第五章 铁电介质陶瓷95讲解

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电滞回线(hysteresis curve):铁电体在铁 电态下极化对电场关系的典型回线。
电畴:在铁电体中,固有电偶极矩在一定的子 区域内取向相同的这些区域就称为电畴或畴。
畴壁:畴的间界。
无外加电场时:电畴在晶体中分布杂乱无章,使整个晶体 表现为电中性,宏观上无极性。
电场
电场
方向
方向
(a)
(b)
V

S

Q Qo Q'
静态介电系数:
D C h ε:反映了极板间电介质性质
E S C: 极板电容
电偶极子:由大小相等、符号相反、彼此相距为l的 两点电荷(+q、-q)所组成的束缚系统,称为偶极子,
l
+q
-q
电偶极矩:表示微观上质点在外电场的极化情况。
ql
极化率:表示单位电场作用下的电偶极矩。
(2) BaTiO3的相变
立方
四方
正交
三角
三角
正交
四方
立方
BaTiO3的介电常数与温度的关系
(3) 自发极化产生的原因
Ti4+-O2-间距大(2.005A),故氧八面体间隙大,Ti4+ 离子能在氧八面体中振动。 T>120℃,Ti4+处在各方几率相同(稳定地偏向某一个氧 离子的几率为零),对称性高,顺电相。 T<120℃,Ti4+由于热涨落,偏离一方,形成偶极矩,按 氧八面体三维方向相互传递,耦合,形成自发极化的小 区域,即电畴。
OD:电场为零,剩余极化Pr OE:自发极化Ps OF:矫顽场Ec
铁电体的电滞回线
P总=P感+Ps
电滞回线的形成与电畴的反转有关
电畴的观测: ➢ 电子显微镜TEM ➢ 原子力显微镜AFM ➢ 液晶法 ➢ 化学腐蚀法 ➢ 粉末沉淀法 ➢ X射线形貌术 ➢ 光的双折射

电介质陶瓷讲解学习

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入一些外加剂。如: 粘土---为增加塑性及降低烧结温度。 碱土金属氧化物---改善滑石瓷的电性能。 硼酸盐---大幅度降低烧结温度。 氧化锆和氧化锌---提高材料机械强度。
5.2非铁电电容器陶瓷
• 5.2.1温度补偿电容器陶瓷 高频温度补偿电容器陶瓷的介电系数在650以下,介电常数 的温度系数较小,而且可通过组成的调整,使介电常数的 温度系数灵活地变化。介电常数的温度系数常为负值,用 来补偿回路中电感的正温度系数,使回路的谐振频率保持 稳定。 a金红石瓷 金红石瓷是一种利用较早的高介电材料,其主晶相为金红 石(TiO2)TiO2的活性、晶粒大小及烧结温度与于烧温度 有关。另外加入的高龄土、膨润土一方面可增加可塑性, 另一方面降低烧结温度。
4.电介质陶瓷陶瓷生产工艺、性能及应用
• 4.1电绝缘陶瓷的生产特点
另外,对于绝缘陶瓷还要求低介电损耗,陶瓷损耗的 主要 来源是漏导损耗、松弛质点的极化损耗及结构损耗。因此 ,降低材料的介电损耗主要从降低漏导损耗和极化损耗入 手:
① 选择合适的主晶相。② 在改善主晶相性质时尽量避免产 生缺位固溶体或填隙固溶体,最好形成连续固溶体。③ 尽量减小玻璃相含量。④ 防止产生多晶转换,因为多晶 转变时晶格缺陷多,电性能下降,损耗增加。⑤ 注意烧 结气氛,尤其对含有变价离子的陶瓷的烧结。⑥ 控制好 最终烧结温度,使产品“正烧”。
• 3.1电绝缘陶瓷
电绝缘陶瓷又称为装置陶瓷,是在电子设备中作为安装、 固定、支撑、保护、绝缘、隔离及连接各种无线电子原件 及器件的陶瓷材料。
具有以下性质:a高的体积电阻率;b介电常数小;c高频电 场下的介电损耗要小;d机械强度高;e良好的化学稳定性
3.电介质陶瓷的分类
• 3.2电容器陶瓷 根据陶瓷电容器所采用陶瓷材料的特点,电容器分为温度

铁电电介质陶瓷材料介电常数-温度特性曲线的测定

铁电电介质陶瓷材料介电常数-温度特性曲线的测定

实验 铁电电介质陶瓷材料介电常数-温度特性曲线的测定一、目的要求1.掌握铁电电介质陶瓷材料介电常数-温度特性的测试原理和方法;2.通过实验,深刻理解铁电电介质陶瓷材料的居里温度的概念、相变扩散的概念、以及铁电陶瓷材料改性研究的意义;3.掌握电桥法测定电介质材料低频介电性能的常用仪器、参数设定、以及影响测试精度的因素。

二、基本原理铁电电介质陶瓷材料是制备“2类瓷介固定电容器”、各种压电陶瓷器件等的主要材料。

以“2类瓷介固定电容器”为例,其基本参数之一,即为电容量温度特性,根据国家标准的规定,2类瓷介固定电容器的进一步分类也是依据电容量温度特性而进行的,而该参数设计的主要依据是所选用的电介质的介电常数温度特性。

