计算流体力学中科院力学所第9讲-有限体积法1知识分享

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有限体积法基础

有限体积法基础有限体积法是一种数值分析方法，主要用于求解偏微分方程。

它将空间分成一系列的体积元，并且将计算结果储存起来，以便在下一个时间步骤进行计算。

在有限体积法中，体积元的边界被称为单元的面。

这些面被用来确定物质过渡的速率。

下面我们将进一步讨论有限体积法的基础知识。

有限体积法的主要思想是基于守恒原理，它认为一个系统内的总质量、物质和能量是不变的，在考虑这个理论模型的时候需要注意到这些变量的变化。

对于流体力学问题，有限体积法的两个基本假设是守恒原理以及描述流动的基本方程式不变。

有限体积法的设计结合了一些不同类型的基本方程式。

最常见的基本方程式是连续性和动量守恒方程式。

连续性方程式是描述物质输送的方程式，它表示了在任何一个小体积元内的物质输送是以恒定的速率进行的。

动量守恒方程式表示了每个小体积元的力学效应，包括压力、动量、重力和摩擦力等。

在计算的过程中，有限体积法将模型划分成一个网格，将每个体积元看作一个节点，控制体积元内的平均值。

在这个模型中，每个节点的值取决于它的邻域，因此在每个时间步骤中都需要重新计算。

这种方法的优点是可以非常准确地记录物质和能量的流动，缺点是计算量较大，但通过高性能计算工具可以得到准确且高效的解决方案。

总而言之，有限体积法是一种强大的数值分析方法，可以应用于流体力学、结构力学等方面。

它可以在不同的工程学领域解决多种不同的问题，如过程建模、边界值问题等。

要求有效地运用有限体积法，在合理的网格分布、合理的边界条件、合理的物理模型以及合理的计算策略下，对于计算速度和准确性都要求高度保证。

有限体积法

enum u e x / 2
(3.10)
在多维问题中，如果流动方向和网格是斜交的，截断误差会在垂直于流动方向以及流线方向产生扩散，这是一种非常严重的误差，函数的峰值或函数值的快速变化会被抹平，为了得到高精度结果需要采用非常精细的网格。
3.4.2 线性插值（CDS）
e E E (1 E ) P
a e u e a nb u nb Q ( p P p E ) Ae
3.4.1 迎风插值（UDS）
e 用上游计算节点的函数值近似相当于对一阶偏导数采用迎风格式，因此用 UDS 来表示这
种近似方法，在 UDS 中：
if v n e 0 e P E if v n e 0
(3.9)
UDS 是唯一无条件满足有界性要求的近似格式，在数值过程中不会产生数值振荡。UDS 存在数值粘性。根据 Taylor 公式，该格式具有一阶精度，并具有数值粘性：
(3.11)
E
xe x P xE xP
3
(3.12)
线性插值具有二阶精度，线性插值相当于 FDM 中的 CDS 格式，因此用 CDS 表示。CDS 格式会产生数值振荡。对于扩散项
P E x e x E x P
(3.13)
3.4.3 三阶迎风格式（QUICK）
第 3 章有限体积法
3.1 有限体积法基本原理
上一章讲到的有限差分法将数值网格的节点上定义为计算节点，并在网格节点上对微分形式的流体基本方程进行离散，用网格节点上的物理量的代数方程作为原 PDE 的近似。在本章所要学习的有限体积法则采用了不同的离散形式。首先，有限体积法离散的是积分形式的流体力学基本方程：

计算流体力学知识点

计算流体力学知识点计算流体力学这玩意儿，听起来是不是有点高大上，有点让人摸不着头脑？其实啊，它就藏在我们生活的方方面面，就像一个神秘的小伙伴，时不时地跳出来给我们一些惊喜或者挑战。

