弹塑性力学第01章

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第1章 绪论1-2
线性弹性力学的发展,出现了许多分支学科,
如薄壁构件力学、薄壳力学、热弹性力学、 粘弹性力学、各向异性弹性力学等。
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弹性力学解法也得到不断发展
数值解法 微分方程的差分解 [迈可斯(1932)] 有限单元法 [1946年]
第1章 绪论1-2
复变函数(20世纪30年代)萨文和穆斯赫利什维利 作了大量的研究工作,解决了许多孔口应力集中等 问题。
14
固体材料的弹塑性简单 说明(简单拉伸性能)
弹性极限(屈服 极限)
比例极限
弹性 阶段
塑性阶段(强化)
第1章 绪论
卸加载 (弹性)
弹性应变 塑性应变
低碳钢试件简单拉伸试 验应力—应变曲线图
弹性应变
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第1章 绪论
• “完全弹性”是对弹性体变形的抽象。
完全弹性使得物体变形成为一种理想模型。 完全弹性是指在一定温度条件下,材料的应力 和应变之间一一对应的关系。 这种关系与时间无关,也与变形历史无关。
38
钱伟长
钱学森
胡海昌 徐芝伦
39
§1-2 弹性力学中的几个基本概念
一、体力
分布在物体体积内的力(重力、惯性力) z
大小: 平均集度
体力
lim F f V 0 V
O
x
fz V
F f
fy
fx
P
y
图11a 40
§1-2 弹性力学中的几个基本概念
方向 f的方向就是ΔF的极限方向
矢量f在坐标轴x、y、z上的投影fx、 f y、 fz ,称为
材料的应力和应变关系通常称为 本构关系
——物理关系或者物理方程
• 线性弹性体和非线性弹性体

弹塑性力学第一章 PPT资料共54页

弹塑性力学第一章 PPT资料共54页

16.11.2019
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§1-2 基本假设和基本规律
2.1基本假设
假设1:固体材料是连续的介质,即固体体积 内处处充满介质,没有任何间隙。
从材料的微观看此假设不正确。因为粒子 间有空隙,但从宏观上看作为整体进行力学分 析时,假设1是成立的。假设1的目的:变形体 的各物理量为连续函数(坐标函数)。
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§1-2 基本假设和基本规律
假设2:物体的材料是均匀的。认为物体内 各点的材料性质相同(力学特性相同),所 以从物体内任一部分中取出微元体进行研究, 它的力学性质代表了整个物体的力学性质。
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§1-2 基本假设和基本规律
假设3:小变形假设。物体在外因作用下,物 体产生的变形与其本身几何尺寸相比很小。
哑标如:
3
rr1e1r2e2r3e3 riei riei r j e j 3 i1
uu1e1u2e2u3e3 uiei uiei u j e j

i1

33


1e 1 1 e 11e 1 2 e 2 .. ..3.e 3 3 e .3 ie jie jie jie j
排列符号的作用可以简化公式书写,如: 1. 三阶行列式:
A11 A12 A13 AA21 A22 A23eijkAi1Aj2Ak3eijkA1iA2jA3k
A31 A32 A33
(共六项,三项为正,三项为负)。
16.11.2019
32
§1-5 笛卡尔坐标系下的矢量、 张量基本知识
2. 基向量的叉积:右手系
16.11.2019
弹塑性力学
授课教师:龙志飞 目录

弹塑性力学第一章

弹塑性力学第一章

1.4 弹塑性力学发展史
1.弹性力学发展史 古代弓箭的例子 共分四个时期: 第一时期(初期):1678年,虎克定律; 第二时期: 十七世纪末,只要研究梁; 1822年-1828年,法国柯西提出了应力、应变概念 ,建立了弹性力学三大方程;
1.4 弹塑性力学发展史
第三时期:广泛用于解决工程问题 1855年,法国圣维南发表了关于柱体扭转和弯曲 的论文; 1881年,德国赫兹解决了两弹性体局部接触问题 ; 1898年,德国基尔施发现了圆孔处的应力集中问 题; ……………………………………. 建立了能量原理,发展了许多实用的计算方法。
1.4 弹塑性力学发展史
二十世纪二十年代起,发展了一些边缘学 科:
非线性板壳理论 热弹性力学 力学 气动弹性力学、水弹性 磁弹性力学
1.4 弹塑性力学发展史
2.塑性力学发展史 1864年,Tresca提出了最大剪应力屈服准则, 二十世纪初,证实了此准则; 1904年及1913年,Huber和Mises提出了Mises屈 服准则; 1923年,Nadai研究了柱体扭转; 1950年,开始研究塑性本构关系;
1.6 下标记号法和求和约定
2.求和约定 在一项中,有一个下标出现两次,则对 此下标从1至3求和,并限定同一项中不能有 同一下标出现三次或三次以上。
ai bi ai bi a1b1 a2b2 a3b3
i 1
3
aii aii a11 a22 a33
i 1
3
继续研究塑性本构关系 之后,分为两大分支: 数值计算方法的研究
1.5 简化模型
简化模型的特点: (1)比较真实地反映材料的真实特性; (2)便于计算及理论研究。 根据有无明显的屈服阶段,分为两大类: 理想塑性模型 强化模型