铁电电介质陶瓷材料一般具有一个以上的相变温度点,其中的铁电相和顺电相之间的转变温度被称为是居里温度,介质的介电常数随着温度的变化曲线(ε-T 曲线)显示,随着温度的升高,在相变温度附近,介电常数会急剧增大,至相变温度处,介电常数值达到最大值;如果所对应的相变温度是居里温度,那么随着温度的继续增加,介电常数随温度的升高将按照居里-外斯(Curie-Weiss )定律的规律而减小。

居里-外斯定律为:CC T T εε∞=+− (1) (1)式中:C 为居里常数;T C 为铁电居里温度(对于扩散相变效应很小的铁电体,该温度通常比实际的ε-T 曲线的峰值温度小10º左右);ε∞表示理论上当测量频率足够大时所测定的只源自快极化贡献的介电常数。

铁电电介质陶瓷材料的ε-T 曲线的另一个特点是,与单晶铁电体相比,在居里峰两侧一定高度所覆盖的温度区间比较宽,该温度区间称为居里温区,即对于铁电陶瓷来说,其介电常数ε具有按居里区展开的现象,该现象被称为相变扩散。

通过对材料的显微组织结构的调整和控制,可以改变介质的居里温度,同时可以控制材料的相变扩散效应,从而达到调整和控制介质的居里温度和在一定温度区间内的介电常数-温度变化率的目的。

多孔PZT95/5铁电陶瓷材料研究进展

多孔PZT95/5铁电陶瓷材料研究进展
ticular lead titanate·lead zircaonate(PZT)solid solution with a Zr:Ti ratio of 95:5,denoted by PZT95/5,was identi—
f led as a promising material fo r this application.Recently,porous PZT95/5 ferroelectric ceramics are attracting more attention due to t heir enhanced performance under shock compression.In this article,progress of porous PZT95/5 ferroelectric ceram ics in the past decades were reviewed.The dependence of porous m icrostructures,such as porosity, pore size and morphorlogy,pore distribution on the property were emphasized.Porous PZT95/5 ferroelectric ceramics with specif ic porous m icrostructure was fo un d exhibiting superior perform an ce under shock wave compression.Theo— retical and experimental results found the m esoscopic m echan ism fo r porous PZT95/5 ferroelectric ceramics to exhibit excellent shock damage resistance.In the f inal section,new ferroelectric candidates,such as BNT-based ferroelectric ceram ics and PIN -PM N single crystal,for EPP application were also review ed and prospective research work in the future is proposed. K ey w ords:ferroelectric m aterials;PZT95/5;porous materials;shock wave;electrom echanical properties;review

介质陶瓷PPT课件

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电常数、温度系数值范 锆酸盐瓷和钛锶铋
设备的电路中
围宽,电性能稳定

介电常数比I类电介
用于对Q值及静

质陶瓷高,介电系数随 铁电陶瓷(钛酸钡) 温度和电场变化呈非线
电容量稳定性要求 不高的电子仪器设

性,具有电滞回线,电
备中,作旁路和藕
致伸缩和压电效应等
合等电路中的电容
器.
以晶粒为半导体,利
小型、大容量的晶
4.半导体系(Ⅳ型),
其各自的特征如下表所示:
类型



温度补偿

温度稳定
介电常数的温度系数在+10-4/℃到-4.7X 10-3/℃之 间随意获得;
具有高的Q值; 绝缘电阻高,适用于高频
介电常数的温度系数接近零; 具有高的Q值,适用于高频; 如果介电常数尽可能高些,在几GHz带宽内Q值很高, 则可用于制造微波滤波器,称微波电介质陶瓷
P
无外电场作用时,晶 体的正负电荷中心不
重合而呈现电偶极矩
的现象
Spontaneous polarization
依赖于外加电场
E
直线性关系
不依赖于外加电 场,且外加电场 能使极化反转
E
非线性关系
OA:电场弱,P与E呈线性关系
AB:P迅速增大,电畴反转
Pr
B point:极化饱和,单畴

用陶瓷的表面及晶粒间 界层型,阻挡层型
广泛用于收录机

形成绝缘层作为介质, 单位面积的电容量很大
及还原再氧化型半 导体陶瓷电容器(钛
、电子计算机、汽 车等电子产品
酸钡基、钛酸锶基)
根据陶瓷电容器所采用陶瓷材料的 特点,电容器分为:

