黑体辐射
黑体辐射
不同温度的黑体辐射频谱。
随着温度下降，频谱峰值波长增加地球溫度的黑體輻射黑体辐射维基百科，自由的百科全书黑体辐射指处于热力学平衡态的黑体发出的电磁辐射。
黑体辐射的电磁波谱只取决于黑体的温度。
或許我們換一個角度來說： 所謂黑體輻射其實就是光和物質達到平衡所表現出的現象。
物質達到平衡，所以可以用一個溫度來描述物質的狀態，而光和物質的交互作用很強，如此光和光之間也可以用一個溫度來描述（光和光之間本身不會有交互作用，但光和物質的交互作用很強）。
而描述這關係的便是普朗克分佈（Planck distribution ）。
黑体辐射能量按波长的分布仅与温度有关。
黑体不仅仅能全部吸收外来的电磁辐射，且散射电磁辐射的能力比同温度下的任何其它物体强。
对于黑体的研究，使自然现象中的量子效应被發现。
而在現實上黑體輻射是不存在的，只有非常近似的黑體【好比在一顆恆星或一個只有單一開口的空腔之中】 舉個例來說，我們觀測到宇宙背景輻射，對應到一個約3K 的黑體輻射，這暗示宇宙早期光是和物質達到平衡的。
而隨著時間演化，溫度慢慢降了下來，但方程式依然存在。
（頻率和溫度的效應抵銷）目录1黑體輻射方程1.1黑体辐射本领1.2黑體輻射的普朗克公式1.3黑體輻射的維恩位移定律1.4黑體輻射的斯特藩玻爾茲曼定律2人體的輻射3行星和其衛星之間的熱力學關係3.1因素3.2推導3.3地球的溫度4運動黑體的多普勒效應5參考文獻6參閱黑體輻射方程黑体辐射本领基尔霍夫(G. R. Kirchhoff)证明，对于任意一个物体，辐射本领与吸收率之比是一个与组成物体的物质无关的普适函数(以表示)其中，辐射本领为单位时间内从辐射体表面的单位面积上发射出的辐射能量的频率分布，所以，在人體的大多數能量以紅外線的形式散射掉了。
一些材料對地球（雲層，大氣和地面）的長波熱輻射強度可以認為地球受到太陽照射的地區仅等於一個二維的圆形面積而非整個球面。
黑體輻射定理的應用之一是用於概略的估計一個行星的溫度。
黑体辐射
1-2 黑体辐射何谓黑体？一般的物体对外来的辐射，都有反射和吸收作用（假定透明度为零）. 若一个物体对外来的一切波长的辐射，在一切温度下都能够全部吸收而不发生反射，该物体称为绝对黑体，简称黑体. 事实上当然不存在绝对黑体，但有些物体可以近似地作为黑体来处理，比如，一束光一旦从狭缝射入空腔体内，就很难再通过该狭缝反射回来，那么，这个开着狭缝的空腔体就可以看作是黑体.所有的物体都能发射热辐射，而热辐射和光辐射一样，都是一定频率范围内的电磁波，在常温和低温下，物体一般辐射出不可见的红外线；而在高温下，会辐射可见光、紫外线. 黑体是一种物体，自然也应该辐射电磁波.【实验原理】历史上，很多物理学家都企图用经典理论解释黑体辐射规律.1859年基尔霍夫以实验证明了黑体与热辐射达到平衡时，单色辐射能量密度E(ν,T )随频率ν变化曲线的形状与位置只与黑体的绝对温度有关，而与腔体的形状及组成的材料物质无关.1877年玻尔兹曼由分子运动论认识到熵S 与几率的对数成正比. 他的方法是将能量E 划分为P 个相等的小份（叫能量元ε）, 这些能量元ε在N 个谐振子中可以按不同的比例分给单个谐振子. 若单个谐振子的平均能量：NP N E U ε==(1-2-1) 假设有W 种分配方案（也叫配容数），则：k S N =W l N (1-2-2) 配容数W 就是几率，k 为玻尔兹曼常量，2310346.1-⨯=k （J/K ），N 个谐振子系统的熵N S 是单个谐振子的熵的N 倍.1893年维恩从实验中发现了黑体辐射的位定律. 他假定辐射能量按频率的分布类似于麦克斯韦速度分布律，得到了现在称之为维恩公式的辐射公式()Taeb T λλλ--=5,R (1-2-3)式中R(λ,T )称为单色辐射度（旧称为单色发射本领），它表示在单位时间内，在黑体的单位面积上从λ到λ+d λ内，单位波长间隔内所辐射出的能量；T 表示绝对温度，a ，b 是两个任意常数，分别称为第一和第二辐射常数. 维恩公式只在短波段与实验结果相符合，在长波段则出现明显偏差.1895年普朗克正在德国柏林大学任理论物理教授，经常参加德国帝国技术物理研究所有关热辐射的讨论. 他认为维恩的推导不大令人信服. 于是从1897年起，投身于这个问题的研究. 普朗克把电磁理论用于热辐射和谐振子的相互作用，通过熵的计算，得到了维恩分布定律，从而使这个定律获得了普遍意义. 但他发现温度增高时，在长波方向，与实验结果仍有偏差，看来需作某些修正. 这时英国物理学家瑞利从另一途径也提出了能量分布定律.1900年6月，瑞利（后经金斯修改）发表了一篇论文，他根据经典电动力学和统计物理学推导而得单色辐射能量密度E(ν,T )由下式决定：ννπννd 8d ),E(23kT cT =(1-2-4) 即瑞利——金斯公式. 式中c 为光速，k 为玻尔兹曼常量，T 为热力学温度，ν为辐射频率. 此公式在低频部分与实验还算相符，但随频率增大与实验值的差距越来越大，当∞→ν时引起发散，这是当时有名的“紫外灾难”, 见图1-2-1.1900年12月14日普朗克在德国物理学会提出：电磁辐射的能量只能是量子化的. 他认为以频率ν作谐振动的振子其能量只能取某些分立值，在这些分立值决定的状态中，其对应的能量应该是某一最小能量的h ν整数倍, 即E=n h ν n=1,2,3,… 这最小的能量称为能量子，h 称为普朗克常量，341065.6⨯=h J ⋅s ，在此能量量子化的假定下，他推导出著名的普朗克公式：()1d 8d ,23-=kT he c h T E νννπνν (1-2-5) 因为 νλc= (1-2-6)λλνd d 2c=(1-2-7)将(1-2-6)和(1-2-7)代入(1-2-5)得1d 8d ),E(5-=kT hc e hc T λλλπλλ (1-2-8)即黑体辐射波长在(λλλd ,+)范围中单色辐射能量密度的分布公式，它与实验结果符合的很好. 普朗克提出的能量子假说具有划时代的意义，标志了量子物理学的诞生，因此获得了1918年诺贝尔物理学奖.考虑到单色辐射能密度E(λ,T )与单色辐射度R(λ,T )之间的关系：),R(4),E(T cT λλ=，(1-2-8)式还可写成如下形式： 1d 2d ),R(52-=kThcehc T λλλπλλ (1-2-9)图1-2-1 黑体辐射能量图 图1-2-2二维恩位移图普朗克公式经微分后可得维恩位移定律：Tk hcm λ=4.965 (1-2-10) 式中m λ为黑体辐射曲线的峰值对应的波长，T 为绝对黑体温度，其他各意义同上. 见图1-2-2，光谱亮度的最大值的波长与它的绝对温度成反比：T A m /=λ (1-2-11)A 为常数，A =2.8978310-⨯m ⋅k ，随温度的升高，绝对黑体光谱亮度的最大值的波长位置会向短波方向移动. 只要测出λ，就可求得黑体的温度，这为光测高温得供了另一种手段。