咱们先来说说啥是计算流体力学。

简单来讲，它就是一门专门研究流体流动的学问。

比如说，水流过河道、风吹过城市、汽车在空气中飞驰，这些都涉及到流体的流动。

那计算流体力学就是用数学和计算机的方法，来搞清楚这些流动是怎么回事，会产生啥影响。

我记得有一次，我去公园里散步。

那天风挺大的，湖边的柳枝被吹得左摇右摆。

我就突然想到，这风不就是一种流体嘛！它的速度、方向还有力量，都在不断地变化。

如果用计算流体力学的知识来分析，就能算出风在经过不同的障碍物时，速度会怎么降低，压力会怎么变化。

计算流体力学里有一个特别重要的概念，叫控制方程。

这就像是流体流动的“宪法”，规定了它们得怎么动。

比如说连续性方程，它说的是流入一个区域的流体质量，得等于流出这个区域的流体质量，就跟咱们过日子一样，收入和支出得平衡。

还有动量方程，它描述了流体的受力和运动之间的关系，就像你推一个箱子，用的力越大，箱子跑得就越快。

在实际应用中，计算流体力学可厉害了。

比如说在航空航天领域，设计飞机的外形就得靠它。

飞机在天上飞，周围的空气就是流体。

通过计算流体力学的模拟，可以知道怎么设计飞机的翅膀、机身，才能让飞机飞得更快、更稳，还能省油。

汽车行业也是一样，要让汽车的外形更符合空气动力学，减少风阻，提高速度和燃油效率，都得靠计算流体力学来帮忙。

还有能源领域，像火力发电厂的冷却塔，里面热气腾腾的水蒸气往外冒，怎么让这些水蒸气排放得更顺畅，提高发电效率，也得靠计算流体力学来优化设计。

在数值解法这一块，有限差分法、有限体积法和有限元法是常用的几招。

有限差分法就像是把流体流动的区域切成一个个小格子，然后在这些格子上算数值。

有限体积法呢，则是关注每个小体积里的物理量守恒。

有限元法就像是搭积木，把流动区域分成一个个小单元来计算。

有限体积法介绍

有限体积法1 有限体积法基本原理上一章讲到的有限差分法将数值网格的节点上定义为计算节点，并在网格节点上对微分形式的流体基本方程进行离散，用网格节点上的物理量的代数方程作为原PDE 的近似。

在本章所要学习的有限体积法则采用了不同的离散形式。

首先，有限体积法离散的是积分形式的流体力学基本方程：•d q ds ds SS⎰⎰⎰ΩΩ+∇⋅Γ=⋅φφρφn n v(1)计算域用数值网格划分成若干小控制体。

和有限差分法不同的是，有限体积法的网格定义了控制体的边界，而不是计算节点。

有限体积法的计算节点定义在小控制体内部。

一般有限体积法的计算节点有两种定义方法，一种是将网格节点定义在控制体的中心，另一种方法中，相邻两个控制体的计算节点到公共边界的距离相等。

第一种方法的优点在于用计算节点的值作为控制体上物理量的平均值具有二阶的精度；第二种方法的好处是在控制体边界上的中心差分格式具有较高的精度。

积分形式的守恒方程在小控制体和计算域上都是成立的。

为了获得每一个控制体上的代数方程，面积分和体积分需要用求面积公式来近似。

2 面积分的近似采用结构化网格，在二维情况下，每一个控制体有4个面，二维情况，每一个控制体有6个表面。

计算节点用大写字母表示，控制体边界和节点用小写字母表示。

为了保证守恒性，控制体不能重叠，每一个面都是相邻两个控制体的唯一公共边界。

控制体边界上的积分等于控制体个表面的积分的和：∑⎰⎰=kS Skfds fdS(2)上式中，f 可以表示n u ρφ或n∂∂Γφ。

显然，为了获得边界上的积分，必须知道f 在边界上的详细分布情况，这是不可能实现的，由于只是计算节点上的函数值，因此必须采用近似的方法来计算积分。

整个近似过程分成两步第一步：用边界上几个点的近似积分公式第二步：边界点上的函数值用计算节点函数值的插值函数近似面积分可采用以下不同精度的积分公式：二阶精度积分：e e e e S e Sf S f fds F e≈==⎰(3)上式中e f 为边界中点出的函数值。