弹塑性力学第一章弹塑性力学绪论资料

弹塑性力学第一章弹塑性力学绪论资料
弹塑性力学的主要内容包括以下两部分。
1、弹塑性本构关系
本构关系是指材料内任意一点的应力-应变之间的关 系,是材料本身的物理特性所决定的。弹性本构关系 是广义胡克定律,而塑性本构关系远比弹性本构关系 复杂。在不同的加载条件下要服从不同的塑性本构关 系。塑性本构关系有增量理论和全量理论。
6
2.研究荷载作用下物体内任意一点的应力和变形 在荷载作用下,物体内会产生内力,因此通常
广泛地探讨了许多复杂的问题,出现了许多边缘分支:
各向异性和非均匀体的理论,非线性板壳理论和非线性
弹性力学,考虑温度影响的热弹性力学,研究固体同气
体和液体相互作用的气动弹性力学和水弹性理论以及粘
弹性理论等。磁弹性和微结构弹性理论也开始建立起来。
此外,还建立了弹性力学广义变分原理。这些新领域的
发展,丰富了弹性力学的内容,促进了有关工程技术的
弹塑性力学
1
第一章 绪 论
§1-1 弹塑性力学基本概念和主要任务 §1-2 弹塑性力学的发展史
§1-3 基本假设及试验资料 §1-4 简化模型
2
1.1 弹塑性力学基本概念和主要任务
一、弹性(塑性)变形,弹性(塑性)阶段
可变形固体在外力作用下将发生变形。根据变形 的特点,固体在受力过程中的力学行为可分为两个明 显不同的阶段:当外力小于某一极限值(通常称为弹 性极限荷载)时,在引起变形的外力卸除后,固体能 完全恢复原来的形状,这种能恢复的变形称为弹性变 形,固体只产生弹性变形的阶段称为弹性阶段;外力 超过弹性极限荷载,这时再卸除荷载,固体将不能恢 复原状,其中有一部分不能消失的变形被保留下来, 这种保留下来的永久变形就称为塑性变形,这一阶段 称为塑性阶段。
10
在这个时期,弹性力学的一般理论也有很大的发展。

弹塑性力学1

弹塑性力学1

n = n1 e1 + n2 e 2 + n3 e3 = ni ei
ni = n ⋅ ei = cos(n, ei ) dSi = cos(n, ei )dS = ni dS
dS dS3
第一章 应力与平衡
一、固体中的应力状态
• 任意斜面上应力矢量的Cauchy应力公式
dSi = cos(n, e i )dS = ni dS

σ ij
的关系

(σ ij = σ ⋅ e j )
(i )
σ i′j′ = σ (i ) ⋅ e j′
= e i′ ⋅ σ ⋅ e j′ = e i′ ⋅ (σ mn e m e n ) ⋅ e j ′ = (α i′i e i ) ⋅ (σ mn e m e n ) ⋅ (α j′j e j ) = α i′iα j ′jσ mnδ imδ nj = α i′iα j′jσ ij
一点应力状态
σ = n ⋅ σ (n) σ j = niσ ij
(n)
t = n ⋅ σ t j = niσ ij
第一章 应力与平衡
二、应力张量
u
u = ui e i
ui
u1 u2 u 3
σ 11 σ 12 σ 13 σ 21 σ 22 σ 23 σ σ 32 σ 33 31
σ 11 − σ 0 σ 12 σ 13 0 σ 22 − σ σ 23 → σ 21 σ σ 32 σ 33 − σ 0 31 S11 S12 S13 = S 21 S 22 S 23 应力偏(斜)张量 S S32 S33 31
• 一点应力状态与应力标号

弹塑性力学第一章绪论

弹塑性力学第一章绪论
*
*
§1-5 笛卡尔坐标系下的矢量、 张量基本知识
5.1 力学中常用的物理量
1.标量:
只有大小、没有方向性的物理量,与坐标系选择无关。 用字母表示,如温度T、时间t、密度 等。标量无下标。
诌脱揣刻迂釜斌谬痔垫会弘猜签伞汉相驶菱慈珠妙萌惦枣肘扯撕砾络眉洋《弹塑性力学》第一章 绪论《弹塑性力学》第一章 绪论
参考书目
碉自冯冯伦瀑瓣且柄愤烯桃珊骡逆谩焰舆缀隆坯汾烂样鬼彼邱护堤狰轿讳《弹塑性力学》第一章 绪论《弹塑性力学》第一章 绪论
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§1-1 弹塑性力学的任务和对象
第一章 绪论
§1-2 基本假设和基本规律
§1-3 弹性力学的研究方法
§1-4 弹性力学的发展梗概(略)
§1-5 笛卡尔坐标系下的矢量、张 量基本知识
*
*
§1-2 基本假设和基本规律
假设3:小变形假设。物体在外因作用下,物体产生的变形与其本身几何尺寸相比很小。
假设4:应力与应变关系为线性。此假设适用于线弹性理论。
墒拐疙交峨扳令毯阻仙宛零盾蹿偏由净砒辈爱孵寨碧酣剥低麻针把雷体踏《弹塑性力学》第一章 绪论《弹塑性力学》第一章 绪论
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*
§1-2 基本假设和基本规律
数学方法:精确解法(解析解)、近似解法、 数值解法。 实验方法:电测方法、光测方法等。
§1-4 弹性力学的发展梗概(略)
今奶椽四拌怪鳞蕉姜谷菠颁功怨宗萤驮眯澜欠绸张懒龚菇喜然烤鸯弗啡棵《弹塑性力学》第一章 绪论《弹塑性力学》第一章 绪论
*
*
§1-5 笛卡尔坐标系下的矢量、张 量基本知识
由 ij 定义及哑标、自由标定义,可得:
北驮藻稗热椿簇痔逛匪拎烧曲承倦彰砚滋尽孽揩轰俐碱失瓜轧搪疟贮市活《弹塑性力学》第一章 绪论《弹塑性力学》第一章 绪论

