场论基础
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场论基础
附1 Hamilton 算子∇
在直角坐标系中定义Hamilton 算子∇为
x y z
∂∂∂=++∂∂∂i
j
k
∇ (附1.1)
这里,∇既可以看成是一个微分算子,作用到一个标量函数或者是一个矢量函数上;也可以看成是一个向量,和其他的向量进行普通的点乘( )运算和叉乘(⨯)运算。
附1.1 梯度运算grad u u =∇
对于一个标量场(,,)u x y z ,我们定义相关的梯度运算为
grad u u u u u x y z
∂∂∂==++∂∂∂i
j
k
∇ (附1.2)
那么标量函数(,,)u x y z 的梯度运算结果grad u 为一向量。下面我们来看梯度运算的数学意义。对于函数(,,)u x y z 的方向导数
u n
∂∂,我们有
cos(,)cos(,)cos(,)
()()grad x y z u u x u y u z n
x n y n
z n u u u n x n y n z x
y
z
u u u n n n u
x
y
y
∂∂∂∂∂∂∂=++∂∂∂∂∂∂∂∂∂∂=++
∂∂∂∂∂∂=++++=∂∂∂i
j
k
i j k n (附1.3)
因此有
grad cos(,)u u u n
∂=∂n ∇ (附1.4)
从中可以看到,当单位向量n 的方向和梯度grad u 的方向一致时,u n
∂∂取到极大值,
而极大值就为grad u 。这就是说,梯度grad u 为函数(,,)u x y z 变化最快的方向,也是等值函数(,,)u x y z C =的外法线方向,梯度的大小为函数方向导数的最大值。从上面的分析我们可以看到,梯度grad u 的定义和坐标系是无关。梯度grad u 在数值计算方法中有很重要意义。
附1.2 散度运算div =A A ∇
对于一个向量场(,,)x y z A ,沿某一个曲面S 的通量定义为
d S
S Φ=
⎰⎰A n (附1.5)
更进一步,如果S 是个封闭曲面,其所包围的区域Ω,体积为V ,那么当
d div lim
lim
d S
V M
S
V
V
Φ
→Ω→Ω
==⎰⎰
⎰⎰⎰A n A (附1.6)
存在时,我们称相应的值为该向量的散度(此时区域Ω退化成一点M )。下面我们来看散度和Hamilton 算子∇之间的关系。在直角坐标中,如果向量场(,,)x y z A 为
(,,)(,,)(,,)(,,)x y z P x y z Q x y z R x y z =++A i j k
那么由高斯公式
d d d d d d d d S
S
S P y z Q x z R x y
P Q R V
x y z ΦΩ=
=
++⎛⎫
∂∂∂=++ ⎪∂∂∂⎝
⎭⎰⎰
⎰⎰⎰⎰⎰A n
根据中值定理
*
M P Q R V x
y
z Φ⎛⎫
∂∂∂=+
+
⎪∂∂∂⎝⎭ 其中*M 为区域Ω中某一点,当0V →时,*M M →,所以
00lim lim V V P Q R V x
y z V V
P Q R x
y
z
Φ→→⎛⎫
∂∂∂++ ⎪∂∂∂⎝⎭=∂∂∂=++∂∂∂ 从而有
div =A A ∇ (附1.7)
而高斯公式也可以表示为
d div d S
S V
Ω
=
⎰⎰
⎰⎰⎰A n A (附1.8)
特别地,当在区域Ω内恒成立div 0==A A ∇时,则0Φ=。这样的场我们称之为无源场。
在平面坐标系中,我们记通量为
d n l
A s Φ=
⎰
其中n A 为向量A 在曲线l 外法线n 的方向上的分量。曲线l 的外法线方向为
d d cos(,)cos(,)d d y x l x l y s s
=+=
-
n i j i j
容易得到 d d ,,
0d d x y z y x n n n s
s =
=-
=
在三维问题中若记Ω为单位高的柱体,0R =,则
(,)(,)(,)x y P x y Q x y =+A i j
而式(附1.5) 、(附1.6) 和(附1.8) 变为
d d d l
l
s P y Q x Φ=
==-⎰⎰A n (附1.9)
d d i v l i m l i m d d l S M S M
S
s
S
x y
Φ
→→=
=
⎰⎰⎰A n A (附1.10) d d (
)d d l
P P P x Q x x y x
x
∂∂-=
+
∂∂⎰⎰⎰ (附1.11)
因此,平面上的格林公式也可以视为高斯公式在平面情形中的退化。
附1.3 旋度运算 rot =⨯A A ∇
对于一个向量场(,,)x y z A ,沿某一个封闭曲线l 的环量定义为
d l
W =
⎰A s (附1.12)
在直角坐标中,如果向量场(,,)x y z A 为
(,,)(,,)(,,)(,,)x y z P x y z Q x y z R x y z =++A i j k
那么环量为
d d d l
W P x Q y R z =
++⎰
如果M 为向量场中某一点,在M 点上有一个固定的方向n ,以n 为外法线取一个小曲面S ,曲面S 的面积为Γ,曲面S 的封闭边界为l ,l 的正向与n 一起构成右手坐标系。我们定义环量面密度为
d lim
l
μΓ
Γ→=⎰A l
(附1.13)
根据斯托克斯(G . G . Stokes)公式,
d ()d d ()d d ()d d ()cos(,)()cos(,)()cos(,)d l
l
y
z z x x y S y
z z x x y S
W Pdx Q dy Rdz
R
Q y z P R z x Q P x y
R Q n x P R n y Q P n z S
==++=-+-+-⎡⎤=
-+-+-⎣⎦⎰⎰⎰⎰⎰⎰A l
根据中值定理
*()cos(,)()cos(,)()cos(,)y z z x x y M W R Q n x P R n y Q P n z Γ⎡⎤=-+-+-⎣⎦
从而有
()cos(,)()cos(,)()cos(,)
y z z x x y R Q n x P R n y Q P n z μ=-+-+-=R n
(附1.14)
其中
()()()y z z x x y R Q P R Q P =-+-+-R i j k
我们称该向量为向量场(,,)x y z A 的旋度,记为rot A 。和标量场的方向导数类似,当外法