《流体静力学》PPT课件
合集下载
水力学流体静力学PPT课件
在水利工程中,液体相对平衡 的原理被广泛应用于水坝、水 库等水工建筑物的设计和施工 中。
在医学领域,液体相对平衡的 原理也被应用于血液动力学和 药物输送等方面的研究。
04
液体内部压强与浮力
Chapter
液体内部压强的计算
压强定义
单位面积上所受的压力,用p表示 ,单位为Pa。
计算公式
p = F/A,其中F为压力,A为受力 面积。
了解液体运动的描述方法和基本方程 ;
能够运用所学知识分析和解决工程实 际问题。
教学方法与手段
01
02
03
教学方法
采用讲授、讨论、案例分 析等多种教学方法相结合 的方式。
教学手段
使用PPT课件、动画演示 、实验演示等教学手段辅 助教学。
考核方式
采用平时成绩、期末考试 成绩和实验成绩相结合的 考核方式。
的气体量来调节浮力大小。
05
流体静力学在水利工程中的应 用
Chapter
水库水位与坝体稳定性分析
水库水位确定
根据水库地形、库容曲线 及入库流量等资料,确定 水库在不同运行条件下的 水位。
坝体稳定性分析
运用土力学、岩石力学等 原理,分析坝体在静水压 力、扬压力等作用下的稳 定性,确保大坝安全。
渗流控制
液体相对平衡是流体静力学研究的基础。
等压面的形成与性质
等压面是指在液体内部,压强相等的各点所组成的面。
在重力场中,等压面是一个水平面,因为在同一水平面上,各点受到的重力作用相 同,所以压强也相等。
等压面具有传递压强的性质,即等压面上的压强可以传递到液体内部的任意一点。
液体相对平衡的应用
液体相对平衡的原理可以应用 于测量液体的密度和深度。
流体力学-流体静力学PPT课件-
三.流体静压强分布图
1.绘制液体静压强分布图的知识点
流体静力学基本方程; 平衡流体中的应力特征(大小性、方向性)。
2.液体静压强分布图的绘制方法
(1)根据水静力学基本方程,计算出受压面上各点压强的大小,用一定 长度比例的箭头线表示各点的压强,箭头线必须垂直并指向作用面;
(2)对于不可压缩液体,重度γ为常量,p与h呈线性关系,当受压面为平 面时,只需用直线连接箭头线的尾部,即可得到压强分布图;而当受压面 为曲面时,由于曲面上各点的法向不同,因此需用曲线连接箭头线的尾部。
z1
p1
z2
p2
(2-11) (2-12)
或
p2 p1 (z1 z2 )
对于液体,如图所示,若液面压强为p0,则由式(2-12) 可知液体内任一点的静压强为
p p0 (z0 z) p0 h
(2-13)
式(2-13)为不可压缩静止液体的压强计算公式,通常亦称 为水静力学基本方程。该式表明:
故得欧拉平衡微分方程综合式(即全微分形式)
dp ( f xdx f ydy f z dz)
上式称为流体平衡微分方程的综合式。
而 dW f xdx f y dy f z dz
又 故有
dW W dx W dy W dz
x
y
z
W
fx
x
fy
W y
W f z z
(2-5) (2-6)
•方向性: 流体静压强p垂直指向受压面
证明:采用反证法, 其要点如下: 1 因平衡流体不能承受切应力,即 τ=0,故p垂直受压面;
2 因流体几乎不能承受拉应力,故 p指向受压面。
•大小性:平衡流体中任一点的静压强大小与其作用面的方位无关
1.绘制液体静压强分布图的知识点
流体静力学基本方程; 平衡流体中的应力特征(大小性、方向性)。
2.液体静压强分布图的绘制方法
(1)根据水静力学基本方程,计算出受压面上各点压强的大小,用一定 长度比例的箭头线表示各点的压强,箭头线必须垂直并指向作用面;
(2)对于不可压缩液体,重度γ为常量,p与h呈线性关系,当受压面为平 面时,只需用直线连接箭头线的尾部,即可得到压强分布图;而当受压面 为曲面时,由于曲面上各点的法向不同,因此需用曲线连接箭头线的尾部。
z1
p1
z2
p2
(2-11) (2-12)
或
p2 p1 (z1 z2 )