弹塑性力学第一章

弹塑性力学第一章

1. INTRODUCTION1.1. Elasticity and plasticityEssential properties of deformable bodies subjected to external force or other external action are elastic and plastic behavior. As discussed in the discipline of mechanics of materials, that is, if the external forces producing deformation do not exceed a certain limit, that is so called yield criteria, the deformation disappears with the removal of the forces, then we consider this properties as elasticity. Otherwise, the deformation do not disappeared after removal of the forces, then we consider the property as plasticity. Another main difference between perfect elasticity and plasticity, in mathematical view, is a linear problem and a nonlinear problem, respectively.The atom forces in the material internal structure determine the mechanism of this two kind deformation. In fact, the internal structure of solid materials is always stable, on the basis of balance forces between atoms in solids. The suction force makes the atoms tend to close up to each other, and the repulsion force makes the atoms maintain some reasonable distance. In normal cases, these two forces are in Equilibrium State. Atomic structure will not be considered here. It will be interested in the macroscopically response only. When a solid body is subject to external loading, there are two different responses: elastic response and plastic response.Elastic deformation is a simple case easy to be understood. Plastic deformation is a more complex case. Figure 1.1 show the typical curve for a simple tension specimen of metal. The initial elastic region generally appears as a straight line OA, where Adefines the limit ofproportionality.On furtherstraining, the relation betweenstress and strain is no longerlinear but the material is stillelastic, and upon release of theload, the specimen reverts to itsoriginal length. The maximumstress point B at which the loadcan be applied without causingany permanent deformation Fig.1.1 Stress-strain diagram for an annealed cast-steelspecimen.(a) (b) (c) (d)Fig. 1.2 Stress-strain diagrams: (a) ductile metal, (b) cast iron and glass, (c) typical concrete or rock,(d) soils, triaxial compression. (Experimental data taken from reference [15].)defines the elastic limit . The point B is also called the yield point , for it marks the initiation of plastic or irreversible deformation. Usually, there is very little difference between the proportional limit, A, and the elastic limit, B. The behavior in the flat region BC is generally referer to as plastic flow . After C the material is exhibited strain hardening or also known as work hardening. Over some point D the material may be exhibit strain softening, as shown in figure 1.1.Now, consider the unloading from some point E beyond the yield point. The behavior is as indicated in figure 1.1. That is, when the stress is reduced, the strain decreases along an almost elastic unloading line OA .So we say that the unloading obey the elastic rule.Fig. 1.2 is the typical graph of stresses versus relative elongation (compression) for four kinds of materials.1.2. Basic hypothesisThe subject of theory of elasticity and plasticity is concerned with the deformation and motion of elastic-plastic bodies or structures under the action of applied load or other disturbances. The general assumptions employed in the study of theory of elasticity and plasticity are the same as those used in the mechanics of continuous medium. Therefore, throughout this book, we have: (a), continuum hypothesis, we shell suppose that the macroscopic behavior of the solid bodies is the same as if they were perfectly continuous in structure; and physical quantities such as the mass and momentum associated with the matter contained within a given small volume will be regarded as being spread uniformly and without any caves, cracks and discontinuous.(b), Uniform hypothesis and isotropic hypothesis, that is, the materials of elastic-plastic body is homogeneous and uniformly distributed over its volume so that the smallest element cut from the body possesses the same specific physical properties as the body. The elastic properties are the same in all directions. (c), small deformation hypothesis, in this book, we discuss small deformation only.1.3. Historical remarksBefore the engineering design of structures, one must not only know the internal force field acting on the structural material and but also know the material response. It means that we need give an analysis of the stresses, deformation and displacement of structural elements. Therefore we have to know the constitutive relation of materials. Seeking some methods to solve these problems, many researchers have continually studied for over 2000 years.The pioneering works of theory of elasticity and plasticity are given by Augustin Cauchy (1789-1857), Marie-Henri Navier (1785-1836), Leonard Euler (1707-1783), Simon Denis Poisson (1781-1840), Barre de Saint-venant (1797-1886), Nikolai Ivanobich Mushihailishibili (1691-1976),Ludwig Prandtl (1875-1858), Thomas Young (1773-1829), Richard von Mises (1883-1953), and many others.The general principles employed in the study of theory of elasticity and plasticity are the same as those used in studying the mechanics of continuous medium. Their basic formulations can be attributed primarily to the work of Euler and Cauchy. Euler first brought forward the general principles of linear and angular momentum balance for continuous media upon which rest all continuum mechanics, including theory elasticity and plasticity. Cauchy first given the concept of the stress and strain at a point and also found the general differential equations of motion or equilibrium of a continuum in term of the stress. Cauchy’s work on elasticity provided a detailedkinematical theory of strain and deformation. The extension of the mathematical theory to more general solids was first made by Navier in 1821 using special assumption concerning the molecular forces of elastic solids. Technical application began earliest in 1855, when Saint-Venant solved the problem of the twisting of prismatic bars and worked out detailed numerical results. Saint-Venant also took up the problem of plastic flow and developed two-dimensional governing equations which were subsequently generalized to three dimensions by M.Levy in 1871. In 1864 H. Tresca reported experiments to the French Academy, which suggested that the plastic yielding of a metal occured when the maximum shear stress reached to a critical value. After Tresca in 1913 R.V on Mises published his yield condition theory based on theory of distortional energy.In the last century (1901-2000) the theory of elasticity and plasticity have rapidly developed in theory and engineering practical. Many great contributors should be mentioned. Such as B.G.Galerkin, G.R.Kirchhoff, S.P.Timoshenko, grange, A.Nadai, A.A.Il’yushin, W.W.Sokolovsky, W.Prager, R.Hill, Kh.A.Rakhmatulin, G.I.Taylor, P.Perzyna, and many others.In this period, especially in last 50 years, theory of elasticity and plasticity rapidly developed in China too. Qian Xueshen, Qian Weichang, Hu Haichang ,Wang Ren, Huang Kezhi, Xu Benye,Wu Jike, Huang zhuping, Gao yuchen, Wang ziqiang, and many others developed the theory of elasticity and plasticity, specially in the engineering applications. In this period published many valuable books about elasticity and plasticity on theoretical and engineering application.。

