第2讲-光与物质的相互作用

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光与物质的相互作用

光与物质的相互作用

光与物质的相互作用在我们的日常生活中,光与物质的相互作用无处不在。

无论是我们所看到的颜色、反射、折射,还是更复杂的光与物质的相互影响,都是由光与物质之间的相互作用所导致的。

在科学研究中,我们也经常利用这种相互作用来研究物质的性质和光的特性。

本文将探讨光与物质相互作用的一些基本概念和应用。

首先,让我们从最基本的光与物质相互作用开始。

光是一种电磁波,它可以在真空中传播,并在与物质接触时发生反射、折射、散射等现象。

这些现象是由光与物质之间的相互作用所导致的。

当光线照射到一个物体表面时,一部分光被物体表面反射回来,我们所看到的物体的颜色就是由这部分反射光决定的。

其他一部分光被物体吸收,转化为热能或其他形式的能量。

另外,一些物质对光的传播也具有特殊的作用,例如玻璃等透明物质可以使光线发生折射,改变光的传播方向。

除了颜色和反射、折射等现象外,光与物质的相互作用还广泛用于光学仪器的设计和制造。

例如,我们常见的光学透镜就是利用光与物质的相互作用原理制造的。

透镜通过改变光的传播方向和焦距来实现光的聚焦或发散。

这种相互作用使得我们可以在显微镜、望远镜、相机等光学仪器中使用透镜来调节图像的放大倍数和清晰度。

除了在日常生活和光学仪器中的应用外,光与物质的相互作用在许多科学领域中也发挥着重要作用。

例如,在化学分析技术中,利用光与物质的相互作用原理可以开发出各种各样的分析方法,如红外光谱、紫外可见光谱和拉曼光谱等。

这些方法可以通过测量光的吸收、散射、折射等参数来分析样品中的成分和结构,为化学领域的研究提供了强有力的工具。

在材料科学和纳米技术领域,光与物质的相互作用也被广泛应用。

例如,利用光与物质的相互作用原理,科学家们可以设计和制造出各种具有特殊光学性质的材料,如光子晶体和纳米材料。

这些材料在光学通信、激光技术、太阳能电池等领域具有广泛的应用前景。

综上所述,光与物质的相互作用是光学和物理学研究中一个重要的课题。

在我们的日常生活中,光与物质的相互影响处处可见,无论是颜色、反射、折射还是光学仪器的制造等。

光场与物质相互作用的经典理论

光场与物质相互作用的经典理论
– 其中的PL为P电L 极 化0强L度E ,与电场强度E成正比
; –χL为线性电极化率; –ε0为真空中的介电常数,在各向同性介质中是
标量,各项异性介质中是二阶张量;
15.2 光场与物质相互作用 的精典理论
• B、电场为强场
– 物质为非线性极化,此时的极化系数:
P PL– PχNL (1)P是E线1 性 P极E化2 率 P,E为3二阶 张0量1 E 2 : EE 3 EEE
其中γ为经典x辐"射阻x尼'系0数2 x:
可以求出方程的解为:
0


e202 60c3m
x(t )

x0
e


2
t
ei0t
15.2 光场与物质相互作用 的精典理论
• 此时电偶极矩为:
• 谐p振(t)子的电ex磁(t)辐射e对2应te于i0自t 发p辐0e射2t;ei0t
Fs

e2
60c3
v"
e2
60c3
x "'
15.2 光场与物质相互作用 的精典理论
• 当存在辐射阻尼时,电子的运动方程改写为:
• 由于阻尼力远m小x"于 恢kx复力6,e20因c3此x仍"' 然可以用简谐振动解来
描述该运动:
x ~ x0ei0t
x "' 02 x '
• •
– 当考虑自发辐射辐射阻尼时,电子的运动方程表示为 : mx" kx FS
– FS为电子辐射出的电磁场对其自身的反作用力。
15.2 光场与物质相互作用 的精典理论
• 电动力学中给出的结论,自发辐射的总功率为:

放射性地球物理第二章 射线和物质相互作用

放射性地球物理第二章 射线和物质相互作用

第一节 带电粒子与物质相互作用
三、β射线与物质的相互作用 3、 韧致辐射
高速运动的β粒子或其它带电粒子通过物质时,在核库 仑场作用下,改变运动速度,伴随放出电磁辐射。
原子核 轫致辐射放出的电磁辐射是连续能量的X射线。 使用辐射损耗率描述在单位距离上轫致辐射的能量损耗。
辐射损耗率定义为:
d d X E 辐 = 射 N 1E m 3 Z 0 2 C 1 7 Z 2 e4 4ln m 2 0C E 23 4
电子打在荧光屏上 产生X射线
电视机显像管
特征: x 射线能量连续 0 – EMax(电子能量) 电视机 高压15 kV 电子束能量15 keV x 射线能量 0 -15 keV
产生机制
第一节 带电粒子与物质相互作用
三、β射线与物质的相互作用
4、 线阻止本领 S
在核反应可以忽略的(不是太高)能量范围,带电粒子 主要的能量损失方式是碰撞电离损失核轫致辐射损失。
d dX E 电= 离2m e04vZ 2Nln (1 2 Im 2(0 1v 2 )2E 8 1 2)(1 ln1 2 (1 2)2212)
m0,e-电子的静止质量与电荷; z,v-α粒子的电荷数与速度; β= v /c,c-光速;
Z-介质的原子序数; N-介质单位体积(1cm3)内的原子数目; I-吸收介质原子的平均电离电位; E-入射电子动能;
d d X E 电= 离 4 e m 4 0 Z v2 z2N ln I(2 1 m 0 v2 2)2 Wn
m0,e-电子的静止质量与电荷; z,v-α粒子的电荷数与速度; β= v /c,c-光速;
Z-介质的原子序数; N-介质单位体积(1cm3)内的原子数目; I-吸收介质原子的平均电离电位; W-平均电离能; n-电离比度;

