《流体力学》第六章气体射流
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流体力学第6章讲解
2、射孔的形状,圆孔口和方孔显然其扩张的情况不会相同。不同的射口形状有 不
同的实验值。用φ表示这个影响因素, 对圆断面射流 φ=3.4,长条缝射孔 φ=2.44。
圆孔综口合射这流两:个t影g响因素K:x k=Kφα 3.4a
x
R 1 3.4 as 3.4( as 0.294)
r0
vm
vm r0 1
1
v0 R
2
1
[(11.5 )2 ]2d
0
9
第二节圆断面射流的运动分析
1
n
1
n
[(1 1.5 )2 ] d Bn; [(1 1.5 )2 ] d Cn
0
0
n
1
1.5
2
2.5
3
Bn
0.0985
0.064
0.0464
0.0359
0.0286
第一节无限空间淹没紊流射流特性
二、紊流系数a及几何特征
其斜率即:tga=常数=k。 对于不同的条件,k值是不同的常数,也叫实验常数。 通过实验发现,k值的影响因素有两个主要的因素:
1、射孔出口截面上气流的紊流强度。 紊流强度的大小用紊流系数a(A)来表示:a大紊流的强度就大,因此,紊
流 系数的大小可以反映出射流的扩张能力,所以,a也叫表征射流流动结构的 特征系数。另一方面,由于a反映的是射流混合能力的大小,因此,a还可以反 映孔口出口截面上的速度均匀程度。a越小,则混合能力越差,说明流速越均匀 。
二、断面流量Q
R
微环面的流量表达式 Q 2vydy Q0 r02v0
0
主体段:
R
Q
v r 0
y
y
2 ( )( )d( )
(完整版)第六章气体射流
6.4 温差或浓差射流
温差(浓差)射流—本身温度(浓度)与周围有差异的射流 射流内边界层 温度内边界层
温度外边界层 射流外边界层
为简化,忽略温度(浓度)与射流速度边界的差
对于温差射流
出口截面与外界温差 轴心与外界温差
T0 T0 Te
Tm Tm Te
截面上某点与外界温差 T T Te
对于浓差射流
Q0v0 r02v02
任意截面动量
R
v2 ydyv
R 2v2 ydy
0
0
动量守恒
r02v02
R 2v2 ydy
0
6.2 圆断面射流的运动分析
根据紊流射流的特征来研究圆断面射流的速度、流量沿 射程的变化规律。
□ 6.2.1 轴心速度vm
方程两端同除 R2vm2 :
r02v02
喷嘴种类
带有收缩口的喷嘴 圆柱形管 带有导板的轴流式风机 带有导板的直角弯管 带有金属网的轴流式风机 收缩极好的平面喷口 平面壁上锐缘狭缝
具有导叶磨圆边口的风道纵向缝
a 0.066 0.08 0.12 0.20 0.24 0.108 0.118
0.155
2α 25o20' 29o00' 44o30' 68o30' 78o40' 29o30' 32o10'
41o20'
喷嘴上装置不同型式的风板栅栏,则出口截面上气流的扰动紊乱程度不同, 因而紊流系数 a 不同。扰动大的紊流系数 a 值增大,扩散角 α 也增大。
◇ 圆断面射流半径沿射程的变化规律
射流半径的沿程变化规律
R r0
3.4
as r0
0.294
工大流体力学第六章
6.4
6.4.2
温差或浓差射流
轴心温差△Tm
由相对焓值相等:
6.4
6.4.2
温差或浓差射流
质量平均温差△T2
质量平均温差△T2 :以质量平均温差乘以ρQc即得相对焓 值。为此,列出出口断面与任一断面的相对焓值等式:
6.4
6.4.2
温差或浓差射流
质量平均温差△T2
从表中可以看到,扰动加强,则湍流系数a增大,所以扩散 角α增大。
6.1
6.1.7
无限空间淹没湍流射流的特征
射流的几何特征
若湍流系数a确定,则射流边界层的外边界轮廓线 也被确定,射流按一定的扩散角α向前作扩散运动, 此即射流的几何特征。
6.1
6.1.7
无限空间淹没湍流射流的特征
射流的几何特征
射流的无因次半径正比于由极点算起的无因次距离。
6.1
无限空间淹没湍流射流的特征
6.1.2 气体射流及其分类 气体从空口、管嘴或条缝射入同一介质 的空间所形成的流动称为气体淹没射流, 简称气体射流。 当射流出口的速度较大,流动呈湍流状 态时,称为湍流射流。 本专业所涉及到的气体射流均为湍流射 流。
6.1
无限空间淹没湍流射流的特征
6.1.2 气体射流及其分类 根据空间固体边壁对射流影响的不同,气体射流可分为自 由射流和受限射流。 自由射流:射流出流到无限大的 空间中,流动不受固体边壁的限 制。 受限射流:射流出流后,其扩展 受到壁面的限制。本专业所涉及 到的气体射流几乎均为受限射流。
6.1
6.1.5
无限空间淹没湍流射流的特征
等温射流结构
射流速度等于0的点的 连线叫做射流的边界线。 实验结果表明,射流边 界线是一条直线。直线 ABC和直线DEF。 射流边界线所包围的空 间构成圆锥体,由直线 ABC和直线DEF相交于M 点。圆锥的顶点M,称 为极点;圆锥的半顶角 ∠BMO称为扩散角。
流体力学第六章 气体射流
6.1 无限空间淹没紊流射流的特征
2.运动特征:速度分布具有相似性。 特留彼尔在轴对称射流主体段的实验结果,以及阿勃拉莫 维奇在起始段内的测定结果,见图6-2(a)及图6-3(a)。
6.1 无限空间淹没紊流射流的特征
6.1 无限空间淹没紊流射流的特征
3.动力特征 射流中的压强与周围流体中的压强相等。 可得各横截面上轴向动量相等——动量守恒,动量守 恒方程式为:
6.4 温差或浓度差射流
6.4 温差或浓度差射流
三.射流弯曲 温差射流或浓差射流由于密度与周围密度不同, 所受的重力与浮力不相平衡,使整个射流将发生向下或向上弯 曲。通过推导可得出无因次轨迹方程为
6.4 温差或浓度差射流
[例6-3]工作地点质量平均风速要求3m/s,工作面直径D=2.5m 送风温度为15℃,车间空气温度30 ℃,要求工作地点的质量 平均温度降到25 ℃ ,采用带导叶的轴流风机,紊流系数 = 0.12。求(1)风口的直径及速度;(2)风口到工作面的距离。 [解]温差 =15-30=-15 ℃
6 气体射流
6.1 无限空间淹没紊流射流的特征
一.射流结构 出流到无限大空间中,流动不受固体边壁的限制,为无限 空间射流,又称自由射流。射流的流动特性及结构图:
6.1 无限空间淹没紊流射流的特征
二.射流的特性 1. 几何特性: 外边界线为一直线。tan a 紊流系数 a 是表征射流流动结构的特征系数。它与出口断 面上紊流强度有关,紊流强度越大。各种不同形状喷嘴的紊 流系数和扩散角的实测值列于表6-1。
一.特点:1.温度边界层与速度边界层不重合。 2.射流发生弯曲。
6.4 温差或浓度差射流
二.特性: 1.温差特性: 试验得出,截面上温差(浓度差分布)分布具有相 似性。 与速度分布关系如下:
《流体力学》第六章气体射流
和圆断面射流相比,流量沿程的增加,流速沿 程的衰减都要慢些,这是因为运动的扩散被限 定在垂直于条缝长度的平面上的缘故。
.