弹塑性力学-01

弹塑性力学-01

材料力学的研究对象
2
弹性力学 • 研究对象-块体板壳
弹塑性力学 • 研究对象广泛 • 数学方法
3
构件的四项基本要求
•强 •刚 度:抵抗破坏(断裂或过量塑性变形)的 度:抵抗弹性变形的能力。
能力。 • 稳定性:保持其原有平衡状态的能力。
•韧
性:抵抗大塑性变形而不破裂的能力。
4
基本任务
• 研究可变形固体受到外载荷、温度变化及边界约束
1-2
弹塑性力学的基本任务
• 工程问题的对象是结构
• 结构的功能——承受载荷
• 结构的基本单元——构件
• 构件的属性 – 承受载荷、可变形、由固体材料构成
1
构件的种类——杆件、板、壳、块体
材料力学 • 研究对象-杆件
结构力学 • 研究对象-杆系
弹塑性力学 给出用材料力学和结构力学方 法无法准确求解问题的解法 给出材料力学和结构力学无法 给出的可靠性和精确度的度量
边界条件
边值问题 求解
对工程 问题作 出评价
20
1-5 弹塑性力学中的基本假设
• 按照物体的性质以及求解的范围,忽
略一些可以暂不考虑的因素,而提出 一些基本假设,使所研究的问题限制
在方便可行的范围以内。
21
一、连续性假设:物质密实地充满物体所在空间,毫无空隙。 (应力应变和位移等力学量可以用坐标的连续函数表示,可 用微积分数学工具) 二、均匀性假设:物体内,各处的力学性质完全相同。 三、各向同性假设:组成物体的材料沿各方向的力学性质完全 相同。(这样的材料称为各项同性材料;沿各方向的力学 性质不同的材料称为各项异性材料。) 四、小变形假设:材料力学所研究的构件在载荷作用下的变形 与原始尺寸相比甚小,故对构件进行受力分析时可忽略其 变形。 五、无初应力,物体原来处于一种无应力的自然状态,在外力 作用之前,物体内各点应力为零 22

弹塑性力学01

弹塑性力学01

xy
q
最大剪应力
max
1 ( 1 2 ) 2
1 1 p ( x y ), q ( x y ) 2 2
摩尔应力圆
平面应力与平面应变问题
平面应力问题
1.引例: 墙壁、座舱隔板等
简化为图示等厚度板 受载情况--平行于板 面且沿板厚均匀分布 前后板面没有载荷; 此种情况即属平面应 力问题。 2.平面应力问题的特征
求解主应力时,先求出各应力张量不变量,
再解一元三次方程。
【例】已知一点的应力状态由如下应力分量确 定,即
x 3, y z 0, xy zx 1, yz 2
试求主应力的值。
【解】求各应力张量不变量,I1 = 3,I2= -6,I3 = -8,代入一元三次方程得


y
( x , y ),

xy
( x, y )
独立的(3个) 3. 位移分量
f
(3个)
u( x, y ), v( x, y ), ( w )
独立的(2个)
u( x, y ), v( x, y )
(2个)
1-2 三维应力状态
x面的应力: x , xy , xz y面的应力: y , yx , yz z面的应力: z , zx , zy

x
x


xy
x

yx

y
3.平面应力问题的定义 对于仅有平行于xy面的三个应力分量的均质薄板 类问题,就称为平面应力问题。 x ; y ; xy xy
平面应变问题
1.引例: 水坝、隧洞等 简化为等长度很长的截面柱体, 载荷垂直于长度方 向,且沿长度方向不变—作为无限长柱体看待。

第一篇第一章弹塑性力学基础

第一篇第一章弹塑性力学基础
化模型
E
s
ssign s
E
s
E
s
sign
s s
A m sign
E1
(4)在弹性区完全线弹性假设
-- 假定物体是,
a.完全弹性—外力取消,变形恢复,无残余 变形。 b.线性弹性—应力与应变成正比。 因此,即应力与应变关系可用胡克定律表示。 符合(1)-(4)假定的称为理想弹性体。
变形状态假定: (5)小变形假定--假定位移和形变为很小。
a.位移<<物体尺寸,
例:梁的挠度v<<梁高h.
弹性体--当可变形固体由于受外因而发生的 变形限制在弹性范围内时,相应的物体称为 弹性体。 弹性力学的研究对象是完全弹性体。 完全弹性—对应于一定的温度T,受载物体 的应力和应变之间存在着一一对应的关系, 和时间t无关。
弹性力学的研究对象--研究各种形状的弹性 体,主要是板、壳、块体等非杆状结构,并 对杆状结构作进一步的分析。 1.1.3 塑性力学 塑形力学—研究物体在塑性状态的应力和应 变分布规律。 在塑性阶段,应力与应变不在具有一一对应 的全量关系,和加载路径有关,且呈现非线 性的关系。
第一节 弹性力学与塑性力学概述 第二节 弹塑性力学中的研究方法和任务 第三节 弹性力学与塑性力学中的基本假定 第四节 弹性与塑性力学的发展概况 第五节 基本概念 第六节 弹塑性力学的基础实验 第七节 变形体的本构模型
§1-1 弹性力学与塑性力学概述
1.1.1 弹性与塑性的概念 1、弹性--变形的可恢复性。 2、塑性--变形的不可恢复性。 1.1.2 弹性力学 弹性力学--研究弹性体由于受外力、边界约 束或温度改变等原因而发生的应力、形变和 位移。
然后在边界条件下求解上述方程,得 出应力、形变和位移。