光和物质的相互作用

光和物质的相互作用

• 在电偶极近似下,场对物质的作用就表现在 原子发生了电偶极化。极化了的物质会对场 施以反作用,使得原来作用于它的场发生变 化。 • 原子电偶极矩的量子力学描述:在量子力学 中,原子的状态是用波函数来描述的,外场 对原子的作用便表现为外场使原子的波函数 发生了变化。这一变化有可能使得原子体系 的电偶极矩的量子力学平均值不再为零。
4.2 原子自发辐射的经典模型
• 物理模型:按简谐振动或阻尼振动规律运动 的电偶极子,称为简谐振子。 • 简谐振子模型认为,原子中的电子被与位移 成正比的弹性恢复力束缚在某一平衡位置 x=0(原子中的正电中心)附近振动(假设 一维运动情况),当电子偏离平衡位置而具 有位移时,就受到一个恢复力f=-Kx的作用。
1 自然加宽(natural broadening) 自然加宽(natural broadening)
•在不受外界影响时,受激原子并非永远处于 激发态,会自发地向低能级跃迁,因而受激 原子在激发态上具有有限的寿命。这一因素 造成原子跃迁谱线的自然加宽。
• 在经典模型中,原子中作简谐运动的电子由 于自发辐射而不断消耗能量,因而电子振动 的振幅服从阻尼振动规律
γ
γ
γ=? 设在初始时刻t=0时能级E2上有n20个原子,则自发辐 射功率随时间的变化规律可写为
p(t ) = − ex (t ) = −ex0e
γ
− t 2 iω 0t
− t 2 iω 0t
Hale Waihona Puke γγe= p0e
− t 2 iω 0t
γ
e
• 上述简谐偶极振子发出的电磁辐射可表示为
E = E0 e
− t 2 iω 0t
e
τr =
1
γ
定义为简谐振子的辐 射衰减时间

2-2 光与物质相互作用

2-2 光与物质相互作用
解得:
n2(t) n20 e
A21t
理学院 物理系
§2.2光与物质相互作用.玻色爱因斯坦关系式 2—E2能级平均寿命,定义:E2上粒子数变为初 始值1/e所需时间,则:
1 A21 2 n20 n20 e e
因此:
A21
1
2
理学院 物理系
A21—自发辐射几率;自发辐射爱因斯坦系数。
理学院 物理系
§2.2光与物质相互作用.玻色爱因斯坦关系式
热平衡状态下:自发辐射和受激辐射光强比为:
I sp I ste
A21 e B21
h kT
1
2014年6月10日星期二
理学院 物理系
B21—受激辐射爱因斯坦系数。
理学院 物理系
§2.2光与物质相互作用.玻色爱因斯坦关系式 二、爱因斯坦三系数A21,B12,B21关系 热平衡状态下,E1、E2能级上原子数密度保持不变:
Байду номын сангаас
dn21 dn21 dn12 ( ) sp ( ) st ( ) st dt dt dt
即:
A21 n2 B21 ( ) n2 B12 ( ) n1
ν
⑵受激辐射跃迁几率w21
2014年6月10日星期二 理学院 物理系
§2.2光与物质相互作用.玻色爱因斯坦关系式
dn 21 1 w 21 ( )st dt n2
⑶受激辐射特点 a.必须在外界辐射场作用下进行; b.受激辐射跃迁几率w21与原子本身性质和外界辐射 场有关;
w21 B21 ( )
§2.2光与物质相互作用.玻色爱因斯坦关系式 一. 三种相互作用 1.自发辐射 ⑴定义:处于高能级的一个原子,在没有外来光子 的情况下,自发向E1跃迁,并发射出一个能量为 hν 的光子。 E2 E1

第01章光与物质相互作用的一些基本概念

第01章光与物质相互作用的一些基本概念

(1.2.22)
非奇异方阵 A 之逆等于它的伴随矩阵被 A 的行列式所除,即
(1.2.6)
ˆ 在 F 表象中的表示(用圆括号括号的符号,表示是一个矩阵,不加括号时,则表示该 矩阵 ( L jk ) 称为算符 L ˆ 作用下如何变化。 ˆ 运算后(变 矩阵的矩阵元)。 它的矩阵元 L jk 刻画 F 表象中的基矢 k 在算符 L 基矢 k 在 L
L1k ˆ )在 F 表象中的表示(分量),即矩阵 ( L ) 的第 k 列元素 L 。因此,矩阵 ( L ) 一经给定,则任何 成L k jk jk 1k
(1.2.14)
* , A* 表示。 A 的转置共轭矩阵也用有符号 A† , A
凡方阵 A 和它的转置共轭矩阵 A 相等者,则称为 A 的 Hermite 对称矩阵 (Hermitian sysmmetric maxtrix),简称 Hermite 矩阵,即
H
A = AH
aij a*ji
(1.2.15)
式中, ij 称为克罗内克符号(Kronecker delta),它的意义是
ij
0 (i j ) 1 (i
AB BA
用其乘积也是对角阵。 对角线上各元素为 1,其余均为零的方阵称为单位矩阵(unit matrix),以 I 或 [ ij ] 表示,即
0 0 0 。 0 0 0
0 0 [bij ij ] b33
除对角线上各元素外,其余都是零的方阵称为对角阵,例如:
a11 A 0 0
0
a22 0
0 b11 0 0 [aij ij ] , B 0 b22 a33 0 0
AA1 = A1 A = I