射流参数的计算
段 名
参数名称
符号
圆断面射流
平面射流
扩散角 主
α tg3.4a tg2.44a
体
段 射流直径 或半高度
D b
D d0
6.8
as d0
0.147
b b0
2.44
0.095 as 0.147
d0
v1 0.492
v0
as 0.41
b0
v2
v2 v0
as
0.23 0.147
d0
v2 v0
0.833 as 0.41 b0
.
段名 参数名称
符 号
圆断面射流
平面射流
起
流量
Q
2
QQ0 10.76ar0s1.32ar0s
Q Q0
1 0.43 as b0
始
v 断面平均 流速
B0Kx
tgKxK3.4a
x
紊流系数
起始段
主体段
C
B
A
R
M
α r0
核心
0
D X0
边 E
界 层
Sn
F
S
X
射流结构
.
紊流系数与 出口断面上 紊流强度有 关,也与出 口断面上速 度分布的均 匀性有关。 (表6-1)
紊流系数
喷嘴种类 带有收缩口的喷嘴
a
0.066 0.071
圆柱形管
带有导风板的轴流式通风机 带导流板的直角弯管
已知射流直径D, v2,d0,a, 求S和Q0
.
射流参数的计算
段 名
参数名称
符号
圆断面射流
平面射流
扩散角 主
α tg3.4a tg2.44a
体
段 射流直径 或半高度
D b
D d0
6.8
as d0
0.147
b b0
2.44
0.095 as 0.147
d0
v1 0.492
v0
as 0.41
b0
v2
v2 v0
as
0.23 0.147
d0
v2 v0
0.833 as 0.41 b0
.
段名 参数名称
符 号
圆断面射流
平面射流
起
流量
Q
2
QQ0 10.76ar0s1.32ar0s
Q Q0
1 0.43 as b0
始
v 断面平均 流速
B0Kx
tgKxK3.4a
x
紊流系数
起始段
主体段
C
B
A
R
M
α r0
核心
0
D X0
边 E
界 层
Sn
F
S
X
射流结构
.
紊流系数与 出口断面上 紊流强度有 关,也与出 口断面上速 度分布的均 匀性有关。 (表6-1)
紊流系数
喷嘴种类 带有收缩口的喷嘴
a
0.066 0.071
圆柱形管
带有导风板的轴流式通风机 带导流板的直角弯管
已知射流直径D, v2,d0,a, 求S和Q0
流体力学(上)第六章
气的温度为-10℃,室内空气温度为20 ℃,射流初速
度为2m/s,求地板上的温度 解题步骤:
y 0 x
1.是平面射流P171 2.参数对应:y=-7m,
-7
T0=-10℃=263K,Te=20℃ =293K,
v0=2m/s,求Tm
3.由公式(P170)y/2b0(α=0.12)、ΔTm/ΔT0,解得
6-4、温差或浓差射流
射流本身的温度或浓度与周围气体的温度或浓度有差异
动量交换使速度剖面形成边界层
热量、浓度扩散比动量扩散要快些,因此其边界层比速度边界层 发展要快些或厚些;图示虚线(或红线)为温度或浓度边界层
1 0.8 0.6 0.4 0.2 0 -1 -0.8 -0.6 -0.4 -0.2 -0.2 0 0.2 0.4 0.6 0.8 1
1 0.8 0.6 0.4
轴心上温差
截面上任一点温差 T T Te -1 运动特征 温差、浓差的分布也相似,与速度分布类似:
T Tm m v vm y 1 R
1 .5
0.2 0 -0.8 -0.6 -0.4 -0.2 -0.2 0 0.2 0.4 0.6 0.8 1
R ro s tg R ro 3 .4 ( as ro 1 / 3 .4 )
6-1、无限空间淹没紊流射流的特征
运动特征
速度v=f(x,y)
如何简化表达式? 将速度和坐标 无量刚化
6-1、无限空间淹没紊流射流的特征
v vm f( y y 0 .5 v m ) 其中: y y 0 .5 v m
Tm Te 1 Tm Te T m To To Te
dt
v m To v o Te
流体力学第六章 气体射流
的过程中,是否受到某固体边界的约束,可分为自由
射流、半限制射流和限制射流。
4.按射流流体在扩散流动过程中是否旋转,可分 为旋转射流和非旋转射流。 5.按射流管嘴出口截面形状不同,可分为圆形射 流(又称轴对称射流)、矩形射流、条缝射流(可按平 面射流处理)、环状射流和同心射流等。 对于矩形射流,当长宽比小于3时,可按轴对称
=>
2
习 题 解 析
例6-3 工作带质量平均流速要求为3m/s,工作面直径 为2.5m,送风温度为15℃,车间温度为30℃,要求工作带的
温差或浓差射流分析,主要 是研究温差或浓差场的分布规律, 同时讨论由温差或浓差引起的射 流弯曲的轴心轨迹。
(一) 温差射流的特征 1. 几何特征 除常规射流的动量、质量交换,温差射流还存在 热量交换。由于热扩散略快于动量扩散,因此温度 边界层比速度边界层发展要快些厚些。但在处理实 际问题时,为简化起见,认为二者相同。 2. 温差(或浓差)分布的相似性.