弹塑性力学-陈明祥版的-课后习题答案++

弹塑性力学-陈明祥版的-课后习题答案++
◆ 分析研究物理现象的方法和工具的选用与人们 当时对客观事物的认识水平有关,会影响问题 的求解与表述。
◆ 所有与坐标系选取无关的量,统称为物理恒量。
◆ 在一定单位制下,只需指明其大小即足以被说明
的物理量,统称为标量。例如温度、质量、功等。
◆ 在一定单位制下,除指明其大小还应指出其方向
的物理量,称为矢量。例如速度、加速度等。
x j xk
(I-25)
4.张量的分解
张量一般是非对称的。若张量 ai的j 分量满足
aij a ji
(I-27)
则 aij称为对称张量。 如果 的分ai量j 满足
aij a ji
(I-28)
则称为反对称张量。显然反对称张量中标号重复的
分量(也即主对角元素)为零,即 a11 a22 。a33 0
弹塑性力学与材料力学同属固体力学的 分支学科,它们在分析问题解决问题的基本 思路上都是一致的,但在研究问题的基本方 法上各不相同。其基本思路如下:
(1) 受力分析及静力平衡条件 (力的分析)
物体受力作用处于平衡状态,应当满足的条件 是什么?(静力平衡条件)
(2) 变形的几何相容条件 (几何分析)
材料是均匀连续的,在受力变形后仍应是连续 的。固体内既不产生“裂隙”,也不产生“重叠 ”, 此时材料变形应满足的条件是什么?(几何相 容条件)
建立起普 遍适用的理 论与解法。
1、涉及数学理论较复杂,并以其理论与解
法的严密性和普遍适用性为特点;
2、弹塑性的工程解答一般认为是精确的;
3、可对初等力学理论解答的精确度和可靠
进行度量。
四、 弹塑性力学的基本任务
可归纳为以下几点: 1.建立求解固体的应力、应变和位移分布规律的 基本方程和理论; 2.给出初等理论无法求解的问题的理论和方法, 以及对初等理论可靠性与精确度的度量; 3.确定和充分发挥一般工程结构物的承载能力, 提高经济效益; 4.为进一步研究工程结构物的强度、振动、稳定 性、断裂等力学问题,奠定必要的理论基础。

1-弹塑性力学第一章 绪 论 弹塑性力学讲义 中文版 教学课件

1-弹塑性力学第一章 绪 论 弹塑性力学讲义 中文版 教学课件
第一章 绪 论 (Introduction)
1.1 研究内容
弹塑性力学是研究物体变形规律的一门学科, 是固体力学的一个分支。研究变形体受外界作用 (外载荷、边界强制位移、温度场等)时在变形体 内的反应(应力场、应变场、应变速度场等)。
与其它工程力学(理论力学、材料力学、结构 力学)的区别:研究方法、对象、结果的差异。弹 塑性力学的研究对象是整体(而不是分离体)变形 体内部的应力、应变分布规律(而不是危险端面)。
第一章 绪 论 (Introduction)
第一章 绪 论 (Introduction)
1.4 基本假设
假设的目的:为了简化研究 ✓ 连续性假设(无间隙、无空洞、无堆积) ✓ 均质、各向同性假设 ✓ 弹、塑性体假设
弹性体——满足广义虎克定律; 塑性体——符合体积不可压缩规律
✓ 小变形假设(几何假设。弹性:整个变形体;塑性: 各个变形瞬时)
✓ 无初始应力作用假设

塑性力学第一章

塑性力学第一章
如果经受了很大的变形才破坏,材料具有较好的 韧性或延性,这时材料的塑性变形能力较强,便 称是塑性。在这种情况下,物体从开始出现永久 变形到最终破坏之间仍具有承载能力。
——采用塑性力学分析
三、塑性力学目的
研究在哪些条件下可以允许结构中某些 部位的应力超过弹性极限的范围,以充 分发挥材料的强度潜力
研究物体在不可避免地产生某些塑性变 形后,对承载能力和(或)抵抗变形能 力的影响
O
力应变曲线才以(1)式的规律沿MN
N M'
向下降。为了区分以上这种加载和卸
A'
载所具有的不同规律,就必须给出相
M ''
应的加卸载准则。
图2(a)
五、影响材料性质的其它几个因素
1、温度当温度上升时,材料的屈服应力将会 降低而塑性变形的能力则有所提高。
2、应变速率 如果实验时将加载速度提高几个数量 级,则屈服应力也会相应地提高,但材料的塑性应 变形能力会有所下降。 3.静水压力 当静水压力不太大时,材料体积的变 化服从弹性规律而不产生永久的塑性体积改变。
y2l(E2)l(E sl)P (Pe) ——垂直向下位移
若令
P
Pe
e
sl
E
,
P1 Pe 2
则当P由零增至Pe时,在图9的
坐标中为区间[0,1]上斜率等于
1的直线段OA。
O
线性强化
A
B 理想塑性
y e
图9
载荷-位移曲线
弹塑性解:
2 s.
当P由零逐渐增大到Pe时,第2杆的应力也逐渐增大而达到屈服状态: 如果P的值再继续增加,则(17)式已不再适用,相应的本构方程应改
6. 等向强化模型及随动强化模型

弹塑性力学-第1章 绪论

弹塑性力学-第1章 绪论

第一章绪论1.1弹塑性力学的任务固体力学是研究固体材料及其构成的物体结构在外部干扰(载荷、温度交化等)下的力学响应的科学,按其研究对象区分为不同的学科分支。

弹性力学和塑性力学是固体力学的两个重要分支。

弹性力学是研究固体材料及由其构成的物体结构在弹性变形阶段的力学行为,包括在外部干扰下弹性物体的内力(应力)、变形(应变)和位移的分布,以及与之相关的原理、理论和方法;塑性力学则研究它们在塑性变形阶段的力学响应。

