模拟方法1——(一维油水两相流数值模拟)
两相流数值模拟(第4讲)-两相流数值模拟参数0420
Level Set函数就是为了实现对气-液相界面的追踪而引入的一个特殊 函数。通过特定的运算,Level Set函数的零等值面可准确地给出各个时刻 的气-液相界面位置。
1.2.2 常规参数
快关阀方法中,为已知 量
(1 ) QL / Q QL /(QG QL )
x /[x (1 x)G / L ] (1 ) (1 x) /[(1 x) xL / G ]
1.2.1 相分布参数
5. 相函数F:
相函数F表示两相流中气体(液体)相的体积(在二维空间中,对应的参数是 面积;在三维网各种对应的参数是体积)在局部单个网格区域中所占据的份额。
浓度参数是一种与空间位置和时间有关的分布参数。
1.2.1 相分布参数
2. 容积含气率(Volume Fraction of Gas) 和 截面含气率:
其含义与上述“浓度”参数的类似。
主要用于描述多相流中气体相的分布,表示气体相的体积在计算区域中
所占据的份额,也叫空泡率(Void Fraction)。
不是一个新 概念。
Mk ( , x) 1 Mk ( , x) 0 Mk ( , x) 1,
( , x) k相,k 1 ( , x) k相,k 2 Mk ( , x) 0, ( , x) 相界面,k 1或2
(5)相函数F和“相密度函数”,均是一种介质指针,在早期的MAC (Marker-And-Cell)方法里应用过。
QG和QL可分别表示为:
QG WG / G QL WL / L
1.2.2 常规参数
有实际物理意义
6. 气相真实流速UG和液相真实流速UL
水力旋流器内油水两相流的数值模拟
,
拟分析 ,计算 油水分 离旋流器 内部 流场 的分 布规律 ,
,
×
为旋流装置的结构尺寸优化设计提供理论依据。
1 油液 两相流 场 的数 学模 型
( + ++( k,, 等 F毒毒 //) j 。  ̄' DD KK ij
相从连 续相 中分 离 出来 的设备 。影响 旋流 器分 离效 率 的结构参数 和操 作参数 很 多,如 果 完全 通过 实验 来优 化这 些参数 ,其 工作 量 是 非常 大 的。利 用计 算流体 动 力学 C D程 序 对 旋 流 器 F
油水 两相流 场进行 数值模 拟分析 ,得 到 了旋 流 器 内部流 场的速 度分布 特性 ,为其 结构 筛选和
=, ∑
.
u一
质鲆
均撼
U - m-
矗 。—— 漂移 速度 , 。 一 =
2 水 力旋 流器 的几何建模 及操 作条件
水力 旋流器 的结构如 图 1 所示 ,结构 参数 如表 1 所示 。模拟 计算 的旋 流器 具 体操 作 条件 如下 :进
料 口流量为 1.6m / 76 h,进料速度 为 1 / ,水 的 0m s
( ( ) 0 p )+ m PM u m “ =
旋 流器 内部流动 规律进 行全 面 、详 尽地研 究 。 笔者运用计 算流体 动 力学理 论 ,利 用 计算 流体
动力学 C D程序对旋流器 油水两 相流场 进行 数值模 F
混合两 相 流模型 的动量 方程 可 以通过对所 有相 各 自的动 量方程 求和 来获得 ,它 可表示 为
一
混合液 中互不相 溶介 质之 间的密 度差 ,通过离 心力
《油藏数值模拟》两相渗流数值模拟
(22)
中国石油大学(北京)油藏数值模拟研究中心
第2节 二维两相渗流差分方程建立
二、控制方程左端项差分化
上两式简记作:
c P oi,j oi,j−1 + a P oi,j oi−1,j + e P oi,j oi, j + boi, j Poi+1,j + d P oi,j1 oi,j+1
( ) =
Pc
⎟⎞ ⎠
≈
φC
f
∂Pw ∂t
(15)
将式(11)、式(14)代入式(9)得:
∂(φρoSo )
∂t
=
βo
∂Po ∂t
+
ρoφ
∂(So
∂t
)
(16)
( ) 式中:βo = ρoφSo C f + Co
将式(12)、式(15)代入式(10)得:
∂(φρwSw )
∂t
=
βw
∂Pw ∂t
+
ρ wφ
∂(Sw )
Δt n
⎟⎞ ⎟⎠
Poi,j
+ T P + T P oxi+1/ 2 oi+1,j
oyj +1 / 2 oi,j +1
( ) = Vi,j φρo
