球坐标系下梯度计算
电磁场与微波技术第一二三章课后习题及部分答案
第 1 章 习 题1、 求函数()D Cz By Ax u +++=1的等值面方程。
解:根据等值面的定义:标量场中场值相同的空间点组成的曲面称为标量场的等值面,其方程为)( ),,(为常数c c z y x u =。
设常数E ,则,()E D Cz By Ax =+++1, 即:()1=+++D Cz By Ax E针对不同的常数E (不为0),对应不同的等值面。
2、 已知标量场xy u =,求场中与直线042=-+y x 相切的等值线方程。
解:根据等值线的定义可知:要求解标量场与直线相切的等值线方程,即是求解两个方程存在单解的条件,由直线方程可得:42+-=y x ,代入标量场C xy =,得到: 0422=+-C y y ,满足唯一解的条件:02416=⨯⨯-=∆C ,得到:2=C ,因此,满足条件的等值线方程为:2=xy3、 求矢量场z zy y y x xxy A ˆˆˆ222++=的矢量线方程。
解:由矢量线的微分方程:zy x A dz A dy A dx ==本题中,2xy A x =,y x A y 2=,2zy A z =, 则矢量线为:222zy dzy x dy xy dx ==,由此得到三个联立方程:x dy y dx =,z dz x dx =,zy dz x dy =2,解之,得到: 22y x =,z c x 1=,222x c y =,整理, y x ±=,z c x 1=,x c y 3±=它们代表一簇经过坐标原点的直线。
4、 求标量场z y z x u 2322+=在点M (2,0,-1)处沿z z y xy xx t ˆ3ˆˆ242+-=方向的方向导数。
解:由标量场方向导数的定义式:直角坐标系下,标量场u 在可微点M 处沿l 方向的方向导数为γβαcos cos cos zu y u x u l u ∂∂+∂∂+∂∂=∂∂α、β、γ分别是l 方向的方向角,即l 方向与z y xˆˆˆ、、的夹角。
标量场梯度的定义与计算
弟为最大的方向导数。
思考:什么情况下,方向导数为零呢?
sd 为零,即等值面上任意线段上
的方向导数为零。
b・梯度定义
定义:标量场中某点梯度的大小为该
点最大的方向导数,其方向为该点所
在等值面的法线方向。
d。
数学表达式:
grad^
=
八a dn n
C.梯度的计算:
挪 d,dn d, 八
梯度
al
u —=---- cos
解:根据梯度计算公式
疽卵—ax +云 ^^y az ox 8y 8z
=6 xyz & + 3x2 z z(ay + 9 x2
yz 位
, grad I 尹=12% + 3 句 + 18ciz
在不同的坐标系中,梯度的计算公式:
在直角坐标系中: 在柱坐标系中:
海八 海八 海八
v^=—a +—a y +—a ox Sy
W牛r or
Hale Waihona Puke Sz也"淨z在球坐标系中:
w=迎晶+
SR R
海a+
sin先 a
+普 +寿 在任意正交曲线坐标系中:坐标变量("i,"2,"3),拉梅系数(如h2,h3) ou2 a 2 h ou3 a 3 h h Ou
小结:
1.标量场的等值面
2.标量场梯度的定义grad^ =翌% dn
3. 标量场梯度的计算w=普&
+ + h % a 2 h m a 3
学a
, d l d n d / d n
在直d 角坐= 标gr系ad中,:- d挪l =g皿斜+灯
在球系中的旋度、散度、梯度的物理求法
2 (r sin A r )drdd r 同理沿 方向的发散量为 (A r sin ) | d drd (A r sin ) | drd
u 1 u 1 u 、 、 。所以 u 的 r r r sin
────────── 收稿日期:2001-06-12 作者简介:田广志(1957-) ,男,河北省遵化市人,唐山师范学院物理系副教授。 - 52 -
田广志
王继仓:在球系中的 u 、 A 、 A 物理求法
进行: A r | dr A r | d dr (r A ) | r dr d (r A ) | r d
3 矢量场 A ( r、、 )的旋度 A
在球系中令 A(r、、) A r r A A 。
第 23 卷第 5 期 Vol. 23 No.5
唐山师范学院学报 Journal of Tangshan Teachers College
2001 年 9 月 Sep. 2001
在球系中的 u 、 A 、 A 的物理求法
田广志 1 王继仓 2
(1.唐山师范学院 物理系,河北 唐山 063000;2.丰南市黄各庄中学,河北 丰南 063300) 摘 要:据梯度、散度、旋度的定义,用物理的方法给出了在球坐标系中的表达式;此方法也可以推广到其
A MP A PQ A QR A RM (A r) | d (A r) | d d (A r sin ) | d d (A r sin ) | d
球坐标系下梯度计算
所确定,将 zdv 表为球面坐标下的三次积分为
_______________________;其值为__________.
二、计算下列三重积分:
1、 ( x 2 y 2 )dv,其中 是由曲面4z 2 25( x 2 y 2 ) 及平面z 5 所围成的闭区域.