初中物理光的相互作用教案

初中物理光的相互作用教案

初中物理光的相互作用教案一、教学目标1. 让学生了解光的折射现象,掌握折射定律,并能够运用折射定律解释生活中的现象。

2. 引导学生通过实验和观察,探究光的反射规律,掌握反射定律,并能够运用反射定律解释生活中的现象。

3. 培养学生的实验操作能力、观察能力、分析问题和解决问题的能力。

二、教学内容1. 光的折射现象2. 折射定律3. 光的反射规律4. 反射定律5. 生活中的光的相互作用现象三、教学过程1. 导入:通过复习光的传播特点,引导学生思考光在传播过程中会遇到哪些现象。

2. 新课:介绍光的折射现象,讲解折射定律,引导学生通过实验观察折射现象,并运用折射定律解释生活中的现象。

3. 光的折射现象:讲解光从一种介质进入另一种介质时,传播方向会发生偏折的现象。

介绍折射定律,即入射角和折射角的正弦比为定值。

4. 实验探究:让学生进行实验,观察光从空气进入水或玻璃等介质时的折射现象,记录入射角和折射角的大小,验证折射定律。

5. 光的反射规律:讲解光在遇到界面时,会发生反射现象。

介绍反射定律,即入射角和反射角相等。

6. 实验探究:让学生进行实验,观察光从空气射向平面镜、凸面镜和凹面镜时的反射现象,记录入射角和反射角的大小,验证反射定律。

7. 生活中的光的相互作用现象:引导学生观察和分析生活中常见的光的相互作用现象,如眼镜、彩虹、潜望镜等。

8. 总结:对本节课的内容进行总结,强调光的折射和反射规律的重要性,以及它们在生活中的应用。

四、教学方法1. 采用实验法、观察法、讲解法、讨论法等教学方法,让学生在实践中学习,提高学生的动手能力和观察能力。

2. 利用多媒体课件辅助教学,生动形象地展示光的折射和反射现象,提高学生的学习兴趣。

3. 组织学生进行小组讨论,培养学生的合作意识和团队精神。

五、教学评价1. 学生能够理解光的折射和反射现象,掌握折射定律和反射定律。

2. 学生能够运用折射定律和反射定律解释生活中的现象。

3. 学生具备良好的实验操作能力和观察能力。

光与物质的相互作用

光与物质的相互作用
实验中采用大功率(1014KW)钕玻璃激光器
C.H.Townes A.M.Prokhorov N.G.Basov
The Nobel Prize in Physics 1964
汤斯1954年在量子电子学研究中实现了氨分子的粒子数反转,研制了 微波激射器和激光器;普罗霍洛夫和巴索夫1958年几乎同时在量子电子学 的基础研究中,根据微波激射器和激光器原理研制了振荡器和放大器。以 上工作导致了激光器的发明。
-19
34
能量量子(化)
nh h 6.63 10
J s
n 1,2,
普朗克公式: 能量不连续的概念与经典物理学是完全不相容的! 普朗克公式:
能量
2h 2 c 1 M (T ) 5 hc / kT e 1
经典 光量子
普朗克的量子假设:
突破了经典物理学的能量连续的观念,在物理学 史上第一次提出了微观粒子能量量子化的概念,这 对量子物理学的诞生起了极大的推动作用。
一般吸收( general absorption ) 在给定的波段范围内,若介质对光的吸收很少,而且光 吸收量与波长无关。在可见光范围内,一般吸收意味着光 通过介质后不改变颜色而只改变强度。 选择吸收(selective absorption ) 在给定的波段范围内,媒质吸收某种波长的光能比较显 著。在可见光范围内,选择吸收意味着光通过介质后既改 变颜色也改变强度。
1 2 h mv W 2
三、光的波粒二象性
光具有波动性和粒子性两个侧面,是微观粒子的基本 属性,在某些情况下突出显示某一个侧面。 作为粒子: 有 m,v,p( p mv) 和能量 E 由相对论知 对于光 m0 作为波:
E 2 p 2 c 2 m0 c 2

大学物理学习指导 第10章 光与物质的相互作用

大学物理学习指导 第10章  光与物质的相互作用

第10章 光与物质的相互作用10.1 内容提要(一)光的波粒二象性 1.普朗克量子假设(1)一个频率为v 的谐振子只能处于一系列不连续的分立状态,在这些状态中,谐振子的能量只能是某一最小能量ε= hv 的整数倍,即hv ,2hv ,3hv ,…,nhv其中n 为正整数,h 是普朗克常量,ε=hv 称为能量子。

(2)当谐振子从一个量子态跃迁到另一个量子态时,谐振子将发射或吸收以能量子(现称为光子)为单位的电磁能。

一个光量子的能量就是两个相邻量子态之间的能量差,即Thh E ==ν (10.1) 而当谐振子停留在原来的量子态时,它将不发射或吸收任何能量。

普朗克的量子假设突破了经典物理学的观念,第一次提出了微观粒子具有分立的能量值,即振子的能量是按量子数做阶梯式分布,后来人们把振子处于某些能量状态,形象地称为处于某个能级。

2.爱因斯坦的光量子学说(1)光电效应:当光照到某些金属的表面时,金属内部的自由电子会逸出金属表面,这种光致电子发射现象叫做光电效应。

(2)爱因斯坦的光量子假设:光束可以看成是由微粒构成的粒子流,这些粒子叫光量子,也叫光子。

光子以光速运动,对于频率为v 的光束,光子的能量为νεh = (10.2)按照爱因斯坦的光子假设,频率为v 的光束可以看作是由许多能量均等于hv 的光子所构成;频率越高,光子的能量越大;对给定频率的光束来说,光的强度越大,就表示光子的数目越多。