S − S n+1 oi,j
n oi,j
Δt n
− Qoi,j
− Vi,j β oi,j
Δt n
Pn oi,j
同理得水项离散后得控制方程为:
Toxi−1/ 2
将式(16)和(17)分别差分,得:
( ) ( ) βo
∂Po ∂t
+
ρoφ
基于Level Set方法对油水和气水两相界面的数值模拟
1
引 言
两相界面流动现象广泛存在于各个领域,如能 源与动力、石油和化工领域等。其具有许多独特的 流体力学性质,研究这些性质对流体力学的发展及 工程应用都有重要的意义。由于相间质量、动量、 能量交换主要发生在两相界面上,因此对两相流界 面迁移特性的研究格外受到关注,提出了多种数值 方法,这些方法主要分为两类,即界面追踪类方法 和界面捕获类方法。以 PIC、MAC 等算法为代表的 界面追踪类方法是通过拉格朗日法,采用一系列离 散的标记点,具有较高的精度。但这类方法对于拓 扑结构变化大的问题处理起来比较困难,而且消耗 较多的计算资源。以 VOF、Level Set 等算法为代表 的界面 捕获类 方法 是 用 欧拉 法 构造表征 界面特性
t=0s
t=1s
t=0s 图3
t=0.14s
t=0.22s
t=0.33s
油滴在水中上升并与油 层融合的 过程
t=2s 图1
t=3s
界面在速度场的作用下随时 间的的变 化
油滴在初始时刻无速度,在浮力的作用下,油 滴在水中慢慢上升。开始时速度较小,油滴受到水 的压力作用, 发生微小的形变; 油泡在上升过程中, 变形越来越大,顶部呈现冠状;油滴上升到油层附 近,开始挤压上面的油层,使油层隆起。0.22s 后, 随着油滴继续上升,油滴将油层挤破,融入油层, 并将少量水挤入油层,最后油滴与油层完全融合, 油水交界面趋于水平。由此发现,本文方法能够较 精 确 的模拟 实际 液 体 自 由 表 面的 破碎和 融合 等 复 杂变化,说明本文方法对研究两相流是可行的。
为
∂ 1 1 v + ∇ ⋅ ( v v )= − ∇P + ∂t ρ ρ
Re-1 ∇ ⋅ ( µ v ) −
g − Fst /( ρ we ) + Fr
一维油藏数值模拟
3) 一维单相均质油藏可压缩流体和岩石
1 r P
r r r k t
(3)
4) 一维单相均质油藏微可压缩流体,不可压缩岩石
(1) (2)
1 r P c P
r r r k t
即 2P +1 P c P
r 2 r r k t
(4) (5)
3、初始条件和边界条件 假设园形边界中心一口井,单相流体向井底流动,
0
L 油+水
在岩心中饱和油和束缚水,然后在左端注入水,右端
先出油,后出油和水,要求岩心中各点压力、饱和度随
时间的变化。需知初始条件和边界条件。
I.C
Px,0 Pi
Sw
x,0
S wc
0 x L
B.C
qv qv
x0 xL
qwv qv qwv qov
qv
t 0
二、差分方程组的建立 1. 预备知识 1) 方程(1)(2)的解法问题
求在各种内外边界条件下的压力分布。
re rw
rw
re
I.C
Pr,0 Pi
rw r re
B.C •1定) 压外边P界re Pe
r rre •封闭 P 0
t 0 t 0
2) 内边界 • 定产
K 2h r p Q
r rrw
•
定流压
Prw Pwf
t 0 t 0
可求以下问题: 1. 定压外边界条件下:
第三章 一维油藏的数值模拟方法
• 一维油水两相水驱油的数值模拟方法 • 一维径向单相流的数值模拟方法
第一节 一维油水两相水驱油的数值模拟方法
一、数学模型
1. 假设条件 1) 符合达西渗流定律 2) 等温渗流 3) 油、水两相及油水两组分 4) 一维流动 5) 流体和岩石不可压缩; 6) 油藏岩石性质(k,)沿一维非均质 7) 不考虑毛管力和重力
两相流压力损失计算的数值模拟方法
两相流压力损失计算的数值模拟方法两相流是指在管道内同时存在着两种或多种不同的相态流体,如气体和液体、气体和气体、液体和固体等。
在实际的工业生产过程中,液体和气体混合在管道中进行输送的情况经常出现,所以对于两相流的研究尤为重要。
其中,混合流的两相流主要的研究方向是如何计算两相流中的压力损失。
本文将介绍两相流压力损失计算的数值模拟方法。
两相流中的压力损失压力损失是指流体在管道中由于摩擦阻力、重力势能损失、弯头、歧管等因素造成的能量损失所引起的压力降。