3 ( x, y, z) | ( x, y, z) , x 0
三、小结
三重积分换元法
柱面坐标 球面坐标
(1) 柱面坐标的体积元素 dxdydz rdrddz
(2) 球面坐标的体积元素 dxdydz r2 sindrdd
(3) 对称性简化运算
思考题
16 r 2
d rdr
f (r cos , r sin , z)dz
0
0
3r
2
2
3r
d rdr
f (r cos , r sin , z)dz,
0
0
16r2
2
4
d 6 d f (r sin cos ,
0
0
0
r sin sin , r cos )r 2 sindr
由三重积分的性质知 V dxdydz,
V
2
d
4 d
2a r 2 sin dr
0
0
0
2
4
sin
(
2a)3 d
4 (
2 1)a3 .
0
3
3
注
若 积分区域为球体、球壳或其一部分
球坐标系中拉普拉斯算符表达式的推导
球坐标系中拉普拉斯算符表达式的推导拉普拉斯算符可以用来利用地球坐标系确定某一特定点的梯度、旋度和曲度。
根据地球坐标系,拉普拉斯算符的表达式可以推导如下:首先,要明确的是,在地球坐标系中,拉普拉狮算符是一个三维梯度操作符,它可以对任何定义在地球坐标系下的函数f进行求导,即Δf=∇·f。
接下来,我们考虑更具体的情况。
假设有一个函数f,它有三个变量x,y 和z,而拉普拉斯算符可以用如下公式来描述:∇·f=∂f∂x+∂f∂y-∂f∂z上面的公式提供了一种表示拉普拉斯算符的方法,这种方法简便、直观。
接下来,我们考虑如何在地球坐标系中确定某一特定点的梯度、旋度和曲度?这里有一种方法,它将变坐标量表示为向量。
简而言之,向量表示可以用来表示在特定位置上变化的物理量,例如温度或气压等。
而梯度是向量的一个特例。
在地球坐标系中,梯度的公式可以表示为:∇f(x,y,z)=dB,其中,B是在点(x,y,z)处的梯度向量,d是拉普拉斯算符的函数,它的表达式为:d=∇·f(x,y,z)=∂f∂x+∂f∂y-∂f∂z而旋度的公式可以表示为:∇×F(x,y,z)=curlF,其中,F是在点(x,y,z)处的旋度向量,curlF是拉普拉斯算符函数,它的表达式为:curlF=∇×f=∂f∂z-∂f∂y最后,曲度的公式可以表示为:∇2f(x,y,z)=b,其中,围绕沿着点(x,y,z)移动的曲率B是拉普拉斯算符函数,它的表达式为:b=∇2f(x,y,z)=∂2f∂x2+∂2f∂y2+∂2f∂z2以上就是拉普拉斯算符在地球坐标系的推导。
从上面的推导可以看出,拉普拉斯算符不仅可以用来确定在特定点的梯度、旋度和曲度,它还可以用来分析物理量变化的规律,从而为计算机科学和信息技术的发展提供重要的依据。
圆柱的导热微分方程推导
圆柱的导热微分方程推导在热传导过程中,了解导热微分方程对于热学问题的分析和解决非常重要。
在本文中,我们将推导圆柱的导热微分方程,以深入了解圆柱的传热行为。
圆柱的热传导定律首先,让我们回顾一下热传导定律。
根据热传导定律,热量通过物体的传导方式传递。
对于一个静态的圆柱体,热流密度(单位面积的热量传递速率)可以由以下公式给出:$$ \\mathbf{q} = - k \ abla T $$其中,$\\mathbf{q}$ 是热流密度矢量,k是热导率,ablaT是温度的梯度。
圆柱的几何特征接下来,我们将考虑一个半径为R、高度为L的均匀圆柱体。
为了推导圆柱的导热微分方程,我们需要定义一些几何参量:•r:圆柱体内部的径向距离•$\\theta$:圆柱体内部的极角•z:圆柱体内部的高度在球坐标系下,我们可以利用这些坐标来描述圆柱体内的点。
现在,让我们来看看如何推导圆柱的导热微分方程。
圆柱的导热微分方程圆柱体的导热微分方程可以通过热传导定律和几何特征共同推导得出。
首先,我们需要将热流密度向量 $\\mathbf{q}$ 在球坐标系下的形式转换为直角坐标系下的形式。
由于圆柱体是各向同性的,我们可以假设它的导热性质在各个方向上都是一致的。
因此,我们可以写出 $\\mathbf{q}$ 的直角坐标系表示形式:$$ \\mathbf{q} = q_r \\mathbf{e}_r + q_{\\theta} \\mathbf{e}_{\\theta} + q_z \\mathbf{e}_z $$其中,$\\mathbf{e}_r$、$\\mathbf{e}_{\\theta}$ 和 $\\mathbf{e}_z$ 分别是径向、极角和轴向方向的单位向量。
接下来,我们需要计算温度梯度ablaT的球坐标系表示形式。
