第一章-晶体结构
第一章晶体的结构
求晶面指数的方法
OA1 ra1, OA2 sa2 , OA3 ta3
h1 : h2 : h3 1 1 1 : : r s t
n
N
a3
O
d
a2
A2 A1
a1
设 a 1 , a 2 , a 3的末端上的格点分别在离原点距离h1d、h2d、
h3d的晶面上,这里 h1、h2、h3为整数 。 基矢
格点只在顶角上,内部和面上都不包含其他格点,整个原胞 只包含一个格点。
3、晶胞
原胞往往不能反映晶体的对称性
晶胞:能反映晶体对称性的最小结构重复单元
是原胞的数倍。晶胞的基矢用 a b c
原胞:
表示
a1 a2 a3
*几种典型晶体结构的原胞和晶胞
每种原子都各自构成一种相同的Bravais格子,这些Bravais 格子相互错开一段距离,相互套构而形成的格子。即复式 格子是由若干相同的Bravais格子相互位移套构而成的。
*几种典型的复式晶格
NaCl结构(Sodium Chloride structure ) 复式面心立方
例:MgO、KCl、AgBr 等
用来描述晶体中原子排列的紧密程度,原子排 列越紧密,配位数越大
简单立方(简立方)(simple cubic, sc)
配位数
6
晶胞内有 1 个原子
体心立方( body-centered cubic, bcc )
排列:ABABAB……
配位数
8
晶胞内有 2 个原子 具有体心立方结构的金属晶体:LI、Na、K、Fe等
重复周期为二层。形成AB AB AB· · · · · · 方式排列。
具有六角结构的金属: Mg,Co,Zn等
第一章 晶体结构
1.点对称操作
点对称操作:对称操作前后空间中至少保持一个不动的点的操作.
(1)n度旋转对称 2 n度旋转对称轴:晶体绕旋转 后仍能复原的轴. n 晶体只具有1、2、3、4、6度对称轴. (2)中心反演 中心反演的对称元素是一个点,中心反演操作用i表示. i操作作用 于(x,y,z)使之变换为(-x,-y,-z). 目录
(3)镜像(m,对称素为面) 镜像操作常用m表示,镜像的操作的对称元素是平面. 若选z=0为对称面,该操作使点(x,y,z)变换为(x,y,-z) (4)n度旋转反演对称 该操作由n度旋转对称和中心反演两个操作组成.晶体先绕一固定轴 旋转 2 n后,再经过中心反演,晶体能与自身重合.该轴称为n度旋 转反演轴. 晶体n度旋转反演对称中n只能取1,2,3,4,6中的数值,通常用 n 表示n度旋转反演轴. 注: a.1度旋转反演对称与中心反演i实质是同一操作. b. 2度旋转反演对称与镜像m实质是同一操作.
a
ak
a1 a 2 a j
a3
目录
ai
a-Fe的晶体结构
固体物理学原胞的体积: 3.面心立方(fcc)结构
Ω a1 (a2 a3 ) a
3
2
每个晶胞包含4个 格点.基矢为:
a a1 ( j k ) 2 a a2 ( k i ) 2 a a3 (i j ) 2
abc
900
5.四角系: a b c 900 (正方晶系) 6.六角晶系: 900 1200
abc
7.立方晶系: 900
abc
简立方(12),体心立方(13), 面心立方(14) 目录
晶体结构.01
1.1 几种常见的晶体结构
一、晶体的定义
晶 体: 组成固体的原子(或离子)在微观上的 排列具有长程周期性结构
非晶体:组成固体的粒子只有短程序(在近邻或 次近邻原子间的键合:如配位数、键长 和键角等具有一定的规律性),无长程 周期性 准 晶: 有长程的取向序,沿取向序的对称轴方向 有准周期性,但无长程周期性
第一章 晶体结构(crystal structure)
1-1 几种常见的晶体结构 1-2 晶格的周期性 1-3 晶向、晶面和它们的标志 1-4 对称性和Brawais点阵
1-5 倒点阵及其基本性质
1-6 晶体衍射物理基础
1
1-1几种常见的晶体结构
主要内容
1.1简立方晶格结构(cubic)
1) NaCl晶体的结构 氯化钠由Na+和Cl-结合而成 —— 一种典型的离子晶体 Na+构成面心立方格子;Cl-也构成面心立方格子
20
2) CsCl晶体的结构 CsCl结构 —— 由两个简单立方子晶格彼此沿立方体空间对 角线位移1/2 的长度套构而成
21
CsCl晶体
22
3) ZnS晶体的结构 —— 闪锌矿结构 立方系的硫化锌 —— 具有金刚石类似的结构 化合物半导体 —— 锑化铟、砷化镓、磷化铟
六角密排晶格的原胞基矢选取 —— 一个原胞中包含A层 和B层原子各一个 —— 共两个原子 k
定义:
i
j
原胞基矢为:
a1 , a2 , a3
a1 a2 a3
(四)晶格周期性的描述 —— 布拉伐格子
Bravais lattices
由于组成晶体的组分和 组分的原子排列方式的 多样性,使得实际的晶 体结构非常复杂。
第一章晶体结构
第一章晶体结构1 布喇菲点阵和初基矢量晶体结构的特点在于原子排列的周期性质。
布喇菲点阵是平移操作112233R n a n a n a =++所联系的诸点的列阵。
布喇菲点阵是晶体结构周期性的数学抽象。
点阵矢量112233R n a n a n a =++,其中,1n ,2n 和3n 均为整数,1a ,2a 和3a 是不在同一平面内的三个矢量,叫做布喇菲点阵的初基矢量,简称基矢。
初基矢量所构成的平行六面体是布喇菲点阵的最小重复单元。
布喇菲点阵是一个无限的分立点的列阵,无论从这个列阵中的哪个点去观察,周围点的分布和排列方位都是完全相同的。
对一个给定的布喇菲点阵,初级矢量可以有多种取法。
2 初基晶胞(原胞)初基晶胞是布喇菲点阵的最小重复单元。