有限体积法介绍

计算域用数值网格划分成若干小控制体。和有限差分法不同的是，有限体积法的网格定义了控制体的边界，而不是计算节点。有限体积法的计算节点定义在小控制体内部。一般有限体积法的计算节点有两种定义方法，一种是将网格节点定义在控制体的中心，另一种方法中，相邻两个控制体的计算节点到公共边界的距离相等。第一种方法的优点在于用计算节点的值作为控制体上物理量的平均值具有二阶的精度；第二种方法的好处是在控制体边界上的中心差分格式具有较高的精度。
?SfdS???fds kSk(2)
上式中，f可以表示??un或???。 ?n
1
有限体积法
1 有限体积法基本原理
上一章讲到的有限差分法将数值网格的节点上定义为计算节点，并在网格节点上对微分形式的流体基本方程进行离散，用网格节点上的物理量的代数方程作为原PDE的近似。在本章所要学习的有限体积法则采用了不同的离散形式。首先，有限体积法离散的是积分形式的流体力学基本方程：
???v?nds???n???ds??SS?q?d?? 算域上都是成立的。为了获得每一个控制体上的代数方程，面积分和体积分需要用求面积公式来近似。
2 面积分的近似
采用结构化网格，在二维情况下，每一个控制体有4个面，二维情况，每一个控制体有6个表面。计算节点用大写字母表示，控制体边界和节点用小写字母表示。为了保证守恒性，控制体不能重叠，每一个面都是相邻两个控制体的唯一公共边界。控制体边界上的积分等于控制体个表面的积分的和：

有限容积法和有限体积法

有限容积法和有限体积法有限容积法和有限体积法是计算流体力学中常用的两种数值方法，它们在流体动力学的数值计算中占有非常重要的地位。

本文将从概念、原理、特点、应用等方面，对这两种方法进行详细介绍。

一、有限容积法1.概念有限容积法（Finite Volume Method，FVM）是一种离散化的数值方法，它将连续的物理量离散化为有限个体积元，在每个体积元内计算其平均值，进而求解整个流体系统的物理量。

FVM方法的核心是质量守恒原理，即物质的进出必须平衡，这种保证了物理量在每个体积元内的守恒关系，从而保证了数值计算的准确性。

2.原理FVM方法的数值计算是基于网格的，它将流体动力学问题离散化为一个由有限体积元组成的系统，将原问题转化为流量守恒方程的求解，即$$\frac{\Delta m}{\Delta t}=\Sigma_{faces}\rho uA$$其中，$\Delta m$是在$\Delta t$时间内通过一个表面的质量变化量，$\rho$是介质的密度，$u$是速度，$A$是面积。

对于每个有限体积元，上式可以写为其中，$F_{ij}^p$和$F_{ij}^n$分别是流向有限体积元内部和外部的通量，$i,j$是有限体积元的编号。

3.特点（1）FVM方法基于质量守恒原理，具有非常强的数值稳定性和保真性；（2）FVM方法的计算结果具有局部守恒性，能够准确反映流场内部的物理现象；（3）FVM方法可以处理非结构化网格，适用范围广泛；（4）FVM方法求解的是面积分，所需的时间和空间存储相对较少。