电介质陶瓷讲解学习

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5.1镁质瓷(以滑石瓷为例)
滑石瓷因介电损耗小,是重要的高频装置瓷之一。由于膨 胀系数大,热稳定性差,耐热性低,常用于机械强度及耐 热性无特殊要求之处。滑石为层状结构,滑石粉为片状, 有滑腻感,易挤压成型,烧结后尺寸精度高,制品已进行 研磨加工,价格低廉。
滑石瓷的配方 主要原料是滑石。为改进生坯加工性能及瓷件质量,常引
• 4.1电绝缘陶瓷的生产特点
通常陶瓷材料的导电机制为离子导电。离子导电又可分为本征离子导电 、杂质离子导电和玻璃离子导电。要获得高体积电阻率的陶瓷材料, 必须在工艺上考虑以下几点;
① 选择体积电阻率高的晶体材料为主要相。② 严格控制配方,避免杂 质离子,尤其是碱金属和碱土金属离子的引入,在必须引入金属离子 时,充分利用中和效应和压抑效应,以降低材料中玻璃相的电导率。 ③ 由于玻璃的电导活化能小,因此应尽可能控制玻璃相的数量,甚至 达到无玻璃相烧结。④ 避免引入变价金属离子,以免产生自由电子和 空穴,引起电子式导电,使电性能恶化。⑤ 严格控制温度和气氛,以 免产生氧化还原反应而出现自由电子可空穴。⑥ 当材料中已引入了产 生自由电子或空穴的离子时,可引入另一种产生空穴或自由电子的不 等价杂质离子,以消除自由电子和空穴,提高体积电阻率这种方法称 作杂质补偿。
5.2.1温度补偿电容器陶瓷
b 钛酸钙陶瓷 钛酸钙陶瓷是目前大量使用的材料,它具有较高的介电常 数和负温度系数,可以制成小型高容量的高频陶瓷电容器 ,用作容量稳定性要求不高的高频电容器,如耦合、旁路 、贮能、隔直流电容器等。 在烧结过程中加入少量二氧化锆不仅能降低烧结温度、扩 大烧结范围,且能有效阻止钛酸钙高温下晶粒长大。
电介质陶瓷
2.电介质陶瓷的一般特性
• 2.1电绝缘与极化
电介质陶瓷中的分子正负电荷彼此强烈地束缚,在 弱电场的作用下,虽然正电荷沿电场方向移动, 负电荷逆电场方向移动,但它们并不能挣脱彼此 的束缚而形成电流,因而具有较高的体积电阻率 ,具有绝缘性。由于电荷的移动,造成了正负电 荷中心不重合,在电介质陶瓷内部形成偶极距, 产生了极化。

PZT95/5铁电陶瓷的声速及力学参数研究

PZT95/5铁电陶瓷的声速及力学参数研究
陶瓷纵波声速最大, 波声速最 小。 横
关 键 词 : Z 声 速 ;密度 ; 化 PT 极 中 图分 类 号 : 5 1 O 2 文 献标 识码 : A r
0 引 言
由于 压 电 性 能 和 铁 电性 能 的 大 量 应 用 , 有 各 种 比例 和 具 不 同 添 加 剂 的 锆 酸铅 和 钛 酸 铅 的 固 熔 体 受 到 广 泛 深 入 的 研 究 。铁 电 陶 瓷经 过 外 加 电场 作 用 后 具 有 剩 余 极 化 强 度 , 电极
2 重量 比的铌 进行 改性 的锆钛 酸铅 铁 电 陶瓷 ( 称 P T 简 Z
9 / ) 已经 应 用 于 脉 冲能 源 的材 料 【 J 55是 3 。 声 速 是 声 波 在 介 质 中 的传 播 速 度 。沿 着 正 应 力 方 向 传 播 的 小 扰 动 的 传 播 速 度 , 为 纵 波 声 速 G , 波 的传 播 方 称 纵 向 与 质 点 的振 动 方 向 一 致 。传 播 方 向 与 质 点 的 振 动 方 向垂
( 国工 程物 理研 究 院 流体 物 理研 究 所 冲击 波 物 理 与 爆 轰 物 理 实 验 室 ,四川 绵 阳 6 1 0 ) 中 2 9 0 摘 要 : 文 研 究 了 高密 度 P T 9 / 本 Z 5 5陶瓷 的 声 速 及 基 本 力 学参 数 。 与低 密 度 陶 瓷 的研 究 结 果 对 比 , 示 陶 瓷 的 制 备 方 法 显 对 陶 瓷 的 声 速 影 响较 大 : 密度 增 加 , 瓷 的 声速 线性 增加 。极 化 方 向 对 陶 瓷 的 声速 也 有 影 响 , 波 方 向 平 行 于极 化 方 向 的 随 陶 声
横 波声 速 的 关 系 , 到 : 得
面 束 缚 电荷 , 冲 击 波 作 用 下 , 在 陶瓷 的束 缚 电荷 迅 速 释 放 , 流