根据球坐标系下的梯度计算公式,我们可以得到:$$ \ abla T = \\frac{\\partial T}{\\partial r}\\mathbf{e}_r +\\frac{1}{r}\\frac{\\partial T}{\\partial \\theta}\\mathbf{e}_\\theta +\\frac{\\partial T}{\\partial z}\\mathbf{e}_z $$现在,我们可以将 $\\mathbf{q}$ 和ablaT的直角坐标系表示形式代入热传导定律的方程中,得到:$$ q_r \\mathbf{e}_r + q_{\\theta} \\mathbf{e}_{\\theta} + q_z \\mathbf{e}_z = - k \\Bigg(\\frac{\\partial T}{\\partial r}\\mathbf{e}_r +\\frac{1}{r}\\frac{\\partial T}{\\partial \\theta}\\mathbf{e}_\\theta +\\frac{\\partial T}{\\partial z}\\mathbf{e}_z\\Bigg) $$由于圆柱体是各向同性的,我们可以使该方程在各个方向上成立。
第二讲:三种常用的正交坐标系、梯度、散度1
§1.2 三种常用的正交坐标系
一、坐标系的概念
1、坐标
确定一个空间点需要三个有序数 q1, q2 , q3 ,称为空间点的坐标。
由于空间点同时可用 x, y, z表示,因此
q1 q1x, y, z q2 q2 x, y, z q3 q3 x, y, z
q3 eˆ3
eˆ1 q1
q2 eˆ2
2、坐标面、坐标线
5、拉梅系数: h1 h3 1 , h2 四、球坐标系
1、坐标变量: r,,
const
2、坐标面: r C1 , C2 , C3
坐标线:一条直线、两条曲线
r const
坐标变换: x r sin cos
x
y r sin sin
z
eˆr
Pr,, •
eˆ
r
θ
eˆ
o
y const
三标量场的梯度1梯度的概念梯度gradient是一个矢量它的方向表示标量场u变化率最大的方向大小等于最大的空间变化率用g等值面等值面p02梯度的计算公式梯度的定义与坐标系无关可以选择任意坐标系来计算
1.2 三种常用的正交坐标系 1.3 标量场的梯度 1.4 矢量场的通量与散度 1、了解三种常用坐标系的特点; 2、熟悉球坐标、柱坐标的基矢,基矢变化及空间微元表示; 3、理解梯度的物理意义,掌握其计算公式。 重点:1、基矢及空间微元表示, 2、梯度的物理意义及计算公式。 难点:基矢的变化。 讲授、练习 学时:2 学时
矢量表示: A eˆx Ax eˆy Ay eˆz Az ,例:位置矢量 r eˆx x eˆy y eˆz z
(x,y,z)
y为常数平面
y
4、空间微元:
线元: dr eˆxdx eˆydy eˆzdz
球坐标系下的连续方程推导
球坐标系下的连续方程推导
球坐标系下的连续方程推导如下:
在球坐标系中,一个点的位置可以用半径 r,极角θ 和方位角φ 来表示。
球坐标系下的连续方程是描述流体运动的基本方程之一,它表示质量守恒。
连续方程的数学表达式为:
∂ρ/∂t + ∇·(ρv) = 0
其中,ρ 是流体的密度, t 是时间, v 是流体的速度矢量,∇是向量的梯度算子。
根据球坐标系下的速度矢量表示公式,我们可以将流体速度 v 在球坐标系下展开为:
v = vᵣ + vθ + vφ
其中,vᵣ表示径向速度分量, vθ 表示极角速度分量, vφ 表示方位角速度分量。
在球坐标系下的速度矢量的方向可以用单位矢量表示:
vᵣ = vr·er
vθ = vθ·eθ
vφ = vφ·eφ
其中,er,eθ,eφ 是球坐标系下的单位矢量,vr,vθ,vφ 分别表示径向、极角和方位角方向上的速度分量。
根据流体速度矢量的球坐标系分解,连续方程可以进一步展开为:
∂ρ/∂t + (∂(ρvr)/∂r + ∂(ρvθ)/∂θ + ∂(ρvφ)/∂φ) = 0
然后,根据链式法则,可以将方程中的偏导数转换为球坐标系下的偏导数:
∂ρ/∂t + (1/r²)∂(r²ρvr)/∂r + (1/(rsinθ))∂(sinθρvθ)/∂θ + (1/(rsinθ))∂(ρvφ)/∂φ = 0
最后,整理方程即可得到球坐标系下的连续方程。
梯度算符的平方球坐标表示