说明工作区在射流主体段内。 (2) 由表9-1中主体段质量平均流速计算式,得喷口流速为
( u0 as R0 0 . 455 0 . 294 ) u ( 0 . 08 3 . 86 0 . 15 0 . 455 0 . 294 ) 3 15 . 5 m/s
喷口流量为
Q0 1 4
R 3 .4 R 0 ( as R0 0 . 294 ) 3 . 4 a s R 0
所以,喷口至工作区的距离为
s R R0 3 .4 a 1 . 2 0 . 15 3 . 4 0 . 08 3 . 86 m
射流起始段长度为
习 题 解 析
s n 0 . 672 R0 a 0 . 672 0 . 15 0 . 08 1 间存在着 温度差或浓度差,则这样的射流就称为温差射 流或浓差射流。 举例:
射流、半限制射流和限制射流。
4.按射流流体在扩散流动过程中是否旋转,可分 为旋转射流和非旋转射流。 5.按射流管嘴出口截面形状不同,可分为圆形射 流(又称轴对称射流)、矩形射流、条缝射流(可按平 面射流处理)、环状射流和同心射流等。 对于矩形射流,当长宽比小于3时,可按轴对称
=>
2
习 题 解 析
例6-3 工作带质量平均流速要求为3m/s,工作面直径 为2.5m,送风温度为15℃,车间温度为30℃,要求工作带的
温差或浓差射流分析,主要 是研究温差或浓差场的分布规律, 同时讨论由温差或浓差引起的射 流弯曲的轴心轨迹。
(一) 温差射流的特征 1. 几何特征 除常规射流的动量、质量交换,温差射流还存在 热量交换。由于热扩散略快于动量扩散,因此温度 边界层比速度边界层发展要快些厚些。但在处理实 际问题时,为简化起见,认为二者相同。 2. 温差(或浓差)分布的相似性.
说明工作区在射流主体段内。 (2) 由表9-1中主体段质量平均流速计算式,得喷口流速为
( u0 as R0 0 . 455 0 . 294 ) u ( 0 . 08 3 . 86 0 . 15 0 . 455 0 . 294 ) 3 15 . 5 m/s
喷口流量为
Q0 1 4
R 3 .4 R 0 ( as R0 0 . 294 ) 3 . 4 a s R 0
所以,喷口至工作区的距离为
s R R0 3 .4 a 1 . 2 0 . 15 3 . 4 0 . 08 3 . 86 m
射流起始段长度为
习 题 解 析
s n 0 . 672 R0 a 0 . 672 0 . 15 0 . 08 1 间存在着 温度差或浓度差,则这样的射流就称为温差射 流或浓差射流。 举例:
第六章 气体射流
由
T2 Te 0.23 as T0 Te 0.147 d0
0.23 as 0.147 d0
,可得
0.23 10 27 23.67 0 C 0.08 3 0.147 0.1
t 2 te
t0 te 27
从而有
a 3 2 0.51 s 0.35 s d 0 9.8 10 27 0.08 3 2 0.51 3 0.35 32 4.28m 2 273 27 0.1 y' g T0 2 0 Te
§6.4 温差射流与浓差射流
一、 温差与浓差射流的特征 2. 运动特征 由试验得出,截面上温差分布、浓差 分布与速度分布之间具有相似性,即:
T v y 1 1 1.5 Tm vm R
1 2 1.5
3. 热力学特征 在等压情况下,射流断面上相对焓值 流量不变。
cTdQ C
§6.4 温差射流与浓差射流
二、几个主要参数的计算公式 1. 轴心温差 Tm
Tm 0.35 T0 as 0.147 d0
2. 质量平均温差 T2
T2 0.23 as T0 0.147 d0
T2 .Qc 相对焓值流量
§6.4 温差射流与浓差射流
r0 tg 1.49a sn
【例】圆射流以 Q0=0.55m3/s,从 d0=0.3m 管嘴流出。试求 2.1m处射流半宽度R、轴心速度vm、断面平均速度v1 、质量 平均速度v2,并进行比较。 【解】查表得a=0.08。 先求核心长度 s n
r0 0.15 s n 0.672 0.672 1.26m a 0.08 sn s 2.1m ,所求截面在主体段内 。
流体力学课件6气体射流
状态方程
总结词
描述气体在不同状态下的物理属性。
详细描述
状态方程是描述气体在不同压力、温度和密 度下的物理属性的关系式。在气体射流中, 状态方程可以用于计算气体的密度、压力和 温度等物理量,进而用于求解其他方程。
04
气体射流的数值模拟方法
有限差分法
有限差分法是一种基于离散化的数值方法,通过将连续的 物理量离散化为有限个离散点上的数值,并建立差分方程 来求解物理量的变化规律。
特性
气体射流具有方向性、扩散性和扰动 性等特性,这些特性决定了气体射流 的运动规律和作用效果。
分类与形式
分类
根据不同的分类标准,气体射流可以分为多种类型,如按流 动形态可分为自由射流、受限射流和冲击射流等;按气体性 质可分为可压缩气体射流和不可压缩气体射流等。
形式
气体射流的形式多样,常见的有喷嘴射流、燃烧室射流、透 平射流等,这些形式的应用范围和作用效果各不相同。
随着气体射流远离喷口,压力逐渐减小,这是由于气体流动过程中能量损失导致 的。
温度分布与变化
温度分布
气体射流中的温度分布与压力分布类 似,中心区域温度较高,边缘区域温 度较低。
温度变化
射流过程中,由于气体与周围介质之 间的热量交换,温度会发生变化。通 常情况下,射流会逐渐冷却。
密度分布与变化
密度分布
射流的基本方程
01
02
03
连续性方程
描述了气体射流中质量守 恒的规律,即流入和流出 射流区域的质量流量相等 。
动量方程
描述了气体射流中动量守 恒的规律,即流入和流出 射流区域的动量流量相等 。
能量方程
描述了气体射流中能量守 恒的规律,即流入和流出 射流区域的能量流量相等 。
流体力学第六章
r0 d0
(3)起始段质量平均温差∆T2 将起始段的 qv 0 / qv代入T2 / T0 qv 0 / qv ,即得起始段 质量平均温差计算式为
T2 qv 0 T0 qv
1 as as 1 0 .76 1 .32 r0 r 0
2
二、射流弯曲
质量平均流速为轴心流速的 47%。因此用v2 代表使用区 v2 :不仅在数值上 v1 、 的流速要比 v1 更合适些。但必须注意, 不同,更重要的是在定义上根本不同,不可混淆。
