光学第六章光在晶体中的传播.ppt

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光学第六章

负晶体取“+” 正晶体取“-”
作用 • 线偏振光入射：振动面旋转
左旋 • 正椭圆或圆偏振光入射：
右旋
（右）
（左）
（左）
（右）
3）全波片）经全波片后， o光和e光的附加光程差：
作用不改变原来入射光的偏振性质
说明 • 无论是1/4波片，1/2波片还是全波片，都是针对某一波长而言 • 利用各种波片，可得到需要的偏振光
• 折射起偏玻璃堆折射起偏—玻仪器：玻璃堆 ( P317 图）作用：自然光以布氏角入射，经过多次反射与折射，最终从折射光中得到线偏光
原理对某一玻璃板，若上表面反射光为线偏光，则下表面的反射光也为线偏振光。
n2 tgip = n 1
i2 = 90 −ip
o
}
n ⇒tgi2 = ctgip = 1 n2
自然光圆偏振光线偏振光部分偏振光椭圆偏振光
第二步：利用波片波片+偏振片第二步：利用1/4波片偏振片自然光圆偏光部分偏光椭圆偏光
3600
光强不变无消光光强变有消光光强变无消光光强变有消光
3600
说明 • 在区别部分偏光与椭圆偏光时，需先用一偏振片迎光旋转一周，定出光强最强或最弱的方向。 • 将1/4波片的光轴对准光强最强或最弱方向，以保证入射为正椭圆偏振光。
二. 椭圆和圆偏振光的产生 • 两个频率相同振动方向相互垂直且位相差恒定的振动的合成：
}
2 x 2 Ey
r r r E = Ex + Ey
Ex Ey E cos∆ = sin2 ∆ + 2 −2 ϕ ϕ 2 A A A A x y x y
直线方程( 1,3象限)

晶体光学性质的图形表示

惠更斯作图法的基本步骤
A＇介质
归纳如下：
（1）、画出平行的入射光束，令两边缘光线与界面的交点分别为A，B’
（2）、由先到界面的A点作另一边缘入射线
的垂线AB，它便是入射线的波面。 ___
求出B到B’的时间 t BB' c
B A
空气
B＇
（3）、以A为中心，νt为半径（ ν为光在折射介质中的波速）
此结果是反射和折射定律的数学表示。它不仅对两种各向同性介质的界面是正确的，对各向异性介质（晶体）的界面也是正确的。
1.惠更斯作图法：
在各向同性介质中，可以利用惠更斯原理来
求折射光线的方向。此方法也可以应用到晶
体中来，从而直接得到晶体中两个折射光波
的光线方向。
先把各向同性介质中
B A
空气
B＇
由于晶体光学问题的复杂性，在实际工作中常常要使用一些表示晶体光学性质的几何图形来帮助说明问题，常用的有折射率椭球、波矢面、法线面和光线面等。
利用这些图形再结合一定的作用法，可以比较简单有效地解决光波在晶体中传播的问题。
一、折射率椭球：
由前述可知，在晶体的介电主轴坐标系中，物质方程可有如下简单形式：
k0
o n1
n2
D1
D2
作平行于给定波法线方向k0的直线OP，如图所示，再过原点O作一平面与OP垂直，该平面与椭球的截线为一椭圆。
椭圆的长轴方向和短轴方向就是对应于波法线方向的两个允许存在的光波的矢量方向，
而长短半轴的长度则分别等于两个光波的折射率n1和n2。下面利用折射率椭球来讨论光波在晶体中传播的性质。
2 z
A
用x,y,z代替 Dx A, Dy A, Dz A , 并把它取为空间直角坐标系，则可得到：