大多数材料都同时具有弹性和塑性性质,当外载较小时,材料呈现为弹性的或基本上是弹性的;当载荷渐增时,材料将进入塑性变形阶段,即材料的行为呈现为塑性的。

所谓弹性和塑性,只是材料力学性质的流变学分类法中两个典型性质或理想模型;同一种材料在不同条件下可以主要表现为弹性的或塑性的。

因此,所谓弹性材料或弹性物体是指在—定条件下主要呈现弹性性态的材料或物体。

塑性材料或塑性物体的含义与此相类。

如上所述。

大多数材料往往都同时具有弹性和塑性性质,特别是在塑性变形阶段,变形中既有可恢复的弹性变形,又有不可恢复的塑性变形,因此有时又称为弹塑性材料。

本书主要介绍分析弹塑性材料和结构在外部干扰下力学响应的基本原理、理论和方法。

以及相应的“破坏”准则或失效难则。

以弹性分析为基础的结构设计是假定材料为理想弹性,相应于这种设计观点就以分析结果的实际适用范作为设计的失效准则,即认为应力(严柞地说是应力的某一函数值)到达一定限值(弹性界限),将进入塑性变形阶段时、材料将破坏。

结构中如果有一处或—部分材料“破坏”,则认为结构失效(丧失设计所规定的效用)。

由于一般的结构都处于非均匀受力状态,当高应力点或高应力区的材料到达弹性界限时,类他的大部分材料仍处于弹性界限之内;而实际材料在应力超过弹性界限以后并不实际发生破坏,仍具有一定的继续承受应力(载荷)的能力,只不过刚度相对地降低。

因此弹性设计方法不能充分发挥材料的潜力,导致材料的某种浪费。

塑性力学课件 第一章 概论 考试资料大全

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第一章 绪论 §1.1 弹性与塑性
与塑性力学有关的基本概念
一、弹性与弹性变形
若外力不大,则外力除去后变形可以全部恢复。 若外力不大,则外力除去后变形可以全部恢复。 这种性质称为材料的弹性 材料的弹性, 这种性质称为材料的弹性,这种可以全部恢复的变形 弹性变形。这时称物体处于弹性状态 弹性状态。 是弹性变形。这时称物体处于弹性状态。
二、塑性力学研究的主要内容
(1)研究物体受外力作用进入塑性状态后产生的 应力和变形,包括研究在加载过程中的每一时刻, 应力和变形,包括研究在加载过程中的每一时刻,物 体内各点的应力和变形以及确定物体上已进入塑性状 态区域的范围(即弹性区与塑性区的界限) 态区域的范围(即弹性区与塑性区的界限)。 建立在塑性状态下应力与应变(或应变率) (2)建立在塑性状态下应力与应变(或应变率) 之间的关系。 之间的关系。 求极限荷载。 (3)求极限荷载。即绕过加载过程中应力与变形 的变化而直接去求物体达到极限状态( 的变化而直接去求物体达到极限状态(塑性变形无限 制发展,物体已达到它对外力的最大承载能力) 制发展,物体已达到它对外力的最大承载能力)时的 荷载。这种研究方法叫极限分析 极限分析。 荷载。这种研究方法叫极限分析。
进入塑性阶段后从某一点B处开始卸载, 进入塑性阶段后从某一点 处开始卸载,则σ—ε曲线为通 处开始卸载 曲线为通 点且与初始直线段OP平行的直线 过B点且与初始直线段 平行的直线 点且与初始直线段 平行的直线BCD。当全部应力卸完时剩 。 即为相应于B点的塑性应变, 即为相应于B点的 点的塑性应变 下的残余应变 ε p即为相应于 点的塑性应变, 即为相应于 点的 弹性应变, 弹性应变,而B点总应变 点总应变ε= ε e + ε p 。 卸载过程中, 卸载过程中,卸掉的应力与恢复的应变之间也服从虎克 定律, 定律,即 σ ′ = Eε ′。 由图1.1还可以看出 线上的C点与 线上的C‘点具有同样 还可以看出BD线上的 点与OP线上的 由图 还可以看出 线上的 点与 线上的 点具有同样 的纵坐标,也就是说受有同样大小的应力,而其横坐标, 的纵坐标,也就是说受有同样大小的应力,而其横坐标,也就 是产生的应变却完全不同。这说明在塑性力学中应力和应变没 是产生的应变却完全不同。这说明在塑性力学中应力和应变没 有一一对应的关系。所产生的应变,不仅和所受的应力有关, 有一一对应的关系。所产生的应变,不仅和所受的应力有关, 而且和加载历史有关。 而且和加载历史有关。 再重新加载。可以看到, 再重新加载。可以看到,经过一次塑性变形以后再重新加载 的试件,其弹性段增大了,屈服极限提高了。这种现象称为强化 的试件,其弹性段增大了,屈服极限提高了。这种现象称为强化 现象, 点或B点的应力称为后继屈服极限。 点的应力称为后继屈服极限 现象,相当于 S ′ 点或 点的应力称为后继屈服极限。自 S ′ 点以后 再继续加载时将仍沿原来未经卸载的σ—ε曲线 F前进。 前进。 再继续加载时将仍沿原来未经卸载的 曲线 S ′ 前进
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学习目的
弹性力学的研究方法决定了它是一门基础理论课程,而 且理论直接用于分析工程问题具有很大的困难。原因主要是 它的基本方程-偏微分方程边值问题数学上求解的困难。由 于经典的解析方法很难用于工程构件分析,因此探讨近似解 法是弹性力学发展中的特色。近似求解方法,如差分法和变 分法等,特别是随着计算机的广泛应用而发展的有限元方法, 为弹性力学的发展和解决工程实际问题开辟了广阔的前景。 弹性力学课程的主要学习目的是使学生掌握分析弹性体 应力和变形的基本方法,为今后进一步的研究实际工程构件 和结构的强度、刚度、可靠性、断裂和疲劳等固体力学问题 建立必要的理论基础。