介电陶瓷材料课件

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电光偏转器:利用材料的电光效应实现光束偏转
三、驰豫型铁电陶瓷
电致伸缩效应 —— 逆压电效应
压电材料在外电 场中共有的特性
一般的压电材料在外电场作用下的伸
缩效应 — 驰豫效应不显著、不能实用
具有扩散相变(二级相变)特征的铁电 材料、在相界附近具有显著的驰豫效应
Ps
一级相变
驰豫型铁电陶瓷: 结构上是离子置换型固溶体
叠合热压成陶瓷片
烧结
内电极 陶瓷片
高温烧结陶瓷( BaTiO3)
不能采用低熔点、低电阻 率的 Ag, Cu, Au 作电极
(高熔点金属:昂贵、电阻率高)
低温烧结铁电陶瓷 —— 必要
低温烧结铁电陶瓷材料:
0.94Pb(Mg1/3Nb2/3)O3 0.06PbTiO3 系:
添加 MnO2
烧结温度比 BaTiO3 低 200 ~ 250oC
E0 : 外加电场
PLZT透明铁电陶瓷工艺: 常压下通氧烧结、或热压通氧烧结
通氧的作用:在烧结过程中加速气孔的排除、促进 陶瓷的致密化、提高透光性能
应用:常用的电光器 — 电光开关、电光调制器、电光偏转器等 电光开关:利用脉冲电信号控制光信号的通和断
电光调制器: 电光材料上施加交变调制信号、(电光效应) 使晶体的折射率随调制电压信号变化 光波通过晶体时,使原来不带信 号的光波带有调制信号的信息
X ME2 或 X QP2
X L / L : 应变
M 或Q : 电致伸缩系数
驰豫型铁电陶瓷的电致应变远大于一般压电体的应变
一般压电体的应变:与电场强度的一次方成正比
X dE d : 材料的压电系数
Pb(Mg1/3Nb2/3)O3 PbTiO3固溶体系 — 驰豫型铁电陶瓷

研究生课程-陶瓷介电性能

研究生课程-陶瓷介电性能


)1 2
d e 0
击穿电压和试样厚度的关系可以作为热击穿的判据
2)电击穿
在强电场下,固体导带中可能因冷发射或热发射存在一些电子。这些电 子一方面在外电场作用下被加速,获得动能;另一方面与晶格振动相互 作用,把电场能量传递给晶格。当这两个过程在一定温度和场强下平衡 时,固体介质有稳定的电导;当电子从电场中得到的能量大于传递给晶 格振动的能量时,电子的动能就越来越大,至电子能量大到一定值时, 电子与晶格振动相互作用导致电离产生新电子,使自由电子数迅速增加, 电导进入不稳定阶段,击穿发生。
但在居里温度以下,热运动能量减小,由于钛氧离子之间形成的电场的作用, 钛离子就有可能向某个氧原子靠近,并在这个位置固定下来,产生自发位移, 结果晶胞发生畸变,晶胞沿钛离子位移的方向(即c轴方向)伸长,其它两 个方向(即原立方a轴与b轴方向)上则缩短,从而变成了四方晶系,晶胞中 出现电矩,产生自发极化。
UJ (T T0 )
0eW / kT
利用
0e
(T T0 )
W / kT e 近似代替 0
W 其中 kT02
UJ (T T0 ) UE (T T0 ) U2 0e (T T0 ) (T T0 ) d
无机材料的介电性质
6.3介电强度

介质的特性,指在一定的电场强度范围内的材料的特性。当 电场强度超过某一临界值时,介质由介电状态变为导电状态。 这种现象称介电强度的破坏,或叫介质的击穿。相应的临界 电场强度称为介电强度,或称为击穿电场强度。

击穿类型分为三种:热击穿、点击穿、局部放电击穿
2 固体电介质的击穿 1)热击穿
N1 f r l
设有厚度为d,面积无限大的平板电容器,外施直流电压U0。设介质导热 系数为λ,只考虑x方向热流,得包含温升、散热、发热在内的热平衡方程

PZT9505型陶瓷介电谱表征

PZT9505型陶瓷介电谱表征

1 实 验 过 程
以 乙酸铅 、 酸丁 酯 以及硝 酸氧 锆 为原 料 , 钛 无
水 乙醇 和 甲 醇 为 溶 剂 , 酰 丙 酮 和 乙 醇 胺 为 添 加 乙
剂 , 照 化 学 式 P ( r Ti) 。 一 0 0 ) 进 行 按 b Z … O ( .5 ,
第 3 3卷 第 4 期
21 0 1年 O 4月


_ 丁
程Байду номын сангаас




V o133 No. . 4 A pr .
2 011
J . W u a I s. hn nt
Te h c.
文 章 编 号 : 6 4—2 6 ( 0 1 0 17 8 9 2 1 ) 4—0 6 0 5—0 4
关 键 词 : 胶 凝 胶 ; 铁 电 ; 电 谱 ; 体 模 型 溶 反 介 多
中图 分 类 号 : TB3 2 3 文献标识码 : A d i1 . 9 9 j is . 6 42 6 . 0 1 O . 1 o : 0 3 6 /.sn 1 7 — 8 9 2 1 . 4 O 7
0 引 言
入 质 量分数 为 3/聚 乙二 醇 溶液 作 为粘 合 剂 , 6 9 将其
与粉末 拌 匀 , 压 片机 将粉 末压 出 P T 陶瓷 素坯 . 用 Z 将 素 坯 放 进 装 有 A1O 粉 末 的 坩 埚 里 并 用 粉 。 末 覆 盖 , 进 电 炉 快 速 升 温 至 12 0 ℃ 稍 作 保 温 放 0 ( 1 n , 降 至 1 0 0 ℃ , 0 ℃ , 0 ℃ , 约 0 mi ) 并 0 90 80
点_] 因此 , l. 6 本文采用溶胶 凝胶 方法制 备 P T 陶瓷 , Z 并对其进行介 电谱 的测试 , 研究其相变特征.

