性,建立各种流动模型,如层流、湍流等。
06
流体力学在工程中的应用
流体输送与管道设计
总结词
流体输送与管道设计是流体力学在工程 中的重要应用之一,主要涉及流体在管 道中的流动规律和设计原则。
VS
详细描述
在工业生产和城市供水中,需要利用流体 力学的原理进行管道设计和流体输送,以 实现高效、低能耗的流体传输。管道设计 需要考虑流体的流速、压力、粘度等参数 ,以及管道的材质、直径、长度等因素, 以确保流体输送的稳定性和可靠性。
流体力学的发展历程
要点一
总结词
流体力学的发展历程及重要事件
要点二
详细描述
流体力学的发展历程可以追溯到古代,但直到17世纪才真 正开始形成独立的学科。在17世纪到20世纪期间,许多科 学家和工程师为流体力学的发展做出了重要贡献,如伯努 利、欧拉、斯托克斯等。随着科技的发展,流体力学在理 论和实践方面都取得了巨大的进步,为人类社会的进步和 发展做出了重要贡献。
3
流体流动的连续性原理
在流场中任取一元流管,流进和流出该元流的流 量相等。
流体流动的能量传递与转换
压力能传递
流体在流动过程中,压力能可以传递给其他流体 或转化为其他形式的能量。
动能转换
流体的动能可以转换为其他形式的能量,如压能 、热能等。
热能传递
流体在流动过程中,可以与周围介质进行热能交 换,实现热量的传递。
流体流动的阻力与损失
摩擦阻力
流体在管道中流动时,由于流体的粘性和管壁的粗糙度,会产生 摩擦阻力。
局部阻力
流体在通过管道中的阀门、弯头等局部构件时,会产生局部阻力。

武汉理工大学《流体力学》课件1 绪论(共68张PPT)

武汉理工大学《流体力学》课件1 绪论(共68张PPT)
(2) 由流体质点相对运动形成流体元的旋转和变形运动。
1.3.3 连续介质假设 • 连续介质假设:假设流体是由连续分布的流体质点组成的介质。
(1)可用连续性函数B(x,y,z,t)描述流体质点物理量的空间分布和 时间变化;
(2)由物理学根本定律建立流体运动微分或积分方程,并用连续函
数理论求解方程。
• 连续介质假设模型是对物质分子结构的宏观数学抽象,就象几何学 是自然图形的抽象一样。
• 除了稀薄气体与激波之外的绝大多数工程问题,均可用连续介质模型作理 论分析。
由于空气动力学的开展,人类研制出3倍声速的战斗机。
幻影2000
EXIT
使重量超过3百吨,面积达半个足球场的大型民航客
机,靠空气的支托象鸟一样飞行成为可能,创造了 人类技术史上的奇迹。
EXIT
利用超高速气体动力学,物理化学流体力学和稀 薄气体力学的研究成果,人类制造出航天飞机, 建立太空站,实现了人类登月的梦想。
社,1994.11 5 Fluid Mechanics with Engineering Application
(Tenth Edition). E. John Finnemore. 清华大学出版社,
2003
本课程的有关说明:
1、课程的重要性
2、对上课的要求
3、对作业的要求
4、对考试的要求
1、本专业的后续课程会用到。 2、考研。 3、考注册设备工程师。 1、不迟到。 2、不讲话。 3、有事请假。 1、保质保量,独立完成。 2、已知、求、解(Given、Find、Solution)。 3、图形必须用直尺绘制。 4、必须对结果作分析以及单位验算。
1.1 流体力学的研究对象与特点
物质 Substance

流体力学第五章-孔口出流PPT课件

流体力学第五章-孔口出流PPT课件

同时
p p
v2 v2
几何相似
雷诺模型法在管道流动、液压技术、水力机械等
方面应用广泛。
.
39
3)欧拉模型法
粘性流动中有一种特殊现象,当雷诺数增大到一定界 限以后,惯性力与粘性力之比也大到一定程度,粘性力的 影响相对减弱,此时继续提高雷诺数,也不再对流动现象 和流动性能发生质和量的影响,此时尽管雷诺数不同,但 粘性效果却是一样的。这种现象叫做自动模型化,产生这 种现象的雷诺数范围叫做自动模型区,雷诺数处在自动模 型区时,雷诺准则失去判别相似的作用。
所有力学相似的比例尺中,基本比例尺l、v 、ρ是 各自独立的,基本比例尺确定后,其它一切物理量的 比例尺都可确定,模型流动与实物流动之间一切的物 理量的换算关系也就都可以确定了。
实物和模型大多是处于同样的地心引力范围,因此
单位质量重力的比例尺一般等于1,即: g 1
.
31
5.5.2 相似准则
1)、弗劳德(Froude)数
F r F r
Eu
E
u
Re
R
e
称为不可压缩流体定常流动的力学相似准则。可
据此判断两个流动是否相似。
.
34
相似准则不但是判别相似的标准,而且也是设计
模型的准则,因为满足相似准则实质上意味着相似比
例尺之间要保持下列三个互相制约的关系:
2 v
g l
p
2 v
l v
设计模型时,所选择的三个基本比例尺 l、v、 如果 能满
Ma U a
U2 Fr
gL
St L UT
Pr c p k
Nu
qL
k (T T w )
Gr g 2 L 3 ( T w T 0 ) 2