黑体辐射_精品文档
黑体辐射实验19世纪末，物理学晴朗的天空中飘着两朵乌云，其中之一被称为“紫外灾难”，即瑞利和金斯用经典的能量均分定理并不能完全解释热辐射现象。
1900年，普朗克提出金属空腔壁以与振子频率成正比的能量子为基本单元来吸收或发射能量，得到著名的普朗克公式，从理论上解释了黑体辐射频谱分布。
这一贡献引起物理学的一场革命，对量子理论的建立起到了重要作用。
本实验利用WGH ——10型黑体实验装置测量黑体的辐射能量曲线，从而验证普朗克公式，唯恩位移定律以及斯特藩——玻耳兹曼定律，并进一步研究黑体与一般发光体辐射强度的关系，学会测量一般发光光源的辐射能量曲线。
一、实验原理1、热辐射，黑体任何物体都具有不断辐射、吸收、发射电磁波的本领。
辐射出去的电磁波在各个波段是不同的，也就是具有一定的谱分布。
这种谱分布与物体本身的特性及其温度有关，因而被称之为热辐射。
为了研究不依赖于物质具体物性的热辐射规律，物理学家们定义了一种理想物体——黑体(black body)，以此作为热辐射研究的标准物体。
黑体的特点：1、热辐射与辐射体材料的具体性质无关。
2、黑体辐射仅与温度有关。
3、黑体是为理论研究方便假想出来的，世界上不存在真正的黑体。
2、描述热体辐射的几个物理量单色辐出度()T M λ：在单位时间内物体从表面单位面积上发射的波长界于λ和λd 之间的辐射电磁波能量λE d 则λE d 与λd 之比称为单色辐出度()T M λ 即()T M λ=λE d /λd （与辐射体的温度和辐射波长有关）。
（1）辐出度()T M ：在单位时间内物体从单位表面积上发射的所有各种波长的电磁波能量总和为辐出度()T M 即()()λλd M T M =T ⎰∞（1）2）单色吸收率()T λa ：当辐射从外界入射到物体表面时，被物体吸收的能量与入射总能量之比称为吸收率A ，其中波长在λ到λ+λd 之间的吸收率A d 与λd 之比为单色吸收率()T λa 即()λλd d a A=T （2）3、黑体辐射定律（1）斯特藩——玻耳兹曼定律此定律首先由斯特藩于1879年从实践数据的分析中发现。
黑体辐射名词解释
黑体辐射名词解释
黑体辐射，也称之为核电磁辐射，是由原子弹、核反应堆以及射线技术等可
观测核技术产生的一种辐射能。
它指的是射线的能量以电磁波的形式被释放出来。
由于具有伦理与安全性的威胁，黑体辐射一直被严格监管。
黑体辐射有很多类型，比如可见光、紫外线和X射线仅仅是其中的几种。
这种
辐射的性质为单色的、短波的、高能的电磁辐射，且具有穿透性，能够穿过绝大多数物质，当它们与物质碰撞时会释放出能量。
说起黑体辐射，首先应引起人们对它的足够重视，一定要谨慎处理和使用，防
止造成污染和对人体造成伤害。
一般情况下，人们长时间接触黑体辐射可能会有不良后果，其中常见的损害有损伤皮肤、眼睛、呼吸道等组织和器官，同时还可能对免疫力造成干扰，甚至诱发癌症。
因此，为了人们的健康，应避免接触黑体辐射。
对于待在高辐射水平区域的人群，最好避免低限，使用保护设施并减少长期接触时间。
另一方面，应当充分改进监测技术与抗辐射研究，以更好地分析黑体辐射的危害，以免发生不可逆转的事故。
黑体辐射通俗理解
黑体辐射通俗理解
摘要：
一、黑体辐射的定义
二、黑体辐射的特点
三、斯特藩- 玻尔兹曼定律
四、普朗克辐射定律
五、黑体辐射与量子力学的关系
六、实际应用与前景
正文：
黑体辐射是指黑体（理想热辐射体）在热平衡状态下产生的辐射现象。
黑体辐射具有以下特点：
1.连续谱：黑体辐射的强度与波长之间的关系是连续的，没有明显的谱线。
2.强度与温度成正比：黑体辐射的强度与温度成正比，这一特点由斯特藩- 玻尔兹曼定律描述。
3.紫外灾难：经典物理理论无法解释黑体辐射在紫外区的强度分布，导致紫外灾难。
为了解决紫外灾难，普朗克提出了量子假说，认为能量是以离散的量子形式传递的。
这一假说不仅解决了紫外灾难，还为量子力学的发展奠定了基础。
黑体辐射的研究对量子力学产生了深远的影响。
从黑体辐射现象中，科学家们发现了量子化、能量量子、波粒二象性等重要概念。
这些概念为量子力学
的发展奠定了基础。
在实际应用中，黑体辐射在许多领域都有重要作用，如热辐射、太阳能电池、红外遥感等。
黑体辐射什么
黑体辐射什么
黑体辐射是指一个处于热平衡状态的理想物体所发出的电磁辐射。
其名称“黑体”是因为这个物体能够完全吸收所有射入它的辐射，不反射也不透过任何辐射。
黑体辐射的研究与理解起源于19世纪，当时科学家们通过实验观察到，当一个物体被加热至足够高的温度时，它会发出一种特定的光谱，这种光谱与物体的温度有关。
根据理论推导和实验测量，经典物理学建立了黑体辐射的描述模型。
根据普朗克的理论，黑体辐射的能量与频率之间存在一定的关系，即普朗克公式。
这个公式描述了单位面积、单位时间内每个频率的辐射能量的数量。
根据普朗克公式，辐射的能量随着其频率的增加而增加，而根据维恩位移定律，辐射最强的频率对应于其温度的倒数。
黑体辐射的研究不仅对物理学有重大影响，还对天文学和热力学等其他科学领域都有重要意义。
通过观察天体的光谱，科学家们可以推断出它们的温度和成分，从而了解宇宙的起源和演化。
