光在各向异性介质中的传播

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光波在非线性介质中传播的基本方程(1)光波在各向异性晶体中的传播特性

光波在非线性介质中传播的基本方程(1)光波在各向异性晶体中的传播特性
非线性光学系列课程---
第三章 光波在非线性介质中传播
的基本方程
3.1 光波在各向异性晶
体中的传播特性
3.1.1 光波在晶体中传 播的解析法描述
介电常数张量
七大晶系
七大晶系的介电常数张量
晶体中的麦克斯韦方程组
Fresnel方程
双正交条件
光电场矢量方向和电位移矢量方向
光在晶体中的传播规律
利用折射率椭球确定单轴晶 体的光学特性
利用折射率椭球确定单轴晶 体的光学特性
利用折射率椭球确定双轴晶 体的光学特性
利用折射率椭球确定双轴晶 体的光学特性
利用折射率椭球确定双轴晶 体的光学特性
利用折射率椭球确定双轴晶 体的光学特性
折射率曲面
利用折射率曲面确定单轴晶 体的光学特性
利用折射率曲面确定双轴晶 体的光学特性
利用折射率椭球确定单轴晶 体的光学特性
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晶体在各向同性介质中的传播
光在单轴晶体中的传播
光在单轴晶体中的传播
光在单轴晶体中的传播
光在单轴晶体中的传播
光在单轴晶体中的传播
光在双轴晶体中的传播
光在双轴晶体的传播
光在双轴晶体中的传播
3.1.2 光波在晶体中传 播的几何法描述
两种几何描述方法
折射率椭球
折射率椭球
利用折射率椭球确定各向同 性介质的光学特性

28第4章光在各向异性介质中的传输特性

28第4章光在各向异性介质中的传输特性
此外,由固体物理学知道,不同晶体的结构具有不同的空 间对称性,自然界中存在的晶体按其空间对称性的不同,分为 七大晶系:立方晶系;四方晶系;六方晶系;三方晶系; 正 交晶系;单斜晶系;三斜晶系。由于它们的对称性不同, 所 以在主轴坐标系中介电张量的独立分量数目不同。三斜、单斜
和正交晶系中,主介电系数ε1≠ε2≠ε3,这几类晶体在光学
第 4 章 光在各向异性介质中的传输特性
1)各向同性介质或立方晶体
各向同性介质或立方晶体的主介电系数ε1=ε2=ε3=n02。
D D1 D2 D3
01E1 0 2 E1 0 3 E1 0n02 E
在各向同性介质或立方晶体中,沿任意方向传播的光波 折射率都等于主折射率n0 ,即光波折射率与传播方向无关。
第介4电章常光数在各 向异0性r介质是中二的阶传张输量特。性(4-14)式的分量形式为
Di 0 ij E j
j
i, j=1, 2, 3
(4-15)
即电位移矢量D的每个分量均与电场矢量E的各个分量线性相关。 在一般情况下,D与E
第 4 章 光在各向异性介质中的传输特性
又由光的电磁理论,晶体的介电张量
应于每一个光线方向s,只允许有两个特定振动方向的线偏振光 (两个本征模式)传播,这两个光的E矢量相互垂直(因而振动面
相互垂直),并且,在一般情况下,有不同的光线速度,不同的 波法线方向和不同的折射率。
第 4 章 光在各向异性介质中的传输特性 3. 光在几类特殊晶体中的传播规律
上面从麦克斯韦方程组出发,直接推出了光波在晶体中传 播的各向异性特性,并未涉及具体晶体的光学性质。下面, 结 合几类特殊晶体的具体光学特性,从晶体光学的基本方程出发, 讨论光波在其中传播的具体规律。
1 v12