对于液体,如图所示,若液面压强为p0,则由式(2-12) 可知液体内任一点的静压强为
p p0 (z0 z) p0 h
(2-13)
式(2-13)为不可压缩静止液体的压强计算公式,通常亦称 为水静力学基本方程。该式表明:
故得欧拉平衡微分方程综合式(即全微分形式)
dp ( f xdx f ydy f z dz)
上式称为流体平衡微分方程的综合式。
而 dW f xdx f y dy f z dz
又 故有
dW W dx W dy W dz
x
y
z
W
fx
x
fy
W y
W f z z
(2-5) (2-6)
•方向性: 流体静压强p垂直指向受压面
证明:采用反证法, 其要点如下: 1 因平衡流体不能承受切应力,即 τ=0,故p垂直受压面;
2 因流体几乎不能承受拉应力,故 p指向受压面。
•大小性:平衡流体中任一点的静压强大小与其作用面的方位无关
流体静力学ppt课件
所以
1 2 p x d y d z p n d A c o s ( n ,x ) 1 6d x d y d z X 0
又
pndAcos(n,x)1 2pndydz
1 2 p x d
y 1 2 d p n d z
y 1 dd zxd X y 0d 6
z
pxpn1 3dxX0
略去高阶微量,则:
Ah1h2Bh2h
e. 组合式U形管压差计
p 1 p 2 H h g h 2 h 1
2、金属测压计 原理:弹性元件在压强作用下产生弹性变形。 分类:弹簧管式(a)、薄膜式(b)压力表。
3.电测式压力计
原理:把压强通过压力传感器转化成某一电量,用测量 电量的方法来测量流体压强.
§2-4 几种质量力作用下的流体平衡
一、总压力的大小
在A上取微元面积dA, 坐标为y,其上所受总压力 为dP,dA对应水下深度为h。 则:
d P p d A h d y s A id nA (*)
在面积A上积分:
P A d P A y s id n A s iA n yd (1A )
面积A对ox轴的面积矩,即 AydA ycA
x
y
z
(3)
dpdU
所以
pUC
令 p=p0时,U=U0 , 则 C=p0-ρU0
pp 0U U 0 (4)
——帕斯卡(Pascal)定律
帕斯卡(Pascal)定律: 在平衡状态下的不可压缩流体中,作用在其边界上的 压强,将等值、均匀地传递到流体的所有各点。
F A
h
密封容器的压强
三、等压面 定义:同种连续静止流体中,静压强相等的点组成的 面。(p=const)
水力学 流体静力学PPT课件
• 1).合力F的大小等于压强分布体 的体积,即 F = •b;
• 2).合力F的方向为垂直指向受压 面;
• 3).合力F的作用线通过压强分布 体的形心,作用线与受压面的交 点即为D点。
§2-2 流体静止的微分方程
一.流体静止的微分方程:
• 边长分别为dx,dy,dz的微元平行六面体受表面力和质量力的共同作用而保 持静止。
微元体的中心为A点,左表面的中 心为B点,右表面的中心为C点。 A 点的压强为p(x,y,z)。
x方向的静力平衡:
(p
1 2
p x
dx)dydz ( p
1 2
。 确定液体作用在平面上的总压力的大小、方向和作用点
一.解析法:
1.合力的大小:
dA上的相对压强:p γh γy sin θ dA上液体作用的合力为:dF pdA γy sin θdA
第34页/共72页
F dF y sin dA sin ydA
A
A
A
sin yc A hc A
计是一个水平倾角为的Π形管。
已知测压计两侧斜液柱读数的差值
为L=30mm,倾角 = 30°,试求压
强差p1 – p2 。 3)
(书上P29的例2-
解:
这里:z1 z2
p1 γ(z3 z1) γ(z4 z2 ) p2
p1 p2 γ(z3 z4 ) γL sin θ
第26页/共72页
dz
p0 p
R 0 T0 0.0065z