4.应用（1）流体力学领域，如空气动力学、水力学、燃烧问题等；（2）材料科学领域，如薄膜生长、材料变形等。

有限体积法（Finite Element Method，FEM）是一种离散化的数值方法，它将求解的物理场离散化为有限个单元，然后在每个单元内进行近似计算。

相比于FVM方法，FEM方法更加精确，适用于需要高精度计算的问题。

计算流体力学有限体积法基础及其应用

一、计算流体力学简介1.1 计算流体力学的定义1.2 计算流体力学的研究对象1.3 计算流体力学的发展历史二、有限体积法基础2.1 有限体积法的理论基础2.1.1 有限体积法的基本原理2.1.2 有限体积法的数学模型2.2 有限体积法的数值求解2.2.1 离散化2.2.2 迭代求解三、有限体积法在计算流体力学中的应用3.1 有限体积法在流体流动模拟中的应用 3.1.1 管道流动模拟3.1.2 自由表面流动模拟3.2 有限体积法在传热问题中的应用3.2.1 对流传热3.2.2 辐射传热四、有限体积法在工程领域中的应用4.1 有限体积法在航空航天领域中的应用 4.2 有限体积法在汽车工程中的应用4.3 有限体积法在建筑工程中的应用五、有限体积法的发展趋势5.1 高性能计算技术对有限体积法的影响5.2 多物理场耦合对有限体积法的挑战5.3 人工智能在有限体积法中的应用六、结论一、计算流体力学简介1.1 计算流体力学的定义计算流体力学（Computational Fluid Dynamics, CFD）是利用计算机模拟流体力学问题的一门学科。

它通过对流动流体的数值解，来研究流体在各种情况下的运动规律和性质。

1.2 计算流体力学的研究对象计算流体力学的研究对象包括流体的流动、传热、传质、振动等现象，以及与流体相关的各种工程问题，如飞机、汽车、建筑等的气动特性分析与设计。

1.3 计算流体力学的发展历史计算流体力学的发展可以追溯到20世纪50年代，当时计算机技术的进步为流体力学问题的数值模拟提供了可能。

随着计算机硬件和软件的不断发展，CFD的应用领域不断扩大，成为现代工程领域不可或缺的工具之一。

二、有限体积法基础2.1 有限体积法的理论基础2.1.1 有限体积法的基本原理有限体积法是求解流体动力学问题的数值方法之一，它基于质量、动量和能量守恒的控制方程，将求解域离散化为有限数量的体积单元，通过对控制方程进行积分，将方程转化为代数方程组。

计算流体力学中的有限体积法

计算流体力学中的有限体积法
有限体积法（FVM）是一种数值计算方法，用于模拟流体力学问题。

它是通过把流场分成很多个离散化的小体积来描述流体的运动的。

有限体
积法的基本思想是在每一个小体积中应用质量、动量和能量守恒方程，然
后将它们组合成一个离散化的形式，以便于数值计算。

其中，质量守恒方
程描述了流体的连续性，动量守恒方程描述了流体的运动，能量守恒方程
则描述了流体的温度和压力等性质随时间的变化。

有限体积法的计算流程一般包括以下步骤：
1.网格划分：将流场划分成若干个小体积，每个小体积称为一个网格
单元。

2.定义控制体：在每个网格单元内，定义一个控制体。

控制体是一个
虚拟的小体积，它可以是任意形状，但通常为正交体。

3.求解守恒方程：对于每个控制体，应用守恒方程，得到一个自由度
方程组。

4.数值求解：利用数值方法求解自由度方程组，得到解。

5.更新场变量：根据求解得到的解，更新场变量（如速度、压力等）。

6.考虑边界条件：在每个边界上，根据物理条件定义边界条件，用于
修正解。

7.重复以上步骤：对于每个时间步长，重复以上步骤，直到计算结束。

需要注意的是，有限体积法是一种局域方法，只考虑每个网格单元内
部的守恒方程，没有直接考虑两个网格单元之间的相互作用。

因此，在计
算边界处或流场中存在复杂流动结构的区域时，需要采用一些特殊的技术（如插值方法、外推方法等）来处理。

有限体积法原理

有限体积法原理
嘿，朋友们！今天咱就来聊聊这超级厉害的有限体积法原理！
你想想看哈，就好比咱盖房子，得先把结构搞清楚才行，这有限体积法原理啊，就像是盖房子的蓝图！它能帮我们解决好多复杂的问题呢！
比如说在计算流体力学里（哎呀，就是研究流体咋流动的学科啦），我们想要知道水呀、空气呀这些流体在一个区域里咋流动的。