光波在晶体界面上的折射和反射

··
i0
激光输出
M1
布儒斯特窗
M2
垂直分量损耗大，不能形成激光，但平行分
量能形成激光。
【思考】如何测量不透明介质的折射率？
有反射光干扰的橱窗
在照相机镜头前加偏振片消除了反射光的干扰
对布儒斯特定律的定性解释：
折射光波在第二种介质中激起电子做受迫振动，振
动方向沿光矢量方向。振动的原子可看做是电偶极子
x2 + y2 ne2
+ z2 no 2
=1
z平行于C，交迹线方程
x2 + y2 = no2 x2 + y2 = ne2
晶体的旋光现象
¾线偏振波在某些晶体中沿光轴方向传播时，偏振方向随着光波的传播而旋转，这种现象称为旋光，能产生旋光的物质称为旋光物质
晶体的旋光现象
¾晶体的旋光性
晶体的旋光现象
线偏振光的产生
• 线偏器的质量指标
– 通光口径
• 透射线偏振光的最大可能光束截面 • 确保元件性能的前提下，允许的入射光束最大孔径角
– 光谱范围：线偏器能适用的光波光谱范围 – 色散：白光透过线偏器后，透射光的传播方向甚
至振动方向都可能因波长而异的现象 – 稳定度：反映元件是否容易因光照、湿度、温度
=
n2 n1
=
n21
若 n1 =1.00 （空气），n2 =1.50（玻璃），
则：空气 → 玻璃
玻璃 → 空气
i0 i0′
= =
tg −1 tg −1
1.50 1.00 1.00 1.50
= =
56 °18 33 °42
⎫ ⎪⎪⎬互余 ⎪ ⎪⎭
例：外腔式激光管加布儒斯特窗减少反射损失

晶体生长机理PPT课件

西安理工大学
非平衡材料研究室
• A single molecule is denoted by C60 .
西安理工大学
非平衡材料研究室
• Each molecule is composed of groups of carbon atoms that are bonded to one another to form both hexagon (six-carbon atom) and pentagon (five-carbon atom) geometrical configurations.
• 应用：
滤波器、谐振器、光偏转器、测压元件等。
西安理工大学
非平衡材料研究室
（8）闪烁晶体
• 定义：
当射线或放射性粒子通过晶体时，晶体会发出荧光脉冲，这类晶体为闪烁晶体。
• 应用：
核医学、核技术、空间物理等。
西安理工大学
非平衡材料研究室
（9）半导体晶体
• 定义：
电阻率处于导电体（10 - 5 .cm）和绝缘体（1010 .cm ）之间的晶体为半导体晶体。
• 应用：
光通讯、光开关、大屏幕显示、光储存、光雷达和光计算机等。
西安理工大学
非平衡材料研究室
• 要求：
在使用的波长范围内，对光的吸收和散射要小、电阻率要大、介电损耗角要小、化学稳定、机械和热性能好、半波电压低等。
西安理工大学
非平衡材料研究室
（4）声光晶体
• 定义：
超声波通过晶体时，在晶体中产生随时间变化的压缩和膨胀区域，使晶体的折射率发生周期性变化，形成超声导致的折射率光栅，当光通过折射率周期性变化的晶体时，将受到光栅的衍射，产生声光相互作用。这类晶体为声光晶体。