对于单相流的情况下,这个问题已经有很好的解决方法,但对于两相流的情况,这个问题就比较复杂了。
两相流中的压力损失包括以下几种类型:静止液体压力、动态液体压力、静止气体压力和动态气体压力。
其中,静止压力是液体和气体压力的平均值,动态压力则是因为液体和气体的高速流动而造成压力的变化。
压力变化的主要原因是管道内的内部流体摩擦和几何形状的变化。
目前,针对两相流中的压力损失的计算方法有很多,其中最常用的是数值模拟方法。
流体动力学数值模拟方法流体动力学数值模拟方法是针对流体运动的物理过程建立的数学模型。
其核心思想是通过数值计算来模拟流体动力学过程中的各种交互作用和现象。
在两相流中,由于存在着多个相态,所以涉及到多相流数学模型的建立。
多相流数学模型主要可以分为三种类型:欧拉-欧拉模型、欧拉-拉格朗日模型和拉格朗日-欧拉模型。
其中,最常用的是欧拉-拉格朗日模型,即控制方程和流动方程都是基于欧拉视角的,而粒子运动方程则是基于拉格朗日视角的。
基于欧拉-拉格朗日模型,可以进行两相流中压力损失的数值模拟。
其过程可以分为以下几步:1.建立数学模型。
通过欧拉-拉格朗日模型,建立两相流中的数学模型。
在建立模型时,需要考虑到多个因素,如流体的物理性质、管道的几何形状、运动状态等。
2.设定边界条件。
为了使得数值模拟结果具有一定的可靠性,需要对模型进行边界条件的设定。
边界条件通常包括入口边界条件和出口边界条件。
一维水驱油水两相Buckley-Leverett数值模拟及应用方程
内蒙 古石 油化 工
20 年第 1 期 07 1
然后计算 含 水饱和 度 的分布 , 从该程 序可求 得不 同时 间和不 同位置 的含水 饱和度 : 如下 图 所示
4 一维 水驱油 水两 相 B c l - L v rt 方程 应 用 u ke y eeet ① 通 过求 解 B c ly L v rt 方 程 可 以得 到 含 水 u ke - e eet 饱 和 度 的分布 图 , 以 了解 不 同时 刻和 不 同位 置 含 可
含油饱和度分布情况 , 找出油井见水时 , 剩余油分布
规律 。
[ ] 求实科技编著 . 3 VB程序设计与开发技术 大
全 , 民邮 电出版 社 ,0 4 人 20 .
其它方程相 比, 形式简单 , 易于求解 , 但由于它忽略
了重力 和毛 管 力作 用 , 同时 将油 层简 化为 均质 流管 ,
因此 Bke —L vrt 方
eet rt方程求解如下 :  ̄ 首先根据油藏物性 , 算含水率 f 计 w及 含水率
[ 参考 文献 ]
E - 李传 亮 .油 藏 工程原 理 基础 .石 油 工业 出版 l ] E - 洪 世 铎 .油 藏 物 理 基 础 石 油 工 业 出版 社 , 2 ]
19 3 8.
图所示 , 经过 8 . 33天 , 井将 要见水 。 油 ③ 通 过 分析 含 水饱 和 度分 布 情况 , 可 以分 析 也
作 者 简 介 : 煜 谐 (9 3 ) 女 , 南 登 封 ,0 6 毕 业 于 长 江 大 学 。现 为 长 江 大 学石 油 工 程 学院 研 究 生 , 要 研 究 方 向 郭 18一 , 河 20 年 主 为 油 藏 工程 。
动态旋流器内油水两相分离数值模拟
l 。 = , 一 ' 。 ,
代数方程 ,进行动态旋流器实现模 拟。湍流模型选用 R yo s enl 应力 模 型 即 R M 模 型 ,其 有 关 常 数 设 为 : d S
律。
关键词 :动态旋流器 ;油水分离 ;雷诺应力模型 ;数值模拟
中图 分 类 号 :T 0 18 Q 5 . 文 献 标 识 码 :A 文 章 编 号 :10 — 8 1 (02 0 1 3 8 2 1 )9— 1 16—3
Nu e i a m u a i n fOi. t r Two. a e S pa a i n wih n m r c lSi l to o lwa e . ph s e r to t i
式中: 是质量平均速度 ,
∑ p' k , k
=旦 —一 ; 是混 P
P
究 时间长 ,关注度高 ,得到 了长足发展 ,尤其是在利
用 C D技术进行旋流 器模拟研究 方面成 绩斐然 F
合密度, P =∑a u。 o
12 动 量 方 程 .