五、起始段核心长度 Sn 及核心收缩角
r0 s n 0.672 a
r0 tg 1.49a sn
§6-4 平面射流
一、有限空间射流结构
C :漩涡中心
Ⅰ-Ⅰ断面也称第一临界断面, Ⅱ-Ⅱ断面也称第二临界断面 ,
橄榄形流场由三部分组成: 射流出口至断面Ⅰ-Ⅰ为自由扩张段
Ⅰ-Ⅰ断面至Ⅱ-Ⅱ断面为有限扩张段
Ⅱ-Ⅱ断面至Ⅳ-Ⅳ为收缩区段
二、有限空间射流动力特征与半经验公式
有限空间射流研究起来较自由射流困难得多。 有限空间射流不同于自由射流的重要特征是橄榄形边界 外部与固体边壁形成与射流方向相反的回流区。而空调工程 中,工作区通常就设在回流区内,因此对其风速需要限制。 计算回流区速度v 的半经验公式:
三、射流的动力特征
射流过流断面间的动量变化规律为射流的动力特征。
实验表明,射流中任意一点上的压强均等于周围气体的 压强。根据动量方程可以导出,射流各断面上的动量相等。 这就是射流的动力特征。
三、射流的动力特征
以圆断面射流为例,它的任意断面上的动量可表示为
Q0 v0 r v 2 u 2 y dy
得: 令
(3)起始段质量平均温差∆T2 将起始段的 qv 0 / qv代入T2 / T0 qv 0 / qv ,即得起始段 质量平均温差计算式为
T2 qv 0 T0 qv
1 as as 1 0 .76 1 .32 r0 r 0
2
二、射流弯曲
质量平均流速为轴心流速的 47%。因此用v2 代表使用区 v2 :不仅在数值上 v1 、 的流速要比 v1 更合适些。但必须注意, 不同,更重要的是在定义上根本不同,不可混淆。
五、起始段核心长度 Sn 及核心收缩角
r0 s n 0.672 a
r0 tg 1.49a sn
§6-4 平面射流
一、有限空间射流结构
C :漩涡中心
Ⅰ-Ⅰ断面也称第一临界断面, Ⅱ-Ⅱ断面也称第二临界断面 ,
橄榄形流场由三部分组成: 射流出口至断面Ⅰ-Ⅰ为自由扩张段
Ⅰ-Ⅰ断面至Ⅱ-Ⅱ断面为有限扩张段
Ⅱ-Ⅱ断面至Ⅳ-Ⅳ为收缩区段
二、有限空间射流动力特征与半经验公式
有限空间射流研究起来较自由射流困难得多。 有限空间射流不同于自由射流的重要特征是橄榄形边界 外部与固体边壁形成与射流方向相反的回流区。而空调工程 中,工作区通常就设在回流区内,因此对其风速需要限制。 计算回流区速度v 的半经验公式:
三、射流的动力特征
射流过流断面间的动量变化规律为射流的动力特征。
实验表明,射流中任意一点上的压强均等于周围气体的 压强。根据动量方程可以导出,射流各断面上的动量相等。 这就是射流的动力特征。
三、射流的动力特征
以圆断面射流为例,它的任意断面上的动量可表示为
Q0 v0 r v 2 u 2 y dy
得: 令
第六章-气体射流要点上课讲义
3.按射流流体在充满静止流体的空间内扩散流动 的过程中,是否受到某固体边界的约束,可分为自由 射流、半限制射流和限制射流。
4.按射流流体在扩散流动过程中是否旋转,可分 为旋转射流和非旋转射流。
5.按射流管嘴出口截面形状不同,可分为圆形射 流(又称轴对称射流)、矩形射流、条缝射流(可按平 面射流处理)、环状射流和同心射流等。
第六章 气体射流
气体自孔口﹑管嘴或条缝向外喷射所形成的 流动,称为气体淹没射流,简称气体射流。当出 口速度较大,流动呈现紊流状态时,叫做紊流射 流。
射流在水泵、蒸汽泵、通风机、化工设备和 喷气式飞机等许多技术领域得到广泛应用。
第六章 气体射流
射流与孔口管嘴出流的研究对象不同,射流 主要研究的是出流后的流速场、温度场和浓度场。 后者仅讨论出口断面的流速和流量。
由于工程上常见的射流一般都是紊流射流,所以 本章主要讨论紊流射流的特征和机理。
§6.1 无限空间淹没紊流射流的特征 §6.2 圆断面射流的运动分析 §6.3 平面射流 §6.4 温差射流与浓差射流 §6.6 有限空间射流
§6.1 无限空间淹没紊流射流的特征
射流与孔口管嘴出流的研究对象不同 ,射流主要研究的是出流后的流速场、 温度场和浓度场。后者仅讨论出口断面 的流速和流量。
(一)射流场的形成与结构
--极角或扩散角
速度为u0的 部分称为核 心区;其余 部分称为边 界层。
过度断面:只 有轴心速度为 u0的断面。
图6-1 自由射流的流场结构特征
起始段
主体段
y
射流 极点
转折截面
喷管 出口
v0
r0
射流核 心区
x0
Sn
v0 内边界面
S
x
射流边界层
4.按射流流体在扩散流动过程中是否旋转,可分 为旋转射流和非旋转射流。
5.按射流管嘴出口截面形状不同,可分为圆形射 流(又称轴对称射流)、矩形射流、条缝射流(可按平 面射流处理)、环状射流和同心射流等。
第六章 气体射流
气体自孔口﹑管嘴或条缝向外喷射所形成的 流动,称为气体淹没射流,简称气体射流。当出 口速度较大,流动呈现紊流状态时,叫做紊流射 流。
射流在水泵、蒸汽泵、通风机、化工设备和 喷气式飞机等许多技术领域得到广泛应用。
第六章 气体射流
射流与孔口管嘴出流的研究对象不同,射流 主要研究的是出流后的流速场、温度场和浓度场。 后者仅讨论出口断面的流速和流量。
由于工程上常见的射流一般都是紊流射流,所以 本章主要讨论紊流射流的特征和机理。
§6.1 无限空间淹没紊流射流的特征 §6.2 圆断面射流的运动分析 §6.3 平面射流 §6.4 温差射流与浓差射流 §6.6 有限空间射流
§6.1 无限空间淹没紊流射流的特征
射流与孔口管嘴出流的研究对象不同 ,射流主要研究的是出流后的流速场、 温度场和浓度场。后者仅讨论出口断面 的流速和流量。
(一)射流场的形成与结构
--极角或扩散角
速度为u0的 部分称为核 心区;其余 部分称为边 界层。
过度断面:只 有轴心速度为 u0的断面。
图6-1 自由射流的流场结构特征
起始段
主体段
y
射流 极点
转折截面
喷管 出口
v0
r0
射流核 心区
x0
Sn
v0 内边界面
S
x
射流边界层
6气体射流
• 射流边界基本是直线。并且有:
tan 3.4 a
• 射流各断面处的速度分布具有相似特征,可表示 1.5 2 为: u y
1 um R
• 射流各断面上的动量守恒,即任一断面处的动量 等于出口处的动量
2 2 u dA u A0 0 0 A
• 自由淹没射流可分为两个部分。 保持射流出口流速U0不变的部分,称为射流核心。 因卷吸与掺混作用流速小于U0的部分,即射流核心与静止液体之间的部 分,称为射流边界层。 沿射流方向从出口断面至射流核心开始消失的所谓转折截面,称为射流 初始段;转折截面以后的部分,称为射流主体段。