晶体的光学性质及其应用

晶体的光学性质及其应用晶体是由有序排列的原子或分子结晶而成的有机物，是一种具有均质结构的物质。

在晶体中，光的传播受到了严格规定的限制，因此晶体的光学性质非常特殊，这种性质具有非常广泛的应用。

晶体具有自然的光学活性晶体的光学性质表现在其对偏振光的旋光性质。

偏振光是指只在一个方向上震荡的光，而晶体中自然发出的光则是未偏振光。

但当朝向晶体中的光传播方向发生旋转时，未偏振光就会发生偏振。

这是由于晶体具有对不对称分子结构，不同方向的分子旋转角度互相不同，从而使光旋转的方向发生变化。

这种现象称作自然光学活性。

晶体的双折射现象双折射是指当光线穿过晶体时会分成两束光线，分别沿着不同的方向传播，并且光线传播的速度也不同。

这个现象由于晶体中分子的空间排列呈现出某些特殊的对称性导致的，这个对称性可以被表示为对称轴或对称平面。

这种现象可以被用来制造双折射支撑倍频器。

晶体的偏光性质及其应用光源分光是指光的分光学分解为不同波长的单色光，而光的偏振性则对应着光的横向振动方式，晶体具有光的偏振性质。

通过光源分光和偏光器，可以得到偏振光，这种光从中穿过的晶体具有除了其他部分外的方向振动，因此可以形成光的旋转现象。

在显微镜下，这种现象可以显像偏振显微镜。

晶体光的波速度调制及其应用在晶体中，当一个光子进入晶体时，其波动特性与晶体中的原子结构相互作用。

通过这种相互作用，可以改变光的波速，并且可以在早期光通信系统中被用来传输数字信息。

在这种传输方式中，光的波速被快速调制，从而传输出的信息就是由快速变化的光的波速表现出来的。

晶体在光学中是一种非常美丽和独特的材料，并且也是一种非常有用的功能材料。

晶体的光学性质和应用非常多，一些应用比如水晶振荡器等已经广泛使用，而在其他一些领域，晶体的使用也在快速发展之中。

第八章光在晶体中的传播精品PPT课件

法线入射光
光轴
主截面主截面：光轴和晶体表面光入射点的法线组成的平面。
法线光轴
入射光
eo
主平面：晶体中光（o光或e光）的传播方向与晶体光轴构成的平面。
o光的振动方向垂直于o光的主平面； e光的振动方向平行于e光的主平面。当o光和e光的主平面相互平行时,两光的振动互相垂直.
o光和e光的传播方向
Rasmus Bartholin is remembered especially for his discovery (1669) of the birefringence of a light ray by Iceland crystal (calcite). He published an accurate description of the phenomenon, but since the physical nature of light was poorly understood at the time, he was unable to explain it. It was only after Thomas Young proposed the wave theory of light, c. 1801 that an explanation became possible.
加拿
大树胶
涂黑
格兰—汤普森棱镜
钠光自然光
o e• • •
钠光自然光
o e• •
方解石制成的罗匈棱镜
玻璃和方解石制成的偏振器
第三节：波片和补偿器
将单轴晶体切成的有一定厚度的晶体片，使其光轴平行于表面，叫做波片．当光垂直通过波片时，在波片内分解为 o光e光，因在晶体内垂直于光轴传播，所以o光e光的传播速度不同，这样，传播到波片的后表面o光e光就有了附加的相位差．

物理光学平面光波在晶体界面上的反射和折射

对于各向异性的晶体而言：
①式中的 i 、 r、t 都是对波法线方向而言的,尽管
反射光、折射光的波法线均在入射面内，但它们的光线有可能不在入射面内。
A
B
k i s i n i k r s i n r k t s i n t ( 1 1 0 ) vr vp
A s kB
光在晶体界面上的双反射和双折射
一个半轴长为o,另一个半轴长介于o 和e 之间.
S
B
A
A
R 0
R0 R
e No
1. 惠更斯作图法
将SA 延长与入射光波面相交于R,过 R 作切平面AR,它就是入射光次波面的包迹—入射光波的波阵面。入射光的光线方向和波法线方向均为 AR 方向。
S
B
A
A
R 0
R0 R
e No
1. 惠更斯作图法
n no n n o
光轴
ki ke ko
2) 平面光波在主截面内斜入射
平面光波在主截面内斜入射时,在晶体内将分为 o 光和 e 光, e 光的波法线方向、光线方向一般与o 光不相同，但都在主截面内。
ki
ko ke
se
光轴
2) 平面光波在主截面内斜入射当晶体足够厚时，从晶体下表面射出的是两束振动方向互相垂直的线偏振光，传播方向与入射光相同。
k i s i n i k r s i n r k t s i n t ( 1 1 0 )
或
nisini nrsinr (111) nisini ntsint (112)
(111)式和(112)式就是光在晶体界面上的反射定律和折射定律。
根据图所示的几何关系，由(108)式和(109)式得到
O