如 M B E N N采用大涡模型模拟静态旋流器 中的空 R N A 气核现象 。陆耀军等模拟研究旋流分离管 内强旋湍 流 ;袁智等人模 拟研究 了微 型旋流器 ;王振波等
n
、
1 数 学模 型
采用两相流混合模型 ,通过求解混合相 的连续性 方程 、动量方程 、第 二相的体积分数方程和相对速度
( V ]p + ・ ∑o d l ( V ' + g V f k ̄k 2 + , ) ,r ,, )
两相流数值模拟(第5讲)-两相流数值模拟方法分类0420
如:颗粒动力学模型, 颗粒群模型等
(2)欧拉-欧拉方法: 如:均相模型 小滑移模型 分相模型 多流体模型
两相流数值模拟方法的分类
第三,介观层次的数值模拟方法。
(1)流体本来是由离散的分子所组成,通常将流体当作连续介质来 处理;
两相流数值模拟方法的分类
分子气体动力学模型
分类方法很多
离散的介观层次格子类方法
格子-气体(Lattice Gas)法 格子-波尔兹曼(Lattice Boltzman)方法
均相模型
气体动力学模型 颗粒群轨道模型 拟流体模型
均相模型
连续介质模型 Eulerian
这类方法从微观层次上将多相流看作是大量离散分子的集合,流体的运动特性 由这些离散分子的相关特性的统计平均来决定。
比较典型的如直接蒙特卡洛模拟(Direct Simulation Monte Carlo, DSMC )方 法,最近10余年内得到迅速发展。
这类方法由于需要对计算区域内每一个分子的力学行为进行描述与计算,因而 所需计算机内存很大,目前还无法应用到复杂流场计算中。
两相流数值模拟方法的分类
注意要点: 2)上述分类方法并不一定百分之百地科学,可有多种分类方法。
由于与单相连续介质力学模型的内在本质联系,经典的连续介质力学方法最易 为人们所理解和接受,直接推广和延伸到两相流应用领域。
连续介质力学方法是当今应用最为广泛的方法,连续介质力学模型可分为两类:
欧拉-拉格朗日方法 欧拉-欧拉方法
两相流数值模拟方法的分类
注意要点: 1)在实际应用中,需要结合研究具体目标,灵活采用不同的方法及其组合。
油水两相流管路流动的模拟研究
后增大的趋势, 速度进人小管径后便形成一核心区, 之后逐渐减小 ;(4 高含油量(油的体积分数为 s % ) ) o 在突缩段 双肩 处压力无突 然增大 现象 , 压力 减小 区有
所前延 "
图 9 5 % 油时突缩管内压力分布 0
)
一 黑 一 q jq
参考文献
=1 Cha > M . E . w at 吻 e s伴 H e 四一 U de 日 1J . 肠e 时 ] r e s er r 司" a Cr W O ]
n a d G 朋 J皿 n la . l% l , 8 :6 l 8 一7 2
= 2B~ 2
r e N . , R O石! 峙 J. , M 创 em M ~ 目
. D etem n时. J t i r 1 e h
l,
. 鱿 Cu a, e托 e r t v
n 用i d i St tf e T wo 一 i 外溉 S州 em b El月 y C咖 i # a y l, d
生产相关 各种文档 的数据 传输 !查询 ,地 震数据 分析 ,
I ( G S 地理信息科学)信息导航, 生产进度展示等各种 功能 ,使 地震 队的管 理逐 步实现数字化 !视频化 "
W
肠仰 /饱 肉 r 叩位别初n o 矛 " 0l u s f 乍 em
太 犯 o t 印 N .4 拭 ,T a l o
毅 攘 夔 遇 一 摹 公 . j川
j q 一
图3 辗 瓜 . 珊 川
一 qq
0 2 % 油时突扩管 内压力分布
图 7 2 % 油时突缩管 内压力分布 0
一 j q n
. 耳 霭 姗 密 一 灌
鞭 登 黝 澎 蘸 翻 .