取:g = 9.807m/s², = 0.0065K/m, R = 287 N•m/Kg•K,T0 = 288K。 则:
g
p p0
1
T0
R z
1
• 2).合力F的方向为垂直指向受压 面;
• 3).合力F的作用线通过压强分布 体的形心,作用线与受压面的交 点即为D点。
§2-2 流体静止的微分方程
一.流体静止的微分方程:
• 边长分别为dx,dy,dz的微元平行六面体受表面力和质量力的共同作用而保 持静止。
微元体的中心为A点,左表面的中 心为B点,右表面的中心为C点。 A 点的压强为p(x,y,z)。
x方向的静力平衡:
(p
1 2
p x
dx)dydz ( p
1 2
。 确定液体作用在平面上的总压力的大小、方向和作用点
一.解析法:
1.合力的大小:
dA上的相对压强:p γh γy sin θ dA上液体作用的合力为:dF pdA γy sin θdA
第34页/共72页
F dF y sin dA sin ydA
A
A
A
sin yc A hc A
计是一个水平倾角为的Π形管。
已知测压计两侧斜液柱读数的差值
为L=30mm,倾角 = 30°,试求压
强差p1 – p2 。 3)
(书上P29的例2-
解:
这里:z1 z2
p1 γ(z3 z1) γ(z4 z2 ) p2
p1 p2 γ(z3 z4 ) γL sin θ
第26页/共72页
dz
p0 p
R 0 T0 0.0065z
取:g = 9.807m/s², = 0.0065K/m, R = 287 N•m/Kg•K,T0 = 288K。 则:
g
p p0
1
T0
R z
1
第二章--流体静力学PPT课件
.
第二章 流体静力学
流体静力学着重研究流体在外力作用下处于平衡状态的 规律及其在工程实际中的应用。
这里所指的静止包括绝对静止和相对静止两种。以地球 作为惯性参考坐标系,当流体相对于惯性坐标系静止时, 称流体处于绝对静止状态;当流体相对于非惯性参考坐标 系静止时,称流体处于相对静止状态。
流体处于静止或相对静止状态,两者都表现不出黏性作 用,即切向应力都等于零,流体只存在压应力——压强。
Pd=22.6Kpa
将以上条件代入式(2-15)积分,便可得到同温层标准大气压分布
dppgdz pgdz
RT
RT d
p dp z g
dz
pa p
zd RTd
p22 .6ex1p1( 00z0) 6334
式中z得单位为m,11000m≤z≤25000m。
35
.
2.3.2气体压强分布
2.大气层压强的分布
2.3.3压强的度量
相对压强
绝对压强
真空度 绝对压强
绝对压强、相对压强和真空之间的关系
41
.
2.3.3压强的度量
相对压强
绝对压强
真空 绝对压强
绝对压强、相对压强和真空之间的关系
42
.
2.3.3压强的度量
立置在水池中的密封罩如图所示,试求罩内A、B、C三
点的压强。
【解】:
B点: pB p0
C
A点: pAghAB pB
从11-15km,温度几乎不变,恒为216.5K(-56.5℃), 这一层为同温层。
32
.
2.3.2气体压强分布
2.大气层压强的分布
(1)对流层
dpgdz dp pg dz
p
第二章 流体静力学
流体静力学着重研究流体在外力作用下处于平衡状态的 规律及其在工程实际中的应用。
这里所指的静止包括绝对静止和相对静止两种。以地球 作为惯性参考坐标系,当流体相对于惯性坐标系静止时, 称流体处于绝对静止状态;当流体相对于非惯性参考坐标 系静止时,称流体处于相对静止状态。
流体处于静止或相对静止状态,两者都表现不出黏性作 用,即切向应力都等于零,流体只存在压应力——压强。
Pd=22.6Kpa
将以上条件代入式(2-15)积分,便可得到同温层标准大气压分布
dppgdz pgdz
RT
RT d
p dp z g
dz
pa p
zd RTd
p22 .6ex1p1( 00z0) 6334
式中z得单位为m,11000m≤z≤25000m。
35
.