在热力学中，黑体辐射是理解热平衡和热传导等现象的关键。
黑体辐射理论的发展也导致了量子力学的诞生。
经典物理学无法解释黑体辐射中的紫外灾变问题，而量子理论则成功解释了这一现象。
这一发现标志着经典物理学的失败，同时也为量子力学的发展铺平了道路。
总之，黑体辐射是一个重要的物理现象，它在物理学、天文学和热力学等领域都有广泛应用。
通过对黑体辐射的研究，科学家们不仅在理论上增进了对自然界的理解，还在技术上取得了一系列重大突破，如发展了激光、红外线技术等。
黑体辐射实验
黑体辐射实验的结果比较
黑体辐射实验的结果总结
• 辐射光谱的呈现
• 不同实验条件下的结果比较
• 实验结果的一致性
• 辐射温度的呈现
• 与理论预测的结果比较
• 实验结果的差异性
• 辐射强度的呈现
• 与其他实验结果的比较
• 实验结果的解释与讨论
黑体辐射实验的结果分析
黑体辐射实验的结果分析
• 辐射光谱的分析
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黑体辐射实验研究
DOCS
01
黑体辐射实验的背景及意义
黑体辐射实验的历史背景
19世纪末，黑体辐射问题引发物理学界关注
• 基尔霍夫定律的提出
• 普朗克假设的提出
• 量子力学的诞生
20世纪初，实验物理学家开始研究黑体实验物理学的影响
• 黑体辐射实验对天体物理学的影响
黑体辐射实验在工程技术领域中的应用
• 黑体辐射实验在材料科学中的应用
• 黑体辐射实验在能源科学中的应用
• 黑体辐射实验在环境科学中的应用
黑体辐射实验在未来的发展趋势与挑战
• 黑体辐射实验在新兴领域的应用前景
• 黑体辐射实验面临的挑战与问题
黑体辐射实验的基本原理
黑体辐射实验的结果与分析
• 黑体辐射实验的结果
• 黑体辐射实验的分析
• 黑体辐射实验的结论
黑体辐射实验的原理
• 黑体辐射实验的基本原理
• 黑体辐射实验的数学模型
• 黑体辐射实验的实验方法
黑体辐射实验的装置与测量
• 黑体辐射实验的装置
• 黑体辐射实验的测量方法
• 黑体辐射实验的数据处理
黑体辐射实验的测量方法
黑体辐射通俗理解
黑体辐射通俗理解什么是黑体辐射？黑体辐射是指处于热平衡状态下的物体所发出的辐射，它的特点是不吸收任何辐射，同时也不反射辐射。
黑体辐射的研究对于理解物体的热辐射和热力学性质具有重要意义。
在物理学中，黑体辐射被广泛应用于热力学、量子力学、天体物理学等领域。
黑体辐射的特性黑体辐射具有以下几个特性：1. 完全吸收和完全发射黑体是完全吸收所有辐射的物体，所以它看起来是黑色的。
与此同时，黑体也是完全发射辐射的物体，不论是可见光、红外线还是紫外线等电磁辐射，黑体都能够以最大强度发射出来。
2. 频谱特性黑体辐射的频谱特性与温度有关。
根据普朗克辐射公式，黑体辐射的频谱强度与频率成正比，而与温度的四次方成正比。
随着温度的升高，黑体辐射的峰值频率也会向高频方向移动。
这就是为什么高温物体的辐射呈现为蓝色或白炽的原因，而低温物体的辐射呈现为红色或暗淡的原因。
3. 斯特凡-玻尔兹曼定律斯特凡-玻尔兹曼定律描述了黑体辐射的总功率与温度之间的关系。
根据这个定律，黑体辐射的总功率与温度的四次方成正比。
公式如下：P=σ∗T4其中，P表示黑体辐射的总功率，σ为斯特凡-玻尔兹曼常数，T为黑体的温度。
黑体辐射的应用黑体辐射在许多领域都有重要的应用，下面列举了几个常见的应用：1. 热力学研究黑体辐射是热力学研究中的基本概念之一。
通过对黑体辐射的研究，科学家们可以深入理解热力学定律和热力学性质，为能源转换、热力学系统的设计和优化提供理论基础。
2. 量子力学黑体辐射在量子力学中也有重要的应用。
根据普朗克辐射公式，科学家们可以推导出黑体辐射的频谱分布和平均能量。
这对于理解量子力学的基本原理和量子态的统计性质非常重要。
3. 天体物理学黑体辐射在天体物理学中具有重要的意义。
天体物体的辐射主要来自于它们的表面温度和组成。
通过研究黑体辐射，科学家们可以了解恒星、行星和其他天体的物理性质，例如它们的温度、亮度和组成。
这对于研究宇宙的起源和演化非常重要。
总结黑体辐射是处于热平衡状态下的物体所发出的辐射，它具有完全吸收和完全发射的特性。
黑体辐射通俗理解
黑体辐射通俗理解黑体辐射是物体在热平衡状态下发出的电磁辐射，也被称为热辐射。
它是由于物体内部的分子和原子的热运动引起的。
所有物体在绝对零度时，其分子和原子将停止运动，不再发出辐射。
但是在室温下，物体的分子和原子会以不同的速度运动，从而产生不同频率和能量的辐射。
这种辐射的特点是无需媒介传播，可以在真空中传播，因此也被称为真空辐射。
黑体辐射的能谱分布可以通过普朗克辐射定律来描述。
根据普朗克辐射定律，黑体辐射的能量与频率呈正比，即能量越高，频率越大。
同时，根据斯特凡-玻尔兹曼定律，黑体辐射的总辐射功率与物体的温度的四次方成正比。
这意味着温度越高，黑体辐射的功率越大。
根据普朗克辐射定律和斯特凡-玻尔兹曼定律，可以推导出黑体辐射的能谱分布公式，即普朗克公式。
普朗克公式可以用来计算不同温度下的黑体辐射能谱分布。
根据普朗克公式，黑体辐射的能谱分布呈现出一个峰值，峰值对应的频率称为峰值频率。
峰值频率与物体的温度成正比，即温度越高，峰值频率越大。
根据普朗克公式，可以得出黑体辐射的另一个重要性质——斯特凡-玻尔兹曼定律。
根据斯特凡-玻尔兹曼定律，黑体辐射的总功率与温度的四次方成正比。
这意味着温度越高，黑体辐射的总功率越大。
斯特凡-玻尔兹曼定律为理解黑体辐射的能量转换提供了重要依据。
除了能谱分布和总功率，黑体辐射还具有其他一些特性。
首先，黑体辐射是各向同性的，即无论从哪个方向观察，其辐射强度都是相同的。
其次，黑体辐射的强度与观察者的位置无关，只与物体的温度有关。
再次，黑体辐射的强度与观察者所处的环境无关，即无论在真空中还是在介质中观察，其强度都是相同的。
黑体辐射在许多领域都有重要应用。
在天文学中，黑体辐射被用来研究星体的性质和组成。