射流有以下基本特征:
射流
• 液体从喷管或孔口中喷出,脱离固体边界的约束,在液体或气体中作扩散 流动,称为射流。 • 工程技术中遇到的一般为紊流,称为自由紊流射流,能进行动量、热 量和质量传递,应用于水力发电、消防水枪、农田喷灌、污染扩散、 人工喷泉、水力采矿、土石方冲挖等。 • 自由不淹没射流:流入气体中的液体射流,称为不淹没射流。沿射流 方向,依次分为紧密部 分、破裂部分和分散部分。 • 自由淹没射流 :流入相 同介质中的液体射流。 淹没射流与周围静止介质发生 动量和质量交换,卷吸附近介 质随射流一同流动,流量不断增 加,流速不断减小
tan 3.4 a
• 射流各断面处的速度分布具有相似特征,可表示 1.5 2 为: u y
1 um R
• 射流各断面上的动量守恒,即任一断面处的动量 等于出口处的动量
2 2 u dA u A0 0 0 A
• 自由淹没射流可分为两个部分。 保持射流出口流速U0不变的部分,称为射流核心。 因卷吸与掺混作用流速小于U0的部分,即射流核心与静止液体之间的部 分,称为射流边界层。 沿射流方向从出口断面至射流核心开始消失的所谓转折截面,称为射流 初始段;转折截面以后的部分,称为射流主体段。
射流有以下基本特征:
射流
• 液体从喷管或孔口中喷出,脱离固体边界的约束,在液体或气体中作扩散 流动,称为射流。 • 工程技术中遇到的一般为紊流,称为自由紊流射流,能进行动量、热 量和质量传递,应用于水力发电、消防水枪、农田喷灌、污染扩散、 人工喷泉、水力采矿、土石方冲挖等。 • 自由不淹没射流:流入气体中的液体射流,称为不淹没射流。沿射流 方向,依次分为紧密部 分、破裂部分和分散部分。 • 自由淹没射流 :流入相 同介质中的液体射流。 淹没射流与周围静止介质发生 动量和质量交换,卷吸附近介 质随射流一同流动,流量不断增 加,流速不断减小
流体力学泵与风机第6章
sn
0.671r0 a
0.671 0.3 0.12
1.68
m 10
m
所计算断面 在主体段内
vm 0.965
0.965
0.225
v0 as 0.294 0.1210 0.294
r0
0.3
vm 0.225v0 2.25 m/s
Q
4.4(
as d0
0.147)Q0
4.4( 0.1210 0.147) 3.14 0.32 10 26.7 m3/s 0.6
v0 A Q0 Q0 R
3.4ax ax
v1 0.2vm
四、主体段质量平均流速v2 定义v2 :用v2乘以质量即得真实动量
Q0v0 Qv2
v2 Q0 1 0.4545 v0 Q 2.2ax ax
v2 0.47vm
五、起始段核心长度sn及核心收缩角θ
过渡断面vm=v0 ,s=sn,代入
vm v0
r0
r0
r0
1 6.8 as 11.56( as)2
r0
r0
八、起始段质量平均流速v2
v2 Q0
1
v0 Q 1 0.76 as 1.32( as)2
r0
r0
[例6-1] 用轴流风机水平送风,风机直径d0=600mm。出口风速 v0= 10m/s,求距出口10m处的轴心速度和风量。
解: 由表6-1查得紊流系数a=0.12。先求起始段核心长度sn
3.86 m
r0 3.4a 0.15
3.4 0.08
(2)先求起始段核心长度sn
sn
0.671r0 a
0.671 0.15 1.26 0.08
m 3.86
m
工程流体力学第六章 气体射流
射流方向上各横截面上的动量守恒 2Q2v2 1Q1v1
平面射流,如空气幕等 平面射流的几何特征、运动特征、动力特征与圆断面射流相似。
二、有限空间射流
射流结构:右图所示
由于边壁限制了射流边界层的发展 扩散,射流的半径及流量不能一直 增加,而是增大到一定程度后又逐 渐减小,使流场边界线呈橄榄形。
本章简要介绍无限空间射流和有限空间射流
一、自由湍流射流
右图为射流结构示意图
自由湍流射流特征
起始段和主体段
射流边界层从出口沿射程不断向外扩散,带动周围介质进入边界层,同时边界层也向 射流中心扩展,至出口如图的BOE面处,边界层扩展到射流轴心线,核心区域消失。
起始段:出口断面至过渡断面之间的部分称为射流起始段 主体段:过渡断面以后称为射流主体段
动力特征
(1) 射流内部的压强是变化的,随射程的增大而增大,直至端头 末尾压强最大,达到稳定后数值比周围环境大气压强稍高一点。
(2) 射流中各横截面上的动量不再守恒,沿程逐渐减小,在第二 临界断面后,动量很快减小以至消失。
旋转射流
气体本身一面旋转,一面向周围介质中扩散前进, 其特征与自由射流和有限空间射流大不相同。
射流旋涡中心断面,各运动参数发生了根本转折,流线开始越出边界 层产生回流。射流主体流量开始沿程减小。
(4) 贴附射流: 射流主体段贴附于顶棚上,而回流区全部集中于射流主体下部与地面之 间。
(5) 回流区风速v:
v F 0.177(10x )e10.7x 37x2 v0 d0 当房间长度大于射流长度时,在射流橄榄形结构的后面将出现末端涡 流区。如下图所示:注意涡旋转方向。
由上述示意图可得:
r0 x0
(x0
平面射流,如空气幕等 平面射流的几何特征、运动特征、动力特征与圆断面射流相似。
二、有限空间射流
射流结构:右图所示
由于边壁限制了射流边界层的发展 扩散,射流的半径及流量不能一直 增加,而是增大到一定程度后又逐 渐减小,使流场边界线呈橄榄形。
本章简要介绍无限空间射流和有限空间射流
一、自由湍流射流
右图为射流结构示意图
自由湍流射流特征
起始段和主体段
射流边界层从出口沿射程不断向外扩散,带动周围介质进入边界层,同时边界层也向 射流中心扩展,至出口如图的BOE面处,边界层扩展到射流轴心线,核心区域消失。
起始段:出口断面至过渡断面之间的部分称为射流起始段 主体段:过渡断面以后称为射流主体段
动力特征
(1) 射流内部的压强是变化的,随射程的增大而增大,直至端头 末尾压强最大,达到稳定后数值比周围环境大气压强稍高一点。
(2) 射流中各横截面上的动量不再守恒,沿程逐渐减小,在第二 临界断面后,动量很快减小以至消失。
旋转射流
气体本身一面旋转,一面向周围介质中扩散前进, 其特征与自由射流和有限空间射流大不相同。