铁电材料测试 ppt课件

铁电材料测试  ppt课件

Qs的波形如图5-2a所示。当a=b=c=……=1, α= β= γ
=……=1时,Qs为一理想的矩形波。这相当于单畴的情况。 这时电荷Qs与电压U的关系如图5-3a所示。这是一个理想 的电滞回线。
ppt课件
8
Qs
Qs
Uc
U
Qi U
Qr U
(a)
(b)
(c)
图5-3 电荷Qs、Qi和Qr与电压的关系
C01
C01Rx
(5-1-12)
U2

Q2 C02
UmCc C02
sin t Um C02 Rc
cost
ppt课件
(5-1-13)
27
当把电压U1和U2接入差动电路时,如果
Cxi Cc C01 C02
Cxi

Cc
C01 C02
C01Rx C02 Rc
Rx

Rc
C02 C01
ppt课件
28
U1

Q1 C01

U mCxs C01
[a sin(t
)
b sin(3t 3) c sin(5t 5) ]
3
5
U mCxi sin t Um cost
C01
C01Rx
(5-1-12)
U2

Q2 C02
UmCc C02
故 cos1 0.9998,在实验误差范围之内。
3 0.380 5 0.230
但当试样的电导和感应极化损耗太大,所需并联的电阻R0过小
时, UR0与QS相对应的部分在振幅和相位上将发生较大的畸变。
这时所测得的Qs和UC值均将下p降pt课。件
24

电介质陶瓷-PPT文档资料

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转向计划
- + - + -
+ - -
- +
+ -
- +
+ -
+ - - +
- + - +
- + -
平行板电容器两极板间充满电介质时,电容器的电容为:
q S C r 0 U U d A B
S C0 0 d
可见,平行板电容器的电容只与自身的几何尺寸与电介质材料有关。 由此比较可得,平行板电容器两极板间没有电介质和充满 电介质时,电场与电场、电容与电容之间的关系为:
电介质陶瓷
一、相关概念
• • • • 电介质在电场下的极化 介电常数 介电常数的温度系数 介质损耗
+ E0 + + ' + + E + + E 0 内
+
E0
' E E E 0 0 内
导体内电场强度 外电场强度
感应电荷电场强度
静电平衡:当导体中的电荷不动,从而使导体内部电场分 布不随时间变化,则称此时的导体达到了静电平衡。
E
E E E 0
E0
+ pi + E0 σ ´ ΔS + P l +
电子极化
3 4 r e 0


R为原子半径
电介质极化
离子极化
正负离子发生相对位移产生 电偶极聚 的2-5倍
有永久偶极矩,通过转向与电场 取向一致
- + 极化 - + -
i 一般为 e
当两极间充满相对介电常数为 r 的电介质时的电容:

第5章4微波介质陶瓷

第5章4微波介质陶瓷
5.5 微波介质陶瓷 (Microwave dielectric ceramics)
1
1
5.5 微波介质陶瓷 (Microwave dielectric ceramics)
在电磁辐射的全频谱中,通常将甚高频(30-300 MH z)至近红 外(750 GHz)波段标为微波。一般常将微波波段定义为300 MHz-3000 GHz,其波长范围为1m-0.1mm,即分米波至亚 毫米波。其中又划分为四个波段。 分米波段:λ=1m-10 cm,f=300 MHz-3GHz,甚高频段
另一种则是用于微波电路中的介质陶瓷。其中包括用于 微波集成电路(MIC)介质基片、介质波导、微波天线 (Antennae)及微波电容器等。
5
5
Dielectric Resonators
谐振器件
介质波导
Dielectric Patch Antenna
微波天线
微波滤波器 介质基片 介质电容器
αε很小或近于零), τf= ±20 ppm /℃,保证器件的中心 频率不随温度漂移
MLCC基片、支撑件及介质波导衬底,要求有尽可能小的εr 。 吸收材料则要求介质损耗大
15
5.5 微波介质陶瓷
微波介质陶瓷性能测试方法
对微波介质陶瓷材料而言,由于介电常数跨度大、介质损 耗低,使用谐振法比较合适。在谐振法中开式腔法比较容 易实现,同时其测试范围也较宽,所以国际上最常用。
24
24
5.5 微波介质陶瓷
Agilent Technologies instruments and fixtures
25
25
5.5 微波介质陶瓷
屏蔽腔谐振法
N5230C-220 PNA-L network analyzer 10 MHz to 20 GHz, 2 port, standard test set 85071E Material measurement software

《电介质陶瓷》课件

《电介质陶瓷》课件

断裂韧性
衡量电介质陶瓷抗裂纹扩展能力的物 理量。断裂韧性好的电介质陶瓷在受 到裂纹作用时不易破裂。
热性能
热导率
衡量电介质陶瓷导热性能的物理量。热 导率越大,电介质陶瓷的导热性能越好