初基晶胞必定正好包含布喇菲点阵的一个阵点。
对于一个给定的布喇菲点阵,初基晶胞的选取方式可以不只一种,但不论初基晶胞的形状如何,初基晶胞的体积是唯一的,()123c V a a a =⋅⨯。
3 惯用晶胞(单饱)惯用晶胞是为了反映点阵的对称性而选用的晶胞。
惯用晶胞可以是初基的或非初基的。
惯用晶胞的体积是初基晶胞体积的整数倍,c V nV =。
其中,n 是惯用晶胞所包含的阵点数。
确定惯用晶胞几何尺寸的数字叫做点阵常数。
4 维格纳—赛兹晶胞(W-S 晶胞)维格纳—赛兹晶胞是另一种能够反映晶体宏观对称性的晶胞,它是某一阵点与相邻阵点连线的中垂面(或中垂线)所围成的最小体积。
维格纳—赛兹晶胞是初基晶胞。
5 晶体结构当我们强调一个实际的晶体与布喇菲点阵的抽象几何图案的区别时,我们用“晶体结构”这个名词[1]。
理想的晶体结构是由相同的物理单元放置在布喇菲点阵的阵点上构成的。
这些物理单元称为基元,它可以是原子、分子或分子团(有时也可以指一组抽象的几何点)。
将基元平移布喇菲点阵的所有点阵矢量,就得到晶体结构,或等价地表示为基元十点阵=晶体结构[2]当选用非初基的惯用晶胞时,一个布喇菲点阵可以用带有基元的点阵去描写。
第一章 晶体结构(Crystal Structure)
§1.3 晶格的周期性
一、布拉菲(Bravais)格子
布喇菲(A. Bravais),法国学者,1850年提出。 定义: 各晶体是由一些基元(或格点)按一定规则, 周期重 复排列而成。任一格点的位矢均可以写成形式 R n a n a n a n 1 n 2 n 3 、 、 a1 a2 。其中, 、 、 取整数, n 1 1 2 2 3 3 a Rn 为基矢, 为布拉菲格子的格矢,或称 正格矢。 3 能用上式表示的空间点阵称为布拉菲点阵,相应的 空间格子称为布拉菲格子.
§1.2 空间点阵
空间点阵定义: 晶体的内部结构可以概括为是由一些相同的 点子在空间有规则地作周期性的无限分布,这 些点子的总体称为点阵。 X射线衍射技术从实验上证明。
1、格点与基元 如果晶体是由完全相同的一种原子所组成 的,则格点代表原子或原子周围相应点的位置, 如铜的晶体结构。 点阵(lattice) 在空间任何方向 上均为周期排列的无 限个全同点的集合。
基元( basis)
构成晶体的基本结构单元。 基元是化学组成、空间结构、排列取向、周 围环境相同的原子、分子、离子或离子团的集 合。 可以是一个原子(如铜、金、银等),可以是 两个或两个以上原子(如金刚石、氯化钠、磷化 镓等),有些无机物晶体的一个基元可有多达 100个以上的原子,如金属间化合物NaCd2的基 元包含1000 多个原子,而蛋白质晶体的一个基 元包含多达10000 个以上的原子。
复式晶格:
如果晶体的基元中包含两种或两种以上的原 子。显然,每一种等价原子各构成与晶体基元代表 点的空间格子相同的网格 , 称为晶体的 子晶格 . 每 一种等价原子的子晶格具有相同的几何结构,整 个晶格可视为,子晶格相互位移套构而成。该晶 体晶格称为复式晶格. 例如:氯化钠晶体
固体物理课件 第一章 晶体结构
晶面指数(122)
a
c b
(100)
(110)
(111)
在固体物理学中,为了从本质上分析固体的性质,经常要研究晶体中的 波。根据德布罗意在1924年提出的物质波的概念,任何基本粒子都可以 看成波,也就是具备波粒二象性。这是物理学中的基本概念,在固体物 理学中也是一个贯穿始终的概念。
在研究晶体结构时,必须分析x射线(电磁波)在晶体中的传播和衍射 在解释固体热性质的晶格振动理论中,原子的振动以机械波的形式在晶 体中传播;
1 3 Ω = a1 ⋅ a 2 × a 3 = a 2
(
)
金刚石
c
c
面心立方
钙钛矿 CaTiO3 (ABO3)
Ca
O
Ti
简单立方
所有的格点都分布在相互平行的一族平面 上,且每个平面上都有格点分布,这样的 平面称为晶面,该平面组称为晶面族。
特征: (1)同一晶面族中的晶面相互平行; (2)相邻晶面之间的间距相等;(面间距是
至今为止,晶体内部结构的观测还需要依靠衍射现象来进行。
(1)X射线 -由高速电子撞击物质的原子所产生的电磁波。 早在1895年伦琴发现x射线之后不久,劳厄等在1912年就意识到X射线的 波长在0.1nm量级,与晶体中的原子间距相同,晶体中的原子如果按点阵排 列,晶体必可成为X射线的天然三维衍射光栅,会发生衍射现象。在 Friedrich和Knipping的协助下,照出了硫酸铜晶体的衍射斑,并作出了正确 的理论解释。随后,1913年布拉格父子建立了X射线衍射理论,并制造了第 一台X射线摄谱仪,建立了晶体结构研究的第一个实验分析方法,先后测定 了氯化钠、氯化钾、金刚石、石英等晶体的结构。从而历史性地一举奠定 了用X射线衍射测定晶体的原子周期性长程序结构的地位。 时至今日,X射线衍射(XRD)仍为确定晶体结构,包括只具有短程序的无 定型材料结构的重要工具。
第一章晶体结构
第一章晶体结构1-1. 试述晶态、非晶态、准晶、多晶和单晶的特征性质。
解:晶态固体材料中的原子有规律的周期性排列,或称为长程有序。
非晶态固体材料中的原子不是长程有序地排列,但在几个原子的范围内保持着有序性,或称为短程有序。
准晶态是介于晶态和非晶态之间的固体材料,其特点是原子有序排列,但不具有平移周期性。
另外,晶体又分为单晶体和多晶体:整块晶体内原子排列的规律完全一致的晶体称为单晶体;而多晶体则是由许多取向不同的单晶体颗粒无规则堆积而成的。
1-2. 晶格点阵与实际晶体有何区别和联系?解:晶体点阵是一种数学抽象,其中的格点代表基元中某个原子的位置或基元质心的位置,也可以是基元中任意一个等价的点。