射流旋涡中心断面,各运动参数发生了根本转折,流线开始越出边界 层产生回流。射流主体流量开始沿程减小。
(4) 贴附射流: 射流主体段贴附于顶棚上,而回流区全部集中于射流主体下部与地面之 间。
(5) 回流区风速v:
v F 0.177(10x )e10.7x 37x2 v0 d0 当房间长度大于射流长度时,在射流橄榄形结构的后面将出现末端涡 流区。如下图所示:注意涡旋转方向。
由上述示意图可得:
r0 x0
(x0
第6章气体射流正式
48
6· 4
温差或浓差射流
一、概述
2、温差、浓差射流的特点: 速度边界层
温度边界层
49
6· 4
温差或浓差射流
一、概述
3、符号的约定(以下标e表示周围气体的符号):
50
6· 4
温差或浓差射流
一、概述
4、实验得出温差、浓差、速度分布关系
温差分布线
同绘在一个无因次坐标 上,无因次温差分布线, 在无因次速度分布线的 外部
22
送、回风的形式与特点(一)上送
23
送、回风的形式与特点(一)上送
24
送、回风的形式与特点(一)上送
25
送、回风的形式与特点(二)中送
26
风口
(二)类型
27
风口
(二)类型
百叶风口
28
风口
(二)类型
散流器
29
风口
(二)类型
散流器
30
风口
(二)类型
散流器
31
风口
(二)类型:条缝风口
第6章 气体射流
1
射流的应用
• 空调通风和除尘工程中的空气淋浴、空气帷幕、 室内气流组织的设计;工程燃烧及旋流送风, 污水经排污口出流后对水体的污染和处理,烟 尘和废气的扩散和对环境的污染,高速射流在 水力采矿和岩土破碎中的应用和在冶炼工艺中 的应用等。射流的应用是十分广泛。
2
综述
气体自孔口、管嘴或条缝向外喷射所形成的流动,简称 为气体射流。当出口速度较大,流动呈紊流状态时,叫做紊 流射流。在釆暖通风工程上所应用的射流,多为气体紊流射 流。 射流与孔口管嘴出流的研究对象不同。射流讨论的是出 流后的流速场、温度场和浓度场;孔口管嘴仅讨论出口断面 的流速和流量。 出流空间大小,对射流的流动有很大影响。出流到无限 太空间中,流动不受固体边壁的限制,为无限空间射流,又 称自由射流。反之,为有限空间射流,又称受限射流,
流体力学第六章 气体射流
✓出口断面上紊流强度 ✓出口断面上速度分布的均匀性 ✓喷嘴结构
射流半径沿程的线形增长性。
R = 3.4a( x0 + s)
R
as
=ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ3.4( + 0.294)
r0
r0
2、运动特征
轴心速度 最大,从轴心 向边界层边缘, 速度逐渐减小 至零。
距喷嘴距 离越远边界层 厚度越大,而 轴心速度则越 小,也就是速 度分布曲线不 断地扁平化了。
在定义上根本不同,不可混淆。
矩形喷嘴运动参数
以上分析出圆断面射流主 体段内运动参数变化规律,这 些规律亦适用于矩形喷嘴。但 要将矩形换算成为流速当量直 径代人进行计算。换算公式按 第四章所述。
五、起始段核心长度 sn及核心 收缩角 θ
【例题6.3】圆射流以Q0=0.55m3/s,从d0=0.3m管嘴
BO 为圆断面射流截面的半径 R, R称为 ⑨ 射流半径。
三、紊流射流的特征
1、几何特征
射流半径和从极点起算的距离成正比, 即 BO =Kx。
扩散角α为一定值,其正切值
式中 K ― 试验系数,对圆断面射流 K = 3.4a 。
a ― 紊流系数,由实验决定,是表 示射流流动结构的特征系数。
紊流系数的影响因素
研究内容
浓度扩散与温度相似。在实 际应用中,为了简化起见,可以 认为,温度、浓度内外的边界与 速度内外的边界相同。于是参数 R 、 Q 、 vm 、 v1、 v2等可 使用前两节所述公式,仅对轴心 温差 △ Tm ,平均温差等沿射程 的变化规律进行讨论。
定义参数:以足标e表示周围气体的符号
截面上温差分布,浓差分布
第二节 圆断面射流的运动分析
一、轴心速度 vm
射流半径沿程的线形增长性。
R = 3.4a( x0 + s)
R
as
=ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ3.4( + 0.294)
r0
r0
2、运动特征
轴心速度 最大,从轴心 向边界层边缘, 速度逐渐减小 至零。
距喷嘴距 离越远边界层 厚度越大,而 轴心速度则越 小,也就是速 度分布曲线不 断地扁平化了。
在定义上根本不同,不可混淆。
矩形喷嘴运动参数
以上分析出圆断面射流主 体段内运动参数变化规律,这 些规律亦适用于矩形喷嘴。但 要将矩形换算成为流速当量直 径代人进行计算。换算公式按 第四章所述。
五、起始段核心长度 sn及核心 收缩角 θ
【例题6.3】圆射流以Q0=0.55m3/s,从d0=0.3m管嘴
BO 为圆断面射流截面的半径 R, R称为 ⑨ 射流半径。
三、紊流射流的特征
1、几何特征
射流半径和从极点起算的距离成正比, 即 BO =Kx。
扩散角α为一定值,其正切值
式中 K ― 试验系数,对圆断面射流 K = 3.4a 。
a ― 紊流系数,由实验决定,是表 示射流流动结构的特征系数。
紊流系数的影响因素
研究内容
浓度扩散与温度相似。在实 际应用中,为了简化起见,可以 认为,温度、浓度内外的边界与 速度内外的边界相同。于是参数 R 、 Q 、 vm 、 v1、 v2等可 使用前两节所述公式,仅对轴心 温差 △ Tm ,平均温差等沿射程 的变化规律进行讨论。
定义参数:以足标e表示周围气体的符号
截面上温差分布,浓差分布
第二节 圆断面射流的运动分析
一、轴心速度 vm
《流体力学第六章》
.
一、射流的几何特征
对于圆断面射流, tan 3.4a由几何关有 :
R r0
3.4ar0s
0.294
或
D d0
6.8das0
0.147
上式是用数学关系表示的射流几何特征。
.
二、射流的运动特征
轴心速度最大,从轴心向边界层边缘,速度逐渐减小 至零。
距喷嘴距离越远边界层厚度越大,而轴心速度则越小, 也就是速度分布曲线不断地扁平化了。
.
三、射流的动力特征
以圆断面射流为例,它的任意断面上的动量可表示为
Q 0v 0 r 0 2v 0 20 R 2 u 2y dy
式中: —射流气体密度,kg m3
Q 0 —射流出口断面上的体积流量,m3 s 其它同前。
.