光场传播中的各向异性与介质关系

光场传播中的各向异性与介质关系

光场传播中的各向异性与介质关系光的传播是一种波动现象,在不同的介质中会发生各向异性的现象。

各向异性是指光在不同方向上具有不同的传播速度、相位和偏振状态。

介质的特性对于光的传播过程有着重要的影响,本文将探讨光场传播中的各向异性与介质关系。

在自然界中,许多晶体材料和液晶等介质都表现出各向异性的特性。

晶体的各向异性与其晶体结构有关,由于晶体结构中存在着空间缺陷和非周期性排列,导致光在不同方向上的传播速度和相位差异。

这种各向异性可以通过折射率张量来描述,折射率张量是一个二维或三维矩阵,用来表示晶体中各个方向上的折射率。

对于液晶等向异性材料,其各向异性主要来源于分子结构的非均匀性。

液晶分子具有一定的有序排列,但在不同方向上有不同的取向。

当光穿过液晶材料时,由于折射率的不同,光会发生偏折现象。

根据液晶分子排列的不同方式,可以分为向列型和扭曲析线型两种液晶,它们在光场传播中的各向异性表现出不同的特点。

光场的各向异性包括了光速的差异、色散特性的不同以及偏振态的变化。

对于折射率不变的介质来说,光速在各个方向上都是一样的,此时的各向异性主要体现在色散特性和偏振态上。

色散是指不同频率的光在介质中传播速度的差异,由于介质的折射率随频率而发生变化,导致不同频率的光具有不同的传播速度。

偏振态的各向异性是指光在介质中的偏振状态随传播方向的变化。

光的偏振可以看作是电场矢量在空间中的方向,有竖直、水平、倾斜等不同的取向。

当光穿过具有各向异性的介质时,其偏振态会发生变化,这种现象称为偏振态的旋转。

各向异性对光的传播过程产生的影响是多方面的。

首先,它会导致光的传播方向和路径发生改变,使得光线偏离直线传播的路径。

其次,各向异性会引起光的折射和反射现象发生变化。

在光与介质界面发生折射时,光线的传播方向和偏振态会发生改变。

对于反射现象来说,入射光的偏振态在反射过程中也会发生旋转,这种现象在液晶显示器中得到了广泛的应用。

在光学器件中,光的各向异性也被用来实现光的调控和操作。

第四章_各向异性介质中的光波详解

第四章_各向异性介质中的光波详解

4.1.1 偏振光与自然光
光的传播与偏振
想一想
椭圆偏振光?
椭圆偏振光
4.1.1 偏振光与自然光
完全偏振光 线偏振光 圆偏振光 椭圆偏振光
自然光
在垂直光传播方向的平面上,所有方向均 有横振动,各个方向的振动幅度均相等,形成 如图所示的轴对称振幅分布。
4.1.1 偏振光与自然光
部分偏振光:自然光+完全偏振光
晶体光学与各向同性的光学: 相同:以麦克斯韦方程和物质方程为基础; 唯一不同:
D与E的关系。
晶体的介电张量
各向同性介质: D E 0r E 为常数
各向异性介质
D ij E 0 (r )ij E
xx yx
xy yy
xz yz
极化(偏振)与各向异性(双折射)
极化(偏振)与各向异性(双折射)
外加电场下,介质分子的极化与物质本身结构有关
无极分子
l
正负电荷被拉开距离
有极分子
重新排列
电荷=束缚电荷+自由电荷
E
/0
f
P 0
P 束缚电荷,与介质极化有关
偶极子
产 均匀
生 剩
介质

界面上 产生剩 余电荷
电 荷 非均 内部产
匀介 生剩余
量)
Dx Dy
0
xx yx
xy yy
xz yz
Ex Ey
Dz
zx zy zz Ez
0
xx yx
xy yy
xz yz
zx zy zz
J与E的关系
J J
x y
xx yx
xy yy
xz yz
Ex
Байду номын сангаас

《物理光学》学习指南

《物理光学》学习指南

“物理光学”是哈尔滨工业大学航天学院电子科学与技术和光学工程专业的一门最重要的专业必修基础课,是物理电子学、光学工程和仪器科学与技术等学科的考研专业基础课。

本课程作为一门重要的专业基础课,以光的电磁理论为理论基础,着重讲授光在各向同性介质、各向异性介质中的传播规律,光的干涉、衍射、偏振特性,以及光的吸收、色散、散射现象。

其教学目的是使学生深入了解并熟练掌握物理光学的重要知识,掌握重要的分析问题的方法,培养学生运用光学知识,解决后续课程以及今后工作中所遇有关问题的能力。

重点内容及学时分布:第一章光波的表示及在各向同性介质中的传播特性(共10学时)重点内容:单色平面光波的复数表示及复振幅;复色光波的相速度和群速度;光波的横波性及偏振特性;菲涅耳公式;反射率和折射率;反射光和折射光的相位特性;反射和折射的偏振特性。

第二章光的干涉(共10学时)重点内容:双光束干涉(包括杨氏干涉、等倾干涉、等厚干涉、牛顿环);平行平板的多光束干涉;典型干涉仪及其应用(主要是迈克尔逊干涉仪和F-P干涉仪;光的相干性(空间相干性和时间相干性)。

第三章光的衍射(共10学时)重点内容:衍射的基本理论;夫琅和费衍射(包括夫琅和费矩形孔衍射、圆孔衍射、单缝衍射、多缝衍射);光学成像系统的分辨本领;菲涅耳衍射及波带片;光栅方程及闪耀光栅。

第四章光波在各向异性介质中的传播特性(共10学时)重点内容:晶体的介电张量;晶体光学的基本方程;菲涅耳方程(包括波法线菲涅耳方程和光线菲涅耳方程);光在晶体中的传播的几何法描述;平面光波在晶体界面上的反射和折射(重点是要确定单轴晶体中o光和e光的光线传播方向);晶体的光学元件(包括棱镜和波片);晶体的偏光干涉。

第五章晶体的感应双折射(共4学时)重点内容:晶体的线性电光效应(主要是KDP晶体的线性电光效应);晶体的旋光效应(主要是旋光效应的解释及法拉第隔离器)。

第六章光的吸收、色散和散射(共4学时)光与介质相互作用的经典理论;光的吸收定律及吸收光谱;光的色散(主要内容是正常色散、反常色散及色散率);光的散射(主要是瑞利散射和米氏散射)。