2.3.2气体压强分布
2.大气层压强的分布
2.3.3压强的度量
相对压强
绝对压强
真空度 绝对压强
绝对压强、相对压强和真空之间的关系
41
.
2.3.3压强的度量
相对压强
绝对压强
真空 绝对压强
绝对压强、相对压强和真空之间的关系
42
.
2.3.3压强的度量
立置在水池中的密封罩如图所示,试求罩内A、B、C三
点的压强。
【解】:
B点: pB p0
C
A点: pAghAB pB
从11-15km,温度几乎不变,恒为216.5K(-56.5℃), 这一层为同温层。
32
.
2.3.2气体压强分布
2.大气层压强的分布
(1)对流层
dpgdz dp pg dz
p
第二章 流体静力学ppt课件
.
2.1 静止流体上的作用力
按力的物理性分为:惯性力、重力、弹性力、粘性力 按力的表现形式分为:质量力、表面力
2.1.1 质量力(体积力、长程力)
1、定义:作用于流体的每个质点上,并与作用的流体 质量成正比。 例如:重力、直线惯性力、曲线惯性力
2、单位质量力 总的质量力以F表示,设F在各个坐标轴上的分力为:
C、导出关系式: F0
D、得出结论
. 图2.2 静止流体中的微元四面体
选取研究对象 受力分析 导出关系式 得出结论
C
O
A
B
静止流体中任何一点上各个方向作用 的静压强大小相等,与作用面方位无 关——大小特性
.
2.2 流体的平衡微分方程及其积分
2.2.1欧拉平衡微分方程
1、取研究对象:在平衡流体中取一微元六面体,边
.
即:
z
p
常数
流体静力学基本方程
对1、2两点:
z1
p1
z2
p2
当z=0时,即自由液面处,p=p0 代入静力学基本方程,得c=p0
p=p0-γz
p=p0+γh
——静力学方程基本形式二
Δh
p2=p1+γΔh
——静力学基本方程的变形
.
2.3.2 静止液体中压强计算和等压面
1、绝对静止等压面应满足的条件:
为 静水压强的方向垂直指向作用面
、
。同一点不同方向上的静水压强大小相等
.
2.3 流体静力学基本方程
绝对静止流体——质量力只有重力 表面力只有静压力
2.3.1 静力学基本方程
重力作用下静止流体质量力:X=Y=0,Z=-g 代入压强p的微分公式
d p(Xd Yxd Z ydz)
2.1 静止流体上的作用力
按力的物理性分为:惯性力、重力、弹性力、粘性力 按力的表现形式分为:质量力、表面力
2.1.1 质量力(体积力、长程力)
1、定义:作用于流体的每个质点上,并与作用的流体 质量成正比。 例如:重力、直线惯性力、曲线惯性力
2、单位质量力 总的质量力以F表示,设F在各个坐标轴上的分力为:
C、导出关系式: F0
D、得出结论
. 图2.2 静止流体中的微元四面体
选取研究对象 受力分析 导出关系式 得出结论
C
O
A
B
静止流体中任何一点上各个方向作用 的静压强大小相等,与作用面方位无 关——大小特性
.
2.2 流体的平衡微分方程及其积分
2.2.1欧拉平衡微分方程
1、取研究对象:在平衡流体中取一微元六面体,边
.
即:
z
p
常数
流体静力学基本方程
对1、2两点:
z1
p1
z2
p2
当z=0时,即自由液面处,p=p0 代入静力学基本方程,得c=p0
p=p0-γz
p=p0+γh
——静力学方程基本形式二
Δh
p2=p1+γΔh
——静力学基本方程的变形
.
2.3.2 静止液体中压强计算和等压面
1、绝对静止等压面应满足的条件:
为 静水压强的方向垂直指向作用面
、
。同一点不同方向上的静水压强大小相等
.