第六章晶体光学

Ao
Ao cos
上图中P1为起偏器, 设经P1后线偏振光振幅为A0. P2与P1夹角为, 因此经P2后的线偏振光振幅为 A=A0cos.
1) Light passes through the lower polarizer(下偏振片)
west (left)
Unpolarized light
east (right)
Polarized Light Unpolarized Light
用来表示垂直于光传播方向的平面内,光振动方向的矢量图,叫做迎光矢量图. 该图表示迎着光传播方向看到的光
振动的情况.在迎光矢量图上,自然光是一些均匀分布的辐射
线.
z 自然光的一种表示方法
y
y
x
0
x
自然光自然光等效为两振幅相等、互相垂直的、无相位关系的线偏振光
(in physics v = c, but no longer)
一、几何光学的三个实验定律
(1) 光的直线传播定律:
在均匀的各向同性的透明介质中，光沿直线传播.
(2) 光的独立传播定律:
光在不太强时,传播过程中与其他光束相遇时,各光束相互不
受影响,不改变传播方向,各自独立传播.
反射光线
(3) 光的反射定律和折射定律:
2) coplanar “plane of incidence”
Incident
(^ plane of interface)
i air
water
Reflected
r’
Refracted ray:
1) Slower in water (or glass)
2) r i
Depends on D velocity

第六章光电发射与光阴级

金属的光电发射特性差
半导体
非间并的半导体在室温状态下，自由电子很少自由电子散射几率显著下降。自由电子散射可以忽略不计主要光电发射体都采用半导体材料
（b）晶格散射
半导体光电发射材料中比较主要的一种散射
晶体中晶格振动能量的改变是量子化的，改变量的大小为声子当晶格振动对受激电子散射时，相互交换的是一个声子的能量受激电子每经过一次晶格散射会损失0. 005~0.l eⅤ的能量，比自由电子散射的损失要小得多两次晶格散射之间受激电子的平均自由程也较长受激电子可以迁移较长的距离而不损失过多的能量迁移到表面后，受激电子仍能具有克服表面电子亲和势的能量
Wc Eg EA
光电逸出功
本征半导体在绝对零度时
本征半导体的能带图
的长波阈(红限)波长
光电发射体内电子可由小于阈值波长的光子受激电子能否逸出表面主要取决于电子亲和势激发成为灼热的电子，它经散射迁移到真空 hc
0
Eg E A
界面时，如具有克服电子亲和势正EA的能量则可逸出表面，形成光电发射
u ( x) 0
4 0 J ( x) 9
2e u( x) m x2
3
2
连续工作状态下的光电发射极限电流密度关系式
五、光阴极面发射电子过渡过程研究光阴极的电阻及等效电容的影响阴极面电像管的光阴极是半导体薄膜，具有较高的面电阻光电发射散焦、像差位变化
当光阴极中心区接受瞬间强辐射而产生光电发射时，将失去大量的电子由于光阴极的面电阻很高，在瞬间不能及时从电源补充上所失去的负电
透入射光射式光阴极 x 子光电
x截面处单位体积所吸收的光子速率 α：吸收系数
σ) ：光阴极厚度 dN( x N 0 (1 )e ( x)