光在各向异性介质中的传播

光在各向异性介质中的传播

cos4
2n
, ,
In
I0
cos 2 n
2n
,
由题意:In cos2n 0.95 两边取对数: 2n lncos ln0.95
I0
2n
2n
2n lncos 2n ln[1 1 ( )2 ] 2n[ 1 ( )2 ] 1 ( )2
2n
2 2n
2 2n
n2
1 ( )2 ln0.95
双轴晶体
(方解石、石英、红宝石) (云母、硫磺、蓝宝石)
102° 102°
102°
方解石晶体
晶体的主截面:
78° 78° 102°
由任一光轴与晶体解理面法线决定的平面;
光轴
光线的主平面:
晶体内任一光线与光轴决定的平面。
109°
e
o光振动方向垂直于其主平面,e光振 动方向在其主平面内。
一般,o光、e光主平面不重合。
光在各向异性介质中的传播
当入射角为布儒斯特角时,反射光虽为线偏振光,但强度较 弱;折射光虽强,但只是部分偏振光。
若使用玻璃片堆:
⑴ 可加强反射线偏振光的强度; ⑵ 可提高透射光的偏振化程度。
光在各向异性介质中的传播
例题 8-5:
一束光由空气入射到折射率 n=1.40 的液体 上,反射光是完全偏振光,问此光束的折射 角为多少?
1 2
I自
1
Imax
1 2
I自
I线
5
解得: I线 2I自
I线
2 3
I总
I自
1 3
I总
•光在各向异性介质中的传播
例题 8-3:
透光轴相互垂直的两偏振片之间插入第三块偏振片,
求当透射光强为入射光强的 ⅛时,插入的一块偏振片

各向异性介质中的傍轴光束的传输研究的开题报告

各向异性介质中的傍轴光束的传输研究的开题报告

各向异性介质中的傍轴光束的传输研究的开题报告一、研究背景傍轴光束指的是光束的旋转轴与传播方向不重合,因此在各向异性介质中的传输会发生旋转。

这种现象在生物医学成像、通信、激光加工等领域中都有着重要应用。

然而,各向异性介质的传输特性相对复杂,因此对傍轴光束在这种介质中的传输规律进行研究具有重要的理论和实际价值。

二、研究目的本研究旨在探究傍轴光束在各向异性介质中的传输特性,并开发相应的理论模型和数值方法,以便正确地描述傍轴光束在实际应用中的传输规律。

三、研究内容1. 各向异性介质中光传输的基本理论和模型。

2. 傍轴光束在各向异性介质中的传输规律及其数值计算方法。

3. 实验验证傍轴光束在各向异性介质中的传输规律。

4. 探究不同参数对传输规律的影响,并仿真分析其影响因素。

5. 应用研究成果开发新的傍轴光束传输和调控技术。

四、研究方法1. 分析各向异性介质中的光传输理论和模型,建立傍轴光束的传输模型。

2. 结合数值计算方法,求解傍轴光束在各向异性介质中的传输规律。

3. 设计实验验证传输规律,并与理论计算结果进行比较分析。

4. 探究不同参数对传输规律的影响,并进行仿真分析。

5. 根据研究成果,开发新的傍轴光束传输和调控技术。

五、研究意义本研究有助于深入了解各向异性介质中傍轴光束的传输特性,探究不同参数对传输规律的影响,发展新的傍轴光束传输和调控技术,提高各种应用中的成像、通信、激光加工等效率和精度。

六、预期成果1. 提出基于数值模拟的傍轴光束传输规律及其计算方法。

2. 经实验验证,提出各向异性介质中傍轴光束传输的理论模型。

3. 探究不同参数对传输规律的影响,并进行仿真分析。

4. 基于研究成果,开发新的傍轴光束传输和调控技术。

七、进度安排第一年:理论分析及数值计算方法的建立和验证;第二年:实验验证和不同参数对传输规律的影响探究;第三年:研发新的傍轴光束传输和调控技术,并进行测试和应用研究。

八、参考文献1. 华阳等. 各向异性介质中光束的传输[J]. 中国科学技术大学学报, 2020, 50(2): 154-158.2. 李莉等. 傍轴光束在液晶介质中的传输特性研究[J]. 光学精密工程, 2019,27(10): 2491-2496.3. 郑洁等. 傍轴光束在光子晶体介质中的传输规律研究[J]. 中国物理B, 2018, 27(9): 93403.。