梯度算符的平方球坐标表示引言在数学和物理学中,梯度算符是一种重要的向量运算符,用于描述函数在空间中的变化率。
它在各个领域中都有着广泛的应用,包括物理学、工程学、计算机科学等等。
本文将介绍梯度算符的平方球坐标表示,以及其在球坐标系中的应用。
球坐标系简介球坐标系是一种常用的坐标系统,用于描述三维空间中的点。
在球坐标系中,一个点可以由径向距离r、极角$\\theta$和方位角$\\phi$来确定。
径向距离r表示点与原点之间的距离,极角$\\theta$表示点与正z轴之间的夹角,方位角$\\phi$表示点在x-y平面上的投影与x轴的夹角。
梯度算符在直角坐标系中的表示在直角坐标系中,梯度算符的表示为$\ abla = \\frac{\\partial}{\\partialx}\\mathbf{i} + \\frac{\\partial}{\\partial y}\\mathbf{j} +\\frac{\\partial}{\\partial z}\\mathbf{k}$,其中$\\mathbf{i}$、$\\mathbf{j}$和$\\mathbf{k}$分别为x、y和z轴方向的单位向量。
梯度算符的平方梯度算符的平方是指梯度算符作用于梯度算符本身的结果,即$\ abla \\cdot \ abla$。
在直角坐标系中,梯度算符的平方可以表示为:$$\ abla \\cdot \ abla = \\frac{\\partial^2}{\\partial x^2} +\\frac{\\partial^2}{\\partial y^2} + \\frac{\\partial^2}{\\partial z^2}$$ 这个算符通常被称为拉普拉斯算符,用于描述函数的曲率或者二阶变化率。
梯度算符的平方在球坐标系中的表示接下来,我们将研究梯度算符在球坐标系中的表示形式。
为了方便起见,我们首先将梯度算符的平方在直角坐标系中表示转换为球坐标系中的表示。
球坐标下的▽算子
球坐标下的▽算子
摘要:
1.球坐标系的介绍
2.▽算子的定义和性质
3.▽算子在球坐标系下的应用
4.▽算子在球坐标系下的重要性
正文:
【1.球坐标系的介绍】
球坐标系是一种三维空间中的坐标系统,其基于一个球面,由三个独立的变量来表示点的位置。
这种坐标系在处理某些物理问题和数学问题时,比传统的笛卡尔坐标系更加方便。
【2.▽算子的定义和性质】
▽算子,也被称为梯度算子,是在多元函数中常用的一种微分算子。
它的作用是求一个多元函数在某点的梯度,也就是函数在该点的切线方向。
在笛卡尔坐标系中,▽算子是一个向量,其分量等于函数对每个变量的偏导数。
【3.▽算子在球坐标系下的应用】
在球坐标系下,▽算子的定义和性质有所不同。
球坐标系下的▽算子是一个矢量场,其分量表示函数对球坐标的偏导数。
由于球坐标系中的变量之间存在耦合,因此▽算子在球坐标系下的应用,可以更好地处理这些问题。
【4.▽算子在球坐标系下的重要性】
▽算子在球坐标系下的应用,对于理解许多物理现象和解决数学问题都具有
重要意义。
例如,在研究天体物理学中的引力问题,球坐标系下的▽算子可以更好地描述天体之间的引力作用。
此外,在处理某些偏微分方程问题时,使用球坐标系下的▽算子,可以简化计算过程。
球坐标下梯度
球坐标下梯度梯度是数学中一个重要的概念,描述了函数在某一点上的变化率和指向最大变化方向的向量。
在直角坐标系中,我们可以方便地计算梯度。
然而,在某些情况下,使用球坐标系表示空间中的问题更为方便和自然。
本文将介绍如何在球坐标系下计算梯度。
球坐标系由径向距离r、极角θ和方位角φ组成。
在球坐标系下,函数f(r,θ,φ)的梯度可以通过以下公式来计算:gradient_formulagradient_formula其中,er、eθ和eφ是球坐标系的单位向量,分别指向r、θ和φ的增加方向。
对于任意函数f(r,θ,φ),它的梯度∇f(r,θ,φ)可以表示为:gradient_expressiongradient_expression为了更好地理解梯度在球坐标系下的计算方法,我们将通过一个简单的例子来说明。
假设有一个函数f(r,θ,φ) = r^2sin(θ),我们将计算其梯度。
首先,我们需要计算er、eθ和eφ的分量。