耐热性
衡量电介质陶瓷在高温下稳定性的物 理量。耐热性好的电介质陶瓷在高温
下不易分解和氧化。
热膨胀系数
衡量电介质陶瓷受热后尺寸变化的物 理量。热膨胀系数的大小影响陶瓷与 其它材料的匹配程度。
气氛稳定性
衡量电介质陶瓷在特定气氛下稳定性的物理量。气氛稳定性好的电 介质陶瓷在特定气氛下不易发生化学反应或性能变化。
03
电介质陶瓷的制备工艺
粉体制备
固相法
通过物理或化学手段将原料混合 、研磨、破碎,最终得到所需粒 度的粉体。
液相法
通过溶胶-凝胶法、化学沉淀法等 手段将原料转化为溶液,再通过 热处理得到粉体。
表面改性
通过物理或化学手段对陶瓷表面进行处理,改变其表面形态和化学性质,以提高其润湿性、粘结性等 性能。Leabharlann 04电介质陶瓷的应用实例
高压电容器
高压电容器是一种能够储存大量电荷的电子元件,广泛应用于电力系统中 。
电介质陶瓷作为高压电容器的介质材料,具有高介电常数、低损耗、温度 稳定性好等优点,能够提高电容器的储能密度和可靠性。
烧结工艺
高温烧结
在高温下使陶瓷胚体中的 颗粒相互熔融、扩散,形 成致密的陶瓷材料。
低温烧结
在较低的温度下使陶瓷胚 体中的颗粒相互熔融、扩 散,形成致密的陶瓷材料 。
烧结助剂
在烧结过程中添加适量的 烧结助剂,以促进陶瓷材 料的致密化。
表面处理
表面涂层
在陶瓷表面涂覆一层具有特殊功能的涂层,以提高其耐腐蚀、耐磨损等性能。

功能陶瓷材料及应用铁电陶瓷篇5

功能陶瓷材料及应用铁电陶瓷篇5

1 高介电容器瓷料(利用高介电常数)
陶瓷电容器分类:
• 按EIA (Electronic Industries Association), 陶瓷电容器 分为三类: • I 类: 温度稳定型 • II 类: 高介电常数型 • III 类: 半导型陶瓷电容器--晶界层电容器
I 类: 温度稳定型
• 低介电常数 (k 100), 在-55 +85oC温度范围内TCC ~ 0 — 75000ppm/oC
• 极值频率, m = 1/
• 当 = m 时, r' = (s + ∞ )/2

rmax" = (s - ∞ )/2

tg = (s - ∞ ) / (s + ∞ )
• 介电常数在 = 1/ 附近发生剧烈变化,
• 同时出现极化的能量损耗, 称弥散现象
通过测试合分析介质的介电频谱可以推断极化机制――
相变弥散型展宽效应――以结构起伏型弥散为显著 固溶缓冲型展宽效应――展宽剂 晶界缓冲型展宽效应――晶界区结构与成分的不均匀
性导致展宽――细晶的宽化效应――细晶结构是温度 稳定型铁电陶瓷的结构特点
• 铁电陶瓷的移峰效应:如BaTiO3中,等价取代居里温
度移动――移峰剂 • 移峰剂和展宽剂是铁电陶瓷中最常用的添加剂。
• 结构起伏相变弥散――复合钙钛矿结构弛豫铁电体――有序微畴 分布于无序基质中,如在Pb(Mg1/3Nb2/3)O3, 存在Mg/Nb=1:1的有 序微畴(或称极性微区),不同尺度的微区的Ps 有不同的温度和 频率响应,呈现弥散。完全有序的铁电体呈现小的弥散――普通 铁电体。
• 铁电陶瓷的展宽效应:
铁电陶瓷的介电温谱――铁电陶瓷研究最常用的手段

电容器介质陶瓷反铁电体

电容器介质陶瓷反铁电体
E临<E< E饱和:电滞回线
E饱和 E临
E> E临反铁电相被迫转 变为铁电相—强迫相变
E> E饱和:线性
Байду номын сангаас
电滞回线斜率为介 电系数
• 反铁电体介电系数和电容量随电场强度 的变化规律:
E<E临:定值 E临<E<E饱和:先 逐渐增大,再逐 渐减低
E饱和<E:定值
反铁电体与铁电体的主要不同:
当外电场降至零时,反铁电体没有剩余极化, 而铁电体则有剩余极化。
反铁电体与铁电体
h
11
• 注意:除外电场外,温度、压力也能诱导 反铁电相向铁电相转变,呈现双电滞回线
——强迫相变
2 反铁电介质陶瓷用途
(1)优良的储能材料,利用反铁电相-铁 电相的相变可作储能电容器应用;
(2) 以PbZrO3 为基的反铁电材料相变场 强较高,一般为40-100KV/cm可用于制作 高压陶瓷电容器 ;
§4.4 反铁电介质陶瓷 Antiferroelectrics
反 铁 电 介 质 陶 瓷 以 PbZrO3 或 以 PbZrO3为基的固溶体为主晶相
一 反铁电体的晶体结构
线性介质的微观结构特征是没有自发极化; 铁电介质微观结构特征是具有很强的自发极化。
C1
B1
A1
• 反铁电体宏观特征:具有双电滞回线
反铁电体晶格特征:
• 1 离子有自发极化,以偶极子的形式存在; 2 偶极子成对的反平行排列,且两部分偶极 子大小相等,方向相反(P1=-P2),单位晶 胞中总的自发极化为零。
二 反铁电介质陶瓷的特性和用途
反铁电体的宏观 特征:具有双电 滞回线
• 1 反铁电介质陶瓷特征:具有双电滞回线