研究光在不同介质中的传播行为

研究光在不同介质中的传播行为

研究光在不同介质中的传播行为从古至今,光一直被视为自然界中的一种重要现象。

人们发现,光是由一系列电磁波构成的,因此,光的传播行为受到物质介质的限制。

这篇文章将探讨,光在不同介质中的传播行为,并说明这些行为对人类有什么意义。

一、光在真空中的传播行为光在真空中传播时,其速度接近于光速,即299792458米/秒。

这个速度是所有介质中光速的高度,因为真空中不存在分子和原子,所以不会有任何物理障碍来阻碍光线的传播。

这也是为什么我们常常使用真空中光的速度来定义许多国际标准的原因。

二、光在空气中的传播行为空气是最常见的介质之一,空气中的分子和原子与真空中的分子和原子数量相比较少,因此,光线在空气中的传播速度较快。

空气中的分子和原子对光线的传播有一定影响,但相对于其他介质,这种影响程度较小。

但是,空气中的粉尘、湿气、和烟雾等,会散射光线,降低其传播效率。

三、光在水中的传播行为水是另外一种常见介质,它是一种比空气密集得多的物质。

由于这种密集性质,光线在水中的传播速度约为真空中的2/3长,并且在水中波长比在空气或真空中更短。

这是因为水分子密度高,相互之间的相互作用影响光通过介质的能量损失。

四、光在玻璃中的传播行为玻璃的密度比空气和水高得多,也比水分子之间的相互作用更强,因此,光经过玻璃的传播速度最慢。

在玻璃中传播的光线具有更长的波长,伴随着各向异性,这是由于玻璃中分子的各向异性,引起光线在其内部的传播方向变化。

五、光在晶体中的传播行为不同于玻璃,晶体有多个不同的晶体格结构,它们可能会在不同方向上对光发挥不同的影响。

这个特性称为光学双折射,晶体中的光在传播中可能沿不同方向振动。

这是由于光子与晶体之间产生的相互作用,使得光的传播速度和振动方向受到晶体结构的限制。

六、结论总的来说,光在不同介质中的传播行为受到物理和化学特性的影响,这种影响可能存在于空气、水、玻璃、晶体和其他各种物质中。

深入研究光在介质中的传播行为,将有助于更好地认识自然界的真正本质,也有助于理解我们周围世界的运作方式。

光在各向异性介质中的传播特性

光在各向异性介质中的传播特性

93
eff
o
e e
( 2) eff
2
0 eff
eff
eff
o e
e e
eff
e o
eff
e
o o
e + o →o
deff = a o d : a ea o
国 k a 数 -主轴x、y、z的单位矢量 ,a ,a 家 θ 自 cosφ , o = 0 o = sin φ , o = a 理 然 e 学 科 e = cosφ cosθ , e = sin φ cosθ o 部 学 ao φ e = sinθ 实 基 验 x金 ▲利用上述一些关系式,即可 物 委 针对各种不同对称性的晶体,理 员 计算出各种允许偏振配置时 讲 会 的有效非线性系数 习 班
( 2) i 1 2 j ,k 0 ijk j 1 k 2 ( 2) i j ,k 0 ijk j k
89
(4.5)
国 家 i, j , k 数 自 ∵ d = d 故习惯用两脚标的 d 代替三脚标的 d (= d ) 理 (22), 然 (23)及(32), (13)及(31), (12)及(21) ( jk ) = (11), 学 (33),科 ↓ ↓ ↓ ↓ ↓ ↓ 部3 学 l = 1 2 6 实 4基 5 d =d =d 验 金 物 d 委 d d d d d 理 d 员(4.7) d = d d d d d讲 会 d d d d d d习 班 和频及倍频极化又可用含矩阵 d 的公式分别表示为:
5 单轴晶与双轴晶 晶体光轴-沿该方向传播的光波不存在双折射(即 两个本征折射率相等) 单轴晶: n1 = n2 ≠ n3 只有一个光轴(就是z轴)
1 2 o 3 e e o e o 1 2 3 o