在球坐标系下,这些分量可以通过以下公式来确定:er = sin(θ)cos(φ)erˆr + sin(θ)sin(φ)erˆθ + cos(θ)erˆφeθ = cos(θ)cos(φ)erˆr + cos(θ)sin(φ)erˆθ - sin(θ)erˆφeφ = -sin(φ)erˆr + cos(φ)erˆθ其中erˆr、erˆθ和erˆφ是直角坐标系下的单位向量,它们与球坐标系的单位向量之间有以下关系:erˆr = sin(θ)cos(φ)i + sin(θ)sin(φ)j + cos(θ)kerˆθ = cos(θ)cos(φ)i + cos(θ)sin(φ)j - sin(θ)kerˆφ = -sin(φ)i + cos(φ)j通过计算er、eθ和eφ的分量,我们可以得到:er = rsin(θ)cos(φ)i + rsin(θ)sin(φ)j + rcos(θ)keθ = cos(θ)cos(φ)i + cos(θ)sin(φ)j - sin(θ)keφ = -sin(φ)i + cos(φ)j现在,我们可以计算梯度∇f(r,θ,φ)。
球坐标梯度[指南]
(1)一般正交曲线坐标系任何描述三维空间的坐标系都要有三个独立的坐标变量u 1、u 2、u 3。
例如直角坐标系u 1=x ,u 2=y ,u 3=z 。
方程式u 1=常数,u 2=常数,u 3=常数,代表三组曲面,称为坐标面。
例如在直角坐标系中的坐标面就是分别与x 、y 、z 轴垂直的三组平行平面。
(如图即为x =常数时的情况)若三组坐标面在空间每一点正交,则坐标面的交线也在空间每点正交,这种坐标系叫做正交曲线坐标系,比较常用的如柱坐标系、球坐标系。
球坐标系的三个坐标变量时矢径的长度r 、矢径与z 轴的夹角θ,和矢径在xy 平面上的投影与x 轴的夹角ϕ(如图)。
球坐标系u 1=r ,u 2=θ,u 3=ϕ ,其中 0,0,02r θπϕπ≤<+∞≤<≤<。
此三个坐标变量与x 、y 、z 的变换关系如下:sin cos sin cos cos x r y r z r θϕθϕθ===球坐标的坐标面为:(a ) r =常数,是以原点为球心的球面。
(b ) θ=常数,是以原点为顶点的圆锥面。
(c ) ϕ=常数,是通过z 轴的半平面。
三组坐标面彼此正交。
(13) 度规系数因曲线坐标可能是长度变量,也可能是角度变量,若以矢量向各坐标投影,各分量将有不同的量纲。
为克服此困难,引入一个度规系数h n :n h = 例如直角坐标系的三个度规系数h 1=1,h 2=1,h 3=1。
球坐标系的度规系数分别为h 1=1,h 2=r ,h 3=r sin θ。
(14) 电势梯度坐标系中,沿三个坐标方向的线段元d l 1、d l 2、d l 3分别与三坐标变量的微分成正比:d d n n n l h u =。
则相应正交坐标系中电势梯度的表示式是 123123123112233e e e e e e V V V V V V V l l l h u h u h u ∂∂∂∂∂∂∇=++=++∂∂∂∂∂∂ 例如电势梯度在球坐标系中的表示式为 123123e e e e e e sin r V V V V V V V l l l r r r θϕθθϕ∂∂∂∂∂∂∇=++=++∂∂∂∂∂∂。
不同坐标系的梯度散度旋度
不同坐标系的梯度散度旋度
哎呀,“不同坐标系的梯度散度旋度”,这题目对我这个中小学生来说可真是难啊!我都不知道从哪儿说起。
你想想,数学和物理里的那些概念,有时候就像一个个神秘的小怪兽,藏在深深的知识洞穴里,让人摸不着头脑。
这梯度、散度、旋度,不就像三只特别调皮的小怪兽嘛!
先说这梯度,它就好像是一个小箭头,总是指着函数变化最快的方向。
这就好比我们在爬山,梯度就是告诉你,往哪儿走能最快到达山顶。
比如说,温度在不同地方不一样,梯度就能告诉你,朝着哪个方向走,温度升高得最快。
这难道不神奇吗?
那散度呢?它就像是一个小漏斗,专门衡量向量场里的“源”和“汇”。
哎呀,这可不好理解!就像一个游泳池,水不停地流进流出,散度就能算出到底是流进来的多还是流出去的多。
旋度就更特别啦!它就像是一个小漩涡,能告诉你向量场有没有旋转。
你看那龙卷风,呼呼地转,旋度就能描述这种旋转的情况。
可不同的坐标系下,这些小怪兽就变得更加复杂啦!在直角坐标系里,它们有一套计算方法;换到球坐标系里,又完全不一样了。
这就好像同样是做一道菜,在咱们家的厨房和在五星级饭店的厨房,用的工具和方法都不同。
我跟同学们讨论这几个概念的时候,大家也是一脸懵。
“这到底是啥呀?”“怎么这么难!”我们都在抱怨。
老师听到了,笑着说:“别着急,慢慢来,一点点搞清楚。
”
其实我就在想,要是这些知识能像我们玩的游戏一样,轻松易懂就好啦!为什么不能把梯度散度旋度变成有趣的小游戏呢?这样我们学起来肯定更带劲!