当晶格点阵中的格点被具体的基元代替后才形成实际的晶体结构。
晶格点阵与实际晶体结构的关系可总结为:晶格点阵+基元=晶体结构1-3. 晶体结构可分为Bravais格子和复式格子吗?解:晶体结构可以分为Bravais格子和复式格子,当基元只含一个原子时,每个原子的周围情况完全相同,格点就代表该原子,这种晶体结构就称为简单格子或Bravais格子;当基元包含2个或2个以上的原子时,各基元中相应的原子组成与格点相同的网格,这些格子相互错开一定距离套构在一起,这类晶体结构叫做复式格子。
心四方解:(a)“面心+体心”立方不是布喇菲格子。
从“面心+体心”立方体的任一顶角上的格点看,与它最邻近的有12个格点;从面心任一点看来,与它最邻近的也是12个格点;但是从体心那点来看,与它最邻近的有6个格点,所以顶角、面心的格点与体心的格点所处的几何环境不同,即不满足所有格点完全等价的条件,因此不是布喇菲格子,而是复式格子,此复式格子属于简立方布喇菲格子。
(b)“边心”立方不是布喇菲格子。
从“边心”立方体竖直边心任一点来看,与它最邻近的点子有8个;从“边心”立方体水平边心任一点来看,与它最邻近的点子也有8个。
虽然两者最邻近的点数相同,距离相等,但他们各自具有不同的排列。
第一章 晶体结构
第一章 晶体结构本章首先从晶体结构的周期性出发,来阐述完整晶体中离子、原子或分子的排列规律。
然后,简略的阐述一下晶体的对称性与晶面指数的特征,介绍一下倒格子的概念。
§1.1晶体的周期性一、晶体结构的周期性1.周期性的定义从X 射线研究的结果,我们知道晶体是由离子、原子或分子(统称为粒子)有规律地排列而成的。
晶体中微粒的排列按照一定的方式不断的做周期性重复,这样的性质成为晶体结构的周期性。
周期性:晶体中微粒的排列按照一定的方式不断的做周期性重复,这样的性质成为晶体结构的周期性。
晶体结构的周期性可由X-Ray 衍射直接证实,这种性质是晶体最基本或最本质的特征。
(非晶态固体不具备结构的周期性。
非晶态的定义等略),在其后的学习中可发现,这种基本性质对固体物理的学习具有重要的意义或是后续学习的重要基础。
2.晶格 格点和点阵晶格:晶体中微粒重心,做周期性的排列所组成的骨架,微粒重心所处的位置称为晶格的格点(或结点)。
格点的总体称为点阵。
整个晶体的结构,可看成是由格点沿空间三个不同方向, 各自按一定距离周期性平移而构成。
每个平移的距离称为周期。
在某一特定方向上有一定周期,在不同方向上周期不一定相同。
晶体通常被认为具有周期性和对称性,其中周期性最为本质。
对称性其实质是来源于周期性。
故周期性是最为基本的对称性,即“平移对称性”(当然,有更为复杂或多样的对称性,但周期性或平移对称性是共同的)。
3.平移矢量和晶胞据上所述,基本晶体的周期性,我们可以在晶体中选取一定的单元,只要将其不断地重复平移,其每次的位移为a 1,a 2,a 3,就可以得到整个晶格。
则→1a ,→2a ,→3a 就代表重复单元的三个棱边之长及其取向的矢量,称为平移矢量,这种重复单元称为晶胞,其基本特性为:⑴晶胞平行堆积在一起,可以充满整个晶体⑵任何两个晶胞的对应点上,晶体的物理性质相同,即:()⎪⎭⎫⎝⎛+++=→→→332211anananrQrQ其中→r为晶胞中任一点的位置矢量。
第一章 晶体结构
19
1.3 对称性和布拉维格子的分类
二 基本对称操作
1 i,Cn,σ (m)
2 n度旋转 ─ 反演轴
绕μ轴旋转
2π后再进行中心反演:
n
1,2,3,,4, i, m 八种独立的对称操作。
宏观上看,晶体是有限的,描述晶体宏观对称性 不包含平移对称操作;但从微观上看,晶体是无 限的,为描述晶体结构的对称性,应加上平移对 称操作。
衍射斑点(峰) ↔ 晶格中的一族晶面 倒格子 ↔ 正格子 点子 ↔ 晶面
斑点分布 ↔ 晶格基矢 → 晶体结构
25
1.4 倒格子/倒易点阵
一 定义
设布拉维格子的基矢为:av1 ,av2 , av3
由
v Rl
=
l1av1
+
l2av2
+
l3av3 决定的格子称为正格子
(direct lattice),
满足
2vπ Gh
4 两点阵位矢的关系
v Rn
•
v Gh
=
2πm
m为整数
利用
aavvii
• •
v bvj bj
= =
2π 0
i= j i≠ j
( ) Rv n •Gvh = (l1av1 + l2av2 + l3av3 )•
v h1b1
+
v h2b2
+
v h3b3
= l1h1 • 2π + l2h2 • 2π + l3h3 • 2π
按坐标系的性质,晶体可划分为七大晶 系,每一晶系有一种或数种特征性的布拉 维原胞,共有14种布拉维原胞:
三斜(简单三斜) 单斜(简单、底心) 正交(简单、底心、体心、面心) 四方(简单、体心) 三角 六角 立方(简单、体心、面心)
晶体结构
§1.1 晶格的周期性
一、布拉菲(Bravais)格子
布喇菲(A. Bravais),法国学者,1850年提出。
定义:
各晶体是由一些基元(或格点)按一定规则, 周期重
复排列而成。任一格点的位矢均可以写成形式
Ra为n3 基 n矢1a1, n。2为Ra其2n 布中n拉3a,3菲、格子、的取n格1整矢n数2,,n或3 称、正、格矢a。1
3、金刚石结构( diamond ):
碳的同素异构体。 经琢磨后的金刚石又称钻石。 无色透明、有光泽、折光力极强,最硬的物质。
金刚石结构是复式晶格结构,基元中有两个碳原子A、B, 布拉菲格子是面心立方。
或可视为两个面心立方子晶格,沿体对角线平移1/4 体对角 线长度套构而成,如图所示.