光学教程第六章双折射

通过本课件可以考虑光束沿不同方向行进时的波面形状问题。
图2 负晶体的内切折射率椭球图3 转动观察方向的情况
2020/12/27
9
光学教程专题光在晶体中的传播－－双折射
晶体的惠更斯作图法
2020/12/27
10
光学教程专题光在晶体中的传播－－双折射
1. 光轴平行于折射表面并平行于入射面
2020/12/27
加拿大树胶折射率介于冰洲石no和ne之间，如对于钠黄光，n=1.55, no=1.65836, ne=1.48541。由于以上因此平行于AA'的入射光进入晶体后，o光将以大于临界角的入射角透射到剖面上，因全反射而偏折；e光则从尼科耳棱镜中射出称为单一的线偏振光。
2020/12/27
21
光学教程专题光在晶体中的传播－－双折射
2020/1图2/217 一般情况
图2 线偏振光透视 29
光学教程专题光在晶体中的传播－－双折射
第二个场景为圆偏振光，转动视角，如图3，清晰可见圆偏振光经过/4玻片已转变为线偏振光；而第三个场景为椭圆偏振光，仍然转动视角，如图4，可见椭圆偏振光已转变为长轴方向变化的另一个椭圆偏振光。
图3 圆偏振光透视
课件主要展示自然光经渥拉斯顿棱镜期间，其在交界面处的透射和反射光的偏振方向的状态，如图1。转换视角可以进行三维观察，如图2。
图1 渥拉斯顿棱镜
2020/12/27
图2 不同视角观察
25
光学教程专题光在晶体中的传播－－双折射
一、基本原理
d
* 波晶片——相位延迟片波晶片是光轴平行表面的晶体薄片。
尖劈形波晶片干涉
2020/12/27
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光学教程专题光在晶体中的传播－－双折射

光学第六章偏振PPT课件

光学信号处理
通过偏振光干涉可以实现光学信号的相干调制和解调，用于光纤
通信等领域。
光学信息处理
利用偏振光干涉可以实现对光学信息的处理和分析，如图像处理、
模式识别等。
06
偏振光在光学仪器中的应用
偏振光在摄影镜头中的应用
偏振滤镜
在摄影中，偏振滤镜被用来消除反光和眩光，提高影像的清晰度和色彩饱和度。
寻常光和非寻常光。寻常光的折射率与介质的对称轴方向无关，而非寻常光的折射率与对称轴方向有关。
偏振光的传播规律
定义
偏振光是指光的电矢量或磁矢量在某一方向上振动的光。
传播规律
在各向异性介质中，偏振光的传播方向会发生改变，同时其偏振状态也会发生变化。具体传播规律与介质的性质和光的入射角有关。
偏振态的描述
偏振片在光学仪器、摄影、显示技术等领域有广泛应用。
波片
波片是一种能够改变光波相位差的光学器件。
它由双折射晶体或光弹性薄膜制成，能够使入射光的电场分量产生相位延迟，从而改变光的偏振
状态。
波片在光学干涉、光学调制、光学滤波等领域有重要应用。
偏振分束棱镜
偏振分束棱镜是一种能够将入射的线偏振光分成两个正交的线偏振分量，并分别沿着不同的方向传输的光学器件。
光纤通信
在光纤通信中，偏振光被用来提高通信容量和传输速率，因为光纤中的信号衰减与光的偏振状态有关。
信号处理
在光学信号处理中，偏振光被用来实现各种操作，如偏振分束、偏振调制和解调等。
THANKS
感谢观看
部分偏振光
在多个方向上有振动，但只有一个方向的振动占主导。偏来自光的应用0102
03
04
光学成像

第六章光在晶体中的传播

第六章光在晶体中的传播第六章光在晶体中的传播光的⼲涉和衍射现象说明光具有波动性，但这不能说明光波的横波性。

1809年Malus 在实验上发现光的偏振现象，后来Maxwell 的电磁理论给出了⾃由空间传播的电磁波是⼀种纯碎的横波。

当光在各向异性的介质中如晶体中传播时，能观察到光的偏振现象。

⼈们能够利⽤光的偏振特性制成各种光学元件，如偏振⽚、波晶⽚、⼲涉仪器、电光调制器、光隔离器等，这些器件在⽣产实践和科学研究中得到了⼴泛应⽤，利⽤光的偏振特性还能够进⾏各种测量。

主要内容：1光波的偏振态；2光在电介质表⾯的反射和折射菲涅⽿公式；3光在各向异性介质中的传播；4晶体光学元件偏振光的获得和检偏；5偏振光的⼲涉及其应⽤；6旋光§ 1 光的偏振态光的偏振现象可以⽤⼀个简单实验来说明。

如图所⽰，让光依次通过两个偏振⽚（polaroid ）P 1和P 2，当不动，以光线为轴旋转P 2逆着光的传播⽅向看去，会发现透过P 2的光强会随着P 2的旋转⽽变化。