油藏数值模拟基础 快速教程
由于渗透率的值来源于测井解释、岩心分析和试井解释,而且 井间渗透率的分布也不确定,随着生产的进行渗透率也发生着 变化,因此渗透率的修改范围较大,一般可放大或者缩小2~3 倍,甚至更多。
一般不允许调整,当个别井点没有提供有效厚度解释时,可以 进行适当修改。
岩石压缩系数 为确定性参数
平面渗透率值越大, 井周围的流动性越 好,压力传导越均 匀,开采效果越好。 垂向渗透率对于底 水油气藏的影响如 何?
数值模拟的过程
1.基础数据的收集、整理、分析
基础资料包括:
地质模型所需静态参数、油藏流体(组分)参数、岩石流体参数、 油藏初始条件、生产动态参数。
1.0
1.0
油藏流体(组分)参数、岩石流体参数包括:
0.8
非热采模型:油水气密度、体 0.8 积系数、粘度;原油高
0.6
压物性参数;K岩rw 石压缩系数;0.油6 水相渗曲线和油气Krg相渗
曲线。
Kro
Kro
0.4
热采模型:油水气密度、体积 0.4 系数、粘温曲线;气液
0.2
相平衡常数;岩石压缩系数;0.油2 气水、岩石的热物性参
数;不同温度时的油水相渗曲线和油气相渗曲线。
数值模拟的过程
2.数值模拟模型的选择
数值模据的收集、整理、分析 2)数值模拟模型的选择 3)油藏数值模拟模型的建立 4)油藏模型的初算和调通 5)历史拟合及剩余油分布规律 6)方案预测及最优方案推荐
数值模拟的过程
3.油藏数值模拟模型的建立
油藏模型一般包括:
非平衡条件初始化:初始含水饱和度 场、初始含气饱和度场、原始油藏压力 分布场。 (热采模型中还包括初始温度场;添加 表活剂时包括初始表面张力场等)
fluent油水两相流动数值模拟
Fluent油水两相流弯管流动模拟一、实例概述选取某输油管道工程管径600mm的90°水平弯管道,弯径比为3,并在弯管前后各取5m直管段进行建模,其几何模型如图所示。
为精确比较流体流经弯管过程中的流场变化,截取了图所示的5个截面进行辅助分析。
弯管进出口的压差为800Pa,油流含水率为20%。
二、模型建立1.启动GAMBIT,选择圆面生成面板的Plane为ZX,输入半径Radius为0.3,生成圆面,如图所示。
2.选择圆面,保持Move被选中,在Global下的x栏输入1.8,完成该面的移动操作。
3.选取面,Angle栏输入-90,Axis选择为(0,0,0)→(0,0,1),生成弯管主体,如图所示。
4.在Create Real Cylinder面板的Height栏输入5,在Radius1栏输入0.3,选择AxisLocation 为Positive X,生成沿x方向的5m直管段,如图所示。
5.同方法,改变Axis Location为Positive Y生成沿y方向的5m直管段,如图所示。
6.将直管段移动至正确位置,执行Volume面板中的Move/Copy命令,选中沿y轴的直管段,在x栏输入1.8,即向x轴正向平移1.8。
然后选中沿x轴的直管段,在x栏输入-5,在y栏输入-1.8,最后的模型如图所示。
7.将3个体合并成一个,弹出Unite Real Volumes面板,选中生成的3个体,视图窗口如图所示。
三、网格划分1.打开Create Boundary Layer面板,在Edges黄色输入栏中选取线3。
选中1:1的边界层生成方式,并设置第一个点距壁面距离为0.001m,递增比例因子为1.2,边界层为4层。
绘制完边界层网格,如图所示。
2.打开Mesh Faces面板,运用Quad单元与Pave方法对该圆面进行划分,在Interval size栏输入0.05,生成的面网格如图所示。
3.运用Hex/Wedge单元与Cooper方法对该圆面进行划分,在Interval size栏输入0.1,生成的体网格如图所示。
油水两相流CFD仿真特性研究
第一章绪论1.1 课题研究背景及意义随着我国经济和科技的不断发展,管道运输已成为和铁路、公路、水运、航空并列的五大运输方式之一,成为原油、成品油、天然气、燃气和工业用危险介质的主要运输方式。
从运输费用上来看,管道以其高效和经济而著称。
从能量消耗的角度来讲,输油干线将原油输送1000公里所消耗的能量相当于所输送原油蕴含能量的0.4%。