金刚石晶体的配位数是4, 这4个碳原子构成一个 正四面体,碳-碳键角为109º28´。
基元是化学组成、空间结构、排列取向、周 围环境相同的原子、分子、离子或离子团的集 合。
可以是一个原子(如铜、金、银等),可以是 两个或两个以上原子(如金刚石、氯化钠、磷化 镓等),有些无机物晶体的一个基元可有多达 100个以上的原子,如金属间化合物NaCd2的基 元包含1000 多个原子,而蛋白质晶体的一个基 元包含多达10000 个以上的原子。
具有金刚石结构的晶体有: 金刚石、元素半导体Si、Ge ,灰锡等。
4、闪锌矿(立方ZnS)结构:( cubic zinc sulfide )
与金刚石结构类似,金刚石的基元是化学性质相同的两个 原子A、B ,而闪锌矿结构的基元是两个不相同的原子.
闪锌矿结构也可视为是两个不同原子的面心立方子晶格, 沿体对角线平移1/4 体对角线长度套构而成.
例如,简立方晶格的几个晶列如图所示。
材料科学基础第一章晶体结构(一结晶学基础知识)
说明: a 指数意义:代表一组平行的晶面; b 0的意义:面与对应的轴平行; c 平行晶面:指数相同,或数字相同但正负号相反; d 晶面族:晶体中具有相同条件(原子排列和晶面间距完全相
同),空间位向不同的各组晶面。用{hkl}表示。 e 若晶面与晶向同面,则hu+kv+lw=0; f 立方晶系若晶面与晶向垂直,则u=h, k=v, w=l。
(2)晶面指数的标定 a 建立坐标系:确定原点(非阵点)、坐标轴和度量单位。 b 量截距:x,y,z。 c 取倒数:h’,k’,l’。 d 化整数:h,k,k。 e 加圆括号:(hkl)。 (最小整数?)
(2)晶面指数的标定
例:标定下列A,B,C面的指数。
(c) 2003 Brooks/Cole Publishing / Thomson Learning™
平移坐标原点:为了标定方便。
2.六方晶系的晶面指数和晶向指数
六方晶系的晶胞如图1-4所示,是边长为a,高为c的 六方棱柱体。
四轴定向:晶面符号一般写为(hkil),指数的排 列顺序依次与a轴、b轴、d轴、c轴相对应,其中a、b、d 三轴间夹角为120o,c轴与它1们垂直。它们之间的关系为: i=-(h+k)。
晶面指数:结晶学中经常用(hkl)来表示一组平行晶面,称为晶 面指数。数字hkl是晶面在三个坐标轴(晶轴)上截距的倒数的互 质整数比。
晶向:点阵可在任何方向上分解为相互平行的直线组,结点 等距离地分布在直线上。位于一条直线上的结点构成一个晶 向。 同一直线组中的各直线,其结点分布完全相同,故其中任何 一直线,可作为直线组的代表。不同方向的直线组,其质点 分布不尽相同。 任一方向上所有平行晶向可包含晶体中所有结点,任一结点 也可以处于所有晶向上。
第一章-晶体结构-《固体物理学》黄昆-韩汝琦
6. 几种化合物晶体的晶格 1) NaCl晶体的结构 氯化钠由Na+和Cl-结合而成 —— 一种典型的离子晶体 Na+构成面心立方格子;Cl-也构成面心立方格子
01_01_一些晶体的实例 —— 晶体结构
2) CsCl晶体的结构 CsCl结构 —— 由两个简单立方子晶格彼此沿立方体空间对 角线位移1/2 的长度套构而成
16 /16
第一章 晶体结构
晶体:在微米量级的范围是有序排列的 —— 长程有序
—— 在熔化过程中,晶态固体的长程有序解体时对应一定 的熔点
晶体的规则外形
—— 最显著的特点是晶面有规则、对称地配置 —— 一个理想完整的晶体,相应的晶面的面积相等
01_01_一些晶体的实例 —— 晶体结构
01/ 28
不同生长条件下NaCl晶体的外形___b, c, d
—— 20世纪三十年代,建立了固体能带论和晶格动力学
01_00_绪论 —— 固体物理_黄昆
10 /16
—— 固体能带论说明了导体与绝缘体的区别,并断定有 一类固体,其导电性质介于两者之间______半导体
—— 20世纪四十年代末,以诸、硅为代表的半导体单晶的 出现并制成了晶体三极管______ 产生了半导体物理
体心立方晶格中,A层中原Байду номын сангаас球的距离等于A-A层之间的距
离,A层原子球的间隙 —— 0.31r0
r0 —— 原子球的半径
—— 体心立方晶格 结构的金属
Li、Na、K、Rb、 Cs、Fe 等
01_01_一些晶体的实例 —— 晶体结构
10 / 28
体心立方晶格结构金属 —— Iron
01_01_一些晶体的实例 —— 晶体结构
钙钛矿结构 —— 钛酸钙(CaTiO3)结构 —— 重要介电晶体 钛酸钡(BaTiO3) 锆酸铅(PbZrO3) 铌酸锂(LiNbO3) 钽酸锂(LiTaO3)等
第一章晶体结构
NaCl结构
每个原胞中含两个或多 个原子,且原子不等价
复式晶格
简单晶格
举例 简立方晶格, 体心立方晶格, 面心立方晶格等
特征:每个原胞中只含一 个原子,且所有原子等价
复式晶格
举例 金刚石, 六方密排, 闪锌矿结构等 特征:每个原胞中含两个 或多个原子,且原子不等 价
复式晶格与简单晶格结构有何联系?