反正对我来说,现在要完全搞懂不同坐标系的梯度散度旋度,真的是太难太难啦!但是我相信,只要我一直努力,总有一天能把它们拿下!。
球坐标系散度表达式
球坐标系是一种常用于描述三维空间中点的坐标系统。
与直角坐标系和柱坐标系不同,球坐标系使用了两个角度和一个长度来确定一个点的位置。
在物理学和工程学等领域,球坐标系常常被用于描述雷达、声波传播、天文学以及其他与球对称性有关的问题。
在球坐标系中,一个点的位置可以由半径 r、极角θ 以及方位角φ 来确定。
其中,半径 r 表示点到原点的距离,极角θ 表示点与正 Z 轴的夹角,而方位角φ 表示点在 XY 平面上的投影与正 X 轴的夹角。
散度是矢量场中一个重要的概念,它描述了矢量场的出入流量。
在球坐标系中,散度的表达式可以通过坐标变换和矢量微分运算得到。
首先,我们可以利用坐标变换将直角坐标系下的矢量场转换为球坐标系下的矢量场。
假设球坐标系下的矢量场为F(r,θ,φ),通过坐标变换,我们可以得到直角坐标系下的矢量场 F(x,y,z)。
然后,我们可以利用链式法则将直角坐标系下的矢量微分运算转换为球坐标系下的矢量微分运算。
例如,直角坐标系下的梯度算子∇(grad) 可以表示为:∇F = (∂F/∂x)i + (∂F/∂y)j + (∂F/∂z)k而在球坐标系下,我们可以将梯度算子表示为:∇F = (∂F/∂r)u_r + (1/r)(∂F/∂θ)u_θ + (1/(r sinθ))(∂F/∂φ)u_φ其中,u_r、u_θ 和u_φ 是球坐标系下的单位矢量。
利用类似的方法,我们可以将散度算子∇·(divergence) 在球坐标系下进行推导。
在直角坐标系下,散度算子的表达式为:∇·F = (∂F_x/∂x) + (∂F_y/∂y) + (∂F_z/∂z)在球坐标系下,我们可以将散度算子表示为:∇·F = (1/r2)(∂(r2F_r)/∂r) + (1/(r sinθ))(∂(sinθF_θ)/∂θ) + (1/(r sinθ))(∂F_φ/∂φ)其中,F_r、F_θ 和F_φ 是球坐标系下的矢量场的分量。
1.5标量场梯度的定义与计算
a.方向Байду номын сангаас数:
d 空间变化率,称为方向导数。
dl
d
dn
为最大的方向导数。
P1
P2
dn
dl
P
0 d 0
思考:什么情况下,方向导数为零呢?
d 为零,即等值面上任意线段上的方向导数为零。
b.梯度定义
定义:标量场中某点梯度的大小为该 点最大的方向导数,其方向为该点所 在等值面的法线方向。
au3 ˆ
小结:
1. 标量场的等值面
2.
标量场梯度的定义
grad
d
dn
aˆ n
3.
标量场梯度的计算
h1u1
aˆu1
h2u2
aˆu 2
h3u3
aˆu3
r
aˆr
r
aˆ
z
aˆz
在球坐标系中:
R
aˆ R
R
aˆ
R sin
aˆ
在任意正交曲线坐标系中:坐标变量 (u1,u2,u3) ,拉梅系数 (h1,h2, h3)
h1u1
aˆu1
h2u2
aˆu 2
h3u3
数学表达式:
grad
d
dn
aˆ n
P1
P2
dn dl
P
0 d 0
c.梯度的计算:
梯度
d d
dl dn
dn dl
球坐标下的▽算子
球坐标下的▽算子(实用版)目录1.引言2.球坐标下的▽算子定义3.▽算子的性质4.▽算子在球坐标系中的应用5.结论正文1.引言在数学和物理学中,球坐标系是一种常用的坐标系,特别是在处理球面或球体相关问题时。
与笛卡尔坐标系和柱坐标系类似,球坐标系也具有相应的梯度算子和散度算子。
本文将介绍球坐标下的▽算子,分析其性质,并探讨其在球坐标系中的应用。
2.球坐标下的▽算子定义在球坐标系中,▽算子是梯度算子,表示一个向量场的梯度。
对于一个标量函数 f(r, θ, φ),其梯度向量可以表示为:f = (f/r, f/θ, f/φ)在球坐标系中,我们可以将梯度向量表示为▽算子,即:▽f = (f/r, f/θ, f/φ)3.▽算子的性质在球坐标系中,▽算子具有以下性质:(1) ▽f = f,即▽算子在球坐标系中的平方等于梯度算子在球坐标系中的平方。
(2) ▽f 是球坐标系中的保守场,即满足▽f = df,其中 df 表示 f 的微分形式。
(3) ▽算子满足勒让德多项式正交性质,即对于任意两个球谐函数Ylm 和 Yl"m",有:∫(rsinθ) [Ylm(r, θ) ▽Yl"m"(r, θ) - Yl"m"(r, θ) ▽Ylm(r, θ)] drdθdφ = 04.▽算子在球坐标系中的应用在球坐标系中,▽算子广泛应用于求解保守场问题、计算散度等。
例如,在求解静电场问题时,我们可以利用▽算子计算电场强度的散度,从而得到电荷分布。
此外,▽算子还在波动方程、量子力学等领域具有重要应用。
5.结论球坐标下的▽算子是球坐标系中的一个重要工具,具有丰富的性质和广泛的应用。
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z
• M ( x, y, z )
0 ≤ r < +∞ ,
0 ≤ θ ≤ 2 π,
x
o
θ
r
P (r ,θ )
•
y
− ∞ < z < +∞ .