(3)爱因斯坦的光电效应方程:0221A m h m +=v ν (10.3) 式(10.3)中A 0为逸出功,221m m v 为电子的初动能。

3.光的波粒二象性(1)光子的能量: λνhch E == (10.4)(2)光子的质量: λνhch m ==2(10.5)(3)光子的动量: λhmc p == (10.6)(二)光的吸收 散射 色散 1.光的吸收(1)朗伯定律:当一束单色光透过一定厚度的介质时,透射光的强度就会降低,并且产生吸收光谱。

激光与物质相互作用课件

激光与物质相互作用课件

• 第五节 气化时间的估计
假设气化过程中!!所有材料在液相和固相时性质相同!!且不随 温度变化!!那么气化厚度为d !!:的金属所需时间可由能量守 恒定律推得
作用激光功率密度愈高所需气化时间愈短!! 一般气化时间比熔融时间高出一个数量级!!原因
在于沸点比熔点高得多??而且气化潜热比熔融 潜热要大一个数量级??
• 四.二激光在等离子体中的传播和吸收
四.二.一激光在等离子体中的传播
• 激光产生的等离子体的电子密度通常是不均匀的!! 激光传播方向和等离子体电子密度梯度方向一致 时称为正入射!!否则称为斜入射??
• 激光电场强度E的方向称为激光的极化方向??如果激光 是线极化的!!且极化方向处于激光传播方向和等离子体电 子密度梯度方向组成的平面内!!这种情形称为P极化!!极化 方向和这个平面垂直的情形称为s极化??
• 第四章 靶表面激光等离子体产生与发展
如果蒸气粒子继续吸收激光能星、温度继续升 高??最后将导致蒸气分子电离!!形成一种高温度 高密度的状态·一等离子体??本章将从蒸气的电 离、saha方程、流体动力学等角度去揭示等离子 体的点燃机理??
四.一 等离子体的特性和产生机制
四.一.一等离子体的特性
特别当饱和气化时!!蒸气压力与环境气体压力平衡!!离开 靶面的粒子数与返回靶面的粒子数相等!!呈现动态平衡?? 饱和气化时其平均速度为零!!表现为气态半空间中的麦克斯 韦分布
当蒸气压力大于环境压力、出现非饱和气
化时.相界面附近蒸气粒子平动态不平衡!! 离开的粒子数多于返回的!!粒子之间经过若 干个平均自由程的相互碰撞后才逐渐达到 平衡!!形成宏观状态一致的蒸气流??因 此!!相界面附近有一个很薄的介质密度间断 区!!也是蒸气粒子由平动不平衡变为平衡的 过渡区!!称为克努森层??

光与物质相互作用基础讲解

光与物质相互作用基础讲解

• σ为介质电导率
• 式中P为介质的电极化强度矢量,Mr为介0 质的磁极化强度矢量。P和E的关系为
• 式中 为电极化率
P 0E
2.1.2 麦克斯韦方程与波动方程 当电荷、电流分布给定时,从麦克斯韦方程组,根据初始条件以及边界条件就可以完全地决定电磁
场的分布和变化。下面推导波动方程 将(2-1-1a)两边取旋度,有 将(2-1-1b)和(2-1-2b)代入上式,可得
光与物质相互作用基础讲解
光电子学是研究光与物质相互作用的学科,而与物质相互作用主要是指与物质内部的电子
光的本质 光的描述
物质的结构 电子的状态
2.1 光学基础知识
2.1.1 光的波动理论与光子学说
• 17-18世纪:牛顿的微粒说 • 19世纪:惠更斯的波动说(机械波色彩)、麦克斯韦的电磁波、以太 • 20世纪:光电效应、爱因斯坦的光子假说 • “波粒二象性”
上式也可以写成 式中,v为电磁波在介质中2 的传播速度
E E 0 用类似的2方法,可以求出求解磁场的波动方程 或
t2
2E
1 v2
2E t2
0
2H
2H t2
0
作业: 推导磁场的波动方程
波动方程要与边界条件相结合,才能最终确定电磁场的分布。在不同介质分界面上的边界条件有
式 以中 及Ht在、界分面别s上为也电是J 荷s连面续密的度和面电流密度,n表示法线方向,t表示切线方向。当 和 为0时,Dn
D第一式为电场的高斯定理,表示电场可以是有源场,此时电力线发自正电荷,终止于负电荷。
磁感强度的散度处处为零。
第二式为磁通连续定律,即穿过一个闭合面的磁通量等于零,表示穿入和穿出任一闭合面的磁力
B0 线的数目相等,磁场是个无源场,磁力线永远是闭合的。