2.3 流体静力学基本方程
绝对静止流体——质量力只有重力 表面力只有静压力
2.3.1 静力学基本方程
重力作用下静止流体质量力:X=Y=0,Z=-g 代入压强p的微分公式
d p(Xd Yxd Z ydz)
《流体静力学》课件
流体静压力的大小等于流体密度与重力加速度的乘积,即 P = ρ × g。
流体静压力的分布
1 2
流体静压力的分布规律
在静止的流体中,流体静压力随深度增加而增大 。
流体静压力的分布图
通过绘制流体静压力随深度变化的曲线图,可以 直观地了解流体静压力的分布情况。
3
流体静压力分布的应用
在工程实践中,了解流体静压力的分布规律对于 设计水下结构、计算水压容器等具有重要意义。
未来展望
未来流体静力学将与计算 机技术、新材料等交叉融 合,为解决复杂工程问题 提供更有效的解决方案。
02
流体静力学的基本原 理
流体静压力
流体静压力的概念
流体静压力是指流体在静止状态下,单位面积上所受的垂直力。
流体静压力的特点
流体静压力沿作用面均匀分布,且大小与作用面的方向垂直。
流体静压力的计算公式
流体静力学的基本公 式
流体静压力的计算公式
总结词
流体静压力计算公式
详细描述
流体静压力计算公式是流体静力学中的基础公式之一,用于计算流体在静止状 态下受到的压力。公式为 P = ρgh,其中 P 是流体静压力,ρ 是流体的密度, g 是重力加速度,h 是流体的高度。
流体静压力的平衡公式
总结词
流体静压力平衡公式
电梯运行
电梯的升降系统利用流体 静压力原理,确保电梯平 稳运行。
气瓶压力控制
气瓶压力调节器利用流体 静压力原理,确保气体压 力稳定输出。
血压测量
血压计利用流体静压力原 理测量人体血压,帮助医 生诊断疾病。
流体静压力在科学实验中的应用
物理实验
流体静压力在物理实验中常被用 作测量仪器或实验对象,如液体
流体静压力的分布
1 2
流体静压力的分布规律
在静止的流体中,流体静压力随深度增加而增大 。
流体静压力的分布图
通过绘制流体静压力随深度变化的曲线图,可以 直观地了解流体静压力的分布情况。
3
流体静压力分布的应用
在工程实践中,了解流体静压力的分布规律对于 设计水下结构、计算水压容器等具有重要意义。
未来展望
未来流体静力学将与计算 机技术、新材料等交叉融 合,为解决复杂工程问题 提供更有效的解决方案。
02
流体静力学的基本原 理
流体静压力
流体静压力的概念
流体静压力是指流体在静止状态下,单位面积上所受的垂直力。
流体静压力的特点
流体静压力沿作用面均匀分布,且大小与作用面的方向垂直。
流体静压力的计算公式
流体静力学的基本公 式
流体静压力的计算公式
总结词
流体静压力计算公式
详细描述
流体静压力计算公式是流体静力学中的基础公式之一,用于计算流体在静止状 态下受到的压力。公式为 P = ρgh,其中 P 是流体静压力,ρ 是流体的密度, g 是重力加速度,h 是流体的高度。
流体静压力的平衡公式
总结词
流体静压力平衡公式
电梯运行
电梯的升降系统利用流体 静压力原理,确保电梯平 稳运行。
气瓶压力控制
气瓶压力调节器利用流体 静压力原理,确保气体压 力稳定输出。
血压测量
血压计利用流体静压力原 理测量人体血压,帮助医 生诊断疾病。
流体静压力在科学实验中的应用
物理实验
流体静压力在物理实验中常被用 作测量仪器或实验对象,如液体
《流体静力学》课件
大气压力和流体压力
解释大气压力和流体压力的概念、原理和计算方法。
浮力和阿基米德原理
详细介绍浮力和阿基米德原理,以及它们在船舶和气球等工程定理,它是流体静力学中一个重要的工具,用于求解复杂流体问题。
流体静压力
探讨流体静压力的概念、计算方法以及应用示例。
势流和流线
流体静力学基本假设
详细介绍流体静力学所依赖的假设,包括流体是连续的、无黏性、不可压缩 的等。
流动静力学定律
讲解流体静力学中的基本定律,如帕斯卡定律、阿基米德原理等,以及它们的工程应用。
黏性流体静力学方程