因此,与其他几种运输方式相比较,管道运输具有连续性好、运输量大、运价便宜和管理方便等优点,广泛应用于城市发展、能源开发、石油石化的基础设施建设等领域,和人民的生活息息相关,是我国的重大生命线。
现代油气管道的历史可以追溯到1869年,美国宾夕法尼亚州建成世界上第一条原油输送管道,这标志着现代管道运输事业的开始。
经过一百多年的发展,管道运输己成为各国国民经济的重要组成部分之一,也是衡量一个国家的能源业与运输业是否发达的特征之一。
目前全世界油气干线管道己超过150万公里,美国、前苏联、加拿大占了三分之二以上。
我国的管道运输事业发展得虽然较晚,但发展很快。
上个世纪70年代,我国相继建成了庆抚线、庆铁线、铁大线、铁秦线、抚辽线、抚鞍线、盘锦线、中朝线等8条管线,率先在东北地区建成了输油管网。
进入90年代以后,我国的长输管道的建设又有了新的突破,并相继建成了一大批油气长输管道。
2003年底,我国油气长输管道累计长度已经达到45865公里,居世界第六。
到2005年,西气东输、陕金二线、忠武线三条输气干线,川渝、京津冀鲁晋、中部、中南、长江三角洲等的区域管网基本完成,象征着我国的管道建设已进入世界先进行列。
因此,在这样的大背景下,以研究油、气、水在管道内流动的多相流理论得到了长足的发展。
另外,为了实现控制和预测油水两相流动系统,除了要知道油水两相流动条件、流体性质及流体组分外,油水流型特征也成为其必不可少的一个重要条件。
1.2 国内外研究现状两相流的最初应用年代可以追溯到阿基米德时代,在如今的工业生产过程中普遍存在着两相流的问题。
一维水驱油水两相Buckley-Leverett方程数值模拟及应用
一维水驱油水两相Buckley-Leverett方程数值模拟及应用郭煜锴;许冬进;马丽;吴严兵;张海洋
【期刊名称】《内蒙古石油化工》
【年(卷),期】2007(033)011
【摘要】@@ 1 一维油水两相Buckley-Leverett方程rn在一维水驱油的物理试验中,假设流体不可压缩且不考虑毛管压力和重力作用,源汇项只出现在一维油藏的两端,此时水驱油方程可以简化为:
【总页数】2页(P99-100)
【作者】郭煜锴;许冬进;马丽;吴严兵;张海洋
【作者单位】长江大学石油工程学院;河南油田工程技术研究院;河南油田工程技术研究院;中原油田采油二厂;中原油田采油二厂
【正文语种】中文
【中图分类】TE3
【相关文献】
1.Level Set方程在气-液两相流分层流数值模拟中的应用 [J], 李栋
2.基于Buckley-Leverett理论的典型缝洞油藏一维驱替开发指标计算方法 [J], 吕爱民;王立伟;龙涛;王传睿;董云振;赵健男;李绪延
3.底火两相射流在传火管内传播过程的一维模型及数值模拟 [J], 刘子豪;刘东尧
4.基于Buckley-Leverett方程的水气两相渗流理论 [J], 熊俊;刘建;刘建军;黄小兰
5.一维水驱油脉动周期注水数值模拟研究 [J], 牛智浩;张旭;刘朕之;宋婷;金心岫;武继强
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油藏数值模拟软件ECLIPSE入门最佳资料
再运行
使用播放功能观察含 油饱和度的变化
使用播放功能观察油 藏压力的变化
油藏经历短暂稳产,含水率快速上升,产油量急剧下降。
全油藏累积产油7500方
结论:
在假定油藏外边界是封闭的情况下,注 水补充能量开发能大大提高采收率。
单边注水速度过快,油藏过早水淹,油 井另一侧存在丰富剩余油。
建议:在另一侧加布1口注水井,源自成2注1采 开发方式,降低单井注水量。
0.6 0.64 0.7 0.77
1
Krw
0 0.0001 0.0003 0.0012 0.0023 0.0102 0.0219 0.0416 0.0721 0.1448 0.178 0.2604
1
Kro
1 0.7407 0.6829 0.5722 0.5194 0.3715 0.1526 0.0822
放大:按住Ctrl+中键不放,拖动,放开
退出
了
解
了
所
解
有
所
按
有
钮
按
的
钮
功
的
能
功
能
查看模型中的属 性是否齐全
退出
输入流体高压物性数据
如果要加入多张 PVT表,从这里加 入
如果要加入其他类 型表,从这里选择
?