当P 2处于某⼀位置时透射的光强最⼤，由此为转过900后，透射的光强减⼩到0，现偏振光完全被挡住。

这种现象称为消光现象（extinction ）。

当继续旋转时，⼜会重复以上现象。

上述实验同时也反映了光波本⾝的性质，即它的振动⽅向与传播⽅向垂直，光波是横波。

历史上，早在电磁波理论建⽴之前的1809年，马吕斯（E.L.Malus)就在实验上发现了光的偏振现象，电磁波理论建⽴之后，⼈们才认识到⾃由空间传播的光波是纯粹的横波，其电⽮量和磁⽮量都垂直于光的传播⽅向。

在与光波的传播的⽅向垂直的平⾯内电⽮量有多种振动状态，我们称之为偏振态（Polarization ），实际中光的偏振态⼤体可分五种，⾃然光、线偏振光、部分偏振光、圆偏振光和椭圆偏振光，1.2 偏振⽚（polaroid)检偏器有些晶体对不同⽅向的电磁振动具有选择吸收的性质。

当光线射在这种晶体的表⾯上时，振动的电⽮量（光⽮量）与光轴平⾏时被吸收的较少，光可以较多的通过，如图(a) 所⽰；电⽮量与光轴垂直时被吸收的较多，光通过的很少，如图(b)所⽰，这种性质叫⼆向⾊性（dichroism)。

《初中物理光学》PPT课件

课件•光学基础知识•透镜及其应用•光的色散与光谱目录•光的干涉与衍射•光学仪器与使用•光学实验与探究光学基础知识光是一种电磁波光的传播速度光的传播路径030201光的本质与传播光源与光线光源能够自行发光的物体称为光源。

如太阳、电灯等。

光线为了形象地表示光的传播路径和方向，我们通常用一条带箭头的直线来表示光线。

箭头指向表示光的传播方向。

光线的分类根据光源和光线的特点，可以将光线分为平行光线、发散光线和会聚光线等。

光的直线传播光沿直线传播的条件01光沿直线传播的现象02光沿直线传播的应用03光的反射与折射光的反射光的折射反射与折射的应用透镜及其应用透镜的种类与性质凸透镜凹透镜透镜的焦点和焦距凸透镜成像规律当物体为实物时，成正立、缩小的虚像，像和物在同一侧。

当物体为虚物，凹透镜到虚物的距离为一倍焦距（指绝对值）以内时，成正立、放大的实像，像与物在透镜的同侧。

当物体为虚物，凹透镜到虚物的距离为一倍焦距（指绝对值）时，成像于无穷远。

当物体为虚物，凹透镜到虚物的距离为一倍焦距以外两倍焦距以内（均指绝对值）时，成倒立、放大的虚像，像与物在透镜的异侧。

当物体为虚物，凹透镜到虚物的距离为两倍焦距（指绝对值）时，成与物体同样大小的虚像，在透镜异侧。

凹透镜成像规律老花眼镜利用凸透镜对光线的会聚作用制成的。

利用凹透镜对光线的发散作用制成的。

放大镜利用凸透镜成正立、放大的虚像的原理制成的。

照相机利用凸透镜成像规律中物距大投影仪立、放大的实像的原理制成的。

透镜在生活中的应用光的色散与光谱光的色散现象光的色散现象原理光的色散现象定义不同颜色的光在介质中的折射率不同，因此当复色光通过棱镜等介质时，会被分解为不同颜色的单色光。