各向异性介质中的光传输

各向异性介质中的光传输

各向异性介质中的光传输光是一种电磁波,它的传输速度在真空中达到了299,792,458米/秒。

然而,在不同介质中传输时,其速度和方向会受到影响,这就是各向异性介质中的光传输。

各向异性介质是指在不同方向上具有不同的物理性质的物质。

在这些介质中,光传输的速度不仅取决于介质本身的特性,还与光线经过的方向有关,因此我们需要更深入地研究它们的特性和行为。

首先,各向异性介质对于光的传输速度会产生不同程度的影响。

一些晶体和液晶都是各向异性材料,它们可以导致光线在不同方向上产生不同速度的折射。

与此相比,空气和水等同向性介质在所有方向上都有相同的物理性质,因此光线不会产生速度差异,其折射率是具有相同数值的标量。

由于这种差异,各向异性介质的光线传输需要更加精确地进行监测和分析。

其次,各向异性介质的光学性质在不同的方向上也可能会发生变化。

我们经常使用的偏振片就是一种各向异性材料的表现。

当光线通过偏振片时,它只能通过偏振方向与偏振片相同的光线才能通过。

在这种材料中,光线的振动方向是各向异性的,因此需要引入一些特殊的技术和装置来控制和处理这些材料。

比如,在一些光学显微镜中,我们需要使用偏振器来控制光线的振动方向,以便获取更加清晰的图像。

各向异性介质中的光传输还受到其他因素的影响。

例如,当光线穿过晶体或液晶时,它的传输速度和振动方向都会受到晶体的内部结构、形状和温度的影响。

此外,光线在穿过各向异性介质时可能会发生双折射现象。

这意味着同一条光线会分裂成两个光线,振动方向不同,速度也不同。

这种现象对于光学显微镜和显像设备等具有高精度要求的应用非常重要。

总之,各向异性介质中的光传输是一个具有挑战性的课题。

我们需要深入研究这些材料的特性和行为,以应用于现代光学技术和设备。

同时,我们也需要开发新的技术和方法来解决各向异性介质中的光传输问题。

虽然这是一项挑战性的任务,但我们相信通过科学研究和努力,我们可以克服这些难题,实现更高的光学性能和更广泛的应用。

各向异性介质中的电磁波传输特性分析

各向异性介质中的电磁波传输特性分析

各向异性介质中的电磁波传输特性分析电磁波作为一种波动性质的物理现象,存在于我们生活中的无数方面。

然而,在特殊的介质中,电磁波的传播方式会发生明显的变化,这种介质被称为各向异性介质。

本文将就各向异性介质中的电磁波传输特性进行分析。

1. 各向异性介质的定义各向异性介质是指在其物理性质沿不同方向存在着差异,如折射率、介电常数、磁导率等。

根据折射率的不同而言,通常将各向异性介质分为单折射体和双折射体两类。

单折射体的折射率在不同方向上完全相等,例如普通的空气、金属等,这种介质中的电磁波传输没有任何特殊性质。

而双折射体的折射率不同,这种介质中的电磁波传输就会呈现出各种复杂的现象。

2. 各向异性介质中的电磁波传输特性在各向异性介质中,电磁波的速度和方向与波的振动方向密切相关。

我们知道,光是一种横波,振动方向与传播方向垂直,即电矢量与磁矢量的方向垂直。

然而,在各向异性介质中,电矢量和磁矢量的振动方向可能不再垂直。

当电矢量和磁矢量的振动方向均与介质的主轴方向相同时,这种电磁波被称为主波。

与此同时,在各向异性介质中,还存在一种称为副波的电磁波,它的振动方向与介质主轴不同,振幅较小,传输距离较短。

在双折射体中,当光线沿着介质的主轴方向传播时,不会发生任何折射,这时,光线的传播速度被称为普通光波速度。

当光线不沿着主轴方向传播时,则会发生折射,这时,光线的传播速度被称为非普通光波速度。

因此,在双折射体中,一束光线会分成两束光线,分别沿着普通和非普通光波速度传播。

3. 各向异性介质中的色散现象在普通介质中,电磁波的传播速度与频率无关,而在各向异性介质中,则会发生色散现象。

色散现象是指不同频率的电磁波在各向异性介质中传播的速度具有不同的关系。

简单来说,就是不同频率的电磁波在各向异性介质中会有不同的折射率。

4. 应用和展望各向异性介质在光通信、光学成像、光学芯片等领域中有着广泛的应用。

例如,在LCD液晶显示器中,就使用了各向异性介质来实现液晶分子的定向,从而实现光的控制和调节。

高等光学-光在各向异性介质中的传播2-电光效应

高等光学-光在各向异性介质中的传播2-电光效应

1二、主要内容电光效应:由电场引起的折射率变化; 磁光效应:由磁场引起的折射率变化; 弹光效应:由应力引起的折射率变化。

—>外界的各种因素引起晶体介电系数ε变化—>引起折射率n变化—>改变光的传播性质感应双折射:rr n με=++221E n ε()2312n n bE aE ++=二次电光效应/克尔效应(KDP(磷酸二氢钾)晶体外形图●光轴方向:x3轴;●四次旋转-反演对称轴:●二次旋转对称轴:KDP晶体外形图KDP晶体的线性电光张量:外加电场E 后,KDP晶体的折射率椭球方程为222222++n z n y n x eo oKDP晶体外形图由偏振光干涉理论:()hUdn d n n oe o λγπλπ32+-=纵向泡克尔斯效应横向泡克尔斯效应()hUdn d n n oe o λγπλπ32+-=光波传播方向与外电场方向垂直,无需透明电极有关,可提高d/h 来降低半波电压;存在自然双折射引起的相位差,易受温度影响。

-光波x’1x’1x’3DV yz yx zV通过检偏器输出的光强I与通过起偏器输入的光强I0之比I/I0为:δI光束通过玻璃光楔后的偏转若光线沿x 2′轴方向入射,振动方向为x 1′轴方向,则根据前面的分析可知:光在下面棱镜中的折射率为:在上面棱镜中,由于电场与该棱镜的x 3方向相反,所以折射率为:因此,上下光的折射率之差为:光束穿过偏振器后的偏转角为:式中,h 为x 3方向晶体宽度,l 为光线传播方向晶体的长度。

3633'121E n n n o o γ+=↓3633'121E n n n o o γ-=↑3633'1'1E n n n n o γ-=-=∆↓↑36333633U n Dhl E n D l o o γγθ==41The end。