在工程领域中，黑体辐射被用来设计和优化照明设备和太阳能电池等能源设备。
在医学领域中，黑体辐射被用来研究人体组织的热传导和热损伤等问题。
总之，黑体辐射是由物体内部分子和原子的热运动引起的电磁辐射。
背景知识1黑体辐射
一定温度下,黑体的辐出度与黑体的绝对温度四次
方成正比，即
M B(T )
0
M
B
(T
)d
T
4
σ为常数
2、维恩位移公式：
黑体辐射的峰值波长随着温度的增加而向着短波方 向移动。
mT b
b为常 数
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3、1859年，基尔霍夫证明，黑体与热辐射平衡时，辐射能量密度只 与黑体的绝对温度有关。
4、维恩在1896年仿照麦克斯韦速率分布率，利用经典统计方法得到：
入了普朗克常数h。量子理论现已成为现
代理论和实验的不可缺少的基本理论。 普朗克由于创立了量子理论而获得了诺 贝尔奖金。
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人 体 热 图
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单色能密度 ——在一定温度T下，辐射场内 部单位体积中在波长λ~ λ +d λ 范围内的辐射 能与波长间隔的比值，即
能量密度 ——在一定温度T下，辐射场内部单 位体积中的辐射场能量。
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单色辐出度 ——在一定温度T
下，物体单位表面在单位时间内 发射的波长在λ~ λ +d λ 范围内的 辐射能与波长间隔的比值，即
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Байду номын сангаас
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黑体辐射极限
黑体辐射极限
摘要：
1.黑体辐射的背景知识
2.黑体辐射极限的概念
3.普朗克辐射定律与黑体辐射极限的关系
4.斯特藩- 玻尔兹曼定律与黑体辐射极限的关系
5.应用与影响
正文：
黑体辐射是物理学中一个重要的现象，它描述了物体在热平衡状态下发射电磁波的现象。
黑体辐射的强度与温度有关，这一现象最早由威廉·斯特藩和威廉·玻尔兹曼通过实验观测和理论推导得出。
在此基础上，阿尔伯特·爱因斯坦提出了光子理论，为解释黑体辐射现象提供了更深入的认识。
黑体辐射极限是指在特定温度下，黑体辐射的强度达到最大值。
这个极限值与物体的温度有关，温度越高，黑体辐射极限的强度越大。
黑体辐射极限的概念有助于我们理解热辐射现象，并为实际应用提供依据。
普朗克辐射定律是描述黑体辐射强度与温度关系的定律，它指出黑体辐射的强度与温度的四次方成正比。
这个定律为解释黑体辐射现象提供了基本依据，并将量子观念引入了物理学。
斯特藩- 玻尔兹曼定律则进一步修正了普朗克辐射定律，指出黑体辐射的强度与温度的四次方成正比，但指数部分减去1。
黑体辐射极限的应用广泛，例如在太阳能电池、热辐射等领域都有重要应
用。
此外，黑体辐射极限的研究对量子力学、原子物理学等学科的发展产生了深远影响。
黑体辐射
黑体受热以电磁波的形式向外辐射能量，是一种理想物体的热辐射（见热传递）。
所谓黑体是指能够全部吸收入射的任何频率的电磁波的理想物体，实际上黑体是不存在的。
但可以用某种装置近似地代替黑体。
如图所示是一个带有小孔的空腔，并且小孔对于空腔足够小，不会妨碍空腔内的平衡。
通过小孔射入空腔的所有频率的电磁波经腔内壁多次反射后，几乎全部被吸收，再从小孔射出的电磁波极少。
所以，可以将空腔上的小孔近似地看成黑体。
黑体辐射在温度T下,空腔壁也跟其他固体一样，不断辐射电磁波，腔内形成一辐射场，经过一定时间，腔内的辐射场与腔壁达到了热平衡。
这时平衡辐射的性质只依赖于温度，与腔壁的其他性质无关。
由于小孔是腔上的一部分，也处于同样的温度，因此，小孔的辐射性质就代表了空腔内的辐射性质。
可以证明，黑体单位表面积单位时间发出的总辐射能量,即辐射通量密度（又称辐射出射度）M,与辐射场总能量密度ω之间的关系式中с为光速，ω(T)只依赖于温度。
在统计物理学中，把空腔内的辐射场看作光子气体，光子是玻色子，根据玻色分布可以导出处于平衡的黑体辐射场能量密度按频率的分布即普朗克公式。
也可求得描述黑体辐射场的总能量与热力学温度间关系的斯忒藩－玻耳兹曼定律，和黑体辐射的物态方程式中p是辐射压力。
上述由统计物理得到的关于黑体辐射的公式和定律与实验结果完全符合。
黑体是一种理想的物质；它能百分之百吸收射在它上面的辐射，而没有任何反射，使它显示成一个完全的黑体。
实际的物质并不能完全吸收入射在它上面的所有辐射；只有石墨能吸收百分之97；它几乎是一种完全不反射的物质。
在某一特定温度下，黑体辐射出这温度的最大能量；包括各种波长的一定能量，辐射的最大波长是无穷大。
因此，标准黑体在某温度下的辐射曲线是一定的。
以黑体在5000 K时的辐射曲线为例；它在长波范围无限接近X 轴，但不会与X轴接触。
这曲线有一峯值；其波长约为500nm.表示黑体在此温度下在峯值附近辐射的能量较多。
黑体辐射概念
黑体辐射指黑体发出的电磁辐射.
黑体不仅仅能全部吸收外来的电磁辐射,且发射电磁辐射的能力比同温度下的任何其它物体强.
黑体辐射能量按波长的分布仅与温度有关.
对于黑体的研究,使得自然现象中的量子效应被发现.
或许我们换一个角度来说：
所谓黑体辐射其实就是当地的状态光和物质达到平衡所表现出的现象：物质达到平衡,所以可以用一个温度来描述物质的状态,而光和物质的交互作用很强,而如此光和光之间也可以用一个温度来描述（光和光之间本身不会有交互作用,但光和物质的交互作用很强）.而描述这关系的便是普朗克分布(Plank distribution).
而在现实上黑体辐射是不存在的,只有非常近似（好比在一颗恒星之中）.