光的色散现象实例光谱的分类根据产生方式不同，光谱可分为发射光谱、吸收光谱和反射光谱等。

光谱的概念光谱是复色光经过色散系统（如棱镜、光栅）分光后，被色散开的单色光按波长（或频率）大小而依次排列的图案。

光谱的特点不同元素或化合物在特定条件下产生的光谱具有特征性，因此光谱分析在化学、物理等领域具有广泛应用。

晶体光学中的反射和折射

4.2 光学晶体材料的应用
在光学领域中关键材料是光学晶体，按照用途可以分成光电晶体、声光晶体、激光晶体、光折变晶体、非线性晶体等。光学晶体主要是指应用于光学回路中的晶体，如棱镜，透镜，滤镜，偏光以及相位补偿镜等，在光学回路中的发射、处理和接收等多个环节都有广泛应用。
4.2 光学晶体材料的应用
针对光轴在入射面内的情形步骤： ① 作出入射光的波面由1与入射界面的交点A向2作垂线，交于B点。AB 即为入射光波面。则光线2 到达界面Bˊ时，A点的光已在介质中传播的时间为 t=BBˊ/c。
3.3 光在晶体中传播方向的确定—几何作图法
② 作o光的波面：以A为中心，vot为半径作球面，该球面与过Bˊ 的平面的切点为Aoˊ，AAoˊ即为o光的方向。
4. 光学传感器：如温度传感器、压力传感器等，可采用晶体材料如KTP（钾钛磷酸钾）等。
5. 光学准直器：如光束整形器、光栅、衍射光学元件等，可采用晶体材料如锂铌酸锂、硫化锌等。
4.2 光学晶体材料的应用
使用双折射晶体的双缝共焦光片显微镜
提出了一种使用双折射晶体在数字扫描激光光片显微镜 (DSLM) 系统中生成两个照明光束的方法。在此基础上，传统的共焦显微镜可以轻松升级为具有两倍成像速度的双缝共焦显微镜。
方解石的双折射现象
2.2 双折射晶体的特征参量
1. o 光和 e 光
以入射光束为轴转动方解石，光点 o 不动，光点 e 绕 o 转，用偏振片检验，二者都是偏振光，且偏振方向互相垂直。
所以，利用双折射现象也可以获得线偏振光。
2.2 双折射晶体的特征参量
1. o 光和 e 光
寻常光线( o 光 )：遵守通常的折射定律(n1sini=n2sini0)，折射光线在入射面内。非常光线( e 光 )：不遵守通常的折射定律，折射光线不一定在入射面内。

《光在晶体的传播》课件

衍射的分析方法
衍射的分析方法可以通过计算或实验得到衍射图案的细节，进而研究晶体的结构和光学性质。
晶体中的常见衍射现象
晶体中常见的衍射现象有夫琅禾费衍射、菲涅尔衍射、布拉格衍射等，它们是晶体光学重要的展现形式。
晶体中光的偏振
1 光的偏振特性
光波的振动方向区分了不同的偏振状态，如线偏振、圆偏振和椭圆偏振。
折射率是描述光在晶体中传播速度的物理量，它可以通过实验或计算得到。
3 晶体中不同方向上
折射率的差异
晶体的折射率与光在不同晶体轴方向的传播速度有关，晶体对不同方向的光具有不同的折射率。
晶体中光的反射
1
反射角度的计算
2
计算晶体表面的反射角度需要考虑入
射角的大小和晶体表面的法线方向。
3
反射定律
初步认识
1
光在晶体中的传播方式
光在晶体中可以通过直线传播，也会受到晶体结构的影响而发生折射、反射、衍射等现象。
2
晶体的光学坐标系
晶体中光学坐标系的建立是为了描述光在晶体中的传播方向、传播特性以及其它光学现象。
晶体中光的折射
ห้องสมุดไป่ตู้1 折射定律
2 折射率的计算
折射定律描述了光在从一种介质进入另一种介质时的折射行为，它与两种介质的折射率有关。
晶体光学的未来发展趋势
随着材料科学和光学技术的进步，晶体光学将在性能、功能和应用上迎来更多的突破与创新。
参考文献
• 李宇华, 李兴生. 晶体光学. 线上教材. • 陈明宇, 谢明辉. 光学与光学仪器. 科学出版社. • 王鹏, 刘吉林. 晶体学. 化学工业出版社.
2 晶体中光的偏振状态 3 晶体中偏振光的应用

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