有限体积法就像一个聪明的小助手，把这个区域划分成好多好多小格子。

就好像切蛋糕似的，每一块小蛋糕就是一个小体积。

然后呢，它通过对这些小体积进行计算和分析，就能得出流体流动的各种信息啦！
“嘿，那这和其他方法比有啥特别的呀？”有人可能会这么问。

哈哈，这可就有意思喽！它就好比是对症下药的神医呀！别的方法可能在某些情况下就不太灵光，而有限体积法能精准地找到问题的关键，给出准确的答案。

比如说在模拟河水流动的时候，它就能清楚地告诉我们哪里水流急，哪里水流缓。

咱再换个例子哈，想象一下天气预报。

要知道那可不是随随便便就能算出来的。

有限体积法在这当中就发挥了大作用啦！它能帮助预测天气，像明天会不会下雨呀，风会往哪个方向吹呀。

这是不是超级厉害的？
总之呢，有限体积法原理就像是一个隐藏的宝藏，等着我们去挖掘它更多的神奇之处。

它在好多领域都有着不可或缺的地位，给我们的生活和科学研究带来了巨大的帮助呀！所以呀，可千万别小瞧了这个看起来有点复杂的有限体积法原理哟！。

有限体积法介绍

有限体积法1 有限体积法基本原理上一章讲到得有限差分法将数值网格得节点上定义为计算节点,并在网格节点上对微分形式得流体基本方程进行离散,用网格节点上得物理量得代数方程作为原PDE得近似。

在本章所要学习得有限体积法则采用了不同得离散形式。

首先,有限体积法离散得就是积分形式得流体力学基本方程:(1)计算域用数值网格划分成若干小控制体。

与有限差分法不同得就是,有限体积法得网格定义了控制体得边界,而不就是计算节点。

有限体积法得计算节点定义在小控制体内部。

一般有限体积法得计算节点有两种定义方法,一种就是将网格节点定义在控制体得中心,另一种方法中,相邻两个控制体得计算节点到公共边界得距离相等。

第一种方法得优点在于用计算节点得值作为控制体上物理量得平均值具有二阶得精度;第二种方法得好处就是在控制体边界上得中心差分格式具有较高得精度。

积分形式得守恒方程在小控制体与计算域上都就是成立得。

为了获得每一个控制体上得代数方程,面积分与体积分需要用求面积公式来近似。

2 面积分得近似采用结构化网格,在二维情况下,每一个控制体有4个面,二维情况,每一个控制体有6个表面。

计算节点用大写字母表示,控制体边界与节点用小写字母表示。

为了保证守恒性,控制体不能重叠,每一个面都就是相邻两个控制体得唯一公共边界。

控制体边界上得积分等于控制体个表面得积分得与:(2)上式中,f可以表示或。

显然,为了获得边界上得积分,必须知道f 在边界上得详细分布情况,这就是不可能实现得,由于只就是计算节点上得函数值,因此必须采用近似得方法来计算积分。

整个近似过程分成两步第一步:用边界上几个点得近似积分公式第二步:边界点上得函数值用计算节点函数值得插值函数近似面积分可采用以下不同精度得积分公式: 二阶精度积分:(3) 上式中为边界中点出得函数值。