软件的纰漏:2005版 缺失关键字
2009版的关键字
处理办法: 1、回到Case定义,取消岩石压缩的选项。
油藏的压力很快就掉到规定的井底流压下限(20BAR)
全油藏累积产油550方
结论:
在假定油藏外边界是封闭的情况下,依 靠天然能量开发维持的生产时间会很短,采 出油量也很少。因此需要注水补充能量开发。
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KK rw KK ro 令:λw = ;λo = ;λ = λo + λw uw uo
∂ ∂P λ ⋅ + qv = 0 ∂x ∂x
λn 1
i+ 2
(4)
n +1 n +1 n +1 n +1 Pi + P P − P − 1 i i −1 − λn 1 i i− ∆xi ∆xi 2 + qvi = 0 ∆xi
(5)
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三、差分方程组的建立
i=1为水注入处, 为水注入处,i=n为油或油水产出处( 为油或油水产出处(第一个和第n个网格有源汇相, 个网格有源汇相,其余 没有) 没有)
1 2 …… i-1 i i+1 …… n-1 n
i-1/2 i+1/2
分三种情况讨论: 分三种情况讨论: (1)第2个至第n-1个网格: 网格:无注入、 无注入、也无产出: 也无产出:qv=0
n +1 n +1 n n +1 n +1 λn 1 ( Pi + − P ) − λ ( P − P 1 i 1 i i −1 ) = 0 i+ 2 i− 2
Reservoir Simulation
一维油藏数值模拟方法
刘鹏程
China University of Geosciences, Beijing
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第一节 一维两相水驱油的数值模拟方法
特点: 特点:1、系数矩阵均为三对角 2、油水两相简单处理 川东大池干气藏, 川东大池干气藏,长20km,宽<2km,隐蔽油气藏
i=1 i=2
i=n-1 i=n
1 λ1
−1 − (λ1 + λ2 )
λ2
λ2 − (λ2 + λ3 )
λ3
...........
..........
λn − 2
− (λn − 2 + λn −1 ) 1
典型的三对角矩阵, 典型的三对角矩阵, 用追赶法分别求出 P1,P2,…….Pn
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二、差分方程组的建立基础
3、 (位置上) 位置上)方程非线性系数取上游权( 方程非线性系数取上游权(Up-Stream)(误差小 )(误差小) 误差小)
K rl ( S wi ) 由i → i + 1 = K rl ( S wi +1 ) 由i + 1 → i
2、显式求饱和度: 显式求饱和度: 利用偏微分方程( 利用偏微分方程(1)(水相方程 )(水相方程) 水相方程)差分方程: 差分方程:只含一个未知数: 只含一个未知数:Swin+1
全隐式处理
K
n +1 rl
∂K rl n ' = K (S ) + ∆Sl = K rl ( Sln ) + K rl ( Sln +1 )( S ln +1 − S ln ) ∂Sl
全隐式也用泰勒基数展开取一阶小量, 全隐式也用泰勒基数展开取一阶小量,但一阶导数不用 上一阶段值, 上一阶段值,而用本阶段的值, 而用本阶段的值,常用叠代求解。 常用叠代求解。
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三、差分方程组的建立
λn (3)对于第n个网格: 个网格:i=n,产出为qv,(5)式由于第一项取上游权: 式由于第一项取上游权: n =0 无流动,( 无流动,(5)式变为: 式变为:
n +1 n +1 ( − λn P − P n −1 n n −1 ) − qv = 0 2 ∆x 2 q ∆ x 1 n +1 v Pnn−+ − P = (8) 1 n n
qlv =
ρl
3
ql
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一、数学模型
水相: 水相:
∂S w ∂ KK rw ∂P φ q ⋅ + = wl ∂x u w ∂x ∂t ∂ KK ro ∂P ∂S o q φ ⋅ + = ol ∂x uo ∂x ∂t
l = o, w
2、一维方向, 一维方向,不考虑重力: 不考虑重力: 3、不考虑流体和岩石的压缩性: 不考虑流体和岩石的压缩性: 流体为牛顿流体且不含溶解气: 流体为牛顿流体且不含溶解气: 不考虑油水毛管力: 不考虑油水毛管力: 4、令: 单位体积在单位时间内质量流量 /ρ=单位体积在单位时间内体积流 量。