钱学森,著名科学家。我国 近代力学事业的奠基人之一。 在空气动力学、航空工程、 喷气推进、工程控制论、物 理力学等技术科学领域做出 许多开创性贡献。为我国火 箭、导弹和航天事业的创建 与发展做出了卓越贡献,是 我国系统工程理论与应用研 究的倡导人。1991年10月 16日,国务院、中央军委 授予钱学森"国家杰出贡献 科学家"荣誉称号和一级英 雄模范奖章。
粘弹性?
§1-2 弹塑性力学的研究内容
弹塑性力学是固体力学的一个重要分支, 是研究弹性和弹塑性物体变形规律的一门学 科,它推理严谨,计算结果准确,是分析和 解决许多工程技术问题的基础和依据。
目录
CH1 绪论 CH2 弹性力学基本理论 CH3 弹性力学平面问题 CH4 弹性力学空间问题 CH5 薄板的小挠度弯曲 CH6 弹性力学问题的变 分解法 CH7 简单应力状态下的弹 塑性问题 CH8 应力应变分析和屈服 条件 CH9 塑性本构关系 CH10 简单弹塑性问题 CH11 理想刚塑性体的平 面应变问题 CH12 结构的塑性极限分 析
塑性
变形固体在一定的外界环境和加载条件下,其变 形往往具有非弹性性质,非弹性变形主要有塑性变 形和粘性变形两种。塑性变形是指物体在除去外力 后,除消失的弹性变形外残留下来的永久变形。在 给定的外力下,塑性变形并不随时间而改变。粘性 变形则随时间而改变,例如蠕变、应力松弛等现象 是粘性效应的反映。塑性力学就是研究物体内应力 超过弹性极限后,产生的塑性变形与作用力的关系 以及物体内部应力和应变的分布规律。
§1-3 基本假定
事实上对于任何学科,如果不对研究对象作必要的抽象 和简化,研究工作都是寸步难行的。
在弹塑性力学分析中,常采用如下简化假设: (1)连续性假设。物体是连续的,其应力、应变和 位移都可用连续函数来描述; (2)均匀和各向同性假设。物体是均匀和各向同性 的,每一部分都具有相同的性质,物理常数不随位 置和方向的变化而变化; (3)小变形假设。变形是微小的,变形后物体内各 点的位移都远小于物体本来的尺寸,因而可忽略变 形所引起的几何变化。 (4)无初应力假设。
弹性力学的任务

弹性力学,又称弹性理论。 作为固体力学学科的一个分支,弹性力 学的基本任务是研究弹性体由于外力载荷或 者温度改变,物体内部所产生的位移、变形 和应力分布等,为解决工程结构的强度,刚 度和稳定性问题作准备,但是并不直接作强 度和刚是固体力学的基本任 务,但是对于不同的学科分支,研究对象和 方法是不同的。弹性力学的研究对象是完全 弹性体,包括构件、板和三维弹性体,比材 料力学和结构力学的研究范围更为广泛。
弹性力学的研究方法
如果从研究内容和基本任务来看,弹性力学与材料力学 是基本相同的,但是二者的研究方法却有比较大的差别。弹 性力学和材料力学研究问题的方法都是从静力平衡关系,变 形协调和材料的物理性质三方面入手的。但是材料力学的研 究对象是杆件,杆件横截面的变形可以根据平面假设确定, 因此综合分析的结果,就是问题求解的基本方程是常微分方 程。对于常微分方程,数学求解是没有困难的。而弹性力学 研究完全弹性体,如板,三维物体等。因此问题分析只能从 微分单元体入手,分析单元体的平衡、变形和应力应变关系, 因此问题综合分析的结果是满足一定边界条件的偏微分方程。 也就是说,问题的基本方程是偏微分方程的边值问题。而偏 微分方程边值问题,在数学上求解困难重重,除了少数特殊 边界问题,一般弹性体问题很难得到解答。 近似计算方法(数值计算方法)的产生和应用
线性弹性体和非线性弹性体
线性弹性体是指载荷作用在一定范围内,应力 和应变关系可以近似为线性关系的材料,外力卸载 后,线性弹性体的变形可以完全恢复。线性弹性材 料的本构关系就是物理学的胡克定理。在应力小于 弹性极限条件下,低碳钢等金属材料是典型的线弹 性材料。 另外,一些有色金属和高分子材料等,材料在 载荷作用下的应力应变关系不是线性的,但是卸载 后物体的变形可以完全恢复,这种材料性质可以简 化为非线性弹性本构关系。
弹塑性力学
河南工业大学 原 方 fangyuan64@
参考文献
[1] 吴家龙,弹性力学,高等教育出版社,2001 [2] 江理平,工程弹性力学,同济大学出版社,2002 [3] 徐芝纶,弹性力学简明教程(第三版)。北京:高等 教育出版社,2004 [4] 杨桂通.弹性力学.北京:高等教育出版社,1998 [5] 黄炎,工程弹性力学,清华大学出版社,1982 [6] 施振东,韩耀新,弹性力学教程,北京航空学院出版 社,1987.8 西北工业大学弹性力学网络课程网址: http://202.117.80.9/jp2004/17/txlx/default.htm [1] 陈君驹主编,塑性力学,陕西教育出版社,1998年 [2] 夏志皋编,塑性力学,同济大学出版社,1991年。 [3] 严宗达编著,塑性力学,天津大学出版社,1988年 [4] 杨桂通.弹塑性力学引论. 清华大学出版社,2004
第一章 绪论
§1-1 §1-2 §1-3 §1-4 弹性与塑性的概念 弹塑性力学的研究内容 基本假定 弹塑性力学的发展简史
§1-1 弹性与塑性的概念
弹性是变形固体的基本属性,而“完全弹性” 是对弹性体变形的抽象。完全弹性使得物体变形成 为一种理想模型,以便作进一步的数学和力学处理。 完全弹性是指在一定温度条件下,材料的应力和应 变之间具有一一对应的关系。这种关系与时间无关, 也与变形历史无关。 材料的应力和应变关系通常称为本构关系,它 表达的是材料在外力作用下抵抗变形的物理性能, 因此又称为物理关系或者物理方程。本构关系满足 完全弹性假设的材料模型包括线性弹性体和非线性 弹性体。 在弹塑性力学中,本构关系的研究是非常重要的。
§1-4 弹塑性力学的发展简史