举个例来说,我们观测到宇宙背景辐射(CMBR),对应到一个约3K的黑体辐射,
这暗示宇宙早期光是和物质达到平衡的.而随著时间演化,温度慢慢降了下来,但function的form却留了下来（还是blackbody）.（频率和温度的效应抵销）。
4.1普朗克黑体辐射理论
4.1普朗克黑体辐射理论基础导学要点一、黑体与黑体辐射（一）黑体与黑体辐射1．黑体：某种物体能够完全吸收入射的各种波长的电磁波而不发生反射，这种物体就是绝对黑体，简称黑体．2．黑体辐射(1)定义：黑体虽然不反射电磁波，却可以向外辐射电磁波，这样的辐射叫作黑体辐射．(2)黑体辐射特点：黑体辐射电磁波的强度按波长的分布只与黑体的温度有关．（二）黑体辐射的实验规律1．随着温度的升高，各种波长的辐射强度都有增加．2．随着温度的升高，辐射强度的极大值向波长较短的方向移动．要点二、能量子1．定义：组成黑体的振动着的带电微粒的能量只能是某一最小能量值ε的整数倍，这个不可再分的最小能量值ε叫作能量子．2．表达式：ε＝hν.其中ν是带电微粒的振动频率，即带电微粒吸收或辐射电磁波的频率．h 称为普朗克常量．h＝6.626 070 15×10－34 J·s.3．能量的量子化：微观粒子的能量是量子化的，或者说微观粒子的能量是分立的．要点突破突破一：对黑体的理解1．对黑体的理解（1）黑体是一个理想化的物理模型，绝对的黑体实际上是不存在的，但可以用某装置近似地代替。
如图所示，如果在一个空腔壁上开一个小孔，那么射入小孔的电磁波在空腔内表面会发生多次反射和吸收，最终不能从小孔射出，这个小孔就成了一个绝对黑体。
(2)黑体看上去不一定是黑的，有些可看成黑体的物体由于自身有较强的辐射，看起来还会很明亮．2．一般物体与黑体的比较(1)温度一定时，黑体辐射强度随波长的分布有一个极大值．(2)随着温度的升高①各种波长的辐射强度都有增加；②辐射强度的极大值向波长较短的方向移动，如图所示。
突破二：普朗克的量子化假设1．普朗克的量子化假设(1)能量子：振动着的带电微粒的能量只能是某一最小能量值ε的整数倍，例如可能是ε或2ε、3ε……当带电微粒辐射或吸收能量时，也是以这个最小能量值为单位一份一份地辐射或吸收的．这个不可再分的最小能量值ε叫作能量子。
第一讲黑体辐射
量子论第一讲 黑体辐射1.热辐射在上一章中,我们已经提到,开尔文勋爵所说的两朵乌云的第二朵是黑体辐射的实验结果被拔开时，人们发现了近代物理学的两个基础理论的另一个理论即量子力学论.量子论由于温度升高而发射能量的辐射源，通常称为热辐射.热辐射体中原子和分子不发生运动状态变化．热辐射能量来自物体的热运动.物体在任何温度下（只要不是绝对零度）都向四周进行热辐射，也从周围吸收这种辐射.热辐射的光谱是连续光谱．一般情况下，热辐射的光谱不仅与辐射源的温度有关，还与它的表面特征有关.为了定量的描述热辐射与温度和物体特性的关系，首先引入下列概念：(1)辐射出射度(简称辐出度)温度为T的热辐射体,在单位间内从单位面积向各个方向辐射出的所有频率的辐射能量.又称为辐射能通量密度.(2)单色辐射出射度温度为T的热辐射体, 在单位时间内从单位面积向各个方向所发射的、在某一频率附近的单位间隔内辐射能量（即功率）叫做该物体的单色辐射出射度.单色辐射出射度与温度、频率和物体的表面特性有关.(3)吸收本领入射到物体上的辐射通量,一部分被物体散射或反射(对透明物体,还会有一部分透射), 其余的为物体所吸收.2.黑体热辐射的规律是很复杂的，我们知道，各种物体由于它有不同的结构，因而它对外来辐射的吸收以及它本身对外的辐射都不相同．但是有一类物体其表面不反射光，它们能够在任何温度下，吸收射来的一切电磁辐射，这类物体就叫做绝对黑体，简称黑体.绝对黑体是我们研究热辐射时为使问题简化的理想模型.实际上黑体只是一种理想情况，但如果做一个闭合的空腔，在空腔表面开一个小孔，小孔表面就可以模拟黑体表面.这是因为从外面射来的辐射，经小孔射入空腔，要在腔壁上经过多次反射，才可能有机会射出小孔.因此，在多次反射过程中，外面射来的辐射几乎全部被腔壁吸收.在实验中，可在绕有电热丝的空腔上开一个小孔来实现，正因为实验所用的绝对黑体都是空腔辐射，因此，黑体辐射又称为空腔辐射．3.黑体的经典辐射定律1879年，斯忒藩(J．Stefan，1835~1893年)从实验观察到黑体的辐出度与绝对温度T的四次方成正比，即:1884年玻尔兹曼从理论上给出这个关系式．其中.对一般物体而言,,为发射率，J为辐出度, ，式中，称为斯特藩-玻尔兹曼常数.通常<1，但对黑体而言，e = 1 (即为完全辐射).如果物体周围的环境温度为，则须考虑物体表面对入射辐射能的吸收.假定入射的辐射能通量密度为，为物体表面的吸收率，则该物体表面所吸收的辐射能通量密度为，通常a < 1，但对黑体而言，(即为完全吸收).因此物体表面对入射能量的反射率为.从理论上我们不难证明物体表面的放射率和吸收率相等，即，此称为我们可以说：容易辐射能量的物体，也容易吸收入射的能量.处于热平衡时，黑体具有最大的吸收比，因而它也就有最大的单色辐出度.4.紫外灾难(1)基尔霍夫定律(Kirchhoff's Law):热平衡状态时，任何物体的单色辐出度与单色吸收比之比，等于同温度条件下绝对黑体的单色辐出度因此，“绝对黑体的单色辐出度”，是当时研究的尖端课题.推论：a.若T A＝T B，则辐射多的吸收也多，不能辐射亦不能吸收；b.一定时，绝对黑体辐射和吸收的能量比同温度下的其它物体都多.经典理论在短波段的这种失败成为“紫外灾难”.(2)普朗克假设：a.空腔黑体可用一些线性谐振子来代表.b.谐振子只能处于某些特殊的不连续的状态中，它们的能量只能是的整数倍.c.发射和吸收的能量只能是的整数倍.【例1】(1)有一金属圆柱体的表面积为S，其内部装有电热丝，通电流后可以生热，供热的功率为，起始时圆柱体的表面以砂纸磨亮，其辐射发射率可视为零.经通电加热后，利用热电偶测得圆柱体表面达成热平衡时的温度为.现利用蜡烛将该圆柱体表面熏黑，其辐射发射率可视为1，以同样的方式通电加热，则圆柱体表面的热平衡温度为T.设当时金属圆柱体周围的环境温度为，在实验期间稳定不变.因热传导和对流而损失的热量功率，可合理假设为正比于圆柱体表面温度和环境温度的差值.试求T和上述已知量，即S、P、、和，之间的数学关系式为何？(2)下列为已知量的数值：电热丝的供热功率金属圆柱体的表面积金属圆柱体表面磨亮时的热平衡温度环境温度.试求圆柱体表面熏黑时的热平衡温度T为何？【解析】(1)当金属圆柱体表面磨亮时，没有因辐射而致的热损失，只有因传导和对流而致的热损失.后者根据题中的假设，与圆柱表面温度和环境温度之间的差值成正比，故(1)式中k为比例常数.当圆柱体表面熏黑时，除了因传导和对流的热损失外，还须加计辐射的热损失.