超声波探伤的物理基础——(第四节超声平面在平界面上斜入射的行为)

第一章 超声波探伤的物理基础

第四节 超声平面在平界面上斜入射的行为

超声平面波以一定的倾斜角入射到异质界面上时，就会产生声波的反射和折射、并且遵循反射和折射定律。在一定条件下，界面上还会产生波型转换现象。 一、斜入射时界面上的反射、折射和波型转换

(1) 超声波在固体界面上的反射

1. 固体中纵波斜入射于固体——气体界面

图1–25中，L α为纵波入射角，1L α为纵波反射角，1S α为横波反射角，其反射定律可用下列数学式表示：

1

S 1S 1L 1

L L L sin C sin C sin C α=α=α (1–34) 因入射纵波L 与反射纵波L 1在同一介质内传播，故它们的声速相同，即1L L C C =，所以1L L α=α。又因同一介质中纵波声速大于横波声速，即1S 1L C C ＞，所以1S 1L αα＞。

2. 横波斜入射于固体——气体界面

图1–26中，S α为横波入射角，1S α为横波反射角，1L α为纵波反射角。由反射定律可知：

1

L 1

L 1S 1S S S sin C sin C sin C α=α=α (1–35)

图1–25 纵波斜入射 图1–26 横波斜入射

因入射横波S 与反射横波S 1在同一介质内传播，故它们的声速相同，即1S S C C =，所以1S S α=α。又因同一介质中1S 1L C C ＞，所以，1S 1L αα＞。

结论：

当超声波在固体中以某角度斜入射于异质面上，其入射角等于反射角，纵波反射角大于横波反射角，或者说横波反射声束总是位于纵波反射声束与法线之间。图(1–27)表示钢及铝材中纵波入射时的横波反射角，也可以看成横波入射时的纵波反射角。

(2) 超声波的折射 1. 纵波斜入射的折射

图1–28中L α为第一介质的纵波入射角，L β为第二介质的纵波折射角，S β为第二介质的横波折射角，其折射定律可用下列数学式表示：

S

2S L 2L L L sin C sin C

sin C β=β=α (1–36)

图1–27 钢及铝村中纵波入射时的横波反射角(或横波入射时的纵波反射角) 图1–28 纵波斜入射

在第二介质中，因2S 2L C C ＞，所以S L sin sin ββ＞，S L ββ＞，横波折射声束总是位于纵波折射声束与法线之间。

2. 横波斜入射的折射

横波在固体中斜入射至固/固、固/液介面时，其折射规律同样符合式(1–36)所示的形式，可写成：

L

2L 2S 2S S S sin C

sin C sin C β=β=α (1–37) (3) 由于气体和液体不能传播波横波，所以不是任何情况下反射波和折射波都有波型的转换，这一点要注意。

图1–29是几种不同情况界面的波型转换，(a) I —固体，II —液体，纵波入射，在II 中没有折射横波；(b) 介质情况同(a)，但是横波入射，在II 中也只有折射的纵波；(c)中I 是液体，II 是固体，纵波入射在介质I 中只有反射纵波；(d)二种介质都是液体，则反射和折射波都是纵波；(e)(f)二种介质都是固体，入射波是纵波及横波，在一般情况下反射波和折射波中既有纵波又有横波。若声波从固体斜射到空气界面，则在固体中才存在反射纵波和(或)横波。

图1–29 声波的各种反射、折射情况

纵波第一临界角1LK α定义如下：纵波射入斜，使固体中L β=90°的纵波入射角就是纵波第一临界角，见图1–30所示，此时

2L 2

L 1LK L C 90sin C sin C ==α

2

L L

1

1LK C C sin -=α (1–38) 对于入射角大于纵波第一临界角的所有纵波入射声束均会使纵波不传入第二介质，产生纵波全反射的现象。

(2) 纵波第二临界角

纵波第二临界角2LK α定义如下：纵波斜入射，使固体中=βS 90°的纵波入射角就是纵波第二临界角，见图1–31所示。此时

2S 2

2LK L C 90sin C sin C ==α

图1–30 纵波第一临界面 图1–31 横波全反射和第二临界

角

S

L

1

2LK C C sin -=α (1–39) 对于入射角大于纵波第二临界角的所有纵波入射声束，均会使变形横波不传入第二介质，产生横波全反射的现象。图1–32为有机玻璃/钢(铝)界面入射角和折射角的关系曲线。

常用介质的纵波第一临界和第二临界角见表1–4所列。

图1–32 有机玻璃/钢(铝)界面入射角和折射角的关系曲线

10° 20° 30° 40° 50° 60°

βc ·βs

由表1–4可知，采用有机玻璃透声楔的斜探头进行横波探伤时，要在钢中得到单一横波，其入射角的选择27.2°～56.7°。

(3) 第三临界角

横波斜入射于固体/空气界面，αS 为横波射角；1L α为纵波反射角，1S α为横波反射角，此时认为横波在空气中不产生折射现象。因同一介质中，C S ＜C L ，所以αS ＜1L α。当入射角αS 达到某一数值时，就可使1L α=90°，产生纵波全反射现象。

定义横波斜入射至固体/空气界面并产生纵波全反射的横波入射角为第三临界角，用符号3SK α表示。

1L 1

L 3SK S C 90sin C sin C ==α

1

L S

1

3SK C C sin -=α (1–40) 常用介质的第三临界角见表1–5所列。

表1–5 常用介质第三临界角

三、斜入射时反射系数、折射系数和往复透射率

超声波斜入射时，运用反射定律和折射定律可以确定，遇到界面后反射和折射超声波束的传播方向，但不能确定入射波和反射波、折射波之间的声压关系。实际上，斜入射波尤其是在产生波型转换的情况下，反射波及折射波的声压变化不仅随入射波型的不同而不同，而且还与入射角的大小和界面两侧介质性质有关。由于理论计算十分复杂，因此实际应用中常以相应的曲线进行分析。下面仅以几种常用情况加以讨论：

(1) 纵波从水斜入射至固体

当纵波从水斜入射至固体(如钢或铝)时，随着纵波入射角的变化，反射声压和折射声压迹随之变化，图1–33所示为入射纵波在水/铝界面上的反射和折射。从图中可见，当纵波在水中的入射角小于13.5°时，纵波在铝中的折射角和声压随水中纵波入射角的增大而很快增中，铝中折射横波比较弱，水中反射纵波声压为入射声压的80%左右。当入射角达到13.5°(水/铝纵波临界角)后，铝中纵波不存在，只有横波，相应的横波折射角βS 在30°以上，并且随入射角的增大，折射横波声压随之增加。当L α≥29.2°以后，横波全反射，铝中不再存在折射波，水中纵波反射声压系数为100%，从图中还可以看出，在L α=13.5°时，铝中横波声压几乎为零，而反射声压(纵波)为100%，透射的纵波声压亦为100%，在L α＞13.5°，特别是＞15°到29.2°之间，铝中折射波声压较大，这就是对于水浸横波探伤铝时，选用的纵波入射角必须在13.5°～29.2°之间的原因。