• 1.4金刚石结构(Diamond) • 1.5化合物的晶格结构(NaCl,CsCl,C……)
基本概念
晶格(lattice)是指晶体中原子排列的具体形式。
具有不同晶格是指原子规则排列的形式不同;
具有相同晶格是指原子排列形式相同而原子 间距不同。
1.1 简立方晶格
结构特征
原子球占据立方 体的8个顶点; 配位数为6; 立方体边长a定 义为晶格常数。
3、 六角密排与立方密排密堆结构图示
• 第一步:将全同小球 平铺成密排面(A 层); 第二步:第二层密排 面的球心对准A层的 球隙,即B层; A 第三步:第三层密排 B 面放在B层的球隙上, 可形成两种不同的晶 格,即六角密排和立 方密排结构。 六角密排
•
•
立方密排(面心 立方)(A-B-C)
(-A-B-)
•
S原子 Zn原子
§1-2晶格的周期性(periodicity)
主要内容
• (一)原胞与基矢(primitive cell and unit vitor) • (二)晶胞(crystal unit cell) • (三)简单晶格与复杂晶格(crystal lattice) • (四)布拉伐格子(Bravais lattice)
的对称性高于平行六面体原胞。
(二)晶胞(晶格学单胞 crystal unit cell) 1、定义:晶体学通常选取较大的周期单元来研
第一章 晶体结构
面心立方密排方式
间隙(Interstice):
四、八面体间隙(tetrahedral and octahedral interstice) fcc,hcp 间隙为正多面体,且八面体和四面体间隙相互独立 bcc间隙不是正多面体,四面体间隙包含于八面体间隙之中
五.晶面与晶向
1.晶面:同处一个结点面内的所有阵点构成的阵点面。
简单晶胞(初级晶胞):只在平行六面体每个顶角上有一阵点; 复杂晶胞:除在顶角外,在体心、面心或底心上也有阵点。
4.晶体结构的分类
(1)七个晶系:立方、正方、正交、三方、
六方、单斜、三斜
(2)14种布拉菲格子 (3)32种点群(point group)
点群—晶体中所有点对称元素的集合。根据晶体外 形对称性,共有32种点群。
B b
A a
等效晶面族{h k l}中的晶面数:
a)hkl三个数不等,且都≠0,则此晶面族中有3!×4=24组; 如{123} b)hkl有两个数字相等 且都≠0,则有:(3!/2!)×4=12组; 如{112} c)hkl三个数相等,则有:(3!/3!)×4=4组; 如{111} d)hkl有一个为0,应除以2,则有(3!/2)×4=12组; 如{120} 有二个为0,应除以22,则有(3!/2!22)×4=3组; 如{100}
立方晶系
d hkl
d hkl
a h k l
2 2 2
正交晶系
1 h k l a b c
2 2 2
六方晶系
d hkl
1 4 h hk k l 2 3 a c
2 2 2 2
立方晶系:
3.晶向(晶列):阵点连线的指向。相互平行的阵点
1.晶体结构
晶体结构=空间点阵+基元
Ci (i)、 CS (m)和 S4( 4 )
四、点群(32种) Schö nflies符号:用主轴+脚标表示 主轴:Cn、Dn、Sn、T和O Cn:n次旋转轴 Sn : n次旋转-反映轴 Dn:n次旋转轴加上一个与之垂直的二次轴 T: 四面体群 O: 八面体群 脚标:h、v、d h:垂直于n次轴(主轴)的水平面为对称面 v:含n次轴(主轴)在内的竖直对称面 d:垂直于主轴的两个二次轴的平分面为对称面
第一章 晶体结构
§1.1 几种常见的晶体结构
一、晶体的定义
晶 体: 组成固体的原子(或离子)在微观上的
排列具有长程周期性结构 非晶体:组成固体的粒子只有短程序,但无长程
周期性 准 晶: 有长程的取向序,沿取向序的对称轴方向 有准周期性,但无长程周期性
规则网络
无规网络
Al65Co25Cu10合金 准 晶
体心立方的基矢和Wigner-Seitz原胞
面心立方基矢、原胞和Wigner-Seitz原胞
4. 晶格的分类 简单晶格:每个晶格原胞中只含有一个原子, 晶格中所有原子在化学、物理和几何环境 上都是完全等同的。 例:Na、Cu、Al等晶格均为简单晶格
复式晶格:每个晶格原胞中含有两个或两个以上的 原子或离子。 简单晶格必须由同种原子组成;反之,由同种原子组成 的晶格却不一定是简单晶格。 如:金刚石、Mg、Zn 、 C60和NaCl等晶格都是复式晶格
b3 a1 a 2 a 3 va
2 a 2 a 3
倒格矢:G n n1 b1 n2 b 2 n3 b3 , n1、n2、n3都是整数。 倒格子原胞体积:
第一章_晶体结构与结晶
多晶体:由许多位向不同的晶粒构成的晶体。
晶粒(单晶体)
晶界
1、实际金属中的晶体缺陷
——实际金属晶体结构与理想结构的偏离。
金属晶体结构中存在的不完整区域称为晶体缺陷。 实际金属中存在着大量的晶体缺陷,按形状可分三 类,即点、线、面缺陷。
(1)点缺陷:空位、间隙原子、置换原子
(2)线缺陷:位错
2. 1) 凡是由液体凝固成固体的过程都是结晶过程。( No ) 2) 室温下,金属晶粒越细,则强度越高、塑性越低。( No )
3. 1) 金属结晶时,冷却速度越快,其实际结晶温度将: a. 越高 b. 越低 c. 越接近理论结晶温度