电容器陶瓷-低频(铁电)资料

电容器陶瓷-低频(铁电)资料

BaTiO3陶瓷介电特性与频率的关系
铁 电 陶 瓷
对BaTiO3电容器的要求
介电常数ε: 要
求在工作温区的ε
尽可能高,但ε随
温度的变化率
( △ ε/ε25℃ ) 要 小 。
ε随电场强度的变
化率也要尽可能小。
军事
高介高稳定
石油钻探 航空
介电损耗tgδ:
由于BaTiO3电容器主要用于低频电路中起滤波,旁路, 隔直流,耦合等作用,因而,只要tgδ≤3%即可。
虽然叫铁电体,但这些晶体并不含有铁。
铁电性(ferroelectricity)是指在一定温度范围内具有 自发极化,在外电场作用下,自发极化能重新取向,而且电位移 矢量与电场程度之间的关系呈电滞回线现象的特性。
铁电体重要的特征之一是电滞回线。
基本概念2.自发极化
• 在晶体中,如果晶胞中正负电荷中心不重合,即 每一个晶胞具有一定的固有偶极矩,由于晶体结 构的周期性和重复性,晶胞的固有偶极矩便会沿 同一方向排列整齐,使晶体处于高度极化状态。
• 这种在无外电场作用下存在的极化现象称为自发 极化。
• 出现自发极化的必要条件是晶体不具有对称中心。 众所周知,晶体划分为32类晶型(32个点群),其 中有21个不具有对称中心,但只有10种为极性晶 体,具有自发极化现象。由此可见,并非所有不 存在对称中心的晶体都具有自发极化。
基本概念3.居里点
BaTiO3四种晶相的单胞 (a) 立方; (b)四方[001] ; (c)正交(取单斜) [011] ; (d)三方[111]
表1 BaTiO3晶体的相结构及自发极化方向
温度范围
晶体结构
自发极化方向(用原立 方晶胞表示)
高于1460℃ 六方晶系6/mmm点群

第5章3高频介质陶瓷

第5章3高频介质陶瓷
5.4.1.1电容器瓷的介电特性
μ
+
+ + +
- + - + - +- + - + - + - +- +
-
极化强度:
P
i
介质单位体积内的电偶 极矩总和
介质单位体积中的极化质点数N
-
- + - + - +- + - + - + - +- + P
V
N N E i


+
+
介电常数:
介质密度降低,极化强度降低 Ei
T n << 0 T Ei
8
金红石型晶体结构
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
5.4.1.1电容器瓷的介电特性
b、CaSnO3、CaZrO3等以离子位移极化为主 T↑→n↓(距离↑)→ε↓
T↑→V↑(热膨胀)→(r++r-)↑
( > 0 )

值不同的原因 有正、负、零,取决于不同温度下质点的极化程 度,也决定于相应温度下单位体积的质点数。 a、 TiO2、CaTiO3 b、 CaSnO3、CaZrO3 c、 BaO· 4TiO2
4
( << 0)
( > 0 ) ( 0)
5.4.1 高频电容器陶瓷的主要性能特点
→αa(极化率)按(r++r-)3↑↑→ε↑↑ c、BaO· 4TiO2
随温度升高,其离 子极化率增加,并 且对极化强度增加 的影响超过了密度 降低对极化强度的 影响
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四方BaTi03的c轴变长,a、b轴变 短。
14
立方相
四方相 ◆ 15
在立方BaTiO3中,处于氧八面 体孔隙中的钛离子可以偏离八面 体的中心位置,在一定的范围内 进行振动。在钛离子振动时,其 偏离或靠近周围6个氧离子的机会 是均等的,即对八面体中心位置 的平均偏离为零。
16
随温度T↓,Ti4+热运动变弱,当 T﹤120℃,Ti4+的振动中心向周围的 6个O2-离子之一靠近,即Ti4+离子沿 c轴方向产生离子位移极化,这是在 无外电场时Ti4+自发进行的极化,称 为 自 发 极 化 , 由 于 Ti4+ 位 移 , O2- 也 偏离了它的对称位置,进行相应的 位移。◆
6
对容量要求一样时,用高介电常 数材料制备的电容器体积小,而用 低介电常数材料制备的电容器体积 很大。
为了减小元件的几何尺寸,各国 都在大力开发新的电介质陶瓷材料 和复合电介质材料。
7
随着整机发展的要求,片式陶瓷 电容器、片式陶瓷电感、片式陶瓷 电阻等片式陶瓷元件,以及微叠层 陶瓷元件的研究,开发和生产的发 展都非常快。
21
(3)斜方相,自发极化Ps‖面对角线 方向[110],即沿立方面的对角线方向。
(4)三方相,自发极化Ps‖[111]方向, 即沿立方体的对角线方向。
斜方相
三方相
22
这就是BaTi03不同晶体的自发极 化及自发极化方向。
二、BaTi03晶体的电畴结构 1、自发极化
一部分相互邻近的晶胞都步调一 致地沿着原来的某个晶轴方向自发 极化,而另一部分相互邻近的晶胞 则又都步调一致地沿着另外的晶轴 方向进行自发极化。
12
从离子堆积的角度看,O2-离子和 Ba2+共同按立方最紧密堆积,堆积成 O2-离子处于面心位置的“立方面心 结构”,Ti4+离子占据着6个O2-组成 的八面体空隙的中间。
13
2、四方BaTi03