介绍流体静力学中的黏性流体方程,如纳维-斯托克斯方程,并讨论在不同情 况下如何求解。
流体静力学适用范围
说明流体静力学的适用范围,以及什么情况下我们可以使用流体静力学分析和设计。
流体静力学研究方法
介绍流体静力学的研究方法,包括实验、数值模拟和理论分析,以及它们的优缺点。
流体静力学实验装置
展示一些常用的流体静力学实验装置,并解释如何进行实验以验证理论。
流体的密度、体积和质量
讲解流体的密度、体积和质量的概念,并展示如何进行相关计算。
《流体静力学》PPT课件
欢迎大家来到《流体静力学》的PPT课件!让我们一起探索这个有趣且实用 的领域,从基本概念到实际应用,带你深入了解流体在静止状态下的行为和 性质。
流体静力学概述
介绍流体静力学的定义和研究对象,以及为什么它在各个工程领域都非常重 要。
流体静力学基本概念
解释流体静力学的基本概念,如压力、密度和流体静力学的基本方程。
说明势流的概念和特性,以及如何绘制流线图来可视化流体的运动。
等势线和等势面
解释等势线和等势面的含义和应用,以及它们在流体静力学中的重要性。
第2章 流体静力学PPT课件
39
精选PPT课件
§2–6 液体作用在平面壁上的静水总压力
总压力的压心位置
yD
yc
Ic yc A
yD yc
压力中心在形心之下
其中Ic表示平面对于通过其形心点且 与OX轴平行的轴线的面积惯性矩。
40
精选PPT课件
§2–6 液体作用在平面壁上的静水总压力
35
精选PPT课件
§2–6 液体作用在平面壁上的静水总压力 完整的总压力求解包括其大小、方向、作用点。
研究方法: 图解法 ——适用于矩形平面 且一边与水面平行
解析法 ——适用于任意形状平面
36
精选PPT课件
§2–6 液体作用在平面壁上的静水总压力
图解法——作用于矩形平面上的静水总压力的计算 静水压强分布图的绘制
例题3:
如图所示为双杯双液微压 计,杯内和U形管内分别 装有密度ρ1=lOOOkg/m3 和密度ρ2 =13600kg/m3 的两种不同液体,大截面 杯的直径D=100mm,U 形管的直径d=10mm,测 得h=30mm,计算两杯内 的压强差为多少?
双杯双液微压计
精选PPT课件
25
例题4:
§2–4 压强的量测和点压强的计算
特性: 静止流体质点之 间没有相对运动状态, 粘性的作用表现不出来。 此时理想流体和实际流 体一样。
流体的平衡状态表现: 绝对静止 --- 相对于惯性坐标系没有运动 相对静止 --- 相对于非惯性坐标系没有运动
2
精选PPT课件
§2–1 静水压强及其特性 1.静水压强的定义
lim p PdP A0 A dA
受力:表面力(压强),质量力(重力和惯性力)。
➢研究对象:匀加速直线运动、匀速圆周运动。
流体静力学PPT课件
倾斜微小圆柱体轴向力的平衡,就是两端压力 P1 、 P2 及重力的轴向分力 G· cos 三个力作用下的平衡。即
微小圆柱体断面积 dA极小,断面上各点 压强的变化可以忽略不计,可以认为断 面各点压强相等,设圆柱上端面的压强p1, 下端面的压强p2,端面压力为P1= p1dA, P2= p2dA,重力G=γ△ƖdA,代入上式, 得:
液体静力学基本方程式的另一种形式
设水箱水面的压强为 po ,水中 1 、 2 点到任选基准面o—o的高度为Zl及Z2, 压强为p1及p2,将式中的深度改为高 度差后得:
p p1 Z0 0 γ γ p0 p1 p2 Z Z Z 1 2 0 p0 p2 γ γ γ Z2 Z0 γ γ Z1 Z p
测压管水头(Z+p ):测压管水头,它
表示测压管水面相对于基准面的高度。
两水头相加等于常数,表示同一容器的静止液 体中,所有各点的测压管水头均相等。因此, 在同一容器的静止液体中,所有各点的测压管 水面必然在同一水平面上。
能量意义:
式中z表示单位重量流体相对于某一基准面的位能,称
为比位能。从物理学得知,把质量为m的物体从基准面提 升一定高度z后,该物体所具有的位能是mgz,则单位重量 物体所具有的位能为:(mgz)/(mg)=z。