2) 为细化晶粒,可采用: a. 快速浇注 b. 加变质剂
√ √
位 错 壁 亚晶粒 大角度和小角度晶界
说明:
1、点缺陷破坏了原子的平衡状态,使晶格发生扭曲
(晶格畸变),从而使强度、硬度提高,塑性、
韧性下降。 2、位错能够在金属的结晶、相变和塑性变形等过程 中形成,晶体中的位错密度对金属的性能有着极 其重要的影响,减少或是增加位错密度都可以提 高金属的强度。
晶粒(单晶 体) 面缺陷引起晶格畸变, 晶粒越细,则晶界越多,强度和塑性越高。
四、金属的同素异构性
1.同素异构转变 物质在固态下晶体结构随温度变化的现象。
铁在固态冷却过 程中有两次晶体 结构变化,其变
化为:
-Fe ⇄ -Fe ⇄ -Fe
1394℃
912℃
-Fe、 -Fe为体心立方结构(BCC),-Fe为面心立方
结构(FCC)。都是铁的同素异构体。
-Fe
-Fe
1)自发形核:又称均质形核,是熔融金属内仅因 过冷而产生晶核的过程。在一定过冷度下,金属 液中的一些原子自发聚集在一 起,按晶体的固 有规律排列起来形成晶核。
第01章 晶体结构
1、体心立方晶格
① 体心立方晶格的晶胞(见右图)是由 八个原子构成的立方体,并在其立方 体的中心还有一个原子 ② 因其晶格常数 a=b=c ,通常只用常数 a 表示。由图可见,这种晶胞在其立方 体对角线方向上的原子是彼此紧密相 接触排列着的,则立方体对角线的长 度为31/2a,由该对角线长度31/2a上所分 布的原子数目(共2个),可计算出其 原子半径的尺寸r= 31/2a /4。 ③ 在体心立方晶胞中,因每个顶点上的 原子是同时属于周围八个晶胞所共有, 实际上每个体心立方晶胞中仅包含有: 1/8×8+1=2个原子。 ④ 属于这种晶格的金属有铁(<912℃, α-Fe) 、 铬 ( Cr ) 、 钼 ( Mo ) 、 钨 (w)、钒(V)等。
4 3 2 a 3 4 体心立方致密度= =68% 3 a
3
1.晶格的致密度及配位数
配位数:指晶格中任一原子周围所紧邻的最近且等距离的原子 数。配位数越大,原子排列也就越紧密。在体心立方晶格中, 以立方体中心的原子来看,与其最近邻等距离的原子数有8个, 所以体心立方晶格的配位数为8。面心立方晶格的配位数为12。 密排六方的配位数为12。
确定晶向指数的方法2
1. 建立坐标系 结点为原点,三棱 为方向,点阵常数为单位 ; 2. 在晶向上任两点的坐标(x1,y1,z1) (x2,y2,z2)。(若平移晶向或坐标, 让在第一点在原点则下一步更简 单); 3. 计算x2-x1 : y2-y1 : z2-z1 ; 4. 化成最小、整数比u:v:w ; 5. 放在方括号[uvw]中,不加逗号, 负号记 晶格模型
(C) 体心立方晶胞原子数
2、面心立方晶格
① 面心立方晶格的晶胞见右图也是由八个原 子构成的立方体,但在立方体的每一面的 中心还各有一个原子。 ② 在面心立方晶胞中,在每个面的对角线上 各原子彼此相互接触,其原子半径的尺寸 为r=21/2a/4。 ③ 因每一面心位置上的原于是同时属于两个 晶胞所共有,故每个面心立方晶胞中包含 有:1/8×8+1/2×6=4个原子。 ④ 属于这种晶格的金属有铝(Al)、铜(Cu )、镍(Ni)、铅(Pb)等。
固体物理学:晶体结构
l1 、l2 、l3 为一组整数。
➢ 布拉菲点阵的数学定义
R1,0,2 a1 2a3
确定原点和基矢后,晶格中任一格点都可以用矢量: Rn n1a1 n2a2 n3a3
(n1, n2 , n3, 0,1,2,3,)
a3
a2
a (0,0,0) 1
表示。由于格点周期性排列,从任一格点
Na+ Cl-
Na+周期性排列和Cl-周期性排列 正离子和负离子构成
等同点:正离子或负离子
氯化钠晶体结构
2. 晶格平移矢量
基矢:为了描述点阵而引入
在布拉菲点阵中,人为选取的与晶格维数同 样多的一组矢量,使得晶格中任意两个格点 间的位移矢量(即格矢量)可以表达为该矢
第一章 晶体结构
为什么要研究结构
结构决定了相互作用,相互作用又决 定了运动,不同的运动形式具有不同 的性质,也就是结构决定了性质
§1.1 原子的周期性阵列
1、基元(basis)和点阵(lattice)
晶体结构的最显著特点是周期性。理想情况下,晶体可以 看成是由一“基本结构单元”——基元,在空间无限重复排列 构成的,这种性质称为晶体结构的周期性。〔没有边界,所以 所有的基元都是等同的,如果有边界就不同了。理想晶体与实 际晶体的区别〕
2、原胞体积:
v a1 (a2 a3 ) (矢量的混合积)
3、不同原胞中对应点物理性质 V (r)相同,称为平移对称性,用晶格平移矢量表示为:
V (r Rn ) V (r)
4、原胞的选择是多样的,但体积相同。
a2 1
a1
a2
2
a1
a2 3
a1
基元与原胞的区别
概念不同 基元是具体的原子或原子团,是具体的
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第一章 P4问题 对14种布拉菲点阵中的体心立方,说明其中每一个阵点周围环境完全相同答:①单看一个结晶学单胞可知,各个顶点上的阵点等价,周围环境相同。