z
圆柱面
θ 为常数
z 为常数
z
rdθ
半平面 平 面
z
•
M ( x, y , z )
如图, 如图,柱面坐标系中的体积元
o
θ
r•
P (r ,θ )
y
dv = rdrdθdz ,
Ω : r ≤ z ≤ a,
2 Ω 2
D: x + y ≤ a ,
2 2 2
0 ≤ r ≤ a,
0
0 ≤ θ ≤ 2π ,
2π a a 2 0 r
I = ∫∫∫ ( x + y )dxdydz = ∫ dθ ∫ rdr ∫ r dz
a4 a5 π 5 3 = 2π r (a − r )dr = 2π[a ⋅ − ] = a . 0 4 5 10
x = r sinϕ cosθ , y = r sinϕ sinθ , z = r cosϕ.
规定
A
z
ϕ
x
r
• M ( x , y, z )
z
•
o
θ
y
0 ≤ ϕ ≤ π, 0 ≤ θ ≤ 2π.
r 为常数
x
y
P
球 面 圆锥面 半平面
ϕ 为常数 θ 为常数
z
如图, 如图,球面坐标系中的体积元素为dθ
Ω
面得D 将Ω 投到xoy 面得
x + y ≤1
2 2
1
0 ≤ θ ≤ 2π ,0 ≤ r ≤ 1, r ≤ z ≤ 1
∫∫∫( x Ω
2
+ y + z )dv = ∫ dθ ∫ dr∫ (r + z )rdz
2 2 2 2 0 0 r
2π
1
r 4 4 3π = 2π ∫ ( r + − r )dr = 3 3 10 0
1 3
注
若空间区域为以坐标轴为轴的圆柱体、 若空间区域为以坐标轴为轴的圆柱体、 圆锥体或旋转体时, 圆锥体或旋转体时,通常情况下总是考 虑使用柱坐标来计算。 虑使用柱坐标来计算。
例2
∫∫∫ Ω
ez 2 2 dxdydz,Ω : z = x + y , z = 1, z = 2 2 2 x +y
解
x = r cosθ y = r sinθ , z=z
Ω1
I = 2 ∫∫∫ f ( x , y , z )dv
Ω 2 = {( x , y , z ) | ( x , y , z ∈ Ω , y ≥ 0)}
③ 若Ω 关于 yoz 面对称
Ω2
(1) 当 f ( − x , y , z ) = − f ( x , y , z ) 时 I = 0 ( 2) 当 f ( − x , y , z ) = f ( x , y , z ) 时
“你对称,我奇偶” 你对称, 奇偶”
对 I = ∫∫∫ f ( x , y , z )dv
Ω
① 若Ω 关于 xoy 面对称 (1) 当 f ( x , y ,− z ) = − f ( x , y , z , ) 时 I = 0
( 2) 当 f ( x , y , − z ) = f ( x , y , z ) 时 I = 2 ∫∫∫ f ( x , y , z )dv
2π
1
= 2π (e − e) + 2π ∫ (e − e )dr = 2πe
2 2 r 1
2
2
二、在球坐标系下的计算法
为空间内一点, 设 M ( x , y , z ) 为空间内一点,则点 M 可用 来确定, 三个有次序的数 r,ϕ,θ 来确定,其中 r 为原 间的距离, 点 O 与点 M 间的距离, ϕ 为有向线段 OM与 z 轴正向所夹的角, 轴正向所夹的角, θ 为从正 z 轴来看自 x 轴按 的角, 逆时针方向转到有向线 段 OP 的角,这里 P 为 面上的投影, 点 M 在 xoy 面上的投影,这样的三 个数 r,ϕ, 的球面坐标. θ 就叫做点 M 的球面坐标.