光与物质的相互作用

光与物质的相互作用

光与物质的相互作用首先,光与物质的相互作用是基于光的性质和物质的结构与特性之间的相互关系。

光是一种电磁波,具有能量和动量。

物质则包括原子、分子和更大尺度的结构,具有不同的物理和化学性质。

光与物质之间的相互作用可以通过吸收、反射、散射、折射、透射等方式实现。

光的吸收是指物质吸收光的能量,导致其内部的原子、分子或电子发生相应的能级变化。

这些能级变化可能是电子从低能级跃迁到高能级,也可能是振动或转动的能级发生变化。

当光被吸收后,物质会发生各种不同的反应,如产生热量、发光、化学反应等。

光的反射是指光线从物质表面弹回的过程。

根据菲涅尔定律,入射角等于反射角,反射的方向与入射角度相对称。

这一反射现象在日常生活中经常可以观察到,如镜子、金属表面的反射。

反射还可以通过光的波长和物质的表面结构来调节,例如光的波长与物体的尺寸相当时,会出现衍射现象。

散射是指光在物质中传播时,由于与物质的结构变化相互作用而改变传播方向的过程。

散射可以分为弹性散射和非弹性散射两种形式。

弹性散射是指光子和物体之间没有能量和动量的交换,例如雷射光在空气中的散射。

非弹性散射则是指光子和物体之间有能量和动量的交换,通常伴随着能级变化,如拉曼散射和布喇格散射。

光的折射是指光线从一个介质传输到另一个介质时,由于介质的密度和折射率不同而改变传输方向的过程。

根据斯涅尔定律,入射角和折射角满足的关系为n1*sinθ1=n2*sinθ2,其中n1和n2分别为两种介质的折射率。

这一折射现象在光的传输和光学器件中具有重要的应用,如透镜、棱镜等。

光的透射是指光线穿过物质的过程。

透射通常发生在介质具有较低的折射率或较小的吸收能力时,使光线能够通过物质而不被吸收或反射。

透射可以是透明的,如玻璃、水等;也可以是半透明的,如糖浆、软木等。

物质对光的透射性质可以通过其折射率和吸收系数来描述。

除了上述基本的光与物质的相互作用方式外,光与物质之间还存在一些更特殊的相互作用效应,例如光的激发和放射、光的量子效应、光的相干特性等。

激光与物质的相互作用

激光与物质的相互作用

pt
ext
p0
e
2
t
e0t
发出的电磁波为:
E
E0
e
2
t
ei0t
(3)受激吸收和色散的经典理论
物质原子在电磁场作用下产生感应电极化强度,改 变物质的介电常数,导致物质对电磁波的吸收和色散。
单电子原子物质在电场E(z,t)中,作用于单电子原子 的力 。
eE(z,t) eE(z)eit
将解 x x0eit 代入
G
I
1
z
dI z
dz
2
c
c
"
H
ne2
m 0c
1
1
4 0
2
2
ne2
4m 0
c
2
0
2
2
H
2
H
g
ne2
4m 0c
2
0
2
H
2
2
将-n换成n有
H
g
ne2
4m 0c
2
0
2
H
2
2
同样有:
1
ne2
16 2m
0
0
0
0
2 H
2
2
H
g
ne2
4m 0c
0
2
2
H
2
p p(v)dv
(i)线型函数
g(v, v0 )
p(v) p
(ii)满足归一化条件:
g(v, v0 )dv
p(v) p
dv
p Dp
1
(iii)谱线的线宽:g (0
v 2
, v0 )
g(v0, v0 ) 2

第二章 辐射防护基础知识(三)——射线与物质相互作用

第二章 辐射防护基础知识(三)——射线与物质相互作用

种现象称为射程歧离。
– 产生这种现象的原因——
每两次碰撞间粒子穿过的距离以及每次碰撞使带电粒子失去的能 量不完全相同,因而相同能量的粒子的射程不是一个定值。由于 每个粒子都必须经过多次的碰撞,因此,各个粒子的射程间的相 互差别并不很大。重带电子粒子的射程涨落一般都很小。
3. 阻止本领
带电粒子使物质原子电离或激发而损失的能量称 为电离能量损失。 把带电粒子在物质中单位路程上的电离损失称为 电离能量损失率,又称为阻止本领。常用符号
R = 3.2 × 10
4
A
ρ
Raiv
式中,A和ρ分别表示吸收物质原子的质量数和 密度(单位为g/cm3),R的单位为cm。
2.几个重要概念 2.几个重要概念
射程和路径的区别
带电粒子的射程和路程
2.几个重要概念 2.几个重要概念
3)射程歧离
– 一组单能粒子射程的平均值称为平均射程。 – 相同能量的粒子在同一种物质中的射程并不完全相同,这
原电离—— 次级电离——由原电离产生的电子如果具有足够的动
能,它也能使原子电离
1. 作用类型 1)电离(ionization)—— 电离( 电离
δ电子——α粒子与物质原子壳层电子直接碰撞时, 可以产生高能电子的电离,出射的电子 δ电子可以使物质原子再电离或激发
带电粒子通过物质
物质中原子被电离, 物质中原子被电离,在 粒子通过的路径上形成 许多离子对: 许多离子对: 正离子和自由电子
3. 非弹性散射
非弹性碰撞——
– 当快速电子通过物质时,它与物质原子的壳层电子发生
碰撞,而体系功能不守恒,入射电子将自己的一部分能 量给于原子壳层电子,使原子发生电离或激发
– 电子——电子碰撞:实质上是静电相互作用。

成像理论第二章02

成像理论第二章02

• 当X光子进入生物组织后,与电子相互作用,形 成高速电子和散射线。 • 高速电子在通过组织时,与沿途原子相互作用, 使其电离或激发,所以这些都产生化学变化和 生物损伤。 • 有些高速电子还可以发生辐射性碰撞而产生轫 致辐射,这些轫致辐射与散射线又像原射线一 样继续与物质的原子作用,重复上述过程。 • 通常一个入射X线光子的全部能量都转移给电子, 平均需30次左右的相互作用
• 原子序数、光子能量与三种基本作用的 关系 • 在0.01~10MeV这个常见范围,几乎所 有效应都是由光电效应、康普顿效应、 电子对效应这三个基本过程产生
四、其他作用
• 1、相干散射 • 射线与物质相互作用而发生干涉的散射过程称 为相干散射。 • 否则就是非相干散射,康普顿效应是非相干散 射 • 相干散射:瑞利散射、核的弹性散射、德布罗 克散射 • 当入射光子在低能范围0.5~200keV时,瑞利 散射概率不可忽视,因此相干散射主要是指瑞 利散射
二、康普顿效应
• 1、康普顿效应又称康普顿散射,是射线光子能 量被部分吸收而产生散射线的过程。
• 具有能量为hv的入射光子与原子的轨道电子相 互作用时,光子交给轨道电子一部分能量后, 其频率发生改变并与入射方向成φ角射出(散射 光子),获得足够能量的轨道电子则脱离原子 束缚与光子入射方向成θ的方向射出(反冲电 子),这个作用过程成为康普顿效应
光电效应示意图
爱因斯坦光电方程
放出光电子的原子变为 正离子,原子处于不稳 定的激发态,其电子空 位很快被外层电子跃入 填充,同时放出特征X 线光子。有时特征X线 在离开原子前,又将外 层电子击脱,该电子称 俄歇电子
E hv EB
• 光电效应实质:物质吸收X线使其产生电离过程 • 此过程中产生次级粒子:(1)负离子(光电子、 俄歇电子)(2)正离子(失去电子的原子) (3)特征辐射 • 2、光电效应发生概率——三方面因素限制 • (1)物质原子序数Z的影响——光电效应的概 4 率与Z的四次方成正比: 光电效应概率 Z