表示单位重量流体的压力能,称为比压力能。因为压 力为p、体积为V的流体所做的膨胀功为pV,则单位重量物体 所具有的压力能为:pV/G=p/γ。 比位能z和比压力能p/γ的单位都是焦耳/牛顿。 Z+p 称为单位重量流体的总势能。
p
重力作用下静止流体中各点的单位重量流体的总势能是 相等的。这就是静止流体中的能量守恒定律。
x方向受力分析: 上式第(1)项展开写成:
流体力学-第二章-流体静力学ppt课件
1.等加速直线运动容器内液体的相对平衡
由 dp fxdx f ydy fzdz
重力(-g) 惯性力(-a)
fx a (惯性力) f y 0, Z g 边界条件: x 0, z 0, p p0
p dp
x
adx
z gdz
p0
0
0
p p0 ax gz
在自由面: p p0
流体静力学:研究平衡流体的力学规律及其应用
平衡流体互相之间没有相对运动 粘性无从显示
■ 平衡流体上的作用力 ■ 流体的平衡微分方程 ■ 重力场中流体的平衡 ■ 静压强的计算与测量 ■ 平衡流体对壁面的作用力 ■ 液压机械的工作原理 ■ 液体的相对平衡
2.1 平衡流体上的作用力
作用在微团△V上的力可分为两种:质量力 表面力 1.质量力:作用在所研究的流体质量中心,与质量成正比
平行轴定理
I x IC yC2 A
yD
IC
yC2 yC A
A
yC
IC yC A
yC
常见图形的yC和IC
图形名称
yC
h
矩形
2
IC
b h3 12
三角形 半圆
h a 2b 3 a b
h3 36
a2
4ab ab
b2
d
d4
2
64
2d
9 2 64 d 4
3
1152
Fx
Ax
大小、作用点与作用 在平面上的压力相同
(2)垂直方向的作用力
dFz dF sin ghdAsin ghdAz
Fz dFz g Az hdAz gVF
VF——压力体体 ρgVF——压力体重量
Az Ax
Az Ax
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
2020/3/2
10
1.2.3 流体静力学基本方程
一、流体静力学方程的推导 通过研究重力场中流体的受力平衡规律推导流体 静力学方程,参见教材P19页,亦有其他推导方法。 相关公式: ①静力学方程的微分表达式 静止流体内部任意点的压力为该点流体密度和垂 直深度的函数:
dp gdz 0 (113e)
2020/3/2
18
常见的液柱压差计有以下几种: ⑴简单测压计 简单测压计如附图所示。 依据流体静力学原理,测压点A处的绝对压强和表 压强分别为:
pA pa gR pA pa gR
流体静压强(static pressure):在静止流体内部
任意点的压强。对静压强的概念,需强调:
①压强具有点特性,在流体内部存在压强分布
(压强场)。
②静止流体中,同一水平面各点压强相等(等压
面)。
2020/3/2
5
③静止流体中,作用于任一点上不同方位的压强
数值相等,即任一点上的压强与方位无关--帕斯卡定
2020/3/2
11
②不可压缩性流体的积分表达式 对不可压缩性流体,流体密度为常数:
p gz 常数 (114)
③静止液体的流体静力学基本方程式 教材P19页图1-7,在静止流体内部任意两点间有:
p1
gz1
p2
gz2
(1 15 )
2020/3/2
12
p2 p1 g(z1 z2 ) (1 15a)
2020/3/2
2
比容(specific volume):单位质量流体所具有 的体积,即流体密度的倒数。
理想流体:密度与温度和压力有关,可由有关公 式求得。
实际流体:密度可由实验测定或查找有关手册获 取。
气体混合物和液体混合物密度的确定请参见有关 资料。
2020/3/2
3
1.2.2 流体的静压强
p2 p1 gh
p p0 gh (1 15b)
流体静力学方程表明:流体处于重力场时,流体 的静压强仅与垂直位置有关,而与水平位置无关。