胡克(R.Hooke)于1678年提出了弹性体的变形和所受外力成正比的 定律。19世纪20年代,法国的纳维(C.L.M.H.Navier)、柯西 (A.L.Cauchy)和圣维南(A.J.C.B.de Saint Venant)等建立了数学弹 性理论,他们正确地给出了应变、应变分量和应力、应力分量的概念, 建立了变形体的平衡方程、几何方程、协调方程以及各向同性和各向异 性材料的广义虎克定律,从而奠定了弹性力学的理论基础。塑料性力学 是从1773年库伦(C.A.de Coulomb)提出土的屈服条件开始的,特雷斯 卡(H.Tresca)于1864年提出最大剪应力的屈服条件,圣维南认为在塑 性变形过程中最大剪应力和最大剪应变增量方向应当一致,按照这一见 解,莱维(M.Levy)于1871年将塑性应力应变关系推广到三维情况。此 后米泽斯(R.von Mises)又提出了一个形变能屈服条件,并独立地提出 了和莱维相同的塑性应变增量与应力关系表达式,由于他们都考虑了塑 性应变增量,因而属于刚塑性模型的理论。此后,普朗特(L.Prandtl) 和罗伊斯(A.Reuss)提出了包括弹性应变增量部分的三维塑性应变增量 和应力关系的表达式。这就是塑性力学中的增量理论。在此同时,享奇 (H.Hencdy)、纳戴(A.L.Nadai)和伊柳辛(A.A.Iliushin)等建立和 发展了塑性力学的形变理论。 中国科学家钱伟长,钱学森,徐芝伦, 胡海昌等在弹性力学的发展, 特别是在中国的推广应用做出了重要贡献。
学习目的
弹性力学作为一门基础技术学科,是近 代工程技术的必要基础之一。在现代工程结 构分析,特别是航空、航天、机械、土建和 水利工程等大型结构的设计中,广泛应用着 弹性力学的基本公式和结论。弹性力学又是 一门基础理论学科,它的研究方法被应用于 其他学科。近年来,科技界将弹性力学的研 究方法用于生物力学和地质力学等边缘学科 的研究中。
胡海昌 研究员,1928年4月生, 浙江省杭州市人。 1950年7月毕业于浙江大学土木系,分配到中科院数学所。 1956年调力学所。1965年调中科院651设计院,1968年转为国防科 委五院501部。1993年后任航天总公司科技委顾问兼委员、中国空 间技术研究院技术顾问、501部科技委名誉主任。第八、九届全国 政协委员,北京市第八届政协常委。中国振动工程学会理事长、中 国力学学会副理事长。北京大学、浙江大学、吉林大学兼职教授, 山东青岛大学名誉教授。中国科学院院士。 在力学研究方面,首创弹性力学中的三类变量广义变分原理并 推广应用。1966年起参加空间飞行器的研究与设计。参与筹建651 设计院。负责东方红一号卫星早期的总体和结构设计、负责东方红 二号卫星早期的总体和结构设计。培养硕士研究生12名、博士研究 生10名。 弹性力学变分原理及其应用1982年获国 家自然科学二等奖,为第一完成人,1990年 起享受政府特殊津贴。1991年被航空航天部 批准为有突出贡献的老专家。
钱伟长(Qian WeiChang),1913年10月生,江苏无锡人。1935 年毕业于清华大学物理系,1942年在加拿大多伦多大学应用数学获 博士学位。1946年起任清华大学教授、教务长、副校长。1954年起 为中科院学部委员(后改为院士),是中国科学院力学研究所、自 动化研究所的创始人。1956年起被选为波兰科学院院士。1983年起 任上海工业大学校长、上海大学校长。1984年创建了上海市应用数 学和力学研究所,任所长。他是中国人民政治协商会议第六届、七 届、八届和九届全国委员会副主席,民盟中央副主席、名誉主席。 钱伟长教授是我国近代力学的奠基人之一。擅长与应用数学、力学、物理学、 中文信息学等。现已出版有《圆薄板大扰度问题》、《弹性力学》、《变分法和有限 元》、《穿甲力学》、《广义变分原理》、《应用数学》等学术专著20余部,在国 内外发表的学术论文200余篇。他在科学理论和工程技术上都有许多开创性的成就。 主要学术贡献是板壳非线性内禀统一理论,板壳大扰度问题的摄动解和奇异摄动解, 广义变分原理,环壳解析解和汉字宏观字形编码(钱码)等。他早期提出的“浅壳大 扰度方程”被国际学术界誉为“钱伟长方程”;在圆薄板大扰度问题上,他提出的以 中心扰度为小参数的摄动法,在国际上称“钱伟长法”。有关圆薄板大扰度问题的工 作,在1955年获中国科学院颁发的国家科学奖二等奖,广义变分原理方面的工作在 1982年获国家自然科学奖二等奖,此外还有多项科研成果分别获北京市、上海市科 学技术进步奖。最近,钱伟长教授关于非克希霍夫--拉夫假设板壳理论的工作,是对 固体力学基础理论的新贡献。1997年获何梁何利基金“科学与技术成就奖”。 钱伟长教授是我国著名的科学家、教育家、社会活动家,为我国的教育事业作出 了重要的贡献。
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