光与物质相互作用

光与物质相互作用

F1 qE0 cos t —— 电场力
带电粒 子受力
F2 kr dr F3 dt
—— 其他电荷给的弹性力
—— 电磁辐射阻尼力
d2 r F2 F2 F3 m dt2
d2 r dr 2 2 0 r f 0 cos t dt2 dt
k 0 m

2m
固有频率 阻尼系数
稳态解
r (t ) Acos(t )
qE0 f0 m
1
稳态解
r t A cos t
qE00/ m f
2 tan 2 0 2
A

2

2 2 0
2cos t m
当光束通过光学性质均匀的介质如玻璃纯水时在光束的侧面观察几乎看不到光但当一束太阳光射入有烟雾的室内或混浊的水中时我们从侧面也可以看到光束的行径这是由于光被混浊物质中的小微粒向各个方向散射所致
第 15 章 光与物质相互作用
光与物质相互作用:光的散射、吸收和色散 15.1 分子光学的基本概念(Concepts of molecule optics) 一、 电偶极子模型
傍晚
中午
散射!
清晨
在地球上,清晨阳光穿过大气的距离较中午长,所 以被散射掉的短波成分更多——朝阳、夕阳呈红色。
6
宇航员看到的太空为什么是黑色的?为什么天空总是蔚蓝色的?为什么早晨 或傍晚看到的太阳呈红色而正午的太阳呈白色?如果地球表面没有大气,天 空将是什么样子?宇航员在太空中看到的天空又是什么样子?
媒质的折射率随光的波长而变化的现象称为色散
n
棱镜光谱
1、任何光学材料都有色散。
2、正常色散: n 3、反常色散:处于吸收带 附近。

第2讲-光与物质的相互作用

第2讲-光与物质的相互作用

研究生课程纳米光学(Nano-Optics)第二讲:光与物质的相互作用董国艳中国科学院大学材料科学与光电技术学院1你知道吗?…光进入绝缘体(电介质)会发生什么?电解质材料是否总是透明无损耗的?23本讲内容− 电磁波的产生与传播− 麦克斯韦方程− 本构关系− 时谐场− 电介质的极化− 边界条件− 波动方程− 复介电常数3.微观和宏观材料理论− 自由和束缚电子− 绝缘体/电解质的电磁响应:Lorentz model−金属的电磁响应:Drude model (后面讲讨论)1. 电磁理论2. 材料的光学性能− 吸收4. 利用纳米结构设计光与物质相互作用的实例——生成双折射−散射−色散4①电场和磁场共存②电磁波是横波③电场和磁场方向互相垂直④和传播速度相同、相位相同⑤电磁波速⑥电磁波具有波的共性——在介质分界面处有反射和折射光计算的数学基础是电磁场理论。

由于光是电磁波,因此电磁场理论可以解释和计算光学现象。

1、电磁理论//E H k ⨯HE με=1800s m 10997921-⋅⨯==.c με真空中介质中1v εμ=E H k cn v =00μεεμ=r r με=r ε≈折射率5B电磁波的产生与传播变化的磁场激发电场:E tB ∂∂t D ∂∂变化的电场激发磁场:B EE xBB E 变化的电磁场在空间以一定的速度传播就形成电磁波.6用复数表示,平面波有如下关系exp(ia )=cos a +i sin a平面波的电场可表示为0xp(i i )(,)E r t E e k r t ω=⋅-同样,磁场的复数形式0xp(i i )(,)H r t H e k r t ω=⋅-平面电磁波平面波的电场可表示为)(0t r k E t x E ω-⋅=cos ),(E 0为振幅,t 为时间,ω为角速度,ω=2πf ,f 为频率,k 为波矢,k =2π/λ,r 为位置矢量7旋度公式怎样描述光的波动性质?(1831–1879)∇⋅D =ρext∇⋅B =0∇⨯E =-∂B /∂t ∇⨯H =∂D /∂t +J ext散度公式如果没有外部电荷和电流divergence:散度,curl:旋度,macroscopic:宏观的D=电位移矢量E=电场强度矢量,B=磁感应强度矢量H=磁场强度矢量ρext =外部电荷密度J ext =外部电流密度麦克斯韦方程7–Maxwell’s equations∇⨯H =∂D /∂t连接4个宏观场量E ,H ,D ,B ∇⋅D =0∇⋅B =0∇⨯E =-∂B /∂t 80ρ=⋅∇D t B E ∂∂-=⨯∇0=⋅∇B t D j H ∂∂+=⨯∇ 00div ρ=DtB E ∂∂-=rot 0div =B tDj H ∂∂+=0rot 散度:div = divergence旋度:rot = rotationzk y j x i ∂∂+∂∂+∂∂=∇ 算符说明:麦克斯韦电磁场方程的微分形式∇为微分算子,也称Hamilton 算子, 定义为9标量场的梯度是矢量场:k z j y i x∂∂+∂∂+∂∂=∇φφφφ),,(z y x φφ=矢量场的散度是标量场:k A j A i A A z y x++=zA y A x A A zy x ∂∂+∂∂+∂∂=⋅∇ 矢量场的旋度还是矢量场:k y A x A j x A z A iz A y A A x y z x y z )()()(∂∂-∂∂+∂∂-∂∂+∂∂-∂∂=⨯∇⎥⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎢⎣⎡∂∂∂∂∂∂=z y x A A A z y x k j i1010真空平行板电容器介电材料电场电位移极化强度金属板表面的(正的与负的)自由电荷介电材料表面的束缚电荷真空介电常数(8.85×10-12As/Vm )相对介电常数电容0εεε=r 电介质的极化11材料可按其对外电场的响应方式区分为两类:导电材料:以电荷长程迁移即传导的方式对外电场作出响应,导体中的自由电荷在电场作用下定向运动,形成传导电流。