§6-3 圆断面射流的运动分析
一、轴心速度um
轴心速度沿射程的变化规律可根据射流动力特征,即各 断面动量守恒的原理导出。
.
2、射流的结构
(6)实验结果及半经验理论都得出射流外边界是一条直 线,如图上的 AB 及 DE 线。
(7)AB、DE 反向延长至喷嘴内交于 M 点,此点称为极 点,∠AMD的一半称为极角(α),又称扩散角。
(8)BO为圆断面射流截面的半径(R),R称为射流半径。
.
§6-2 无限空间淹没紊流射流的特征
一、射流的几何特征
射流外边界扩散的变化规律称为射流的几何特征。
射流扩散半径 R与射程 S 之间的关系:
1 AMD
2 射流扩散角 的大小与紊流强度和喷口断面的形状有关, 可按下式计算:
tana
a为紊流系数,大小取决于喷口结构形式和气流经过喷口 时受扰动的程度,a值越大表示紊流强度越大.
为射流喷口的形状系数。
一、射流的几何特征
对于圆断面射流, tan 3.4a由几何关有 :
R r0
3.4ar0s
0.294
或
D d0
6.8das0
0.147
上式是用数学关系表示的射流几何特征。
.
二、射流的运动特征
轴心速度最大,从轴心向边界层边缘,速度逐渐减小 至零。
距喷嘴距离越远边界层厚度越大,而轴心速度则越小, 也就是速度分布曲线不断地扁平化了。
.
三、射流的动力特征
以圆断面射流为例,它的任意断面上的动量可表示为
Q 0v 0 r 0 2v 0 20 R 2 u 2y dy
式中: —射流气体密度,kg m3
Q 0 —射流出口断面上的体积流量,m3 s 其它同前。
.
§6-3 圆断面射流的运动分析
一、轴心速度um
轴心速度沿射程的变化规律可根据射流动力特征,即各 断面动量守恒的原理导出。
.
2、射流的结构
(6)实验结果及半经验理论都得出射流外边界是一条直 线,如图上的 AB 及 DE 线。
(7)AB、DE 反向延长至喷嘴内交于 M 点,此点称为极 点,∠AMD的一半称为极角(α),又称扩散角。
(8)BO为圆断面射流截面的半径(R),R称为射流半径。
.
§6-2 无限空间淹没紊流射流的特征
一、射流的几何特征
射流外边界扩散的变化规律称为射流的几何特征。
射流扩散半径 R与射程 S 之间的关系:
1 AMD
2 射流扩散角 的大小与紊流强度和喷口断面的形状有关, 可按下式计算:
tana
a为紊流系数,大小取决于喷口结构形式和气流经过喷口 时受扰动的程度,a值越大表示紊流强度越大.
为射流喷口的形状系数。
流体力学第6章(2007)
4)射流的极点、极角和核心收缩角
把外边界反向延长,其交点就是极点 外边界与射流轴线的交角a叫射流的极角(外圆锥的半角)。 内边界与轴线的交角叫核心收缩角(内圆锥的半角)。
5
第一节无限空间淹没紊流射流特性
二、紊流系数a及几何特征
其斜率即:tga=常数=k。 对于不同的条件,k值是不同的常数,也叫实验常数。 通过实验发现,k值的影响因素有两个主要的因素: 1、射孔出口截面上气流的紊流强度。 紊流强度的大小用紊流系数a(A)来表示:a大紊流的强度就大,因此,紊 流 系数的大小可以反映出射流的扩张能力,所以,a也叫表征射流流动结构的 特征系数。另一方面,由于a反映的是射流混合能力的大小,因此,a还可以反 映孔口出口截面上的速度均匀程度。a越小,则混合能力越差,说明流速越均匀 。 2、射孔的形状,圆孔口和方孔显然其扩张的情况不会相同。不同的射口形状有 不 同的实验值。用φ表示这个影响因素, 对圆断面射流 φ=3.4,长条缝射孔 φ=2.44。
21
第四节 温差或浓差射
Q as as 2 3.74 0.90( ) Q0 r0 r0
Q Q Q as as 2 1 0.76( ) 1.32( ) Q0 Q0 r0 r0
16
第二节 圆断面射流的运动分析
七、起始段断面平均流速v1
r0 v1 Q/ A Q Q ( )( )2 v0 Q0 / A0 Q0 Rr v1 v0 as as 2 1 0.76 1.32( ) r0 r0 as as 2 1 6.8 11.56( ) r0 r0
来,实际上又回到了射流中。
热力特性:扩张区域同静止气体交换热量,由于过程为等压过程,由热力学的知
识可知,Q=ΔH-VdP 即交换的热量等于运动区域与静止区域的
流体力学课件6气体射流
2
6.1 无限空间淹没紊流射流
6.1.1 气体紊流射流的基本特性
本节讨论无限空间气体紊流淹没射流,简称气体紊流 射流。这里需要指出的是,射流与周围气体温度相同。 本节主要研究气体紊流射流的运动规律。 6.1.1.1 射流的形成与结构 现以无限空间中圆形断面紊流射流为例,分析射流的 运动情况。图6.1 射流的结构 当气体从孔口或管嘴以一定的流速喷出后,由于射流 为紊流流态,紊流的横向脉动造成射流与周围气体发 生动量交换,从而把相邻的静止流体卷吸到射流中来, 两者一起向前运动,于是射流的过流断面沿程不断扩 大,流量不断增加。
10
6.1 无限空间淹没紊流射流
就整个射流而言,沿射程各断面上的流速沿程不断衰 减,但卷吸进来的流体与射流气体之间的动量交换强 度是从外向内逐渐减弱,因此各断面轴心处的流速为 最大,从轴心向外,流速由最大值逐渐减小到零。因 此各断面流速分布虽然不同,但对大量实验所得数据 的无因次化整理,找出了射流主体段各断面的无因次 速度与无因次距离之间具有同一性。在这里无因次速 度,是指射流横断面上任意一点流速u与同一断面上 轴心流速um的比值,即
22
6.2 温差或浓差射流及射流弯曲
尽管温差射流中各断面的温度分布有所不同,但是根据热力 学可知,在射流压强相等的条件下,如果以周围气体的焓值 为基准,则射流各横截面上的相对焓值不变。温差射流的这 一特点,称为射流的热力特征。 通过实验证明,在射流主体段内,各横截面上的温差分布、 浓差分布与流速分布之间,存在如下关系
13
6.1 无限空间淹没紊流射流
6.1.2 射流主体段运动参数的计算
根据射流的结构,射流沿射程可以分为起始段和主体 段两部分。 表6.2 射流主体段参数计算公式
14
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b b0
2.44
as b0
0.41
.
