声波的接收原理(2)

Fa =| p a | ( ab ) D
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一、多声道干涉原理
其中指向性因子为：
πb s in (1 − c o s θ ) λ D = πb (1 − c o s θ ) λ
因此，这是一种强指向性的传声器，具 有很强的抗噪声能力。
声 学 基 础
声波的接收原理（2）
上 节 回 顾
引论 压强原理 压差原理 压强与压差复合原理
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内 容 提 要
多声道干涉原理 声强计原理 声波的散射
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二、声强计原理
设有两声压接收器，相背而置，其 间距 Δ 与声波波长相比很小，可以 认为：
1 p = ( p1 + p2 ) 2
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p1 − p 2 ∂p = Δ ∂r
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下 节 预 告
均匀有限长管中的声场
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二、声强计原理
第二个公式可以得到质点振速为：
vr = −
1
ρ0
∫
p1 − p 2 dt Δ
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二、声强计原理
这样，可以获得空间一点的声强：
I =−
1 2 ρ0Δ
( p1 + p2 ) ∫ ( p1 − p2 ) dt
那么，在第
N
个入声口的声压为：
j (ω t − kr )
pN = pae
e
jk x N c o s θ
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一、多声道干涉原理
每个入声口振膜的振动相当于一个声源， 向管中辐射平面波。 最后可以求出振膜处的总的受力的振幅 为：
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三、声波的散射
背景 步骤： 1、刚性圆球的散射声场 2、刚性圆球上的总声压 3、液体中气泡的声散射
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重 点 提 示
多声道干涉原理 声波散射原理及其应用
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一、多声道干涉原理
传声器上开设 N 个入声口，声波入射 方向为 θ ，每个入声口的面积相等， 为 ΔS N = aΔx 。
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一、多声道干涉原理
在
x = 0 处的声压为：
p 1 = p a e j ( ω t − kr )