设圆柱体表面的热平衡温度为T，则(2)由上两式消去比例常数k，可得(3)(2)将已知数值代入(3)式，可得利用逼近求根法如下表：T(K) (K4)434.0435.0435.5435.6435.7436.0若取三位有效数字，则【总结】第二讲 光电效应普朗克提出了能量子概念以后，许多物理学家都想从经典物理学中求得解释，但始终无法成功．为了尽量缩小与经典物理学之间的差距，普朗克把能量子的概念局限于振子辐射能量的过程，而认为辐射场本身仍然是连续的电磁波．直到1905年爱因斯坦在光电效应的研究中，才突破了普朗克的认识，看到了电磁波能量普遍都以能量子的形式存在．从光和微观粒子相互作用的角度来看，各种频率的电磁波都是能量为的光粒子(称作光子)体系，这就是说，光不仅有波的性质而且有粒子的性质．1.光电效应及其实验规律在1886年~1887年，赫兹在证实电磁波的存在和光的麦克斯韦电磁理论的实验过程中，已经注意到：当两个电极之一受到紫外光照射时，两电极之间的放电现象就比较容易发生．然而当时赫兹对这个现象并没有继续研究下去．直到电子发现后，人们才知道这是由于紫外光的照射，使大量电子从金属表面逸出的缘故．这种电子在光的作用下从金属表面发射出来的现象，称为光电效应，逸出来的电子称为光电子．研究光电效应的实验装置如图所示，阴极K和阳极A封闭在真空管内，在两板之间加一可变电压，用以加速或阻挡释放出来的电子．光通过石英小窗W照到电极K上，在光的作用下，电子从电极K逸出，并受电场加速而形成电流，这种电流称为光电流．实验结果发现光和光电流之间有一定的关系．首先在入射光的强度与频率不变的情况下，电流—电压的实验曲线如图8—9所示．曲线表明，当加速电压V增加到一定值时，光电流达到饱和值，这是因为单位时间内从阴极K射出的光电子全部到达阳极A．若单位时间内从电极K上击出的光电子数目为n，则饱和电流I＝ne．另一方面，当电位差V减小到零，并逐渐变负时，光电流并不降为零，就表明从电极K逸出的光电子具有初动能．所以尽管有电场阻碍它运动，仍有部分光电子到达电极K．但是当反向电位差等于—Ve时，就能阻止所有的光电子飞向电极A，光电流降为零，这个电压叫遏止电压．它使具有最大初速度的电子也不能到达电极A．如果不考虑在测量遏止电压时回路中的接触电势差，那么我们就能根据遏止电压来确定电子的最大速度和最大动能，即在用相同频率不同强度的光去照射电极时，得到的电流—电压曲线如图所示．它表示出对于不同强度的光，Vg是相同的，这说明同一种频率不同强度的光所产生的光电子的最大初动能是相同的．此外，用不同频率的光去照射电极K时，实验结果是频率愈高，Vg 愈大．并且与Vg成直线关系，频率低于的光，不论强度多大，都不能产生光电子，因此不同的材料，阈频率不同．总结所有的实验结果，光电效应的规律可归纳为如下几点：1．饱和电流I的大小与入射光的强度成正比，也就是单位时间内被击出的光电子数目与入射光的强度成正比．(光电效应第一定律) 2．光电子的最大初动能(或遏止电压)与入射光的强度无关，而只与入射光的频率有关．频率越大，光电子的能量就越大．(光电效应第二定律)3．入射光的频率低于遏止频率(极限频率,红限频率)的光，不论光的强度如何，照射时间多长，都没光电子发射．(光电效应第三定律) 4．光的照射和光电子的释放几乎是同时的，在测量的精度范围内10-9s观察不出这两者间存在滞后现象．2.光电效应和波动理论的矛盾光能使金属中的电子释放，从经典理论来看，是不难理解的．我们知道金属里面有大量的自由电子，这些电子通常受到正电荷的引力作用，而被束缚在金属表面以内，它们没有足够的能量逸出金属表面．但因光是电磁波，在它的照射下，光波中的电场作用于电子，迫使电子振动，给电子以能量，使电子有足够的能力挣脱金属的束缚而释放出去．因此按照光的电磁理论可以预测：(1)光愈强，电子接受的能量愈多，释放出去的电子的动能也愈大．(2)释放电子主要决定于光强，应当与频率等没有关系．但是，实验测量的结果却并不如此.(3)关于光照的时间问题，波动观点更是陷于困境．从波动观点来看，光能量是均匀分布，在它传播的空间内，由于电子截面很小，积累足够能量而释放出来必须要经过较长的时间，合实验事实完全完全不符.3.爱因斯坦光电效应方程为了解释光电效应的所有实验结果，1905年爱因斯坦推广了普朗克关于能量子的概念．前面已经指出普朗克在处理黑体辐射问题时，只是把器壁的振子能量量子化，腔壁内部的辐射场仍然看作是电磁波．然而爱因斯坦在光电效应的研究中指出：光在传播过程中具有波动的特性，而在光和物质相互作用的过程中，光能量是集中在一些叫做光量子(简称光子)的粒子上．从光子的观点来看，产生光电效应的光是光子流，单个光子的能量与频率成正比即：式中h是普朗克常数．把光子的概念应用于光电效应时，爱因斯坦还认为一个光子的能量是传递给金属中的单个电子的．电子吸收一个光子后，把能量的一部分用来挣脱金属对它的束缚，余下的一部分就变成电子离开金属表面后的动能，按能量守恒和转换定律应有：上式称为爱因斯坦光电效应方程．其中为光电子的动能，W为光电子逸出金属表面所需的最小能量，称为脱出功．对光电效应四个定律的解释：（1）光电效应第一定律的解释：光子数光电子数（2）光电效应第二定律的解释：：遏止电压，：逸出电位（3）光电效应第三定律的解释：光电子动能不小于零（4）光电效应第四定律的解释：：光子能量电子，无须能量积累时间1921年，爱因斯坦因对物理学的贡献，特别是光电效应获诺贝尔物理学奖爱因斯坦理论的验证1916年，密立根进行了精密的测量，证明确为直线，且直线的斜率为.1923年获诺贝尔物理学奖4.光子的质量和动量光子既具有一定的能量，就必须具有质量．但是光子以光的速度运动，牛顿力学便不适用．按照狭义相对论质量和能量的关系式，就可以决定一个光子的质量在狭义相对论中，质量和速度的关系为m0为静止质量，光子永远以不变的速度c运动，因而光子的静止质量必然等于零，否则m将为无穷大．因为相对于光子静止的参照系是不存在的，所以光子的静止质量等于零也是合理的．而原子组成的一般物质的速度总是远小于光速的，故它们的静止质量不等于零．在m0是否等于零这一点上光子和普通的物质有显著的区别．在狭义相对论中，任何物体的能量和动量的关系为光子的静止质量为0，故光子的动量为这是和光子的质量为，速度为c.光电效应明确了光的行为像粒子，并且可用动力学的变量（动量和能量）来描述粒子的行为；在光和物质相互作用过程中，光子是整体在起作用.另一方面，在讨论衍射和干涉现象时，需要把光作为波动来处理，于是用波长来阐明问题.波动特征和粒子特征是互相对立的，但并不是矛盾的.光的波长既适宜于显示波动特征，同时又也容易显示粒子特征.对于电磁波谱的长波段，表示其波动特征的物理量T和较大，而表示其粒子特征的物理量ε和p 较小，因而容易显示波动特征，反之，对于电磁波谱的短波段，表示其波动特征的物理量T和较小，而表示其粒子特征的物理量ε和p较大，因而容易显示粒子特征.【例1】将一块金属板放在离单色点光源5米远的地方，光源的光功率输出为10-3瓦.假设被打出的光电子可以从半径为10-8米（约相当于原子直径的十倍）的圆面上以从光源取得它所得的能量，已知打出一个电子需要5.0eV.