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研究生课程纳米光学(Nano-Optics)第二讲:光与物质的相互作用董国艳中国科学院大学材料科学与光电技术学院1你知道吗?…光进入绝缘体(电介质)会发生什么?电解质材料是否总是透明无损耗的?23本讲内容− 电磁波的产生与传播− 麦克斯韦方程− 本构关系− 时谐场− 电介质的极化− 边界条件− 波动方程− 复介电常数3.微观和宏观材料理论− 自由和束缚电子− 绝缘体/电解质的电磁响应:Lorentz model−金属的电磁响应:Drude model (后面讲讨论)1. 电磁理论2. 材料的光学性能− 吸收4. 利用纳米结构设计光与物质相互作用的实例——生成双折射−散射−色散4①电场和磁场共存②电磁波是横波③电场和磁场方向互相垂直④和传播速度相同、相位相同⑤电磁波速⑥电磁波具有波的共性——在介质分界面处有反射和折射光计算的数学基础是电磁场理论。

由于光是电磁波,因此电磁场理论可以解释和计算光学现象。

1、电磁理论//E H k ⨯HE με=1800s m 10997921-⋅⨯==.c με真空中介质中1v εμ=E H k cn v =00μεεμ=r r με=r ε≈折射率5B电磁波的产生与传播变化的磁场激发电场:E tB ∂∂t D ∂∂变化的电场激发磁场:B EE xBB E 变化的电磁场在空间以一定的速度传播就形成电磁波.6用复数表示,平面波有如下关系exp(ia )=cos a +i sin a平面波的电场可表示为0xp(i i )(,)E r t E e k r t ω=⋅-同样,磁场的复数形式0xp(i i )(,)H r t H e k r t ω=⋅-平面电磁波平面波的电场可表示为)(0t r k E t x E ω-⋅=cos ),(E 0为振幅,t 为时间,ω为角速度,ω=2πf ,f 为频率,k 为波矢,k =2π/λ,r 为位置矢量7旋度公式怎样描述光的波动性质?(1831–1879)∇⋅D =ρext∇⋅B =0∇⨯E =-∂B /∂t ∇⨯H =∂D /∂t +J ext散度公式如果没有外部电荷和电流divergence:散度,curl:旋度,macroscopic:宏观的D=电位移矢量E=电场强度矢量,B=磁感应强度矢量H=磁场强度矢量ρext =外部电荷密度J ext =外部电流密度麦克斯韦方程7–Maxwell’s equations∇⨯H =∂D /∂t连接4个宏观场量E ,H ,D ,B ∇⋅D =0∇⋅B =0∇⨯E =-∂B /∂t 80ρ=⋅∇D t B E ∂∂-=⨯∇0=⋅∇B t D j H ∂∂+=⨯∇ 00div ρ=DtB E ∂∂-=rot 0div =B tDj H ∂∂+=0rot 散度:div = divergence旋度:rot = rotationzk y j x i ∂∂+∂∂+∂∂=∇ 算符说明:麦克斯韦电磁场方程的微分形式∇为微分算子,也称Hamilton 算子, 定义为9标量场的梯度是矢量场:k z j y i x∂∂+∂∂+∂∂=∇φφφφ),,(z y x φφ=矢量场的散度是标量场:k A j A i A A z y x++=zA y A x A A zy x ∂∂+∂∂+∂∂=⋅∇ 矢量场的旋度还是矢量场:k y A x A j x A z A iz A y A A x y z x y z )()()(∂∂-∂∂+∂∂-∂∂+∂∂-∂∂=⨯∇⎥⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎢⎣⎡∂∂∂∂∂∂=z y x A A A z y x k j i1010真空平行板电容器介电材料电场电位移极化强度金属板表面的(正的与负的)自由电荷介电材料表面的束缚电荷真空介电常数(8.85×10-12As/Vm )相对介电常数电容0εεε=r 电介质的极化11材料可按其对外电场的响应方式区分为两类:导电材料:以电荷长程迁移即传导的方式对外电场作出响应,导体中的自由电荷在电场作用下定向运动,形成传导电流。

电介质:在外电场作用下沿着电场方向产生电偶极矩的改变,通常是指电阻率大于1010Ω·cm 的一类在电场中以感应而并非传导的方式呈现其电学性能的物质。

在电介质中,原子、分子或离子中的正负电荷以共价键或离子键的形式被相互强烈地束缚着,通常称为束缚电荷。

在电场作用下,正负束缚电荷间发生相对偏移或极性随电场方向改变,产生感应偶极矩的现象,称为电介质的极化。

电介质的极化12电位移矢量真空电位移材料极化强度极化率相对介电常数非极性极性介电性质适用于:电机械热极化极化响应εεε=r13▪在真空中:C 0=ε0A/d▪把交变电压U =U 0e i ωt 加在这个电容器上,则在电极上出现电荷Q =C 0U ,该电容上的电流:I 0=i ωC 0U ,它与外电压相差90°的相位,是一种非损耗性的电流.▪当两电极间充以非极性的、完全绝缘的材料时,C =εr C 0,则电流变为I =i ωC U =εr I 0▪如果两电极间充以弱导电性的,或是极性的,或兼有此两种特性,那么电容器不再是理想的,存在一个来源于电荷运动的电导分量G 合成电流:I =(i ωC +G )U ;电流密度j =(i ωε+σ)E 复介电常数位移电流密度+传导电流密度14损耗角δ:tg δ=ε"/ε'由此可知,损耗由复介电常数的虚部ε"引起。