段名 参数名称 轴心速度
主
流量
体 断面平均 流速
段 质量平均 流速
符号
vm
Q
圆断面射流
vm v0
as
0.48 0.147
d0
平面射流
vm 1.2
v0
as 0.41
b0
Q Q0
4.4
as d0
0.147
Q 1.2 Q0
as 0.41 b0
v1
v1 v0
0.076 0.08 0.12 0.20
2
2 5 o2 0 ' 2 7 o1 0 '
29o00'
4 4 o3 0 ' 6 8 o3 0 '
.
紊流系数
喷嘴种类
带金属网格的轴流风机 收缩极好的平面喷口 平面壁上锐缘狭缝 具有导叶且加工磨圆边 口的风道上纵向缝
a
0.24 0.108 0.118
0.155
1
2
v1 v0
1 1
0.76
as r0
1.32
as r0
2
6.8
as r0
11.56
as r0
x
成反比的规律.
.
断面流量 断面平均流速 质量平均流速 起始段核心长度及收缩角 起始段流量 起始段断面平均流速 起始段质量平均流速
.
射流参数的计算
段 名
参数名称
符号
圆断面射流
平面射流
主 扩散角
α tg3.4a tg2.44a
体
段 射流直径 或半高度
D b
D d0
6.8
as d0
0.147
第六章 气体射流
气体自孔口、喷嘴或条缝向外喷射所形成的流动, 称为气体淹没射流,简称为气体射流。
当出口速度较大,流动呈紊流状态时,叫做紊流 射流。
在空调通风工程上所应用的射流,多为气体紊流 射流。
射流主要研究的是出流后的流速场、温度场和浓 度场。
射流分无限空间射流(自由射流)和有限空间射 流(受限射流)。
几何特征。应用这一特征,对圆断面射流可求
出射流半径射程的变化规律.
起 始 段
主 体 段
C
B
A
R
M
α r0
核 心
0
D X0
边 E
界
层
Sn
F
S
X.
可得:
r R 0 x 0 x 0s 1 r 0/s tg 1 3 .4 a r s 0 3 .4 a r 0 s 0 .2 9 4
Q 又 r R 0x0/x r0 0 /rs 0/r01 x /0 t gs3 .4 a (x0s)3 .4 ax
r02v02
R2v2ydy
0
.
第二节 圆断面射流的运动分析
现根据紊流射流特征来研究圆断面射流的速度,
流量和射程的变化规律。
轴心速度
r02v02
R2v2ydy
0
用
R
2
v
2 m
除两端:
(r0)2(v0)221(v)2 yd(y)
R vm
0 vm R R
.
应用半经验公式代入:
v [1 ( y )1.5]2
0.095 as 0.147
d0
v1 0.492
v0
as 0.41
b0
v2
v2 v0
as
0.23 0.147
d0
v2 v0
0.833 as 0.41 b0
.
段名 参数名称
符 号
圆断面射流
平面射流
起
流量
Q
2
QQ0 10.76ar0s1.32ar0s
Q Q0
1 0.43 as b0
始
v 断面平均 流速
B0Kx
tgKxK3.4a
x
紊流系数
起始段
主体段
C
B
A
R
M
α r0
核心
0
D X0
边 E
界 层
Sn
F
S
X
射流结构
.
紊流系数与 出口断面上 紊流强度有 关,也与出 口断面上速 度分布的均 匀性有关。 (表6-1)
紊流系数
喷嘴种类 带有收缩口的喷嘴
a
0.066 0.071
圆柱形管
带有导风板的轴流式通风机 带导流板的直角弯管
vm
R
(r R 0 )2 (v v m 0)2 2 0 1 (v v m )2R yd (R y ) 2 0 1 (v v m )2d 2 B 2
.
Bn和Cn值
n
1
1.5
2
2.5
3
Bn 0.0985 0.064 0.0464 0.0359 0.0286
Cn 0.3845 0.3065 0.2585 0.2256 0.2015
以直径表示
D6.8(as 0.147)
d
d0
Hale Waihona Puke 起 始 段主 体 段
C
B
A
R
M
α r0
核 心
0
D X0
边 E
界
层
Sn
F
S
.
X
由两图中可见:无论主体段或起始段内, 轴心速度最大,从轴心向边界层边缘,速 度逐渐减小至零。
距喷嘴距离越远,即x值增大,边界层厚度 越大,而轴心速度则越小,也就是说,随 着x的增大,速度分布曲线不断地扁平化了。
.
第一节 无限空间淹没紊流射流的特征
气流自半径为R 的圆断面喷嘴喷 M 出,出口断面上 的速度认为均匀 分布。
A α r0
D
X0
起始段
主体段
C
B
核心
R 0
边 E
Sn
S
界 层 F
X
紊流的横向脉动造成射流与周围介质之间不断发
生质量、动量交换,形成向周围扩散的锥体状流 动场。
.
射流核心 边界层 过渡断面(转折断面) 起始段及主体段 扩散角(极角)
据动量方程可知,各横截面上动量相等— —动量守恒,这就是射流的动力学特征。
.
+y
12
dy
R
R
M
¦Α r
y'
y
y
0
x
y'
-y
1
x0
s
2
x
射流计算式的推证
圆断面射流为例应用动量守恒原理截面
上动量流量为
Q0v0 r02v02
.
任意横截面上的动量流量则需积分
0Rv2ydyv0R2v2ydy
动量守恒式:
2
78o40'
29o30' 3 2 o1 0 '
4 1o 2 0 '
从表中数值可知,喷嘴上装置不同形式的风 板栅栏,则出口截面上气流的扰动紊乱程度不 同,因而紊流系数也就不同。扰动大的紊流系 数值增大,扩散角也增大。
.
由 tanKxK3.4a 可知:
x
a值确定,射流边界层的外边界线也就确定,射流 即按一定的扩散角向前作扩散运动,这就是它的
注意几个符号的含义:
y,
y0.5vm,v,vm,v0,
yc yb
.
用半经验公式表示射流各横截面上的
无因次速度分布为: v [1 ( y )1.5]2
vm
R
y R
v (11.5 )2
vm
.
动力特征:
实验证明:射流中任意点上的静压强均等 于周围气体的压强。
因各面上所受静压强均相等,则x轴向外力 之和为零。
Bn
1
(
v
)nd
0 vm
Cn
1
(
v
)n d
0 vm
rR02vvm 0 22B220.0464
v 3 .2 8 r m
0
v0
R
.
再将射流半径R沿程变化规律(6-1-2),(6-1-2a) 式代入,得:
vm v0
0.965
0.48 0.96
as0.294as0.147
ax
r0
d0
说明了无因次轴心速度与无因次距离