高等传热学课件对流换热-第5章-1

第五章自然对流换热

当流体内部的温度分布或浓度分布不均匀时，会造成密度分布的不均匀，在体积力场的作用下，形成浮升力，而引起流体的流动与换热，这种现象称为自然对流。

在自然界与工程技术中，自然对流现象很多，譬如：地面与大气间温度差引起的复杂大气环流，工业排烟在大气中的混合与蔓延，工业废水在水域中的混合与扩散，各种电子器件的散热冷却，建筑物内的采暖，炉中的火焰与烟气的蔓延等。

在铸造、温控等涉及固/液相变的技术过程中，自然对流也是重要的物理过程。

与强制对流换热一样，自然对流也有层流与湍流，内部流动与外部流动的区别。

5-1 自然对流边界层分析

一、自然对流边界层的特点

以放置于静止流体中的竖壁为例。流体温度为T ∞，壁面温度为w T ，当w T T ∞>时，壁面附近的流体被加热，温度升高，密度变小，在重力场作用下产生浮力，使流体向上运动，如图。

(a) Pr 1=, ()T δδ=

(b)Pr >>1, ()T δδ>

一般来说，不均匀的温度场仅出现在离壁面较近的流体层内，表现出边界层的特性。与强制对流不同，离壁面较远的流体静止不动。

对不同类的流体，其边界层内的速度分布、温度分布及控制机理有所不同。

(a) 当Pr 1=时，T δδ=，温度分布单调，速度分布在离壁面一定距离

处取得较大值，从壁面到速度极大值处，浮升力克服粘性力产生惯性力（速度）。随着离开壁面的距离的增加，浮升力减小，但粘性力以更快的速度减小，直至为零，即在此处取得极大值。从该点向边界层外缘，由于浮升力进一步减小，不足以维持如此大的惯性，所以速度又逐渐降低。

(b)Pr >>1时，T δδ>。在T y δ<区域，浮升力克服粘性力产生惯性；在T y δ>区域浮升力为零，流体靠消耗惯性力来克服粘性力。此时，温度分布与速度分布的宽度不同。

(c) Pr <<1时，T δδ<，热扩散能力大于粘性扩散能力。在y δ<区域，

浮升力克服粘性力产生惯性力（速度），而在y δ>区域，粘性力很小，浮升力直接产生惯性力。虽然这种情况下，两种边界层的发展速度不同，但温度分布与速度分布的宽度相同。如图。

(c) Pr <<1, ()T δδ<

二、自然对流边界层微分方程组

以沿竖壁向上的层流自然对流为例，考虑二维稳态情况，无内热源及辐射换热，忽略粘性耗散、压缩功影响。

体积力g ρ向下作用于x −方向，即：x B g ρ=−。则边界层微分方程组为：

（5.1.1） 在边界层外，流体静止，有压力梯度关系：

（5.1.2）

于是，动量方程变为：

（5.1.3） 式中：()g ρρ∞−即为浮升力。可看出：

浮升力＝（密度差）•（体积力）

即流体内部不仅要有密度差，而且要受体积力的作用，二者缺一，不会产生浮升力。

三、Boussinesq 假设

由于浮升力与流体的密度变化密切相关，必须联立求解连续方程、动量方程和能量方程，即流场与温度场是强烈耦合的，使求解变得非常复杂。Boussinesq 提出在一定条件下，可以简化。

简化条件：

(1) 温度不均匀引起的容积膨胀较小，即()1w T T β∞− ；

在上述条件下，进行如下简化：

(1) 除浮升力项外，方程中其它各项的密度可视为常数，即忽略ρ变化对惯性力、连续性及对流热量传递的影响。同时忽略其它物性，如µ，p c ，λ随温度的变化。

(2) 密度变化仅为温度的函数，即

（5.1.4） 由()(p T d dT dp T p

ρρρ∂∂=+∂∂，在(1T dp p ρ∂∂ 的条件下得出。

引入容积膨胀系数：

（5.1.5） 将密度变化表示为：d dT ρρβ=−⋅⋅。当p 和T 变化不很大时，近似地有：()T T ρρρβ∞∞−=−⋅−。于是，可将浮升力项表示为：

()()g g T T ∞∞−=⋅⋅−ρρρβ （5.1.6）

于是，在Boussinesq 假设下，竖壁自然对流边界层微分方程组为：

（5.1.7）

z Boussinesq 假设的物理含义：

布氏涅斯克假设说明，在流体内部，ρ变化很小，以至于方程中各项的ρ可用常物性代替，但即使这样小的ρ变化，也足以使浮升力项()g ρρ∞−与粘性力()u y y

µ∂∂∂∂、惯性力[]u u u v x y ρ∂∂+∂∂量级相当。 是否采用B 氏假设应注意：

(1) 大温差()w T T ∞−或β较大时，布氏涅斯克假设不成立，应按变物

性处理。

(2) 布氏涅斯克假设仅是为了分析方便提出的，数值计算中不必采

用。