第四章 光在各向异性介质中的传播

第四章 光在各向异性介质中的传播
ij ji
即介电张量是对称二阶张量。 • 经过主轴变换后,介电张量可以表示为
x 0 0 0
y 0
0 0 z
x , y , z :主介电常数
ni i
i x, y, z :主折射率
x y z :各向同性介质
j
i , j x, y, z
xx Dx D y 0 yx zx Dz
xy xz E x yy yz E y zy zz Ez
通常情况下,电位移 矢量 D 和电场矢量 E 具有不同方向。
• 晶体结构的特点:组成晶体的各基元(原子、分子 、离子或其集团)在空间排列组合时,表现出一定 的空间周期性和对称性。 • 上述结构特点导致了晶体宏观性质的各向异性,自
然,其光学特性也就表现出各向异性。
• 光的偏振与各向异性的晶体有着密切联系:一束非
偏振光入射到晶体上,一般将分解为两束偏振光。
• 最重要的偏振器件是由晶体制成的。
位矢量,与等相位面或波阵面垂直。
• 对于单色平面波,时间微分算子和空间微分算子可 以做如下替换:
i t n ik i k0 c
则麦克斯韦方程组可变为
D H t B E t
D 0 B 0
n i k0 H i D c n i k0 E i0 H c n i k0 D 0 c n i k0 0 H 0 c c H k0 D n c E k0 0 H n
s0 :能流方向的单位矢量。 s0 ;E 、H 、s0 呈右手螺旋关系。 H 垂直于 E 、
D、 k0 和 s0 都垂直于 H ,那么E 、 D、 k0 和 s0 必 • 既然 E 、

各向异性介质材料的光学特性分析

各向异性介质材料的光学特性分析

各向异性介质材料的光学特性分析当光线穿过介质材料时,它会与介质中的原子或分子相互作用,从而影响光的传播和特性。

在某些材料中,这种相互作用可能具有各向同性特性,即光的传播方向对其光学特性没有影响。

然而,在其他材料中,原子或分子的排列方式会导致光的传播与方向有关,从而赋予材料各向异性的光学特性。

各向异性介质材料是许多重要的自然和人工材料的基础。

它们广泛应用于光电子学、光学通信、光存储和光学传感等领域。

对于这些材料的光学特性进行全面分析是非常重要的。

首先,研究各向异性介质材料的折射率是光学特性分析的重要方面之一。

折射率是介质对光传播速度的影响程度的度量。

在各向同性材料中,折射率与入射光线的角度无关,但在各向异性材料中,则与入射光线的方向密切相关。

通过测量不同入射角度下的透射率和反射率,可以计算出各向异性材料的折射率,从而了解其光学行为。

其次,各向异性介质材料的吸收特性也是重要的研究内容。

吸收是指光能被各向异性材料吸收,并转化为其他形式的能量,如热能。

各向异性材料的吸收特性与其内部结构有关。

通过测量不同波长下入射光线的透过率和反射率,可以确定各向异性材料的吸收特性。

这对于设计和优化光电器件的性能至关重要。

此外,各向异性介质材料的散射特性也是研究的焦点之一。

对于各向同性材料,其散射特性是均匀分布的。

然而,各向异性材料中的散射行为可能具有方向性,即呈现出偏好性的散射方向。

通过测量散射光的强度和角度分布,可以定量描述各向异性材料的散射特性。

此外,各向异性介质材料还具有其他一些特殊的光学特性,如各向异性介质的双折射效应。

双折射是指当光线通过各向异性材料时,会分裂成两个方向不同的光线。

这种现象广泛应用于偏光仪器以及光学调制和传输系统中。

通过详细研究各向异性介质材料的双折射现象,可以设计出更高效的光学器件。

总之,各向异性介质材料的光学特性分析对于光学应用具有重要意义。

通过研究折射率、吸收特性、散射特性和双折射等方面,可以更好地理解和利用这些材料的光学特性,从而推动光学技术的发展和应用的创新。

物理光学课程主要内容

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介电常数 是表征介质电学特性的参量。
在各向同性介质中,电位移矢量 D 与电场矢量 E 满足
关系:
= 0r 是标量, D 与 E 的方向相同,即 D 的每个分量只 与 E 的相应分量线性相关。
可表示为矩阵形式 :
p1 T11 T12 T13 q1 p T T T q 2 21 22 23 2 q T T T 3 p3 31 32 33
二阶张量有九个分量,每个分量都与一对坐标(按一定
其中的关联因子就是张量。
张量就是使一个矢量(或者标量)与另一个及多个 其它矢量(或者张量)相关联的物理量,张量又称为并矢。
例如,矢量
p 与矢量 q 有关,则其一般关系应为:
式中, T 是关联 p 和 q 的二阶张量。
p T q
在直角坐标系 O - x1x2x3 中, p T q
第4章 光在各向异性介质中的传播
4.1 晶体的光学各向异性 4.2 理想单色平面光波在晶体中的传播 4.3 平面光波在晶体表面上的反射与折射 4.4 晶体光学元器件
4.1 晶体的光学各向异性
4.1.1 张量的基础知识
4.1.2 晶体的介电张量
4.1.1 张量的基础知识 1. 张量的概念
2. 张量的变换
T11 T12 T13 例如一对称张量: T12 T22 T23 T13 T23 T33
经主轴变换
' ' ' T11 T1 , T22 T2 , T33 T3 ' ' ' ' ' ' T12 T21 T13 T31 T23 T32 0,

