量子力学中的表象
合集下载
相关主题
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
由于刚开始学习时，觉得表象的概念不是很容易 理解，特别是动量表象、能量表象的意义。因此 查阅了相关资料，并作了如下总结。
什么是表象？
体系的态可以用以坐标为变量的波函数ψ (x,t)来描写，力学量则以作用在 这种波函数上的算符（量子力学中的算符代表对波函数的一种运算）来表 示，这是量子力学中态和力学量的一种具体表述方式。态还可以用其他变 量的函数作为波函数来描写体系的状态。
( x, t ) an (t )un ( x)
n
上式两边乘
即
，再对x变化整个空间积分
n n
( x, t )um ( x)dx um ( x)un ( x)an (t )dx an (t ) mn am (t )
an (t ) ( x, t )un ( x)dx 其物理意义是，体系处在ψ (x,t)所描述的状态时，力学量Q具有确定值 Qn的几率为 2
微观粒子体系的状态（量子态）和力学量的具体表示形式称为表象。 常用的表象有坐标表象、动量表象和能量表象。 而研究量子力学规律的各种表示形式以及这些不同形式之间的变换的理论， 则称为表象理论。
态的表象
体系的态既可用以x（表示全部坐标变量）为变量的波函数ψ (x,t)来描 写，也可用以动量p为变量的波函数c(p,t)来描写。ψ (x,t)和c(p,t)之 间的变换关系是 ( x, t ) c( p, t ) p ( x)dp
c( p, t ) ( x, t ) p ( x ) dx
式中
是动量的本征函数，
p ( x)
1 ipx / e (2)1/ 2
称ψ (x,t)是在坐标表象中的波函数，而c(p,t)是同一态在动量表象中的 波函数。 由ψ (x,t)可知，粒子坐标在x到x+dx之间的概率
{Fmn}就是算符 在Q表象中的表示。
)un ( x)dx, (m 1,2, ) x
{Fmn}可排列为一矩阵，Fmn代表第m行n列元素，
F11 F21 {Fmn } Fn1 F12 F22 Fn 2 F1n F2 n Fnn
) ( x, t ) x
b (t )u ( x) a (t ) F ( x,i x ) u ( x)
n n n n n n
以
乘等式两边，再对整个空间积分，得 bm (t ) Fmn an (t ), (m 1,2, )
n
其中
Fmn um ( x) F ( x,i
在
的本征值组成连续谱的情况下，
F ' u ' ( x) F ( x,i
)u ( x)dx x
也可看作是矩阵元。 如动量表象中算符 的矩阵元为
Fp ' p p ' ( x ) F ( x, i
ห้องสมุดไป่ตู้
) p ( x ) dx x
坐标表象中，算符
的矩阵元为
算符的表象
描写力学量的算符的表示方式随表象不同而改变。 设在x表象中，算符 作用于波函数ψ (x,t)后得到一新的波函数
( x, t ) F ( x,i
并设在Q表象中波函数ψ (x,t)和Φ （x,t）分别以{a1(t),a2(t),…,an(t),…} 和{b1(t),b2(t),…,bn(t),…}表示,un(x)为 本征函数，则可得
( p' p)e iEp't /
在动量表象中，粒子具有确定动量p’的波函数是以动量p为变量的δ 函 数。 那么，态在任意力学量Q的表象中的描写方式又是什么样呢？ 设力学量Q具有分立的本征值Q1,Q2,…Qn…，对应的本征函数为 u1(x),u2(x),…,un(x),…,并组成正交归一的完全系。将态在坐标表象 中的波函数ψ (x,t)按{un(x)}展开成
( x, t ) a (t )u (t )d
aλ (t)就是Q表象中的波函数，坐标表象、动量表象就属于这类表象。 从上面的叙述可以看出，同一状态可以用不同表象中的波函数来描写。表 象的概念与几何学中坐标系的概念类似。 一个特定的Q表象→一个特定的坐标系 本征函数→基矢 波函数是态矢量ψ 在各基矢方向“分量”→坐标分量
w( x, t )dx ( x, t ) dx
2
由c(p,t）可知，粒子动量在p到p+dp之间的概率
w( p, t )dp c( p, t ) dp
2
如果ψ (x,t)所描写的状态是具有动量p’的自由粒子的状态，即 ψ (x,t)=ψ p’(x,t),则
iEp't / c( p, t ) p' ( x, t ) dx p ( x)dx p ' ( x) p ( x)e
Fx ' x ( x' x' ' ) F ( x,i
F ( x' ,i
) ( x x' ) x'
) ( x x' ' )dx ' ' x' '
参考文献 周世勋 《量子力学》 曾谨言 《量子力学》卷Ⅰ
还有百度百科等网上资源
w(Qn , t ) an (t )
可以用一组数
an (t ) (a1 (t ), a2 (t ), , an (t ), )
代替ψ (x,t)描写该状态。称{an（t）}是该状态在Q表象中的波函数。