现在将光认为是经典波动，对这种装置的一个“靶”来说，打出一个光电子需要多长时间？【解析】电子接受能量的靶面积为，半径为5米的球面面积为，前者是后者的，故每秒投射于靶面积上的能量为焦耳.打出一个电子需要能量5eV，即焦耳，故积累这些能量需时秒=22.22小时.实际上光电效应是几时的，根本不需要这么长的时间.这说明光与光电阴极电子的作用决不是经典波动模型中能量积累的那种形式【例2】若—个光子的能量等于一个电子的静能量，试问该光子的动量和波长是多少？在电磁波谱中它是属何种射线？【解析】—个电子的静能量为m0c2，按题意光子的动量光子的波长因电磁波谱中γ射线的波长在300~10-4范围内，所以该光子在电磁波谱中属于γ射线．5.康普顿效应(1)散射现象：光通过不均匀物质时，向各个方向发射的现象实验发现：X射线→金属或石墨时，也有散射现象1922、1923年康普顿及其学生吴有顺进行了系统研究(2)实验装置：如图(3)实验结果:a.散射光中除有与入射线波长相同的，还有比大的波长，随散射角而异，增大时，的强度增加，的强度减小.b.当散射角确定时，波长的增加量与散射物质的性质无关.c.康普顿散射的强度与散射物质有关.原子量小的散射物质，康普顿散射较强，原波长的谱线强度较低.反之相反.按经典电磁理论，光的散射是带电粒子在入射光电场作用下作受迫振动，散射光与入射光应该有相同波长.按照光子理论，一个光子与散射物中的一个自由电子发生碰撞，散射光子将沿某一方向进行——康普顿散射，光子与电子之间碰撞遵守能量守恒和动量守恒，电子受到反冲而获得一定的动量和动能，因此散射光子能量要小于入射光子能量.由光子的能量与频率间的关系可知，散射光的频率要比入射光的频率低，因此散射光的波长.如果入射光子与原子中被束缚得很紧的电子碰撞，光子将与整个原子作弹性碰撞（如乒乓球碰铅球），散射光子的能量就不会显著地减小，所以观察到的散射光波长就与入射光波长相同.下图为光子与自由电子弹性碰撞的示意图.应用相对论质量、能量、动量关系，有式中m0、m为电子的静质量和质量，.将上式第二式写成分量式解以上联立方程组，消去，即得式中叫做电子的康普顿波长.上式表明与散射物质的性质无关.康普顿散射进一步证实了光子论，证明了光子能量、动量表示式的正确性，光确实具有波粒两象性.另外证明在光电相互作用的过程中严格遵守能量、动量守恒定律.在基元相互作用过程中，能量、动量守恒.1927年，康普顿因此获诺贝尔物理学奖【例1】求的可见光光子和的X射线光子的能量、动量和质量？,,,,【例2】的X射线，射向静止的自由电子，观察方向，求：①②反冲电子的动能和动量？(①②,或：)【例3】已知X光光子的能量为，在康普顿散射之后，波长变化了20％，求反冲电子的能量.()练习1.下列各物体，哪个是绝对黑体？A.不辐射可见光的物体B.不辐射任何光线的物体；C.不能反射可见光的物体D.不能反射任何光线的物体.2.以金属表面用绿光照射开始发射电子，当用下列光照射时，有电子发出的为：A.紫光B.橙色光C.蓝光D.红光3.钾金属表面被蓝光照射，发出光电子，若照射的蓝光光强增加，则A.单位时间内发出光电子数增加；B.光电子的最大动能增加；C.发出光电子的红限增加；D.光电效应的发生时间后滞缩短.4.波长为0.5微米的绿光频率为_________Hz，其电子能量为________焦耳，合______电子伏特；频率为1兆赫的无线电量子能量为___________焦耳.5.已知从铯表面发射出的光电子最大动能为2eV，铯的脱出功为1.8eV，则入射光光子能量为________eV，即________焦耳，其波长为_________埃.第三讲 波粒二象性1.光的波粒二象性波动性：干涉、衍射、偏振粒子性：热辐射,光电效应,散射等同时具有，不同时显现2.德布罗意假设(1)假设：质量为m的粒子，以速度v运动时，不但具有粒子的性质，也具有波动的性质；粒子性：可用E、P描述,波动性：可用描述,------－德布罗意公式(2)电子的德布罗意波长加速电势差为，则：如：（与射线的波长相当）3.德布罗意假设的实验验证德布罗意关于物质波的假设在微观粒子的衍射实验中得到了验证。
高中物理黑体辐射规律
高中物理黑体辐射规律黑体辐射是热学中的重要现象之一，它指的是处于热平衡状态的物体对外发射的电磁辐射。
黑体辐射规律是描述黑体辐射特性的定律，也是热辐射研究的基础。
本文将从黑体辐射规律的原理、应用以及实验验证等方面进行探讨。
一、黑体辐射规律的原理黑体是指对所有波长的辐射都能完全吸收的物体，它能够实现热平衡状态并对外发射电磁波。
根据黑体辐射规律，我们可以得出以下结论：1. 黑体辐射的频谱分布：根据普朗克公式，黑体辐射的频谱分布与物体的温度有关。
温度越高，辐射的峰值频率越高，而且辐射强度也随温度升高而增加。
2. 黑体辐射的强度与温度的关系：根据斯特藩-玻尔兹曼定律，黑体辐射的总辐射强度与温度的四次方成正比。
这意味着温度越高，黑体辐射的总辐射强度越大。
3. 黑体辐射的能量密度与温度的关系：根据斯特藩-玻尔兹曼定律，黑体辐射的能量密度与温度的四次方成正比。
这意味着温度越高，黑体辐射的能量密度越大。
二、黑体辐射规律的应用黑体辐射规律在许多领域都有广泛的应用，下面我们将介绍其中的几个典型应用：1. 太阳辐射：太阳可以看作是一个近似黑体辐射源，其辐射能量的分布规律符合黑体辐射规律。
太阳辐射的研究对于理解地球的气候变化、太阳能利用以及天体物理学等方面都具有重要意义。
2. 热辐射测温：利用黑体辐射规律，可以通过测量物体辐射的能量密度来推算物体的温度。
这在工业生产中的温度测量、红外线测温等方面有广泛应用。
3. 热辐射能源利用：利用黑体辐射的特性，可以设计高效的热辐射能源利用系统，如太阳能电池板、热辐射加热系统等。
三、黑体辐射规律的实验验证为了验证黑体辐射规律，科学家们进行了一系列实验。
其中最著名的是普朗克的黑体辐射定律实验和斯特藩-玻尔兹曼定律的实验验证。
普朗克的实验通过对黑体辐射的频谱分布进行测量，验证了黑体辐射的频谱与温度相关的规律。
他的实验结果与普朗克公式的预测相符，为黑体辐射规律奠定了基础。
斯特藩-玻尔兹曼定律的实验验证主要是通过测量黑体辐射的总辐射强度和能量密度与温度的关系。
黑体辐射极限
黑体辐射极限摘要：一、黑体辐射的基本概念二、黑体辐射的极限特性三、黑体辐射极限在实际应用中的意义四、如何应对黑体辐射极限挑战五、总结正文：黑体辐射极限是指在一定温度下，黑体辐射的能量密度达到最大值的辐射强度。
黑体辐射是一种热辐射，其辐射强度与温度有关。
当黑体的温度升高时，其辐射强度也会相应地增加。
而在某一特定温度下，黑体的辐射强度将达到极限值，这就是黑体辐射极限。
黑体辐射极限具有以下几个特点：1.普朗克辐射定律：黑体辐射强度与温度的四次方成正比，即I∝T^4。
2.威恩位移定律：黑体辐射强度的最大值出现在某个特定波长，该波长与黑体温度成反比。
在实际应用中，黑体辐射极限有着重要的意义。