物理光学第四章答案

物理光学第四章答案

第7章 光在各向异性介质中的传播1、一束钠黄光以50角方向入射到方解石晶体上,设光轴与晶体表面平行,并垂直于入射面。

问在晶体中o 光和e 光夹角是多少(对于钠黄光,方解石的主折射率 1.6584o n =, 1.4864e n =)答案:由于光轴和晶体表面平行,并垂直于入射面,所以e 光的偏振方向为光轴方向,其折射率为" 1.4864e n n ==,o 光折射率为' 1.6584o n n ==。

入射端为空气,折射率为1n =,入射角为50θ=,设o 光和e 光的折射角分别为'θ和"θ,则根据折射率定律有''sin sin n n θθ=和""sin sin n n θθ=,计算得到'27.5109θ≈,"31.0221θ≈,所以晶体中o 光和e 光夹角为"''331θθθ∆=-≈2、如图所示的方解石渥拉斯顿棱镜的顶角15α=时,两出射光的夹角γ为多少答案:左边方解石晶体中的o 光(折射率' 1.6584o n n ==)进入到右边方解石晶体中变成了e 光(该e 光的偏振方向与光轴平行,折射率" 1.4864e n n ==);左边方解石晶体中的e 光(该e 光的偏振方向与光轴平行,折射率" 1.4864e n n ==)进入到右边方解石晶体中变成了o 光(折射率' 1.6584o n n ==)。

在两块方解石晶体的分界面上,应用折射定律有2211sin arcsin 18.7842sin sin sin sin sin arcsin 13.4134o e o e e o e o n n n n n n n n αθαθαθαθ⎧⎛⎫==⎪ ⎪=⎧⎪⎝⎭⇒⎨⎨=⎛⎫⎩⎪== ⎪⎪⎝⎭⎩在右边方解石晶体与空气的界面上,应用折射定律有()()()()24241313sin arcsin 2.9598sin sin sin sin sin arcsin 2.3587e e o o n n n n n n n n θαθθαθαθθαθθ⎧⎡⎤-==⎪⎢⎥⎧-=⎪⎪⎣⎦⇒⎨⎨-=⎡⎤-⎪⎪⎩==⎢⎥⎪⎣⎦⎩所以出射光的夹角'34 5.3185519γθθ=+=≈3、若将一线偏振光入射到以光束为轴、以角速度0ω转动的半波片上,出射光的偏振态如何其光矢量如何变化答案:出射光仍然为线偏振光,光矢量方向以光束为轴、以角速度02ω转动。