近似为方格中心点得值乘以方格得面积。

三阶精度积分:(4) 四阶精度积分:(5)应该注意得就是,采用不同精度得积分公式,在相应得边界点得插值时也应采用相应精度得插值函数。

有限体积法介绍

在本章所要学习的有限体积法则采用了不同的离散形式。

首先，有限体积法离散的是积分形式的流体力学基本方程：•d q ds ds SS⎰⎰⎰ΩΩ+∇⋅Γ=⋅φφρφn n v(1)计算域用数值网格划分成若干小控制体。

和有限差分法不同的是，有限体积法的网格定义了控制体的边界，而不是计算节点。

有限体积法的计算节点定义在小控制体部。

积分形式的守恒方程在小控制体和计算域上都是成立的。

为了获得每一个控制体上的代数方程，面积分和体积分需要用求面积公式来近似。

2 面积分的近似采用结构化网格，在二维情况下，每一个控制体有4个面，二维情况，每一个控制体有6个表面。

计算节点用大写字母表示，控制体边界和节点用小写字母表示。

为了保证守恒性，控制体不能重叠，每一个面都是相邻两个控制体的唯一公共边界。

控制体边界上的积分等于控制体个表面的积分的和：∑⎰⎰=kS Skfds fdS(2)上式中，f 可以表示n u ρφ或n∂∂Γφ。

计算流体力学有限体积法

计算流体力学有限体积法【中英文版】Title: Calculation of Fluid Mechanics using Finite Volume MethodTitle: 计算流体力学有限体积法Section 1: Introduction to Finite Volume MethodThe Finite Volume Method (FVM) is a numerical technique used to solve partial differential equations which describe fluid flow and other physical phenomena.In FVM, the domain of interest is discretized into a finite number of control volumes or cells.第一部分：有限体积法简介有限体积法（FVM）是一种用于求解描述流体流动和其他物理现象的偏微分方程的数值技术。

在FVM中，感兴趣的域被离散化为有限数量的控制体积或单元。

Section 2: Discretization ProcessThe discretization process involves dividing the domain into smaller sub-domains known as control volumes.The governing equations are then applied to each control volume, leading to a set of algebraic equations which can be solved to obtain the solution at each node.第二部分：离散化过程离散化过程涉及将域划分为称为控制体积的小子域。

有限体积法1

15
J e = Fe φ P + [D e A ( Pe ) + max(− Fe ,0)] (φ P − φ E ) J w = Fw φP + [Dw A ( Pw ) + max(Fw ,0)] (φW − φP )
其中
De=Γe/(δx)e，函数
A( P ) =
Dw=Γw/(δx)w
P exp( P ) − 1
等
= (ρu )e (φP + φE ) / 2 + (Γ δx )e (φP − φE )
问题：流速较大时计算结果出现假振。 u、Γ为常数，且 S = 0 时，恒定问题有解析解，在区间[ xP，xE ]上
exp [Pe x (δ x )e ] φ − φP = exp (Pe ) − 1 φE − φP
∂ ∂ρφ ∂ (ρu j φ) = + ∂x j ∂x j ∂t ∂φ Γ ∂x j +S
例 1：当物理量为流体自身质量时，φ=1，Γ= 0,S = 0（不存在质量源项时），得到连续性方程
∂ρ ∂ (ρu j ) + =0 ∂t ∂x j
4
例 2：物理量为不可压缩流体的动量，在 xi 方向上φ=ui，Γ=μ，源项 S = ρg i − 得到 Navier-Stokes 方程
(不可压缩流体ρP0 =ρ = 常数；恒定问题，aP0 = 0。)
22
2．边界条件的处理出、入流边界（有法向流速分量），固体边界和没有法向流速分量的水域边界，等。
23
(1)
入流边界的φ值应该给定。
φB = φ
作为边界点 B 点的方程。 (2) 出流边界结点:可以同内部结点一样建立离散方程，而不必特地给定边界条件。