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( 6)
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三、差分方程组的建立
λn (2)对于第1个网格: 个网格:i=1,注入为qv,(5)式由于第二项取上游权: 式由于第二项取上游权: 0 =0 无流动,( 无流动,(5)式变为: 式变为:
n n +1 λ1 ( P2n +1 − P ) 1
λn −1
分子、 分子、分母同乘以A×∆x,(截面积 ,(截面积× 截面积×长度), 长度),令 ),令:Qv=qvA ∆x
P
n +1 n −1
−P
n +1 n
∆x Qv = ⋅ n A λn −1
(8) '
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三、差分方程组的建立
a1 P 1 + b1 P 2 = d1 ci Pi −1 + ai Pi + bi Pi +1 = d i c P + a P = d n n n −1 n n
i = 2,3,L, n − 1
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三、差分方程组的建立
系数取上游权。 系数取上游权。并用显式处理: 并用显式处理:
n +1 n +1 n n +1 n +1 λin ( Pi + λ − P ) − ( P − P 1 i i −1 i i −1 ) = 0 n +1 n n n +1 n n +1 λin−1 Pi − − ( λ + λ ) P + λ 1 i −1 i i iP i +1 = 0
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i+
= K i K i +1
几何平均
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三、差分方程组的建立
用IMPES方法建立差分方程组 方法建立差分方程组: 建立差分方程组: 1、乘以适当系数, 乘以适当系数,合并油方程和水方程, 合并油方程和水方程,消除差分方程组的So,Sw,从 而得到只含压力方程。 而得到只含压力方程。 2、方程左端达西相系数用上一阶段值, 方程左端达西相系数用上一阶段值,即显式处理系数, 即显式处理系数,压力隐式处理, 压力隐式处理, 形成一高阶线性方程组, 形成一高阶线性方程组,求解。 求解。 3、解出压力方程之后, 解出压力方程之后,将解出的压力值代入油方程和水方程, 将解出的压力值代入油方程和水方程,用显式计算 饱和度值。 饱和度值。 4、井点所在网格的产量作显式处理, 井点所在网格的产量作显式处理,由上一时间阶段的饱和度值计算井点 网格的油水产量。 网格的油水产量。
∂ KK rl ∂Pl ∂ ρ q ( ρ lφS l ) ⋅ + = l l ul ∂x ∂x ∂t
ϕ = const; ρl = const
u w = const; uo = const Po = Pw = P
∂ KK rl ∂P ql ∂ φ ( Sl ) ⋅ + = ⋅ ∂x ul ∂x ρ l ∂t
(1) ( 2)
油相: 油相:
未知数三个, 未知数三个,方程两个; 辅助方程: 辅助方程: I.C:P(x,0)=Pi(原始压力) Sw(x,0)=Swc(束缚水饱和度) B.C: qv x =0 = qwv = qv
qv
x=L
P; S w , S o S w + So = 1 (3)
= qwv + qov = qv
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二、差分方程组的建立基础
半隐式处理
K
n +1 rl
∂K rl n ' = K (S ) + ∆Sl = K rl ( Sln ) + K rl ( Sln )( Sln +1 − Sln ) ∂Sl
n rl n l
n rl n l
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三、差分方程组的建立
1、隐式求压力: 隐式求压力: 为消除饱和度,( 为消除饱和度,(1)+(2)得:
∂ KK rw ∂P ∂ KK ro ∂P ⋅ + ⋅ + qov + qwv = 0 ∂x u w ∂x ∂x uo ∂x
(6)(7)(8)式构成了从i=1到n的线性代数方程组, 的线性代数方程组,矩阵方程如下: 矩阵方程如下:
∆x Qv A ⋅ λn P 1 1 P 0 2 = λn −1 Pn −1 0 P ∆x Q −1 n ⋅ v A λn n −1
水定产注入
0
出口端定压