ε'相当于测得的介电常数ε(即绝对介电常数。

不说明,ε系指绝对介电常数)复介电常数如果是电荷自由,则电导G 实际上与外电压频率无关如果这些电荷是束缚电荷,则G 为频率的函数•复介电常数定义j =i ωε*E σ*=i ωε+σ(复电导率)ε*=σ*/i ω=ε+σ/i ω=ε-i σ/ω(复介电常数)电导(或损耗)是由自由电荷和束缚电荷产生,电导率本身就是一个依赖于频率的复数,所以ε*的实部不是精确地等于ε,虚部也不是精确地等于σ/ωε*=σ*/i ω=ε'-i ε"其中:ε',ε"是依赖于频率的量15constitutive relation:本构关系(物质方程),polarization:极化(矢量),magnetization:磁化(矢量)permittivity:介电常数,permeability:磁导率,flux:电/磁通量本构关系E 和D ,H 和B 的关系是什么?意义: 总电/磁通量=外场通量+物质内的极化/磁化通量极化强度00D E P E εεε=+=磁化强度真空磁导率B =μ0H +μ0M = μ0μH 相对磁导率15真空介电常数ε0=8.85⨯10-12F/m μ0=4π⨯10-7H/m–由材料的电磁响应决定。

相对介电常数16折射率:n =εμ∇⨯E =-∂B /∂t∇⨯H =∂D /∂t波动方程在各项同性介质中(ε和μ是空间独立的)得到:波动方程wave equation:波动方程,refractive index:折射率c =真空中光速:1ε0μ0根据旋度方程:变化的电场E ->变化的磁场H ->变化的电场E ()20002t t r r H E E μμεμεμ∂∇⨯∂∇⨯∇⨯=-=-∂∂()22222t c n ∂∂-=∇-⋅∇∇EE E 利用矢量微分恒等式:()2A A A ∇⨯∇⨯=∇∇⋅-∇ED r εε0=HB r μμ0=17边界条件E 1t =E 2t ,H 1t =H 2t 切向分量:法线分量:B 1n =B 2n ,D 1n =D 2nboundary condition:边界条件,tangential:切向,normal:法向如果没有外部电荷和电流18坡印廷矢量如果场矢量的每个坐标分量都随时间t 以相同的频率ω做简谐变化,这类电磁场称为时谐场.任何复杂变化的场都可以用傅里叶积分的方法分解成许多简谐场的叠加,时谐场用下式表示为坡印廷矢量是表达电磁场的能流密度瞬时值的物理量,定义为S =E ⨯H ,时间平均的坡印廷矢量为()()()(){}r H r E t t r H t r E r S ⨯=⨯=⎰Re 21)d ,(),(2120ωππ时谐场()(){}()(){})xp()xp(t i e r H t r H t i e r E t r E ωω-=-=Re ,Re ,1819时谐场波动方程解:• 如果是纵波→k (k ∙E )=k 2E →ε=0k EH因此,波动方程变为k –波矢E (r ,t )=E 0exp(i k ⋅r -i ωt )该式中,∇→i k ,∂/∂t →-i ω (自己推导)后面讨论harmonic field:简谐场,transverse wave:横波,longitudinal wave:纵波我们只考虑非磁性媒质(M=0, μ=1)()2222t c ∂∂-=∇-⋅∇∇EE E εμ()EE k E k k 222c ωε-=-⋅• 如果是横波k ∙E =00nk c k ≡=ωε20光是一种电磁波,材料的光学性能是指材料对电磁波、特别是对可见光的反应。

2、材料的光学性能固体材料光学性能的本质涉及电磁波与材料中原子、离子或电子的相互作用,其中最重要的二点是电子极化和电子的能量转换。

光束通过物质时,光束越深入物质光强将越减弱,这是由于一部分光的能量被物质所吸收,而另一部分光向各个方向散射所造成的,这就是光的吸收和散射现象。

21光的吸收光的吸收是材料中的微观粒子与光相互作用的过程中表现出的能量交换过程。

电磁波(光波)通过介质时,折射率和吸收率分别与介质的介电常数ε=ε1+iε2的实部ε1和虚部ε2直接相关,且与电磁波的频率ω有关。

21只有当入射光子的能量与材料的某两个能态之间的能量差值相等时,光量子才可能被吸收。

同时,材料中的电子从较低能态跃迁到高能态。

22光的散射根据散射前后光子能量(或光波波长)变化与否,分为弹性散射与非弹性散射σλ1∝s I 1、廷德尔散射(a 0»λ)2、米氏散射(a 0~λ,σ=0~4) 3、瑞利散射(a 0«λ,σ=4)1. 拉曼散射(光学声子) 2. 布里渊散射(声学声子)散射: 指的是光在传播中遇到不均匀结构时偏离原来的方向,主要是由反射、折射引起的。

•非弹性散射:波长(或光子能量)发生变化的散射;•弹性散射:波长(或光子能量)不发生变化,只改变方向;23•多数媒质中,介电常数ε不是常数,随入射光频率变化ω,i.e.,ε=ε(ω).•因此,D =ε(ω)E 不是线性关系;这种与频率有关的性质称为色散.•实际上任何材料都或多或少存在色散。

dispersion:色散,prism:棱镜材料的折射率从本质上讲,反映了材料的电磁结构在光波作用下的极化性质或介电特性。

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