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: 例题 8-2
一光束由线偏振光和自然光组合而成,当它通过一偏振
片时,透射光的强度随偏振片的取向可以变化5倍,求
入射光束中这两个成分的相对强度。
解: 入射总光强为:I= I线+ I自
通过检偏器后的最小光强为:
I m in
1 2
I自
通过检偏器后的最大光强为:
Imax
1 2
I自
I线
由题意:
Imin
1 2
I自
1
Imax
1 2
I自
I线
5
解得: I线 2I自
I线
2 3
I总
I自
1 3
I总
光在各向异性介质中的传播
例题 8-3:
透光轴相互垂直的两偏振片之间插入第三块偏振片,
求当透射光强为入射光强的 ⅛时,插入的一块偏振片
与第一块偏振片透光轴之间的夹角。
解:
设 1、2 两偏 振片透光轴夹 角为α,则:
cos
A02
)2
cos2
所以: I I0 cos2
当 0, 时,I I0
当 , 3 时, I 0
22
入射线偏振光
I
I0
A0 P 透光轴
A0 cos
A0 sin
光在各向异性介质中的传播
例题 8-1:起偏器、检偏器的透光轴夹角 α1=30°时观测一束单色自然光,
α2=60°时观测另一束自然光,得两次透射光光强相等。求两
第八章 光在各向异性介质中的传播
光的干涉和衍射现象揭示了光的波动性。而光的偏振现象则 进一步证实了光的横波性。
横波对传播方向的轴来说不具备对称性。这种不对称性称为 偏振。
单个分子一次发光的波列。
E
振动面
H
r
大量分子同时发光时的情形。
自 然 光
为研究光的横波性,光需在各把向不异性同介质振中的动传面播 的光分出来。
束单色自然光的光强之比。
解:
设入射自然光光强分别为: I1、I2,通过检偏器后的光 强分别为I'1 、I'2 则:
自然光
起偏
检偏
线偏振光
线偏振光
I
I
2
I1'
I1 2
cos2 1
I2'
I2 2
cos2 2
I1 I2
cos2 2 cos2 1
cos2 60 cos2 30
1 3
光在各向异性介质中的传播
y x
4
2
3
4
0, 2
右旋
5
3
7
4
2
4
左旋
⑴ 圆偏振和自然光、椭圆偏振光和部分偏振光的区别在于:圆 偏振光和椭圆偏振光相互垂直的两线偏振光是相位相关的;
⑵ 椭圆偏振光沿长、短轴分解时,两振动相位差为±π/2;而
圆偏振光沿任意相互垂直方向分解时,两振动相位差都是±π /
2。
光在各向异性介质中的传播
光矢量的振动方向始终在一个平面内。
光在各向异性介质中的传播
4、圆偏振光和椭圆偏振光:
若光矢量 E 随时间匀速旋转,其端点在垂直于传播方向的平面 上的轨迹为圆,则称为圆偏振光;如果轨迹为椭圆,则称为椭 圆偏振光。
右旋圆(椭圆)偏振光
左旋圆(椭圆)偏振光
光在各向异性介质中的传播
圆(椭圆)偏振光可看成两个同频率、振动方向相互垂直、 有固定相位差的线偏振光的合成。
自然光
起偏器
检偏器
检偏器
线偏振光
线偏振光
无透射光
I1
I2 I1 2
I3 I2
I4 0
偏振片用于判断入射光偏振状态时称为检偏。线偏振光通过 检偏器后,透射的线偏振光光强由马吕斯定律计算。
光在各向异性介质中的传播
马吕斯定律:
透射线偏振光光强 I 和入射线偏振 光光强 I0 之比为:
I I0
( A0
§8.2 偏振片、马吕斯定律:
例:绳波通过窄缝 时的情形。
某些物质对不同方向的光振动有不同的吸收率(称为二向色性),可用 来制成偏振片把自然光变为线偏振光。
I0
I0
I0 2
I0 2
电气石晶体
透光振在各方向向异或性介透质光中轴的传播
偏振片
偏振片的应用:
将自然光变为线偏振光称为起偏。自然光通过起偏器后,透 射的线偏振光光强为入射光强的一半。
1、光 的 偏 振 状 态

的 偏
线偏振光的获得

2、马 吕 斯 定 律 3、布儒斯特定律
4、双 折 射


椭圆偏振光的获得 5、偏振态的检验 6、偏振光的干涉
光在各向异性介质中的传播
§8.1 自然光和偏振光
1、自然光:
每一分子(原子)发光是随机的、无规
律的。①振动面取各方向的几率相等,
②各波列间无相位关系。
⑶ 入射角i 变化时,反射光、折射光的偏振化程度也随之变化。
光在各向异性介质中的传播
布儒斯特定律(1812年):
当入射角为某一定值 i0 时,反射光
为完全偏振光(只有s 分量),而折
射光仍为部分偏振光。此时,反射 光线和折射光线的夹角为90°。
i0 i0 n1
n2
r0
y
自然光等效看作两个相互垂直的光振动。 x
z
①两个光振动具有相等的振幅(强度),
②两个光振动无固定相位关系。
“∣”:平行振动分量( p 分量) “ • ”:垂直振动分光量在(各向异s 性分介量质中)的传播
2、部分偏振光:
光矢量在某一方向的振动强于垂直于该方向的振动。
3、线偏振光(平面偏振光、完全偏振光):
解得: n 48
光在各向异性介质中的传播
§8.3 反射光和折射光的偏振,布儒斯特定律:
平行振动(p分量):振动方向在入射面内;
p
s
垂直振动(s分量):振动方向垂直于入射面;
n1
实验表明:
n2
⑴ 一般情况下,反射光、折射光均为 部分偏振光;
ii r
⑵ 反射光中垂直振动多于平行振动,而折射光中平行振动多 于垂直振动;
In
I0
cos 2 n
2n
,
由题意:In cos2n 0.95 两边取对数: 2n lncos ln0.95
I0
2n
2n
2n lncos 2n ln[1 1 ( )2 ] 2n[ 1 ( )2 ] 1 ( )2
2n
Байду номын сангаас
2 2n
2 2n
n2
1 ( )2 ln0.95
n2
使用若干个偏振片,使一束线偏振光的振动面转过90°。
为了使总的光强损失小于 5%,问需要多少块偏振片?
解: 设共需要n块偏振片,则:
cos x 1 x2 x4 2! 4!
ln ( 1 x ) x x2 x3 23
I1
I0
cos 2
2n
,
I2
I1
cos 2
2n
I0
cos4
2n
, ,
自然光
线偏振光
1
线偏振光
2
I0
I1
I2
线偏振光
3 I3
1 I1 2 I0
I2
I1
cos2
I0 2
cos2
I3
I2
cos2 (
2
)
I0 2
cos 2
sin2
1 8
I0
sin2
2
当α = 45°时:
1 I3 8 I0
可见:利用偏振片的组合可以改变线偏振光的偏振化方向。
光在各向异性介质中的传播
例题 8-4:
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