第一章 流体力学基础ppt课件(共105张PPT)

第一章 流体力学基础ppt课件(共105张PPT)


力〔垂直于作用面,记为 ii〕和两个切向 应力〔又称为剪应力,平行于作用面,记为

ij,i j),例如图中与z轴垂直的面上受
到的应力为 zz〔法向)、 zx和 zy〔切
电 向),它们的矢量和为:


件 τ zzix zjy zkz
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1.1 概述

交 • 3 作用在流体上的力
大 化
子 课 件
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1.2.3 静力学原理在压力和压力差测量上的应用


大 思索:若U形压差计安装在倾斜管路中,此时读数 R反
化 映了什么?
工 原
理 p1p2
p2
p1 z2
电 子
(0)gR(z2z1)g z1

R

A A’
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西 1.2.3 静力学原理在压力和压力差测量上的应用

交 大

2.压差计
化 • (2〕双液柱压差计
p1
p2
工•
原•

电•
子•


又称微差压差计适用于压差较小的场合。
z1
1
z1
密度接近但不互溶的两种指示
液1和2 , 1略小于 2 ;
R
扩p 大1 室p 内2 径与2 U 管1 内g 径之R 比应大于10 。 2
图 1-8 双 液 柱 压 差 计
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交 大

1.压力计
化 • (2〕U形压力计
pa
工 • 设U形管中指示液液面高度差为RA,1 指• 示液

流体力学 孔珑 第2版 chap2静力学

流体力学 孔珑 第2版 chap2静力学

2.2 静止流体平衡的微分方程式
等压面特性1:等压面与质量力相互垂直
dp 0
p dp f dl dl 0


f dl
结论:静止流场等压面与体积力方向互相垂直。
Fluid Dynamics
13
Chap2 Fluid Statics
2.2 静止流体平衡的微分方程式
2.1 流体静压强及特性
基本概念: 静止: 流体质点间无相对运动 压强: 流体内部某一平面上单位面积所受的压力 静压强: 静止流体内的压强 静止压强特性:
1、静压强的方向垂直于作用面并指向流体内部,即 只有正应力。(证明略)
2、静止流体中任意点处静压强的大小与其作用面 方位无关,只是空间点的函数。
Fluid Dynamics 4
dp 0 dp ( 1 1 )0
1
2
1
2
dp 0
结论:静止流场中两种流体的分界面是等压面。
Fluid Dynamics
14
Chap2 Fluid Statics
2.2 静止流体平衡的微分方程式
2.2.3 流体平衡的条件和压强分布
p 对 不 可 压 缩 流 体 有 : f= p f=


p为 标 量 f= 0

p
必 有 : f=

0
质量力有势
p p f= = d ( ) d


Fluid Dynamics
15
Chap2 Fluid Statics
2.3 重力场中静止流体内的压强分布
一、方程的导出:
基本方程 g 1 p 0
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热能与动力工程教研室 王发辉
虽然生活在流体环境中,人们对一些 流体运动却缺乏认识,比如:
1. 高尔夫球 :表面光滑还是粗糙? 2. 汽车阻力: 来自前部还是后部? 3. 机翼升力 :来自下部还是上部?
高尔夫球运动起源于15世纪的苏格兰。
最早的高尔夫球(皮革已龟裂) 起初,人们认为表面光滑的球飞行阻力小,因此当时 用皮革制球。
大型水利枢纽工程,超高层建筑,大跨度 桥梁等的设计和建造离不开水力学和风工 程。
杨浦大桥
总之,没有流体力学的发展, 现代工业和高新技术的发展是不可 能的。
流体力学在推动社会发展方面做 出过很大贡献,今后仍将在科学与 技术各个领域发挥更大的作用。
第一章 绪论 一、流体力学研究的内容
流体力学是力学的一个独立分支,是一 门研究流体的平衡和流体机械运动规律及 其实际应用的技术科学。
观看录像
流体力学也是众多应用科学和工程技术的基础。由于 空气动力学的发展,人类研制出3倍声速的战斗机。
F-15
使重量超过3百吨,面积达半个足球场的大型民航客机, 靠空气的支托象鸟一样飞行成为可能,创造了人类技 术史上的奇迹。
利用超高速气体动力学,物理化学流体力学和稀薄气体力 学的研究成果,人类制造出航天飞机,建立太空站,实现 了人类登月的梦想。