如果Q的全部本征值Qλ 组成连续谱，对应本征函数是uλ （x）则ψ (x,t)按 uλ （x）展开的式子为
什么是表象？
体系的态可以用以坐标为变量的波函数ψ (x,t)来描写，力学量则以作用在 这种波函数上的算符（量子力学中的算符代表对波函数的一种运算）来表 示，这是量子力学中态和力学量的一种具体表述方式。态还可以用其他变 量的函数作为波函数来描写体系的状态。
( x, t ) an (t )un ( x)
n
上式两边乘
即
，再对x变化整个空间积分
n n
( x, t )um ( x)dx um ( x)un ( x)an (t )dx an (t ) mn am (t )
an (t ) ( x, t )un ( x)dx 其物理意义是，体系处在ψ (x,t)所描述的状态时，力学量Q具有确定值 Qn的几率为 2
微观粒子体系的状态（量子态）和力学量的具体表示形式称为表象。 常用的表象有坐标表象、动量表象和能量表象。 而研究量子力学规律的各种表示形式以及这些不同形式之间的变换的理论， 则称为表象理论。
态的表象
体系的态既可用以x（表示全部坐标变量）为变量的波函数ψ (x,t)来描 写，也可用以动量p为变量的波函数c(p,t)来描写。ψ (x,t)和c(p,t)之 间的变换关系是 ( x, t ) c( p, t ) p ( x)dp
c( p, t ) ( x, t ) p ( x ) dx
式中
是动量的本征函数，
p ( x)
1 ipx / e (2)1/ 2
称ψ (x,t)是在坐标表象中的波函数，而c(p,t)是同一态在动量表象中的 波函数。 由ψ (x,t)可知，粒子坐标在x到x+dx之间的概率
{Fmn}就是算符 在Q表象中的表示。
)un ( x)dx, (m 1,2, ) x
{Fmn}可排列为一矩阵，Fmn代表第m行n列元素，
F11 F21 {Fmn } Fn1 F12 F22 Fn 2 F1n F2 n Fnn
) ( x, t ) x
b (t )u ( x) a (t ) F ( x,i x ) u ( x)
n n n n n n
以
乘等式两边，再对整个空间积分，得 bm (t ) Fmn an (t ), (m 1,2, )
n
其中
Fmn um ( x) F ( x,i
在
的本征值组成连续谱的情况下，
F ' u ' ( x) F ( x,i
)u ( x)dx x
也可看作是矩阵元。 如动量表象中算符 的矩阵元为
Fp ' p p ' ( x ) F ( x, i
ห้องสมุดไป่ตู้
) p ( x ) dx x
坐标表象中，算符
的矩阵元为
算符的表象
描写力学量的算符的表示方式随表象不同而改变。 设在x表象中，算符 作用于波函数ψ (x,t)后得到一新的波函数
( x, t ) F ( x,i
并设在Q表象中波函数ψ (x,t)和Φ （x,t）分别以{a1(t),a2(t),…,an(t),…} 和{b1(t),b2(t),…,bn(t),…}表示,un(x)为 本征函数，则可得
( p' p)e iEp't /
在动量表象中，粒子具有确定动量p’的波函数是以动量p为变量的δ 函 数。 那么，态在任意力学量Q的表象中的描写方式又是什么样呢？ 设力学量Q具有分立的本征值Q1,Q2,…Qn…，对应的本征函数为 u1(x),u2(x),…,un(x),…,并组成正交归一的完全系。将态在坐标表象 中的波函数ψ (x,t)按{un(x)}展开成
( x, t ) a (t )u (t )d
aλ (t)就是Q表象中的波函数，坐标表象、动量表象就属于这类表象。 从上面的叙述可以看出，同一状态可以用不同表象中的波函数来描写。表 象的概念与几何学中坐标系的概念类似。 一个特定的Q表象→一个特定的坐标系 本征函数→基矢 波函数是态矢量ψ 在各基矢方向“分量”→坐标分量
w( x, t )dx ( x, t ) dx
2
由c(p,t）可知，粒子动量在p到p+dp之间的概率
w( p, t )dp c( p, t ) dp
2
如果ψ (x,t)所描写的状态是具有动量p’的自由粒子的状态，即 ψ (x,t)=ψ p’(x,t),则
iEp't / c( p, t ) p' ( x, t ) dx p ( x)dx p ' ( x) p ( x)e
Fx ' x ( x' x' ' ) F ( x,i
F ( x' ,i
) ( x x' ) x'
) ( x x' ' )dx ' ' x' '
参考文献 周世勋 《量子力学》 曾谨言 《量子力学》卷Ⅰ
还有百度百科等网上资源
w(Qn , t ) an (t )
可以用一组数
an (t ) (a1 (t ), a2 (t ), , an (t ), )
代替ψ (x,t)描写该状态。称{an（t）}是该状态在Q表象中的波函数。
如果Q的全部本征值Qλ 组成连续谱，对应本征函数是uλ （x）则ψ (x,t)按 uλ （x）展开的式子为