有限体积法1

为控制面上的流体质量流量
式（a）－式（b）×φP 得到
0 φP − φP ρ ∆x + J e − J w − (Fe − Fw )φ P = (S C + S P φ P )∆x ∆t 0 P
12
构造通量的离散格式。最简单的做法: 假设φ在结点之间近似为线性分布，得
J e = (ρuφ)e + (Γ δx )e (φP − φE )
27
采用松弛技术可以改变迭代的进度。方程改写成
a P φ P = ∑ a nb φnb + b
∑ a nb φ nb + b φP = φ∗ + − φ∗ P P a P
φP*为 φP 的上一步的迭代值，下标 nb 代表与 P 相邻的结点。引入松弛因子α来修改每步迭代中 φP 的变化幅度
∂ρφ ∂J + =S ∂t ∂x
流速为 u，通量
J = J x = ρuφ − Γ ∂φ ∂x
8
有限体积法步骤如下：，（1）划分网格，取结点 xi+1 = xi +δxi （i = 0，1，2，…） δxi 为结点间距。网格可以是不均匀的。（2）利用守恒型方程的积分对任一内部结点 P 构造离散化的代数方程。从而得到一封（3）根据边界条件构造边界结点的离散方程，闭的代数方程组。（4）求解方程组得到各结点上的φ值。与差分法的主要区别在于其离散化方程的构造。
（4.5.15a）类似地可以导出界面 w 上的通量离散式
exp(Pw ) φ − φP ( ) J w = Fw φW + W F = φ + φ − φ w P W P exp(Pw ) − 1 exp(Pw ) − 1

计算流体力学中有限差分法、有限体积法和有限元法的区别

有限元法，有限差分法和有限体积法的区别1. FDM1.1 概念有限差分方法(FDM)是计算机数值模拟最早采用的方法，至今仍被广泛运用。

该方法将求解域划分为差分网格，用有限个网格节点代替连续的求解域。

有限差分法以Taylor级数展开等方法，把控制方程中的导数用网格节点上的函数值的差商代替进行离散，从而建立以网格节点上的值为未知数的代数方程组。

该方法是一种直接将微分问题变为代数问题的近似数值解法，数学概念直观，表达简单，是发展较早且比较成熟的数值方法。

1.2 差分格式（1）从格式的精度来划分，有一阶格式、二阶格式和高阶格式。

（2）从差分的空间形式来考虑，可分为中心格式和逆风格式。

（3）考虑时间因子的影响，差分格式还可以分为显格式、隐格式、显隐交替格式等。

目前常见的差分格式，主要是上述几种形式的组合，不同的组合构成不同的差分格式。

差分方法主要适用于有结构网格，网格的步长一般根据实际地形的情况和柯朗稳定条件来决定。

1.3 构造差分的方法构造差分的方法有多种形式，目前主要采用的是泰勒级数展开方法。

其基本的差分表达式主要有三种形式：一阶向前差分、一阶向后差分、一阶中心差分和二阶中心差分等，其中前两种格式为一阶计算精度，后两种格式为二阶计算精度。

通过对时间和空间这几种不同差分格式的组合，可以组合成不同的差分计算格式。

2. FEM2.1 概述有限元方法的基础是变分原理和加权余量法，其基本求解思想是把计算域划分为有限个互不重叠的单元，在每个单元，选择一些合适的节点作为求解函数的插值点，将微分方程中的变量改写成由各变量或其导数的节点值与所选用的插值函数组成的线性表达式，借助于变分原理或加权余量法，将微分方程离散求解。

采用不同的权函数和插值函数形式，便构成不同的有限元方法。

2.2 原理有限元方法最早应用于结构力学，后来随着计算机的发展慢慢用于流体力学、土力学的数值模拟。

在有限元方法中，把计算域离散剖分为有限个互不重叠且相互连接的单元，在每个单元选择基函数，用单元基函数的线形组合来逼近单元中的真解，整个计算域上总体的基函数可以看为由每个单元基函数组成的，则整个计算域的解可以看作是由所有单元上的近似解构成。

计算流体力学中科院力学所第9讲-有限体积法1知识分享

有限体积法基础

有限体积法

计算流体力学知识点

有限体积法介绍

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有限容积法和有限体积法

计算流体力学 有限体积法基础及其应用

计算流体力学中的有限体积法

有限体积法原理

有限体积法介绍

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计算流体力学有限体积法

有限体积法1

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计算流体力学有限体积法基础及其应用