90年代以后,科研人员研制开发了气动性能更优 良的未来型汽车,阻力系数仅为0.137。
90年代以后,科研人员研制开发了气动性能更优良 的未来型汽车,阻力系数仅为0.137。
目前在汽车外形设计中,流体力学性能研究已 占主导地位,合理的外形使汽车具有更好的动 力学性能和更低的耗油率。
机翼升力 人们的直观印象是空气从下面冲击着 鸟的翅膀,把鸟托在空中。
3 . 从19世纪末起,人们将理论分析方法和实验分析方法 相结合,以解决实际问题,同时古典流体力学和实验流体 力学的内容也不断更新变化,如提出了相似理论和量纲分 析,边界层理论和紊流理论等,在此基础上,最终形成了 理论与实践并重的研究实际流体模型的现代流体力学。在 20世纪60年代以后,由于计算机的发展与普及,流体力 学的应用更是日益广泛。
此后,流体力学的发展主要经历了三个阶段:
1.伯努利所提出的液体运动的能量估计及欧拉 所提出的液体运动的解析方法,为研究液体运 动的规律奠定了理论基础,从而在此基础上形 成了一门属于数学的古典“水动力学”(或古 典“流体力学”)。
2. 在古典“水动力学”的基础上纳维和斯托克斯 提出了著名的实际粘性流体的基本运动方程——纳 维-斯托克思方程(N-S方程)。从而为流体力学的长 远发展奠定了理论基础。但由于其所用数学的复杂 性和理想流体模模型的局限性,不能满意地解决工 程问题,故形成了以实验方法来制定经验公式的 “实验流体力学” 。但由于有些经验公式缺乏理 论基础,使其应用范围狭窄,且无法继续发展。
后来发现表面有很多划痕的旧球反而飞得更远。 这个谜直到20世纪建立流体力学边界层理论后才解开。
现在的高尔夫球表面有许多窝,在同样大小和重量下, 飞行距离为光滑球的5倍。
光滑的球和非光滑球对比
汽车阻力 汽车发明于19世纪末。
当时人们认为汽车高速前进时的阻力主要来自车前部 对空气的撞击。
因此早期的汽车后部是陡峭的,称为箱型车,阻力系 数CD很大,约0.8
排水量达50万吨以上的超大型运输船
时速达200公里的新型地效艇等,它们的设计 都建立在水动力学,船舶流体力学的基础之上。
用翼栅及高温,化学,多相流动理论设计制造成功 大型气轮机,水轮机,涡喷发动机等动力机械,为 人类提供单机达百万千瓦的强大动力 。
气轮机叶片
大型水利枢纽工程,超高层建筑,大跨度桥 梁等的设计和建造离不开水力学和风工程。
流体力学的萌芽,是自距今约2200年以前,西 西里岛的希腊学者阿基米德写的“论浮体”一文 开始的。 他对静止时的液体力学性质作了第一次 科学总结。 流体力学的主要发展是从牛顿时代开始的, 1687年牛顿在名著《自然哲学的数学原理》中讨 论了流体的阻力、波浪运动,等内容,使流体力 学开始成为力学中的一个独立分支。
流体力学所研究的基本规律,有两大 组成部分:
1.流体静力学:它研究流体处于静止(或相对平衡) 状态时,作用于流体上的各种力之间的关系。 2.流体动力学:它研究流体在运动状态时,作用于流 体上的力与运动要素之间的关系,以及流体的运动特 征与能量转换等,这一部分称为流体动力学。
流体力学在研究流体平衡和机械运动规律时, 要应用物理学及理论力学中有关物理平衡及运动 规律的原理,如力系平衡定理、动量定理、动能 定理等等。因为流体在平衡或运动状态下,也同 样遵循这些普遍的原理。所以物理学和理论力学 的知识是学习流体力学课程必要的基础。
测量和计算表明上部吸力的贡献 比下部要大。
NACA2412翼型在7.4度攻角时的压强分布
丰富多彩的流动图案背后隐藏着复杂的力学规律, 有些动物具有巧妙运用这些规律的本领。
地球表面水和空气的运动是气象、水文、水利、 环保、农业、航空、航海、渔业、国防等部门研 究的对象。
航空、航天、造船、机械、动力、冶金、化工、 石油、建筑等部门设备中的工作介质都是流体, 改进流程,提高效率,需要流体力学知识。
目前,根据流体力学在各个工程领域的应用,流体 力学可分为以下三类:
水利类流体力学:面向水工、水动、海洋等;
机械类流体力学:面向机械、冶金、化工、水机 等; 土木类流体力学:面向市政、工民建、道桥、城市防
洪等。 大气类流体力学:飞机、飞行器外行的设计,天气预 报,环境污染预报等。
二、 流体力学的发展历史
实际上,汽车阻力主要取决于后部形成的尾流。
20世纪30年代起,人们开始运用流体力学原理,改 进了汽车的尾部形状,出现了甲壳虫型,阻力系数 下降至0.6。
50~60年代又改进为船型,阻力系数为0.45。
80年代经风洞实验系统研究后,进一步改进为鱼 型,阻力系数为0.3。
后来又出现楔型,阻力系数为0.2。
19世纪初流体力学环流理论彻底改变了人们的传 统观念。
脱体涡量与机翼环量大小相等方向相反
足球运动的香蕉球现象可以帮助理解环流理论:
旋转的足球带动空气形成环流,一侧气流加 速,另一侧气流减速,形成压力差,促使足 球拐弯,称为马格努斯效应。
机翼的特殊形状使它不用旋转就能产生 环流,上部流速加快形成吸力,下部流 速减慢形成压力。
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