例如，在红外探测、热成像、节能减排等领域，黑体辐射极限理论为设计和优化相关设备提供了理论依据。
了解黑体辐射极限，有助于我们更好地掌握热辐射规律，提高红外探测设备的灵敏度和性能。
然而，黑体辐射极限也给实际应用带来了一定的挑战。
例如，在高温环境下的红外探测器，由于黑体辐射极限的影响，其性能可能会受到限制。
为应对这一挑战，研究人员需要寻找新型材料和结构，以降低辐射损失，提高红外探测器的性能。
在面对黑体辐射极限挑战时，我们可以从以下几个方面入手：1.设计新型结构：通过改变探测器结构，降低辐射损失，提高探测性能。
2.选用新材料：寻找具有较低黑体辐射极限的材料，以降低热辐射的影响。
3.优化工作环境：通过改善工作环境，降低黑体辐射的影响。
总之，黑体辐射极限是热辐射领域的一个重要概念，掌握其规律对于红外探测、热成像等领域的技术发展和应用具有重要意义。
在面对黑体辐射极限挑战时，我们需要不断创新，寻找新型材料和结构，以提高红外探测设备的性能。
黑体辐射的概念
黑体辐射的概念黑体辐射是指一种理论上的光谱辐射，它表示了温度为给定值的物体所发出的辐射的特征。
这种光谱辐射是一个特定温度下，模拟了“完美吸收体”一种模型所计算出的光谱辐射。
黑体辐射的概念是在19世纪中叶由物理学家格斯托夫·柏姆发现的。
柏姆发现，所有温度不同的物体都会放出电磁波，因此他将这一现象称为“辐射”。
随后，柏姆继续研究，探究了各个温度下光谱的特点。
他发现，当物体的温度高于绝对零度时，它会放出光谱，这种光谱过程就是黑体辐射。
黑体辐射是一种具有独特特性的辐射效应。
首先，它的辐射强度与物体的温度有关，随着物体温度的升高，放射强度也会快速升高。
其次，黑体辐射的光谱强度会随着波长的增加而降低，当波长过长时几乎可以忽略不计。
在研究这种辐射的过程中，一种称为普朗克公式的理论被提出，它成了研究黑体辐射的基础。
普朗克公式是描述黑体辐射光谱的一个数学公式。
它从两种因素入手。
第一，黑体辐射强度与物体温度有关：温度升高时，辐射强度会增加。
第二，黑体辐射的光谱强度会随着波长的增加而降低。
普朗克根据这两种因素推导出了公式，该公式准确地预测了黑体辐射光谱在不同温度下的行为。
事实上，在研究黑体辐射的过程中，普朗克公式起到了关键作用。
黑体辐射在物理学和热力学领域有广泛的应用。
它被用来研究地球上的天气现象、太阳辐射、宇宙射线和其他物质的辐射行为。
此外，黑体辐射的研究也有很多工程应用，例如在照明、太阳能和辐射治疗方面的应用，以及广义相对论和量子力学等领域的基础研究。
总之，黑体辐射是物理学中一个重要的概念，它描述了物体温度和放射强度之间的关系，为我们理解物理世界提供了一个基本模型。
黑体辐射
黑体： 能吸收射到其上的全部辐射而无反射的物体这 种物体就称为绝对黑体，简称黑体. 黑体 黑体辐射：由这样的空腔小孔发出 的辐射就称为黑体辐射。
辐射热平衡状态: 处于某一温度T下的腔 壁，单位面积所发射出的辐射能量和它所 吸收的辐射能量相等。 实验发现：热平衡时，空腔辐射的能量密度，与辐射的频 率的分布曲线，其形状和位置只与黑体的绝对温度 T 有关 而与黑体的形状和材料无关。
•维恩公式(Wein, 1894)
b 3e
T
•瑞利－金斯公式
(J.W.Rayleigh,1900, J.H.Jeans,1905)
8 2 3 v kT c
实验
M 0 (, T )
d
0
瑞利-琼斯线
(紫外灾难) •普朗克公式(M.Plank,
（2）当 v 很小（长波）时，因为
exp(hv /kT)-1 ≈ 1+(h v /kT)-1=(h v /kT)， 则 Planck 定律变为 Rayleigh-Jeans 公式。
8h 3 kT 8 2 3 3 kT c h c
对 Planck 辐射定律的 二点讨论：
（1）当 很大（短波）时，因为
8 hv 3 h / kT c e 1
3
exp(h /kT)-1 ≈ exp(hv /kT)， 于是Planck 定律 化为 Wien 公式。
8h 3 3 exp( h / kT ) c
1900)
维恩线 T=1646k
c1v 3 c2 / T e 体中包含大量谐振子，它们的能量取分立值
存在着能量的最小单元（能量子=h) 振子只能一份一份地按不连续方式辐射或吸收能量 所以，从经典Boltzmann统计，可以得出： •普朗克公式 8 m 光速 3 c=3 10 8 hv 3 h / kT h=6.38510-34 J· s Plank常数. c e 1 目前值 h=6.62559(16)10-34 J· s
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量子（quantum）:
现代物理的重要概念。
最早是由德国物理学家M·普朗克在1900年提出的。
他假设黑体辐射中的辐射能量是不连续的，只能取能量基本单位的整数倍，从而很好地解释了黑体辐射的实验现象。
后来的研究表明，不但能量表现出这种不连续的分离化性质，其他物理量诸如角动量、自旋、电荷等也都表现出这种不连续的量子化现象。
这同以牛顿力学为代表的经典物理有根本的区别。
量子化现象主要表现在微观物理世界。
描写微观物理世界的物理理论是量子力学。
量子一词来自拉丁语Quantus，意为“有多少”，代表“相当数量的某物质”。
自从普朗克提出量子这一概念以来，经爱因斯坦、玻尔、德布罗意、海森伯、薛定谔、狄拉克、玻恩等人的完善，在20世纪的前半期，初步建立了完整的量子力学理论。
绝大多数物理学家将量子力学视为理解和描述自然的基本理论。
任何物体都具有不断辐射、吸收、反射电磁波的本领。
辐射出去的电磁波在各个波段是不同的，也就是具有一定的谱分布。
这种谱分布与物体本身的特性及其温度有关，因而被称之为热辐射。
为了研究不依赖于物质具体物性的热辐射规律，物理学家们定义了一种理想物体——黑体(black body)，以此作为热辐射研究的标准物体。
黑体:
在任何条件下，对任何波长的外来辐射完全吸收而无任何反射的物体，即吸收比为1的物体。
在黑体辐射中，随着温度不同，光的颜色各不相同，黑体呈现由红——橙红——黄——黄白——白——蓝白的渐变过程。
某个光源所发射的光的颜色，看起来与黑体在某一个温度下所发射的光颜色相同时，黑体的这个温度称为该光源的色温。
“黑体”的温度越高，光谱中蓝色的成份则越多，而红色的成份则越少。
例如，白炽灯的光色是暖白色，其色温表示为4700K，而日光色荧光灯的色温表示则是6000K。
黑体辐射:
指由理想放射物放射出来的辐射，在特定温度及特定波长放射最大量之辐射。
同时，黑体是可以吸收所有入射辐射的物体，不会反射任何辐射，但黑体未必是黑色的，例如太阳为气体星球，可以认为射向太阳的电磁辐射很难被反射回来，所以认为太阳是一个黑体(绝对黑体是不存在的)。
理论上黑体会放射频谱上所有波长之电磁波。
维恩位移定律是描述黑体电磁辐射能流密度的峰值波长与自身温度关系的定律。