②将单个结晶学单胞做周期性平移后可知,该结晶学单胞中的体心阵点亦可作为其他结晶学原胞的顶点阵点,即体心阵点与顶点阵点也等价,周围环境也相同。
综上所述,体心立方中每一个阵点周围环境完全相同。
问题 在二维布拉菲点阵中,具体说明正方点阵的对称性高于长方点阵。
答:对称轴作为一种对称要素,是评判对称性高低的一种依据。
正方点阵有4条对称轴而长方点阵只有两条对称轴,故正方点阵的对称性高于长方点阵。
P9问题 晶向族与晶面族概念中,都有一个“族”字。
请举一个与族有关的其他例子,看看其与晶向族、晶面族有无相似性?答:“上班族”、“追星族”…它们与晶向族、晶面族的相似性在于同一族的事物都有某一相同的性质。
问题 几年前一个同学问了这样的问题:()2πe 晶面该怎么画?你如何看待他的问题?应该指出,这位同学一定是动了脑筋的!结论是注重概念答:晶面无意义、不存在。
晶向是晶面的法向量,相同指数的晶面与晶向是一一对应的。
在晶体中原子排布规则中,各阵点是以点阵常数为单位长度构成的离散空间,阵点坐标值均为整数,晶向指数也应为整数,因此晶面指数应为整数时晶面才有意义。
(晶体学的面与数学意义下的面有区别,只有指数为整数的低指数面才有意义。
)问题 说明面心立方中(111)面间距最大,而体心立方中(110)面间距最大。
隐含了方法 答:①面心立方中有晶面族{100}、{110}、{111},它们的面间距分别为因此面心立方中{111}面间距最大。
②体心立方中有晶面族{100}、{110}、{111},其面间距分别为因此体心立方中{110}面间距最大。
(密排面的晶面间距最大)P12 问题 铜的密度为8.9,铝为2.7(8.9/2.7=3.3),但两者的原子量之比为63.5/27=2.35。
请问两个比值不同说明了什么?提示:铜和铝都是面心立方结构。
答:铜和铝均为面心立方结构,原子分布状态相同而铜的单位体积的质量集度为铝的3.3倍,而单个铜原子的质量约为铝原子的2.35倍,可见单位体积铜原子比铝原子多,即铜的点阵常数比铝小,也即铜原子半径比铝小。
问题 如果将金刚石中每一个原子抽象成一个点,说明这些点并不满足阵点要求,即不是每一个点的周围环境都完全相同。
答:从A 原子沿体对角线AC 看去,在距A 原子a 43处有一原子B 。
从B 原子沿体对角线看去,在距B 原子a 43处即体心处没有原子,因此,原子A 与原子B 所处的环境不同,金刚石中原子抽象成的点不满足阵点要求。
问题 指出面心立方晶体中,原子半径的确定思路。
这一思路适用于体心立方与简单立方晶体吗?提示:要求的是思路,而不是晶体操作方法。
答:思路:(1)通过晶体密度求算公式求出点阵常数a ;(2)通过几何关系确定点阵常数a 和原子半径之间的关系,面心立方中这一思路同样适用于体心立方和简单 立方晶体。
问题 周期表中,C 、Si 、Sn 、Pb 同在一族,它们的最外层都是s 2p 2结构。
为什么C 、Si 是典型的共价键晶体,而Sn 、Pb 是金属晶体?答:①从束缚程度的角度回答C 、Si 原子半径较小,原子核对价电子紧束缚而形成较强的共价键,而Sn 与Pb 的原子半径较大,原子核对价电子周期性的作用可看作微扰,此时价电子不再仅围绕原来的原子核运动而在整个晶体中运动形成公有化电子,从而形成金属键。
②从电子云角度回答:C 、Si 没有d 电子,2s 轨道上一个电子易激发到p 轨道形成杂化轨道,轨道杂化后电子云更密集地分布在四面体顶角方向且成键数增多,因此成键时电子云重叠程度大形成稳定的共价键;Sn 、Pb 中的d 电子云伸展较远,其取向较多且成键能力强,使得离子实排列紧密,对价电子的屏蔽效应较大,束缚作用较小,因此价电子易从原子脱落而成为共有化的自由电子。
问题 周期表中,Cu 、Ag 、Au 的外层电子结构相似,都是d 10s 1;它们的熔点接近,分别为1083℃、961℃和1063℃;结构相同,都是面心立方。
请问这么多的相似性主要取决于s 电子还是d 电子?为什么?答:d 电子。
d 电子云伸展较远,其取向较多且成键能力强,因此原子相互接近时d 轨道电子云重叠程度相对于s 轨道更大,电子云重叠程度大小影响结合能,从而影响熔点。
问题 Cu 、Au 的熔化热几乎相等,但弹性模量Cu 123GPa E =,Au 79GPa E =,它们相差较大。
请问为什么?提示:先通过密度计算出原子半径,Cu 为8.96,Au 为19.3。
答:体弹性模量公式)(220dV u d V E =,在一维情况下,)(22dVu d 在几何上可用势函数曲线在0r 处附近的陡峭程度来表示,代表原子半径大小的a 越小,结合能大小的b 越大,则势函数曲线越陡,也即弹性模量越大。
金属熔化热大小与结合能正相关,Cu 、Au 的熔化热几乎相等,故b 大小相等,而Au Cu r r <,因此Au Cu dVu d dV u d )()(2222>,Au Cu E E >。
P16问题 为什么共价键的金刚石致密度很低,而金属键的Cu 等致密度很高?请从结合键的特点给予分析。
答:共价键有方向性,只能与特定方向上来的原子相结合,成键数目有限,因此以共价键相结合的金刚石晶体排列不太紧密,致密度低;而金属键能与任何方向上来的原子相结合,又离子实排列越紧密,能量越低,体系越稳定,因此金属键的Cu 晶体致密度高。