四 方 BaTi03 的 结 构 亦 属 钙 钛
矿型结构,与理想钙钛矿型相比
晶格发生了一定程度的畸变。使
8
第一节 铁电介质陶瓷
铁电电容器陶瓷的主要类型: 以钛酸钡(BaTi03)或钛酸铅基固溶 体为主晶相的铁电陶瓷。
陶瓷材料的性质与其主晶相的性质是密 切相关的。
9
2.1 BaTi03晶体的结构和性质 一、BaTi03晶体的原子结构
BaTi03有多种晶型,它们的稳定温度范围为: 立方相:在120℃以上是稳定的;
第五章 电容器介电陶瓷
1
对装置瓷主要考虑的是:电阻率, 介质损耗等,而不考虑介电常数。
介电常数是表征陶瓷贮存电荷的能力 的参数。
电容器陶瓷是指主要用来制造电容器 的陶瓷材料。
2
就陶瓷介质来说,可以分为铁电 介质陶瓷、高频介质陶瓷、半导体 介质陶瓷,反铁电介质陶瓷、微波 介质陶瓷和独石结构介质陶瓷等。 近几年来,半导体瓷介电容器的发 展很快。
5
Ⅲ类陶瓷介质:也称为半导体陶瓷介质, 介电常数约7000 ~ 10万以上,甚至可 达到30万 ~ 40万。
特点:该陶瓷材料的晶粒为半导体, 利用该陶瓷的表面与金属电极间的接触 势垒层或晶粒间的绝缘层作为介质,因 而具有很高的介电常数。用于制造汽车、 电子计算机等电路中要求体积非常小的 陶瓷介质电容器。
23
2、电畴 许许多多晶胞组成的具有相同的自发
极化方向的小区域称为电畴。电畴可以 只是一个晶胞,也可以是整个晶体,称 为单畴晶体。
24
3、铁电体 具有电畴结构的晶体称为铁电体。
4、居里温度(Tc) 使铁电体失去自发极化因而使电
畴结构消失的最低温度即居里温度 (用Tc表示)。 对于BaTi03,Tc=120℃。
28
(2)90o畴壁交角﹤90o 晶体产生自发极化,沿c轴方向
伸长,在局部伸长量不同,产生了 偏转,使交角﹤90o。 (自发极化强度可以相 互抵消。宏观上不呈现极性。
25
5、畴壁:电畴与电畴之间的界面,称为 畴壁。
分为两种: (1)90o畴壁:相邻电畴之间的取向相
差90o。 (2)180o畴壁:相邻电畴之间的取向相
差180o。
26
27
6、电畴结构 (1)如形成的是90o畴壁,且90o畴壁两
边电畴首尾相连,畴壁两边带异性电荷, 能相互吸引。如果两个电畴之间是带同 种电荷,则内部存在很大的内能,势必 使一个电畴方向发生转化,使畴壁两边 带不同的电荷。内能↓。
19
4、三方BaTi03 三方BaTi03中也存在着自发
极化,极化沿着原来立方晶胞的 立方体对角线方向进行。 以上几种晶相及自发极化结 果,可用下图表示。P166,图54。
20
(1)立方相,不存在自发极化,Ps=0; (2)四方相,自发极化强度Ps‖c轴方 向,即沿立方面方面。
立方相
四方相
17
自发极化强度通常用Ps表示。 自发极化是 Ti4+、OⅠ(近)和
其它离子共同作用的结果,它们 对Ps的贡献分别为:31%,59%, 10%。
18
3、斜方BaTi03 Ti4+离子沿x方向进行位移,并导
致 O2- 离 子 产 生 相 应 的 移 动 。 所 以 a 轴 的方向为自发极化的方向,即在斜方 BaTi03中,自发极化沿着假立方晶胞 的面对角线的方向进行。
四方相:在120℃~5℃之间是稳定的;
斜方相:在5℃~-90℃之间是稳定的;
三方相:在-90℃以下是稳定的。
当烧成温度过高时会出现六方相,是应该避 免出现的晶相。
10
1、立方BaTi03 是理想的钙钛矿型结构,每
个钙钛矿型晶胞中包含一个分 子单位。
11
钙钛矿结构
Ba2+ Ti4+ O2-
3
电介质陶瓷按国家标准分为三类: І类陶瓷介质:介电常数约为12~
900,特点:高频下的介质损耗小, 介电常数的温度系数数值范围宽, 用于制造高频电路中使用的瓷介质 电容器 。
4
Ⅱ类陶瓷介质:介电常数约200~ 30000。
特点:低频下的介质损耗比І类陶瓷 介质大很多,介电常数随温度和电 场强度的变化呈强烈的非线性,具 有电滞回线和电致伸缩,经极化处 理具有压电效应等,用于制造低频 电路中使用的陶瓷介质电容器。
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