若流体处于离心力场中,静压强分布将遵循不同 的规律。
2020/3/2
13
二、位能与压强能
gz: 单 位 质 量 流 体 所 具 有 的 位 能 (energy of
拟压强(dummy pressure)。 对不可压缩流体,上两式表示在连续静止的同一
流体中各点的虚拟压强处处相等。(意义重大) 三、一些基本概念 由流体静力学基本方程式可知:
2020/3/2
15
①在连续静止的同一流体中,静压强是流体深度 的函数,仅与垂直位置有关,而与水平位置无关;处 于同一水平面上各点的压强都相等,即等压面在同一 水平面上。
②在连续静止的流体中,势能有位能和静压能两 种形式,二者可以互相转换,其总和保持常数。(机 械能守恒原理)
2020/3/2
16
③在连续静止的流体中,压力是以同样大小传递 到液体内部各点。任一点的压强等于液面压强加上液 面到该点液柱高度所产生的压强。(压强差的大小可 以用一定高度的液体柱表示。)
这些概念和规律在工业生产中得到了广泛的应用。
position), J kg 。
p :单位质量流体所具有的压强能(pressure
energy),J kg 。
位能 与压强 能都是 流体具 有的 势 能(potential
energy)。
单位质量流体的总势能: Ψ gz p
ρ
ρ
2020/3/2
14
Ψ ρgz p :具有与压强相同的因次,可理解为一种虚
2020/3/2
1
1.2.1 流体的密度
密度(density):单位体积流体所具有的质量。流 体的物理性质。
m kg / m3 (11)
V
点密度(dot density):流体中某个质点的密度。
lim m (11a)
V 0 V
平均密度:在考察范围内流体点密度的平均值。
【例1-3】参见教材P20页。
2020/3/2
17
1.2.4 流体静力学基本方程的应用
1.2.4.1 压强与压强差的测量 生产中测量压强的装置或仪表很多,本节只介绍 与流体静力学原理有关的液柱测压装置。 液柱压差计可测量流体中某点的压强,亦可测量 两点之间的压强差。 这类仪器结构简单,使用方便,是广泛应用的测 压装置。
一、压力和压强
压力 P:在静止流体内部,垂直作用于某一截面 上的力,单位为牛顿( N )。
压强 p:在静止流体内部某一截面上,垂直作用
于单位面积上的压力,单位为帕斯卡(Pa )。
p P N / m2 A
当 A 0时,点压强为:
2020/3/2
4
p lim P A0 A
注意:工程上习惯将压强称之为压力。
9.807 104 Pa
2020/3/2
6
三、压强的表示方法
流体的压强除用不同的单位来计量外,还可以用
不同的计量基准来表示。
计量基准:绝对零压和大气压强两种基准。
表示方法:绝对压强、表压强和真空度。
绝对压强:以绝对零压作起点计算的压强--流体
的真实压强。
表压强:当被测流体的绝对压强大于外界大气压
律(Pascal’s Law)。
二、压强的单位换算
1atm 1.033at 1.033kgf / cm2 760mmHg
10.33mH2O 1.0133bar 1.013105 Pa 101.3kPa 0.1013MPa
1at 1kgf / cm2 735.6mmHg 10mH2O
1.2 流体静力学
流体静力学(hydrostatics):主要研究流体在静 止状态下所受的各种力之间的关系,其实质是讨论流 体内部压强变化的规律。
影响因素比较简单,可作为研究复杂运动问题的 基础,且多数测压仪表都是以流体静力学原理为依据。
静力学原理在化工中还有一些其他应用,例压强表)所测得的压强。
2020/3/2
7
各种压强表
2020/3/2
8
真空度:当被测流体的绝对压强小于外界大气压 强时,用测压仪表(真空表)所测得的压强。
2020/3/2
各种真空表
9
表压强
绝对压强、表压强和真空度三者的关系:
大气压线
绝对压强
绝对压强 真空度
绝对零压线
【例1-2】参见教材P18页。