Ω
2、 2、 ∫∫∫ ( x 2 + y 2 )dv ,其中 Ω 由不等式
Ω
所确定. 0 < a ≤ x 2 + y 2 + z 2 ≤ A, z ≥ 0 所确定. x2 y2 z2 3、 3、 ∫∫∫ ( 2 + 2 + 2 )dxdydz , a b c Ω x2 y2 z2 其中Ω = ( x , y , z ) 2 + 2 + 2 ≤ 1 . a b c 三、求曲面 z = 5 − x 2 − y 2 及 x 2 + y 2 = 4 z 所围成的立 体的体积. 体的体积. 四、曲面 x 2 + y 2 + az = 4a 2 将球体 x 2 + y 2 + z 2 ≤ 4az 分 成两部分,试求两部分的体积之比. 成两部分,试求两部分的体积之比. 五、求由曲面 z = x 2 + y 2 , x + y = a , x = 0, y = 0, z = 0 所围成立体的重心( 所围成立体的重心(设密度 ρ = 1 ).
π 0≤ϕ≤ , 4
Ω
0 ≤ θ ≤ 2π ,
由三重积分的性质知 V =
∫∫∫ dxdydz ,
V = ∫ dθ ∫ dϕ ∫
0 0
2π
π 4
2a
0
r 2 sin ϕdr
= 2π ∫
π 4 0
4 ( 2a )3 sin ϕ ⋅ dϕ = π( 2 − 1)a 3 . 3 3
注
若 积分区域为球体、球壳或其一部分 积分区域为球体、 被积函数呈 通常采用球坐标。 通常采用球坐标。
关键在于定出 的变化范围
r,θ , z
θ , r 的范围容易定出 0 ≤ θ ≤ 2π ,0 ≤ r ≤ 2
z 呢?
注意到 当0 ≤ r ≤ 1时
1≤ z ≤ 2 当1 ≤ r ≤ 2时 r ≤ z ≤ 2
2 z 2 2 z
e e I = ∫ dθ [∫ dr∫ ⋅ rdz + ∫ dr∫ ⋅ rdz] r r 0 0 1 1 r
Ω 1 = {( x , y , z ) | ( x , y , z ) ∈ Ω , z ≥ 0} ② 若Ω 关于 xoz 面对称
(1) 当 f ( x ,− y , z ) = − f ( x , y , z ) 时 I = 0 ( 2) 当 f ( x ,− y , z ) = f ( x , y , z ) 时
Ω
2 f ( x , y , z ) dv = ___
∫∫∫
Ω1
f ( x , y , z ) dv
其中Ω1为Ω在xy面上方的部分.
练习题
填空题: 一 、填空题: 1 、若 Ω 由曲面 z 2 = 3( x 2 + y 2 )和 x 2 + y 2 + z 2 = 16 所 围, 则三重积分 ∫∫∫ f ( x , y , z )dv 表示成直角坐标下 的三次积分是_________________; 的三次积分是_________________;在柱面坐标下 _________________ 的三次积分是_________________ _________________; 的三次积分是_________________; 在球面坐标下 的三次积分是__________________ __________________. 的三次积分是__________________. 2 、若 Ω 由 曲 面 z = 2 − x 2 − y 2 及 z = x 2 + y 2 所 围 , 表为柱面坐标下的三次积分_________ _________, 将 ∫∫∫ zdv 表为柱面坐标下的三次积分_________,
Ω Ω
其值为_______. 其值为_______. _______
3、 3、若空间区域 Ω 为二曲面 x 2 + y 2 = az 及 所围, z = 2a − x 2 + y 2 所围, 则其体积可表为三重积分 _______________; ______________; _______________; 或二重积分 ______________; 或柱面坐标下的三次积分___________________ ___________________. 或柱面坐标下的三次积分___________________. 4 、 若 由不 等 式 x 2 + y 2 + ( z − a ) 2 ≤ a 2 , x 2 + y 2 ≤ z 2 所确定, 所确定, 将 ∫∫∫ zdv 表为球面坐标下的三次积分为
I = ∫∫∫ ( x + y )dxdydz = ∫ dθ ∫ dϕ ∫
2 2
2π
π 5 1 a = 2π ∫ sin ϕ ⋅ ( 5 − 0)dϕ = a . 10 5 cos ϕ 解二 用柱坐标
5 3
Ω
0
π 4 0
a cos ϕ 0
r 4 sin 3ϕdr
π 4 0
Q x 2 + y 2 = z 2 ⇒ z = r,
思考题
xy面对称的有界闭区域, f( 若Ω为R3中关于 面对称的有界闭区域, x, y, z)为 , Ω上的连续函数则
当f ( x, y, z )关于 ____为奇函数时, ∫∫∫ f ( x, y, z )dv = 0;