问题 从密排面的堆朵顺序概念出发,说明fcc 与hcp 的致密度相同。
答:fcc 密排面(111)原子排布方式与hcp 密排面(0001)原子排布方式都是每个球周围与6个球相切,fcc 三维结构的获得采用ABAB…的堆垛顺序,而hcp 三维结构的获得采用ABCABC…的堆垛顺序,由于fcc 和hcp 均由二维密排原子面层层堆垛而成,仅是堆垛方式不同,故其致密度一致问题 面心立方的(111)是排列最致密的晶面,而面心立方的(110)就没有那么致密了。
按着这个思路去设想面心立方的(9 26 17)晶面,对它上面的原子排列情况做一下猜测。
说明:这个习题是想告诉大家,高指数面没有意义,真正有意义的是低指数面。
答:由 , ,111d >110d 可知,晶面间距越大,则晶面上原子排布越多,排列越紧密,对于晶面(9 26 17),3.3217269222a ad =++= ,而由原子半径与晶格常数a 的几何关系可知d a r >=42 ,可见晶面(9 26 17)没有原子排列,该晶面没有意义。
B A A A A A A A A A A A B B B BC C C C C B BC C A A问题分别求金刚石(100)面与(111)面的堆垛顺序。
答:金刚石(100)面的堆垛顺序为ABCDABCD...金刚石(111)面的堆垛顺序为AA'BB'CC'...(金刚石的结构可由两套面心立方结构沿[111]拉开1/4对角线长度获得)P20问题据计算,组成氢原子的正负电荷从无限远移到距离为0.53nm时,能量释放为27.2eV,这比氢原子基态能量的-13.6eV“小”很多。
请解释这个差异。
答:组成氢原子的正负电荷从无限远处移到距离为0.053nm所释放的能量为结合能的体现,此时的氢原子中正负电荷是不考虑其相对运动的;而实际基态氢原子中负电荷是绕正电荷运动的,此时电子多了份动能。
可见,以结合能形式释放出的能量在实际中以电子动能的形式保留了一部分。
P25问题当势函数为“4-2”而不是“12-6”时,对简单立方晶体结合能计算有什么影响?势函数可能是“2-4”吗?“4-2”势函数“6-12”势函数r后较为平缓,收敛较慢,即次近邻答:(1)结合能绝对值偏小。
“4-2”势函数曲线在及之后的原子与中心原子之间的作用力还较强,它们之间的结合能对晶体结合能的贡献较大。
因此采用最近邻假设忽略这一部份能量时,计算所得的晶体结合能绝对值偏小,误差很大。
(2)不可能。
若])()[(442)(rr u r σσε-=,从势函数可见,原子间距较小时方括号的第二项起主要 作用,此时)(r u <0,原子间相互吸引,这与原子间距很小时相互排斥的实际情况相矛盾。
问题 与“12-6”势函数相比,“18-9”势函数更适合最近邻假设吗?为什么?答:是。
“18-9”势函数比“12-6”势函数收敛得更快,即次近邻原子与中心原子的结合能很小。
在最近邻假设的前提下,与最近邻原子的结合能更接近总结和能,因此计算所得的晶体结合能更加精确。
问题 对金刚石晶体,能否用本节的思路计算晶体的结合能?为什么?答:不能。
金刚石晶体以共价键结合且共价键具有方向性,而本节计算结合能时不考虑原子从哪个方向结合。
问题 氦是惰性气体,当氦结合成晶体时,可以用本节的思路计算结合能。
为什么? 答:可以。
①氦原子靠分子键结合成晶体,分子键无方向性和饱和性且氦原子电子云是球对称的,因此氦原子可以从任意方向与其他原子结合;②氦原子是两电子稳定结构,电子云重叠程度很小,与此近邻原子电子云几乎没有重叠,因此不用计算次近邻原子对结合能的影响,满足最近邻假设。
问题 面心立方晶体计算到最近邻时,总结合能的69%已经被计算到了。
问体心立方计算到最近邻时,计算的结合能占总结合能的比例大于还是小于69%?计算到次近邻呢? 答:略。
问题 共价键为什么有饱和性?答:①由共价键的定义“由自旋相反的两未配对电子形成”可知,共价键是由自旋相反电子形成,而由泡利不相容原理得,该键中仅能容纳两个电子。
②由共价键形成的系统已达稳定,能量最低,已配对的电子再无能量与第三个电子结合成键。
P28问题 固溶体与你见过的什么东西相似?请举例说明。
答:溶液。
溶液除了不是晶体,它满足结构不变,且在原子尺度上随机混合。
问题 为什么“A 、B 原子的半径差越大,形成的置换固溶体溶解度越小”?请用应变能、自由能、稳定性等概念解释。
答:由吉布斯自由能S T U G ∆-∆=∆知,当A 、B 原子的半径差越大,则产生的应变能越大,使得能增加。
而对于熵,虽然在溶质原子刚开始溶入的时候增加的很快,但当趋于溶解饱和时它的变化很小,此时主要考虑能的作用。
的增大使 增大,不利于溶解的自发进行;另一方面,A 、B 原子尺寸差异越大,使固溶体偏离标准态越大,则体系稳定性变差,这也使固溶体的溶解度变小。
问题 A 、B 原子的电负性差别大会导致什么结果?请用例子说明。
提示,参考物理化学教材的图5-9与5-10,从电负性角度考察其中的Mg 2Ge 与Na 2K 。
答:当A 、B 电负性差别大时,一个吸引电子的能力强,一个失去电子的能力强,则A 、B 会形成化合物,从而破坏晶体结构,不会相互溶解形成固溶体。